第25章几何光学
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6.1-几何光学简介解析
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大学物理
第一版
第6章 波动光学
大学物理电子教案
波动光学(1)
6.1 几何光学简介 6.2 光波及其相干条件 6.3 光程与光程差
1
大学物理
第一版
一 光线
6.1 几何光学简介
二 光的反射和折射
法线
1 反射和折射定律
反射定律 i1 i1'
入射光
i1
i1'
反射光 L
折射定律
sin i1 sin i2
n2 n1
n12
n12 相对折射率
分界面
折射光
i2
n1绝对折射率(相对于真空)
2
大学物理
第一版
折射定律 n1 sin i1 n2 sin i2
几种常用介质的折射率
6.1 几何光学简介
媒质 空气 水 普通玻璃 冕牌玻璃 火石玻璃 重火石玻璃
折射率 1.000 29 1.333 1.468 1.516 1.603 1.755
第一版
(b)显微镜的放大率
6.1 几何光学简介
定义 M '
其中 ho
So
h0 Fo h0´
Fe
´ ´Fe´
Fo´
(
(
hi
' hi
fe'
物镜的横向放大率
hi
ho
fo'
为光学筒长,即物镜与目镜的间距
24
大学物理
第一版
6.1 几何光学简介
显微镜的视角放大率
M ' hi / fe' ho / So
四 光在球面上的反射、折射成像
1 球面镜的反射成像
(1)凹面镜的反射成像
曲率半径
第一版
第6章 波动光学
大学物理电子教案
波动光学(1)
6.1 几何光学简介 6.2 光波及其相干条件 6.3 光程与光程差
1
大学物理
第一版
一 光线
6.1 几何光学简介
二 光的反射和折射
法线
1 反射和折射定律
反射定律 i1 i1'
入射光
i1
i1'
反射光 L
折射定律
sin i1 sin i2
n2 n1
n12
n12 相对折射率
分界面
折射光
i2
n1绝对折射率(相对于真空)
2
大学物理
第一版
折射定律 n1 sin i1 n2 sin i2
几种常用介质的折射率
6.1 几何光学简介
媒质 空气 水 普通玻璃 冕牌玻璃 火石玻璃 重火石玻璃
折射率 1.000 29 1.333 1.468 1.516 1.603 1.755
第一版
(b)显微镜的放大率
6.1 几何光学简介
定义 M '
其中 ho
So
h0 Fo h0´
Fe
´ ´Fe´
Fo´
(
(
hi
' hi
fe'
物镜的横向放大率
hi
ho
fo'
为光学筒长,即物镜与目镜的间距
24
大学物理
第一版
6.1 几何光学简介
显微镜的视角放大率
M ' hi / fe' ho / So
四 光在球面上的反射、折射成像
1 球面镜的反射成像
(1)凹面镜的反射成像
曲率半径
几何光学ppt
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几何光学的基本概念
01
光线
光线是几何光学的最基本概念,它表示光的传播方向和路径。
02
成像
成像是指光线经过透镜或其他介质后,在另一侧形成光像的过程。
02
光线的基本性质
光线传播的基本原理
光线的直线传播
光在均匀介质中是沿直线传播的,大气层是不均匀的,当光从大气层外射到地面时,在空中的传播路线变成曲线。
反射定律
光线从一种介质射向另一种介质时,在两种介质的分界面处,一部分光线会改变传播方向,回到第一种介质中传播,这种现象称为光的反射。
折射定律
光线从一种介质射向另一种介质时,在两种介质的分界面处,光线与界面不平行,而是发生偏折,这种现象称为光的折射。
反射定律与折射定律
光线的干涉
当两束或多束相干光波在空间某一点叠加时,它们的振幅相加,而光强则与振幅的平方成正比。当两束光波的相位差为2π的整数倍时,它们的光强相加,产生干涉现象。
几何光学与量子力学的关系
量子力学在光学中的应用
量子力学对光的相干性的研究有助于理解光场的波动性质,解释例如干涉和衍射等现象。
另一方面,量子力学对光的量子性质的研究揭示了光子的粒子性质,为量子信息处理和量子计算等领域提供了基础。
量子力学在光学中的应用主要集中在光的相干性和光的量子性质的研究上。
06
光学系统的组合与优化
显微镜和望远镜都是通过组合不同的透镜和反射镜等光学元件来优化光学性能,以实现更好的成像效果。
照相机的基本结构
照相机的工作原理
照相机的自动对焦与防抖功能
照相机的基本原理
04
几何光学应用实例
近视、远视和散光现象
01
近视、远视和散光是常见的视力问题,几何光学原理在眼镜设计中起到关键作用,通过矫正镜片的光学特性,能够减少或消除这些视力问题。
《几何光学》PPT课件
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0
sin 1
r
sin 1
sin(
cos1
z)
r0
sin( Az )
29
表明光线在光纤中是弯曲的,正弦振荡 其Z向空间周期为:
L cos1 2
若考虑近轴光线(与光纤轴夹角很小)cos1 1, 在轴上一点所发出的近轴光线都聚焦在z 2 点。
有自聚焦效应,可用来成像等
30
其数值孔径也定义为光纤端面处介质折射率与最大 接光角正弦的乘积。
Outline of Geometric optics
几何光学的三个基本定律 费马原理 近轴成像理论
1
几何光学
以光线概念为基础研究光的传播和成像规律,光线 传播的路径和方向代表光能传播的路径和方向。
作为实验规律,三定律是近似的,几何光学研究 的是光在障碍物尺度比光波大得多情况下的传播 规律。这种情况下,相对而言可认为波长趋近于 零,几何光学是波动光学在一定条件下的近似。
n(0) cos1 n(r) cos n(rmax )
1
n2 (r)
cos2 n2 (0) cos2 1
28
路径光线在某点的斜率
dr dz
tg
1
(cos2
1
1) 2
dz
n(0) cos1
dr
[n2 (r) n2 (0) cos2 1]1 2
z r dr cos1 arcsin( r )
光在介质中走过的光程,等于以相同的时间在真空中走过的
距离。光在不同介质中传播所需时间等于各自光程除以光速
C
s s L t l
V cn c
c
32
n1 S1 n2
S2
Av
v2
(完美版)几何光学基本定律与成像概念演示文稿.PPT文档

在几何光学中,发光体与发光点概念与物理学中完全不同。
无论是本身发光或是被照明的物体在研究光的传播时统称 为发光体。在讨论光的传播时,常用发光体上某些特定的 几何点来代表这个发光体。在几何光学中认为这些特定点 为发光点,或称为点光源。
3、光线
当光能从一两孔间通过,如果孔径与孔距相比可 以忽略则称穿过孔间的光管的正透镜见图(a)所示;发散透镜或负 透镜,特点是心薄边厚,如图(b)所示。
正透镜的成 像:如图所 示
物点和像点:
像散光束:
二、完善成像的概念
发光物体可以被分解为无穷多个发光物点,每个物点发 出一个球面波,与之对应的是以物点为中心的同心光束。经 过光学系统之后,该球面仍然是一球面波,对应的光束仍是 同心光束,那么,该同心光束的中心就是物点经过光学系统 后所成的完善像点。
1.光的直线传播定律
在各向同性的均匀介质中,光线按直线 传播。例子:影子的形成、日食、月蚀等。
2.光线的独立传播定律 不同的光线以不同的方向通过某点时,
