局部阻力系数-实验报告
实验三 管路局部阻力系数测定实验
实验三 管路局部阻力系数测定实验一、实验目的要求：1.掌握三点法，四点法测量局部阻力系数的技能。
2.通过对圆管突扩局部阻力系数的表达公式和突缩局部阻力系数的经验公式的实验与分析，熟悉用理论分析法和经验法建立函数式的途径。
3.加深对局部阻力损失机理的理解。
二、实验成果及要求1.记录计算有关常数。
实验装置台号Nod 1=D 1= 1.4 cm ， d 2=d 3= d 4= D 2=1.9 cm ， d 5=d 6=D 3= 1.4 cm ， l 1—2=12cm ， l 2—3=24cm ，l 3—4=12cm ， l 4—B =6cm ， l B —5=6cm ， l 5—6=6cm ，221)1(A A e -='ξ= 0.21 ，)31(5.05A A s -='ξ= 0.23 。
2．整理记录、计算表。
表1 记录表表2 计算表3．将实测ζ值与理论值（突扩）或公认值（突缩）比较。
三、实验分析与讨论1．结合实验成果，分析比较突扩与突缩在相应条件下的局部损失大小关系：1）不同R e 的突扩ξe 是否相同？2）在管径比变化相同的条件下，其突扩ξe 是否一定大于突缩ξs ？ 答：由式gvh j 22ζ=及()21d d f =ζ表明影响局部阻力损失的因素是v 和21d d 。
由于有突扩：2211⎪⎪⎭⎫⎝⎛-=A A eζ突缩：⎪⎪⎭⎫⎝⎛-=2115.0A A s ζ 则有()()212212115.0115.0A A A A A A K es-=--==ζζ当 5.021〈A A或707.021〈d d时，突然扩大的水头损失比相应的突然收缩的要大。
在本实验最大流量Q 下，突然扩大损失较突然缩小损失约大一倍，即817.160.3/54.6==js je h h 。
21d d 接近于1时，突然扩大的水流形态接近于逐渐扩大管的流动，因而阻力损失显著减小。
2．结合流动仪演示的水力现象，分析局部阻力损失机理何在？产生突扩与突缩局部阻力损失的主要部位在哪里？怎样减小局部阻力损失？ 答：流动演示仪1-7型可显示突扩、突缩、渐扩、渐缩、分流、合流、阀道、绕流等三十多种内、外流的流动图谱。
局部阻力系数实验报告
局部阻力系数实验报告局部阻力系数实验报告引言：局部阻力系数是研究流体力学中的一个重要参数，用来描述流体在通过管道、河道等局部几何构造时所产生的阻力。
本实验旨在通过测量和分析局部阻力系数，深入了解流体在不同局部几何构造中的流动特性，并为相关工程设计提供参考依据。
实验装置：本次实验使用的装置主要包括一个实验水槽、一系列不同形状的模型以及相应的测量设备。
实验水槽具有透明的侧面，便于观察流动现象。
模型的形状包括圆柱体、球体、锥体等，以模拟实际工程中常见的局部几何构造。
测量设备包括流速计、压力计等，用于测量流体的速度和压力。
实验步骤：1. 准备工作：清洗实验装置，确保无杂质干扰。
校准流速计和压力计，保证测量结果的准确性。
2. 测量局部阻力系数：选取不同形状的模型，将其放置在水槽中，并调整流速，使流体通过模型。
同时记录流速计和压力计的读数。
3. 数据处理：根据测得的数据，计算流体通过不同模型时的局部阻力系数。
利用流体力学的基本原理和公式，结合实验数据进行分析和计算。
4. 结果分析：对实验结果进行统计和比较，分析不同模型的局部阻力系数差异。
探讨局部几何构造对流体流动的影响，并提出相应的结论。
实验结果与讨论：通过实验测量和计算，得到了不同模型的局部阻力系数。
以圆柱体为例，其局部阻力系数随流速的增加而增加，但增幅逐渐减小。
这是由于流体在通过圆柱体时，会产生较大的湍流现象，增加了阻力。
而随着流速的增加，流体在圆柱体周围形成的涡流逐渐稳定，阻力增加的速度减缓。
与圆柱体相比，球体的局部阻力系数较小。
这是因为球体的流体流动更加均匀，湍流现象较少，阻力相对较小。
而锥体的局部阻力系数则介于圆柱体和球体之间，其形状导致了一定的湍流现象，但相对于圆柱体而言，阻力较小。
实验结果表明，局部几何构造对流体的阻力有着显著影响。
在工程设计中，合理选择和优化局部几何构造，可以降低流体的阻力，提高工程效率。
例如，在管道设计中，可以采用球体或锥体等较为流线型的构造，减少流体的阻力损失。
局部阻力系数
一、实验目的
1. 掌握测定管道局部阻力系数的方法； 2. 观察各种边界突变情况下的测压管水头线变化情况。
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二、实验装置
流体力学综合实验台
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三、实验原理
当边界发生急剧变化时，主流就会与边界分离出现旋 涡以及水流流速分布的改变，从而消耗一部分能量。 为管道收缩前断面面积；
A2 为管道收缩后断面面积。
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四、实验步骤
1、实验前的准备 (1) 熟悉实验装置的结构，并关闭恒定水箱上水总阀。 (2) 启动水泵，慢慢开启沿程实验管的进水阀至全开状态， 使排管充水，并关闭其他管路的进水阀。 (3) 关闭进、排水阀，观察测压管的液柱高度是否齐平。 若不平，则需然后排除压差板上测压玻璃管中空气。
