固体物理-第一章习题解答参考ppt课件
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似
05 4 . 5 能 带理 论的其
他近似方法
02 4 . 2 周 期场 中单电
子状态的一般属性
04 4 . 4 紧 束缚 近似
06 4 . 6 晶 体中 电子的
准经典运动
第一部分
第4章能带理论
4.7固体导电性能的能 带论解释
本章要点
习题
4.8能态密度 思考题
第一部分
第5章金属电子论
01 5 . 1 金 属电 子的统
实验测定
06 3 . 6 晶 格振 动的热
力学函数模式密度
第一部分
第3章晶格振动与晶体的 热学性质
1 3.7晶格热 容
3.8晶体的
2 状态方程 和热膨胀
3 3.9晶格热 传导
4 本章要点
5 思考题
6 习题
第一部分
第4章能带理论
01 4 . 1 能 带理 论的基
本假定
03 4 . 3 近 自由 电子近
2.3晶体结合类型与原 子的负电性
思考题
2.2晶体结合的基本类 型及特性
本章要点
习题
第一部分
第3章晶格振动与晶体的热学性质
01 3 . 1 一 维晶 格振动
02 3 . 2 三 维晶 格振动
03 3 . 3 正 则坐 标与声
子
05 3 . 5 离 子晶 体中的
长光学波
04 3 . 4 晶 格振 动谱的
计分布费米能
03 5 . 3 金 属费 米面的
试验测定
05 5 . 5 功 函数 接触电
势
02 5 . 2 金 属的 费米面
04 5 . 4 金 属的 电导与
热导
06 5 . 6 金 属的 光学性
05 4 . 5 能 带理 论的其
他近似方法
02 4 . 2 周 期场 中单电
子状态的一般属性
04 4 . 4 紧 束缚 近似
06 4 . 6 晶 体中 电子的
准经典运动
第一部分
第4章能带理论
4.7固体导电性能的能 带论解释
本章要点
习题
4.8能态密度 思考题
第一部分
第5章金属电子论
01 5 . 1 金 属电 子的统
实验测定
06 3 . 6 晶 格振 动的热
力学函数模式密度
第一部分
第3章晶格振动与晶体的 热学性质
1 3.7晶格热 容
3.8晶体的
2 状态方程 和热膨胀
3 3.9晶格热 传导
4 本章要点
5 思考题
6 习题
第一部分
第4章能带理论
01 4 . 1 能 带理 论的基
本假定
03 4 . 3 近 自由 电子近
2.3晶体结合类型与原 子的负电性
思考题
2.2晶体结合的基本类 型及特性
本章要点
习题
第一部分
第3章晶格振动与晶体的热学性质
01 3 . 1 一 维晶 格振动
02 3 . 2 三 维晶 格振动
03 3 . 3 正 则坐 标与声
子
05 3 . 5 离 子晶 体中的
长光学波
04 3 . 4 晶 格振 动谱的
计分布费米能
03 5 . 3 金 属费 米面的
试验测定
05 5 . 5 功 函数 接触电
势
02 5 . 2 金 属的 费米面
04 5 . 4 金 属的 电导与
热导
06 5 . 6 金 属的 光学性
固体物理习题解答
场假定。 绝热近似视固体中原子核(离子实)静止不动,价电子在固定不变
的离子实势场中运动。通过绝势近似将电子系统和原子核 (离子实)系统分开考虑。 平均场近似视固体中每个电子所处的势场都相同,使每个电子 所受势场只与该电子位置有关,而与其它电子位置无关。 通过平均场近似使所有电子都满足同样的薛定鄂方程。 通过绝热近似和平均场近似,将一个多粒子体系问题简化为单 电子问题。绝热近似和平均场近似也称为单电子近似。 周期势场假定则认为电子所受势场具有晶格平移周期性。 通过以上近似和假定,最终将一个多粒子体系问题变成在晶格 周期势场中的单电子的薛定鄂方程定态问题。
复式格子?
3
第一章 思考题
3、引入倒格子有什么实际意义?对于一定的布拉菲格子,基 矢选择不唯一,它所对应的倒基矢也不唯一,因而有人说 一个布拉菲格子可以对应于几个倒格子,对吗?复式格子 的倒格子也是复式格子吗?
答:
引入倒格子概念,对分析和表述有关晶格周期性的各种问题 非常有效,如:晶体X射线衍射,晶体周期函数的傅里 叶变换。
方 (110)晶面的格点面密度最大。根据
dhkl
h2
a k2 l2
,有面心立 d11方 1 a3,体心立d1方 10
a 2
因此,最大格点面密度表达式,
dh1h2h32 /G h1h2h3
面心立 11方 1a43 a343a23,体心立 11方 0a23a2a2 2
13
第一章 习题
1.7 证明体心立方格子和面心立方格子互为倒格子。
7
第一章 习题
1.1 何谓布拉菲格子?画出NaCl晶格所构成的布拉菲格子,说 明基元代表点构成的格子是面心立方晶体,每个原胞中含 几个格点?