彼此互不影响,在空间的这点上,其效果 是通过这点的几条光线的作用的叠加。
利用这一规律,使得对光线传播情况 的研究大为简化。
3.光的折射定律和反射定律
几何光学基本定律与成像概念演示文稿
第一章:几何光学基本定律与 成像概念
第一节 几何光学的基本定律和原理 一、光波与光线
1、光的本质
光和人类的生产、生活密不可分; 人类对光的研究分为两个方面:光的本性,以此来研究各种光学现象, 称为物理光学;光的传播规律和传播现象称为几何光学。 1666年牛顿提出的“微粒说” 1678年惠更斯的“波动说” 1871年麦克斯韦的电磁场提出后,光的电磁波 1905年爱因斯坦提出了“光子”说 现代物理学认为光具有波、粒二象性:既有波动性,又有粒子性。
无论是本身发光或是被照明的物体在研究光的传播时统称 为发光体。在讨论光的传播时,常用发光体上某些特定的 几何点来代表这个发光体。在几何光学中认为这些特定点 为发光点,或称为点光源。
3、光线
当光能从一两孔间通过,如果孔径与孔距相比可 以忽略则称穿过孔间的光管的正透镜见图(a)所示;发散透镜或负 透镜,特点是心薄边厚,如图(b)所示。
正透镜的成 像:如图所 示
物点和像点:
像散光束:
二、完善成像的概念
发光物体可以被分解为无穷多个发光物点,每个物点发 出一个球面波,与之对应的是以物点为中心的同心光束。经 过光学系统之后,该球面仍然是一球面波,对应的光束仍是 同心光束,那么,该同心光束的中心就是物点经过光学系统 后所成的完善像点。
1.光的直线传播定律
在各向同性的均匀介质中,光线按直线 传播。例子:影子的形成、日食、月蚀等。
2.光线的独立传播定律 不同的光线以不同的方向通过某点时,
彼此互不影响,在空间的这点上,其效果 是通过这点的几条光线的作用的叠加。
利用这一规律,使得对光线传播情况 的研究大为简化。
3.光的折射定律和反射定律
几何光学基本定律与成像概念演示文稿
第一章:几何光学基本定律与 成像概念
第一节 几何光学的基本定律和原理 一、光波与光线
1、光的本质
光和人类的生产、生活密不可分; 人类对光的研究分为两个方面:光的本性,以此来研究各种光学现象, 称为物理光学;光的传播规律和传播现象称为几何光学。 1666年牛顿提出的“微粒说” 1678年惠更斯的“波动说” 1871年麦克斯韦的电磁场提出后,光的电磁波 1905年爱因斯坦提出了“光子”说 现代物理学认为光具有波、粒二象性:既有波动性,又有粒子性。
光学教程几何光学部分
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第1章 几何光学基础
以光线概念为基础、 用三大实验定律和几何 方法讨论光的传播及光 成像的规律。
1
第4章 几何光学基础
几何光学的基本定律 物像基本概念 球面和球面系统 平面和平面系统 光学材料(自学)
2
1.1 几何光学的基本定律
基本概念 发光点与发光体
当发光体(光源)的大小和其辐射作用距离 相比可略去不计时,该发光体可视为是发光 点或点光源。 任何发光体(光源)可视为由无数个这样的 发光点的集合。
28
1.2 物像基本概念
光
Q
具
组
实物成实像
Q 光 具 组
虚物成实像
QQ '
光 具 Q' 组
实物成虚像
Q
Q'
'
光
具
Q
组
虚物成虚像
29
1.2 物像基本概念
物与像:
物视为无数物点的集合,若每一物点经光学系 统后都有对应的像点,像点的集合就称为光学系 统对该物所成的完善像(理想像)。 物和像的对应关系光学
47
1.3 单球面和共轴球系统的傍轴成像
轴向放大率
dl dl
由物像公式 nnnn l l r
得 dlnl2n2
dl nl2 n
恒为正值,表示物点沿轴移动,其
像点以同方向沿轴移动。
48
1.3 单球面和共轴球系统的傍轴成像
当物点沿轴移动有限距离
l l
2
1
l l
2
1
由
nnnnnn l2 l2 r l1 l1
1.3 单球面和共轴球系统的傍轴成像
符号规则
光路方向 规定光线从左到右的传播方向为 正,即正向光路,反之为反向光路。
以光线概念为基础、 用三大实验定律和几何 方法讨论光的传播及光 成像的规律。
1
第4章 几何光学基础
几何光学的基本定律 物像基本概念 球面和球面系统 平面和平面系统 光学材料(自学)
2
1.1 几何光学的基本定律
基本概念 发光点与发光体
当发光体(光源)的大小和其辐射作用距离 相比可略去不计时,该发光体可视为是发光 点或点光源。 任何发光体(光源)可视为由无数个这样的 发光点的集合。
28
1.2 物像基本概念
光
Q
具
组
实物成实像
Q 光 具 组
虚物成实像
QQ '
光 具 Q' 组
实物成虚像
Q
Q'
'
光
具
Q
组
虚物成虚像
29
1.2 物像基本概念
物与像:
物视为无数物点的集合,若每一物点经光学系 统后都有对应的像点,像点的集合就称为光学系 统对该物所成的完善像(理想像)。 物和像的对应关系光学
47
1.3 单球面和共轴球系统的傍轴成像
轴向放大率
dl dl
由物像公式 nnnn l l r
得 dlnl2n2
dl nl2 n
恒为正值,表示物点沿轴移动,其
像点以同方向沿轴移动。
48
1.3 单球面和共轴球系统的傍轴成像
当物点沿轴移动有限距离
l l
2
1
l l
2
1
由
nnnnnn l2 l2 r l1 l1
1.3 单球面和共轴球系统的傍轴成像
符号规则
光路方向 规定光线从左到右的传播方向为 正,即正向光路,反之为反向光路。
光学几何光学(标准版)ppt资料
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点 虚 像
实
像
一、平面反射成像 平面是最简单的光学系统
点光源
S
物点
n1 n2
像
S'
点
虚
像
对称平面
像
点
实
S'
像
n1
n2
虚物点
S
二、平面折射成像 平面折射的情况下不能理想成像
当人眼的观察位置移动 所观察到的虚像点位置也随之移动
发散光束
近似像点
焦散曲线
人眼看到的物 点的近似像点
§14-4 光在球面上的反射和折射
六种基本透镜类型的主截面
传递光能或光信息
改变光的行进方向 光是介质(以太)中的机械波
§14-4 光在球面上的反射和折射
空气中 n1 = n2 ≈ 1
在均匀介质中光沿直线传播,光线为直线
解释与实物作用过程(光的吸收与发射)中发生的现象
45°
45°
四、光程
设 为单色光的频率,c 为光在真空中的传播速度
波动理论遭遇困难
光电效应、康普顿效应 等不能用波动说解释
光具有波粒二象性
表现为波动
表现为粒子
解释传播过程(反射、 折射、干涉、衍射和偏 振)中发生的现象
解释与实物作用过程 (光的吸收与发射) 中发生的现象
波粒二象性是一切微观粒子的共同属性。
§14–2 几何光学基本定律
用带有方向的几何线表示光的传播方向
v1 为光在折射率为n1 的介质中的传播速度
折射率的定义为
c n1 v1
设 、 1 分别为光在真空中、介质中的波长
则
1
n1
1
折射率与几何路程的乘积 nr 称为光程
大学物理ppt几何光学
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1 s′ = 1 1 = −60(cm) f − s
何? 解: 按题意, f=20cm, s=15cm 由薄透镜公式,像距为
f
2 f
26 26
薄透镜公式也适用于凹透镜,此时,焦距 f 应取负值. 实际物体经凹透镜所成的像总是 正立的缩小了的虚像,且与物体位于透镜的 同一侧,如下图所示.
