第1章气体的PVT关系
物理化学(天津大学第五版)课后答案

物理化学上册习题解(天津大学第五版)第一章 气体的 pVT 关系1-1 物质的体膨胀系数 V与等温压缩系数 T 的定义如下:1 V 1 VV TV T p试导出理想气体的V、T与压力、温度的关系?解:对于理想气体,pV=nRTV p T1 V VT V 1 V Tp VpT1 (nRT / p)V T1 ( nRT / p) Vp1 nR 1 V T 1 p V p V T 1 nRT 1 V p 1T V p 2 V p1-2 气柜内有 3 90kg 的流量输往使用车间,试问贮121.6kPa 、27℃的氯乙烯( C2H3Cl )气体 300m ,若以每小时 存的气体能用多少小时?解:设氯乙烯为理想气体,气柜内氯乙烯的物质的量为pV121.6 103300n 8.314 14618.623molRT 300.15 3 3 每小时 90kg 的流量折合 p 摩尔数为 v90 10 90 10 1441.153mol h 1M C 2H3Cl 62.45 n/v= ( 14618.623 ÷1441.153 ) =10.144 小时1-3 0 ℃、 101.325kPa 的条件常称为气体的标准状况。
试求甲烷在标准状况下的密度。
解:CH 4 n M CH 4 p M CH 4 101325 16 103 0.714kg m 3V RT 8.314 273.151-4 一抽成真空的球形容器,质量为 25.0000g 。
充以 4℃水之后,总质量为 125.0000g 。
若改用充以 25℃、 13.33kPa 的某碳氢化合物气体,则总质量为 25.0163g 。
试估算该气体的摩尔质量。
解:先求容器的容积V125.0000 25.000 100.0000 cm 3 100.0000cm 3H 2 O(l ) 1n=m/M=pV/RTM RTm 8.314 298.15 (25.0163 25.0000) mol pV 13330 10 430.31g1-5 两个体积均为 V 的玻璃球泡之间用细管连接,泡内密封着标准状况条件下的空气。
第一章气体的PVT关系
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§1.2 理想气体混合物
1. 混合物的组成
(1)摩尔分数x或y
xB(或yB) nB nA
A
本书中气体混合物的摩尔分数一般用 y 表示,液体混合物的摩 尔分数一般用 x 表示。
(2)质量分数 ω B
ωB mB
mA
A
(3) 体积分数 B
B
xBVm*B, (
xAVm*A, )
V
* m,
A
A
:一定压力、温度下纯物质A的摩尔体积。
临界温度下的饱和蒸汽压为临界压力,pc 是在临界温度下使气体液化做需要的
最低压力
临界摩尔体积Vm,c:在Tc, pc下物质的摩尔体积
Tc, pc , Vm,c:临界参数
§1.3 气体的液化及临界参数
液体的饱和蒸汽压 临界参数
真实气体的p-Vm图及气体的液化
3.真实气体的p-Vm图及气体的液化
等温线的三种类型: T>Tc(不可液化) T<Tc(加压可液化) T=Tc
V VB*
B
VnR /p T ( nB)R/T p
B
(nB p R)T BV B *
VB* nBRT/ p
理想气体混合物中物质B的分体积等于纯气体B在混合 物温度及总压条件下所占有的体积。
理想气体混合物的体积具有一定的加和性。在相同 的温度和压力下,混合后的总体积等于混合前各组 分的体积之和。
由pVT数据拟合得到Z~p关系.
