现代电化学 1 . 3 半导体 溶液界面区

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态 面 表.4
01
9
ε/ d • q = φ∆
le
q =
da
q +
ss
q +
cs
q
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-6-01到达可� 似相液 溶稀与 度厚布 分的荷 电余剩 中 体 导 半 而 • 大 很别差 构结层 电双的 面界液 溶/属 金 与 液 溶/ 体 导半此因。级量数 个8-5低的 中液溶 浓和属 金比而 � 液 溶 稀 于 当相只度浓子 流载的 中体导 半般一 �出看以可据 数 的 中 表 从 •
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f E的体导半响影能只�时化变中液溶或势电极电�变改而化变
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的 ) R / O ( 0 f E的 R / O和势电极电随不上本基 s v E和 s c E置位变带能的面表体导半�此因 化变的势电中层荷电间空起引要主般一化变势电极电�体导半并简非想理于对
Hφ��cs φ∴ h d��csL∵
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Φ 0 e i z + ai µ = B Φ 0 e i z + Bi µ
立建的位电间相液溶/极电体导半.2
级能 米费 与 位 学 化 电
4
3
A Φ-BΦ差势 电生产 间相两∴�移转间相两在i子粒电带∵
� Piμ �势学化电的子离i中相 P为称常
A
Φ 0 e i z + ai µ =
B
Φ 0 e i z + Bi µ
层型反、层尽耗、层累积的中区荷电间空 荷电面表 �荷电�态面表 区荷电间空的极电体导半 立建的势电间相液溶/极电体导半 生产的势电间相
.6 .5 .4 .3 .2 .1
区荷电间空内体导半 1 . 3 . 1
况情 种 三 面 下 有 布 分匀均 非的子 极偶或 子离电 带中层 面 界 � 因 原
区面界液溶 /体导 半 3 . 1
;层电 双成形 �荷电 负 带 侧 一 液
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溶 �电正 带侧一 极电是 果结。区荷电 间空的 电正带 个 一 成 形 侧 内面 表体导 半在就 样这。中液溶 到移迁 体导半 型n从 地 发 自 子 电 �级 能米费 的子电 中液解电于高 级能米 费始初 若� 体 导 半 型n 对 •
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。位电的中体本性中为�B�φ中其
。极电属金于似类质性的极 电体 导半 时此 以所 �化变 的降 势电 层 z t l o hm l e H为现表是而�变改的量曲 弯带 能层 荷电间 空起 引再 不化 变势电 的极 电体 导半�时高常非度浓态面表 • 。定钳级能米费为称 。 动移 生发 而化变 的势 电随 不级 能米费 面表 即� 响影 的压电 加外 收不 乎几度 程曲 弯带 能的面 表体 固此 因� 级能占 未的 态面 表据占先首是而�带导体固 入进 接直 是不子 电的 路电 外自 来�时 化极 极阴 在�大够足ssN度浓态面表 。 C SφΔ于大能可至甚 HφΔ 化变位电以所�大加 HφΔ使能只移转 的子 电态 面表 。荷电主施的上面表在定固 下留 而� 相液 入转子电态面表的量大有将 � 高度密 态面 表主施果如�升上在 F E对相 级能 子电 加附 的边带时此�近靠此彼始开 � 时触 接相两 �看 置位 对相 的 ) R /O ( F E与 F E从 •
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值 的H ΦΔ 响影 然必在 存的 它� 荷电 的侧体固层ztlohmleH是ssq荷电态面表 的在 存不 是体 导半的态面表在存不的想理
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。关 有法 方理处 面表 其与 度浓的态面表征本非�点特 。 点质 附吸 和陷缺 格晶 的在 存上面表括包态面表征本非 能化活要需此 因 �峰 能一过 通要 子流 载时 换交于 由。 穴空 或子电换交能可内体和面表
A
或 0= GΔ有应后衡平立建然显
) Φ − Φ( 0e i z + µ − µ =
B i A i B i B→A
P
Φ0eiz + µ
i P
移转间 相两在 子粒该∴�差之势学化的i子粒电带∵ • � 间瞬的初最�零为差势电间相是但�Aiμ-Biμ
•
值对绝的荷电子电�0e中式
G∆
