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《流体力学入门》课件
03
气体压力计利用弹性元 件的变形来测量压力， 适用于测量较低的压力 。
04
流体静压力的计算需要 考虑流体的密度、重力 加速度和作用面积等因 素。
03
流体动力学基础
流体动力学基本概念
01
流体
流体是气体和液体的总称，具有流 动性和不可压缩性。
流线
流线是表示流体运动方向的几何线 条。
03
02
流场
流场是流体运动所占据的空间区域 。
伯努利方程
伯努利方程描述了流体在 封闭管道中流动时，流体 的压力、速度和高度之间 的关系。
连续性方程
连续性方程描述了流体在 流动过程中质量守恒的规 律。
流体流动的阻力与损失
摩擦阻力
摩擦阻力是由于流体与管 壁之间的摩擦而产生的阻 力，通常用达西-韦伯定律 来描述。
局部损失
局部损失是由于流体在管 道中流动时，由于管道形 状、方向变化等原因而产 生的能量损失。
《流体力学入门》 ppt课件
xx年xx月xx日
• 流体力学简介 • 流体静力学基础 • 流体动力学基础 • 流体流动现象与规律 • 流体力学在工程中的应用
目录
01
流体力学简介
流体的定义与特性
总结词
流体的定义与特性是流体力学研究的基础。
详细描述
流体是指在任何微小剪切力作用下都能发生连续变形的物体，具有粘性、压缩性和流动性等特性。
流体动力学还用于解决一些工程问题，例如管 道流动的阻力和传热问题，以及流体动力学的 振动和稳定性问题等。
流体动力学在航空航天、交通运输、能源等领 域也有着重要的应用，例如飞机和汽车的设计 、发动机的工作原理等。
流体流动现象与规律在工程中的应用
流体力学基础 ppt课件
➢流体介质是由连续的质点组成的；
➢质点运动过程的连续性。
流体的压缩性
不可压缩流体：流体的体积如果不随压力及温度变 化，这种流体称为不可压缩流体。
可压缩流体：流体的体积如果随压力及温度变化， 则称为可压缩流体。
实际上流体都是可压缩的，一般把液体当作不 可压缩流体；气体应当属于可压缩流体。但是，如 果压力或温度变化率很小时，通常也可以当作不可 压缩流体处理。
1.3 压强
垂直作用于流体单位面积上的力，称为流体的压强， 简称压强。习惯上称为压力。垂直作用于整个面上的 力称为总压力。
在静止流体中，从各方向作用于某一点的压强大小 均相等。
压强的单位: ❖ 帕斯卡, Pa, N/m2 (法定单位); ❖ 标准大气压, atm; ❖ 某流体液柱高度; ❖ bar（巴）或kgF/cm2等。
m v
（1-1）
式中 ρ —— 流体的密度，kg/m3；
m —— 流体的质量，kg；
v —— 流体的体积，m3。
不同的流体密度是不同的，对一定的流体，密度是压力p和 温度T的函数，可用下式表示 ：
f(p,T)
（1-2）
液体的密度随压力的变化甚小（极高压力下除外），可忽略
不计，但其随温度稍有改变。气体的密度随压力和温度的变化
解： 首先将摄氏度换算成开尔文：
100℃＝273+100=373K
1)求干空气的平均分子量：
Mm = M１y1 + M2y2 + … + Mnyn
=32 × 0.21+28 ×0.78+39.9 × 0.01
=28.96
气体的平均密度为：
T0p 0 Tp0
即
2 2..4 6 8 9 2 3 2 7 7 1 9 .8 3 3 .3 0 1 1 1 1 4 30 0 0 .9k2 /g m 3
➢质点运动过程的连续性。
流体的压缩性
不可压缩流体：流体的体积如果不随压力及温度变 化，这种流体称为不可压缩流体。
可压缩流体：流体的体积如果随压力及温度变化， 则称为可压缩流体。
实际上流体都是可压缩的，一般把液体当作不 可压缩流体；气体应当属于可压缩流体。但是，如 果压力或温度变化率很小时，通常也可以当作不可 压缩流体处理。
1.3 压强
垂直作用于流体单位面积上的力，称为流体的压强， 简称压强。习惯上称为压力。垂直作用于整个面上的 力称为总压力。
在静止流体中，从各方向作用于某一点的压强大小 均相等。
压强的单位: ❖ 帕斯卡, Pa, N/m2 (法定单位); ❖ 标准大气压, atm; ❖ 某流体液柱高度; ❖ bar（巴）或kgF/cm2等。
m v
（1-1）
式中 ρ —— 流体的密度，kg/m3；
m —— 流体的质量，kg；
v —— 流体的体积，m3。
不同的流体密度是不同的，对一定的流体，密度是压力p和 温度T的函数，可用下式表示 ：