解: 由基元代表点-格点-形成的晶格称为布拉菲格子或布拉菲点
的离子实势场中运动。通过绝势近似将电子系统和原子核 (离子实)系统分开考虑。 平均场近似视固体中每个电子所处的势场都相同,使每个电子 所受势场只与该电子位置有关,而与其它电子位置无关。 通过平均场近似使所有电子都满足同样的薛定鄂方程。 通过绝热近似和平均场近似,将一个多粒子体系问题简化为单 电子问题。绝热近似和平均场近似也称为单电子近似。 周期势场假定则认为电子所受势场具有晶格平移周期性。 通过以上近似和假定,最终将一个多粒子体系问题变成在晶格 周期势场中的单电子的薛定鄂方程定态问题。
复式格子?
3
第一章 思考题
3、引入倒格子有什么实际意义?对于一定的布拉菲格子,基 矢选择不唯一,它所对应的倒基矢也不唯一,因而有人说 一个布拉菲格子可以对应于几个倒格子,对吗?复式格子 的倒格子也是复式格子吗?
答:
引入倒格子概念,对分析和表述有关晶格周期性的各种问题 非常有效,如:晶体X射线衍射,晶体周期函数的傅里 叶变换。
方 (110)晶面的格点面密度最大。根据
dhkl
h2
a k2 l2
,有面心立 d11方 1 a3,体心立d1方 10
a 2
因此,最大格点面密度表达式,
dh1h2h32 /G h1h2h3
面心立 11方 1a43 a343a23,体心立 11方 0a23a2a2 2
13
第一章 习题
1.7 证明体心立方格子和面心立方格子互为倒格子。
7
第一章 习题
1.1 何谓布拉菲格子?画出NaCl晶格所构成的布拉菲格子,说 明基元代表点构成的格子是面心立方晶体,每个原胞中含 几个格点?
解: 由基元代表点-格点-形成的晶格称为布拉菲格子或布拉菲点
《固体物理学》房晓勇主编教材-习题解答参考01第一章 晶体的结构
(h
2 1
2 + k + l12 ) i( h22 + k22 + l2 ) 2 1 12
h1h2 + k1k2 + l1l2
12
பைடு நூலகம்
解:三个晶轴相互垂直且等于晶格常数 a,则晶胞基矢为
a1 = ai, a2 = a j, a3 = ak ,
其倒格子基矢为
b1 =
2π 2π 2π i, b2 = i, b3 = i a a a 2π ( hi + k j + lk ) a
a 2 +j a 0 − 2
a 2
a 2 +k a 0 2
0 a 2
=−
b 1=
a2 a2 a2 i+ j+ k 4 4 4
2π 2π a 2 ⎛ a 2 a2 a2 a 2 × a3 = 3 − i + j + ⎜ a Ω 2 ⎝ 4 4 4 4 2π 2π b 2= i − j + k ,b 3= i+ j−k a a
i = −( h + k )
得证 (2)由上可知,h,k,i 不是独立的, ( 001) , 133 , 110 , 323 , (100 ) , ( 010 ) , 213 . 中各 i 等于
( )( )( )
( )
i1 = −(h1 + k1 ) = −(0 + 0) = 0, i2 = 2 , i3 = 0 , i4 = 1 , i5 = 1 i6 = 1 , i7 = 3 即得
a1 ⋅ n = h1d , a2 ⋅ nh2 d , a3 ⋅ n = h3d ,
假定 h1 , h2 , h3 不是互质的数,则有公约数 p,且 p>1;设 k1 , k2 , k3 为互质的三个数,满足
固体物理(黄昆)第一章ppt课件
B类碳原子的 共价键方向26
hcp也是复式晶格。
复式晶格包含多个等价原子,不同等价原子的简单晶格 相同。复式晶格是由等价原子的简单晶格嵌套而成。
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27
二、基矢和原胞
a2 0 a1
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28
1. 格矢: R l 2. 基矢:
任一格矢
R l l1 a 1 l2 a 2 l,3 a 3
窥天地之奥而达造化之极。 ——李时珍
为学之道,莫先于穷理;穷理 之要,必在于读书;读书之法,莫 贵于循序而致精;而致精之本,则 又在于居敬而持志。——朱熹
主要参考书
• 黄昆,韩汝琦.《固体物理》,高教出版社. • Charles Kittel. Introduction to solid state physics.
