α、β放射性测量.ppt

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水中总α总β放射性测量结果报告

水中总α总β放射性测量结果报告简介本文档旨在对一次水中总α总β放射性测量的结果进行报告，该测量是为了对某区域的环境放射性进行监测，并保证公众安全和健康。

本测量由专业的放射性监测机构进行，结果经过精确的数据处理和分析，以确保结果的准确性和可靠性。

测量方法本次测量采用的方法是溶液闪烁计数法，该方法可对溶解样品进行测量，适用于水中放射性核素的检测。

具体测量步骤如下：1.准备样品：将采样得到的水样进行处理，使其完全溶解，并与掺有放射性标准物质的样品混合。

2.测量计数：将溶解样品放入闪烁计数器中，记录计数器所测得的总α总β计数器中的计数值。

3.数据处理：将记录下来的总计数值换算为所测得的放射性核素的含量，然后根据公式计算水样中核素的活度浓度。

在整个测量过程中，为确保数据的可靠性，我们采用了多次重复测量，并按照国际标准操作规程进行操作。

结果分析与报告经过数据处理和分析，我们得到了本次测量的结果，如下表所示：核素活度浓度(Bq/L)226Ra0.002±0.0002228Ra0.001±0.000140K 2.2±0.1总α0.023±0.002总β0.048±0.005该测量结果表明，在该区域的水中，总α总β放射性的含量为0.071±0.007 Bq/L。

其中226Ra和228Ra的含量很低，表明该区域水中的放射性水平较低；40K的含量相对较高，但仍在正常范围内。

总α总β的含量也在正常范围内，表明该区域水质并不受到放射性的严重污染。

同时，在本次测量中，我们还采用了空白样品和质控样品进行了质量控制。

质量控制的结果表明，测试结果的相对误差均在5%以内，符合国际标准要求。

结论本次测量的结果表明，在该区域的水中，总α总β放射性的含量为0.071±0.007 Bq/L，水质并未受到放射性的严重污染。

同时，质量控制结果显示测试结果准确可靠。

因此，基于本次测量结果，建议该区域的水质环境仍可维持正常，需要进一步加强监测和管理，以保障环境放射性安全和保护公众健康。

能力验证样品中总α_和总β_放射性的测定

第43卷第2期(总第254期)辐射防护通讯2023年4月•经验交流•能力验证样品中总α和总β放射性的测定马秀凤,张馨蕊,杜娟,李建杰(北京市核与辐射安全中心,北京,100089)摘㊀要㊀为提高低水平放射性测量水平,以保证监测数据的准确性和可靠性,参加了2021年中国辐射防护研究院组织的能力验证活动㊂厚源法分别以241Am粉末㊁90Sr/90Y粉末为标准源,测定水样㊁气溶胶中总α和总β放射性㊂相对比较法分别以241Am标准溶液㊁90Sr/90Y标准溶液为标准源,测定水样中总α和总β放射性㊂结果表明,厚源法测量结果的相对偏差和Z值分别在4.2%~18.8%㊁-0.42~0.95;相对比较法测量结果的相对偏差和Z值分别在3.7%~14.4%㊁-0.13~0.72㊂评定结果全部为满意㊂关键词:㊀能力验证;总α和总β放射性;厚源法;相对比较法中图分类号:X830.5文献标识码:A文章编号:1004-6356(2023)02-0020-050㊀引言㊀㊀RB/T214 2017‘检验检测机构资质认定能力评价检验检测机构通用要求“要求:检验检测机构应建立和保持监控结果有效性的程序[1]㊂参加能力验证对测试方法不做强制,只对测试结果进行评价,是一种非常有效的外部质量控制手段㊂它不仅可以确定和监控检测实验室的数据质量,也可有效识别实验室存在的质控问题㊂为提高低水平放射性测量水平,保证监测数据的准确性和可靠性,本实验室参加了2021年中国辐射防护研究院组织的总α和总β放射性能力验证㊂环境介质中的总α和总β放射性测量一般来说给出的结果快㊁成本低,对大量放射性监测样品能起到快速筛选的作用,不仅节省时间,也节省大量人力和物力,还可以为辐射环境污染状况评估㊁防护行动决策等提供可靠的信息,所以目前仍是放射性监测手段之一㊂关于样品的总放射性测量,可按待测样品的厚度分为薄样法㊁中层法㊁厚源法和相对比较法㊂薄样法探测限高㊁样品厚度不易控制;中层法需进行自吸收修正,过程繁琐,因而目前使用较多的是厚源法和相对比较法[2-3]㊂本文采用厚源法和相对比较法,对2021年中国辐射防护研究院提供的能力验证样品中总α和总β放射性测量进行了分析探讨㊁经验总结㊂1㊀试验内容1.1㊀样品本实验室共收到4个样品,01㊁02号为加入3%硝酸酸化的掺标水样,分析项目分别为总α㊁总β放射性;03㊁04号为气溶胶滤膜,材质为光泽纸,掺标物质分别为241Am㊁90Sr/90Y标准溶液,分析项目分别为总α㊁总β放射性㊂1.2㊀设备仪器监测仪器采用Berthold公司的LB770低本底α/β测量仪,单位面积本底计数率:αɤ0.0066 min-1㊃cm-2,βɤ0.39min-1㊃cm-2;电镀源探测效率:αȡ70%(241Am),βȡ40%(90Sr/90Y)㊂1.3㊀方法样品前处理,制样测量参照HJ898 2017‘水质总α放射性的测定厚源法“[4]㊁HJ899 2017‘水质总β放射性的测定厚源法“[5]进行㊂1.3.1㊀厚源法制备样品㊀㊀厚源法根据不同直径的测量盘,当铺盘厚度达到放射性射线的有效饱和厚度时,对应的取样02㊀收稿日期:2022-08-25作者简介:马秀凤(1988 ),女,2011年本科毕业于聊城大学分析化学专业,2014年硕士研究生毕业于中国原子能科学研究院分析化学专业,从事辐射环境监测与评价工作,高级工程师㊂E-mail:imaxiufeng@量为铺盘量的最小取样量 ,如果有效饱和厚度测量有困难,可直接按0.1A mg(A为测量盘的面积,mm2)计算㊂本实验所用测量盘为ϕ60mm,因此铺盘量约为300mg㊂(1)空白试样的制备㊀取适量无水硫酸钙,置于电热恒温干燥箱内,105ħ下烘30min,在干燥器中冷却至室温㊂准确称取(300ʃ10)mg无水硫酸钙,于ϕ60mm的不锈钢盘铺样,制成空白试样㊂(2)标准源的制备㊀取适量241Am标准粉末源(10.4Bq/g),置于电热恒温干燥箱内,105ħ下烘30min,在干燥器中冷却至室温㊂准确称取6份(300ʃ10)mg粉末到ϕ60mm不锈钢样品盘中铺平,制成α标准源㊂取2.5g无水硫酸钙,放入200mL烧杯中㊂加入10mL热硝酸(8.0mol/L),搅拌并加入热水至100mL以溶解固态盐,将此溶液转到已经恒重的200mL蒸发皿中,加入250μL90Sr/90Y标准溶液(83.7Bq/mL),搅拌均匀并置于恒温电热板上加热至溶液蒸干,然后在(350ʃ10)ħ的电阻炉内灼烧1h,取出置于干燥器内冷却后称重㊂用研杵研细残渣,混匀㊂准确称量6份(300ʃ10)mg残渣于ϕ60mm的不锈钢盘中铺平,制成β标准源㊂(3)样品源的制备㊀在100mL蒸发皿中加入10.0mL01号样品,再加入约350mg无水硫酸钙,搅拌均匀并置于恒温电热板上加热至溶液蒸干,然后在(350ʃ10)ħ的电阻炉内灼烧1h,取出置于干燥器内冷却后称重㊂用研杵研细残渣,混匀㊂准确称量(300ʃ10)mg残渣于ϕ60mm的不锈钢盘铺样,制成样品源㊂重复实验2组㊂02号样品按相同步骤制样㊂将03号样品滤膜折叠,放入坩埚中,置于电热板上缓慢加热,炭化㊂将坩埚移入电阻炉中,在(350ʃ10)ħ下灼烧1h㊂取出置于干燥器内冷却后称重,用研杵研细残渣,混匀㊂准确称量(300ʃ10)mg残渣于ϕ60mm的不锈钢盘铺样,制成样品源㊂04号样品按相同步骤制样㊂1.3.2㊀相对比较法制备样品[3]㊀㊀在2个100mL蒸发皿中分别加入30.0mL 01号样品,第2个蒸发皿加入125μL241Am标准溶液(5.21Bq/mL),将溶液充分搅拌均匀,再在每个蒸发皿中加入约350mg无水硫酸钙,搅拌均匀并置于恒温电热板上加热至溶液蒸干,然后在(350ʃ10)ħ的电阻炉内灼烧1h,取出置于干燥器内冷却后称重㊂用研杵研细残渣,混匀㊂准确称量(300ʃ10)mg残渣于ϕ60mm的不锈钢盘铺样,制成样品源㊂在2个100mL蒸发皿中分别加入30.0mL 02号样品,第2个蒸发皿加入400μL90Sr/90Y (0.837Bq/mL)标准溶液,将溶液充分搅拌均匀,再在每个蒸发皿中加入约350mg无水硫酸钙,搅拌均匀并置于恒温电热板上加热至溶液蒸干,然后在(350ʃ10)ħ的电阻炉内灼烧1h㊂取出置于干燥器内冷却后称重㊂用研杵研细残渣,混匀㊂准确称量(300ʃ10)mg残渣于ϕ60mm的不锈钢盘铺样,制成样品源㊂1.3.3㊀分析步骤㊀㊀(1)仪器本底的测定㊀取未使用过㊁无污染的不锈钢样品盘,洗涤后用酒精浸泡1h,取出㊁烘干,置于低本底α/β测量仪上连续测量总α㊁总β本底计数率24h㊂(2)空白试样的测定㊀将空白试样置于低本底α/β测量仪上连续测量总α㊁总β计数率24h㊂(3)仪器探测效率的测定㊀将标准源置于低本底α/β测量仪上连续测量总α㊁总β计数率24h㊂(4)样品源的测定㊀将01~04号样品源置于低本底α/β测量仪上连续测量总α㊁总β计数率24h㊂1.4㊀结果处理1.4.1㊀探测效率㊀㊀探测效率按照式(1)计算:ε=R s-R0a sˑm s(1)式中,ε为探测效率,Bq-1㊃s-1;R s为α或β标准粉末源的总α或总β计数率,s-1;R0为总α或总β本底计数率,s-1;a s为α或β标准粉末源的活度浓度,Bq/g;m s为α或β标准粉末源的质量,g㊂1.4.2㊀总α㊁总β放射性活度浓度㊀㊀厚源法水样中总α㊁总β放射性按照文献[4-5]计算㊂相对比较法水样中总α㊁总β放射性按照式(2)计算:12能力验证样品中总α和总β放射性的测定㊀马秀凤C=R x-R0R sx-R xˑC sˑV s Vˑ1000(2)式中,C为水样的总α或总β放射性活度浓度, Bq/L;R x为样品源的总α或总β计数率,s-1;R sx 为加标样品源的总α或总β计数率,s-1;C s为α或β标准溶液的活度浓度,Bq/mL;V s为α或β标准溶液的体积,mL;V为水样体积,mL;其余符号同前㊂气溶胶中总α㊁总β放射性按照式(3)计算:A=R x-R0R s-R0ˑa sˑM(3)式中,A为气溶胶的总α或总β放射性活度,Bq; M为气溶胶膜灼烧后的总残渣质量,g;其余符号同前㊂1.5㊀不确定度评定样品中总α㊁总β放射性测量标准不确定度μ来源于仪器统计计数μ1㊁标准物质刻度μ2,样品源制备μ3和样品体积μ4,μ3和μ4很小,可忽略不计㊂μ1按照式(4)计算:μ1=R xt x+R0t0R x-R0(4)式中,t x㊁t0分别为样品源和本底的测量时间,s;其余符号同前㊂μ2由标准物质证书查得㊂因此,样品中总α㊁总β放射性测量扩展不确定度U(k为包含因子,k=1)按照式(5)计算:U=kμ=μ21+μ22(5) 1.6㊀质量控制工作人员进行统一培训,测量分析人员持证上岗㊂标准源定期进行校准㊁期间核查㊂分析仪器定期进行检定,并定期做本底㊁效率测量和泊松分布检验㊂1.7㊀评定方法组织机构指定了结果评定方法㊂对于水样中总α㊁总β放射性,气溶胶样品中总α㊁总β放射性,根据式(6)计算相对偏差:E r=|X i-A|Aˑ100%(6)式中,E r为测量结果的相对标准偏差;X i为测试样品的测量值,A为测试样品的指定值㊂最后根据能力统计量Z值对测量结果进行评定:Z=X i-Aσ(7)式中,σ为能力评定标准差,其余符号同前㊂若|Z|ɤ2,结果满意;2<|Z|<3,结果有问题;|Z|ȡ3,结果不满意㊂2㊀结果与讨论2.1㊀仪器参数测定LB770低本底α/β测量仪为流气式正比计数管探测器,可同时测量10个样品,10个通道空盘总α计数率在0.0022s-1~0.0032s-1之间,比空白样品计数率0.00044s-1~0.00061s-1大近一个数量级,总β计数率在0.0682s-1~0.0919s-1之间,与空白样品计数率0.0576s-1~0.0619s-1差别不大,主要原因一方面是由于空白样品无水硫酸钙为优级纯,放射性比托盘衬底更低,另一方面是由于α粒子射程短,样品源对其有一定的屏蔽和吸收作用,而β粒子虽然有一定的自吸收,但其射程较长,普通材料对其发射的影响较小[6-7]㊂本实验以空白样品计数率作为本底计数率㊂10个通道对α放射性(对241Am)探测效率在0.0712~0.0732Bq-1㊃s-1之间,β放射性(对90Sr/90Y)探测效率在0.3914~0.4023Bq-1㊃s-1之间,与文献报道的同类型仪器性能差别不大[8]㊂由于各通道的探测效率有所区别,计算结果应用相应通道的探测效率㊂2.2㊀测量结果比对分析2.2.1㊀厚源法结果分析㊀㊀用厚源法测量,结果见表1和表2㊂由表1可知,厚源法得出气溶胶中总α㊁总β放射性测量结果与指定值的E r分别为5.3%㊁4.2%,Z值分别为-0.42㊁0.18㊂因此,最终评定结果为满意㊂气溶胶中总α㊁总β放射性结果与指定值比较接近,E r<6%㊂水中总α㊁总β放射性测量结果与指定值的相对偏差分别为10.7%㊁18.8%,Z值分别为0.37㊁0.95㊂因此,最终评定结果为满意㊂一般情况下,在样品测量时,应尽量选择与待测样品中可能存在的放射性核素类型㊁能量相近的标准 22辐射防护通讯㊀2023年4月第43卷第2期㊀㊀㊀表1㊀气溶胶总α和总β放射性评定结果样品序号分析项目指定值A(Bq)指定值不确定度U A(%)(k=1)灰样重M(g)铺盘量m(mg)测量值X i(Bq)1组2组1组2组均值测量值不确定度U x(%)(k=1)相对偏差E r(%)Z值03总α252 1.61 1.7818301.0301.9243235239 3.4 5.3-0.42 04总β142 2.73 1.7872301.9301.8149147148 3.4 4.20.18表2㊀水样总α和总β放射性评定结果样品序号分析项目指定值A(Bq/L)指定值不确定度U A(%)(k=1)测量值X i(Bq/L)1组2组均值测量值不确定度U x(%)(k=1)相对偏差E r(%)Z值01总α 5.360.35 5.79 6.07 5.93 6.310.70.37 02总β 5.760.91 6.017.68 6.85 6.918.80.95源㊂水中总β放射性结果的E r>15%,分析其原因,一方面是组织机构使用的掺标放射性核素为40K,本实验室条件下,低本底α/β测量仪对40K探测效率均值为0.47(Bq-1㊃s-1),对90Sr/90Y的探测效率均值为0.40(Bq-1㊃s-1),本次实验使用的放射性核素为90Sr/90Y,由此得出的总β放射性结果偏高㊂另一方面90Sr/90Y标准粉末源为自制,均匀性等存在偏差,粒子的吸收和散射等情况不一样,也会导致相应的偏差较大㊂气溶胶样品信息中告知其掺标放射性核素,因此只要选择同样的放射性核素对仪器进行效率刻度,就可以获得满意的结果㊂2.2.2㊀相对比较法结果分析㊀㊀㊀用相对比较法进行测量,结果见表3㊂表3㊀样品总α和总β放射性评定结果样品序号分析项目测量值X i(Bq/L)测量值不确定度U x(%)(k=1)相对偏差E r(%)Z值01总α 5.16 3.6 3.7-0.13 02总β 6.59 3.214.40.72㊀㊀由表3可知,相对比较法得出水中总α㊁总β放射性测量结果与指定值的相对偏差分别为3.7%㊁14.4%,Z值分别为-0.13㊁0.72㊂因此,最终评定结果为满意㊂水中总α放射性测量结果与指定值极为接近,E r<4%,比厚源法的准确度提高了2倍㊂总β放射性测量结果的准确度比厚源法提高了4.4%,但是与指定值的相对偏差还是接近15%,由此印证了掺标物质不是90Sr/90Y㊂由于气溶胶样品灰化后为固体粉末状,可被硝酸降解,无法加入标准溶液;若加入标准粉末,无法保证混合的均匀性,因此气溶胶样品未使用相对比较法㊂无论是厚源法还是相对比较法,相比于指定值,测量值的不确定度都较大,特别是水中总α㊁总β放射性,测量值不确定度明显高于组织机构所给的指定值不确定度㊂此外,水中测量值不确定度明显比气溶胶样品的高,这主要是由于水中的总α㊁总β放射性水平低,而测量时采用了相同的测量时间,因此,计数误差大,从而造成其不确定度较大㊂3㊀结论㊀㊀本次能力验证涵盖了本实验室总放射性日常工作的大部分内容,取得了较好的结果㊂但是目前还存在一些不足㊂水质总放射性分析方法已经很成熟,但其它介质如气溶胶㊁沉降物㊁生物等都没有相应的标准方法,皆参照水质的前处理执行㊂对于含单一核素的样品,得出的结果差别不大,而对于实际的环境样品来说,核素的种类多且未知,气溶胶㊁沉降物等密度不同,使用单一标准物质基质(硫酸钙或者氯化钾),将影响探测效率的准确性㊂在以后的工作中应购置相应基质的标准物质㊂低本底α/β测量仪无核素鉴别能力,导致总β标准源选取的不同引入较大的误差㊂今后可借助液闪谱仪进行核素识别再选取标准源,或直接用液闪分析㊂对于有γ射线的核素,还可借助γ 32能力验证样品中总α和总β放射性的测定㊀马秀凤谱仪进行分析㊂厚源法分析水样没有加入示踪核素来确定制样回收率,默认100%回收得出测量结果的准确性存在一定风险㊂长流程可能有所损失造成负偏差,或引入杂质造成正偏差㊂在后续的工作中每一批次的样品应随机抽取10%~20%(向上取整)进行加标回收率测定㊂本次能力验证使实验室识别存在的问题并启动改进措施,建立测量方法的有效性和可比性㊂结果表明,本实验室低本底α/β测量仪系统的质量保证和质量控制是完善和有效的,测量分析方法㊁数据处理方法也是可靠的㊂参考文献:[1]中国国家认证认可监督管理委员会.检验检测机构资质认定能力评价检验检测机构通用要求:RB/T 214 2017[S].北京:中国标准出版社,2018. [2]International Organization for Standardization.Waterquality-gross alpha and gross beta activity-test method using thin source deposit:ISO10704:2019[S].ISO: Switzerland,2019.[3]潘自强.电离辐射环境监测与评价[M].北京:原子能出版社,2007:296-306.[4]环境保护部.水质总α放射性的测定厚源法:HJ 898 2017[S].北京:中国环境科学出版社,2018.[5]环境保护部.水质总β放射性的测定厚源法:HJ 899 2017[S].北京:中国环境科学出版社,2018.[6]格日勒满达呼,哈日巴拉,许潇,等.探讨串道现象对饮用水中的总放射性测量结果的影响[J].中华放射医学与防护杂志,2014,34(10):780-782.[7]张耀玲,赵峰,吴梅桂,等.IAEA2008年国际比对水体样品中总α/β放射性分析[J].核化学与放射化学,2011,33(1):42-47.[8]王利华,陆照,沈乐园.厚源法测量水中总α放射性[J].环境监测管理与技术,2019,31(4):43-45+ 56.Determination of Grossαand GrossβRadioactivity in ProficiencyTest SamplesMa Xiufeng,Zhang Xinrui,Du Juan,Li Jianjie(Beijing Nuclear and Radiation Safety Center,Beijing,100089) Abstract㊀To improve the measurement efficiency of low-level radioactivity and to ensure the accuracy and reliability of monitoring data,the authors participated in the proficiency test organized by China Insti-tute for Radiation Protection in2021.Thick source method with241Am powder and90Sr/90Y powder as standard sources was used for determination of grossαand grossβradioactivity in water and aerosol sam-ples.Relative comparison method with241Am solution and90Sr/90Y solution as standard sources was used for the determination of grossαand grossβradioactivity in water samples.Results showed that the rela-tive deviation and Z-score of thick source method were4.2%-18.8%and-0.42to0.95,respectively; while the values of relative comparison method were3.7%-14.4%and-0.13to0.72,respectively. The evaluation result was satisfactory for both methods.The quality assurance and quality control of low-levelα/βradioactivity measurement system in our laboratory are satisfactory and effective.The radio-activity measurement methods and data processing methods are reliable.Key words:㊀Proficiency test;Grossαandβradioactivity;Thick source;Relative comparison(责任编辑:杜晓丽)42辐射防护通讯㊀2023年4月第43卷第2期。

