波动的基本概念 简谐波
15波动(横波、纵波、行波、简谐波、波长、波速、波动方程)

t
x 20
m
得: u=20m/s
由 = uT = u/ ν = 20/200 = 0.1m
速度和加速度的公式如下:
v y A sin(t 2x / )
18
t
代入相应的量
v 2103 400 sin(400t 20x)
加速度为:
a v 2103 (400 )2 cos(400t 20x)
t x = 1m代入得
v 0.8 sin 400t(m / s) a 320 2 cos(400t)(m / s2 )
19
例2、对于柔软的绳索和弦线中横波波速为 u
F
F为绳索或弦线中张力; 为质量线密度
y(0,0)=0 v0>0 初位相为 φ= -π/2
X
0.2m 0.4m
y Acos(2 t 2x ) T 2
4102 cos(100t 5x
2)m
20
因为:v
y
y( x,
x) u
0
]
所以 v y y(x,t) 12.6cos(100t 5x)(m / s)
第六章
波动
1
6-1、波动学基础
波动是自然界最常见的一种运动形式。例如 机械波:水波、声波、地震波。其传播需要有介质。
电磁波:无线电波、光波、各种射线等,其传播无需 介质。
物质波:近代物理发现实物粒子也具有波性,即物质 波。
各种波性质不同,但又有共性。可以传递能量,可以 产生反射、折射、干涉、衍射等现象。以有限的速率 传播。
初位相不为0时:
y(x,t) Acos[(t x) ]
大学物理波动与声学知识点汇总

大学物理波动与声学知识点汇总在大学物理的学习中,波动与声学是十分重要的部分。
它们不仅在物理学中有着基础且关键的地位,也在众多实际应用领域发挥着重要作用。
下面让我们一起来梳理一下这部分的重要知识点。
一、波动的基本概念波动是一种常见的物理现象,它是振动在介质中的传播过程。
(一)机械波的产生条件机械波的产生需要两个条件:一是要有做机械振动的物体,即波源;二是要有能够传播这种机械振动的介质。
(二)横波与纵波根据质点振动方向和波的传播方向的关系,波可以分为横波和纵波。
横波中质点的振动方向与波的传播方向垂直,例如电磁波。
纵波中质点的振动方向与波的传播方向平行,像声波就是典型的纵波。
(三)波长、波速和频率波长是指相邻两个同相点之间的距离。
波速是指波在介质中传播的速度,它由介质的性质决定。
频率则是波源振动的频率,等于单位时间内波源完成全振动的次数。
三者之间的关系为:波速=波长×频率。
二、波动方程波动方程描述了波在空间和时间上的变化规律。
(一)简谐波的波动方程对于简谐波,其波动方程可以表示为:y = A sin(ωt kx +φ) 或 y =A cos(ωt kx +φ) ,其中 A 为振幅,ω 为角频率,k 为波数,φ 为初相位。
(二)波动方程的物理意义波动方程反映了在不同时刻、不同位置处质点的位移情况。
通过波动方程,可以了解波的传播特性和质点的振动规律。
三、波的能量波在传播过程中伴随着能量的传递。
(一)能量密度能量密度是指单位体积内波所具有的能量。
(二)平均能量密度在一个周期内能量密度的平均值称为平均能量密度。
(三)能流和能流密度能流是指单位时间内通过垂直于波传播方向的某一面积的能量。
能流密度则是指通过垂直于波传播方向单位面积的能流,也称为波的强度。
四、波的干涉当两列波相遇时,会产生干涉现象。
(一)干涉的条件两列波的频率相同、振动方向相同、相位差恒定,才能产生稳定的干涉现象。
(二)干涉加强和减弱两列波在相遇点的相位差为2kπ(k 为整数)时,干涉加强;相位差为(2k +1)π 时,干涉减弱。
简谐振动与波动的基本原理

简谐振动与波动的基本原理简谐振动和波动是物理学中非常重要的概念。
它们在自然界和工程中起着极为重要的作用。
本文将介绍简谐振动和波动的基本原理。
一、简谐振动的基本原理简谐振动是指在恢复力作用下,物体沿着特定轴向或平面上周期性地振动的运动形式。
简谐振动的基本原理包括以下几个方面:1. 恢复力与位移的关系当物体偏离平衡位置时,恢复力的大小与偏离平衡位置的距离成正比。
即恢复力 F 和位移 x 满足 F = -kx,其中 k 是恢复力常数。
这表明恢复力与位移呈线性关系。
2. 运动方程和周期由牛顿第二定律和恢复力与位移的关系可以推导出简谐振动的运动方程。
对于简谐振动,其运动方程为 m(d²x/dt²) + kx = 0,其中 m 是物体质量。
简谐振动的周期 T 与振动系统的质量和恢复力常数有关,可以表示为T = 2π√(m/k)。
3. 能量与振幅的关系简谐振动的能量可以分为动能和势能两部分。
动能随着振动速度的平方而变化,势能随着振动位移的平方而变化。
当物体通过平衡位置时,动能达到最大值,势能为零;当物体达到极端位置时,动能为零,势能达到最大值。
振动的总能量保持不变,并与振幅的平方成正比。
二、波动的基本原理波动是指能量以波的形式传播的过程。
波动的基本原理包括以下几个方面:1. 波动方程波动的传播满足波动方程。
对于一维波动,波动方程可以表示为∂²u/∂t² = v²(∂²u/∂x²),其中 u 表示波函数,t 表示时间,x 表示位置,v表示波速。
波动方程描述了波动在时间和空间上的变化规律。
2. 波的特性波动有许多特性,包括波长、频率、振幅和波速等。
波长λ 表示波的周期性重复结构的长度,频率 f 表示单位时间内波的周期性重复次数,振幅 A 表示波的最大偏离程度,波速 v 表示波动传播的速度。
这些特性之间有一定的关系,如c = λf,其中 c 表示波速。
大学物理《波动》课件