f(p,T)
（1-2）
液体的密度随压力的变化甚小（极高压力下除外），可忽略
不计，但其随温度稍有改变。气体的密度随压力和温度的变化
解： 首先将摄氏度换算成开尔文：
100℃＝273+100=373K
1)求干空气的平均分子量：
Mm = M１y1 + M2y2 + … + Mnyn
=32 × 0.21+28 ×0.78+39.9 × 0.01
=28.96
气体的平均密度为：
T0p 0 Tp0
即
2 2..4 6 8 9 2 3 2 7 7 1 9 .8 3 3 .3 0 1 1 1 1 4 30 0 0 .9k2 /g m 3
流体力学基础讲解PPT课件
措施。
05
流体流动的湍流与噪声
湍流的定义与特性
湍流定义
湍流是一种高度复杂的三维非稳态、带旋转的不规则流动。 在湍流中，流体的各种物理参数，如速度、压力、温度等都 随时间与空间发生随机的变化。
湍流特性
湍流具有随机性、不规则性、非线性和非稳定性等特性。在 湍流中，流体的速度、方向和压力等都随时间和空间发生变 化，形成复杂的涡旋结构。
环境流体流动与环境保护
要点一
环境流体流动
环境中的流体流动对环境保护具有重要影响。例如，大气 中的气流会影响污染物的扩散和迁移，水流会影响水体中 的污染物迁移和沉积等。
要点二
环境保护
通过对环境中的流体流动进行研究和模拟，可以更好地了 解污染物扩散和迁移规律，为环境保护提供科学依据。同 时，通过合理规划和设计流体流动系统，可以有效降低污 染物对环境的影响，保护生态环境。
04
流体流动的能量转换
能量的定义与分类
总结词
能量是物体做功的能力，可以分为机械能、热能、电能等。在流体力学中，主要关注的是机械能中的 动能和势能。
详细描述
能量是物体做功的能力，它有多种表现形式，如机械能、热能、电能等。在流体力学中，我们主要关 注的是机械能，它包括动能和势能两种形式。动能是流体运动所具有的能量，与流体的速度和质量有 关；势能则是由于流体所处位置而具有的能量。
流体流动噪声
流体流动过程中产生的噪声主要包括 机械噪声和流体动力噪声。机械噪声 主要由机械振动和摩擦引起，而流体 动力噪声主要由湍流和流体动力振动 引起。
噪声控制
为了减小流体流动产生的噪声，研究 者们提出了各种噪声控制方法，如改 变管道结构、添加消音器和改变流体 动力特性等。这些方法可以有效降低 流体流动产生的噪声。
05
流体流动的湍流与噪声
湍流的定义与特性
湍流定义
湍流是一种高度复杂的三维非稳态、带旋转的不规则流动。 在湍流中，流体的各种物理参数，如速度、压力、温度等都 随时间与空间发生随机的变化。
湍流特性
湍流具有随机性、不规则性、非线性和非稳定性等特性。在 湍流中，流体的速度、方向和压力等都随时间和空间发生变 化，形成复杂的涡旋结构。
环境流体流动与环境保护
要点一
环境流体流动
环境中的流体流动对环境保护具有重要影响。例如，大气 中的气流会影响污染物的扩散和迁移，水流会影响水体中 的污染物迁移和沉积等。
要点二
环境保护
通过对环境中的流体流动进行研究和模拟，可以更好地了 解污染物扩散和迁移规律，为环境保护提供科学依据。同 时，通过合理规划和设计流体流动系统，可以有效降低污 染物对环境的影响，保护生态环境。
04
流体流动的能量转换
能量的定义与分类
总结词
能量是物体做功的能力，可以分为机械能、热能、电能等。在流体力学中，主要关注的是机械能中的 动能和势能。
详细描述
能量是物体做功的能力，它有多种表现形式，如机械能、热能、电能等。在流体力学中，我们主要关 注的是机械能，它包括动能和势能两种形式。动能是流体运动所具有的能量，与流体的速度和质量有 关；势能则是由于流体所处位置而具有的能量。
流体流动噪声
流体流动过程中产生的噪声主要包括 机械噪声和流体动力噪声。机械噪声 主要由机械振动和摩擦引起，而流体 动力噪声主要由湍流和流体动力振动 引起。
噪声控制
为了减小流体流动产生的噪声，研究 者们提出了各种噪声控制方法，如改 变管道结构、添加消音器和改变流体 动力特性等。这些方法可以有效降低 流体流动产生的噪声。
流体力学(共64张PPT)
1) 柏努利方程式说明理想流体在管内做稳定流动，没有
外功参加时，任意截面上单位质量流体的总机械能即动能、
位能、静压能之和为一常数，用E表示。
即：1kg理想流体在各截面上的总机械能相等，但各种形式的机
械能却不一定相等，可以相互转换。