放射性测量

• 当时人们对原子的结构还一无所知。例如，在 1897年，一位著名的物理学家开尔芬（Kelvin）写道：“‘电是一种连续的、均匀的液体’的意见还值得谨慎地考虑”
放射性的应用
• 广泛地应用于工业、农业、医药、军事、地质勘探以及日常生活的各个方面，一般人对其在军事上的应用了解较多，但对其它方面的应用了解则更少。
• 另外还存在电子俘获(K俘获 )，它是指原子核俘获一个壳层电子，使核内一个质子转变为一个中子而产生一个新核的物理过程。
Z AXe Z A 1Y
三、描述放射性核素衰减的快慢的参数
• 放射性衰变是一个统计过程。在此过程中，单位时间内发生衰变的原子数与现存的原子数成正比。原子核数目随时间的增长按指数规律减少。
近年来在遏制恐怖活动中也应用于探测含轻元素多的塑胶炸弹。
§3 放射性测量的统计规律
• 一方面，某种元素有一定的半衰期，但另一方面，放射性元素的衰变又存在随机性，这表现在两方面，首先，对于这种元素的不同原子来说，哪个先衰变哪个后衰变是不确定的，随机的；其次，虽然某一种元素的衰变速度是一定的，但并非每一个确定时间间隔期都有相同数的原子衰变，而是某一时刻有较多的原子衰变，而另一时间衰变的原子却比较少，一定时间间隔内衰变的原子数相对于其理论值有一定波动（涨
• 铀系 238 U
• 钍系 232 Th
U • 锕铀系 235
238 U 放射性系列
232 Th 放射性系列
235 U 放射性系列
三个放射性系列的主要特点
• 1) 起始母体的半衰期都在年以上，因此这三个
系至今能存在于自然界中。108
• 2) 每个系各有一代原子序数为86的气态子体，称
，为射气。其中属于铀系的叫做氡( )、钍系的叫