t 1.0s
波形方程
y 1.0 cos( π - π x) 2
1.0 sin(π x)
y/m
1.0
o
2.0
x/m
-1.0
t 1.0 s 时刻波形图
第二节 波动学基础
3) x 0.5m 处质点的振动规律并做图 . y (1.0m) cos[2 π( t - x ) - π] 2.0s 2.0m 2
x 0.5m 处质点的振动方程
y (1.0m)cos(π t - π)
y
y/m
3
1.0
3*
2
4
4O
2
0 * 1.0 * 2.0 * t / s
1 -1.0*1
*
x 0.5 m 处质点的振动曲线
第二节 波动学基础
讨 论 1)给出下列波函数所表示的波的传播方向
和 x 0 点的初相位.
y -Acos2π ( t - x )
-
x)
2π T 2π
C
B
u B
TC
2π d dC
第二节 波动学基础
3 ) 如图简谐波 以余弦函数表示,
求 O、a、b、c 各
点振动初相位.
(-π ~ π )
t =0 A y
Oa
-A
A
O
y o π
O
A
O
y
a
π 2
O A
u
b c
A
y
y
t=T/4
x
b 0
c
-π 2
§8.5 波的干涉与衍射
波程差 r2 - r1
k k 0,1,2,
A A1 A2 振动始终加强
3 ) (k 1 2) k 0,1,2,
波动

=
2π
λ
负方向传播 传播。 “ + ” 号对应波向 x 轴负方向传播。
x y ( x, t ) = A cos ω t m + u
t时刻 处质元的振动速度、加速度 时刻x处质元的振动速度 时刻 处质元的振动速度、
惠更斯原理能够定性解释光的传播方向问题
§10-2 平面简谐波的波动方程 10在各向同性介质中 点源:波面是球面, 点源:波面是球面,所以称为球面波 线源:波面是柱面, 线源:波面是柱面,所以称为柱面波 面源:波面是平面, 面源:波面是平面,所以称为平面波
球面波
柱面波
平面波
讨论
1) 波沿一维方向传播 2) 波的传播方向是波的能量传播方向,能量不发散 波的传播方向是波的能量传播方向, 因此平面波是最理想的波 平面简谐波:波源作简谐振动, 平面简谐波:波源作简谐振动,波所经历的所有质元都做简 谐振动,而且波面是平面,则称为平面简谐波。 谐振动,而且波面是平面,则称为平面简谐波。 平面简谐波是最简单最基本的波动形式。 平面简谐波是最简单最基本的波动形式。 离波源很远的球面波或柱面波可视为平面波。 离波源很远的球面波或柱面波可视为平面波。 平面简谐波可以是纵波,也可以是横波。 平面简谐波可以是纵波,也可以是横波。
x
*
λ
x
t 时刻点 P 的振动状态
x x y(x, t) = y(0, t ) = Acos[ω (t ) +] u u
①
2) 相位落后法 落后的相位 点 P 比点 O 落后的相位
y A
v u
P
= P O =
2π
O
λ
x
简谐波知识点总结

简谐波知识点总结在物理学中,简谐波是一种特殊的波动形式,它具有简单的周期性运动特征。
简谐波广泛应用于各种科学和工程领域,如声波、光波和机械振动等。
本文将针对简谐波的基本概念、数学描述、特性和应用进行详细的介绍和总结。
1. 简谐波的基本概念简谐波是指一个系统中的物理量(如位移、速度、加速度等)随时间的变化呈现出完美的正弦或余弦函数关系。
在简谐振动系统中,物体围绕平衡位置作往复运动,其运动规律可用正弦或余弦函数描述。
简谐波的周期性和稳定性使其成为一种极具理论和应用价值的波动形式。
2. 简谐波的数学描述(1)位移方程设简谐振动系统中物体的位移为y,时间为t,则其位移方程可用如下的正弦或余弦函数表示:y=A*sin(ωt+φ)或y=A*cos(ωt+φ)其中,A为振幅,ω为角频率,φ为初相位。
(2)速度和加速度简谐振动系统中,物体的速度v和加速度a分别为位移y对时间t的一阶和二阶导数:v=A*ω*cos(ωt+φ)a=-A*ω^2*sin(ωt+φ)其中,ω=2πf,f为振动的频率,可用来表示振动的快慢。
3. 简谐波的特性(1)周期性简谐波具有明显的周期性特征,即其运动状态在一个周期内重复。
周期T为一个完整振动所需的时间,与频率f成倒数关系:T=1/f。
(2)能量守恒在理想情况下,简谐振动系统中的机械能E(由动能和势能组成)是守恒的,即总能量在振动过程中保持不变。
(3)相位和频率简谐波的相位φ描述了波的起始位置,角频率ω描述了波的运动速度。
相位和频率是描述简谐波状态和特性的两个重要参数。
4. 简谐波的应用(1)声波声波是一种机械波,可用简谐波模型进行描述。
在声学领域,简谐波理论被广泛应用于声音的产生、传播和感知过程。
(2)光波光波是一种电磁波,其传播过程也可以用简谐波模型来描述。
光波的频率、波长和振幅等特性可以通过简谐波理论来解释和预测。
(3)机械振动机械振动是一种广泛存在于工程领域中的物理现象,其运动规律可用简谐波模型进行描述。
简谐波的波动方程求导物理意义

