第三章 恒定电流场

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电磁场理论_第三章_恒定电流的电场和磁场

电磁场理论_第三章_恒定电流的电场和磁场
共同之处。学习本节时,注意类比法的应用。 共同之处。学习本节时,注意类比法的应用。
• 恒定磁场的知识结构框图。 恒定磁场的知识结构框图。
安培定律) 基本实验定律 (安培定律) 安培定律 磁感应强度( )(毕奥 沙伐定律) 毕奥—沙伐定律 磁感应强度( B)(毕奥 沙伐定律)
H 的旋度 基本方程
磁位( 磁位 ϕm ) J = 0 分界面上衔接条件 边值问题 数值法 有限差分法 电感的计算 有限元法
1.电流强度 电流强度 单位时间内通过某一横截面的电量,简称为电流。 单位时间内通过某一横截面的电量,简称为电流。
I= dq 的流动情况。 是通量,并不反映电流在每一点的流动情况 并不反映电流在每一点的流动情况。 2. 恒定电场的基本物理量 恒定电场的基本物理量——电流密度 电流密度 为描述电流在空间每点的流动情况, 为描述电流在空间每点的流动情况,引入电流密度的概 电流密度是一个矢量,在各向同性线性导电媒质中, 念。电流密度是一个矢量,在各向同性线性导电媒质中,它 与电场强度方向一致, 与电场强度方向一致,大小等于垂直于其方向上单位面积上 的电流强度: 的电流强度: ∆I J = lim en A m2 ∆S→0 ∆ S ρ 分布的体电荷以速度 作匀速运动形成的运流电流。 分布的体电荷以速度v作匀速运动形成的运流电流。 作匀速运动形成的运流电流 其电流密度 电流
例如 两金属导体作为正负极板置于无限大电介质或导电媒 质中,可用静电比拟法计算两极板间的电导。 质中,可用静电比拟法计算两极板间的电导。 U0
I S G= = = U ∫ E ⋅ dl
l
∫ J ⋅ dS
σ∫ E ⋅ dS
S
∫ E ⋅ dl
l
G
C

ε

3.0第三章 恒定电流的电场和磁场

3.0第三章 恒定电流的电场和磁场

dq d S J dS dt dt V dV
定理 度 散
SJ dS V t dV
积 式 形 分
J dV 0 V t
对任 意的 体 积V 均成 立, 需
电流连续性方程
微 分 形 式
J 0 t
第三章 恒定电流的电场和磁场 在恒定电流场中,电荷分布与时间无关,即 则有恒定电流场方程:
当导体两端的电压为 U,流过的电流为 I 时,则在单位时间内电场力对 电荷所作的功(功率)是
P UI
在导体中,沿电流线方向取一长度为Δl、截面为ΔS 的体积元,该体 积元内消耗的功率为
P U I E l I EJ l S EJ V
焦耳定律的微分形式:导体内任一点的热功率密度(ΔV→0 ),
I J er 2rL
内、外导体间的电压为
E
1

J
b
I 2 rL
er
U

a
Edr
I 2 L
ln
b a
第三章 恒定电流的电场和磁场 例 3-1 设同轴线的内导体半径为 a, 外导体的内半径为 b,内、 外导 体间填充电导率为σ 的导电媒质,求同轴线单位长度的漏电电导。
r z
a
b
电流密度矢量是恒定磁场的源变量
电流密度 J: 单位时间内垂直穿过单位面积的 电荷量,反映电流分布的不均匀性,其方向 为正电荷的运动方向。则
J lim I dI n n S 0 S dS
dS
dS
dS
E dS E
电流密度的单位是安培/米2 (A/m2)。
J E E

v
I

工程电磁场--第3章--恒定电场的基本原理

工程电磁场--第3章--恒定电场的基本原理

故分界面上的自由电荷密度为
1 2 2 1 1 2 S D1 D2 ( ) J V0 1 2 2 d1 1 d 2
38
39
40
41
3.3 导电媒质分界面衔接条件
1.分界面条件
在不同导电媒质的分界面上,存在自由面电 荷,也可能存在束缚面电荷。这造成分界面两侧 场矢量不连续。场矢量的不连续性不影响积分形 式基本方程却影响微分形式的基本方程的应用, 因此必须研究场矢量的分界面条件。
E
E