放射性测量的基本原理

放射性测量的基本原理
放射性测量的基本原理是利用放射性物质的核衰变过程来判断其放射性强度。

放射性物质的原子核会以一定的概率自发地发生核衰变，释放出电离辐射，如α粒子、β粒子和γ射线。

这些电离辐射可以通过适当的探测器捕获和测量。

对于α粒子和β粒子，其停止距离与能量有关。

利用探测器可以测量到射线的能量，从而间接测量射线的类型。

例如，通过测量α粒子的能量损失，可以确定其来源、测量其强度。

γ射线是高能电磁波，不带电，因此可以穿透物质。

利用探测器可以测量γ射线的能量和强度，从而判断放射性物质的类型和浓度。

放射性测量常用的探测器包括闪烁体探测器、比计数器和核电子学设备。

这些探测器能够将射线转化为电信号，经过放大、测量和分析处理后得到放射性强度的数据。

放射性测量广泛应用于核工业、医学、环境保护等领域。

通过准确测量放射性物质的强度，可以评估辐射风险、控制辐射剂量、保护公众健康。

放射性污染及防护ppt

C
D
辐射防护最优化
应避免一切不必要的辐射，在考虑经济和社会条件下，所有辐射都应保持在可合理达到的水平。
放射性的防护
内照射防护
外照射防护
①时间防护 ②距离防护 ③屏蔽防护：α射线的屏蔽
β射线的屏蔽 x射线和γ射线的屏蔽中子的屏蔽
注意：上述屏蔽方法只针对单一射线的防护。
内照射防护的基本原则和措施是切断放射性物质进入体内的各个途径
放射性评价方法
评价整体模式
确定整体模式的目的绘制方框图
鉴别和确定位移参数预示体系的响应模式和参数的检验
03
放射性废物与防护标准
放射性废物
放射性废物：是指含有放射性核
素或被放射性核素所污染，其浓度或比活度大于审管部门确定的清洁解控水平，预期不会再被利用的废弃物。
放射性废物的来源：按使用方法分，放射性废物主要有核设施、伴生矿和技术应用三个来源。
按放射性核素半衰期长短分：长半衰期（大于100天）中半衰期（10~100天）短半衰期（小于10天）
放射性污染防护的基本原则
在施行伴有辐射照射的任何
实践之前，必须经过正当性判断，确认这种实践具有正当的理由，获得利益大于代
辐射实践限值对个人所受的照射加以限量
个人剂的量限值
放射性固体废物处理技术
固化技术
固化是指在放射性废物中添加固化剂，使其转变为不易向环境扩散的固体的过程。
固化的一般技术：水泥固化、沥青固化、塑料固化、玻璃固
化。
减容技术
固体废物减容的目的是减少体积，降低废物包装、贮存、运输和处置的费用。主要有两种处理方法：
压缩或焚烧
放射性废液、废气处理技术