一、简谐波的定义和特性简谐波是指在振动过程中,物体做简谐运动时所产生的波动。
简谐波具有周期性、均匀性和单一频率等特性。
在数学上,简谐波可以用正弦函数或余弦函数来描述,通常表示为y=Acos(ωt+φ),其中A为振幅,ω为角频率,t为时间,φ为初相位。
简谐波在自然界和科学研究中具有广泛的应用,例如机械振动、光学波动、电磁波等领域。
二、简谐波的波动方程简谐波的波动方程是描述简谐波在空间中传播过程的数学表达式。
在一维情况下,简谐波的波动方程可以用如下形式表示:y(x, t) = Acos(kx - ωt + φ)其中,y(x, t)表示波动函数的取值,A表示振幅,k表示波数,ω表示角频率,φ表示初相位,x表示空间坐标,t表示时间。
波数和角频率之间的关系为k = ω/v,其中v是波的速度。
根据这个波动方程,我们可以推导出简谐波的一系列物理参数和特性。
三、简谐波的物理意义1. 波动方程的物理参数在简谐波的波动方程中,振幅A代表了波动的幅度,反映了波动的强度,其单位通常是长度。
角频率ω代表了波动的频率,是指波动每秒钟所经历的角度变化,其单位是弧度每秒。
波数k代表了波动的空间变化率,其倒数即为波长,反映了波动在空间中周期性变化的距离。
初相位φ则影响了波动的相位和起始位置。
2. 波速和波长的关系根据简谐波的波动方程,我们可以推导出波速和波长之间的关系。
由波数和角频率的定义可知,波速v等于角频率ω与波数k之间的比值,即v = ω/k。
根据这个关系式,我们可以得到简谐波的波长λ等于波速v与角频率ω之间的比值,即λ = v/ω。
这个关系说明了波长与波速、角频率之间的定量关系,有助于我们进一步理解简谐波在空间中的传播特性。
3. 波动速度和波阵面简谐波的波动方程也给出了描述波动速度和波阵面的关系。
波动速度是指波动在空间中的传播速度,它等于波数k与角频率ω之间的乘积,即v = kω。
而波阵面则是指波动在空间中的等相位面,其法向方向与波速v的方向相同,反映了波动的传播方向和速度。
10-1波动的基本概念

H ⊥ u;E
H
u
µH = ε E
(4)电磁波传播速度 u = 1 / εµ , 真空中波速 ) 等于光速
u = c = 1 / ε 0 µ 0 = 2.998 × 108 m ⋅ s −1
讨 论 振动和波动的关系
E
H
u
2 平面电磁波的特性
k= 2π
λ
x H = H 0 cos ω (t − ) = H 0 cos( ω t − kx ) u x E = E 0 cos ω ( t − ) = E 0 cos( ω t − kx ) u
(1)电磁波是横波, E ⊥ u )电磁波是横波, (2) E 和 H 同相位 ) (3)E 和 H 数值成比例 )
注意
u=
λ
T
= λν
λ = = Tu ν
u
周期或频率只决定于波源的振动 波速只决定于介质的性质
在室温下,已知空气中的声速u 例1 在室温下,已知空气中的声速 1为 340 m·s-1,水中的声速 2 为1 450 m·s-1,求 水中的声速u 频率为200 Hz和2 000 Hz 的声波在空气中 频率为 和 和水中的波长各为多少? 和水中的波长各为多少? 频率为200 Hz和2 000 解 由λ = u ,频率为 和 ν Hz 的声波在 空气中的波长
ν
u
单位时间内波向前传播的完整波的 数目. 内向前传播了几个波长) 数目 (1 s内向前传播了几个波长)
4 波速
u
波在介质中传播的速度 例如, 例如,声波在空气中 340 m⋅ s−1 水 中 1500 m⋅ s−1 钢铁中 5 000 m⋅ s
−1
决定于介质的弹性(弹性模量) 决定于介质的弹性(弹性模量)和惯 密度) 性(密度)
简谐波