31
例 3-2-1 在均匀恒定电流场中,电流密度为 1,沿 x 方向。在 x 从 0 到 1 的区域,媒质的电导率从 1 均匀增加到 2,介质常数保持 0 不变,试求自由电 荷体密度。 解:根据电流连续性,整个区域电流密度不随 x 变化,由 E
1

J , 1 x ,得
根据电源以外恒定电场的无旋性, 可由 E 定义标量电位 , 代入基本方程和辅助方程,得
0
29
在均匀媒质中,得电位的基本方程
0
2
电源以外空间恒定电场的电位满足拉普拉斯 方程。 电源以外空间 (包括导电媒质) 的恒定电场是 由电荷产生的库仑场,空间电场也应满足高斯通 量定理
这电荷守恒原理的微分形式。
26
对于恒定电场,电荷的分布不随时间变化,
q 0, 0。 t t
得恒定电场的电流连续性方程
J 0
J dS 0
S
上式适合于电源和电 源以外恒定电场的任何区 域。电流连续即电流密度的散度为零,说明恒定电流 场是无散场,场内任一点不产生电流密度线,也不终 止电流密度线,即电流密度线处处连续。 27

第3章-恒定电流的电场和磁场模板

第3章-恒定电流的电场和磁场模板

1
C 1n d a a
G 1n d a a
求电导的方法:
1、假设电极间流过电流I,然后按照IJ E U G步骤(或假设两电极间电压U,然后按照 UE J I G )求得G。这种方法适用于 场分布具有对称性的情况。
2、求解恒定电场的边值问题,得到电位函数 , 再按照 E J I G 步骤求G。 3、当恒定电场与静电场具有相同的边界条件时, 利用静电比拟法,若已求得静电场中两导体间的 电容,可由对偶关系 求出G。
I
2dl2
u0
4
C1
I1dl1 R
3
R
2.磁感应强度

B
0
I1dl1 R
4 C1 R3
若电流不是线电流,而是具有体分布的电流J,则改为
B(r)
0
J (r') RdV '
4 V R3
B(r)
0
4
S
JS
(r' ) R3
RdS'
对以速度v运动的点电荷q,其在外磁场B中受的力是
F qv B
B 0nI tan 2a n
作业:如图表示一条“无线长”传送电流的扁平铜 片,宽度为a,厚度不计,电流为I,求离铜片中心 线正上方y处P点的磁感应强度。
y
P
r θ
I x
dx
3.3 恒定磁场的基本方程
3.3.1 磁通连续性原理
磁感应强度在有向曲面上的通量简称为磁通量(或
磁通),单位是Wb(韦伯),用Φ表 示:
a d
b
I
I’
dr
r
思考题:(习题3-27)一个直长导线和一个圆 环(半径为a)在同一平面内,圆心与导线的 距离为d,求它们之间的互感。

8-第3章 恒定电流场

8-第3章 恒定电流场
在电源内部,电流是在静电力和 非静电力共同作用下形成的,有: E总 E E非 含源电路欧姆定律的微分形式:
I
A , Ri C
R
B
j ( E E非 )
j
通过电源内部,电压降为:

E E非

j


dl E dl E非 dl U U
恒定电流场内存在恒定电场:
恒定电路的电场是由分布不随时间改变的电荷产生的。 恒定电场与静电场的对比: 相同点:

宏观电荷空间分布 电场分布 满足 满足
不随时间变化
● ●

S
E dS qint / 0

l
E dl 0 可引入电势的概念
不同点: 产生恒定电场的电荷是运动电荷,但电荷分布不随时间改变。
3.3. 电动势
电动势
一段含源电路的欧姆定律 恒定电流场与恒定电场的的基本规律
3.5 基尔霍夫定律
基尔霍夫第一定律 基尔霍夫第二定律
电磁学
2
§3.1 电 流 场
一、电流密度矢量 1.电流 电荷的定向移动形成电流。 载流子 电子、质子、离子、空穴等 电流强度:单位时间内通过某一横截 + + 面的电量,简称为电流。 + + dq + + 单位为A(安培) I I dt 如果导体中的电流不随时间变化,这种电流就称为恒定电流。
24
2、全电路的欧姆定律
j ( E非 E )