(精华版)总α总β放射性测量培训讲稿

910总α，总β放射性测量培训讲义1 前言随着放射性同位素在各个领域中的广泛应用，随着核反应堆，核电站等核设施的不断建立，随着人们对生存环境及健康关注程度的逐步提高，在商品检验，食品卫生，矿物分析，辐射爱护，核医学，环境监测，农业科学以及考古等多个领域中, 越来越多的柔弱的放射性测定问题，摆在了我们面前，有些领域的问题在某种程度上已经关系到了人类的生存和健康，所以需要我们认真对待和讨论；近期，国家对能源结构进行了调查和变更，在第“十一”个五年规划中，由原先的适度进展核电改为大力进展核电，估计2021 年，核电的发电才能可达 4000 万千瓦；核电的大力进展必定会带动整个核工业的进展，与此相关的环境爱护与监测的问题也会引起人们的普遍关注，这也是柔弱放射性测量增多的一个重要方面；通常我们把这种柔弱放射性的测量称为低本底测量或低水平测量；2 放射性简述由于我们所涉及和讨论的是柔弱放射性的测量问题，所以我们要第一简要介绍一下什么是放射性；众所周知，物质是由分子组成，分子由原子组成，而原子又由原子核及核外电子组成；原子核带正电，位于原子中心，电子带负电环绕原子核做高速运动；通常情形下，原子呈中性是稳固的，但是，有些原子核是不稳固的，它能自发地放射出粒子或光子，并转换为另一种元素的原子核；这种现象称为放射性衰变，亦称放射性；核衰变通常放出三种类型的粒子，称 α，β和γ；到目前为止，人们已经发觉了三个自然放射系，即铀系，锕系和钍系，及一个人工放射系镎系；铀系第一代核素为铀（ 238），它从半衰期（ T 1/2 =4.51 × 10 始，经过 8 次α衰变 6 次β衰变，最终到稳固的 Pb(206) ；年）最长的 U （238）开钍系是从半衰期（ T 1/2 =1.40 ×10 年）最长的 Th （232）开头，经过 6 次α衰变 4 次β衰变，最终到稳固的 Pb(208) ；锕系是从半衰期（ T 1/2 =7.1 × 10 β衰变，最终到稳固的 Pb(207) ；年）最长的 U （235）开头，经过 7 次α衰变 4 次 86-- -- -- ---镎系从半衰期 Pu(241) 开头到 Bi(209) 为止，系中 Np(237) 的半衰期最长（T 1/2 =2.14× 10 年） , 故称镎系； Np(237) 的半衰期比 U(238),U(235) 及 Th(232) 半衰期小许多，故除 Bi(209) 外镎系中各种放射性核素在地壳中存在量极微；2.1 α衰变放射出α粒子的核衰变称为 α衰变，可用下式表示：AXA 4 Y QZZ 2X 表示母核，原子序数为 Z ，原子量为 A ， Y 为子核原子序数削减 2 为 Z-2 ，原子4He量削减 4 为 A-4；α粒子实际上是氦原子核2，它的原子序数为 2，原子量为 4；Q 为衰变时释放出的能量；自然 α粒子的能量在 4～8Mev ；一般α 粒子具有几个孤立的能量，能谱为分立能谱； α粒子属于重带电粒子，它的阻挡本事很大，即单位射程上缺失的能量很大，其射程很短，在空气中的自然 α粒子其射程仅仅为几个厘米，一张纸就可以拦住α粒子，它穿不过皮肤的角质层，故不存在外照耀的危害，但是α粒子一旦不慎进入体内，所产生的内照耀危害却是严峻的，所以应当对 α粒子的内照耀问题有足够的重视；2.2 β衰变原子核放射 β粒子或俘获轨道电子的放射性衰变称为 β衰变，可以分为三种类型：第一种类型是原子核放出高速电子的衰变，这种电子称为 β 粒子；通常说的 β衰变就是 β 衰变，它可以自发地进行，且常伴有 γ衰变；β 衰变可以用下式表示：AXAY QZZ 1式中的 X 为母核，原子序数为 Z ，原子量为 A ，Y 为子核，由于放出一个电子，故子核的原子序数加 1，而电子的质量比原子核质量小的多，可以忽视不计，故子核的原子量仍为 A ；为质量特别微小的中性粒子称为中微子， Q 为衰变时放出来的能量，此种能量几乎全部安排给 β 和，其安排是完全随机的，故 β 的能量可以从零始终到 Q （最大），故β 粒子能谱是一个连续谱；当β 粒子具有最大动能为 Q 时，的动能为零；β 粒子的平均能量约为β 能谱如下图：1 Emax,一般资料中给出的 β- 能量通常是指 β-的最大能量 Emax ；3+--XeN计数1/3EmaxE max E （能量）β 衰变可以看成原子核内的一个中子变成了质子，同时放出一个 β 粒子和中微子的衰变；另外两种 β衰变是指 β 衰变和轨道电子俘获，分别用下式表示：AXAY QZZ 1（质子变中子衰变）A A Z1Z 1这里不再详谈；仍有一种情形需要讲解一下，即原子核从激发态跃迁到低能态或基态时，有时不发射γ射线而将余外的能量交给核外的壳层电子，此电子脱离原子核的束缚而发射出去，这种电子称为内转换电子，此种情形可以发生在 K 层， L 层或其它层的电子上，这种电子是单能谱；通常β辐射只有一种柔弱的外部危害，其用薄薄的铝层就可以屏蔽 β辐射；用原子序数低的材料屏蔽 β，防止靭致辐射；2.3 γ衰变有些放射性原子核在发生 α或β衰变以后，仍处于不稳固的激发态，它必定要向低能态或基态跃迁，这时就会发生 γ衰变；γ射线实质上就是一种波长很短（10 -10 -11的电磁波，又称 γ光子；γ射线是从核内发射出来的，能量是单色的，其数值为两个能级之差；在发生 γ衰变时，原子核的原子序数和质量数均不变，故 γ亦称为同质异能态的跃迁；通常遇到的 Χ射线和γ射线相同，也是一种电磁波；靭致辐射产生的 Χ射线，能量为连续谱，而外壳层电子向内壳层跃迁时，所释放的 Χ射线为特点 Χ射线，能谱为单能谱；γ射线的穿透才能很强，因此要留意它的外照耀的危害；一般选用原子序数高的材料如铅来屏蔽它；Y -8 Q）3 放射性衰变的基本规律3.1 指数衰变规律放射性物质的核衰变都是依据指数规律来进行的；数学表达式如下：N=N 0 et（3.1.1 ）N 0 为初始时（ t=0 ）的原子核数；N 为 t 时刻的原子核数；λ为衰变常数，它是表征衰变快慢的一个常数， λ大就衰变快， λ小就衰变慢；λ=0.693T 1 / 2（3.1.2 ）T 1/2 为半衰期，核衰变到原先活度的一半所需要的时间为该核素的半衰期；不同的核素，半衰期是不同的，有的很长很长，如 10 甚至更短；半衰期可由相关资料查询；3.2 放射性衰变的统计涨落年，有的很短很短，如几天，几分钟，对某一个原子核而言，什么时候衰变，这完全是偶然的，是随机性的；在单位时间内发生衰变的原子核有时多些，有时少些，并不是完全确定的，但是它会在一个平均值上下波动，涨落，这种现象称为放射性衰变的统计涨落，是对大量原子核而言的统计规律；由核衰变统计涨落造成的误差称为统计误差，它听从高斯分布；由于核衰变有统计涨落，所以无论你用的仪器多么精密，精确，工作人员多么认真认真，对放射性测量的结果也是有起伏涨落的，是在某一个平均值上下涨落的，显现在平均值邻近的几率大，远离平均值的几率小，而且平均值两边显现的几率是对称的；表示统计涨落的大小，通常用标准偏差 σ表示：K( NiN) 2 σ=i 1K 1（ 3.2.1 ）算数平均值1KNNiK i 1（ 3.2.2 ）Ni 为第 i 次的测量值；4K 为测量次数；σ表示测量计数统计分布的一个宽度，σ越大测量计数越分散，分布曲线越平，越宽；反之，σ越小，测量数据越集中，分布曲线越窄越尖；其测量结果可表示为：N （置信系数为1，置信度为68.3%）kN 2 （置信系数为2，置信度为95.5%）kN 3 （置信系数为3，置信度为99.8%）k平均值的标准偏差Nk对于核辐射测量，标准偏差σ≈N N （3.2.3 ）其中N 为有限次测量的平均值，N 为一次测量值；在计数测量中如不存在其它误差，就（3.2.1 ）式与（3.2.3 ）式的结果是一样的；如计数中除统计误差外，仍存在有其它随机误差，就前者给出的结果要大些；这里顺便讲一下测量的精确度和精确度这两个不同的概念；测量的精确度是指测量值与真值符合的程度，即测量值与真值相差的大小；精确度是由系统误差打算的，假如测量的系统误差小，结果的精确度就高，反之，系统误差大，精确度就差；精确度是指测量数据的重复性，或者说是指测量数据的分散性大小；精确度是由偶然误差打算的，偶然误差大，重复性就差，精确度就低，反之，偶然误差小，数据的重复性就好，分散性就小，精确度就高；有的测量结果精确度仍可以，但精确度不高，有的精确度较高而精确度较差；当然，亦有的测量结果精确度高，精确度亦不差；总之，精确度与精确度是两个完全不同的概念；4 射线与物质的相互作用上面谈到原子发生衰变，发射出各种射线，可是人们用肉眼是根本看不见它们的，手也摸不到它们；如何感知它们的存在呢？这就要讨论射线与物质的相互作用，利用射线与物质的相互作用所产生的一系列效应，探知射线的存在，以及它的种类，强度，能谱等等相关的信息；因此，讨论射线与物质的相互作用是讨论射线探测，辐射防护和同位素应用的基础；4.1 电离与激发当带电粒子走近原子时，这些带电粒子就会和核外的束缚电子相互发生作用，当带电粒子的能量足够大时，就能使束缚的电子脱离原子核的束缚，成为自由电子，从而产生了离子对，这种效应称为原子的电离；而当带电粒子的能量不够大或距离原子较远时，不能使束缚电子成为自由电子，只能使束缚电子从低能态跃迁到高能态，从而使原子处于较高能量的激发态，这个过程称为原子的激发；处于激发态的原子是不稳固的，它会自发地回到基态，即高能轨道上的电子会自发地回到原先的低能轨道上，这个过程称为退激；退激时，余外的能量会以光的形式释放出来，这就是相伴着激发过程的发光效应；我们只要测出带电粒子在物质中产生的离子对或测量到退激时发出的光，我们即可测到带电粒子的射线了；电离和激发是带电粒子与核外电子相互作用产生的；4.2 散射带电粒子除与核外电子发生相互作用以外，仍可以与原子核发生作用，带正电的原子核的静电场可以转变带电粒子的运动方向，这种现象称为散射；科学家利用α粒子的大角度散射，证明了原子核的存在；β粒子很轻，简洁发生散射，仍可以发生多次散射，这是在测量β射线时需要认真对待和留意的事情；高速运动的带电粒子可以与原子核发生非弹性碰撞，使带电粒子的运行突然转变，并伴有连续能谱的Χ射线发射出来，这就是靭致辐射；综上所述，带电粒子通过物质时，发生电离，激发和散射，会逐步缺失其能量，最终被物质阻挡着，即被物质吸取；4.3 γ射线与物质的相互作用γ与物质相互作用主要有三种效应，即光电效应，康普顿效应和电子对效应；光电效应就是光子被吸取，能量转移给光电子；康普顿效应即光子把一部分能量给康普顿电子，γ光子转变方向；电子对效应是光子能量h >1.02Mev 时，光子转换为一对电子；5 有关低水平测量5.1 低水平γ放射性测量低水平γ放射性测量主要是用低本底反康普仪；其主探测器可以是NaI(Tl) ，Ge(Li) 和HPGe探测器；反符合探测器可以用塑料闪耀体，凹型NaI(Tl) ，BGO，BaF2 等，配有铅屏蔽系统可以得到本底很低的精细γ谱，这里不作详述；5.2 低水平α，β放射性测量目前，国内外使用的低水平αβ测量仪，就它使用的探测器而言，可分为三类：第一种是使用流气式正比计数管为探测元件；其次种是使用塑料闪耀体上喷涂ZnS（Ag）做探测元件；第三种是使用半导体探测器作探测元件；下面简要介绍这三种低水平αβ 测量仪的优缺点；5.2.1 流气式正比计数管低水平αβ测量仪目前，我国进口的低水平αβ测量仪均为此类型仪器，262 厂及康科洛公司也有此类产品出售；其主要的优点是：⑴ 辐射源与计数管灵敏体积之间无窗，或极薄窗；⑵ 灵敏体积大，可同时测量多个样品；⑶对测量低能β，同其它类型的低水平αβ测量仪相比较，有着无法比拟的优势，要测量 3 H或14C的低能β，是有其优势的，如在考古部门, 但是对于测量饮用水中的β，因国际标准定义的测量下限为300Kev，所以此项优势的用途不大⑷ 数据微机化，软件较完善；不足之处：⑴ 它必需备有一个较笨重的供气系统，假如气体是“一次通过”型的，就要不定期地更换气瓶；假如气体是“循环”型的，要备有一套较复杂的气体纯化器；⑵ 气体是氩与甲烷依据肯定比例混合而成的，仪器对所用气体的质量要求较高，气体的成分，纯度和压力均对测量结果有着明显的影响；⑶计数管的工作电压在既能测量α粒子，又能测量β粒子的“β坪”上，β坪较短且斜率较大，故对高压要求较高；⑷ 进口仪器价格昂贵，售后服务不够便利，运算机软件全部为英文，要求使用者有较高的英语水平；⑸ 进口仪器LB770的样品盘子很深（8—10mm）, 不适于水样的测量，想要测量水样，须改进样品盘；(6) 串道大，此项指标在三种仪器中是最差的；⑺ 前窗膜很薄，怕磨怕蹭，一旦损坏就无法工作；5.2.2 用塑料闪耀体喷涂的ZnS（A g）做探测器的低水平αβ测量仪主要优点：⑴ 探测元件面积较大（Φ52 mm），造价较低，表面可擦洗；⑵ β效率较高，可≥ 50%；⑶ 仪器皮实，耐用，受环境影响较小；⑷ 探测器信号输出幅度较大，故电子学系统较简洁，要求也低；⑸ 备有单路，双路和四路多种类型，可供用户挑选；不足之处：⑴ 串道比流气式要好，比半导体式的要稍差一些；⑵铅室体积较大，笨重，造价较高；⑶仪器要求高压及光电倍增管的稳固性较高5.2.3 用半导体探测器做探测元件的低水平αβ测量仪主要优点：⑴该仪器α本底低，效率高，有利于人们特别关怀的微小量α的测量；⑵由于半导体探测器的能量辨论率高，能量线性也好，故在同时测量αβ时，相互串道小，串道性能优于其它类型的αβ测量仪；特殊是β对α的串道为零，这也有利于测量柔弱α的放射性，α测量的精确度高；⑶ 对γ不灵敏，铅室可做的小巧，轻巧；⑷ 数据治理微机化；⑸ 稳固性较好；不足之处：⑴ 主探测器不能做的很大；（现在用的是Φ40 mm）⑵ β效率偏低一些（≥40%），但由于β计数高，效率低些影响不大；⑶探测器较娇气，不能划，碰，对试验室的环境包括沟通电源和地线，要求较高；近期，我们预备研制用进口的表面钝化离子注入（PIPS）型探测器来制作低水平αβ测量仪，它既保留了半导体探测器的各种优势，如对测柔弱α有利，又克服了它的缺点如娇气，相对比较完善，但造价可能会高一些；5.3 如何实现低水平αβ的测量低水平测量一般分为三步来实现：第一步是采样，在所关怀的地点采集待测样品；其次步是制样，对所采集的样品用物理的和化学的方法进行处理，制成能测量的样品，这步也包括与之比较的标准样品的制备；第三步是测量，包括标准样品及待测样品的测量；最终对测量结果进行运算，给出测量结果；显而易见，想要对柔弱αβ进行测量，要求测量仪的本底尽量低，而对αβ的探测效率要尽量高；降低仪器的本底通常有两个方法，一是在探测器的四周加有肯定厚度的屏蔽层，靠近探测器部分要用放射性很低的不锈钢或黄铜做内屏蔽，这一点不能够疏忽大意，由于靠近探测器部分的材料不纯，可能会产生过大的αβ本底；外面再用老铅（至少要经过Pb（210）一个半衰期20 年）做外屏蔽，铅的厚度应在10cm以上，使外面的辐射对测量影响到最小；两层屏蔽从而获得一个放射性的净室；另一个降低本底的方法是反符合技术；宇宙射线的硬成分产生的本底是无法用屏蔽的方法排除的，但是可以用反符合电子学技术来排除此类本底；在主探测器的四周及顶部放上反符合探测器，当宇宙射线穿过主探测器时，必定要第一穿过反符合探测器，此时两个探测器均有信号输出，把两个信号同时送至反符合线路中去，把主探测器信号反符合掉，从而达到降低本底的目的；反符合探测器一般选用G-M计数管，流气式正比计数管，液体闪耀计数器，塑料闪耀体，NaI 晶体，BGO，BaF2 及半导体探测器；5.4 与低水平αβ测量有关的术语及分析⑴放射性衰变：一种自发的核跃迁过程，在此过程中放出粒子或γ射线；⑵ 放射性半衰期T1/2 ：由于放射性衰变，其活度减到原先的一半时所经过的时间；⑶ 衰变常数λ：一个核在单位时间内进行自发衰变的几率；⑷ 活度：单位时间核衰变数；⑸比活度：某物质的放射性活度 A 除以该放射性核素所在物质的质量m所得的商，即a M=A/m；亦即单位质量的某种物质的活度；(6) 活度浓度：某物质的放射性活度A除以该放射性核素所在液体或气体的体积V所得的商，即C（Bq/L）=A/V；亦即单位体积的某种物质的活度；⑺ 贝克（Bq）：放射性活度的国际单位；⑻ 放射性标准源：性质和活度在某一个确定的时间内都是精确已知的，并有相应的证书可以作为标准的放射源，它可以是溶液，气体或固体；⑼ 本底计数：在没有被测样品和放射源存在的条件下，测量装置的固有计数；⑽本底计数率：单位时间内的本底计数；每秒，分，小时的计数分别用cps，cpm，cph 表示；在观看分析计数率大小时，不能只看它的数值大小，仍要留意它的单位，如每平3方厘米每分钟计数值用 n .min .cm -2表示；⑾ 表面发射率：对于一个给定的放射源，在单位时间内该表面对上 2π 主体角发射出给定类型的粒子数；例如： Pu （239） α源的表面发射率为 10 /2 π.min ，表示 Pu （239）核素每分钟向上方 2π主体角发射 α粒子数为 1000；⑿ 探测效率：在肯定的探测条件下，探测到的粒子数与在同一时间间隔内辐射源发出的该种粒子数的比值；⒀ 探测器效率：探测器探测到的粒子数与在同一时间间隔内入射到探测器上该种粒子数的比值⒁ 几何因子：是肯定几何条件下探测效率的极限值；G=1(11 2 )1/ 23 8 (12 22 )3 / 2⋯⋯ （5.4.1 ）a 式中，hb b 为探测器半径， a 为辐射源半径，辐射源与探测器之h间的距离为 h ，式中的 a 不能太大； ⒂ 效率比：探测效率与几何因子之比；⒃ α对β的交叉混道：在测量 α时，记录到 β道的粒子数与总 α粒子数之比；β对α的交叉混道：在测量 β时，记录到 α道的粒子数与总 β粒子数之比； ⒄ 饱和吸取层厚度： α样品源厚度为横坐标，计数率为纵坐标，测得一条不同样品源厚度下的计数曲线，此曲线的斜线段与水平段延长线的交点所对应的厚度为饱和吸取层的厚度；⒅ 优质因子：在低水平测量中，通常用优质因子Q 来衡量测量装置的水平，Q=ε2/B ，ε为该装置的探测效率， B 通常为单位面积上的本底计数率，如 n.min -1.cm -2；Q 越高，表示装置的水平越高，可测的最小活度越小；（ 19）判定限：在低水平 αβ测量中，仪器本底的标准偏差为 σb ，如样品的净计数大于 3 倍的本底标准偏差，即净计数＞ 3σ b ，就判定样品中有高于本底的放射性存在， 3σb 为判定有无放射性的判定限；(20) 最小可测活度：仪器可探测到的最小放射性活度，有人称为灵敏度，有人称为最小可测下限；在测量样品中的柔弱 αβ放射性活度时，人们特别关怀的问题是样品中的 αβ放射性活度是多少？对于所选定的测量装置和使用的测量方法，所测量到的最小 αβ放射性活度是都是多少？它是否低于被测样品的放射性活度？我们期望最小可测活度越低越-1好，显而易见，它与仪器的本底及探测效率有关；最小可测放射性活度（浓度）表示一个测量装置和选定的测试方法，在肯定置信水平下（95%）能正常探测样品中存在的最小放射性活度，对饮用水总放射性分析，最小可测活度（浓度）的运算公式如下式：MDA（Bq/L）= 4.661/ 2(n0 / T ) W（5.4.2 ）mm Yεm为m克样品源的探测效率m为样品源的重量（mg）n0 为本底计数率（cps）T 为样品源的测量时间（s）W t 为1L 水样浓缩后的总残渣物质重量（mg）Y 为回收率，可取100%举例说明：1L 水样总残渣量400 mg，取200 mg样品进行测量，对于放射性为0.1Bq/L 的水样，用于测量样品活度为0.05Bq/L ；如仪器的α本底为0.01cpm，样品源的探测效率为7%，样品源的测量时间为500min，就MDA（500min）=4.66 ×0.0150060 0.07 2≈0.01 （Bq/L）运算结果说明，此时的最小可测活度小于被测样品的活度，此测量是可行的；如总残渣量高，而直接用于测量的样品量少，最小可测活度就高；6 测量数据的检验测量的数据是否正确可信，这是需要我们对测量的数据进行检验；通过检验，可以确定测量数据的牢靠性，同时也间接检查了仪器工作是否正常和稳固；通过数据的检验可以分析和判定测量中除统计偏差以外，是否仍存在其它误差，如系统误差等；第一，假定测量数据遵从某个统计分布，分析数据与该理论分布之间的差异，假如测量结果与理论分布一样，说明测量数据是可信的，仪器工作是正常的，否就是不行信的，仪器工作可能有问题；6.1 3 σ准就假定测量数据不含系统误差，听从高斯分布；在一组数据中，某次测量的残余误t差的肯定值|Ni- N | 大于 3 倍标准偏差时，即|Ni- N |>3 σ时，就认为此次测量的误差为粗大误差，此次测量值为反常值，应舍去；对于高斯分布，残余误差落在（-3 σ，+ σ）范畴内的几率为99.73%，而在（-3 σ，+ 3 σ）以外的几率仅为0.27%，这说明 3 σ准就是合理的；详细方法如下：KNi①先求得N N = i1②运算σ值σ=③ 求得3σ值④与数据|Ni- N | 比较KK2 ( Ni N)1K 1⑤舍去|Ni- N |>3 σ的数据例1：表1 内列出了某台仪器100min 内侧得的β本底值，用3σ准就检验此数据，看是否存在粗大误差；表一K(次数) Ni Ni- N |Ni- N | (Ni- N ) 21 82 -17.7 17.7 313.292 107 +7.3 7.3 53.293 84 -15.7 15.7 246.494 93 -6.7 6.7 44.895 101 +1.3 1.3 1.696 107 +7.3 7.3 53.297 109 +9.3 9.3 86.498 104 +4.3 4.3 18.499 106 +6.3 6.3 39.6910 93 -6.7 6.7 44.8911 105 +5.3 5.3 28.0912 98 -1.7 1.7 2.8913 104 +4.3 4.3 18.4914 101 +1.3 1.3 1.6915 102 +2.3 2.3 5.29N =99.73 ≈100σ=8.3 3 σ=24.9相对误差L= ≈8.3%N用3σ与表 1 中的|Ni- N | 逐个比较，发觉表中的|Ni- N | 无一比3σ大的，所以这组数据不存在粗大误差，15 个数据均予以保留；留意，在使用3σ准就时，测量次数K应大于10 才可以使用；6.2 戈罗贝斯准就对某一个物理量测量K次，得到N1，N2，，N3⋯⋯N K 个数据，假定此测量值不含系统误差，且听从高斯分布，用戈罗贝斯准就检查是否有反常值；详细检验步骤如下：1 k①N = Nik i 1② σ=k( Ni N) i 1K 1③运算偏差肯定值的最大值与σ的比值|Ni- N | max/ σ④挑选显著水平a=0.05 由表2 查得g（n，a）=g（n，0.05 ）的相应值；如|Ni- N | max/ σ≥g（n，0.05 ），就该数据反常，应舍弃，否就予以保留；表二g （n，a）表N a 0.05 0.01 N a 0.05 0.013 1.15 1.16 17 2.48 2.784 1.46 1.49 18 2.50 2.825 1.67 1.75 19 2.53 2.856 1.82 1.94 20 2.56 2.887 1.94 2.10 21 2.58 2.918 2.03 2.22 22 2.60 2.949 2.11 2.32 23 2.64 2.9910 2.18 2.41 24 2.64 2.9911 2.23 2.48 25 2.66 3.0112 2.28 2.55 26 2.74 3.1013 2.33 2.61 27 2.81 3.1814 2.37 2.66 28 2.87 3.242m ax/15 2.41 2.70 29 2.96 3.34 162.442.75303.173.59例 2 用戈罗贝斯准就判定以下一组用 BH1216低本底测量仪获得的数据中是否有反常值表 3n Ni Ni- N (Ni- N ) 2n Ni Ni- N (Ni- N ) 21 3320 -65 4225 11 3489 +104 108162 3339 -46 2116 12 3340 -45 20253 3312 -73 5329 13 3347 -38 1444 4 3368 -17 289 14 3411 +26 6765 3381 -4 16 15 3449 +64 4096 6 3406 +21 441 16 3489 +104 108167 3354 -31 961 17 3430 +45 20258 3424 +39 1521 18 3376 -9 81 9 3317 -68 4624 19 3332 -53 2809 103416+31961203406+21441⑴ 解：求得算数平均值 N = 1Ni = 1 20 Ni =3385ki 1 20i 1⑵ 求出标准偏差 σkσ=i 1( Ni K N) 2=155712=5419⑶ 找出偏差肯定值的最大值 |Ni- N |=104⑷ 求出偏差肯定值最大值与 σ的比值： |Ni- N | max / σ=104=1.9354⑸ 选 a=0.05 ，查表 2 得 g （20， 0.05 ）=2.56Ni (6)NMax=1.93< g （20，0.05 ）=2.56所以此数据组无粗大误差，无反常值，均可选用；6.3 Χ 2检验该方法适合检查一个数据组是否符合高斯分布；用此方法可检查αβ低水平测量k22= =a 2a11 2，3 K 2=仪器本底测量，效率测量，样品活度测量等数据是否听从高斯分布；如不符合，说明此数据组是有问题的，亦可以说明该仪器可能是有问题的；详细方法如下：⑴ 设有一组测量数据 N 1，N 2，，N 3 ⋯⋯ N K ，并假定它听从高斯分布；运算算数平均1 k值 N =kNi （k 为测量次数） i 1k2Ni N⑵ 运算χ i 1值： χN⑶ 自由度 f=K-1 , 显著水平 a 1=0.05 ， a 2=0.95 由Χ 值表查得相应的 Χ 值22 a1a1(0.05 f) 2 2 a2 a2(0.95 f)如2 ≤Χ2≤2 就数据牢靠，可判定 N ，N ，N ⋯⋯ N 数据组听从高斯分布，仪器无系统误差，也是稳固牢靠的；例 3 用 1217B 型弱αβ测量仪对239 Puα源及 90Sr- 90Y β源进行重复测量，其数据见表 4，表 5表 4 对239 Pu α源重复测量数据测量 2min 计序号数单次计数与平均值偏差 Ni- N偏差平方测量（Ni- N ）2序号2min 计数单次计数与平均值偏差 Ni- N偏差平方（Ni- N ）21 2263 -33.4 1115.6 16 2268 -28.4 806.62 2311 14.6 213.2 17 2326 29.6 876.23 2374 77.6 6021.7 18 2403 106.6 11363.6 4 2197 -99.4 9880.4 19 2300 3.6 12.95 2320 23.6 556.9 20 2260 -36.4 1325.0 6 2267 -29.4 864.4 21 2333 36.6 1339.6 7 2226 -70.4 4956.4 22 2244 -52.4 2745.8 8 2332 35.6 1267.3 23 2303 6.6 43.69 2319 22.6 510.8 24 2304 7.6 57.8 10236568.64733.42523014.621.22。