yO = Acos(ωt + φ0 ) x
时间推 迟方法 点O 的振动状态
Δt = u
点P
t
x u
时刻点O 的运动
t 时刻点 P 的运动
点P 振动方程
yP (t ) = y0 (t
第10章 振动和波动
Δt ) = Acos ω[(t
x u ) + φ0 ]
10-4 简谐波
大学物理教程
波函数
A y u
大学物理教程
波的能流和能流密度
能流:单位时间内垂直通过某一面积的能量.
平均能流:
u
P wuS
能流密度 ( 波的强度 ) I :
通过垂直于波传播方向的单 位面积的平均能流.
udt S
第10章 振动和波动
I P S wu I 1 A2 2u
2
10-4 简谐波
大学物理教程
Acos[2π
( T
-
λ ) + φ0 ]
1)当 x = x0 固定时, 波函数表示该点的简
谐运动方程
y(
x0
)
=
Acos[ω(t
-
x0 u
)
+
φ0
]
x
x
φ( x0 ) = φ0 - ω u = φ0 - 2π λ
第10章 振动和波动
10-4 简谐波
x = x0 点的简谐振动图
yu
O
T
第10章 振动和波动
x y p = Acos[ω(t u ) + φ0 ]
第10章 振动和波动
10-4 简谐波
x
波 y = Acos[ω(t u ) + φ0 ]
物理第7章波动1(简谐波)

2.纵波(P)——振动方向平行于传播方向.如空气中声波.
任一波(例如,水波、地表波等)都能分解为 横波与纵波来进行研究。
3.一般地:若介质具有切变弹性,能传横波; 若介质具有线变、体变弹性,能传纵波;
固体:既有切变、又有线变、体变弹性,
横、纵波均能传播;
2
§7.1 机械波的产生和传播
一.产生条件
1.波源: 作振动的物体(或系统).
2.弹性介质:由弹性力相互作用着的连续介质.
波源处质点的振动通过弹性介质中的弹性力相 互作用,将振动传播开去,从而形成机械波. (故又称弹性波)
波动(或行波)是振动状态的传播,是能量的 传播,而不是质点的传播.
3
二. 纵波和横波:
4
2
,B点比A点落后的相位为
u
A
B
13 cm
(3)如果振幅A=1mm,则振动速度的幅值为
v m A 0 . 1 3 2 0 1 . 8 1 0 3 c / s 0 0 1 m . 8 m / 振n次,沿传播方向传出n个波形;
④外形特征:峰—谷相间(横);疏—密相间(纵).
9
五.描述波动的物理量
1.波长——振动相位相同的两个相邻波阵面之间 的距离为一个波长。
或振动状态在一个周期中传播的距离,
用 表示。
2.波速—单位时间内某一振动状态(或振动相位)
所传播的距离称为波速 u,也称之为相速.
3.频率—单位时间内质点振动的次数 1
T
波动的频率,等于介质中质点的振动频率。
周期T :波传过一个波长所需要的时间,或一个完 整的波通过波线上某一点所需要的时间。
高中物理 谐振波

谐振波
谐振波(或称为简谐波)是一种特殊类型的波动,它遵循简谐运动的规律。
简谐运动是指一个物体在受到一个恢复力的作用下,以恒定的频率和振幅在一个固定轨道上来回振动。
谐振波是由许多在相位和振幅上保持一致的简谐运动组成的。
在物理中,谐振波的例子包括弹簧振子、声波和光波。
这些波都可以被描述为沿着一条传播方向传播的波动,且其振动以固定的频率和振幅在该方向上传播。
谐振波具有以下特征:
频率:谐振波以特定的频率振动。
频率是指在单位时间内波动经过的周期数或振动次数。
频率的单位是赫兹(Hz)。
振幅:振幅是指波动的最大偏离或最大位移。
它表示了波动的强度或能量。
振幅的单位通常是米(m)。
波长:波长是指在一个完整周期内波动所占据的距离。
它是波动传播速度与频率的倒数之积。
波长的单位通常是米(m)。
相位:相位表示在某个特定时刻波动的状态。
它用角度或时间来表示,表示波动相对于一个参考点的位置。
速度:波动的速度是指波动在传播方向上的传播速度。
在介质中,速度与波长和频率有关,可以用速度等于波长乘以频率来表示。
谐振波的性质和行为可以通过一些基本的物理方程进行描述,如简谐振动方程、波动方程等。
这些方程可以用来计算谐振波的运动和性质,以及与其他物体或介质的相互作用。
谐振波在物理学、工程学和其他领域中有广泛的应用,如声学、光学、电磁学等。
1/ 1。
第10章 波动学基础

3)振动状态传播的速度即为波速 u
x u t 2.5 0.5 1.25m
所以 t1 时刻 x1 处质元的振动状态在 t 2 时刻传到
x2 x1 x 1.45m
例2 一平面简谐波沿Ox轴正方向传播,已知振幅 A 1.0m ,
T 2.0s, 2.0m.在t 0 时坐标原点处的质点位于平衡位置
A A1 A2
振动始终加强
2)
(2k 1) π k 0,1,2,
A A1 A2
振动始终减弱
其他
A1 A2 A A1 A2
讨论
2 A A12 A2 2 A1 A2 cos
2 1 2 π
r2 r1
y A cos[ (t x0 ) ] u
初相位
0 2
x0
波线上各点的简谐振动图
x t x y A cos[ (t ) ] A cos[2 π( ) ] u T
2 当 t 一定时,波函数表示该时刻波线上各点相对其平衡位 置的位移,即此刻的波形.
球面波
平面波
惠更斯原理
介质中波动传播到的各点都可以看作是发射子波的波源, 而在其后的任意时刻,这些子波的包络就是新的波前.这就 是惠更斯原理.
平面波和球面波演示
§10-2 平面简谐波波函数
一 平面简谐波的波函数 介质中任一质点(坐标为x)相对其平衡位置的位移(坐 标为 y)随时间的变化关系,即 y( x, t ) 称为波函数.
三 描述波动过程的物理量
波长 :沿波的传播方向,两个相邻的、相位差为 2 π 的振动质点之间的距离, 即一个完整波形的长度.
大学物理学:波的基本概念与简谐波波动方程