j
L

dl

L
L
E非 dl

L
E dl

恒定电流的电场

恒定电流的电场


如果导体的横截面不均匀,上式应写成积分式

式中的σ称为电导率,它由导体的材料决定。


从欧姆定律,可导出载流导体内任一点 上电流密度与电场强度的关系。 如图所示,在电导率为σ的导体内沿电流 线取一极微小的直圆柱体,它的长度是 Δ l ,截面积是Δ s,则圆柱体两端面 之间的电阻 。通过截面Δ s的电 流Δ I=J Δ s ,圆柱体两端面之间的电 压是Δ U =E Δ l,根据式有



这就是电流连续性方程的积分形式。由高斯散度定理,上式中的 面积分可化为体积分 闭合曲面s是任意选的,因此,它所限定的体积v也是任意的。

这是电流连续性方程的微分形式
恒定电流的电流强度是恒定的,电荷的分布也是恒定 的。任一闭合面内都不能有电荷的增减,即
这就是恒定电流的连续性方程的积分形式。 它的物理含义是,单位时间内流入任一闭合面的电荷 等于流出该面的电荷。电流线是连续的闭合曲线。由 上式,应用高斯散度定理可得恒定电流的连续性方程的 微分形式。这说明恒定的电流场是无源场(管形场)

电流的强弱用电流强度来描述。 它的定义是,单位时间内通过导体任一横截面 的电荷量。 如果在时间Δ t内流过导体任一横 截面的电量是Δ q,便取下式作为时变电流强 度的定义。 恒定电流的电流强度的定义是


式中的q是在时间t内流过导体任一横截面的电 荷。I是个常量。电流强度一般简称为电流。
二、电流密度

J表示传导电流密度,如果所取的面积元的法线方向n0与电流方 向不垂直而成任意角度θ,则通过该面积元的电流是

通过导体中任意截面s的电流强度I与电流密度矢量J的关系是


电流密度矢量J在导体中各点有不同的方向和数值,从而构成一个 矢量场,称为电流场。这种场的矢量线称为电流线。电流线上每 点的切线方向就是该点的电流密度矢量J的方向。 从电流强度I与电流密度矢量J的关系看出,穿过任意截面s的电流 等于电流密度矢量J穿过该截面的通量.如图所示。

恒定电流的电场和磁场

恒定电流的电场和磁场



E dS
S 2
E dl
1
其电导为:
G I U


E dS
S 2
E dl
1
平行双线电容为:
C

ln

d
a
a
平行双线电导为:
G


ln d
a
a
图 3-6 两极板间的电场
对偶替换
EE
J D

I Q
第三章 恒定电流的电场和磁场
例 3-3 计算深埋地下半径为a的导体球的接地电阻(如图 3-7 所示)。设土壤的电导率为σ0。
J dS dV ------电流的
S
V t
“连续性方程”

V



J


t
dV
0
所以:
要使这个积分对任意的体积V均 成立,必须使被积函数为零。
第三章 恒定电流的电场和磁场
J 0
t
(电流的“连续性方程”微分式)
意义:空间中某点电流密度的散度,等于这点电荷密度的减小率。
第三章 恒定电流的电场和磁场
由 E dl 0 得 l
(E2 - E1) l 0 0
即 n (E2 E1) 0 或 E1t E2t
l0 S0 n
所以有:
1 2
说明:分界面上 E的切向分量连续。
导体分界面上的电荷密度为:
S

D2n
D1n
2 2
图 3-7 例 3-3 用图
第三章 恒定电流的电场和磁场
解1:利用比拟法求解,导体球的电导率一般总是远大于土 壤的电导率, 可将导体球看作等位体。用静电比拟法,位于电