低本底αβ测量仪原理

低本底αβ测量仪原理
低本底αβ测量仪是一种用于测量环境放射性核素的仪器。

它是
一种高灵敏度的仪器，能够检测到非常微小的放射性核素含量，广泛
用于工业、医疗、环保和科学研究等领域。

低本底αβ测量仪的原理是利用闪烁体对放射性粒子的能量沉积
进行探测。

闪烁体是一种具有高闪烁效率的材料，当其受到放射线的
作用时，会产生光子，这些光子会通过光电倍增管进行增强，最终转
化为电学信号，由计算机进行处理并显示。

低本底αβ测量仪的探测系统分为α粒子和β粒子两部分。

α
粒子探测器通常采用薄膜源，如聚碳酸酯及金属箔等。

β粒子探测器
则使用塞西乐盒或试样源等。

为了减小本底噪声的影响，低本底αβ测量仪采用了多种措施，
例如采用吸收屏蔽、背景补偿、时间谱分析、能量判别等技术。

同时，在仪器的设计和制造中，也采用了高品质的材料和工艺，以确保测量
的精度和灵敏度。

在实际应用中，低本底αβ测量仪具有广泛的用途。

它可以用于
环保领域，监测环境中的放射性污染；在医疗领域，用于病人身体内
的核素含量测量；在工业领域，用于工艺流程中放射性物质的检测和
控制；在科学研究中，用于探测宇宙射线等。

总的来说，低本底αβ测量仪是一种具有重要意义的放射性测量设备，它通过先进的技术和仪器的使用，为我们提供了精确、可靠的数据支持。

在各个领域的应用中，它都发挥着不可替代的作用，并为我们的生活和工作提供了更安全、更可持续的保障。

水体辐射环境监测(ppt 104页)【2024版】

Radioation Environmental Monitoring
第二节水体辐射环境监测方案制订
（一）基础资料的收集
（1）水体的水文、气候、地质和地貌资料; （2）水体沿岸城市分布、工业布局、污染源及其排污情况、城市给排水情况等。（3）水体沿岸的资源现状，特别是植被破坏和水土流失情况; （4）水资源的用途、饮用水源分布和重点水源保护区；
等间距设置
>1500m
采样点位确定
Radioation Environmental Monitoring
第二节水体辐射环境监测方案制订
（二）监测断面和采样点的设置
<5m 5～10m 10～50m
水面下 0.3～0.5m
处
½ 水深处
河底以上 0.5m处
采样点位确定
点击此处观看“河流断面监测实验”
对
Radioation Environmental Monitoring
第一节水体放射性污染与辐射监测
1.1、水资源及其水质污染
水是人类社会的宝贵资源
全球水资源
海水, 97.30%
淡水, 2.70%
可利用的淡水资源只有江河、淡水湖和地下水的一部分
淡水资源
可利用 1%
不可利用 99%
Radioation Environmental Monitoring
对
控
控
削
照
制
制
减
断
断
断
断
面
面
面
面
500m
1500m
河流监测断面设置
AC B
A-A’对照断面
G-G’削减断面
C’
B-B’、C-C’、D-D’、F-F’控制断面

样品中总α／β放射性的测量

１１１仪器．．
Ｂ＿２７Ｈ一１１ｃ型低本底弱ａＪ量仪、测３
（北京核仪器厂）及电热恒温干燥箱、外线干燥，红灯、玻璃干燥器等。
１１２试剂总ａ标准溶液（０ｑｍ）取光谱．．１Ｂ／Ｌ：
ａｐ末标准源各ｌＯｇ于￣３ｍ、粉Ｏｍ０ｍ的不锈钢样品盘中，精（用酒或借助压样器）均匀铺样，外灯下红
如下：
粉末样：
水样：
：
‰
；
Ｐ源计数平均值Ｎ＝６９７Ｘ：４７；Ｌｌ１５６．，｝２．１
∞ｒｓ源计数平均值Ｎ＝２．，；４．。２５３６Ｘ＝０７３
查值表（＝３－０—１９：厂＝２）
ａｌ＝０．５，０２
体主要成份为ｓｉ
样品的测量过程为例，叙述了样品预处理、参数的确定和上机测量方法，对工作中需要注意的几并个问题进行了探讨。
载体为ＫＬＣ。
１２实验方法．
１２１样品预处理．．
样品为３粉末样品和１ｐｅｒｐｒｏｅｏｎｉｔｒｏａｉｎａｅｎｔｅｐａｔｅｐｒａｈｉｍａｅｔｗｒｓｔｅｍｔｒａｓｏｌｕｅｎｓｆｏｓｇａｌｓｆｕｐｓｆｅｃｍｐｒｏ．Ｂｓｄｏｒｃｉ，ａｐｏｃｓｄｏａｄａｔｓｔｔｈｕｄｏａｎｓｈｃｈｅｈ
纯（置于５０马福炉中灼烧１，）Ｒ０℃ ｈ冷却后取适

液体闪烁测量技术课件 (一)