2) 对于实际流体，在管路内流动时，应满足：上游截面处的总机械能大于下游截面
p g 1z12 u 1 g 2W g ep g 2z22 u g 2 2g hf
JJ
kgm/s2
m N
流体输送机械对每牛顿流体所做的功
令
HeW ge,
Hf ghf
p g 1z12 u 1 g 2H ep g 2z22 ug 2 2 H f
静压头
位压头
动压头 泵的扬程（ 有效压头） 总压头
处的总机械能。
22
3)g式中z各、项 的2u 2物、理 意p 义处于g 某Z 个1 截u 2 1 面2上的p 1流 W 体e本 身g Z 所2具u 有2 22 的 能p 量2 ; hf
We和Σhf： 流体流动过程中所获得或消耗的能量〔能量损失〕;
We：输送设备对单位质量流体所做的有效功;
Ne：单位时间输送设备对流体所做的有效功，即有效功率;
u2 2
u22 2
u12 2
p v p 2 v 2 p 1 v 1
Ug Z 2 u2 pQ eW e
——稳定流动过程的总能量衡算式 18
UgZ 2 u2pQ eW e
2、流动系统的机械能衡算式——柏努利方程
1) 流动系统的机械能衡算式〔消去△U和Qe 〕
UQ'e vv12pdv热力学第一定律
26
五、柏努利方程应用
三种衡算基准
流体力学基本知识 ppt课件
〈1〉温度升高，液体的粘度减小（因为T上 升，液体的内聚力变小，分子间吸引力减 小；）
〈2〉温度升高，气体的粘度增大(气体的内 聚力很小，它的粘滞性主要是分子间动量 交换的结果。当T上升，作相对运动的相邻 流层间的分子的动量交换加剧，使得气体 的粘度增大。)
流体力学基本知识
6
三、流体的压缩性和热胀性
一、流体运动的基本概念
（一）压力流与无压流 1.压力流：流体在压差作用下流动时，流体 整个周围都和固体壁相接触，没有自由表 面。 2.无压流：液体在重力作用下流动时，液体 的部分周界与固体壁相接触，部分周界与 气体接触，形成自由表面。
流体力学基本知识
14
（三）流线与迹线
1.流线：流体运动时，在流速场中画出某时 刻的这样的一条空间曲线，它上面所有流 体质点在该时刻的流速矢量都与这条曲线 相切，这条曲线就称为该时刻的一条流线。
流体力学基本知识
26
四、沿程阻力系数λ和流速系数C的确定
沿程阻力系数λ 是反映边界粗糙情况和流态 对水头损失影响的一个系数。1933年尼古 拉兹表发表了其反映圆管流运情况的实验 结果，得出了一些结论：
1.层流区 2.层流转变为紊流的过渡区 3.紊流区
流体力学基本知识
27
（一）沿程阻力系数λ的经验公式 1.水力光滑区 2.水力过渡区 3.粗糙管区
2.迹线：流体运动时，流体中某一个质点在 连续时间内的运动轨迹称为迹线。流线与 迹线是两个完全不同的概念。非恒定流时 流线与迹线不相重合，在恒定流时流线与 迹线相重合。
流体力学基本知识
15
（二）恒定流与非恒定流
1.恒定流：流体运动时，流体中任一位置的 压强，流速等运动要素不随时间变化的流 动称为恒定流动。
〈2〉温度升高，气体的粘度增大(气体的内 聚力很小，它的粘滞性主要是分子间动量 交换的结果。当T上升，作相对运动的相邻 流层间的分子的动量交换加剧，使得气体 的粘度增大。)
流体力学基本知识
6
三、流体的压缩性和热胀性
一、流体运动的基本概念
（一）压力流与无压流 1.压力流：流体在压差作用下流动时，流体 整个周围都和固体壁相接触，没有自由表 面。 2.无压流：液体在重力作用下流动时，液体 的部分周界与固体壁相接触，部分周界与 气体接触，形成自由表面。
流体力学基本知识
14
（三）流线与迹线
1.流线：流体运动时，在流速场中画出某时 刻的这样的一条空间曲线，它上面所有流 体质点在该时刻的流速矢量都与这条曲线 相切，这条曲线就称为该时刻的一条流线。
流体力学基本知识
26
四、沿程阻力系数λ和流速系数C的确定
沿程阻力系数λ 是反映边界粗糙情况和流态 对水头损失影响的一个系数。1933年尼古 拉兹表发表了其反映圆管流运情况的实验 结果，得出了一些结论：
1.层流区 2.层流转变为紊流的过渡区 3.紊流区
流体力学基本知识
27
（一）沿程阻力系数λ的经验公式 1.水力光滑区 2.水力过渡区 3.粗糙管区
2.迹线：流体运动时，流体中某一个质点在 连续时间内的运动轨迹称为迹线。流线与 迹线是两个完全不同的概念。非恒定流时 流线与迹线不相重合，在恒定流时流线与 迹线相重合。
流体力学基本知识
15
（二）恒定流与非恒定流