27 27
s′
10 10
凸镜
1 1 1 + = s s′ f
s′ < 0
焦距 f 应取负值
s′ < s
s′ m= <1 s
像的横向放大率为
正立的缩小了的虚像
11
1 1 2 2
O
h0
p0
p′
f
h1
F
例 凸面镜的曲率半径为 0.400m , 物体置于凸面镜左 边 0.500m 处, (1) 用作图法 画出物体的像位置; (2) 求实 际像的放大率.
θi = θ r
物体在平面镜内形 成相对于镜面对称 的虚像。
33
25.3 球面反射镜 球面反射镜——反射面为球面一部分的反射镜. ⒈凹镜的特性: 对入射平行光 束有会聚作用.
r
l1
f
条件:入 射光为傍 轴光线.
α1 = 2θ1 l1 l1 α1 = θ1 = f r
r f = 2
55
2.凹镜的成像规律
6
A
B
C
•
B′
A
F
s′
•
A′
B′
A′
s
C
•
F B
s
•
s′
⑶像的特点: ①当物距大于焦距时, 为倒立缩小的实像; 当物距小于焦距时, 为正立放大的虚像.
郁道银 几何光学

第6章 光路计算与像差理论
• 光路计算
计算光线选择
• 产生像差原因:
孔径、视场、波长
• 像差分类
波像差;7种几何像差
• 齐明点与齐明透镜
第7章 典型光学系统
• 眼睛
– 调节与适应 – 缺陷与校正 – 目视光学仪器
• 放大镜 250 = • 显微镜 f' • 望远镜 • 照相系统与投影系统
第4章 光学系统中的光束限制
• 孔径光阑-(入瞳、出瞳:共轭) • 视场光阑-(入窗、出窗:共轭) • 渐晕光阑-渐晕系数 • 典型系统的光束限制 • 远心光路-测量仪器
第5章 光度学与色度学
• 辐射量、光学量 • 光传播中的变化规律、余弦辐射 • 光学系统的能量损失:三种
透射面的反射损失;介质吸收损失; 反射面的光能损失。
《几何光学》与工程实践
理论:why? 工程:how? 必须让学生改变学习思路
《几何光学》与工程实践
教师需熟知照相系统的主 要构成、物镜的主要参数 及其意义、物镜的结构形 式及其特点,并特别明确 光阑在照相系统中的作用
《几何光学》与工程实践
Байду номын сангаас
教师需熟知各种类型的 望远镜,明确球面系统、 平面系统以及多种光阑 在仪器中的特点和作用
- 显微镜 1)组成(光学结构特点)、成像关系、 光束限制(生物显微镜和测量显微镜) 2)视觉放大率公式: tg ' 250 e tg f '0 f ' e
• • • • • •
3)数值孔径:NA=nsinu, D'=500NA/Г 4)物镜的分辨率: σ=a/β=0.61λ/NA 5)有效放大率:500NA≤Г≤1000NA 6)物镜的景深:NA,
《光学教程》第一章几何光学概述

光焦度的单位称为屈光度,以字母D表 示。若球面的曲率半径以米为单位,其 倒数的单位便是D
如果发光点的位置在P′点,它的像便在 P点。换句话说,如果P和P′之一为物, 则另一点为其相应的像。物点和像点的 这种关系称为共轭,相应的点称为共轭 点,相应的光线称为共轭光线。应该指 出,物像共轭是光路可逆原理的必然结
练习P161 3.10 3.12 3.13
六、球面反射对光束单心性的破坏
从物点发散的单心光束经球面反射后, 将不再保持单心性(即使平行光束入射 时也不例外)。
七、近轴光线条件下球面反 射的物像公式
在球面反射的情况中,物空间与像空间 重合,且反射光线与入射光线的进行方 向恰恰相反。这一情况,在数学处理上 可以认为像方介质的折射率n′等于物方 介 质 折 射 率 n 的 负 值 , 即 n′=-n( 这 仅 在 数学上有意义)。
问题:平面镜反射能否成虚像?
二、光在平面界面上的折射 光 束单心性的破坏
当x不变时,像点S′的位置x′随y而变, 即 从 S 点 发 出 的 不 同 光 线 经 OM 面 折 射 后并不能相交于同一点。
进一步研究可知折射光线在空间也无同 一交会点,这说明折射光束的单心性已 被破坏。
比较光在平面上的反射
单独的球面不仅是一个简单的光学 系统,而且是组成光学仪器的基本 元素;
研究光经过球面的反射和折射,是 研究一般光学系统成像的基础。
一、基本概念
球面的中心点O称为顶点; 球面的球心C称为曲率中心; 球面的半径称为曲率半径; 连接顶点和曲率中心的直线CO称为主轴;
通过主轴的平面称为主截面;
主轴对于所有的主截面具有对称性,因 而只须讨论一个主截面内光线的反射 和折射。
省略一套公式.
大学物理几何光学

三棱镜两折射面的夹角称三棱镜顶角A。
出射光与入射光之间的夹角称棱镜的偏向角。
1.偏向角、最小偏向角:
偏向角:
i1 i2 i1' i2'
i2 i2' A i1 i1' A
A
n1
B
i1
n2 D
i2
i C '
i2'
1
E
可以证明:当光路对称
3.实像、虚像
当顶点为光束的发出点时,该顶点称为光源、物 点。
当单心光束经光学系统折射或反射后,仍能找 到一个顶点,称光束保持了其单心性。该顶点称为 象点。
实象:有实际光线会聚的象点。 虚象:无实际光线会聚的象点。
(光束反向延长线的交点)。
实
像
P
P
P‘
P’
光学系统
光学系统
虚 像
二、物空间与像空间
直线QP’与反射 面Σ交于O点。
nQO OP
则易知当i’=i时,QO + OP为光程最短的路径。
3.光的折射定律:
A点发出的光线入射到两种介质的平面分界面上, 折射后到达B点。 ① 折射线在入射线和法线决定的平面内
如图:只需证明折射点C点在交线OO’上即可.