t T
+
x
y=A
cos
2
t+
x
例2:平面简谐波的传播速度为u,沿X 轴正方向传播。ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ知距原点x0处的P0点 处的质点的振动规律为
y=Acosωt 求波动表达式。
例2:平面简谐波的传播速度为u,沿X 轴正方向传播。已知距原点x0处的P0点 处的质点的振动规律为
y=Acosωt 求波动表达式。
解:在X轴上任取一点P,其坐标为x,振动由P0点传到P点所 需的时间为
机械波
一、波动 •振动在空间的传播过程称为波动 •机械振动在弹性介质中的传播称为机械波
如声波、水波?、地震波等
•交变电磁场在空间的传播称为电磁波
如无线电波、光波等
波的分类:
横波:横波也称“凹凸波”。质点的振动方向与波的传 播方向垂直,这样的波称为“横波”。 电磁波、光波就是横波。
纵波:纵波是质点的振动方向与传播方向平行的波。 声波是纵波。
10
(1)该波的波速、波长、周期和振幅; (2)x=10m处质点的振动方程及该质点在t=2s时的振动速度; (3)x=20m,60m两处质点振动的相位差。
例3:一平面简谐波的波动表达式为
求:
y 0.01cos 10t x
10
(1)该波的波速、波长、周期和振幅;
(2)x=10m处质点的振动方程及该质点在t=2s时的振动速度;
点所连成的曲面,叫做波面或 同相面、波阵面(即包络面) ;
三、波线、波面、波前
1、概念
波线:沿波的传播方向画一些
带箭头的线,称为波线;
波面:不同波线上相位相同的
点所连成的曲面,叫做波面或 同相面、波阵面(即包络面) ;
波前:在某一时刻,由波源最
平面简谐波的波动方程

x0 y A cos t 0 u
2.如果给定t,即 t t0 ,则y 只是x 的 函数, 这时波动方程表示在给定时刻波线 上各振动质点的位移分布,即给定了 t 0 时 刻的波形。
x y A cos t0 0 u
t y A cos 2 T
x 0
y A cos(t kx 0 )
三、波动方程的物理意义 x y A cos t0 0 u
1.如果给定
设沿x轴正向传播
是时间t
x ,即 x x0 ,则质点位移y 仅 的函数,表示质点在 x0处的振动方程:
平面简谐波的波动方程
一 平面简谐波概念
1、定义:作简谐运动的波源在均匀的、无吸
收的介质中传播、波面为平面的波动,称为 平面简谐波.
2、平面简谐波的特点:传播时,介质中各质
点振动的方向、振幅、频率与波源的振动方 向、振幅和频率相同。
一些复杂的波可视为若干个平面简谐波的叠加。
二、波动方程的推导
设有一沿 x 轴正方向传播的平面简谐波,波速为 u 。 如图,则O点处质点的振动方程为:
uT , k 2 , 所以:
x 0
t y A cos 2 T
y A cos(t kx 0 )
P点是任意的,这样我们就得到了波
动方程的三种表达式:
y A cos t
x 0 u
y
o
x
3.如果x 和t都变化,则波动方程表示波线 上各质点在不同时刻的位移,反映了波形的 传播。
y
t1时刻的波形
t1 t 时刻的波形
波动的基本概念.

2
2.5 10 m 0.30m
2
6
因为T=2.0s,则有
u
T
0.15m s
1
7-5 简谐波
1.简谐波:介质中个质元均作简谐振动,则 相应的 波为简谐波 2. 波函数(波的表达式)
原点
y0 A cost
P点的振动 y(x,t) = ?
P点比o 点 晚 x/u y (x,t) = y (o,t-x/u) y (x,t) = Acos [(t-x/u)]
1 T
单位时间内通过传播方向上 某一点的完整波的个数
对于简谐波,波的频率即为各点振动的频率
u
0 4 8 12 16 20
波形曲线
· · · · · · ·t = 0 · · · · · · · · · · · · · · ·· ·· · · · ·· · · · · · · · · · · · · · ·· · · · · ·t = T/4 · · · · · · · · · ·· · · · · · · · · · · · · · t = T/2 · · · · · · · · · ·t = 3T/4 · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · t=T · · · · ·· ·
媒质 空气
氧 水
波的种类 纵波
纵波 纵波 横波 横波 横波
温度
0 20.0 100 0 13 31
( 0C )
波速(m/s)
331.5 342.4 386 317.2 1440 1500
铜 铁 砖
15-20 100 室温
3570 5300 3652
简谐振动与波动