1.恒定流：流体运动时，流体中任一位置的 压强，流速等运动要素不随时间变化的流 动称为恒定流动。
第1章流体力学基本知识-PPT精品
（二）恒定流与非恒定流
2 .非恒定流：流体运动时，流体中任一 位置的压强、流速等运动要素随时间的 变化而变动的流动。如水位随水放出不 断改变的水流运动。
自然界中都是非恒定流，建筑设备工程 中取为恒定流。
（三）流线与迹线： 1.流线:是流体中同一瞬间由许多质点组成的
曲线。在该曲线上所有各点的速度向量都与 该曲线相切。
该关系式表达了流量（Q）、过流断面（ω）和 平均流速（v）三者之间的关系。
二、恒定流的连续性方程式
如图所示，在恒定总流中任取一元流，元流 在1－1过流断面上的面积为dω1,流速为u1;在 2－2过流断面上的面积为dω2,流速为u2。
二、恒定流的连续性方程式
应用质量守恒定律，在dt时段内流入的质量 与流出的质量相等：
静压。 rv2/2g－－工程上称动压。
p12vg12 p22vg22h12
p ＋ rv2/2g－－过流断面的静压与动 压之和，工程上称全压。
rhω1-2－－1－2两过流断面间压强损 失。
第4节 流：
本节的任务：计算水头损失（或压强损失、流 动阻力）和计算管段。
建筑设备工程
第一章 流体力学基本知识 第1节 流体的主要物理性质 第2节 流体静压强及其分布规律 第3节 流体运动的基本知识 第4节 流动阻力和水头损失 第5节 孔口、管嘴出流及两相流体简介
本章介绍流体静力学，流体动力学，流体运动 的基本知识，流体阻力和能量损失，通过本章 的学习可以对流体力学有一个大概的了解，但 讲到的内容是很基础的。
z1、z2：位置水头，表示单位 p1/γ、 p2/γ：重压量强的水位头置。势P能为。相
对压强（静压）。
α1v12/2g、 α2v22/2g：流 速水头（动
《流体力学基础》课件
流体力学的发展与前景
流体力学的历史
流体力学的发展可以追溯到古代，如亚历山大在水力学方面的研究奠定了基础。
流体力学的现状
随着计算机和数值模拟技术的发展，流体力学得到了迅速进展，推动了各个领域中的应用。
流体力学的未来
未来的流体力学研究将继续突破技术限制，深入探索流体力学领域中的未知，并应用于更多 的实际问题。
《流体力学基础》PPT课 件
流体力学是研究流体力学的基本原理和应用的学科。它涉及到流体的运动、 特性和行为，以及在各个领域中的应用。
流体力学的定义
什么是流体力学？
流体力学研究流体在宏观上的物理性质和运动规律，包括流体的压力、密度、速度、流量等。
为什么流体力学重要？
流体力学是解决涉及流体的问题和设计各类工程设备的基础，对于工程、天文学和生物学等 领域都具有重要意义。
3
流体的流动行为
流体在管道、河流、以及涡流等情况下，会产生不同的流动行为，如旋涡、沉积 和分层等。
应用案例介绍
流体力学在工程中的应用
流体力学在建筑物、水利工程、 飞行器设计等领域中有着广泛 的应用，帮助解决各种流体相 关的问题。
流体力学在天文学中的 应用
天文学中的星系、恒星和行星 的运动，以及宇宙中物质的分 布都与流体力学有着密切的关 系。
流体力学在生物学中的 应用
生物中的血液循环、鱼类的游 泳、鸟类的飞行等现象都受到 流体力学的影响，帮助揭示生 物机制。
流体力学研究的挑战
1 流体力学领域的未解之谜
2 流体力学研究的技术难题
尽管流体力学取得了许多成果，但仍有一ห้องสมุดไป่ตู้些现象和问题，如湍流、颗粒流等，尚未 完全理解。
流体力学研究需要借助先进的计算方法、 实验设备和数值模拟技术，来解决复杂的 流体问题。
《流体力学基础知识》课件
流体粘性
流体抵抗剪切力的性质，粘性大小与流体的种类和温度有关。
流动模型
根据流体的粘性和流动特性，建立各种流动模型，如层流、湍流等。
06
流体力学在工程中的应用
流体输送与管道设计
总结词
流体输送与管道设计是流体力学在工程 中的重要应用之一，主要涉及流体在管 道中的流动规律和设计原则。
VS
详细描述
在工业生产和城市供水中，需要利用流体 力学的原理进行管道设计和流体输送，以 实现高效、低能耗的流体传输。管道设计 需要考虑流体的流速、压力、粘度等参数 ，以及管道的材质、直径、长度等因素， 以确保流体输送的稳定性和可靠性。
流体力学的发展历程
要点一
总结词
流体力学的发展历程及重要事件
要点二
详细描述