反证法:设有另一点C’位 Y
Q
Q’
§3.单心光束 实像和虚像
一.单心光束、实像、虚像 1.发光点:只有几何位置而没有大小的发射光束的 光源。 若光线实际发自于某点,则称该点为实发光点;
若某点为诸光线反向延长线的交点,则该点称为 虚发光点。
2.单心光束:只有一个交点的光束,称单心光束。 此交点也称为光束的顶点。
发散单心光束
出射光与入射光之间的夹角称棱镜的偏向角。
1.偏向角、最小偏向角:
偏向角:
i1 i2 i1' i2'
i2 i2' A i1 i1' A
A
n1
B
i1
n2 D
i2
i C '
i2'
1
E
可以证明:当光路对称
3.实像、虚像
当顶点为光束的发出点时,该顶点称为光源、物 点。
当单心光束经光学系统折射或反射后,仍能找 到一个顶点,称光束保持了其单心性。该顶点称为 象点。
实象:有实际光线会聚的象点。 虚象:无实际光线会聚的象点。
(光束反向延长线的交点)。
实
像
P
P
P‘
P’
光学系统
光学系统
虚 像
二、物空间与像空间
直线QP’与反射 面Σ交于O点。
nQO OP
则易知当i’=i时,QO + OP为光程最短的路径。
3.光的折射定律:
A点发出的光线入射到两种介质的平面分界面上, 折射后到达B点。 ① 折射线在入射线和法线决定的平面内
如图:只需证明折射点C点在交线OO’上即可.
反证法:设有另一点C’位 Y
Q
Q’
§3.单心光束 实像和虚像
一.单心光束、实像、虚像 1.发光点:只有几何位置而没有大小的发射光束的 光源。 若光线实际发自于某点,则称该点为实发光点;
若某点为诸光线反向延长线的交点,则该点称为 虚发光点。
2.单心光束:只有一个交点的光束,称单心光束。 此交点也称为光束的顶点。
发散单心光束
几何光学PPT【2024版】

只与两种介质有关,折射率
i 介质1
1
分界面
介质2
i2
像 物
13
折射光在入射面内
入射面
n
i1 i1
界面
i2
n1 sin i1 n2 sin i2 Snell定律
Descartes 定律 14
光的色散
• 一束平行的白光(复色光)从一种媒质 (例如真空或空气)射入另一种媒质时, 只要入射角不等于0,不同颜色的光在空间 散开来。
这种情况就是全反射,也称全内反射
30
全反射临界角
• 光线从光密介质射向光疏介质,折射角比
入射角大
•
入射角满足
i1
arcsin
n2 n1
就会出现全反射
• 出现全反射的最小入射角
称作全反射临界角
n1
iC
iC
arcsin
n2 n1
n2
31
4.全反射棱镜
屋脊形五棱镜
67.5
67.5
倒转棱镜(阿米西棱镜) 32
• 根据这一事实,也可以得出这样的结论, 既然在媒质中,光总是沿直线、折线、或 曲线传播,那么就可以用一条几何上的线 来描述和研究光的传播,这就是“光线”。
8
几何光学的局限
• 几何光学是关于光的唯象理论。 • 不涉及光的物理本质。 • 对于光线,是无法从物理上定义其速度的。 • 在几何光学领域,也无法定义诸如波长、
51
n n n n s s r
平行光入射 s n
n
M
n n
r
Q
O
C
Q
r
n
s
s
s nr f n
n n
O
Q
i 介质1
1
分界面
介质2
i2
像 物
13
折射光在入射面内
入射面
n
i1 i1
界面
i2
n1 sin i1 n2 sin i2 Snell定律
Descartes 定律 14
光的色散
• 一束平行的白光(复色光)从一种媒质 (例如真空或空气)射入另一种媒质时, 只要入射角不等于0,不同颜色的光在空间 散开来。
这种情况就是全反射,也称全内反射
30
全反射临界角
• 光线从光密介质射向光疏介质,折射角比
入射角大
•
入射角满足
i1
arcsin
n2 n1
就会出现全反射
• 出现全反射的最小入射角
称作全反射临界角
n1
iC
iC
arcsin
n2 n1
n2
31
4.全反射棱镜
屋脊形五棱镜
67.5
67.5
倒转棱镜(阿米西棱镜) 32
• 根据这一事实,也可以得出这样的结论, 既然在媒质中,光总是沿直线、折线、或 曲线传播,那么就可以用一条几何上的线 来描述和研究光的传播,这就是“光线”。
8
几何光学的局限
• 几何光学是关于光的唯象理论。 • 不涉及光的物理本质。 • 对于光线,是无法从物理上定义其速度的。 • 在几何光学领域,也无法定义诸如波长、
51
n n n n s s r
平行光入射 s n
n
M
n n
r
Q
O
C
Q
r
n
s
s
s nr f n
n n
O
Q
第二章:几何光学(全部)

• 说明:1、光束的单心性没有破坏。 2、顶点P是发光点P的象,说明这一光 学系统能完善成象——理想成象,相应的光 学系统为理想光学系统。
16
• 结论:光学系统能理想(完善)成象的条 件:光学系统要保持光束的同心性(单心 性)。
• 但是:许多光学系统达不到这个条件,只 有平面镜才能完善成象。
• 对于实际的光学系统,只有在一定的限制 条件下,才能看成理想光学系统。 • 例如:薄透镜在近轴光线的限制下,可以 看成理想光学系统。
几何光学
——射线光学或光线光学
1
• 引言:
• 几何光学以及波动光学都是处理光的传播问题。
• 光传播时以电磁波的形式出现。光具有波动性, 它可以解释除了量子效应外的所有光学现象。 如:光的干涉、衍射,也包括了光的直线传播; • 但是与光的直线传播相关问题,用波动光学就 没有必要,只要用几何光学就能解决。 • 几何光学处理当光波长可以忽略不计时的光传 播问题,或者说光波长λ趋近零的传播问题。
P
光 学 系 统
P
• 入射同心光束的顶点——物点(物
1.实物成实象
光 学 系 统
• 出射同心光束的顶点——象点(象
是对出射光线而言) Ⅲ 会聚光束和发散光束 • 若为出射会聚光束时对应实象,出 射发散光束时对应虚象。 • 若为入射会聚光束时对应虚物,入 射发散光束时对应实物。
P
P
2.实物成虚象
光 学 系 统
近视情况: 对光束加以限制: 仅当P发出的光束 几乎垂直于界面,此时此时三点几乎合在一起, 折射光束可以看成是单心光束。
n2 n1
P y
P P 1 P2