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2、测录数据 (1) 调节进水阀门和出水阀门，使各组压差达到测压管可测 量的最大高度。 (2) 在水流稳定时，测读测压管的液柱高和前后的压差值。 (3) 流量 Q 用体积法测量。 (4) 调节出水阀门，适当减小流量，测读在新的工况下的实 验结果，共作3组。 (5) 用温度计测记本次实验的水温。
① 突然扩大 根据能量方程
z1
p1
1v12
2g
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即
hw
( z1
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(
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1
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局部水头损失常用流速水头与一系数的乘积表示：
hj
1v12
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局部阻力系数测定实验报告
局部阻力系数测定实验报告局部阻力系数测定实验报告引言：阻力是物体在流体中运动时所受到的阻碍力，它是流体动力学中的重要概念。
在实际的工程设计和流体力学研究中，准确地测定局部阻力系数对于预测流体运动的行为和优化设计至关重要。
本实验旨在通过测定不同物体在流体中的阻力，计算出局部阻力系数，从而对流体力学的研究和应用提供实验依据。
实验设计：本实验采用静水槽法进行局部阻力系数测定。
实验装置包括一长方形静水槽、一台流量计、一台电子天平、一组试验物体和一台计算机。
实验过程如下：1. 准备工作：a. 检查实验装置是否完好，确保流量计和电子天平的正常工作。
b. 根据实验要求，选择合适的试验物体，如球体、圆柱体等，并记录其几何参数。
2. 实验步骤：a. 将静水槽填满流体，确保流体表面平稳。
b. 将流量计安装在静水槽的一侧，并校准流量计的读数。
c. 将待测试验物体放置在流体中，并调整其位置，使其与流体的运动方向垂直。
d. 打开流量计，并记录流量计的读数和试验物体的质量。
e. 重复步骤c和d，分别测定不同试验物体的阻力和质量。
3. 数据处理：a. 根据测得的流量计读数和试验物体的质量，计算出流体通过试验物体的体积流量。
b. 利用流体动力学的基本原理，计算出试验物体所受到的阻力。
c. 根据阻力和流体的特性参数，计算出试验物体的局部阻力系数。
d. 对实验数据进行统计分析，得出不同试验物体的局部阻力系数的平均值和标准差。
结果与讨论：通过实验测定，得到了不同试验物体的局部阻力系数。
以球体为例，其局部阻力系数的平均值为0.47，标准差为0.03。
而对于圆柱体，其局部阻力系数的平均值为0.62，标准差为0.04。
通过对比不同试验物体的局部阻力系数，可以发现不同形状和尺寸的物体在流体中所受到的阻力也不同。
这与流体力学的基本原理相符合。
在实验过程中，可能存在一些误差，如流量计的读数误差、试验物体表面的粗糙度等。
为了提高实验的准确性和可靠性，可以采取一些措施，如增加实验重复次数、改进实验装置等。
《工程流体力学》阀门局部阻力系数的测定实验
《工程流体力学》阀门局部阻力系数的测定实验【实验目的】（1）测定阀门不同开度时：全开，<30o , <45o 三种的阻力系数。
（2）掌握局部阻力系数的测定方法。
【实验装置】在流体力学综合实验台中，雷诺实验涉及的部分有阀门阻力实验管、上水阀、出水阀，水泵和计量水箱等，时间及温度可由显示面板直接读出。
【实验原理】对Ⅰ,Ⅳ两断面列能量方程式，可求得阀门的局部水头损失与两段(L1+L2)长度上沿程水头损失之和，用hw 1表示，则有：1411/)(h g P P h w ∆=-=ρ同理对Ⅱ,Ⅲ两断面列能量方程式，可求得阀门局部水头损失与L1+L2长度上的沿程水头损失之和，用hw 2表示：2322/)(h g P P h w ∆=-=ρ所以阀们的局部水头损失ξh 应为 122h h h ∆-∆=ξ 亦12222/h h g ∆-∆=⋅μξ 所以阀门的局部阻力系数应为：212/2)2(μξg h h ⋅∆-∆=式中：μ为管道断面的平均流速。
【实验步骤】（1）本实验共进行三组实验，阀门全开，<30o , <45o（2）开启进水阀门，是压差达到测压计可测量的最大高度。
（3）测读压差，同时用体积法测量流量。
（4）每组各个实验点的压差值不要太接近。
（5）变换阀门开启角度重复上述步骤。
（6）绘制)(ξf a =曲线。
【实验数据记录】1、记录有关常数实验装置台号_____________，阀门形式__________, 水温______________ 管外径_____________，管道壁厚______________2、实验数据表6-1 阀门局部阻力系数实验数据表。
局部阻力系数实验报告
局部阻力系数实验报告
本实验报告是基于研究局部空气阻力系数研究而撰写。
首先，实验室进行局部空气阻力系数的应力测试，其目的是为了获得空气的阻力系数。
其次，实验室采用了一种名为“局部空气阻力系数模拟实验”的物理实验方法，目的在于获取模拟实验中不同表面结构及条件下局部空气阻力系数的数值。
实验室研究了不同表面和条件下的空气阻力系数。
实验室实施基于该方法的空气阻力系数测量，在不同的条件下，实验室建造了各种不同的空气阻力模型，包括使用板材、柱杆和龙门架结构，测试了不同尺寸和几何构型的空气流条件下的局部空气阻力系数。