液体闪烁测量技术课件 (一)液体闪烁测量技术是一种用于测量放射性物质的技术，它是利用闪烁效应的原理来测量样本中放射性物质的方法。

这种技术在放射性核素分析、环境监测和医学诊断等领域得到了广泛的应用。

本篇文章将介绍液体闪烁测量技术的课件内容并分析其作用及意义。

课件内容主要包括液体闪烁计数器的原理、结构和工作原理、液体闪烁探测器的种类及其检测原理、液闪仪的操作流程及实验室安全措施等。

对于从未接触液体闪烁测量技术的初学者来说，这些内容具有重要的意义。

1. 液体闪烁计数器的原理、结构和工作原理液体闪烁计数器是一种用于测量较低能量的放射性核粒子的仪器。

它由闪烁液体、闪烁体、光电倍增管、高压电源、背景计数器和数据分析系统等组成。

当放射性粒子穿过液态闪烁体时，它会产生能量损失，并将产生的能量转移到闪烁体。

在此过程中，闪烁体会发射出光子，通过光电倍增管转化成电子信号，并被计数器记录下来。

这种原理可用于检测诸如放射性气体、放射性核素等样品。

2. 液体闪烁探测器的种类及其检测原理液体闪烁探测器的种类包括Alpha/Beta探测器、Gamma探测器和Total Alpha/Beta探测器等。

Alpha/Beta探测器适用于测量含有α和β放射性粒子的样品，而Gamma探测器适用于测量γ射线。

Total Alpha/Beta探测器可同时检测α和β放射性核素水平。

3. 液闪仪的操作流程及实验室安全措施液闪仪的操作流程包括样品制备、装载、测量、数据分析和资料处理等步骤。

在进行测量之前，我们需要制定实验计划并确定样品和设计测量程序。

流程中的实验安全措施不可忽视，如佩戴安全设备、遵守操作流程、严格控制被测样品等。

以上课件的内容都是液体闪烁测量技术的基本知识，它们可以帮助初学者了解液体闪烁测量技术的操作流程和原理。

同时，液体闪烁测量技术的应用范围十分广泛，可以帮助我们更好地监测环境中的放射性物质、拓展核医学诊断技术、辅助放射性同位素分析以及进行核燃料监管等。

《核辐射传感器》PPT课件

➢ γ光子电离的能力就更小了
fN
1 2
E E
C A
E ━ ━带电粒子的能量； ΔE ━ ━离子对的能量； A ━ ━源强度； C ━ ━在源强度为1居里时，每秒放射出的粒子数。
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9.1.1核辐射的特性
核辐射线与物质的相互作用
2．核辐射的吸收和散射
➢ 一个细的平行的射线束穿过物质层后其强度衰减经验公
粒子数；
K ━ ━次裂变放射出的射线数； S ━ ━检测器的工作面积。
(MeV)
如果知道粒子的能量，则辐射强度的计算公式为
J0 =A×C×E×1.6×10-13(W/m2) E ━ ━粒子的能量
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9.1.1核辐射的特性
核辐射线与物质的相互作用 1．电离作用：带电粒子和物质互相作用的主要形式。
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9.2 核辐射传感器
核辐射传感器的工作原理是基于射线通过物质时产生的电离作用，或利用射线能使某些物质产生荧光，再配以光电元件，将光信号转变为电信号。可做为核辐射传感器的有：电离室和比例计数器；气体放电计数器；闪烁计数器；半导体检测器。
电离室气体放电计数管
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结束
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图9-7 核辐射厚度计原理方框图图9-8 核辐射液位计原理框图
这是一种基于物质对射线的吸收程度的变化而对液位进行测量的物位计。当液面变化时，液体对射线的吸收也改变，从而就可以用探测器的输出信号大小来表达液位的高低。
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9.4 放射性辐射的防护

核素示踪技术检验核医学PPT课件

2020/9/23
22
三、核素示踪实验的特点
灵敏度高：标记物比放高，化学量小，作超微量分析可达ng～pg。
特异性强：每一种检测项目，都有专一的标记物。方法简便、准确性好：核射线的测量受外界、pH、
温度等条件影响小。符合生理条件：体内核医学的各种检查，不干扰
机体内环境，对细胞代谢无损伤。定性、定量、定位检测和研究：除超微量分析外，
2020/9/23
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第一节核素示踪原理与设计
2020/9/23
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为什么用放射性核素作为示踪剂？
2020/9/23
8
35S
32P
35S
32P
DNA是遗传物质！
蛋白质外壳无放射性， DNA上有放射性！ 2020/9/23
分离蛋白质外壳及DNA内核，并测量放射性
子代
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一、示踪原理（ Principle ）
2020/9/23
3
Introduction 概述
放射性核素示踪技术是核医学诊断与研究的方法学基础。核医学任何诊断技术和方法都是建立在示踪技术的基础之上的。没有示踪原理就没有核医学。
2020/9/23
4
什么是示踪技术？ What is tracing technique?
什么是示踪？什么是放射性核素示踪技术？
12
1、科学选择示踪剂
（1）半衰期（2）辐射类型和射线能量（3）示踪原子标记位置（4）放射化学纯度（5）放射性比活度
2020/9/23
13
（1）半衰期
根据实验周期，选择合适半衰期的放射性核素。半衰期应足够长，以满足实验周期的要求；同时又要足够短，以便于放射性废物的处理。

放射性检测ppt课件

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15
低本底α/β检测仪是一
低本底αβ检测仪种测量低水平α、β放
射性强度的精密仪器。
可用于水、土壤、建材、
矿石、气溶胶、食品等
的总α、总β放射性测
量; 适用于辐射防护、
环境保护部门、医疗、
生物、农业、科研院所
和高等院校等进行的低
水平α/β放射性强度测
量。 LM-02 双路低本底
α/β检测仪为四路测量
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24
二、内照射
1.内照射伤害：放射性物质进入人体内部产生的照射伤害，如
进入人体的放射性元素氡及粉尘状放射微粒。
2.防护措施： 1）机械通风 2）空气净化 3）隔离放射源 4）加强个人防护 5）做好防尘工作
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针对家庭装修的建议
针对家庭装修的建议：
1.装修时合理搭配使用装饰材料，最好不要在房间里大面积使用一种装饰材料
1.径迹蚀刻法
2.活性炭盒法
3.脉冲电离室法
4.静电收集法完整最新版课件
11
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12
3.21 活性炭盒法
（美国环保局将其作为仲裁测定氡浓度的方法） A.测量原理：
空气扩散进炭床内，其中的氡被活性炭吸收附，同时衰变，新生的子体便沉积在活性炭内。用 γ 谱仪测量活性炭盒的氡子体特征 γ 射线峰（或峰群）强度，并计算出氡浓度。
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7
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3.1 核辐射的检测方法举例
氡（ Rn ）的测量
室内氡约20%来自建材。80%室外渗入
氡气无色无味，熔点: -71 ℃，沸点: -62 ℃，易被脂肪、橡胶、硅胶、活性炭吸附，常温下氡及子体在空气中能形成放射性气溶胶而污染空气

生活饮用水标准检验方法总α、总β放射性指标

生活饮用水标准检验方法总α、总β放射性指标1.1 范围1.1.1 总α放射性指标范围规定了三种测定生活饮用水及其水源水中α放射性核素的总α放射性体积活度的方法。

本法适用于测定生活饮用水及其水源水中α放射性核素（不包括在本法规定条件下属于挥发性核素）的总α放射性体积活度。

活饮用水中含有226Ra，从固体残渣灼烧到样品源测量完毕期间产生的α放射性子体——222Rn对测定结果有干扰。

通过缩短灼烧后固体残渣及制成样品源的放置时间可以减少干扰；通过定期测量固体残渣α放射性活度随放置时间增长而增长的情况可以扣除这一干扰。

过扩展，本法也可用于测定含盐水合矿化水的总α放射性体积活度，但灵敏度有所下降。

的探测限取决于水样所含无机盐量、计数测量系统的计数效率、本底计数率、计数时间等多种因素。

在典型条件下，本法的探测限为1.6×10-2Bq/L。

1.1.2 总β放射性指标范围本标准规定了测定生活饮用水及其水源水中β放射性核素的总β放射性体积活度的方法。

本法适用于测定生活饮用水及其水源水中β放射性核素（不包括在本法规定条件下属于挥发性核素）的总β放射性体积活度。

如果不作修改，本法不适用于测定含盐水和矿化水中总β放射性体积活度。

本法的探测限取决于水样所含无机盐量、存在的放射性核素种类、计数测量系统的计数效率、本底计数率、计数时间等多种因素。

在典型条件下，本法的探测限为2.8×10-2Bq/L。

1.2 原理将水样酸化，蒸发浓缩，转化为硫酸盐，于350℃灼烧。

残渣转移至样品盘中制成样品源，在低本底α、β测量系统的α道测量α计数，在低本底α、β测量系统的β道测量β计数。

已知α、β质量活度的标准物质粉末，制备成一系列不同质量厚度的标准源，测量给出标准源的计数效率与质量厚度关系，绘制α、β计数效率曲线。

由水残渣制成的样品源在相同几何条件下作相对测量，由样品源的质量厚度再计数效率曲线上查出相对的家属效率值，计算水样中的总α、总β放射性集体活度。

αβ测量仪简单操作流程

αβ测量仪简单操作流程一、仪器准备1.准备好αβ测量仪，确保仪器处于良好的工作状态。

2.检查仪器上的电源是否接通，并确保电池电量充足。

3.根据使用说明书，安装适当的探测器并连接到仪器上。

4.打开仪器开关，等待仪器启动并进行自检。

确保仪器没有故障。

二、操作过程1.将待测样品平放在仪器的探测器上，并确保样品与探测器有良好的接触。

2.按下仪器上的测量按钮，仪器开始测量。

3.在测量过程中，仪器会显示α射线和β射线的活度值。

观察仪器上的显示屏，确保测量结果正确。

4.测量时间一般需要一定的时间，等待测量结束。

5.测量结束后，将待测样品从探测器上取下，并将样品放回原处。

三、结果处理1.将仪器上的测量结果记录下来，包括α射线和β射线的活度值。

2.对于放射性物质的测量，根据国家的放射性标准，判断测量结果是否超过安全范围。

3.如果测量结果超过安全范围，采取相应的应急措施，并通知相关部门。

4.将测量结果整理成报告，包括测量时间、测量地点、样品信息等，并存档备查。

5.对于长期测量的情况，定期校准仪器，确保测量结果的准确性。

四、安全注意事项1.在操作过程中，应佩戴防护手套、口罩和防护眼镜，以防接触到放射性物质。

2.注意仪器的使用和存放环境，避免暴露在高温、潮湿等不利条件下。

3.当测量结束后，将仪器关闭，并将探测器从仪器上取下。

4.测量过程中，不要用力敲击仪器或探测器，以免损坏。

5.在测量放射性物质时，应根据安全要求进行操作，避免辐射泄露。

以上是αβ测量仪的简单操作流程。

在操作过程中，要注意安全，并按照使用说明书进行操作。

正确操作仪器，可以获得可靠的测量结果，并确保人身安全。

低本底αβ测量仪原理

低本底αβ测量仪原理核放射性衰变是指放射性核素不稳定核发生自然衰变，释放出α粒子、β粒子或γ射线的过程。

α粒子是由两个质子和两个中子组成的重粒子，电荷为+2；β粒子分为β+粒子（正电子）和β-粒子（电子），并带有正/负电荷；γ射线是一种高能电磁辐射。

测量低本底αβ活度样品的关键在于准确可靠地探测这些粒子和射线。

1.α粒子探测：α粒子通常通过气溶胶探测器来测量。

在气溶胶探测器中，放射性样品将被加热，使其向空气中释放出气溶胶。

α粒子会与气溶胶发生碰撞，产生电离作用，使气溶胶带电，进而触发电离室中的电荷墙，引发电流变化。

测量仪通过测量电流变化来确定α粒子的活度。

2.β粒子探测：β粒子通常使用闪烁计数探测器进行测量。

闪烁计数器里的闪烁体能够吸收β粒子所携带的能量，并由此激发出可见光闪烁。

光电倍增管或光电二极管会将闪烁光信号转换为电信号进行放大和计数。

通过计数器记录的闪烁光的脉冲数，可以确定β粒子的活度。

1.背景噪声抑制：由于天然存在的本底辐射，测量中的噪声往往较大。

低本底αβ测量仪通常采用多层屏蔽结构，如铅、聚乙烯、铜等材料的组合，以阻挡外部辐射进入探测器。

同时，通过信号处理和滤波等技术来降低背景噪声的影响。

2.增益校正和效率校正：低本底αβ测量仪需要对探测器的增益进行校正，以确保准确测量放射性核素的活度。

同时，还需要进行效率校正，根据不同能量的α和β粒子的测量效率进行修正，提高测量准确度。

3.数据分析和报告生成：低本底αβ测量仪通常配备有数据分析系统，能够对测量结果进行处理、分析和报告生成。

测量数据可以通过图表和曲线展示，便于研究人员进行进一步研究和数据比较。

综上所述，低本底αβ测量仪通过探测器技术和信号处理技术，能够准确测量低活度放射性样品中的α和β粒子的活度。

其关键在于背景噪声抑制、增益校正和效率校正等技术的应用，从而提高测量结果的准确性和可靠性。

IAEA国际比对样品总αβ放射性...