n2 x n1
P P y
30
当:入射光束越倾斜,象散越显著。
16
• 结论:光学系统能理想(完善)成象的条 件:光学系统要保持光束的同心性(单心 性)。
• 但是:许多光学系统达不到这个条件,只 有平面镜才能完善成象。
• 对于实际的光学系统,只有在一定的限制 条件下,才能看成理想光学系统。 • 例如:薄透镜在近轴光线的限制下,可以 看成理想光学系统。
几何光学
——射线光学或光线光学
1
• 引言:
• 几何光学以及波动光学都是处理光的传播问题。
• 光传播时以电磁波的形式出现。光具有波动性, 它可以解释除了量子效应外的所有光学现象。 如:光的干涉、衍射,也包括了光的直线传播; • 但是与光的直线传播相关问题,用波动光学就 没有必要,只要用几何光学就能解决。 • 几何光学处理当光波长可以忽略不计时的光传 播问题,或者说光波长λ趋近零的传播问题。
P
光 学 系 统
P
• 入射同心光束的顶点——物点(物
1.实物成实象
光 学 系 统
• 出射同心光束的顶点——象点(象
是对出射光线而言) Ⅲ 会聚光束和发散光束 • 若为出射会聚光束时对应实象,出 射发散光束时对应虚象。 • 若为入射会聚光束时对应虚物,入 射发散光束时对应实物。
P
P
2.实物成虚象
光 学 系 统
近视情况: 对光束加以限制: 仅当P发出的光束 几乎垂直于界面,此时此时三点几乎合在一起, 折射光束可以看成是单心光束。
n2 n1
P y
P P 1 P2
n2 x n1
P P y
30
当:入射光束越倾斜,象散越显著。
几何光学(课堂PPT)

l
r1 ( r2)
l
近轴条件下,略去 项, h 2
l s l s
n 1hn 1hnhn hn 2hn 2h0 r1 s r1 r2 r2 s
.
34
n2 n1 nn1n2n
s s
r1
r2
薄透镜的物像公式
物方焦距 像方焦距
fsl im sn1 n r1n1n2r 2n
fls i m sn2 n r1n1n2r 2n
.
5
4、物方空间和像方空间:一个成像的光 学系统将空间分成两部分,入射的同心 光束所在的空间为物方空间,出射的同 心光束所在的空间为像方空间。
5、折射率(n)
6、光程
.
6
2.2几何光学的基本定律、定理
1、光在均匀介质中的直线传播定律。 2、光通过两种介质分界面时的反射定律
和折射定律。 3、光的独立传播定律和光路可逆原理。 4、费马(Fermat)原理:两点间光的实际
基础,研究光在透明介质中传播和
成像问题的光学----几何光学
.
1
一、几何光学历史 二、几何光学基本概念、定理、定律 三、光在平面上的反射和折射、全反射 四、光在球面上的反射和折射 五、薄透镜成像
.
2
一、几何光学历史 墨子及其弟子在《墨经》中,记载着光的直线传播(影的形成和
针孔成像等)和光在镜面(凹面和凸面)上的反射等现象,并提 出了一系列经验规律,把物和像的位置及其大小与所用镜面曲率
1、墨克欧阿人联莱子几眼勒系蒙里构·起(哈得得造来增和前所及。著托著视这4有勒《觉6是《密8光作关光研-学用于前学究》做光全了3研了学书光7究详知6》的了尽识),折平的的研射面叙最究现镜述早了象成。记球,像反录面最问对。镜先题欧和测,几抛定指里物了出得面光了和镜通反托的过射勒性两角密质种等关,介于于并质眼对分 2、欧界入睛光面几射是发时角以出里的的球光入得反面线射射形才(角定式能和前律从看折。到光3射源物3角0发体。-出的前;学2反说7射,5光认)线为与光入线射来光自线于同看面到且的入物射体面,垂并直且 3、克于莱界面蒙。得(50-?)和托勒密(90-168) 4、阿沈入括的勒撰研·写究哈的,增《并梦说(溪明9笔了6谈月5》 相-1对 的0光 变3的 化8直规)线 律传 及播 月及 食球 的面成镜 因成 。像做了比较深 5、沈培根括提(出了1用0透31镜-矫1正09视5力)和采用透镜组构成望远镜的想法,并描述了 6、培透镜根焦(点的法位国置。1214-1294)
几何光学讲解PPT课件

i2 i2 '
2、最小偏向角
i1 i1',i2 i2 '
偏向角最小,称为最小偏向角。n sin ( m) / sin / 2
第5页/共69页
2
3、三棱镜的色散
法线
i1
i2
白光
三棱镜的色散
第6页/共69页
红
青 紫
第7页/共69页
第8页/共69页
§2 惠更斯原理
一、波的几何描述 波面(波阵面)、平面波、球面波的概念
第44页/共69页
第45页/共69页
四、薄透镜傍轴成像的牛顿公式 :
s, s 高斯公式中 是从O点算起的 ,薄透镜傍轴成像时也可以将物像方的焦
点
作为计算起点,此时成像的符号法则也要做如下的调整:
F , F
若入射光从左向右传播、计算起点分别是薄透镜的物方焦点
F F ' 和像方焦点
,物像点分别为
Q、Q ' 以及物像
二、实象 虚象 实物 虚物
实象(物):有实际光线会聚(发出)的点。 虚象(物):无实际光线会聚(发出)的点。
第17页/共69页
成 像 实 例
第18页/共69页
第19页/共69页
实物、实象、虚象的联系与区别
实物与实象: 联系:均为有光能量存在的光束顶点。 区别:光能量的传播范围不同。
实象与虚象: 联系:均为经反射、折射后所得的象点。 区别:象点处光能量有无状态不同。
平面反射能实现理想成象。
四、物像之间的等光程性 虚光程 等光程面
第21页/共69页
§5 共轴球面组傍轴成像
一、 球面的几个概念 符号法则
r
C
O
球面顶点:O
第25章几何光学

⒉光的反射定律: i r
⒊在反射现象中,光路是可逆的. 即如果光 逆着反射线入射,则其被反射后必逆着原入 射线行进.
⒋利用反射定律,可以 理解平面镜成像的规律, 即物体在平面镜内形成 关于镜面对称的虚像.
例25.1 如图所示,两个相互正交的平面镜构成
一个直角反射镜. 试证:入射光线经过 两次反射后,总是逆着原来入射的方向 返回.
25.3 球面反射镜
——反射面为球面一部分的反射镜. 反射面为球面的外表面——凸镜 反射面为球面的内表面——凹镜 这里主要讨论凹镜.
⒈凹镜的特性: 对入射平行 光束有会聚 作用.
条件:入 射光为傍 轴光线.