流体力学的发展历程可以追溯到古代，但直到17世纪才真 正开始形成独立的学科。在17世纪到20世纪期间，许多科 学家和工程师为流体力学的发展做出了重要贡献，如伯努 利、欧拉、斯托克斯等。随着科技的发展，流体力学在理 论和实践方面都取得了巨大的进步，为人类社会的进步和 发展做出了重要贡献。
3
流体流动的连续性原理
在流场中任取一元流管，流进和流出该元流的流 量相等。
流体流动的能量传递与转换
压力能传递
流体在流动过程中，压力能可以传递给其他流体 或转化为其他形式的能量。
动能转换
流体的动能可以转换为其他形式的能量，如压能 、热能等。
热能传递
流体在流动过程中，可以与周围介质进行热能交 换，实现热量的传递。
流体流动的阻力与损失
摩擦阻力
流体在管道中流动时，由于流体的粘性和管壁的粗糙度，会产生 摩擦阻力。
局部阻力
流体在通过管道中的阀门、弯头等局部构件时，会产生局部阻力。
流体抵抗剪切力的性质，粘性大小与流体的种类和温度有关。
流动模型
根据流体的粘性和流动特性，建立各种流动模型，如层流、湍流等。
06
流体力学在工程中的应用
流体输送与管道设计
总结词
流体输送与管道设计是流体力学在工程 中的重要应用之一，主要涉及流体在管 道中的流动规律和设计原则。
VS
详细描述
在工业生产和城市供水中，需要利用流体 力学的原理进行管道设计和流体输送，以 实现高效、低能耗的流体传输。管道设计 需要考虑流体的流速、压力、粘度等参数 ，以及管道的材质、直径、长度等因素， 以确保流体输送的稳定性和可靠性。
流体力学的发展历程
要点一
总结词
流体力学的发展历程及重要事件
要点二
详细描述
流体力学的发展历程可以追溯到古代，但直到17世纪才真 正开始形成独立的学科。在17世纪到20世纪期间，许多科 学家和工程师为流体力学的发展做出了重要贡献，如伯努 利、欧拉、斯托克斯等。随着科技的发展，流体力学在理 论和实践方面都取得了巨大的进步，为人类社会的进步和 发展做出了重要贡献。
3
流体流动的连续性原理
在流场中任取一元流管，流进和流出该元流的流 量相等。
流体流动的能量传递与转换
压力能传递
流体在流动过程中，压力能可以传递给其他流体 或转化为其他形式的能量。
动能转换
流体的动能可以转换为其他形式的能量，如压能 、热能等。
热能传递
流体在流动过程中，可以与周围介质进行热能交 换，实现热量的传递。
流体流动的阻力与损失
摩擦阻力
流体在管道中流动时，由于流体的粘性和管壁的粗糙度，会产生 摩擦阻力。
局部阻力
流体在通过管道中的阀门、弯头等局部构件时，会产生局部阻力。
流体力学完整版课件全套ppt教程最新
取一微元正交六面体。
左侧面压力： 右侧面压力：
( p 1 p dx)dydz 2 x
( p 1 p dx)dydz 2 x
y
p 1 p dx 2 x
z
p 1 p dx 2 x
x
再考虑 x 轴方向的质量力，可列出 x 轴方向的平衡方程：
(p
1 2
p x
dx)dydz ( p
1 2
p x
ν× 106/ m2/s
1.792 1.007 0.661 0.477 0.367 0.296
空气
μ × 106/ Pa·s
ν× 106/ m2/s
17.09 18.08 19.04 19.97 20.88 21.75
13.20 15.00 16.90 18.80 20.90 23.00
§1.3 流体的物理性质
➢ 牛顿流体与非牛顿流体
牛顿流体； 塑性体； 伪塑性体； 宾汉体。
du dy
(du)n dy
du dy
(du)n
dy
0
du dy
➢ 粘性流体与理想流体
实际流体都具有粘性。理想流体就是忽略流体的粘性。
§1.3 流体的物理性质
1.3.4 液体的表面张力
➢ 表面ห้องสมุดไป่ตู้力现象演示
肥皂薄膜对棉线作用一个拉力。
温度/ K
291 291 293
σ× 103/ N/m
73 490 472
§1.3 流体的物理性质
➢ 表面张力产生的压差
由表面张力引起的液体自由表面两边 的附加压力差为：
p ( 1 1 ) R1 R2
➢ 毛细现象
当液体与固体接触时，如果液体分子 间的吸引力（内聚力）大于液体分子 和固体分子间的引力（附着力），则 液体抱成团与固体不浸润；当液体分 子内聚力小于附着力时，则液体就能 浸润固体表面。
第6章流体力学基础.ppt
0 mg
0
m xyz
x
pxy
pz
y
z x
pny pny
x
c os
x
c os
sin cos
0 g
xyz
0
px pn
x , y , z 0
pz pn gz