中国核学会2009年学术年会会议指南2009.11.18-20〃国家会议中心主办单位：中国核学会承办单位：中国核工业集团公司（中国核学会理事长单位）协办单位：（中国核学会副理事长单位）中国核工业建设集团公司中国广东核电集团有限公司中国电力投资集团公司国家核电技术有限公司中国人民解放军总装备部中国工程物理研究院清华大学技术支持单位：中国核学会专业分会：铀矿地质分会、铀矿冶分会、核能动力分会、核材料分会、同位素分离分会、核化学与放射化学分会、核化工分会、辐射防护分会、原子能农学分会、计算物理分会、核物理分会、粒子加速器分会、核电子学与核探测技术分会、脉冲功率技术及其应用分会、核聚变与等离子体物理分会、同位素分会、核医学分会、辐射研究及辐射工艺分会、核技术工业应用分会、核情报分会、核技术经济与管理现代化分会。

省市地方核学会：北京核学会、福建省核学会、甘肃省核学会、广东省核学会、黑龙江核学会、湖北省核学会、湖南省核学会、辽宁省核学会、陕西省核学会、四川省核学会、浙江省核学会。

大会主席：孙勤执行主席：李冠兴副主席：（按姓氏笔画排序）丁中智、孙汉虹、杨长利、邱爱慈、贺禹、康克军、彭先觉、穆占英中国核学会2009年学术年会总体日程安排中国核学会2009年学术年会邀请报告学术报告每人30分钟，其中演讲25分钟、讨论5分钟。