⒉一些名词 凹镜的光轴: 过球心C和镜顶点V的直线. 焦点:入射平行光会聚于光轴上的一点F 焦距:从焦点F到顶点V的距离,记作 f 可证: f =r/2 (r为球面半径)
例25.8 在上例(透镜焦距为20cm)中, 若物体放
在透镜焦点以内离透镜光心15cm处, 则 成像结果又如何?
解:按题意, f=20cm, s=15cm
由薄透镜公式,像距为
s 1 s f 1 5 2 0 60(cm)
1 1
fs
s f
15 20
s<0,意味着像位于物体所在的透镜的
一侧,且为正立的放大了的虚像.
25.1 光线
——表示光的传播方向的直线. ⒈点光源向四周均匀地发出光线,当锥形光 线束进入人眼,人才产生视觉.
⒉在透明介质中从旁看到的“光线”,是 介质分子对光散射的结果,它其实就是光 的通道.
e.g. 在实验室内看到的激光光线
25.2 光的反射
⒈光在传播中遇到两种不同介质的分界面时, 一部分光会返回原介质中传播,称为反射; 另一部分光会进入另一介质中传播,称为折 射.
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8
25.3 球面反射镜
——反射面为球面一部分的反射镜. 反射面为球面的外表面——凸镜 反射面为球面的内表面——凹镜 这里主要讨论凹镜. ⒈凹镜的特性: 对入射平行 光束有会聚 作用.
条件:入 射光为傍 轴光线.
9
⒉一些名词 凹镜的光轴: 过球心C和镜顶点V的直线. 焦点:入射平行光会聚于光轴上的一点F 焦距:从焦点F到顶点V的距离,记作 f 可证: f =r/2 (r为球面半径)
折射后,在视网膜上生成实像,从而对 感光细胞产生光刺激,这些刺激经视神 42 经传向大脑,使人产生视觉.
水晶体的焦距过短,远处物体成像于视 ⒉近视: 网膜前方. 矫正方法:用凹透镜做眼镜.
43
水晶体的焦距过长,近处物体成像于视 ⒊远视:
网膜后方. 矫正方法:用凸透镜做眼镜.
44
⒋散光:水晶体的形状不是对称的球状突起,因
Note: 薄凹透镜对入射平行光束有发散作用,
其第二焦点(像方焦点)F为虚焦点,位于 入射光一侧,焦距 f 为负值.
32
25.6 薄透镜成像
1 1 1 ⑴薄透镜公式: s s f
物距 像距 焦距
推导见教材 p.111~p.112
33
⑵光路图法
利用三条主光线:
①通过光心的光线, 经过透镜后按原方向前进; ②平行于光轴的光线, 经过透镜后通过第二焦 点;
第25章 几何光学
主要内容 • 光线 • 光的反射 • 球面反射镜 • 光的折射 • 薄透镜的焦距 • 薄透镜成像 • 人眼 • 助视仪器
1
25.1 光线
——表示光的传播方向的直线. ⒈点光源向四周均匀地发出光线,当锥形光 线束进入人眼,人才产生视觉.
2
⒉在透明介质中从旁看到的“光线”,是 介质分子对光散射的结果,它其实就是光 的通道.
46
25 l 显微镜点的放大率:M f1 f 2
(详见教材p.117-118)
直线.
透镜的光心:透镜内光轴的中点O 透镜的焦点:平行光束沿光轴方向入射,通
过透镜后,会聚于光轴上一点, 称之为焦点.
第一焦点(物方焦点)——位于入射光束一侧
的焦点,记作 F
27
第二焦点(像方焦点)——位于透射光束一侧
的焦点,记作 F
透镜的焦距:从焦点到透镜光心的距离,记
作f 过焦点且与光轴垂直的平面. 透镜的焦平面:
e.g.
在实验室内看到的激光光线
3
25.2 光的反射
⒈光在传播中遇到两种不同介质的分界面时, 一部分光会返回原介质中传播,称为反射; 另一部分光会进入另一介质中传播,称为折 射.
4
⒉光的反射定律: i r ⒊在反射现象中,光路是可逆的. 即如果光 逆着反射线入射,则其被反射后必逆着原入 射线行进.
Note: 由光路的可逆性:
( 在探照灯和雷达 装置中得到应用)
10
⒊凹镜的成像规律
1 1 1 ⑴球面镜公式: s s f
推导见教材 p.279~p.280
11
物距 像距 焦距
⑵成像的几何作图方法(光路图法)
利用三条特殊的光线(称为主光线):
①通过球心入射的光线,反射后原路返回;
②平行于光轴入射的光线,反射后通过焦点;
③通过第一焦点的光线, 经过透镜后平行于光 轴前进.
以上三条主光线中任意两条反射光线的交点, 即为相应物点的像点,如下图所示.
34
⑶像的横向放大率: s s 实像 m 虚像 m s s (仅对实像证明) 如上图所示,有 证: A B BO s m BO s AB
35
例25.7 一薄凸透镜的焦距为20cm, 在其一侧光
如图,此时, 像为镜后正立 的虚像.
16
Notes: ①凸镜对入射平行光束有发散作用. 平行
光束沿光轴入射时,其反射光线的反向 延长线会聚于镜后光轴上一点 ( 称为凸镜 的虚焦点 ),该点离镜顶点的距离为焦距, 它也等于球面半径的一半.
17
②凸镜总是在镜后生成镜前物体的正立
的缩小了的虚像. 可用球面镜公式处理,
⒋利用反射定律,可以 理解平面镜成像的规律, 即物体在平面镜内形成 关于镜面对称的虚像.
5
例25.1 如图所示,两个相互正交的平面镜构成
一个直角反射镜 . 试证:入射光线经过 两次反射后,总是逆着原来入射的方向 返回.
证:由反射定律,有 i1 r1 , i 2 r 2
6
于是有
i1 r1 i 2 r 2
③通过焦点入射的光线,反射后平行于光轴.
以上三条主光线中任意两条反射光线的 交点,即为相应物点的像点.
12
e.g.
⑶像的特点:
①当物距大于焦距时,为倒立的实像;
当物距小于焦距时,为正立的虚像.
13
②像的横向(垂直于光轴的方向)放大率:
s 实像 m s
证:(仅对实像证明)
如图,有
s 虚像 m s
A B m AB f OV VF AB BF s f
1 f
s s 1 s
1 s
14
例25.2 一凹镜的反射球面半径为20cm,在 镜前光轴上离镜顶点30cm处放一物 体,求像的位置及横向放大率. 解:按题意, 焦距 f=r/2=10cm, 物距 s=10cm 像的位置可用像距 s 表示.
n2 c 2
介质2对介质1 的相对折射率
19
⒉在折射现象中,光路也是可逆的. ⒊在光垂直于界面入射时,有
n1 入射光 的强度
2
此时透射光的强度 I I 0 I
20
例25.4 平 板 玻 璃 片 厚 度 t=5mm, 折 射 率 n=1.58, 置于空气中, 光线以入射角 1=60射到玻璃片表面上, 它透过玻 璃片射出时的方向和位置如何? 解:
s 1.35 m
24
25.5 薄透镜的焦距
透镜——用透明材料(如玻璃)制成的薄片, 其两面是球面.
e.g.