十九世纪中叶,布拉伐(Bravais) 提出空间点阵学说,提供了经验规律。
魏德曼-弗兰兹定律表征金属导电率和导热率之间的关系。 为金属电子论打下了基础。
20世纪初,在X射线衍射实验和量子力学理论的基础上, 建立了固体的电子态理论和晶格动力学。
成果:半导体 纳米可材编辑料课件PP超T 导体
8
二、学科领域
本课程学习内容
1、描述晶体周期性的基本方法,典型的晶格结构。
2、固体的结合力(四种) 3、晶格动力学 4、晶体中电子运动规律(能带理论,自由电子气)
5、介绍一些典型固体材料的性质
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10
第一章 晶体结构
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11
晶体的宏观性质
1. 周期性--从原子排列的角度来讲 (均一性―― 从宏观理化性质的角度来讲) ;
CdS、GaAs、-SiC
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固体物理吴代鸣课后答案 ppt课件
6 2 3a2
4 3a2
2
同理,(110)面:顶点4个原子,每个1/4; 边上2个原子,每个1/2;
S11 0 2aa 2a2
4121
11042 2a2源自2 a2距离将产生合能以及离子间的平衡不变试估计晶体的结一倍假定排斥势晶体中离子的电荷增加如果nacl变为当电荷由ijijijijijijnjnjaqaqaqaqaqcosnana1300evev2613001038103223191300103810792319频率电子能够跟上电场的价电子的能量为试用紧束缚近似证明能量为原子的归一化电子波函为整数自由函数势的强度为常量是由原子势叠加而成即晶体中的单电子势维晶格晶格常数为设有单价原子组成的一为小量子上几率小原子波函数在其它原kakafccbcc最近邻原子数12coscoscosxxzzyyzzyy
解:将整个晶体看成是5个简单立方格子套构 而成。
布拉菲格子:简单立方; 基元:顶点原子、体心、三个相邻面心
1-4试求面心立方结构的(111)和(110)面的原子面密度。
解:(111)面:顶点3个原子,每个1/6; 边上3个原子,每个1/2;
S11 11 2
2a 3 2
2a 3a2 2
3131
面密度 111
1-1试证理想六方密堆结构中c/a=1.633
证:配位数 12 ;
O
令 OA a ; OF c 2
AF 2 3 a 3 a ;
32
3
F A
OF c a 2 1 a 2 a 2 6 a
2
3
33
c 2 6 1 .633 a3
1-3若在体心立方晶胞的每个面中心处加上 一个同类原子,试说明这种结构的基元应 如何选取?其布拉菲晶格是什么格子?
第一章-晶体结构-《固体物理学》黄昆-韩汝琦PPT课件
属 导 体 学介 晶 体 导 态 态 体关
物体物
质 物 发 体 电 光 光联
理物理
物 理 光 物 子 电 谱物
理
理
理学 子
理
学
表介纳
面观米
物物物
理理理
01_00_绪论 —— 固体物理_黄昆
四 固体物理的研究方法
固体物理是一门实验性学科 —— 为阐明固体表现出的现 象与内在本质的联系,建立和发展关于固体的微观理论
01_00_绪论 —— 固体物理_黄昆
Crystal Structure of YBaCuO
01_00_绪论 —— 固体物理_黄昆
Shape of Snow Crystal
01_00_绪论 —— 固体物理_黄昆
05 /16
Be2O3 Crystal and Glass of Be2O3
01_00_绪论 —— 固体物理_黄昆
2. 金属的研究 —— 抽象出电子公有化的概念,再用单电 子近似的方法建立能带理论
3. 物质的铁磁性 —— 研究了电子与声子的相互作用,阐 明低温磁化强度随温度变化的规律
4. 超导的理论 —— 研究电子和声子的相互作用,形成库 柏电子对,库柏对的凝聚表现为超导电相变
01_00_绪论 —— 固体物理_黄昆
—— 十九世纪中叶,布拉伐发展了空间点阵学说 概括了晶格周期性的特征
01_00_绪论 ——立了经典金属自由电子 论,对固体认识进入一个新的阶段
—— 描述晶体比热___杜隆-珀替定律 描述金属导热和导电性质的魏德曼-佛兰兹定律
—— 十九世纪末叶,费多洛夫,熊夫利、巴罗等独立地发 展了关于晶体微观几何结构的理论体系,为进一步研 究晶体结构的规律提供了理论依据
精品课件-固体物理基础教程(贾护军)-第1章
8
第1章 结晶学理论 1.1.3 体心立方结构
如果同种原子在每一层内都是正方排列的,只是第二层原 子的投影正好都位于第一层原子的间隙位置,如图1.4所示, 以此方式重复排列就得到了体心立方结构(BodyCentredCubic, BCC结构)。它的一个典型的重复单元如图1.5所示。可以看到, 这时在立方体的八个顶角和体心位置上各有一个相同的原子, 它与图1.3所示的氯化铯结构的最大区别就是后者在体心位置 上是另一种原子。那么体心立方结构也可以理解成是由所有奇 数层和偶数层原子分别组成的SC结构体心套构而成的,但是应 该注意,由于晶体中同种原子的不可区分性,一般不采用这种
2
第1章 结晶学理论 1.1.1 简立方结构