第三章 恒定电场和电流

第三章  恒定电场和电流
第三章 恒定电场和电流
§3.1
电流与电流密度
传导电流、运流电流
1、电流:电荷有规则的宏观运动。 2、电流强度:单位时间内通过导线某一截面的电荷量。简称电流。 ΔQ ★表达式: I = lim Δ t →0 Δt ★单位:安培 A ★方向:电流强度不是矢量,但常常以正电荷穿过曲面的方向 作为电流的正方向,当曲面(或电路导线)的参考方向与电流 正方向一致时,电流强度取正值。 3、电流密度: ①体电流密度:一个矢量点函数,它的方向是该点处正电荷的运 动方向,大小等于垂直于此方向的单位面积上所通过的电流。 ΔI J = lim 单位:安培 / 米2 Δs →0 ΔS n
②假定电子碰撞后向各方向出射,碰撞后的瞬时速度平均值为0, 碰撞间隔为τ,则定向漂移速度为
vd = 0 + vτ 1 1 eE = aτ = τ 2 2 2 m0
③导体单位体积内的自由电子数为N,则 ρ m = Ne 在①②③条件下,得 引入电导率 则有
1 Ne 2τ J = ρ m vd = E 2 m0 1 Ne 2τ J = E 2 m0
p = JE = J ⋅E
P = ∫ J ⋅ E dτ = ∫ Jds ∫ Edl = IV
τ
s
J =σE
V = RI R = ∫ dR = ∫
l l
dl σS
§3.5 恒定电流场的边界条件
1、E 和 J 的边界条件 将恒定电流场两个基本方程应用到边界上
ˆ n
θ1
J 1 = σ 1 E1
∫l
E ⋅ dl = 0
J
Es
E
I
负 载
E
J = σ (E + Es )
②在电源外部的媒质或空间中,只存 在由分布电荷所产生的库仑电场。 开路电压: V0 = − ∫

大学电磁场与电磁波第三章3.4恒定电流场与静电场的比拟

大学电磁场与电磁波第三章3.4恒定电流场与静电场的比拟

图3.4.5深埋球形接地器
解法一 直接用电流场的计算方法I→J= NhomakorabeaI
4πr 2

E
=
J
γ
=
I
4πγr 2
R = 1 4πγa
∫ → U =
∞ a
I
4πγr 2
dr
=
I
4πγa
解法二 静电比拟法
C =ε Gγ
C = 4πεa, G = 4πγa , R = 1 4πγa
接地电阻越大越好吗?
2.直立管形接地器

G C
=
σ ε
静电系统的部分电容可与多导体电极系统的部分电导相互比拟。(自学)
例2 求同轴电缆的绝缘电阻。设内外的半径分别为R1、R2,长度为 l,中间媒质的
电导率为σ,介电常数为ε 。
解法一 直接用电流场的计算方法

I→J = I →E= J = I
2πρl
σ 2πρlσ
图3.4.3 同轴电缆横截面
解: 考虑地面的影响,可用镜像法。
图3.4.6 直立管形接地器
由静电比拟法
C
=
4πεl
ln 4l
,
d
则 C=ε, Gσ
G
=
4πσl
ln 4l
(2l
>>
d)
d
实际电导 G′ = I 2 = 1 G, 即 R = 1 ln 4l
U2
2πσl d
3.非深埋的球形接地器
解:考虑地面的影响,可用镜像法处理。
图3.4.7 非深埋的球形接地器
1)直接用电流场计算
设 I→ J

E=J
γ
→ U = ∫ E ⋅ dl

第三章:恒定电流.

第三章:恒定电流.
E1t E2t
1
j1t

2
j2t
在不同导电介质的界面上,恒定电场E切向分量连续
电流线在边界上的“折射”
J法向分量连续, E切向分量连续
2 E2 cos2 1E2 cos1 E2 sin 2 E1 sin 1
tg 2 2 tg1 1
恒定电场的折射定律
二、导电介质与理想电介质界面处的边值关系
U
j E.

U U j S . S l / S l
l l R . S S
j E.
标量,场强E的方向和电流密 度矢量j的方向处处一致
上式给出了j与E的点点对应关系 更适用于表征性质各异的导体材料的特征 适用范围比积分形式大
S
3.4 金属导电的经典电子论