px pz pn
与流体的属性、温度有关，与流体运动形式无关 一般液体的 随温度的升高而减小，气体的 随温度的升
高而增大。
流体的粘性影响流动的快慢，静止流体中无粘力
f dυx S 牛顿粘性定律
26
dy
f dυx 牛顿流体
S dy
三、粘滞流体的伯努利方程
b b
单位体积流体从a流到b 克服粘滞
aa
S1l1 v1
h1
S2
经△t 时间流动到a b 位置
l2
v2
V1 S1l1 S1v1t
h2
V2 S2l2 S2v2t 不可压缩 V1 V2
能量变化 E E(ab) E(ab)
E(bb) E(aa)
E
m2 gh2
二、牛顿粘性定律
速度梯度 vx
y
y
S f
v2 lim vx dvx
25
v
v1 x0 y
dy
作用在面元S上的粘滞力f
z
x
f dυx S
dy
f S
f dvx dy
: 粘滞系数或内摩擦系数
单位：1Pa s 1kg m1 s1
第一章 流体力学基础ppt课件(共105张PPT)
原
力〔垂直于作用面，记为 ii〕和两个切向 应力〔又称为剪应力，平行于作用面，记为
理
ij，i j），例如图中与z轴垂直的面上受
到的应力为 zz〔法向）、 zx和 zy〔切
电 向），它们的矢量和为：
子
课
件 τ zzix zjy zkz
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主题
西
1.1 概述
安
交 • 3 作用在流体上的力
大 化
子 课 件
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主题
西
1.2.3 静力学原理在压力和压力差测量上的应用
安
交
大 思索：若U形压差计安装在倾斜管路中，此时读数 R反
化 映了什么？
工 原
理 p1p2
p2
p1 z2
电 子
(0)gR(z2z1)g z1
课
R
件
A A’
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主题
西 1.2.3 静力学原理在压力和压力差测量上的应用
安
交 大
•
2．压差计
化 • （2〕双液柱压差计
p1
p2
工•
原•
理
电•
子•
课
件
又称微差压差计适用于压差较小的场合。
z1
1
z1
密度接近但不互溶的两种指示
液1和2 ， 1略小于 2 ；
R
扩p 大1 室p 内2 径与2 U 管1 内g 径之R 比应大于10 。 2
图 1-8 双 液 柱 压 差 计
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安
交 大
•
1．压力计
化 • （2〕U形压力计
pa
工 • 设U形管中指示液液面高度差为RA，1 指• 示液
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西 安
第一章 流体力学基础
交
大 1.1 概述
化 1.2 流体静力学及其应用
工 1.3 流体流动的基本方程
原
理 1.4 管路计算
电 1.5 边界层及边界层方程
子 1.6 湍流
课
件 1.7 流速、流量测量
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主题
西
1.1 概述
安
交 • 1 连续介质模型
大
化
流体是由分子或原子所组成，分子或原子无时无刻
=10.33mH2O
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主题
西
1.2.1静止流体所受的力
安
交 （2）压力的两种表征方法
大
化 绝对压力 以绝对真空为基准测得的压力。
工 表压或真空度 以大气压为基准测得的压力。
原
理
表压 绝压 当地大气压
电
子
真空度 当地大气压 绝压
课
件
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西 1.2.2 流体静力学基本方程
大 作用于单位面积上的力，称为流体的静压强，习惯上
化 又称为压力。
工 （1）压力单位
原
在国际单位制（SI制）中，压力的单位为N/m2，称 为帕斯卡（Pa），帕斯卡与其它压力单位之间的换算
理 关系为：
电 1atm（标准大气压）=1.033at（工程大气压）
子
=1.013105Pa
课
=760mmHg
件
R
A 1• ..