图1.1给出了同种原子在一层内的一种最简单的排列形式, 即正方排列。如果把这样的原子层严格地重复堆积成三维结构, 即每一层原子的投影都严格重合,就构成了所谓简立方结构 (SimpleCubic,SC结构),其典型的重复单元如图1.2所示。 这是为了研究晶体结构的共性而进行的一种数学上的抽象,可 以理解为一个立方体的八个顶角上各有一个相同的原子,整个
3
第1章 结晶学理论
图1.1 同种原子在层内的正方排列
4
第1章 结晶学理论
图1.2 简立方结构的重复单元
5
第1章 结晶学理论 常识告诉我们,显然这种结构是不稳定的,因而自然界中
不会存在这种结构的晶体。尽管近来在实验室中发现,放射性 元素钋(Po)会临时以简立方结构的形式存在,但随即发生衰 变,这与我们的结论是不矛盾的。
向距离为
处各有一个Na3原a 子。于是Na晶体中所有Na原子
是完全等效的,即Na晶体的基2 元中就只含有一个Na原子。类
似地,Cu原子组成的FCC结构中所有Cu原子也是完全等效的,
第1章 结晶学理论 1.1.3 体心立方结构
如果同种原子在每一层内都是正方排列的,只是第二层原 子的投影正好都位于第一层原子的间隙位置,如图1.4所示, 以此方式重复排列就得到了体心立方结构(BodyCentredCubic, BCC结构)。它的一个典型的重复单元如图1.5所示。可以看到, 这时在立方体的八个顶角和体心位置上各有一个相同的原子, 它与图1.3所示的氯化铯结构的最大区别就是后者在体心位置 上是另一种原子。那么体心立方结构也可以理解成是由所有奇 数层和偶数层原子分别组成的SC结构体心套构而成的,但是应 该注意,由于晶体中同种原子的不可区分性,一般不采用这种
2
第1章 结晶学理论 1.1.1 简立方结构
图1.1给出了同种原子在一层内的一种最简单的排列形式, 即正方排列。如果把这样的原子层严格地重复堆积成三维结构, 即每一层原子的投影都严格重合,就构成了所谓简立方结构 (SimpleCubic,SC结构),其典型的重复单元如图1.2所示。 这是为了研究晶体结构的共性而进行的一种数学上的抽象,可 以理解为一个立方体的八个顶角上各有一个相同的原子,整个
3
第1章 结晶学理论
图1.1 同种原子在层内的正方排列
4
第1章 结晶学理论
图1.2 简立方结构的重复单元
5
第1章 结晶学理论 常识告诉我们,显然这种结构是不稳定的,因而自然界中
不会存在这种结构的晶体。尽管近来在实验室中发现,放射性 元素钋(Po)会临时以简立方结构的形式存在,但随即发生衰 变,这与我们的结论是不矛盾的。
向距离为
处各有一个Na3原a 子。于是Na晶体中所有Na原子
是完全等效的,即Na晶体的基2 元中就只含有一个Na原子。类
似地,Cu原子组成的FCC结构中所有Cu原子也是完全等效的,
固体物理第一章习题
15
得到:
d 1 h 2 k l a 2 s h i n 2 2 b k 2 2 c 2 s l i n 2 2 a 2 c h s c i o n s 2 s i n 1 2 a h 2 2 c l 2 2 2 h l a c c o s b k 2 2
即:
1
1 h2 l2 2hlcos k22 dhkl sin2a2c2 ac b2
bc
•
ca
0
b*•c* 42 2
ca
•
ab
0
将以上诸式代入:
d 1 h 2 k l 4 1 2 h 2 a 2 k 2 b 2 l 2 c 2 2 h k a * • b * 2 k lb * • b * 2 h la * • c *
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1
1
2p K h 1 h 2h 32p (h 1 b 1h 2 b 2h 3 b 3)
Kh1h2h3 与晶面族(h1h2h3)正交。
因此,若已知晶面族的密勒指数(hkl),则原胞坐标 系中的面指数
(h1h2h3)1 p{(kl)(lh)(hk)} 其中p是(k+l)(l+h)(h+k)的公约数。
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只有当 n(4 3h2 3kl)奇数时才出现衍射消光
编辑版pppt
23
(a)n为奇数时:若l是偶数,nl也是偶数 为保证n(4/3h+2/3k+l)=奇数成立, 须n(4/3h+2/3k)=奇数 由此,2n(2h+k)=3奇数=奇数。 由于h, k为整数,上式左端是偶数,右端为奇数,显
然不成立。
矛盾的产生是l为偶数的条件导致的,所以l不能为偶 数,只能为奇数。因而n(4/3h+2/3k)=偶数,即(2h+k)=3 整数/n=整数。
固体物理-第一章习题解答参考ppt课件
d 2 r
a
G h h 1 h 2 h 3 2 h 1 h 2 h 3 2 h 1 h 2 h 3 2
上式中等效晶面指数{1,0,0}晶面族、(1,1,1)、(-1,-1,-1)晶面 对应的面间距最大,面间距,
d a 3
格点体密度,
1 4
a3
最大面密度,
d.a 43
a 3
4 3a2
1/2属于该等边三角形
2a
(111)
a
2a
(111)
1/6属于该等边三角形
等边三角形面积,
S12a2asin600 3a2
2
2格点面密度,2 4S 3a.21.5 求立方晶系晶面族 h的k l面 间距;
cb
a
晶胞基矢 a a i ,b a j,c a k
倒格子基矢 a r2 ir,b r2 r j,c r2 k r
界面方程:
kx
ky
2 a
kx
ky
2 a
2 kx ky a
kx
ky
2 a
与第1布里渊区界面围成的区域为第2布里渊区
.