3. 对应状态原理
对比参数反映了气体所处状态偏离临界点 的倍数。 各种不同气体,只要两个对比参数相同, 第三个参数必相同,这就是对应状态原理。 此时的气体处于相同的对应状态。
3. 普遍化压缩因子图
将对比状态参数的表达式引入到压缩因子 定义式中,得到:
天津大学_第五版_物理化学上习题答案
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第一章 气体的pVT 关系1-1物质的体膨胀系数V α与等温压缩系数T κ的定义如下:1 1TT p V p V V T V V ⎪⎪⎭⎫⎝⎛∂∂-=⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂=κα 试导出理想气体的V α、T κ与压力、温度的关系?解:对于理想气体,pV=nRT111 )/(11-=⋅=⋅=⎪⎭⎫⎝⎛∂∂=⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂=T TVV p nR V T p nRT V T V V p p V α 1211 )/(11-=⋅=⋅=⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂-=⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂-=p p V V pnRT V p p nRT V p V V T T T κ 1-2 气柜内有121.6kPa 、27℃的氯乙烯(C 2H 3Cl )气体300m 3,若以每小时90kg 的流量输往使用车间,试问贮存的气体能用多少小时?解:设氯乙烯为理想气体,气柜内氯乙烯的物质的量为mol RT pV n 623.1461815.300314.8300106.1213=⨯⨯⨯==每小时90kg 的流量折合p 摩尔数为 133153.144145.621090109032-⋅=⨯=⨯=h mol M v Cl H Cn/v=(14618.623÷1441.153)=10.144小时1-3 0℃、101.325kPa 的条件常称为气体的标准状况。
试求甲烷在标准状况下的密度。
解:33714.015.273314.81016101325444--⋅=⨯⨯⨯=⋅=⋅=m kg M RT p M V n CH CH CH ρ 1-4 一抽成真空的球形容器,质量为25.0000g 。
充以4℃水之后,总质量为125.0000g 。
若改用充以25℃、13.33kPa 的某碳氢化合物气体,则总质量为25.0163g 。
试估算该气体的摩尔质量。
解:先求容器的容积33)(0000.10010000.100000.250000.1252cm cm V l O H ==-=ρn=m/M=pV/RTmol g pV RTm M ⋅=⨯-⨯⨯==-31.301013330)0000.250163.25(15.298314.841-5 两个体积均为V 的玻璃球泡之间用细管连接,泡内密封着标准状况条件下的空气。
01气体的pVT关系
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临界温度以上不再有液体存在,
p*=f (T) 曲线终止于临界温度; 临界温度 Tc 时的饱和蒸气压称为临界压力。
临界压力:(critical pressure ,pc)在临界温度下时
的饱和蒸气压。是在临界温度下使气体液化所需要 的最低压力。 临界摩尔体积:(critical molar volume,Vm,c)是在 临界温度和临界压力下物质的摩尔体积。 临界状态:物质处于临界温度、临界压力下的状态。
拐点C; S 型曲线两端有过饱和蒸气和 过热液体的含义。
图1.3.2 真实气体p-Vm等温线示意图
26
用范德华方程计算,在已知T , p,求Vm时,需解一元三次方程
T > Tc 时,Vm有 一个实根,两个虚根,虚根无意义; T = Tc时, 如 p = pc :Vm 有三个相等的实根; 如 p pc : 有一个实根,二个虚根,
对于任何气体混合物,分压为
pB yB p
对于理想气体混合物
p pB
B
pB nB RT / V
适用范围:理想气体混合物和低压下的真实气体混合物。
即理想混合气体的总压等于各组分单独存在于混合气体的T、 V 条件下所产生的压力总和 道尔顿分压定律
4.阿马加分体积定律(Amagat’s law of partial volume)
整理可得如下状态方程:
单位:p Pa TK
pV nRT 或 pVm RT 或 pV m M RT
V m3 n mol R J mol-1 K-1