图 1-5 单管压力计
件 大气压的液体压力，不能测气体压力。
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主题
西 1.2.3 静力学原理在压力和压力差测量
安
上的应用
交
大 • 1．压力计
化 （2）U形压力计
工 设U形管中指示液液面高度差为R，指示液
原 密度为0，被测流体密度为，则由静力学
理 方程可得： 电
p1 p2 gh
安
交 • 讨论
大 （1）适用于重力场中静止、连续的同种不可压缩性流体；
化 （2）在静止的、连续的同种流体内，处于同一水平面上各点的压力 工 处处相等。压力相等的面称为等压面；
原 （3）压力具有传递性：液面上方压力变化时，液体内部各点的压力
理 也将发生相应的变化。即压力可传递，这就是巴斯噶定理；
电
子
（4）若记， 称为广义压力，代表单位体积静止流体的总势能（即 静压能p与位能gz之和），静止流体中各处的总势能均相等。因
原 个法向应力（垂直于作用面，记为
理
ii）和两个切向应力（又称为剪应 力 ， 平 行 于 作 用 面 ， 记 为 ij，
电 ij），例如图中与z轴垂直的面上
子
受到的应力为zz（法向）、zx和zy （切向），它们的矢量和为：
课
件
τz
i
zx
j
zy
zzk
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西
1.1 概述
理 电 子 课
显然，U形压力计既可用来测量气体压力，又 可用来测量液体压力，而且被测流体的压力比 大气压大或小均可。
件
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西 1.2.3 静力学原理在压力和压力差测量
安
上的应用
交
大 • 2．压差计
化 （1）U形压差计
工 设U形管中指示液液面高度差为R，指示
原 液密度为0，被测流体密度为，则由静
理 力学方程可得：
流向
1
z1
2 z2
电
p1 gz1 R p3
子
R
3
3
课
p2 gz2 0 gR p3
0
图 1-7 U 形压差计
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西 1.2.3 静力学原理在压力和压力差测量
安
交 • 3 作用在流体上的力
大
化 类似地，与x轴、y轴相垂直的面（参见图1-2）上受到 工 的应力分别为：
原
τx
i
xx
j
xy
k
xz
τy
i
yx
j
yy
yz k
理 电 子 课 件
z
xx
yx xy
yy
M
xz
yz
zx
zy
zz
o
y
x
图 1-2 任一点所受到的应力
返回
原
F
FB
F S
理 电
质量力：质量力又称体积力，是指作用在所考察对象
的每一个质点上的力，属于非接触性的力，例如重力、
子 离心力等。
课
件
F
g
i
x
g yj
gzk
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西
1.1 概述
安
交 • 3 作用在流体上的力
大 化 表面力：表面力是指作用在所考察对象表面上的力。
工 任一面所受到的应力均可分解为一
p2 p3
p3 pa 0 gR
子 将以上三式合并得：
课
p1 pa 0 gR gh
pa
A 1•
h
R
2
3
0
图 1-6 U 形压力计
件
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西 1.2.3 静力学原理在压力和压力差测量
安
上的应用
交
大 若容器A内为气体，则gh项很小可忽略，于是：
化
工 原
p1 pa 0 gR
工 不在作无规则的热运动。假定流体是由无数内部紧密
原 相连、彼此间没有间隙的流体质点（或微团）所组成
理 的连续介质。
电 质点：由大量分子构成的微团，其尺寸远小于设备 子 尺寸、远大于分子自由程。 课
件
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西
1.1 概述
安
交 大
•
2
流体的压缩性
化
工
流体体积随压力变化而改变的性质称为压缩
原 性。实际流体都是可压缩的。 液体的压缩性，
化
gz p 常数
工 • 对于静止流体中任意两点1和2，则有：
原 理
p2 p1 g(z1 z2 )
电 两边同除以g
子 课
p2
g
p1
g
z1
z2
件
——静力学基本方程
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西 1.2.2 流体静力学基本方程
理 小，在大多数场合下都视为不可压缩，而气体
电 压缩性比液体大得多，一般应视为可压缩，但
子 如果压力变化很小，温度变化也很小，则可近
课 似认为气体也是不可压缩的。
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西
1.1 概述
安
交 • 3 作用在流体上的力
大
作用在流体上的所有外力F可以分为两类：质量力
化 工
和表面力，分别用FB、FS表示，于是：
课 此，位置越高的流体，其位能越大，而静压能则越小。
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西 1.2.3 静力学原理在压力和压力差测量
安 交
上的应用
大 • 1．压力计
化
工 （1）单管压力计
pa
原
p1 pa gR
理 或表压
电
p1 p1 pa gR
子 式中pa为当地大气压。 课 单管压力计只能用来测量高于
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西 1.2 流体静力学及其应用
安 交
大 • 1.2.1 静止流体所受的力
化
工 • 1.2.2 流体静力学基本方程
原 理
电 • 1.2.3 静力学原理在压力和压力差测量上的应用
子 课 件
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西
1.2.1静止流体所受的力
安
交 • 静止流体所受的外力有质量力和压应力两种,流体垂直
第一章 流体力学基础
交
大 1.1 概述
化 1.2 流体静力学及其应用
工 1.3 流体流动的基本方程
原
理 1.4 管路计算
电 1.5 边界层及边界层方程
子 1.6 湍流
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1.1 概述
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交 • 1 连续介质模型
大
化
流体是由分子或原子所组成，分子或原子无时无刻
=10.33mH2O
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1.2.1静止流体所受的力
安
交 （2）压力的两种表征方法
大
化 绝对压力 以绝对真空为基准测得的压力。
工 表压或真空度 以大气压为基准测得的压力。
原
理
表压 绝压 当地大气压
电
子
真空度 当地大气压 绝压