第3布里渊区:
离原点再次远有4个倒格点 (h12,h20)(,h12,h20), (h10,h22)(,h10,h22)
界面方程:
kx
2
a
,kx
2
a
,
ky
2
a
,ky
2
a
与第1、2布里渊区界面围成区域为第3布里渊区
b
1 2
(b3
b1 )
c
1 2
(b1
b2)
与晶面族(hlk垂)直的倒格矢:
G hkl
h a
固体物理基础第1章-晶体结构
ˆ a3 ck
*
*
一个原胞中包含A层
和B层原子各一个 共两个原子
六角密排晶格的原胞和单胞一样
第一讲回顾
什么是固体? 研究固体的思路?复杂到简单
为什么从研究晶体开始? 原胞的选取唯一吗?
1-3 晶格的周期性
1.3.3 复式晶格
• 简单晶格:原胞中仅包含1个原子,所有原子的几何位置和化 学性质完全等价 • 复式晶格:包含两种或更多种等价的原子(或离子) * 两种不同原子或离子构成:NaCl, CsCl * 同种原子但几何位置不等价:金刚石结构、六方密排结构
管原子是金或银还是铜,不管原子之间间距的大小,那他们是完全相 同的,就是他们的结构完全相同!
数学方法抽象描写:不区分物理、化学成分,每个原子都是不可区分
的,只有原子(数学上仅仅是一个几何点)的相对几何排列有意义。
1-2 晶格
• 理想晶体:实际晶体的数学抽象 以完全相同的基本结构单元(基元)规则地,重复的以完 全相同的方式无限地排列而成 • 格点(结点):基元位置,代表基元的几何点 • 晶格(点阵):格点(结点)的总和
1-4 晶向和晶面
1.4.1 晶向
晶向指数
晶向指数
1-4 晶向和晶面
1.4.1 晶向 简单立方晶格的主要晶向
# 立方边OA的晶向
立方边共有6个不同的晶向<100>
# 面对角线OB的晶向
面对角线共有12个不同的晶向<110>
# 体对角线OC晶向
体对角线共有?个不同的晶向<111>
1-4 晶向和晶面
1-3 晶格的周期性
Wigner-Seitz 原胞
以某个格点为中心,作其与邻近格点的中垂面,这些 中垂面所包含最小体积的区域为维格纳-赛兹原胞
半导体物理学 固体物理1-3ppt
解决方法如下:人为地加入合理的限制条件(也称 21 0 1
为等价性条件)——前三个指标之和为0。例如, 晶向指标为[uvtw],则u+v+t=0,故a1轴的指标只
能选
。
晶向四指数的解析求法:先求待求晶向在三轴系a1、a2、 c下的指数U、V、W,然后通过解析求出四指数[uvwt]。由 于三轴系和四轴系均描述同一晶向,故 ua1+va2+ta3+wc=Ua1+Va2+Wc
例如,六棱柱的两个相邻的外表面在晶体学上
应是等价的,但其用三指数表示的晶面指数却分别 为(100)和(110);夹角为120°的密排方向是等价的, 但其晶向指数却为[100]和[110]。在晶体结构
上本来是等价的晶面、晶向却不具有类似的指数,
这给研究带来不方便。
解决的办法是引入第4个指数,即
引入4个坐标轴:a1、a2、a3和c。其中 a1、a2、c不变,a3= - (a1+a2),如图146(a)所示,相互夹角为120°的三个轴 和原来的c轴一起构成四轴体系。引入 四指数后,晶体学上等价的晶面即具 有类似的指数。
图1-44 立方晶体中晶面族的米勒指数
图1-45 立方晶格(111)及其等效晶面
通常晶面指数表示晶面族中某一个具体 的晶面时,也可以不化为互质整数。 可以证明,在立方晶系中,晶面指数和 晶向指数相同的晶面和晶向,彼此互相垂直。 例如[100]⊥(100)、[110]⊥(110)、 [111]⊥(111)。在其它晶系中,这种关系 不一定成立。
晶向指数:
对无限大的理想晶体,通过布拉菲格 子中任意两个格点连一直线,这一直 线将包含无限多个周期性分布的格点, 这样的直线便称为晶列。
固体物理学--ppt课件
22
简立方(Simple Cubic,简称 SC )
三个基矢等长并且互相垂直。
a3 a
a2
原胞与晶胞相同。 a1
a1 ai a 2 aj a3 ak
PPT课件
23
体心立方(Body
问题一
Centered
Cub8ic以1, 体B1心C原C2子个)为原顶子
点,分8别向三个顶角
体心立方晶胞中含有几个原子? 原子引基矢。
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11
固体物理学原胞(原胞)特点:
只反映晶格周期性特征 体积最小的周期性重复单元 结点必为顶点,边长等于该方向周期的平行六
面体 六面体内部和面上皆不含其他的结点
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12
结晶学原胞(晶胞)的特点:
除反映晶体周期性特征外,还反映其特有 的对称性;
不一定是最小的重复单元; 结点不仅在顶角上,还可在体心或面心; 原胞边长总是一个周期,并各沿三个晶轴
任何基元中相应原子周围的情况相同,但每个基 元中各原子周围情况不同。
c 基元
b a
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10
3、晶格、原胞
晶格:通过点阵中 的结点,做许多平 行的直线族和平行 的晶面族,点阵就 成为一些网格,即 晶格。
原胞:用来反映晶 体周期性(及对称 性)特征的六面体 单元,有:
固体物理学原胞 结晶学原胞
问题二
体心立方原胞如何选取?