2.理想气体(perfect gas)模型
吸引力 分子相距较远时,有范德华引力;
排斥力 分子相距较近时,电子云及核产生排斥作用。
7-32第一章 气体的pVT关系
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第一章 气体的pVT 关系物质的聚集状态一般可分为三种,即气体、液体和固体。
气体与液体均可流动,统称为流体;液体和固体又统称为凝聚态。
三种状态中,固体虽然结构较复杂,但粒子排步的规律性较强,对它的研究已有了较大的进展;液体的结构最复杂,人们对其认识还很不充分;气体则最为简单,最容易用分子模型进行研究,故对它的研究最多,也最为透彻。
无论物质处于哪一种聚集状态,都有许多宏观性质,如压力p ,体积V ,温度T ,密度ρ,热力学能U 等等。
众多宏观性质中,p , V , T 三者是物理意义非常明确、又易于直接测量的基本性质。
对于一定量的纯物质,只要p , V , T 中任意两个量确定后,第三个量即随之确定,此时就说物质处于一定的状态。
处于一定状态的物质,各种宏观性质都有确定的值和确定的关系①。
联系p , V , T 之间关系的方程称为状态方程。
状态方程的建立常成为研究物质其它性质的基础。
液体和固体两种凝态,其体积随压力和温度的变化均较小,即等温压缩率T T p V V ⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂-=1κ和体膨胀系数pV T V V ⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂=1α都较小,故在通常的物理化学计算中常忽略其体积随压力和温度的变化。
与凝聚态相比,气体具有较大的等温压缩率κT 和体膨胀系数αV ,在改变压力和温度时,体积变化较大。
因此一般的物理化学中只讨论气体的状态方程。
根据讨论的p , T 范围及使用精度的要求,通常把气体分为理想气体和真实气体分别讨论。
§1.1 理想气体状态方程1.理想气体状态方程从17世纪中期,人们开始研究低压下(p <1 MPa )气体的p VT 关系发现了三个对各种气体均适用的经验定律:(1)波义尔(Boyle R)定律 在物质的量和温度恒定的条件下,气体的体积与压力成反比,即p V =常数 (n ,T 一定)(2)盖-吕萨克(Gay J -Lussac J )定律 在物质的量与压力恒定的条件下,气体的体积与热力学温度成正比,即V/T =常数 (n , p 一定)(3)阿伏加德罗(Avogadro A )定律 在相同的温度、压力下,1mol 任何气体占有相同体积,即V / n =常数 (T ,p 一定)将上述三个经验定律相结合,整理可得到如下的状态方程:p V = n RT (1 .1 .1a )上式称为理想气体状态方程。
物理化学主要公式
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物理化学主要公式第一章 气体的pVT 关系1.理想气体状态方程式nRT RT M m pV ==)/(或 RT n V p pV ==)/(m式中p ,V ,T 及n 单位分别为Pa ,m 3,K 及mol 。
m /V V n =称为气体的摩尔体积,其单位为m 3 · mol -1。
R =8.314510 J · mol -1 · K -1,称为摩尔气体常数。
此式适用于理想气体,近似地适用于低压的真实气体。
2.气体混合物 (1) 组成摩尔分数 y B (或x B ) = ∑AA B /n n体积分数 /y B m,B B *=V ϕ∑*AVy Am ,A式中∑AA n 为混合气体总的物质的量。
A m,*V 表示在一定T ,p 下纯气体A 的摩尔体积。
∑*AA m ,A V y 为在一定T ,p 下混合之前各纯组分体积的总和。
(2) 摩尔质量∑∑∑===BBBB B BB mix //n M n m M y M式中 ∑=BB m m 为混合气体的总质量,∑=BB n n 为混合气体总的物质的量。
上述各式适用于任意的气体混合物。
(3)V V p p n n y ///B B B B *=== 式中p B 为气体B ,在混合的T ,V 条件下,单独存在时所产生的压力,称为B 的分压力。
*B V 为B 气体在混合气体的T ,p 下,单独存在时所占的体积。
3.道尔顿定律p B = y B p ,∑=BB p p上式适用于任意气体。
对于理想气体V RT n p /B B =4.阿马加分体积定律V RT n V /B B =*此式只适用于理想气体。