为差之 势学化 的i子粒电带某中相两�后之触接相两 • 为别分势学化的 i 子粒电带某中相两�前之触接未相两 • 。同不 “势“ 或”位 “的中 相 两 在 子 粒 该—— �因原 的移转 间之相 两在子 粒 种 某 起 引
)2( )1(
O2 H = O2 H =
nl os +
nl os −
H+
da −
HO
da +
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HO +
H
�应反列下生发能 可 为 因是 这 。 荷 电带 面 表 使 而� 种 一 另于多种一是常通后液溶入浸 v 的量等是-HO和+H的附吸 前 之液溶入浸体固的类之物化氧 v
+H 附吸 以可位碱seiweL理道样同
厚 较 , mc4-01
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。层 散分、层双密紧的侧一液溶 、 区荷 电间 空的层 面表 体导 半:区荷 电余 剩个三 为分致大可面界液溶/体导半
区荷电间空的极电体导半.3
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; 止停 移转净 至直� 移转的 步一进 子电了 碍阻层 电 双 的 成 形 •
. 线曲的滑下断 不 液溶 到极电 从是 该应 布分 的势电 极电 则电 负带液溶�电正带极电于由 ;的高 是级能言而子电对处此明说 。 低部 内比度 密的 子电 而� 多荷电 正剩 过的 面表为因。垒能的移迁液溶 向 子电 止阻起 立建 而从 �曲 弯上向 将带 能面 表�成形的区荷电间空着随 •
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。 列排 向定的中层面界在子分极偶 )c 荷电的反相号 符 了现 出中 体本液 溶与 层面 界在而因�同不量附吸的中 层 面表 在� 子离阳 或子 离阴 �子离的荷电号符同不有带 )b “ 层电 双“ 的谓所 了成 形� 侧两的面界在中集地少或多 或 荷电 余剩 些这。 荷电 余剩 了现出都中相两而因�电充 侧 两面 界向 路线外 过通 或� 移转间相两在子粒电带于由 )a
别区的荷电面表和态面表
层型 反、层 尽耗、 层累积 的 中 区 荷 电 间 空
附吸 6 1 的 +H 和 -HO是要主附吸的中液溶 水� 弱很附吸的子离外局些这� v 附吸 的子离外局的强较性子离他 其 生发能 可还 �外+H和 -HO了除 v 。 值Hp的液溶于决取�底彻 较的 行进个哪�2�和�1�应反 v 高升 之反 �低降值Hp的液溶�时底 彻较 的行进�2�比�1�应反当 v 置 位化剂溶为成置位面表该于 至以 �附吸被能可水的成生应反 v 。荷电正的剩过现出面表之 反 �荷 电负的剩过现出上面表�时 底彻 较的行进�2�比�1�应反 v
立成式下 � 荷电对的成组子离由中 液溶�层散分、 层双密紧的侧一液溶 起引团基面表解离的上 体晶或子离附吸由 �saq�荷电面表 面表体 导半 于在 存�ssq�荷电态面表 。 成组 主受或主施的化子离的定固 被的 中带 禁和穴空的中带价、子电由 自的中 带导 由� csq�荷电余剩的区荷 电间空� 区荷电间空的层面表体导半
v
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子离 -HO 附 吸 能 可 M) 力 和 亲 的 度 高 有 子 电 对 �置 位的 道轨空 有具 (置位 酸siweL 的 上 体 固 。 去 上 附 吸 会 -HO 和 +H � 时触接液溶水与体固型子离当 v �saq� 荷电 面表的起引附吸量等非的面 表极 电在 子极偶或子离:荷电面表 v
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定钳 级 能 米 费
12ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ
质性的 区荷电 间空变 改 会 也 化 变 的 置位对 相间之)R/O(fE的对 电原还 化氧中 液溶 与fE 的 体 导 半 v 质性的区荷 电间 空变改 �垒位 面表变 改地意 随以可 位电极 电 制 控 过 通 v
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度密荷电面表和线 曲 布分 带能 面表响影能态面表型主施的 上 之fE和 态面表型主受的下以fE在有只 。荷电面 表及 状形的 带能响影会不也而因� 子电 换交内 体与 能不态面表型主施的下以FE 在布分 及态 面表型主受的上以FE在布分
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。定决置 位 级能 的中带 禁在 们它 和度 密态面 表由 度程 响影。布分势电的中层散分 和 层ztlohm leH 的侧 一液 溶和 布分带 能的 中区 荷电间空的侧一体导半响影 将 们它 �此因 。布 分荷 电的 上面表 响影 还� 层荷电间空响影仅不态面表 。型主受和型主施分态面表