简谐振动与波动简谐振动与波动是物理学中重要的概念,它们在自然界中广泛存在并对我们的生活产生了深远的影响。
本文将对简谐振动与波动的基本概念、特征以及应用进行探讨。
一、简谐振动简谐振动是指一个系统在稳定平衡位置附近做线性回复的振动。
它的运动方式可以用正弦函数来描述,并且满足哈姆托尼安力学定律。
简谐振动的特征包括振幅、周期、频率和相位等。
在自然界中,简谐振动的例子有很多。
比如弹簧振子、摆球以及声波中的粒子振动等。
这些振动在工程学、物理学、生物学等领域中有着广泛的应用。
二、波动波动是指自然界中的某种现象以波的形式传播的过程。
波动可以是机械波(如声波、水波等)或电磁波(如光波、无线电波等)。
波动的特征有振幅、波长、频率和波速等。
其中,振幅表示波的振动幅度,波长表示两个相邻波峰之间的距离,频率表示单位时间内波的振动次数,而波速则是波在介质中传播的速度。
波动在日常生活中也有很多应用。
比如无线电通信中的电磁波传输、声波在医学超声诊断中的应用等。
三、简谐振动与波动的联系简谐振动与波动虽然是两个不同的概念,但它们之间确实存在着联系。
事实上,简谐振动可以看做是一种特殊的波动现象。
在简谐振动中,系统的振动是以波的形式传播的。
比如弹簧振子在振动过程中,产生的连续的弹簧伸长和压缩就形成了波。
而波动中的振动也可以看作是一种简谐振动的特例,即振幅保持不变,频率和相位保持恒定的振动现象。
简谐振动和波动的联系不仅在理论上有着相似之处,而且在应用上也有交叉。
比如声波作为一种波动形式,可以通过声学理论中的简谐振动模型进行解释和研究。
总结起来,简谐振动与波动虽然是不同的物理现象,但它们在某些方面有着联系,且都在自然界和科学研究中起着重要的作用。
四、简谐振动与波动的应用简谐振动和波动的应用广泛而深入。
以下将介绍其中一些典型的应用领域。
1. 医学领域:声波在超声诊断中的应用是医学领域中最常见的简谐振动与波动应用之一。
通过超声波的传播和回波信号的分析,医生可以获得人体内部的影像信息,从而进行疾病诊断和治疗。
波动1简谐波 波方程 波强

=/3=1.05(m)
u= /T=1.67(m/s)
传播方向:沿x 轴负向
y=0.02cos(10t+6x)[SI]
u
也可以根据定义确定和T
0 :同一时刻在同一波线上
相位差为2的两点间距离
x1
x2
2
t 时刻 x2>x1 = x2–x1
(10 t +6x2) –(10 t +6x1)=2 = x2–x1 = /3
P处质点在 t 时刻的振动状态与 O 处质点在 t 状态完全相同
0.5
0.0
O
P x
0 50 100 150 200
-0.5
x
A
t
时刻的振动
-1.0
O点在 t 时刻的振动状态 O点在
y(0,t) =Acost
t t
的振动状态
y (0, t+x/u)= Acos [ (t+x/u)]
P 处质点在 t 时刻的振动状态,即波函数为
§1 波的基本概念 §2 简谐波 §3 波动方程与波速 §4 波的能量 §5 惠更斯原理 波的衍射 反射和折射 §6 波的叠加 波的干涉与驻波
§7 声波与声强级
§8 多普勒效应
波动:振动的传播(振动状态的传播)
机械波:机械振动在媒质中的传播 如声波、水波、地震波
电磁波:E(t) 、B(t) 在空间的传播 如无线电波、光波、X射线 概率波:描述微观粒子的波动
各种波的本质不同,具有不同的性质, 但形式上具有相同特征和规律。
波长、频率、波速 能量的传播 反射、折射 干涉、衍射
§ 1 波的基本概念
一、机械波的产生与传播
媒质 波源
弹性波—— 一群质点,以弹性力相联系。其中一个质点 在外力作用下振动,引起其他质点也相继振动
平面简谐波的波动方程三种形式

一、平面简谐波的概念平面简谐波是一种特殊的波动现象,它具有特定的波动方程和波动特性。
简谐波的振幅随时间以正弦或余弦函数变化,具有周期性和频率性,是物理学中常见的一种波动形式。
二、平面简谐波的波动方程1. 时间域的波动方程在时间域内,平面简谐波的波动方程可以表示为:\[y(x,t) = A\sin(kx - \omega t + \phi)\]其中,y表示波动的位移,A表示振幅,k表示波数,ω表示角频率,φ表示初相位。
2. 空间域的波动方程在空间域内,平面简谐波的波动方程可以表示为:\[y(x,t) = A\sin(kx - \omega t + \phi)\]其中,y表示波动的位移,A表示振幅,k表示波数,ω表示角频率,φ表示初相位。
3. 复数形式的波动方程在复数形式下,平面简谐波的波动方程可以表示为:\[y(x,t) = A\cos(kx - \omega t + \phi) = \Re(Ae^{i(kx - \omega t + \phi)})\]其中,y表示波动的位移,A表示振幅,k表示波数,ω表示角频率,φ表示初相位。
三、不同形式的波动方程之间的关系1. 时间域的波动方程和空间域的波动方程时间域的波动方程和空间域的波动方程在形式上是相似的,都可以表示为简谐波的位移随时间和空间的变化而发生正弦或余弦函数的周期性振荡。
它们之间通过变量的不同而具有不同的物理意义,但是描述的是同一种波动现象。
2. 复数形式的波动方程和实数形式的波动方程在复数形式下,简谐波的波动方程可以更加简洁地描述,通过复数的指数函数形式可以很方便地进行波动的运算和分析。
复数形式的波动方程和实数形式的波动方程是等价的,可以相互转化,但在不同的数学和物理背景下有着不同的应用优势。
四、平面简谐波的应用领域平面简谐波作为一种特殊的波动形式,广泛应用于物理学、工程学、生物学等领域。
它在声学、光学、电磁学、机械振动、信号传输等方面有着重要的应用价值,可以用来描述和分析各种复杂的波动现象。
简谐波图像知识点总结