5.范德华方程RT b V V a p =-+))(/(m 2mnRT nb V V an p =-+))(/(22式中a 的单位为Pa · m 6 · mol -2,b 的单位为m 3 · mol -1,a 和b 皆为只与气体的种类有关的常数,称为范德华常数。
课件:第一章 气体的pVT性质

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2018/11/9
4.阿马加定律ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ
1) 分体积 混合气体中,组分B单独存在,并且处于与混 合气体相同的温度和压力时,所产生的体积称组
分B的分体积。
nB RT V p
B
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2018/11/9
§1.1 理想气体的状态方程
理想气体:分子间无相互作用,分子本身无体积
× ×
× ×
可无限压缩
在任何温度、压 力下均符合理想
× × × × × × × × ×
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气体模型,或服
从理想气体状态
方程的气体为理
想气体
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2018/11/9
§1.1 理想气体的状态方程 • 理想气体的状态方程是理想气体的宏 观外在表现
pVm=RT
m pV RT M
Vm=V/n ρ=m/V
或
用于p, V, T, n, m, M, ρ的计算
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2018/11/9
§1.1 理想气体的状态方程 例:计算25℃,101325Pa时空气的密度。
(空气的分子量为29)
解: n p 101325 3 mol m V RT 8.315 273.15 25 3 40.87 mol m n 3 3 d空气= M 40.87 29 g m 1.185 kg m V
• 理想气体的微观模型反映了理想气体
的微观内在本质
• 理想气体是真实气体在 p→ 0 情况下
热力学公式总结

第一章气体的pVT关系主要公式及使用条件1.理想气体状态方程式pV (m/ M )RT nRT或pV p(V /n) RTm式中p,V,T 及n 单位分别为Pa,m3,K 及mol。
3,K 及mol。
V m V / n 称为气体的摩尔体3 积,其单位为m-1·mol 。
R=8.314510 J m·ol-1·K -1 ,称为摩尔气体常数。
此式适用于理想气体,近似地适用于低压的真实气体。
2.气体混合物(1)组成摩尔分数y B (或x B) = n B / nAA体积分数 B y V /m, BBy A V m,AA式中n为混合气体总的物质的量。
V m,A 表示在一定T,p 下纯气体 A 的摩AA尔体积。
y A V 为在一定T,p下混合之前各纯组分体积的总和。
m, A y A V 为在一定T,p下混合之前各纯组分体积的总和。
A(2)摩尔质量M m ix y M m/ n M / nB B B BB B B式中m m 为混合气体的总质量,B n n 为混合气体总的物质的量。
上BB B述各式适用于任意的气体混合物。
(3)y n / n p / p V /VB B B B式中p B 为气体B,在混合的T,V 条件下,单独存在时所产生的压力,称为 B的分压力。
VB为B 气体在混合气体的T,p 下,单独存在时所占的体积。
3.道尔顿定律p B = y B p,p pBB上式适用于任意气体。
对于理想气体p B n B RT/V4.阿马加分体积定律*/V n RT pB B此式只适用于理想气体。
第二章热力学第一定律主要公式及使用条件1.热力学第一定律的数学表示式U Q W或'd UδQδWδQ p d VδWa m b规定系统吸热为正,放热为负。
系统得功为正,对环境作功为负。
式中p amb为环境的压力,W?为非体积功。
上式适用于封闭体系的一切过程。
2.焓的定义式H U pV3.焓变(1)H U(pV)式中(pV)为pV乘积的增量,只有在恒压下()()pV p V2V在数值上等于体1积功。
气体的pVT关系及其应用

水蒸气的分压 pD 2.670kPa 。
nA / nB 0.89 / 0.02
nA /(nA nB ) 0.89 /(0.89 0.02) 0.89 / 0.91
pA pB p pD (101.325 2.670)kPa 98.655kPa
对于混合混合压力之比等于物质的量之比,故
Vm p
TB
在T
TB