有关金属的第一个理论模型
1900年特鲁德(Paul Drude)提出 把气体分子运动论用于金属,提出了经典的金 属自由电子气体模型


金属自由电子气体模型
晶格(离子实)变化可以忽略 价电子,可以脱出成为独立、自由的电子

金属自由电子气体模型假定


d q内 dt 0,

S
j ds 0 ,
有电流线发自面内,
面内积累负电荷,电荷密度减小。
d q内 dt 0 , j ds 0 ,
S
有电流线止于面内,
面内积累正电荷,电荷密度增加。 d q内 0 , j ds 0 , 电流线连续地穿过, dt S 面内无电荷积累,电荷密度不变。
稳恒电场与静电场的不同之处:
静电场
电荷静止,不激发磁场
静电平衡时导体内部场强为零, E导 体 内 0

第3章 恒定电流的电场和磁场

第3章 恒定电流的电场和磁场

第三章 恒定电流的电场和磁场 将非静电力对电荷的影响等效为一个非保守场(非库仑 场),其电场强度E'只存在于电源内部(如图)。在电源外部只 存在由恒定分布的电荷产生的电场(库仑场),用E表示。 在电源内部既有库仑场,也有非保守场,二者方向相反。 电动势:在电源内部搬运 单位正电荷从负极到正极时非 静电力所做的功,用ε表示。其 数学表达式为
第三章 恒定电流的电场和磁场
第三章 恒定电流的电场和磁场
运动的电荷在它周围不但产生电场,同 时还产生磁场。由恒定电流或永久磁铁产生 的磁场不随时间变化,称为恒定磁场,也称 静磁场。本章主要讨论恒定电流产生的电场 和磁场的基本特性以及磁场计算等,主要内 容有:
第三章 恒定电流的电场和磁场 3.1 3.2 3.3 3.4 3.5 3.7 3.8 3.9 恒定电流的电场 恒定电流的电场* 磁感应强度 磁感应强度* 恒定磁场的基本方程* 恒定磁场的基本方程 矢量磁位 磁偶极子 恒定磁场的边界条件* 恒定磁场的边界条件 标量磁位 标量磁位 互感和自感* 互感和自感
ε = ∫ E' ⋅ d l
B
A
图 3-3 电动势
第三章 恒定电流的电场和磁场 电动势主要用来描述电源的特性。与有无外电路无关, 它是表示电源本身的特征量。 对恒定电流场来说,其性质与静电场相同,故有
∫ E ⋅ dl
l
A
=0
式中的积分路径是电源之内或之外的导体中的任何闭合回路。
ε = ∫ E ' ⋅ d l = ∫ ( E + E ') ⋅ d l
1. 电源外部的欧姆定律
J =σ E U = RI
σ
(3 − 11)
--微分式 --积分式
是电导率,单位为西门子/米(S/m)。

第三章恒定电流的电场和磁场

第三章恒定电流的电场和磁场
如同轴线的内外导体通常由电导 率很高(107 数量级)的铜或铝制
成,填充在两导体间的材料不可能是理想的绝缘电介质, 总有 很小的漏电导存在,如 聚乙烯的电导率为 10 -10 数量级,由
tan2 tan1
2 1
1010 107
1017
第3章
tan2 tan1
2 1
由上知,在均匀导体内电流沿平行于导体表面流动。
第3章
4)载恒定电流的均匀导电媒质内部无(体)电荷存在
J 0
J E D


J




(
D)


D

0

D 0
即,载恒定电流的均匀导电媒质内部无(体)电荷存在, 电荷分布在载流导体的表面。
第3章
4)有电流流过两种导电媒质分界面时界面的电荷 当恒定电流通过电导率不同的两导电媒质时,其电流密度 和电场强度要发生突变。故分界面上必有电荷分布。
m
B dS
S
B
C
dB 0 4
I dl / R
C
R3