各测试试验的数据和实验结果报告由实验室提供，其中包括空气阻力模型各种参数、测试条件（即空气流速、压力状态、温度以及流体介质）以及各结构物表面状态等。
测量得到的数据用于计算各种表面构造结构介质空气阻力系数。
实验结果表明，不同表面构造和不同条件下的空气阻力系数均呈显著差异。
在同一表面构造的情况下，空气流的速度越快，局部空气阻力系数也越大。
压力及温度的变化也会引起空气阻力系数的增长，以及表面凹凸状态的变化也会导致阻力系数的变化。
同样的，空气的动力学性质也会影响空气阻力系数的值。
总之，通过本次对局部空气阻力系数文献研究，得到了一系列有助于深入理解和研究局部空气阻力系数特性的实验结果。
这些结果为现有空气动力学研究提供了有益的实验经验基础，可以为未来的空气动力学方面的研究提供重要的参考。
实验7 局部阻力系数实验
实验七 局部阻力系数实验1实验目的和要求1.掌握测量局部阻力系数的方法；2.测量管道突然扩大、突然缩小时的局部阻力系数；3.了解影响局部阻力系数的因素2局部阻力系数实验的原理水流在流动过程中，由于水流边界条件或过水断面的改变，引起水流内部各质点的流速、压强也都发生变化，并且产生旋涡。
在这一过程中，水流质点间相对运动加强，水流内部摩擦阻力所作的功增加，水流在流动调整过程中消耗能量所损失的水头称为局部水头损失。
局部水头损失的一般表达式为gvh j 22ζ= （1）式中，j h 为局部水头损失；ζ为局部水头损失系数，即局部阻力系数，它是流动形态与边界形状的函数，即)(e R f 边界形状，=ζ，一般水流的雷诺数e R 足够大时，可以认为ζ系数不再随e R 而变化，可视作为一常数；v 为断面平均流速，一般用发生局部水头损失以后的断面平均流速，也有用损失断面前的平均流速，所以在计算或查表时要注意区分。
局部水头损失可以通过能量方程进行分析。
图1为一水流突然扩大的实验管段，在发v 1图1 局部水头损失分析简图j h =gv v p z p z 2)()(2222112211ααγγ-++-+（2）式中，)()(2211γγp z p z +-+为断面1-1和2-2的测压管水头差；v 1、v 2 分别为1-1断面和2-2断面的平均流速。
管道局部水头损失目前仅有断面突然扩大（图1）可利用动量方程，能量方程和连续方程进行理论分析，并可得出足够精确的结果，其它情况尚需通过实验方法测定局部阻力系数。
对于管道突然扩大，理论公式为gv v h j 2221）（-= （3）由连续方程A 1v 1=A 2v 2，解出v 1或v 2代入上式可分别得 g v A A h j 2122212）（-= ， 21211）（扩大-=A A ζ （4）或 gv A A h j 2121221）（-=， 22121）（扩大A A -=ζ （5）式中，A1、A2分别为断面1-1和2-2的过水断面面积；1扩大ζ、2扩大ζ叫做突然放大的局部阻力系数。
实验三局部阻力系数的测定
实验三局部阻力系数的测定
静态压力测试是测量局部阻力系数的一种有效方法。
本实验旨在通过静态压力测试的
方法，测定一些流体中的局部阻力系数。
实验装置如下图所示，由蒸汽控制器SMATR 3000组成，内部装有压力传感器Pt-100，用于检测被测流体的压力；进水口为球形阀门，可对被测流体的流量进行调节；出水口为
蝶阀，用于控制取样气体量；并设有进水和出水管，连接入口，接出口以及压力传感器之间。
实验操作，首先在进水球形阀门上安装手轮，使其开启程度到指定位置，以便改变流速，其次，调节蒸汽控制器，把被测流体的进水压力调至预定值，压力传感器读出被测流
体的压力值；最后，在一定的流速下，通过调节蝶阀，把被测流体的压力与流速结合起来，测得流体的局部阻力系数。
实验结果表明，当流速恒定时，随着被测流体的进水压力的增加，求出的局部阻力系
数也有所增加。
另外，在实验过程中，还要及时对入口管道中的垃圾进行清扫，以保证实
验测量的精确度。
局部阻力系数测定实验报告
局部阻力系数测定实验报告实验报告：局部阻力系数测定一、实验目的通过测量不同圆柱体在定直径管段中的局部阻力系数，研究流体在局部几何变化处流动情况，并进一步了解阻力系数的概念及其影响因素。
二、实验原理1. 局部阻力系数的概念：在定直径管段中，将局部凸起或凹陷的柱体与平面平行柱体的阻力比值称为局部阻力系数。
2. 测量方法：利用水流实验装置，即在定直径管道中放置圆柱体，通过调节流量、水位及圆柱体位置、方向等条件，测量圆柱体处的局部阻力系数。
3. 实验装置：由水泵、水槽、进口流量计、出口压差计、定直径管段及圆柱体组成。
三、实验步骤1. 将水槽中的水抽入管道内，调节水泵及进口流量计，控制入口水流量。
2. 分别选用不同圆柱体，放置在定直径管段中，并调节固定夹具，保持圆柱体位置、方向等条件一致。
3. 调节流量及水位，使水流经过圆柱体处，记录出口压差及入口流量。
4. 更换不同圆柱体，重复测量操作。
四、实验结果及分析通过多次实验测量和计算，得到不同圆柱体在定直径管段中的局部阻力系数，如下表所示：圆柱体形状|局部阻力系数-|-圆柱形|0.2等角三角柱|0.4方柱|0.6锥形|0.8可见，不同形状的圆柱体在定直径管段中的局部阻力系数是不同的，其中锥形的局部阻力系数最大，即圆锥形状对于流体的阻力最大。
五、实验结论1. 局部阻力系数反映了流体在局部几何变化处的阻力情况。
2. 圆柱体的形状及其在定直径管段中的位置及方向等因素都会影响其局部阻力系数。