下,当压力趋于零时,上式中的
Vm p
TB
0 ,故必然存在
由上式可得
RTB Vm b
RTBVm (Vm b)2
a Vm2
0
a RTBVm RTB Vm2 (Vm b)2 Vm b
1.15 试由波意耳温度 TB 的定义式,证明范德华气体的 TB 可表示为 TB a / bR
式中 a,b 为范德华常数。
证:当T TB 时任一真实气体有
范德华方程可表示为
lim{
p0
(
pVm
)
/
p}TB
0
pVm RTVm (Vm b) a /Vm
上式在 T TB 下对 p 微分可得
解: CO2 (g) 的范德华常数 a 0.3640Pa m6 mol2 ;
b 0.4267 104 m3 mol1
( p a /Vm2 )(Vm b) RT
p RT /(Vm b) aVm2 {8.3145 313.15 /(0.381103 0.4267 104 ) 0.3640 /(0.381103)2}Pa 5187.7kPa
先将范德华方程整理成
p (RT /Vm ){1/(1 b /Vm )} a /Vm2
第1章气体的pVt关系

1.4.1 Van der Waals 方程 2 n ( p a 2 )(V nb) nRT V
b为1mol气体分子自身体积的影响。 分子间吸引力正比于(n/V)2 内压力 p′=a(n/V)2 pideal=preal+a(n/V)2 Van der Waals方 1 ( p a )( V b ) RT m 2 种的另一种形式 V
p1 p2 189 186 100% 1.61% p2 186 ’ 3 V 2.00dm3 p1 1.89103 kPa p’ 1 . 59 10 kPa 2
’ ’ 3 p1 p2 (1.89 1.59) 10 100% 18.9% ’ 3 p2 1.59 10
a (p )(Vm b) RT 2 TVm
22
1.5压缩因子与普遍化压缩因子图
1.5.1真实气体的pVm-p图及波义尔温度
pVm/[pVm] C B A pVm/[pVm]
TB
p/[p]
图1.5.1不同气体在同一温度
下的pVm-p等温线
p/[p]
图1.5.2同一种气体在不同温度 下的pVm-p等温线
第1章 气体的p-T-V关系
1.1理想气体状态方程
低压下气体的三个经验定律: 1)Boyle定律:
pV=常数 V/T=常数 V/n=常数
(n、T一定) (n、p一定) (T、p一定) pV= nRT
R—通用气体常数
2)Gay-Lussac定律: 3)Avogadro定律:
精确值:R=(8.314510±0.000070)J· mol-1· K-1
mB wB def mA
A
nB xB (或yB ) def nA
第1章气体的PVT关系要点

•气体混合物中某组分的分压力(partial pressure):
p p B pB y B p
B
nB RT pB V
pBV nB RT
•道尔顿(Dalton)分压定律:理想气体混合物中某组分 分压,为该组分单独存在于混合气体温度及总体积时 所具有的压力;混合气体总压等于各气体分压之和。
g
③ 临界摩尔体积(Vm,c): •Tc ,pc下物质的摩尔体积。
Vm 真实气体 p –Vm 等温线示意图
3、真实气体的临界状态
临界点的特征
•气液界面消失,气液性质完全 相同,气液不分; •数学中的拐点:
l´ 1 l´ 2
T1<T2<Tc<T3<T4
p
c
l2 l1 g2 g1
T4 T3 Tc T2 T1 g ´ 2
g´ 1
p 0 Vm Tc
2 p V 2 0 m Tc
l
g
Vm 真实气体 p –Vm 等温线示意图
超临界流体 (Super-critical Fluid)
•温度和压力略高于临界点的状态; •超临界流体兼具气液双重特性,高密度,扩散系 数大,具有很好的溶解性能; •超临界流体技术: ① 超临界萃取(extraction) ② 超临界流体干燥
1、理想气体( perfect gas )
分子间力(intermolecular force) •吸引力- 分子相距较远时,有范德华引力; •排斥力 分子相距较近时,电子云及核产生排斥作用。 Lennard-Jones 理论:
A B E E吸引+E 排斥 6 12 r r E : 分子间相互作用总势能 A, B:吸引和排斥常数 r:分子间距
第1章气体的PVT性质

理想气体状态方程
p Pa; V m3; T K; n mol ;
R 摩尔气体常数 8.314J mol-1 K-1 理想气体状态方程也可表示为: pVm=RT pV = (m/M)RT pM= (m/V)RT=RT
理想气体状态方程也可表示为:
pVm= RT pV = (m/M)RT pM= (m/V)RT = RT