简谐波图像知识点总结简谐波是一种非常重要的物理学概念,它在光学、声学和电磁波等领域都有广泛的应用。
在这篇文章中,我们将对简谐波的基本概念、特性以及相关的知识点进行总结。
1. 简谐波的定义简谐波是指在物体振动、波动或者振荡过程中,其位移、速度、加速度与时间成正弦函数关系的波。
简单来说,简谐波就是一种能够用正弦函数或余弦函数描述的波。
2. 简谐波的特性简谐波具有以下几个基本特性:(1)周期性:简谐波具有固定的周期,即波形在一段固定时间内能够重复出现。
(2)波长:简谐波的波长是指波形中两个相邻的、具有相同相位的点之间的距离。
(3)频率:简谐波的频率是指单位时间内波形的重复次数,以赫兹(Hz)为单位。
(4)振幅:简谐波的振幅是指波形震动时的最大位移。
(5)相位:简谐波的相位是指波形在一个周期内的位置,通常用角度或弧度表示。
3. 简谐波的数学描述简谐波可以用下面的数学公式来描述:y(t) = A * sin(ωt + φ)其中,y(t)表示位移,A表示振幅,ω表示角频率,t表示时间,φ表示初始相位。
除了正弦函数,简谐波也可以用余弦函数来描述:y(t) = A * cos(ωt + φ)4. 简谐波的传播方式简谐波可以通过介质传播,常见的包括空气、水和固体等。
在传播过程中,简谐波可以通过反射、折射、干涉和衍射等方式发生相互作用。
5. 简谐波的应用简谐波在各个领域都有重要的应用,主要包括以下几个方面:(1)声学:简谐波在声学中的应用非常广泛,包括声波传播、共振现象等。
(2)光学:在光学中,简谐波用来描述光的传播和干涉、衍射等现象。
(3)电磁波:简谐波也是电磁波的重要描述方式,广泛应用于电磁场的研究和工程应用中。
6. 简谐波的相关知识点除了上述基本概念和特性外,简谐波还涉及到以下几个相关知识点:(1)简谐振动:简谐振动是指物体在外力作用下,其加速度与位移成正比、方向相反的振动现象。
简谐振动是简谐波的物理基础。
(2)波速:简谐波在介质中的传播速度称为波速,通常用v表示,与波长和频率有关。
- 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性,平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
- 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
- 3、如文档侵犯您的权益,请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间:9:00-18:30)。
一、一维平面简谐波的波函数
以横波为例, 设平面波沿 x方向以 速度 u 传播,
介质均匀、无限大,无吸收。
y ur
在 x = 0 处质点振动方程为
o
x
y(0, t )
=
A co(s ω
t+
ϕ
)
0
X处质点的振动比O点落后: ∆t = x
· · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · t = T/2 · · · · · ·· · · · · · · · · · · · · · · · · · · t = 3T/4 ··· · ········ ············· t=T
§5.2 简谐波
说明Δt时间内,整个波形以u的速度
沿传播方向移动了一段距离
∆x = u∆t
y(x, t )
=
A cos[ω(t
m
x
− x0 ) u
+ ϕ0]
(4)
v
=
dy dt
=
− Aω sin(ωt
+ ϕ0
m
kx)
平衡位置在x 处的质点t 时刻的振动速度,不要 与波速u混淆。
a
=
d2
y (x,t)
dt 2
=
− Aω2
u
简谐波的波函数:
y( x, t )
=
Acos[ω(t
−
x u
)+ϕ0
]
沿X轴反向传播时:
y(x,t)
=
A
c
o
s
[ω(
t+
x u
)
+
ϕ
0
]
简谐波的波函数:
y(x, t ) =
A cos[ ω ( t
−
x u
)
+
ϕ
0
]
ω
(t
−
x u
)
+
ϕ0
为X处的质点在t时刻的相位。
ϕ
=
ω(t
−
x u
)
+ ϕ0
x = ut − (ϕ − ϕ 0 ) u ω
如果已知平衡位置在x0 处,初相为φ0的质点振动方程,
y = Acos(ωt + ϕ0 )
则波函数为
y(x, t )
=
A cos[ω(t
m
x
− x0 ) u
+ ϕ0]
y
=
Acos[2π ( t
T
m
x
− x0
λ
) +ϕ0]
y
=
A cos[ωt
m
2π λ
(x
−
x0
)
+ϕ0 ]
y = A cos[ωt m kx + ϕ0 ]
¾ 特征:传播时介质的密度发生变化,有疏有密。 纵波只能在有压缩和拉伸的弹性媒质中传播(固、气、液)
波的传播不是质点的传播,而是振动状态 (或相位)的传播。
三、波的几何描述
波线:表示波的传播方向的直线(或曲线)(也称波射线) 波面:媒质中振动相位相同的点组成的面称波面,