25
凸透镜——中间厚,边缘薄.
凹透镜——中间薄,边缘厚.
薄透镜——厚度很小的透镜.
这里主要讨论薄凸透镜.
⒈凸透镜的特性:对入射平行光束有会聚作用.
26
⒉一些名词
透镜的光轴:过两球形表面的球心 C1 、 C2 的
30
例25.6 如图,一截面为弯月形的凸透镜的两表
面半径分别为 r1=15cm 和 r2=20cm ,所用 玻璃的折射率为 1.58 ,求此凸透镜的焦 距.
解:用磨镜者公式计算,这里r1应取正值, r2应取负值,有
31
1 1 f 1 1 (1.58 1) 1 1 (nL 1) 15 20 r r 1 2 60(cm)
29
Notes: ①上式的详细推导见教材p.109~p.110.
②上式适用于各种薄透镜在空气中的情 形. 式中r1、r2有正负,规则是:从透镜 向外看,凸起的表面,半径取正值;凹 进的表面,半径取负值. ③若透镜在折射率为n的介质中,则其焦 距的计算式为
1 1 1 (nL n) f r1 r2
t sin(1 2 ) t sin cos 2 cos 2
5sin(60 33.2) 2.7(mm) cos 33.2
22
例25.5 游泳池畔平台上标有“水深1.80m” 字样 . 水面平静时,在此处垂直向 下看,水的视深度是多少? 解:
如图,从水底一点A射 出的任意一条接近竖直
而在某些方向看不清物体. 检测方法: 用一只眼看下图中心附近辐射线的一端, 如果看到某些辐射线的端部不太清楚且 颜色比其他线浅,就说明这只眼有散光 了.
45
25.8 助视仪器
⒈显微镜:用来观察近处物体的细微结构.
工作原理:镜筒两端各有一个凸 透镜 ( 目镜和物镜 ) ;物体 AB 放在 物镜下面焦点之外的近处,经物 镜形成放大的实像 A1B1 ;调节镜 筒长度,可使该像位于目镜下面 焦点处,再经目镜形成物体的被 最大限度放大了的虚像.
为消除像差,照相机的镜头都是由几个 共轴的不同透镜组成的“复合透镜”, 如下图所示.
37
例25.8 在上例 ( 透镜焦距为 20cm) 中 , 若物体放
在透镜焦点以内离透镜光心 15cm处, 则
成像结果又如何?
解:按题意, f=20cm, s=15cm 由薄透镜公式,像距为
1 sf 15 20 60(cm) s 1 1 s f 15 20 f s
28
Note: 当入射平行光束不与光轴平行时,其通
过透镜后会聚于焦平面上一点,该点为 过光心且平行于入射光束的直线与焦平 面的交点 .
⒊磨镜者公式(计算焦距 f 的公式)
1 1 1 (nL 1) f r1 r2
透镜 焦距 透镜介质 的折射率
(透镜在空气中)
透镜两球 面的半径
1 sf 30 10 15(cm) s 1 1 s f 30 10 f s
s 15 像的横向放大率 m 0.5 s 30
15
例25.3 上例中,若物体位于镜前光轴上离 镜顶点5cm处,则成像结果如何?
sf 5 10 解:像距 s 10(cm) s f 5 10 s 10 像的横向放大率 m 2 5 s
轴上离透镜光心80cm处放一物体, 求像
的位置及其高度的放大倍数.
解:按题意, f=20cm, s=80cm 由薄透镜公式,像距为
1 sf 80 20 27(cm) s 1 1 s f 80 20 f s s 1 像高的放大倍数为 m s 3
36
Note: 上例其实就是照相机的工作原理. 通常,
但式中焦距 f 应取负值. 像的横向放大率
25.3 球面反射镜
——反射面为球面一部分的反射镜. 反射面为球面的外表面——凸镜 反射面为球面的内表面——凹镜 这里主要讨论凹镜. ⒈凹镜的特性: 对入射平行 光束有会聚 作用.
条件:入 射光为傍 轴光线.
9
⒉一些名词 凹镜的光轴: 过球心C和镜顶点V的直线. 焦点:入射平行光会聚于光轴上的一点F 焦距:从焦点F到顶点V的距离,记作 f 可证: f =r/2 (r为球面半径)
折射后,在视网膜上生成实像,从而对 感光细胞产生光刺激,这些刺激经视神 42 经传向大脑,使人产生视觉.
水晶体的焦距过短,远处物体成像于视 ⒉近视: 网膜前方. 矫正方法:用凹透镜做眼镜.
43
水晶体的焦距过长,近处物体成像于视 ⒊远视:
网膜后方. 矫正方法:用凸透镜做眼镜.
44
⒋散光:水晶体的形状不是对称的球状突起,因
Note: 薄凹透镜对入射平行光束有发散作用,
其第二焦点(像方焦点)F为虚焦点,位于 入射光一侧,焦距 f 为负值.
32
25.6 薄透镜成像
1 1 1 ⑴薄透镜公式: s s f
物距 像距 焦距
推导见教材 p.111~p.112
33
⑵光路图法
利用三条主光线:
①通过光心的光线, 经过透镜后按原方向前进; ②平行于光轴的光线, 经过透镜后通过第二焦 点;
第25章 几何光学
主要内容 • 光线 • 光的反射 • 球面反射镜 • 光的折射 • 薄透镜的焦距 • 薄透镜成像 • 人眼 • 助视仪器
1
25.1 光线
——表示光的传播方向的直线. ⒈点光源向四周均匀地发出光线,当锥形光 线束进入人眼,人才产生视觉.
2
⒉在透明介质中从旁看到的“光线”,是 介质分子对光散射的结果,它其实就是光 的通道.
46
25 l 显微镜点的放大率:M f1 f 2
(详见教材p.117-118)
直线.
透镜的光心:透镜内光轴的中点O 透镜的焦点:平行光束沿光轴方向入射,通
过透镜后,会聚于光轴上一点, 称之为焦点.
第一焦点(物方焦点)——位于入射光束一侧
的焦点,记作 F
27
第二焦点(像方焦点)——位于透射光束一侧
的焦点,记作 F
透镜的焦距:从焦点到透镜光心的距离,记
作f 过焦点且与光轴垂直的平面. 透镜的焦平面:
e.g.
在实验室内看到的激光光线
3
25.2 光的反射
⒈光在传播中遇到两种不同介质的分界面时, 一部分光会返回原介质中传播,称为反射; 另一部分光会进入另一介质中传播,称为折 射.