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西 1.2.2 流体静力学基本方程
大 作用于单位面积上的力，称为流体的静压强，习惯上
化 又称为压力。
工 （1）压力单位
原
在国际单位制（SI制）中，压力的单位为N/m2，称 为帕斯卡（Pa），帕斯卡与其它压力单位之间的换算
理 关系为：
电 1atm（标准大气压）=1.033at（工程大气压）
子
=1.013105Pa
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图 1-5 单管压力计
件 大气压的液体压力，不能测气体压力。
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上的应用
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大 • 1．压力计
化 （2）U形压力计
工 设U形管中指示液液面高度差为R，指示液
原 密度为0，被测流体密度为，则由静力学
理 方程可得： 电
p1 p2 gh
安
交 • 讨论
大 （1）适用于重力场中静止、连续的同种不可压缩性流体；
化 （2）在静止的、连续的同种流体内，处于同一水平面上各点的压力 工 处处相等。压力相等的面称为等压面；
原 （3）压力具有传递性：液面上方压力变化时，液体内部各点的压力
理 也将发生相应的变化。即压力可传递，这就是巴斯噶定理；
电
子
（4）若记， 称为广义压力，代表单位体积静止流体的总势能（即 静压能p与位能gz之和），静止流体中各处的总势能均相等。因
原 个法向应力（垂直于作用面，记为
理
ii）和两个切向应力（又称为剪应 力 ， 平 行 于 作 用 面 ， 记 为 ij，
电 ij），例如图中与z轴垂直的面上
子
受到的应力为zz（法向）、zx和zy （切向），它们的矢量和为：
课
件
τz
i
zx
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1.1 概述
理 电 子 课
显然，U形压力计既可用来测量气体压力，又 可用来测量液体压力，而且被测流体的压力比 大气压大或小均可。
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上的应用
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大 • 2．压差计
化 （1）U形压差计
工 设U形管中指示液液面高度差为R，指示
原 液密度为0，被测流体密度为，则由静
理 力学方程可得：
流向
1
z1
2 z2
电
p1 gz1 R p3
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p2 gz2 0 gR p3
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安
交 • 3 作用在流体上的力
大
化 类似地，与x轴、y轴相垂直的面（参见图1-2）上受到 工 的应力分别为：
原
τx
i
xx
j
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图 1-2 任一点所受到的应力
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理 电
质量力：质量力又称体积力，是指作用在所考察对象
的每一个质点上的力，属于非接触性的力，例如重力、
子 离心力等。
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1.1 概述
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交 • 3 作用在流体上的力
大 化 表面力：表面力是指作用在所考察对象表面上的力。
工 任一面所受到的应力均可分解为一
p2 p3
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子 将以上三式合并得：
课
p1 pa 0 gR gh
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图 1-6 U 形压力计
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西 1.2.3 静力学原理在压力和压力差测量
安
上的应用
交
大 若容器A内为气体，则gh项很小可忽略，于是：
化
工 原
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工 不在作无规则的热运动。假定流体是由无数内部紧密
原 相连、彼此间没有间隙的流体质点（或微团）所组成
理 的连续介质。
电 质点：由大量分子构成的微团，其尺寸远小于设备 子 尺寸、远大于分子自由程。 课
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安
交 大
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流体的压缩性
化
工
流体体积随压力变化而改变的性质称为压缩
原 性。实际流体都是可压缩的。 液体的压缩性，
化
gz p 常数
工 • 对于静止流体中任意两点1和2，则有：
原 理
p2 p1 g(z1 z2 )
电 两边同除以g
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理 小，在大多数场合下都视为不可压缩，而气体
电 压缩性比液体大得多，一般应视为可压缩，但
子 如果压力变化很小，温度变化也很小，则可近
课 似认为气体也是不可压缩的。
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1.1 概述
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交 • 3 作用在流体上的力
大
作用在流体上的所有外力F可以分为两类：质量力
化 工
和表面力，分别用FB、FS表示，于是：
课 此，位置越高的流体，其位能越大，而静压能则越小。
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西 1.2.3 静力学原理在压力和压力差测量
安 交
上的应用
大 • 1．压力计
化
工 （1）单管压力计
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理 或表压
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p1 p1 pa gR
子 式中pa为当地大气压。 课 单管压力计只能用来测量高于
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原 理
电 • 1.2.3 静力学原理在压力和压力差测量上的应用
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