问题三
原胞的基a1矢 a形2 式 a?3
1 2
a3
问题原四胞体a1积 a?2 (i
j
k)
a2
a 2
(i
j
k)
a3
a 2
(i
j
k)
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பைடு நூலகம்
4.最小内能性
由同一种化学成分构成的物质,在不同的条件下 可以呈现不同的物相,其相应的结合能或系统的内 能也必不相同。
但是,在相同的热力学条件下,在具有相同化学 成分物质的各种物态——气体、液体、非晶体、晶 体中,以晶体的内能最小,这个结论称为晶体的最 小内能性。
对于固体物质,由于晶体内能比非晶体内能小, 所以非晶体具有自发地向晶体转变的趋势;反之, 晶体不可能自发地转变为其它的物态形式。
在单晶体内部,原子都是规则地排列的。
* 多晶体( Multiple Crystal )
由许多小单晶(晶粒)构成的晶体,称为多晶体。 多晶体仅在各晶粒内原子才有序排列,不同晶粒内 的原子排列是不同的。
晶面的大小和形状受晶体生长条件的影响,它们 不是晶体品种的特征因素。
例如,岩盐(氯化钠)晶体的外形可以是立方体 或八面体,也可能是立方和八面的混合体,如图所 示。
有些晶体的解理性不明显,例如,金属晶体等。
晶体解理性在某些加工工艺中具有重要的意义, 例如,在划分晶体管管芯时,利用半导体晶体的解 理性可使管芯具有平整的边缘和防止无规则的断裂 发生,以保证成品率。
3.晶面角守恒定律
发育良好的单晶体,外形上最显著的特征是晶面 有规则地配置。一个理想完整的晶体,相应的晶面 具有相同的面积。晶体外形上的这种规则性,是晶 体内部分子或原子之间有序排列的反映。
晶格振动是晶体的特性之一。
§1.2 晶体的周期性
一、空间点阵学说 1.空间点阵
为了描述晶体结构的周期性,布拉菲在1848年提 出空间点阵学说,从而奠定了晶体结构几何理论的 基础。
按照空间点阵学说,晶体内部结构是由一些相同 的点子在空间规则地作周期性无限分布所构成的系 统,这些点子的总体称为点阵。
4.最小内能性
由同一种化学成分构成的物质,在不同的条件下 可以呈现不同的物相,其相应的结合能或系统的内 能也必不相同。
但是,在相同的热力学条件下,在具有相同化学 成分物质的各种物态——气体、液体、非晶体、晶 体中,以晶体的内能最小,这个结论称为晶体的最 小内能性。
对于固体物质,由于晶体内能比非晶体内能小, 所以非晶体具有自发地向晶体转变的趋势;反之, 晶体不可能自发地转变为其它的物态形式。
在单晶体内部,原子都是规则地排列的。
* 多晶体( Multiple Crystal )
由许多小单晶(晶粒)构成的晶体,称为多晶体。 多晶体仅在各晶粒内原子才有序排列,不同晶粒内 的原子排列是不同的。
晶面的大小和形状受晶体生长条件的影响,它们 不是晶体品种的特征因素。
例如,岩盐(氯化钠)晶体的外形可以是立方体 或八面体,也可能是立方和八面的混合体,如图所 示。
有些晶体的解理性不明显,例如,金属晶体等。
晶体解理性在某些加工工艺中具有重要的意义, 例如,在划分晶体管管芯时,利用半导体晶体的解 理性可使管芯具有平整的边缘和防止无规则的断裂 发生,以保证成品率。
3.晶面角守恒定律
发育良好的单晶体,外形上最显著的特征是晶面 有规则地配置。一个理想完整的晶体,相应的晶面 具有相同的面积。晶体外形上的这种规则性,是晶 体内部分子或原子之间有序排列的反映。
晶格振动是晶体的特性之一。
§1.2 晶体的周期性
一、空间点阵学说 1.空间点阵
为了描述晶体结构的周期性,布拉菲在1848年提 出空间点阵学说,从而奠定了晶体结构几何理论的 基础。
按照空间点阵学说,晶体内部结构是由一些相同 的点子在空间规则地作周期性无限分布所构成的系 统,这些点子的总体称为点阵。
14春-固体物理-第一章练习题解答参考
a1
a2
b
a3
a
与晶胞坐标系对应的倒格子基矢:
a
2
i ,b
2
j,
c
2
k
a
a
a
原胞基矢
a1
a 2
(
j
k)
a2
a 2