m
0 S 4
C
Idl ' R3
R
dS

0Idl ' C 4
R dS S R3
第3章
R R3



1 R
故上式可写为
m
B dS
静电比拟法的理论依据:解的唯一性定理
可利用已经获得的静电场结果可以求解恒定电流场。
第3章
利用两种场方程,可求两个电极间的电阻及电导与电容的关系为
R C
G C

《恒定电流场》课件

《恒定电流场》课件
恒定电流场
目录
Contents
• 恒定电流场的基本概念 • 恒定电流场的物理性质 • 恒定电流场的应用 • 恒定电流场的实验研究 • 恒定电流场的发展前景
01 恒定电流场的基本概念
电流场的中运动所 产生的电场,其特征是电荷在电 场中受到电场力的作用而产生运 动。
02
维持电流场的持续需要保持电源与负载之间的能量平衡,以保持电荷的运动状态。
电流场的产生与维持涉及到电路中的电阻、电容和电感等元件的作用,以及电源的 特性和负载的性质。
02 恒定电流场的物理性质
电场与电流的关系
电流产生电场
电流在空间中流动时,会激发电场,电场的方向与电流的方 向垂直。
电场对电流的作用
电流场的测量技术
1 2
电流测量
使用电流表或高精度测量仪器来测量电流的大小 和方向,以获取电流场的详细信息。
电位测量
通过测量电位差来了解电流场中的电场强度和电 势分布,有助于分析电流场的特点和规律。
3
磁场测量
在某些情况下,可能需要测量磁场强度和方向, 以进一步了解电流场对周围物体的影响。
实验结果的分析与解释
磁场力
电流在磁场中受到磁场力的作用,磁 场力的大小与电流的大小和磁场的强 度有关。
03 恒定电流场的应用
电子设备中的电流场
集成电路
在集成电路中,恒定电流场用于驱动电子设备,实现信号的传输和处理。
电子元件
在电子元件中,恒定电流场用于产生磁场和电场,实现电子元件的功能。
电流场在电磁学中的应用
电磁感应
数据处理
01
对实验数据进行处理和分析,包括数据整理、图表绘制等,以
便更好地理解和解释实验结果。
结果解释

第三章 恒定电流的电场和磁场

第三章 恒定电流的电场和磁场
ab cd
又⊿l很小,所以⊿l上电场强 度可看成常数
E dl E1 l0l E 2 l0l 0
l
1 2
或 E 2 t E 1t
20
l 0 ( E 2 E1 ) 0
或 n ( E2 E1 ) 0
• 跨步电压:人跨一步(约0.8m)的两脚间的电压。如 果短路,大的电流流入大地时,接地电极附近地面两 点间电压可能达到相当大的数值。
13
例:求半球形电极的接地电阻 设经引线由O点流入半球形电极的电流为I,则距球心为 r处的地中任一点的电流密度为:
I e 2 r 2r 则电场强度为: E J
欧姆定律微分形式: J E 其中σ 为电导率,单位:西门子/米(S/m)
恒定电场中,仅理想导体(σ →∞ )内才有: E 0 静电场中,导体内有: E 0
欧姆定律积分形式:U RI 注意:只适用于传导电流、电源外部,不适用于运流电流
8
如右图,考虑一横截面为S,长度为 ,电导率为 的均匀导电媒质。该导电媒质横界面S的总电流为:
I dI 》与I的关系 I J dl J S lim n n l l 0 l dl 》与ρS的关系 J S v
3、线电流密度 如果电流流过一根非常细的导线时,引入线电流密度 J l In l v 6 电流密度动态演示:
V 0
V
补充:接地电阻(无线电仪器或电气装置中常需接地) • 接地:将金属导体埋入地内,而将设备中需要接地的 部分与该导体连接。
• 接地体或接地电极:埋在地内的导体或导体系统。
• 接地电阻:电流由电极流向大地时所遇到的电阻。当 远离电极时,电流流过的面积很大,而在接地电极附 近,电流流过的面积很小,或者说电极附近的电流密 度最大,因此,接地电阻主要集中在电极附近。
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认为电容器中的电流线与边界垂直,
U
1 1 2 2
d1 d2
求得
E1 1 E2 2

E1d1 E2 d 2 U
由此求出两种介质中的电场强度分别为
E1 d1 2 d 2 1
2
U
E2
d1 2 d 2 1
1
U
例2
设一段环形导电媒质,其形状及尺寸如图示。计算两个端面
d2 。当外加恒定电压为 V 时,试求介质分界面的自由电荷面电荷。
U
1 1 2 2
d1 d2
之间的电阻。
y U t r 0 (r,)
仿照静电场的处理,引入标量电位函数 (r)作为辅助场量,即令E = - ,可 得电位满足拉普拉斯方程,即
2 = 0
0 x