也称同相面. 波前:某时刻处在最前方的波面称波前 平面波 波面为平面
频率 ν = 1
T
角频率 ω = 2πν
波的周期和频率只与振源有关,与介质的性质无关
4.波数k: 在2π长度内所包含的完整波的个数
k = 2π λ
波速、波长、周期、频率、波数之间的关系
u= λ
T
= λν
,k =
2π λ
=ω
u
一维简谐波函数的几种常用的表示
y(x,t) = Acosω(t − x)
u= λ
2、波长λ :
y(x,t) =
A cos[ω ( t
−
x u
)
+
ϕ
0
]
u x
∆ϕ
= ϕ2
− ϕ1
=ω
x2 − u
x1
=
2π
λ
λ
=
x2
−
x1
=
2π
u
ω
=
uT
λ称为波长:同一波线上相差为2π的质点间的距离,
波长是一个周期内简谐振动传播的距离。
它由波源和介质共同决定 波长反映了波的空间周期性
3.周期T: 波传播一个波长的时间.亦即振源振动的周期
该相位所在位置随 时间的变化关系
该相位的移动速度: d x = u (即波的传播速度) dt
可见,简谐波的波速就是振动相位的传播速度,所 以u也称为相速度,简称相速。
简谐波的传播也是介质振动位相的传播。
二、描述波的特征量
1、波速 u :振动状态(相位)传播的速度。 它由介质的性质决定,与波源情况无关。
5-01波的
产生.exe
机械波产生的条件 波源----做机械振动的物体
弹性介质----传播机械振动的介质
弹性介质——以弹性力相联系的一群质点 。其中一 个质点在外力作用下振动,引起其他质点也相继振动.
横波:振动方向和传播方向垂直。外形上有峰有谷。 横波只能在有切变弹性的媒质中传播 (固体)
纵波:质点振动方向与波的传播方向互相平行的波.
解:(2) T、ω、 λ、u ;
y
ur
t =0
0 12 345
x
(×0.1m)
t = 0.05s
λ = 0.4 m
u = ∆ x = 0.1 = 2 ms−1 ∆ t 0.05
T = λ = 0.4 = 0.2s
讨论:
y(x, t ) =
A cos[ ω (t
m
x
− u
x0
)
+
ϕ
0
]
(1)给定时间t , y ∼ x 给出 t 时刻空间各点位移分布。
y 波形曲线
y(x,t) = y(x + λ,t)
0
λ
x (波具有空间的周期性)
(2)给定x ,y ∼ t 给出 x 点的振动函数。
y 振动曲线
0
T
y(x,t) = y(x,t + T )
λ2
λ
y( x,T )与y( x, 0)波形相同
t=5T/4时,波形向X正向平移一段距离
y
t=T
∆x = u∆t = u( 5 T − T ) = 1 λ
ur
4
4
t =5T/4
x
0
λ
(2)
4
例6 r A(0,0)
(1)已知t=0时的波形图,求0点的初相
y
y
ϕ =π
t >0
ur
2
t=0 x
0
λ
2λ
(2)已知坐标原点的振动曲线,求波的初相
行波的波函数
对于某一特定时刻, 式中的y只是x的函数,它表示各 质点的位移与其空间位置的关系,表示这一关系的曲线叫 做波形曲线。
0· · · · 4· · · · 8· · · ·1·2· · · 1·6· · ·2·0· · ·2·4 t = 0
· · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · · t = T/4
u
T
T
=
2π
ω
y(
x,
t
)
=
A
cos
2π
(
t T
−
x
λ
)
y(
x,t
)
=
Acos( ωt
−
2π
λ
x
)
y(x,t) = Acos(ωt − kx)
说明: ωt
0
ωt − 2π
λ
x1
ωt −ϕ(x) x
沿波传播方向每增加λ 的距离,相位落后2π。
∴
x点比0点位相落后
ϕ(x) =
2π x
λ
y( x,t ) = A cos( ωt − 2 π x ) λ
t′ = x− x0 u
ϕ
=
2π λ
(x
−
x0
)
y ( x,t ) = Acosω(t m x − x0 )
u
y
( x, t )
=
A cos[ωt
m
2π λ
(x
−
x0
)]
例题1. 一平面简谐波沿X轴负向
传播,波速u=10m/s,x=0处质点的
振动曲线如图,则波函数为
(
)
y/m
2
0
1 2 3 4 t/s
yu
o x0
x
(a)
(b)
(c)
(a).
y
=
A cos[ω (t
−
x
− x0 u
)
+
ϕ0 ]
(b).
y
=
A cos[ω (t
+
x
− x0 u
)
+ ϕ0 ]
(c).
y
=
A cos[ω (t
−
x u
)
+
ϕ0 ]
例3:数组 (t = 2 , x = 1, y = −0.5)满足一维弹性纵波的 数学方程 y = 0.5cosπ (t − x)[SI。] 请说出该数组的物 理意义,并在给定的坐标中标出相关质点的实际位 置。 y
0
1
x
例4:数组 (t = 3 , x = 1, y = +0.5)满足一维弹性横波的