(i
k)
a1 a2 a3
a3
a 2
(i
j)
与原胞坐标系对应的倒格子(体心立方)基矢:
k Gh
1 2
Gh
2
2 a
2h1k x h2 k y
2 2 a2
2h12 h22
2h1kx h2k y
a
2h12 h22
得到第一、第二布里渊界面方程,
h1 1, h2 0, k x
2
2
h1 0, h2 1, k y a
倒格子原胞基矢,
2
2 2
b1 d a2 a3 a i
j 3a
b2
2
d
a3 a1
2
a
i
2
a3
j
所以,倒格子也是正六方格子。
正六边形的对称操作: 绕中心转动:
1、 C11个; 2、C2 1个; 3、C3 4个(60度、120度、240度、300度);
绕对边中心的联线转180度,共3条;
晶体结构
sc
bcc
fcc
金刚石
配位数
济南大学-固体物理(黄昆)课件-第一章-1
3、 晶格分类
① 简单晶格:
性质:每个原胞有一个原子 → 所有原子完全“等价 ”
举例:具有体心立方晶格的碱金属 具有面心立方结构的 Au, Ag,Cu 晶体
② 复式晶格:
性质:每个原胞包含两个或更多的原子 → 实际上表 示晶格包含两种或更多种等价的原子或离子
结构:每一种等价原子形成一个简单晶格; 不同等价原子形成的简单晶格是相同的
每种质点(黑点或圆圈)在整个 图形中各自都呈现规律的周期 性重复。把周期重复的点用直 线联结起来,可获得平行四边 形网格。可以想像,在三维空 间,这种网格将构成空间格子。 这种在图形中贯彻始终的规律称为 远程规律或长程有序 — 微米量级
晶体
晶体中既存在短程有序又存在长程有序!
非晶体中,质点虽然可以是近程有序的(每一黑点为 三个圆圈围绕),但不存在长程有序! 液体和非晶体中的短程序: 1.参考原子第一配位壳层的结构 有序化,其范围为0.35 — 0.4nm 以内; 2.基于径向分布函数上可以清晰 的分辨出第一峰与第二峰,有明 确的最近邻和次近邻配位层,其 范围一般为0.3 — 0.5nm
a ai a aj a 为晶格常数 a ak
1 2 3
a3
a1
a2
简单立方 晶格原胞
二、面心立方晶格(face-centered cubic — fcc)
1· 配位数:每个原子在 上、下平面位置对角线上 各有四个最近邻原子 — 配位数为12 2· 堆积方式:ABC ABC ABC……,是一种最紧 密 的排列方式,常称为立方密排晶格 3· 原胞: 由一个立方体顶点到三个近邻的面心引晶格
R 等价数学定义: l l1a1 l2a2 l3a3 中取一切整数值
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1.2 面心立方晶格在晶胞基矢坐标系中,某一晶面族的密勒指为 ( h,k l求) 在原胞
基矢坐标系中,该晶面族的晶面指数。 晶胞基矢:a a i ,b a j,c a k abc
c a1 a2
b a3 a
与晶胞坐标系对应的倒格子基矢:
a 2 i ,b 2 j,c 2 k
a
a
a
a1
a(j k) 2
原胞基矢
a2
a(ik) 2
a1a2 a3
a
a3
(i 2
j)
与原胞坐标系对应的倒格子(体心立方)基矢:
b1
2
a
(i
j
k)
(a
b
c )
b2
2
a
(i
j
k)
(a
b
c)
b3
.
2
a
(i
j k)
(a
b
c)
得到:
a
1 2
(b2
b3)
已知晶面密勒指数 (hl,k)可得到原胞坐标系下的晶面指数:
(h 1 h 2 h 3) 1 pk . ll h hk
1.3 硅半导体是金刚石结构,设其晶格常数为 a
, (1)画出(1,1,0)面二维格子的原胞,并写出其基矢; (2)画出(1,1,0)面二维格子的第一、第二布里渊区;
解、 金刚石结构(110)面上格点分布,选择原胞如图所示,
得到布里渊界面方程,
k G h 1 2 G h 2 2 a2 h 1 k x h 2 k y 2 a 2 22 h 1 2 h 2 2
2h1kxh2kya2h1 2h2 2
.