4
⒉光的反射定律: i r ⒊在反射现象中,光路是可逆的. 即如果光 逆着反射线入射,则其被反射后必逆着原入 射线行进.
Note: 由光路的可逆性:
( 在探照灯和雷达 装置中得到应用)
10
⒊凹镜的成像规律
1 1 1 ⑴球面镜公式: s s f
推导见教材 p.279~p.280
11
物距 像距 焦距
⑵成像的几何作图方法(光路图法)
利用三条特殊的光线(称为主光线):
①通过球心入射的光线,反射后原路返回;
②平行于光轴入射的光线,反射后通过焦点;
③通过第一焦点的光线, 经过透镜后平行于光 轴前进.
以上三条主光线中任意两条反射光线的交点, 即为相应物点的像点,如下图所示.
34
⑶像的横向放大率: s s 实像 m 虚像 m s s (仅对实像证明) 如上图所示,有 证: A B BO s m BO s AB
35
例25.7 一薄凸透镜的焦距为20cm, 在其一侧光
如图,此时, 像为镜后正立 的虚像.
16
Notes: ①凸镜对入射平行光束有发散作用. 平行
光束沿光轴入射时,其反射光线的反向 延长线会聚于镜后光轴上一点 ( 称为凸镜 的虚焦点 ),该点离镜顶点的距离为焦距, 它也等于球面半径的一半.
17
②凸镜总是在镜后生成镜前物体的正立
的缩小了的虚像. 可用球面镜公式处理,
⒋利用反射定律,可以 理解平面镜成像的规律, 即物体在平面镜内形成 关于镜面对称的虚像.
5
例25.1 如图所示,两个相互正交的平面镜构成
一个直角反射镜 . 试证:入射光线经过 两次反射后,总是逆着原来入射的方向 返回.
证:由反射定律,有 i1 r1 , i 2 r 2
6
于是有
i1 r1 i 2 r 2
③通过焦点入射的光线,反射后平行于光轴.
以上三条主光线中任意两条反射光线的 交点,即为相应物点的像点.
12
e.g.
⑶像的特点:
①当物距大于焦距时,为倒立的实像;
当物距小于焦距时,为正立的虚像.
13
②像的横向(垂直于光轴的方向)放大率:
s 实像 m s
证:(仅对实像证明)
如图,有
s 虚像 m s
A B m AB f OV VF AB BF s f
1 f
s s 1 s
1 s
14
例25.2 一凹镜的反射球面半径为20cm,在 镜前光轴上离镜顶点30cm处放一物 体,求像的位置及横向放大率. 解:按题意, 焦距 f=r/2=10cm, 物距 s=10cm 像的位置可用像距 s 表示.
n2 c 2
介质2对介质1 的相对折射率
19
⒉在折射现象中,光路也是可逆的. ⒊在光垂直于界面入射时,有
n1 入射光 的强度
2
此时透射光的强度 I I 0 I
20
例25.4 平 板 玻 璃 片 厚 度 t=5mm, 折 射 率 n=1.58, 置于空气中, 光线以入射角 1=60射到玻璃片表面上, 它透过玻 璃片射出时的方向和位置如何? 解:
s 1.35 m
24
25.5 薄透镜的焦距
透镜——用透明材料(如玻璃)制成的薄片, 其两面是球面.
e.g.
25
凸透镜——中间厚,边缘薄.
凹透镜——中间薄,边缘厚.
薄透镜——厚度很小的透镜.
这里主要讨论薄凸透镜.
⒈凸透镜的特性:对入射平行光束有会聚作用.
26
⒉一些名词
透镜的光轴:过两球形表面的球心 C1 、 C2 的
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例25.6 如图,一截面为弯月形的凸透镜的两表
面半径分别为 r1=15cm 和 r2=20cm ,所用 玻璃的折射率为 1.58 ,求此凸透镜的焦 距.
解:用磨镜者公式计算,这里r1应取正值, r2应取负值,有
31
1 1 f 1 1 (1.58 1) 1 1 (nL 1) 15 20 r r 1 2 60(cm)
29
Notes: ①上式的详细推导见教材p.109~p.110.
②上式适用于各种薄透镜在空气中的情 形. 式中r1、r2有正负,规则是:从透镜 向外看,凸起的表面,半径取正值;凹 进的表面,半径取负值. ③若透镜在折射率为n的介质中,则其焦 距的计算式为
1 1 1 (nL n) f r1 r2
t sin(1 2 ) t sin cos 2 cos 2
5sin(60 33.2) 2.7(mm) cos 33.2
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例25.5 游泳池畔平台上标有“水深1.80m” 字样 . 水面平静时,在此处垂直向 下看,水的视深度是多少? 解:
如图,从水底一点A射 出的任意一条接近竖直
而在某些方向看不清物体. 检测方法: 用一只眼看下图中心附近辐射线的一端, 如果看到某些辐射线的端部不太清楚且 颜色比其他线浅,就说明这只眼有散光 了.
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25.8 助视仪器
⒈显微镜:用来观察近处物体的细微结构.
工作原理:镜筒两端各有一个凸 透镜 ( 目镜和物镜 ) ;物体 AB 放在 物镜下面焦点之外的近处,经物 镜形成放大的实像 A1B1 ;调节镜 筒长度,可使该像位于目镜下面 焦点处,再经目镜形成物体的被 最大限度放大了的虚像.
为消除像差,照相机的镜头都是由几个 共轴的不同透镜组成的“复合透镜”, 如下图所示.
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例25.8 在上例 ( 透镜焦距为 20cm) 中 , 若物体放
在透镜焦点以内离透镜光心 15cm处, 则
成像结果又如何?
解:按题意, f=20cm, s=15cm 由薄透镜公式,像距为
1 sf 15 20 60(cm) s 1 1 s f 15 20 f s
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Note: 当入射平行光束不与光轴平行时,其通
过透镜后会聚于焦平面上一点,该点为 过光心且平行于入射光束的直线与焦平 面的交点 .
⒊磨镜者公式(计算焦距 f 的公式)
1 1 1 (nL 1) f r1 r2
透镜 焦距 透镜介质 的折射率
(透镜在空气中)
透镜两球 面的半径
1 sf 30 10 15(cm) s 1 1 s f 30 10 f s
s 15 像的横向放大率 m 0.5 s 30
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例25.3 上例中,若物体位于镜前光轴上离 镜顶点5cm处,则成像结果如何?
sf 5 10 解:像距 s 10(cm) s f 5 10 s 10 像的横向放大率 m 2 5 s
轴上离透镜光心80cm处放一物体, 求像
的位置及其高度的放大倍数.
解:按题意, f=20cm, s=80cm 由薄透镜公式,像距为
1 sf 80 20 27(cm) s 1 1 s f 80 20 f s s 1 像高的放大倍数为 m s 3
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Note: 上例其实就是照相机的工作原理. 通常,
但式中焦距 f 应取负值. 像的横向放大率