a b
解 显然,必须选用圆柱坐标系。设两
个端面之间的电位差为U,且令
那么,由于导电媒质中的电位 仅与角度 有关,因此电位满足 的方程式为 此式的通解为
e
P N
E dl
,所以上式又可
达到动态平衡时,在外源内部 写为
E E
e
P N
E dl
驻立电荷产生的恒定电场与静止电荷产生的静电场一 样,也是一种保守场。因此,它沿任一闭合回路的线积分
应为零,即


l
E dl 0
考虑到导电媒质中,J E ,那么,上式可写成
又知单位长度内同轴线的电容 C1
2π ln(b / a)
G1
思考题 半径分别为a和b的同轴线,外加电压U,求这种同轴线单
位长度上的电容,若漏电导率为γ,求单位长度上的电阻R。
例 已知一平板电容器由两层非理想介质串联构成,如图示。其介
电常数分别为 1 和 2 ,电导率分别为 1 和 2 ,厚度分别为 d1 和
变压器油 玻 璃 橡 胶
10 11
10 12
1.57 10 7
10 7
10 15
运流电流的电流密度并不与电场强度成正比,而且 电流密度的方向与电场强度的方向也可能不同。可以证
明运流电流的电流密度J 与运动速度 v 的关系为
J v
式中 为电荷密度。 与介质的极化特性一样,媒质的导电性能也表现出 均匀与非均匀,线性与非线性以及各向同性与各同异性 等特点,这些特性的含义与前相同。上述公式仅适用于
由上可见,极板上的电荷通过导电媒质不断流失,外源又
不断地向极板补充新电荷,从而维持了连续不断的电流。因此, 为了在导电媒质中产生连续不断的电流,必须依靠外源。 当达到动态平衡时,极板上的电荷分布保持不变。这 样,极板电荷在外源中以及在导电媒质中产生恒定电场,
且在外源内部保持
E E
,在包括外源及导电媒质的整个
已知无外源区中均匀导电媒质内的恒定电流场方程 和无源区中均匀介质内的静电场方程如下:
恒定电流场 ( E 0) 静电场 ( 0)
E dl 0 J dS 0
l S
E 0 J 0
E dl 0 E 0 SD dS 0 D 0
l
J E
E1t E2t J1n J 2 n
D E
E1t E2t D1n D2 n
G I /V
C Q /V
可见,两者非常相似,恒定电流场的电流密度 J 相当于 静电场的电场强度 E,电流线相当于电场线。
因此,当恒定电流场与静电场的边界条件相同时,电流密度的
分布与电场强度的分布特性完全相同。根据这种类似性,可以利用 已经获得的静电场的结果直接求解恒定电流场。或者由于在某些情
回路中维持恒定的电流。 注意,极板上的电荷分布虽然不变,但是极板上的电荷 并不是静止的。它们是在不断地更替中保持分布特性不变, 因此,这种电荷称为驻立电荷。驻立电荷是在外源作用下形
成的,一旦外源消失,驻立电荷也将随之逐渐消失。
外电场由负极板 N 到正极板 P 的线积分称为外源的
电动势,以e 表示,即
向正极板。可见,在外源中外电场 E' 的方向与极板电荷形成的电场 E 的方向恰好相反。当外源中的外电场与极板电荷的电场等值反向
时,外源中合成电场为零,电荷运动停止。
若外源的极板之间接上导电媒质,正极板上的正电荷通过导电媒 质移向负极板;负极板上的负电荷通过导电媒质移向正极板。因而导 致极板上电荷减少,使得外源中由极板电荷形成的电场 E 小于外电场, 外电场又使外源中的正负电荷再次移动,外源不断地向正极板补充新 的正电荷,向负极板补充新的负电荷。
第三章
恒定电流场
Steady Electric Field
3.1 恒定电场中J与E的关系 3.2 电流连续性原理 3.3 恒定电场中的边界条件 3.4 静电场与恒定电场的比拟
3.1 恒定电场中J与E的关系
1.电流及电流强度 分类:传导电流与运流电流。 传导电流是导体中的自由电子(或空穴)或者是电解
d 2 0 2 d
当角度 0 时,电位 1 0 。 当角度 时,电位 2 U 。 2
C1 C2
利用给定的边界条件,求得