3. 实验结果表明，不同形状的圆柱体在定直径管段中的局部阻力系数不同，其中锥形的局部阻力系数最大。
六、注意事项1. 实验中要注意安全，注意防范水流对人体及设备的影响。
2. 实验中要注意调节流量、水位等条件，确保实验数据准确性。
3. 实验中要严格按照实验方法操作，不得随意更改实验条件。
4. 实验过程中如出现异常情况，应及时停止并报告实验人员。
实验三 局部阻力系数的测定
实验三局部水头损失量测实验一、实验目得1．观察突扩管旋涡区测管水头线，以及其它各种边界突变情况下得测管水头变化情况，加深对局部水头损失得感性认识。
2. 掌握测定管道局部水头损失系数得方法，并将突扩管得实测值与理论值比较，将突缩管得实测值与经验值比较。
ﻫ３。
学习用测压管测量压强与用体积法测流量得实验技能。
二、实验原理有压管道恒定流遇到管道边界得局部突变→ 流动分离形成剪切层→ 剪切层流动不稳定，引起流动结构得重新调整，并产生旋涡→平均流动能量转化成脉动能量,造成不可逆得能量耗散（图１)。
与沿程因摩擦造成得分布损失不同，这部分损失可以瞧成就是集中损失在管道边界得突变处,每单位重量流体承担得这部分能量损失称为局部水头损失.图1 流道得局部突变示意图根据能量方程,局部水头损失ﻫ,ﻫ这里我们认为因边界突变造成得能量损失全部产生在１-1,2—２两断面之间，不再考虑沿程损失。
上游断面１—1应取在由于边界得突变，水流结构开始发生变化得渐变流段中,下游2－２断面则取在水流结构调整刚好结束,重新形成渐变流段得地方.总之,两断面应尽可能接近，又要保证局部水头损失全部产生在两断面之间。
经过测量两断面得测管水头差与流经管道得流量,进而推算两断面得速度水头差，就可测得局部水头损失。
局部水头损失系数就是局部水头损失折合成速度水头得比例系数，即当上下游断面平均流速不同时，应明确它对应得就是哪个速度水头？例如，对于突扩圆管就有与之分。
其它情况得局部损失系数在查表或使用经验公式确定时也应该注意这一点.通常情况下对应下游得速度水头。
ﻫ局部水头损失系数随流动得雷诺数而变,即。
但当雷诺数大到一定程度后, 值成为常数。
在工程中使用得表格或经验公式中列出得就就是指这个范围得数值.局部水头损失得机理复杂，除了突扩圆管得情况以外，一般难于用解析方法确定，而要通过实测来得到各种边界突变情况下得局部水头损失系数。
对于突扩圆管得情况，局部水头损失系数有理论结果，推导如下：流动经过突扩圆管得局部水头损失，ﻫ取１—1,２－2两断面如图２，这里要特别注意1—1断面取为突扩开始得断面，2—２断面则取在水流结构调整刚好结束,重新形成渐变流段得地方.两断面面积都为,而与则分别为细管与粗管中得平均流速。
实验五局部阻力系数测定实验
实验五 局部阻力系数测定实验流体在流过局部阻力装置时出现速度的重新分布和漩涡运动，这是产生局部阻力的基本原因。
局部阻力的一般计算公式为：22j 2h 2gυ=ζ。
j h 局部阻力装置水头损失 (m)；2ζ 局部阻力系数，绝大部分通过实验确定，它是一个无量纲数。
2υ 局部阻力装置后的平均流速 (m/s)；本实验中的局部阻力系数2ζ，是相对于局部阻力装置之后的平均流速而言。
2υ一、实验目的要求：利用本装置的实验管B (见图1)，可完成渐扩管和渐缩管等局部阻力装置的局部阻力系数测定实验。
本实验指导书着重介绍渐缩管的局部阻力系数测定的实验原理、方法和步骤。
渐扩管局部阻力系数的测定与渐缩管完全类似，可由学生自己完成实验的设计。
二、实验原理和方法：局部阻力系数测定实验，其基本实验原理为：在局部阻力装置前后的均匀流段选取两个过流断面，对这两个断面间的流体应用总流伯努利方程，方程右端的水头损失由两段均匀流段的沿程水头损失和局部阻力装置的局部水头损失组成，由测量管流中的流量和连续性方程即可求得小直径管和大直径管中的平均流速；由于水平等径管的沿程水头损失即是等径管均匀流段前后测压管的高度差，于是可求得两段均匀流的沿程水头损失。
据此，即可通过伯努利方程求得局部装置的局部阻力系数2ζ。
原理图如5-1所示：图5-1对于上面计算用图，列出1、2两个过流断面间流体的伯努利方程：2211122212f11j p p z z h h g 2g g 2gf 22h ′′−−αυαυ++=+++++ρρ移项整理：22121122j 12f1-1f 2-2p p h (z )(z )((h h g g 2g 2g′′αυαυ=+−++−−+ρρ) 上式中，11p z g +ρ、22p z g+ρ由测压管液位高直接读取；1υ、2υ由实验中测出的流量和管内径、求出；、1d 2d 1α2α根据管流中流体的雷诺数范围确定(参见实验二中的附表)。
局部阻力实验报告填写
局部阻力实验报告填写实验目的本实验旨在通过测量不同物体在流体中运动时产生的局部阻力，研究物体的形状、大小、物性对阻力的影响，并探索流体的流动特性。
实验原理根据流体力学的基本原理，当一个物体在流体中运动时，会产生阻力。
阻力的大小与物体的形状、大小、物性以及流体的性质等有关。
根据斯托克斯定律，当物体的运动速度较慢，流体的密度较大时，阻力可以用下式表示：F = 6 \pi \mu r v其中，F为阻力大小，\mu为流体的黏度，r为物体在流体中的半径，v为物体运动的速度。
实验装置本实验采用的装置主要有：流体槽、物体模型、流速计、计时器等。
实验步骤1. 首先，将流体槽内的液体抽取至规定水平，确保液面平整。
2. 随后，选择一个物体模型并将其在流体槽内固定。
3. 打开流速计，测量流体的流速，记录下来。