A i μ、 i μ B
为化 变能由 自的起引而移转间相两在子粒该于由 • 。同不 “势“ 或”位 “的中 相 两 在 子 粒 该—— �因原 的移转 间之相 两在子 粒 种 某 起引
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。�差位电的间之部内项该 与 层面 表� ”位电 面表 “的 中项一某起引能只而因�中 层面 表的 项一 某在 现出只 都”层电双“况情种两后而, � 差位 电的 间相两 �位 电间 相是的起引况情种一第有只
)B (ϕ − )x (ϕ = ϕ∆
。 种物子 离的衡 平子离 于处液 溶和是 � 荷 电 面 表 v 。触接电的好 良有 带价或 带导与 是但� 分部荷 电间空 为作不 荷 电 态 面 表 v 。 衡平热 和 衡 平 子 电 于处区 荷电间 空体固 与它�) 级能子 电部局 的面 表( 态 面 表 v 的况情 换交的 荷电是 别 区 的 者 两 v � 置位间 空或因 起学化 于在不 别 区 的 者 两 v
A
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。位学化电的子 电 是级能米费 出得以 可 后 之 比 对 止停能 才 移 转 净 的 子电� 时等相 级能米 费的子 电中相 两有只 �时面 界 成 形 触 接 相两当 。体导 半入进 能可才 它�时 级能米 费于低 量 能 子 电 当 �体导 半开离 能可才 它�时 级能米 费于大 量能的 子 电 当 有 只 据 占子电 被都上 本基态 子量的 级 能 米 费 于 小量能而�据 占子电 被未上 本基态 子量的级能米 费 于 大 量 能 。的 应反极 电加参 子粒的 质性荷 电 纯 单 有 具 只是不而�子 粒电荷 的质性 学化有 为作是 总子电 � 中 学 化 电 。移转净的子 粒电带 现出再 不间相 两�说 是就也 。 位 电 衡 平 了立建间相两 �时等 相势学 化电的 中相两 在子粒 电 带 某 明 表
�度浓衡平的穴空和子电中体导半为0p和0n中式
T k / ϕ ∆0 e −
e 0p = ) x ( p
Tk / ϕ ∆ 0 e
e0 n = )x ( n
则�律计统 � nn amstlo B从服 化变 的位 电极 电随度 浓子 流载 内区荷电间空时衡平热设假 v 。相体过超度浓 子电 面表 �垒势 的穴 空和 阱势 的子电 成形 �弯 下带能�低降能势的面表在 子电 则� 加增渐 逐势 电� 面表 到内体极电从�中区荷电间空在� 层 累 积 v 。性 特要重 的极 电体 导半是这垒位面表变改地意 随 以可 位电极 电制 控过 通。 律规化 变的 数参 述上�时化极极电析分面下 v 。 论讨行进例为体导半型n以
荷 电 面 表.5
定钳 级 能 米 费
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31
象现的定钳级能米费谓所 生 发即 �著 显不将化变的度程曲弯带能 。 CSφΔ于大能可至甚HφΔ 化 变位 电的 中层密紧�下况情种一后在 。 %1为 度盖覆面表的质物附吸于当 相约大, 虑 考以 加须必就时2-mc3101过超 �响影的它略 忽以 可则 �2- mc2101于小度密态面表若
势电间相 .1
21
11
。 间之 2-mc 3101 -1101在仅度密态面表征本 �和饱 子原 氧或 子原质杂被键挂悬分部于由
2-mc5101为
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约度浓 的态面表征本的上面表 ”净洁“在 。 级能 态面 表个一应对子原面表个一每 。起 引子离 格晶 面表 由态面表征本的体固型子离 。的起 引键 和饱 不的 ”键挂 悬“ 为称 由态面表征本的体固型价共 。态 面表 征本为 称� 级能 子电 域定的 现出 �断 中然突面表在也场势期周的 在 存中 体晶 使�断 终然 突面 表在 列排期 周的 子原 中体晶是因起的态面表征本 态面 表征 本非和态面表征本分态面表 �中 之带禁 于处 级能 而面 表体导 半于 位。 级能子电加附种一是态面表 • • •
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5
;移转中相 两在 子电起 引而同 相不� 势 学 化 电 的 子电 �级能 米费的 子流载 中 者 两 于 由 �时 触接液 解电与 极电体 导 半 � 此 因 。 级能的 态子量 的据占 子电被 未是上 际 实级 能米费 的它� 性特的 似 类 有 穴 空 • ;移转中相两 在子电 起引而 同 相 不 � 势 学化 电的子 电�级 能米费 的 子 电 中 者 两于 由�时 触接液 解电与 极 电 体 导 半 •