导电媒质中的电流密度 J 为
2U


2U e r r
J E e
那么由 的端面流进该导电媒质的电流 I 为 2
R
C
G C
若已知两电极之间的电容,根据上述两式,即可求得两电极间的电
阻及电导。
S
d
例如,已知面积为 S ,间距为 d 的平板电容器的容 C

S S d d

若填充的非理想介质的电导率为 ,则平板电容器极板间的漏电导
G
2π 。那么,若同轴线 ln(b / a) 的填充介质具有的电导率为 ,则单位长度内同轴线的漏电导
E 导电媒质 P E N
外 源
既然外源中的非静电力表现为对于电荷的作用力,因此,通常认
为这种非静电力是由外源中存在的外电场产生的,其电场强度仍然 定义为对于单位正电荷的作用力,以 E'表示。由于外电场使正电荷
移向正极板,负电荷移向负极板,因此,外电场的方向由负极板指
2U I J dS e (e tdr ) S S π r 2Ut b dr 2Ut b ln a π r π a
V I π b 2t ln a
因此该导电块的两个端面之间的电阻 R 为
R
3.4 恒定电流场与静电场的比拟
无限大的能量。但是,任何能量总是有限的。
电导率为零的媒质,不具有导电能力,这种媒质称为理想介质。 媒 银 紫 铜 质 电导率(S/m) 媒 质 电导率(S/m) 4
6.17 107
5.80 107 4.10 107 3.54 107
海 水 淡 水
10 3
10 5

铝 黄 铜 铁
干 土
恒原理的微分形式。因此,对于恒定电 流场,得 此式表明,恒定电流场是无散的。
2. 电动势 如图所示,首先将外接的导电媒质移去,讨论开路情况
下外源内部的作用过程。
在外源中非静电力作用下,正电荷不 断地移向正极板 P ,负电荷不断地移向负 极板 N。极板上的电荷在外源中形成电场 E ,其方向由正极板指向负极板,而且随 着极板上电荷的增加不断增强。 显然,由极板上电荷产生的电场力阻 止正电荷继续向正极板移动,同时也阻止 负电荷继续向负极板移动,一直到极板电 荷产生的电场力等于外源中的非电力时, 外源的电荷运动方才停止,极板上的电荷 也就保持恒定。
向恒定电流。当电流由理想导电体流出进入一般导电媒
质时,电流线总是垂直于理想导电体表面。
例1 已知一平板电容器由两层非理想介质串联构成,如图示。其 介电常数分别为 1 和 2 ,电导率分别为 1 和 2 ,厚度分别为 d1 和 d2 。当外加恒定电压为 V 时,试求两层介质中的电场强度。 解 由于电容器外不存在电流,可以
S
0 ,由此得 t
此式表明,在恒定电流场中,电流密度通过任一闭合面的 通量为零。如果以一系列的曲线描述电流场,令曲线上各点
的切线方向表示该点电流密度的方向,这些曲线称为电流线。
那么,电流线是连续闭合的。它和电场线不同,电流线没有 起点和终点,这一结论称为电流连续性原理。 根据高斯定理,求得
l
3.3 恒定电流场在不同介质边界上的边界条件
已知恒定电流场方程的积分形式为

J
l

dl 0
J dS 0
S
对应的微分形式为
J 0
J 0
由积分形式的恒定电流场方程导出边界两侧电流密度 的切向分量关系为
1
J1t
2
J 2t
而边界两侧电流密度的法向分量关系为
液中的离子运动形成的电流。
运流电流是电子、离子或其它带电粒子在真空或气体 中运动形成的电流。
电流强度:单位时间内穿过某一截面的电量,又简
称为电流,以 I 表示。电流的单位为A(安培)。
因此,电流 I 与电荷 q 的关系为
dq I dt
电流密度:是一个矢量,以 J 表示。电流密度的方 向为正电荷的运动方向,其大小为单位时间内垂直穿过
J E
式中 称为电导率,其单位为 S/m 。 值愈大表明导电
能力愈强,即使在微弱的电场作用下,也可形成很强的电
流。 上式又称为欧姆定律 U IR 的微分形式。
电导率为无限大的导体称为理想导电体。显然,在理想导电体
中,无需电场推动即可形成电流。由上式可见,在理想导电体中是 不可能存在恒定电场的,否则,将会产生无限大的电流,从而产生
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