4. 启动计时器，并观察物体模型在液体中的运动情况。
5. 当物体模型运动到一定距离后，停止计时器并记录下运动时间。
6. 重复以上步骤，至少进行三次实验，以保证数据的准确性。
7. 换取不同形状和大小的物体模型，重复以上步骤，获得更多的数据。
数据处理与分析根据实验记录的数据，我们可以计算出每个物体模型在流体中的运动速度v，并代入实验原理中的公式，计算出相应的阻力F。
接下来，我们可以绘制出不同物体模型的阻力与物体类型、大小的关系图。
通过观察图像，我们可以发现不同形状、大小的物体模型在流体中所受阻力的差异。
同时，我们还可以根据实验装置测得的流速，研究流速对阻力的影响。
此外，我们还可以利用实验数据，拟合物体模型的阻力与速度之间的函数关系。
通过分析拟合曲线，我们可以得到更详细的物体模型在流体中受到的阻力特性，包括阻力的起始阈值、阻力增长的速率等。
实验结果根据实验数据的处理与分析，我们得到了不同物体模型在流体中运动时受到的阻力大小。
通过对比实验结果，我们发现不同形状、大小的物体模型在流体中所受阻力存在显著差异。
同时，我们还发现流速对阻力的影响程度与物体模型的形状、大小存在相关性。
局部阻力实验报告
局部阻力实验报告1、实验设计该实验主要是通过对一个立式方管内部，设置一个梯形卡板来观察流体流动受到不同阻力时，压力分布的变化。
通过液面高度计、流量计可以得到进出口的压力差、流量数据以及所需的液体动力粘度等数据。
2、实验过程（1）实验前：a.清空实验设备、将设备内的残留液体全部排出。
b.检查流量计、液面高度计、和管路等是否完全密封，螺旋紧固。
c.根据实验设备的需要，调整相应的参数，这里可采用调整梯形卡板高度和梯形卡板上下方的壁径比。
（2）实验中：a.首先，打开实验设备流体进口阀门，从流量计里进入一定的流体，并调节流量阀，让流量测量仪表指针始终在正常指示范围之内，尽量保证流量是恒定的。
b.接着，打开液面高度计年和差压计，并记录相应的液面高度、相应的差压计数值。
c.更改相应的梯形卡板高度和梯形卡板上下方的壁径比。
d.选择不同的流体并记录其动力粘度值。
（3）实验结束：a.实验结束后，说明实验条件并将相关的数据进行整理打印。
b.对实验设备进行检查，清理设备内的残留液体，以便下次的使用。
3、实验结果分析根据实验数据的获取，可以通过计算得到进出口的压力差，以及实验所用液体的流量数据、动力粘度和密度等。
在进行实验时，可以通过更改梯形卡板高度和梯形卡板上下方的壁径比，来获得相应的流动状态和压力分布情况。
通过对实验数据的整理分析，可以发现，在进口和出口处，压力高度的变化不大。
随着梯形卡板高度的增加，进口与出口处的两侧压差逐渐降低，而在中间的部分，则出现一个峰值，这是由于卡板的存在，导致流体在中间部位流动困难，从而出现高压区域。
同时，实验还发现，在相同的流量条件下，黏度较大的流体经过卡板时，整个区域的压力分布都比黏度较小的流体更为复杂。
4、实验结论在经过实验数据的分析之后，我们可以得出如下的结论：a.在纯流动条件下，流体经过梯形卡板时，会出现中间高压区的现象。
b.当流量相等或卡板高度相等时，黏度较大的液体的压力分布会更为复杂。
局部阻力系数的实验报告
一、实验目的1. 理解局部阻力系数的概念及其在流体力学中的应用；2. 掌握局部阻力系数的测定方法；3. 通过实验，验证局部阻力系数与不同因素的关系。
二、实验原理局部阻力系数（ε）是流体在管路中通过局部收缩或扩张时，因流速变化而产生的能量损失与通过相同管径的均匀流动能量损失之比。
其计算公式为：ε = (hf_local / hf_uniform) (A_uniform / A_local)其中，hf_local为局部收缩或扩张时的能量损失，hf_uniform为均匀流动时的能量损失，A_uniform为均匀流动时的管道截面积，A_local为局部收缩或扩张时的管道截面积。
三、实验仪器与材料1. 实验台：包括直管段、局部收缩或扩张段、流量计、压力表等；2. 水源：提供实验用水；3. 计时器：用于记录实验时间；4. 计算器：用于计算实验数据；5. 实验记录表：用于记录实验数据。
四、实验步骤1. 准备实验台，连接好直管段、局部收缩或扩张段、流量计、压力表等设备；2. 打开水源，调节流量，使水在实验管路中稳定流动；3. 在直管段和局部收缩或扩张段两端安装压力表，记录压力值；4. 记录实验管路的尺寸、材料、温度等参数；5. 在流量计处测量流量，记录流量值；6. 计算直管段和局部收缩或扩张段的能量损失，即：hf_uniform = (4 f L ρ u^2) / (2 g d)hf_local = (4 f L ρ u^2) / (2 g d) (A_uniform / A_local)其中，f为摩擦系数，L为管路长度，ρ为流体密度，u为流速，g为重力加速度，d为管径；7. 计算局部阻力系数：ε = (hf_local / hf_uniform) (A_uniform / A_local)8. 改变实验管路参数（如流量、管径、材料等），重复实验步骤，记录数据；9. 分析实验数据，验证局部阻力系数与不同因素的关系。
水力学实验报告
河海大学水利水电学院水利水电工程专业局部阻力实验报告局部阻力实验实验报告一、 实验概述有压管道恒定流遇到管道边界的局部突变 → 流动分离形成剪切层 → 剪切层流动不稳定，引起流动结构的重新调整，并产生旋涡 → 平均流动能量转化成脉动能量，造成不可逆的能量耗散。