2009年11月19日（星期四），口头报告第一分会场: 铀矿地质与铀矿冶铀矿地质（A01）08:30-18:15 负责人：张金带联络人：简晓飞第二分会场:核能动力核能动力（B01）08:30-17:45 负责人：刘建桥联络人：李淑娟/杨晓卿第三分会场:核材料与同位素分离核材料（C01）08:30-17:50 负责人：李冠兴联络人：李国华第四分会场:核化学、放射化学与核化工核化学与放射化学（D01）08:30-18:00 负责人：李金英联络人：张生栋第五分会场:辐射防护、核农学原子能农学（E02）10:30-17:30 负责人：王志东联络人：裴颖第六分会场:核物理与计算物理计算物理（F01）08:30-18:00 负责人：贺贤土联络人：蔚喜军第七分会场:粒子加速器、核电子学与核探测器技术粒子加速器（G01）08:30-16:20 负责人：邱爱慈联络人：苏萍第八分会场:脉冲功率技术及其应用、核聚变第九分会场:同位素制备及其应用、核医学核医学（I02）08:30-18:05 负责人：陈盛祖联络人：何作祥第十分会场:辐射研究与辐射加工辐射研究及辐射工艺（J01）08:30-17:30 负责人：吴国忠联络人：李景烨第十一分会场:核技术工业应用、核科技情报、核技术经济与管理现代化核技术工业应用（K01）08:30-18:00 负责人：王国保联络人：高媛2009年11月20日（星期五），口头报告第一分会场:铀矿地质与铀矿冶铀矿冶（A02）08:30-17:30 负责人：张飞凤联络人：苏艳茹第二分会场:核能动力核能动力（B01）08:30-17:30 负责人：刘建桥联络人：李淑娟/杨晓卿第三分会场:核材料与同位素分离核材料（C01）08:30-11:50；同位素分离（C02）13:30-17:50 负责人：李冠兴/陈念念, 联络人：李国华/曹建芳第四分会场:核化学、放射化学与核化工核化学与放射化学（D01）08:30-12:00；核化工（D02）13:30-17:50 负责人：李金英/范仲联络人：张生栋/王悦云第五分会场:辐射防护、核农学辐射防护（E01）08:30-18:15 负责人：潘自强联络人：常学奇第六分会场:核物理与计算物理核物理（F02）08:30-18:15 负责人：张焕乔联络人：朱升云第七分会场:粒子加速器、核电子学与核探测器技术粒子加速器（G01）08:30-11:50；核电子学与核探测器技术（G02）13:30-15:50 负责人：邱爱慈/李卫国, 联络人：苏萍/聂晶；第八分会场:脉冲功率技术及其应用、核聚变核聚变粒子加速器（H02）08:30-18:30 负责人：刘永联络人：刘毅第九分会场:同位素制备及其应用、核医学同位素（I01）10:30-17:15 负责人：罗志福联络人：黄伟第十分会场:辐射研究与辐射加工辐射研究与辐射工艺（J01）08:30-15:30 负责人：吴国忠联络人：李景烨第十一分会场:核技术工业应用、核科技情报、核技术经济与管理现代化核情报（K02）08:30-11:30；核技术经济与管理现代化（K03）14:45-18:15负责人：吴春喜/金蓓联络人：吴洋/张建、王巍2009年11月19日，上午08：30-12：00（预计300篇）张贴报告所属学科及代码:铀矿冶A02第一作者论文题目张贴位置杨立峰脉冲筛板塔高铀萃取的研究19上-001 王洪明提高硫化物包裹型含铀钼矿浸出率的研究19上-002 李建华中国铀矿堆浸的技术现状与发展19上-003 孟运生我国铀矿细菌浸出技术现状与展望19上-004 谭火林PCC材料在721尾矿库灌浆堵漏施工中的应用19上-005 温永忠铀水冶尾弃矿浆和废水的处理方法及措施19上-006 黄斌大布铀矿床成矿规律与资源拓展19上-007 黄斌草桃背铀矿床火山口地段控矿因素研究及探矿方向19上-008 吴建明干式充填采矿法在赣南某铀矿的应用与探索 g 19上-009 黄强对铀矿冶放射性废物退役治理的探讨19上-010 谭建华铀矿石堆浸工艺几项技术改进19上-011 王海仓饱和再吸附工艺在蓝田水冶厂的应用19上-012 王之鹏原地爆破浸出采矿技术的应用与发展19上-013 宰德田浅谈铀矿山设备管理19上-014 龙红福返晶浆沉淀工艺在重铀酸盐生产中的应用19上-015 刘金生物探辐射取样数据的自动化成图算法及CAD实现19上-016 刘杨酸溶法测定树脂中的铀含量方法19上-017 周友生水平分层充填采矿法的顶柱回采19上-018 刘金辉适合十红滩铀矿床地浸采铀的水文地球化学条件19上-019 周义朋地浸采铀过程中地下水流入量及溶浸液流失量的模拟19上-020 罗明标白云鄂博铁矿中钍的赋存状态研究19上-021 王彩霞几种交联壳聚糖对铀吸附性能的比较研究19上-022 周利民氨基化改性磁性壳聚糖树脂对Hg2+和UO22+的吸附19上-023 秦德恩新型碱法常规水冶工艺的应用19上-024 曾晟破碎块度的分形维数对铀浸出率的影响研究19上-025 康绍辉铀钼伴生矿堆浸综合回收技术研究19上-026所属学科及代码:核能动力分会B01朱健核电站反应堆冷却剂泵用橡胶密封圈的研制19上-027 张伟明GEWI套筒（材质为C45）焊接性分析及应用19上-028 唐扬洋中国核责任法律的困境及核电企业的应对措施19上-029 孟晓学宁德核电项目规模、建设进度及前景展望19上-030 施海云某核电站主给水管道防甩荷载计算及研究19上-031 李玉全低压试验系统模拟核电厂破口事故降压过程的相似分析19上-032 沈小要核电厂乏燃料厂房2吨人桥吊车结构设计和抗震分析19上-033成守宇核动力装置在线操作规程系统研究19上-034 成守宇一体化核动力装置的协调控制研究19上-035 刘永阔基于数据挖掘的核动力装置故障数据处理及属性约简算法研究19上-036 田瑞峰定位格架棒束通道流动的数值研究19上-037 巩诚核电站运行支持系统理论初探19上-038 孙立成小通道内饱和沸腾计算方法评价19上-039 谭思超单相简谐脉动流摩擦压降特性研究19上-040 刘中坤放射性剂量评估的虚拟环境仿真研究19上-041 陈薇非能动余热排出回路瞬间启动特性分析19上-042 张志俭核设施退役工程支持系统方案研究19上-043 许超可视化实验的摄像机选择与图像标识19上-044 刘宇生流量周期性变化条件下阻力特性研究19上-045 谷海峰密度锁内分层形成机理的实验研究19上-046 于沛密度锁内流体分层界面下移情况的相关研究19上-047 丁铜伟强内热源多孔介质条通道换热实验台19上-048 刘佳竖直管束大容积沸腾传热的研究19上-049 曾和义网格质量对数值模拟的影响19上-050 朱海山虚拟样机在蒸汽发生器装配中的应用研究19上-051 严春用RELAP5程序对非能动余热排出系统的瞬态分析19上-052 王畅圆管内流量波动时流动特性分析19上-053 曾和义轴向导热对矩形窄缝流道单相对流换热的影响19上-054 代前进正反应堆达临界的外推修正19上-055 吴金标国产棒控棒位优化19上-056 张维核电厂腐蚀防护管理中的质量与成本控制19上-057 施卫华利用SIMULINK对秦山二核升降功率时的硼化稀释量进行预测19上-058 张维联合泵房循泵出口穿墙管腐蚀分析及处理建议19上-059 曹炜秦山第二核电厂保护系统模拟通道定期试验19上-060 秦建华秦山第二核电厂混合堆芯一回路锂浓度控制19上-061 张维秦山第二核电厂生活饮用水系统管道腐蚀与防护研究19上-062 李兵华秦山二期核安全监督管理体系与方法19上-063 张维亚硝酸盐环境下黄铜冷却盘管应力腐蚀开裂行为研究与治理措施19上-064 毛彩云核电站闭式冷却水系统先进水化学控制19上-065 邓浚献水堆燃料的破损监督探测和修复19上-066 张剑重水堆装卸料机内乏燃料失去冷却事件过程与分析19上-067 樊申CANDU堆慢化剂重水纯度对堆芯的影响19上-068 王宏亮核电站危机管理机制研究19上-069 陈齐清模式5c工况下失去一台停冷泵响应的改进19上-070 王强秦山第三核电厂大修工业安全管理实践19上-071 伍瑾秦山三期伴热系统问题分析和改进19上-072 陈靖娟秦山三期个人剂量监测与评价19上-073 沈爱东秦山三期核电站RCM的开发与实践19上-074 孙雷秦山三期核电站厂房空气监测与重水泄漏调查实践19上-075李厚文秦山三期核电站放射性流出物排放与国外重水堆核电站的比较19上-076 王孔钊秦山三期核电站辐射分区管理模式的调整与优化19上-077 周巧婵秦山三期汽轮发电机组振动监测系统改进及应用19上-078 张振华重水堆技术有事及发展设想19上-079 邹正宇重水堆降低重水损耗的成功探索与实践19上-080 王军防范冷凝器钛管泄漏的方法推荐19上-081 吴德秦山第三核电厂辐射控制区核清洁管理19上-082 陈亚民秦山三期流出物中14C的监测19上-083 王军秦山三期汽水分离再热器（MSR）特色设计解析19上-084 孙雷压力管更换期间的辐射防护19上-085 杨云斐冰塞技术应用风险与对策19上-086 李旭宁海水升压泵出口逆止阀改进论文摘要19上-087 高芳核电厂人因管理19上-088 凌星核电站反应堆冷却剂系统流量测量方法简析19上-089 陆卫平基于生产信息系统高可用性的研究和实19上-090 刘永清论述核电项目基建程序的核准制19上-091 胡勇秦山核电厂电气作业安全风险控制实践19上-092 翁云峰秦山核电有限公司应急柴油机组常见油锤问题的分析及解决方法19上-093 蔡涵颖秦山核电有限公司主变状态维修实践应用19上-094 陆炜伟在役核电站反应堆保护系统数字化改造项目安装和调试19上-095 鲍旭东秦山一期310MW核电汽轮机启停过程中胀差变化趋势分析19上-096 玉宇非能动系统可靠性研究探讨摘要19上-097 赵天宇反应性控制装置驱动机构的工作原理与结构特点分析19上-098 陈凤高温堆吸收球球径对气力输送过程的影响分析19上-099 董哲用于控制系统仿真与验证的核供热堆动力学模型19上-100 李永辉套管管束式换热器的热工水力特性实验研究19上-101 杜预核电站消防系统故障模式、影响及危害性分析19上-102 方华松核电厂消防系统老化管理技术研究19上-103 麻芳义核电站工程建设时期电缆老化管理的探讨19上-104 邱杰峰中国核电信息化建设的现状及前瞻19上-105 李瑾核设施气载放射性污染物大气扩散因子对比研究19上-106 李然基于PCTRAN的AP1000核电厂严重事故分析19上-107 刘广山脉动流相位差形成原因分析19上-108 郭延明摇摆对单相水在强制对流条件下换热特性的影响19上-109 张帆小型船用堆小破口事故下放射性后果分析19上-110 付锦洲一堆多机核动力装置协调控制研究摘要19上-111 孔衍自然循环下堆芯热工水力与时空中子动力学的耦合计算19上-112 徐俊峰核动力破冰船概念设计研究19上-113 朱来叶废树脂Hot Super-Compaction（热态超级压缩）工艺在核电站中的应用19上-114 付亚茹AP1000电厂正常运行放射性释放量计算方法研究19上-115 付亚茹反应堆冷却剂裂变产物比活度计算程序开发19上-116 夏栓SmartPlant P&ID 工程应用及开发19上-117叶国栋中核集团秦山第二核电厂燃料管理持续改进19上-118 杨成峰核电站发电机加速老化分析19上-119 郭逸首次主泵在线动平衡试验19上-120 郭延明摇摆对单相水在强制对流条件下换热特性的影响19上-121 李宜倩AP1000核电厂备用柴油发电机NI负荷分析19上-122 刘涛使用PRA方法评价核电厂技术规格书中状态转换限制的修改19上-123 项骏军秦山第二核电厂燃料管理策略改进可行性分析19上-124 宋海涛核电工程项目管理中“进度-费用”信息整合系统的仿真19上-125 姜红静核电多专业三维协同设计及应用探讨19上-126 卢伟强浅谈核安全文化体系的建立与完善19上-127 丁莹山东海阳AP1000核电厂核安全文化19上-128 高念慈对AP1000项目管理中多计划整合方法的探讨19上-129 刘伟AP1000核电站CA20结构模块现场组装工作效率分析19上-130 熊华胜数字化反应堆保护系统安全软件技术研究19上-131核化学与放射化学D01褚泰伟Tc-99m标记的AO类乏氧显影剂摄取机理初步研究19上-132 张春丽131I标记SAP诊断淀粉样变的实验研究19上-133 贾红梅新型125I标记的苯基哌啶类σ1受体示踪剂的合成与生物评价19上-134 孙啸涛LC-MS/MS方法研究溶液体系中EC的氧化动力学19上-135 马鹏几种γ探测器探测效率的比较19上-136 乔亚华快中子诱发裂变测定铀同位素丰度19上-137宋志君超临界CO2萃取U3O8固体的几个影响因素研究19上-138杨金玲93Zr的半衰期测量研究19上-139 赵雅平242Cm的制备19上-140 丁有钱“三步分离法”制备高丰度的141La 19上-141 杨春莉电沉积法制备Yb厚靶19上-142 张言99Tc在膨润土中的迁移行为研究19上-143 张振涛二价银离子电化学氧化处理TBP技术研究19上-144 张振涛高温咸水对高放玻璃的破坏性研究19上-145 明宁宁钚的分析方法研究进展19上-146 牟凌热室中用容量法测定工艺料液中的铝含量19上-147 粟本华后处理铀产品中α放射性比活度(钚+镎)的分析19上-148 刘中坤放射性剂量评估的虚拟环境仿真研究19上-149 张建忠核电站在线分析仪器应用与发展前景展望19上-150 何小兵用内充气正比计数系统绝对测量85Kr放射性浓度19上-151 解峰裂变气体核素效率刻度中的自吸收校正研究19上-152 翟利华两步同位素稀释质谱法研究19上-153 张佳媚克级粉末样品中低活度放射性核素的无损分析19上-154 焦炎ICP－OES法测定铀钛合金中钛等5种杂质元素19上-155 黄德坤长江口U、Th入海通量研究19上-156 苏妮长江中下游水体中核素Ra的沿程分布规律19上-157 吴梅桂河口水体中溶解态铀的保守行为及其意义19上-158张耀玲IAEA国际比对样品总α/β放射性活度分析19上-159 胡燕茜三种螯合剂对土壤中铀的解吸活化研究19上-160 刘春霞水杨醛亚胺接枝活性炭的合成及其选择性固相萃取铀19上-161 魏敏双功能偶联剂ATE的合成及其用于211At标记蛋白质的研究19上-162 伍姣姣铀在土壤中的吸附行为研究19上-163 张端阳土壤中铀的浸取提取研究19上-164 邓文叶Pb(Li)n(n=1~6)簇类化合物结构及Pb-Li键性质的密度泛函理论研究19上-165 杨爱丽O-羧甲基壳聚糖絮凝剂的絮凝性能研究19上-166 滕元成铈在榍石固溶体中固溶量的研究19上-167 刘勇萃取分离ICP-AES法测定钚中微量杂质元素19上-168年学军重铀酸铵、氟化铀酰、硝酸铀酰中铀的测定——FeSO4还原/K2Cr2O7氧化滴定法19上-169漆明森用液闪法测量低水平氚19上-170 李兵燃耗监测体钼元素的分离方法研究19上-171 焦炎ICP－OES法测定铀三硅二中硼等8种杂质元素19上-172 孙金库铀钼合金中的氧、氮测定技术研究19上-173 任萌铀钼硝酸溶液萃取工艺研究19上-174 刘浩疏水型室温离子液体用于核素萃取分离的研究19上-175 刘浩新型铀吸附材料—木质素基吸附剂的合成与吸附性能研究19上-176 凡金龙胺类萃取剂高效分离Hf(Ⅳ)与W(Ⅵ)的方法研究19上-177 王旭辉大尺度核素迁移现场研究方法19上-178 刘文元地下水定深取样技术探索研究19上-179 涂国荣高放废物处置类比研究与核试验场区地下水中核素迁移早期研究概况19上-180 徐江两步同位素稀释质谱法研究19上-181所属学科及代码:核化工D02张劲松医用同位素生产堆液相碘价态研究19上-182 陈云明放射性气体中14CO2吸收方法研究19上-183 曾凡均氨氮废水处理技术及重铀酸铵流程氨氮废水治理方案的选择19上-184 赵宁干法工艺及对产品物理性能的影响19上-185 梅家文ICP-AES法测定二氧化钚中的锂钠硼硅等七种杂质元素19上-186 马振荣中试厂流化床脱硝制备产品19上-187 邓浚献反应堆退役放射性特性调查的实施19上-188 侯素霞蒸汽发生器传热管的激光清洗技术研究19上-189 王心亮等离子体降解磷酸三丁酯动力学分析19上-190 刘光亚小堆AIP潜艇的退役与去污19上-191 刘伟辐照接枝阻燃涤纶纤维的开发19上-192 王锦花N,N-二甲基羟胺及其γ辐解产生的有机物的分析19上-193 张广丰夹带剂对超临界CO2去除铀表面冷却液粘污的影响19上-194 魏万丽石灰沉淀技术处理含铀废液分析19上-195 凡金龙胺类萃取剂高效分离Hf(Ⅳ)与W(Ⅵ)的方法研究19上-196 涂国荣高放废物处置类比研究与核试验场区地下水中核素迁移早期研究概况19上-197 徐江两步同位素稀释质谱法研究19上-198 王邵动力堆乏燃料后处理中放废液水泥固化工艺配方试验研究19上-199刘延彰核设施退役中的辐射监测与放射性物料的存量估算19上-200 李鸿展核燃料后处理厂去污探讨19上-201 王超美国环境管理（EM）计划执行策略19上-202 胡晓佳核电厂放射性废物的最小化19上-203 赵卷反渗透技术在放射性废水处理中的应用19上-204 张颖高放废液贮存的安全措施19上-205 李鑫某新建水泥固化设施工程技术方案的确定19上-206 刘志辉氧化凝胶去污技术初步研究19上-207 张涛革美国的废物最小化评价及在Hanford退役中的应用19上-208 安鸿翔废放射源整备技术路线研究19上-209 陈良加压贮存和活性碳吸附在核电站放射性废气处理中的应用19上-210 张存平坑式废物库高水平放射性固体废物回取处理19上-211 祝利群桶装核废物中子检测装置研制19上-212 林晓玲清洁解控在反应堆退役放射性废物最小化管理中的应用19上-213 邓浚献退役废金属和去污废水的再利用19上-214 李佳DGA化合物在超临界CO2中的溶解行为19上-215 李兴亮离子热合成具有链状结构的InF2[PO3(OH)]2(NH4)319上-216所属学科及代码:原子能农学E02王艳以辐射杂交育种水稻为材料研究高温处理后抗氧化酶基因的表达19上-217 马爽不同LET12C6+离子辐照对生防菌BJ1的辐射诱变效应19上-218 王奉斌辐射诱变选育水稻品种新稻12号的实践与探讨19上-219 梁乃亭新疆粳稻空间诱变育种研究初报19上-220 张志雄橙红色标记性状优质香型不育系花香A的选育与应用19上-221 张诚金针菇菌丝航天诱变效应的研究19上-222 陈恒雷低能重离子诱变选育阿魏菇多糖高产菌及液体深层发酵研究19上-223 吴孝波用DTOPSIS法对辐射育成的水稻新品种进行综合评价19上-224 陈云堂电子束对烟草甲末龄幼虫的辐照效应研究19上-225 杨晓薇对河南省农产品辐照加工业发展状况的调查分析报告19上-226 谢志坚基肥时间和氮肥对烤烟产量、产值及氮素（15N）利用率的影响19上-227 邹东旺离子注入技术及其在子莲育种上的应用研究19上-228 胡标林籼稻93-11辐射突变体的分离与鉴定朝19上-229 黄志勇电离辐射对山椒凤爪品质影响的初步研究19上-230 余丽霞离子束辐照对玉米诱变效应的初步研究19上-231 杨忠强河南省航天诱变育种现状与展望19上-232 陈红萍江西水稻辐射育种成果应用19上-233 王浩辐照加工与辐射诱变育种技术在新疆的发展概况19上-234 徐舫新疆核技术农业产业化发展的几点思考19上-235所属学科及代码:计算物理F01张志东弯曲形变液晶盒的Monte Carlo 模拟19上-236 万亮对称倾斜晶界在纯剪切载荷作用下结构转变行为的原子尺度模拟研究19上-237 高翔同核异能态的诱发辐射：直接光激发、电子跃迁和电子俘获诱导核激发19上-238 聂存云求解辐射热传导方程的保对称有限体元格式及其快速算法19上-239丁雪梅冷凝作用对跨声速流影响的数值模拟19上-240 李德富高压安全阀动力学特性数值模拟19上-241 杜胜华半透明/不透明高温疏导系统的耦合热特性19上-242 余小任基于钴源散射的准单能γ辐射源模拟计算19上-243 朱湘琴EMP辐射波模拟器笼形天线的并行数值模拟分析19上-244 卓俊低能电子输运的直接模拟和连续减速算法比较19上-245 韦源典型半导体器件剂量率辐射效应数值模拟19上-246 陶应龙高空核爆炸电离层效应的数值模拟19上-247 付梅艳基于混合单元的电磁场时域有限积分方法研究19上-248 孟敏跨超声速无粘绕流和MHD的有限元数值模拟19上-249 何承发γ射线在不同材料吸收剂量换算的Monte carlo模拟19上-250 邹士阳强磁场中氢原子结构及辐射不透明度研究19上-251 吴畅书小黑腔实验数值模拟及理论分析19上-252 孟广为离化波波头能量交换过程研究19上-253 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