得到第一、第二布里渊界面方程,
h1 1, h 2 0 , h1 0 , h 2 1,
b ar
倒格矢,
4
a
r rrr G h h 1 b 1 h 2 b 2 h 3 b 3
2 a h 1 h 2 h 3 i r h 1 h 2 h 3 2
(b3
b1 )
c
1 2
(b1
b2)
与晶面族(hlk垂)直的倒格矢:
G hkl
h a
kb
lc
1 2
k
l b1
l h b2
h k b3
1 2
p ( h1b1
h2b2
h3b3 )
1 2
p G h1h2 h3
是p k l,l h 的, 最h 大 公k 约数。
8、简述非晶、单晶、多晶、准晶的结构特征和性质
9、画出体心立方和面心立方r(1r00)r、(110)和(111)面上的格点r 分r布图r 10、对一定的布拉维格子, a1,a2,a3 的选择不是唯一的,对应的 b1,b2 ,b3 也不
是唯一的。因而有人说一个布拉维格子可以对应几个倒格子,对吗?复式
格子的倒格子也是复式格子吗?
ca3
a2 b
a1
a
面心立方晶胞与元胞
原胞基矢,
a1
a2
a(j k) a2(ik)
2
a
a3
(i 2
j)
ar1 ar2 ar3
2a 2
.
倒格子原胞基矢,
r 2 r r r
b1 a i jk
r
b2
2
a
rrr i j k
r
b3
2
a
rrr i jk
rr
b1 b2
cr r
r b3
(1)画出(1,1,0)面二维格子的原胞,并写出其基矢;
(2)画出(1,1,0)面二维格子的第一、第二布里渊区;
4、求面心立方晶格的最大面密度的晶面族,并写出最大面密度表达式;
5、证明立方晶系晶面族 h k l 的面间距;
6、画二维正方格子第一、二、三布里渊区,写出对应的布里渊区界面方程;
7、底心立方是否是布拉菲格子?如果是,写出它的基矢;
b2 da3a1aia3j
所以,倒格子也是正六方格子。
正六边形的对称操作:
绕中心转动:
1、 C11个;
2、
C
1个;
2
3、
C
4个(60度、120度、240度、300度);
3
绕对边中心的联线转180度,共3条;
绕对顶点联线转180度,共3条;
以上每个对称操作加上中心反演仍然为对称操作,共24个对称操作
.
晶胞中的原子数
密堆积时的刚性原子 球半径
(晶格常数为a )
致密度= 刚性原子球体积/晶
胞体积
习题:1、3、5、6、7、9、10、11、12、13、14、
.
1.1 对二维正六方晶格,若其对边之间的距离为 。a
rr (1)写出正格子基矢 a1和, a倒2 格子基矢
rr 的b表1 , 示b 2 式;
(2)证明其倒格子也是正六方格子;
a2
a
a1
原胞矢:
2a
a1
2
ai
2
a2 aj
原胞体积:
i jk
ka1a2k
2 2
0
0 2a2 2
0 a. 0
根据定义,(110)面二维晶格的倒格子基矢,
bb1222ak 2ak1
2 2 2 2
ajk i
a2
a
2a22k
2aj 2
2a
j
倒格矢,
G h h 1 b 1 h 2 b 2 2 a2 h 1 i h 2 j, h 1 ,h 2 0 , 1 , 2 ,
第一章 习题
1、(对1)二写维出正正六格方子晶基格矢,a若r1 ,其ar对2 和边倒之格间子的基距矢离b为r1 ,a
。
r b 2的表示式;
(2)证明其倒格子也是正六方格子;
2、对面心立方晶格,在晶胞基矢坐标系中,某一晶面族的密勒指数为( h k l ) ,
求在原胞基矢坐标系中,该晶面族的晶面指数;
3、硅半导体是金刚石结构,设其晶格常数为a
.
11、描述同一晶面时,米勒指数和晶面指数一定相同吗? 12、怎样判断晶体对称性的高低?讨论对称性有什么意义? 13、六角网状二维格子是不是布拉维格子?如果是,写出其基矢;如果不是,请挑选合 适的格点组成基元,使基元的中心构成布拉维格子。 14、填写下表的中的数据
晶体结构
sc
bcc
fcc
金刚石
配位数
2 kx 2
ky
a
3 h1 1, h 2 1, 2 k x k y a
h1 2 , h 2 0 ,
kx
2
2 a
h1 0 , h 2 2 ,
ky
2 a
在倒格子空间画出第一、第二布里渊区示意图,
ky 3 / a
2/a
/a
2 2 /a
kx
2 / a 3/ 2a
.
1.4 求面心立方晶格最大面密度晶面族,写出最大面密度表达式;
a1
a
i
2
a3 2
j
a
a2
a
i
2
a3 2
j
a2
j ia1
取单位矢量 k垂直于 i、j ,原a3胞k体积,
r i
rr jk
d ar1ar2ar3(a 2ira23rj)a 2
a3 2
0 3a2 2
0 01
.
倒格子原胞基矢,
b r1 2da r2a r32a ir23 arj r 2r r 2r 2r