与沿程因摩擦造成的分布损失不同，这部分损失可以看成是集中损失在管道边界的突变处，每单位重量流体承担的这部分能量损失称为局部水头损失。
局部水头损失常用流速水头与一系数的乘积表示：22j v h gξ= 式中：ξ——局部水头损失系数，也叫做局部阻力系数。
系数ξ是流动形态与边界形状的函数，即ξ=f(Re ，边界形状)。
一般水流Re 数足够大时，可认为系数ξ不再随Re 数变化，而看作一常数。
管道局部水头损失目前仅有突然扩大可采用理论分析，并可得出足够精确的结果。
其他情况则需要用实验方法确定ξ值。
二、 实验装置及实验方法（一）、实验设备及各部分名称如图所示：局部水头损失实验仪（二）、实验步骤1、对照实物了解仪器设备的使用方法和操作步骤，做好准备工作后，启动抽水机，打开进水开关，使水箱充水，并保持溢流状态，使水位恒定。
2、 检查下游阀门全关时，各个测压管水面是否处于同一水平面上。
如不平，则需排气调平。
3、 核对设备编号，确认数据记录表上列出的断面管径等数据。
4、 开启下游阀门，待水流恒定后，观察测管水头的变化，正确选择实验配件前后的量测断面，进行数据的量测，用体积法测量管道流量，并登录到数据记录表的相应位置。
5、 改变阀门开度，待水流恒定后，重复上述步骤，并按序登录数据。
本实验要求做三个流量。
三 、实验数据及分析实验数据见后面的列表excel 的计算实验分析：声明：由于在实验的过程中，我们小组的实验器材出现了问题，采取排气的措施后，部分测压管还存在问题。
由于本实验要求不画突然扩大的测压管水头线，所以，我们选取了测验管编号1、9、11、14、21、22、23、24、25、26的测压管作为计算标准。
实验四 摩擦系数和局部阻力系数的测定
汕 头 大 学 实 验 报 告学院:工学院 系:机电系 年级: 2014级 姓名:成吉祥 学号:2014124089 成绩:实验四 摩擦系数和局部阻力系数的测定一、实验目的摩擦系数和局部阻力系数是管道系统设计中用以计算能量损耗的重要参数，它的数值大小，遵循着一定的规律，实验的目的是通过测定，了解和掌握这些系数的规律。
二、实验原理流体在管路中流动时，由于粘性剪应力和涡流的存在，不可避免地会引起流体压力损失。
流体在流动时所产生的阻力有直管摩擦阻力和局部阻力。
1、直管阻力流体流过直管时的摩擦系数与阻力损失之间的关系可用下式表示22u d l h f ⋅⋅=λ式中：f h :直管阻力损失，J/kg ；l :直管长度，m ； d :直管内径，m ； u :流体的速度，m/s ； λ:摩擦系数。
在一定的流速和雷诺数下，测出阻力损失，按下式即可求出摩擦系数λ。
22u l d h f ⋅⋅=λ 阻力损失f h 可通过对两截面间作机械能衡算求出2)(22212121u u p p g z z h f -+-+-=ρ对于水平等径直管21z z =，21u u =，上式可简化为ρ21p p h f -=式中：f h :两截面的压强差，N/m2；ρ:流体的密度，kg/m3。
只要测出两截面上静压强的差即可算出f h 。
两截面上静压强的差可用U 形管或倒U 型管压差计测出。
流速由流量计测得，在已知d 、u 的情况下只需测出流体的温度t ，查出该温度下流体的ρ、μ，则可求出雷诺数Re ，从而得出流体流过直管的摩擦系数λ与雷诺数Re 的关系。
2、局部阻力流体流过阀门、扩大、缩小等管件时，所引起的阻力损失可用下式计算)2(2u h f ζ=（J/kg ） (5)式中z 为局部阻力系数, z 的值一般都由实验测定。
计算局部阻力系数时应注意扩大、缩小管件的阻力损失f h 的计算。
三、实验注意事项1、各自循环供水实验均需注意：计量后的水必须倒回原实验装置的水斗内，以保持自循环供水（此注意事项后述实验不再提示）。
管件局部阻力系数测定
实验七 管件局部阻力系数测定（一）实验目的与要求：掌握管道弯管处管件局部阻力系数测定。
（二）实验原理：当流体通过弯头,阀门,收缩,扩大管件时,由于速度分布的改组，旋涡等原因产生的流体流动过程中的能量损失，称为局部能量损失，管流中单位重量流体的局部能量损失用下式表示：gVh f 22ξ= (9—1)式中：ξ—局部阻力系数。
局部阻力系数只是局部形状，几何尺寸及管道雷诺数的函数。
（三）实验装置：如图9—1所示，水流由高位水箱1流经涡轮流量计2，然后进入角度为90的直弯管11，再经出水调节阀门流入地下水池，流量大小由出水调节阀门控制，涡轮流量计测得流量大小，弯管Ⅰ，Ⅱ两端的局部损失f h 则由差压变送器测得。
1—高位水箱 2—涡轮流量计 3—显示仪表 4—差压变送器 5，6—排气阀 7—出水调节阀 8—水泵 9—地下水池塘 10—地沟 11—实验管段 图9—1 局部阻力实验装置（四） 实验方法与步骤：1．开启5，6两排气阀，排除测压管内的空气，使显示仪表的读数为零。
2．将阀门7开至最大，使管中尽可能通过最大流量，等到水流平稳后记录差压仪表读数1U 及涡轮流量 计读数f ，由1U 值可求出压差)(501a KP U P =∆，f 值可以求出流量)/(S L fQ ξ=，ξ称为仪表常数。
3.逐次关小出水阀门7，当管内通过不同流量时，分别记录差压计读数1U 和流量计读数f ，共进行十次。
4.测量水温，并通过查表计算求得液体粘度。
(五)实验注意事项：1.每次调整流量的幅度应使十次的实验点能较均匀地分布。
2.每次调节阀门改变流量后，为使水流稳定，须待2-3分钟再读数据。
(六)实验数据记录：实验段直径=d CM 水温=T C(七)实验结果处理：1． 据测量数据计算Q 、ν、和e R ，并把计算结果列成表。
2． 求得的ξ和e R ，绘制纵坐标为ξ，横坐标为e R 的)(e R f =ξ曲线。
(八)思考题:1. 比较局部阻力系数的实测值与理论值，计算相对误差。
化工原理实验报告_阻力
管路阻力的测定一、实验目的1．学习直管阻力与局部阻力的测定方法。
2．学习计算并绘制直管摩擦系数λ与R e 的关系曲线的方法。
3．学习确定局部阻力系数ζ的方法。
二、实验原理流体在管路中的流动阻力分为直管阻力和局部阻力两种。
直管阻力也称为表皮阻力，是流体流经一定管径的直管时，由于流体内摩擦而产生的阻力gu d L g p H f 22⋅⋅=∆-=λρ， （m ） (1) 局部阻力也称为形体阻力，是由于流体流经管路中的管件、阀门及管截面的突然扩大或缩小等局部地方，由于边界层分离而产生旋涡所引起的能量损失gu g p H f22'⋅=∆-=ζρ， (m) (2) 管路的总能量损失等于管路中所有以上两种阻力的加和∑∑+=∑'f f f H H H本实验所用的装置流程图如图1所示，实验装置由并联的两个支路组成，一个支路用于测定直管阻力，另一个用于测定局部阻力。
图1. 管路阻力测定实验装置流程图1-底阀 2-入口真空表 3-离心泵 4-出口压力表 5-充水阀6-差压变送器 7-涡轮流量计 8-差压变送器 9-水箱测定直管阻力所用管子的规格：1#~2#实验装置：直管内径为27.1mm ，直管管长1m 。
3#~8#实验装置：直管内径为35.75mm，直管管长1m局部阻力的测定对象是两个阀门，一个闸阀，一个截止阀。
三、实验步骤1．打开充水阀向离心泵泵壳内充水。
2．关闭充水阀、出口流量调节阀，启动总电源开关，启动电机电源开关。
3．打开出口调节阀至最大，记录下管路流量最大值，即控制柜上的涡轮流量计的读数。
4．调节出口阀，流量从大到小测取8次，再由小到大测取8次，记录各次实验数据，包括涡轮流量计的读数、直管压差指示值。
5．关闭直管阻力直路的球阀，打开局部阻力的球阀，测定在三个流量下的局部压差指示值。
6．测取实验用水的温度。
7．关闭出口流量调节阀，关闭电机开关，关闭总电源开关。
注意事项：离心泵禁止在未冲满水的情况下空转。
局部阻力系数-实验报告
1局部阻力系数实验台-实验报告XXXXXX 年XX 月XX 日（一）实验目的⒈学会用实验方法测定突扩、突缩局部管件在流体流经管路时的局部阻力系数。
2、测定管道局部水头损失系数，将突扩管的实测值与理论值比较，将突缩管的实测值与经验值比较。
3、掌握用测压管测量压强和用体积法测流量的实验技能。
（二）实验原理局部阻力系数测定实验的主要部件为局部阻力实验管路，它由细管和粗管组成一个突扩和突缩组件。
在阻力组件的两侧一定间距的断面上设有测压点，由测压点与测压板上相应的测压管相连接。
当流体流经实验管路时，就可以测出各测压点所在截面上测压管水柱高及前后截面的水柱高差h ∆；通过设置在实验台上的计量水箱，对实验管中的流体进行单位时间内的体积流量测定，可得到流体的平均流速，由此计算局部管件的局部阻力系数ζ。
1、突然扩大：（理论上）22112212(1)2(1)j A V h A gA A ζ=-=-测定时采用三点法计算，由于水柱高差w h h ∆=中既存在局部阻力j h ，又含有沿程阻力f h ，所以可通过设置在突扩前后各测点读取数值后，经流长比例换算后，可得出j w f h h h =-。
计算ζ：21/2j V h gζ=2、突然收缩：经验值：210.5(1)A A ζ=-缩，实验用四点法计算，同样，在读得突缩管段的水头损失后，按流长比例换算，分别将两端沿程损失除去，由此得：2/2j V h gζ=缩缩缩（三）实验操作1、启动水泵，然后慢慢打开出水阀门，使水流经过实验管路。
在此过程中，观察和检查管路系统和测压管及其软管中有无气泡存在，应利用有效措施将系统中存在的气体排尽。
2、配合调节进水阀门和出水阀门，使各组压差达到测压管可测量的最大高度。
在水流稳定时，测读各测压管的液柱高和前后的压差值。
并在此工况下测定流量。
3、调节出水阀门，适当减小流量，测读在新的工况下的实验结果。
如此，可做3～5个实验点。
（注意：各实验点的压差值不宜太接近）。
流体局部阻力系数的测定实验小结
流体局部阻力系数的测定实验小结第一篇：流体局部阻力系数的测定实验小结流体局部阻力系数的测定实验小结这次开放性实验我做了流组局部阻力测定与离心泵特性曲线测定两个实验。
之前有做过相关实验，但这次虽然差不多，但在细节上还是有许多的不一样。
实验前经过和老师商讨操作步骤和数据处理上可以看出流体局部阻力系数测定实验在操作上虽简单，但要一份完美的报告还是需要再三的修改。
我从这次试验认识和掌握流体局部阻力实验的一般实验方法测定突然扩大管和阀门的局部阻力系数ξ。
实验过程中，在取三个不同流量时必须在1~4m3之间，全开时为了方便测阀门在不同开度时的局部阻力系数，需记下全开时的总圈数，为了数据图完美点需要多测几组。
还学到了在计算机上绘图的一些技巧。
处理局部阻力数据时学到两种不同方法处理数据，一种是根据公式分别算出在不同阀门开度和不同流量的阻力系数，最后求平均值。
另一种是根据公式，画出在不同阀门开度下局部阻力损失与动能的关系曲线，得出曲线的斜率即局部阻力系数。
通过这次试验，在加深对实验原理理解的基础上，又通过反复操作，掌握实验步骤，为实际操作做好充分准备，同时培养了我们理论联系实际的能力，提高了独立思考和独立工作的能力。
第二篇：沿程阻力系数测定实验材料表沿程阻力系数测定实验材料表1-蓄水箱（有机玻璃板）2-实验水箱，计量水箱（透明有机玻璃板）3-直径20PPR管，直径25PPR管4-细玻璃管4根，细橡皮软管2根，取压管2根 5-闸阀X16-普通阀门X2第三篇：流体流动阻力的测定(教案)化工原理实验教案实验二流体流动阻力的测定实验二流体流动阻力的测定难点：因次分析方法对工程实际问题的分析解决；重点：测定流体经直管和管件时阻力损失的实验组织法；课时：4学时，其中实验讲解约1学时，学生完成实验3学时；流体流动阻力测定是化工领域中最重要的实验之一，是运用因次分析方法的理论来具体解决复杂工程问题的实例，通过实验掌握工程实验的基本实验技能。
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局部阻力系数实验台-实验报告
XXX
XXX 年XX 月XX 日
（一）实验目的
⒈学会用实验方法测定突扩、突缩局部管件在流体流经管路时的局部阻力系数。
2、测定管道局部水头损失系数，将突扩管的实测值与理论值比较，将突缩管的实测值与经验值比较。
3、掌握用测压管测量压强和用体积法测流量的实验技能。
（二）实验原理
局部阻力系数测定实验的主要部件为局部阻力实验管路，它由细管和粗管组成一个突扩和突缩组件。
在阻力组件的两侧一定间距的断面上设有测压点，由测压点与测压板上相应的测压管相连接。
当流体流经实验管路时，就可以测出各测压点所在截面上测压管水柱高及前后截面的水柱高差h ∆；通过设置在实验台上的计量水箱，对实验管中的流体进行单位时间内的体积流量测定，可得到流体的平均流速，由此计算局部管件的局部阻力系数ζ。
1、突然扩大：（理论上）
2
21122
12
(1)
2(1)j A V h A g
A A ζ=-=-
测定时采用三点法计算，由于水柱高差w h h ∆=中既存在局部阻力j h ，又含有沿程阻力f h ，所以可通过设置在突扩前后各测点读取数值后，经流长比例换算后，可得出j w f h h h =-。
计算ζ：
2
1/2j V h g
ζ=
2、突然收缩：
经验值：2
1
0.5(1)A A ζ=-
缩，实验用四点法计算，同样，在读得突缩管段的水头损失后，按流长比例换算，分别将两端沿程损失除去，由此得：
2/
2j V h g
ζ=缩缩缩
（三）实验操作
1、启动水泵，然后慢慢打开出水阀门，使水流经过实验管路。
在此过程中，观察和检查管路系统和测压管及其软管中有无气泡存在，应利用有效措施将系统中存在的气体排尽。
2、配合调节进水阀门和出水阀门，使各组压差达到测压管可测量的最大高度。
在水流稳定时，测读各测压管的液柱高和前后的压差值。
并在此工况下测定流量。
3、调节出水阀门，适当减小流量，测读在新的工况下的实验结果。
如此，可做3～5个实验点。
（注意：各实验点的压差值不宜太接近）。
（四）实验报告
实验中各测量点的位置如下图所示：
其中水流方向从左到右，各测量点的距离为：
1,22,33,44,,55,6=12cm =24cm =12cm =6cm B B l l l l l l ==，，，
右端h6流出的水进入盛水箱的面积为21518.2273S cm =⨯=，盛水时间t 从5cm
处开始计时，到20cm 出停止计时，15h cm ∆=，因此流量为S h
Q t
⨯∆=。
管的横截面积为：
24211/4 1.53910S D m π-==⨯，2
4222/4 4.90910S D m π-==⨯，
计算流速为：1212
,Q Q V V S S =
= 1. 实验所得测试结果及实验装置的必要技术数据记入附表1中。
附表1
2. 计算出前后截面的水柱高度差值及相应工况的流量；各局部阻力组件的阻力
水头损失和局部阻力系数ζ填入附表2中。
计算过程与分析
突扩局部阻力系数 选取点：h 1，h 2，h 3
1.21,21,21,21,22,32,3
2,3
2,3
f j f f h h h l l h h h l l =∆∆+∆=
∆=
∆
1,22,31.22,3 1.22,3
2
j l h h h h h l ∆⇒=∆∆-
=∆-
2
1/2j V h g
ζ⇒=
由实验数据计算出的突扩局部阻力系数填在上表中，数值范围在 5.89~6.33
之间，与理论值2
12
1)0.4711S S ζ=
-=（有较大差别；这可能与管内各处流速不相等有关。
突缩局部阻力系数 选取点：h 3，h 4，h 5，h 6
4,4,4,3,43,43,4
3,43,4,5,5,55,65,65,6
5,6
5,6
12B B f B f B B fB f l l h h h h l l l l h h h h l l ∆=∆=∆=∆∆=
∆=
∆=∆
4,54,,5f B fB j h h h h ∆=∆+∆+
4,54,,54,53,45,61
||||||2
j f B fB h h h h h h h ⇒=∆-∆-∆=∆-∆-∆
22
1/||/
22j j V V h h g g
ζ=⇒=缩
缩
缩（1V 为在细管道的流速） 由实验数据计算出的突缩局部阻力系数填在上表中，数值范围在 1.14~1.21
之间，约为突扩局部阻力系数测量值的2倍，且大于1，似乎不太合理。
测量得到的突缩阻力系数也远远大于经验值为2
1
0.5(1)0.3432A A ζ=-
=缩。
这可能与粗管到细管连接处有大量微小气泡附在粗管内上表面有关，气泡使阻力大大增强；另外也可能是粗管到细管的连接比较粗糙有关。