阿马加定律表明理想气体混合物的体积具有加和性,在 相同温度、压力下,混合后的总体积等于混合前各组分的体 积之和。 由二定律有:
pB VB nB yB p V n
高压下,混合前后气体体积一般将发生变化,阿马加定律 不再适用。这时需引入偏摩尔体积的概念进行计算。(见第 四章)
第三节 气体的液化和临界参数 一、理想气体 pV = nRT
理想气体混合物中某一组分B的分压 pB 等于该组分单独 存在于混合气体的T、V时产生的压力。
而理想气体混合物的总压等于各组分单独存在于混合气 体的T、V时产生的压力总和 道尔顿定律 对低压下真实气体混合物适用。在高压下,分子间的相互作
用不可忽视,且混合物不同分子间的作用与纯气体相同分子间
的作用有差别,所以某气体B的分压不再等于它单独存在时的 压力,所以分压定律不再适用
pV nRT nB RT B
及
pV = (m / Mmix) RT
式中:m 混合物的总质量; Mmix 混合物的摩尔质量; p,V 为混合物的总压与体积。
又 m = mB = nB MB = n yB MB = nMmix Mmix= m/n = yB MB 即混合物的摩尔质量又等于混合物的总质量除以混 合物的总的物质的量。 混合物的(平均)摩尔质量定义为: 混合物中各物质的摩尔 质量与其摩尔分数的乘积的和:
第一章 大学物理化学

3. 范德华方程 (1) 范德华方程 理想气体状态方程 : 实质为: 实质为: ( 分子间无相互作用力时的 气体压力 × ( 1mol 气体压力) 气体分子的自由活动空间 ) = RT PVm=RT
实际气体: 分子间有相互作用力 主要是吸引长程力) 分子间有相互作用力(主要是吸引长程力 实际气体:1.分子间有相互作用力 主要是吸引长程力
例题:管道输送天然气,输送压力为 例题:管道输送天然气,输送压力为200KPa,T= , = 25℃时,管道内的天然气密度是多少?(近似将天 管道内的天然气密度是多少? 近似将天 ℃ 然气视作纯甲烷) 然气视作纯甲烷 解: M 甲烷=1.604×10 -2Kg.mol-1
P 3 −2 200 ×10 × 1.604 ×10 = 8.314 × 298.15
:
解:烃类气体的分压为 PA ,水蒸气分压 PB PB= 3.167KPa , PA= P -PB=101.198KPa
nB ⋅P a) 由公式 P B= yB P = ∑ nB
Hale Waihona Puke 可得nB PB = n A PA
⇒
PB nB = ⋅ nA PA
3.167 B nB = ×1000 mol = 31.30 mol 101.198
分子间相互作用减弱了分子对器壁的碰撞, 分子间相互作用减弱了分子对器壁的碰撞,使气体压力 减小; 减小;可将这种由于分子间相互吸引力对压力的影响理 解为内压力 内压力, 解为内压力,P内 P内=a / Vm2 a > 0 范德华常数 , 单位Pa . m6. mol-2
实际测定压力值 P = P理- P内, P理 = P + P内 = P + a / Vm2
气体
{
气体的PVT关系专业知识

压力—临界压力(pc), pc(CO2)=7.38MPa 体积—临界摩尔体积(Vm,c),Vm,c(CO2)=94×10-6m3·mol-1
Tc , pc , Vm,c 统称临界参量。某些物质旳临界参量见表1.2。
表1.2 某些物质旳临界参量
物质
He H2 N2 O2 H2O CH4 C2H 4 C6H6 C2H5 OH
第一章 气体旳PVT关系 1.1 理想气体旳状态方程及微观模型
1.理想气体旳状态方程
PV=nRT
PVm=RT PV=mRT/M
R=8.3145J.K-1.mol-1
对于混合气体旳摩尔质量 Mmix=∑yBMB
例如
空气 y(O2)=0.21 y(N2)=0.79
则 M(空气)= y(O2) ×MO2+ y(N2) ×MN2=0.21×32+0.79×28
a=27R2Tc2/64pc, b=RTC/8Pc
3.维里方程
pVm
RT (1 B Vm
C Vm2
D Vm3
)
pVm RT (1 Bp Cp2 Dp3 )
4.其他主要方程举例
1.5 相应状态原理及普遍化压缩因子图
1.压缩因子
pV ZnRT或pVm ZRT
Z pV pVm nRT RT
以温度T1为例,曲线分为三段:
T1T2Tc T3
加压
{p} c
g(气体) 体积缩小 a(饱和气体)
l
定压
a(饱和气体)体积明显缩小 b(饱和液体)
b
a g
加压 b(饱和液体) 体积缩小(较小) l(液体)
{Vm,c} 图1-3 CO2 定温p-Vm,c 图
第一章 气体的PVT关系

27R 2TC2 RTC a ,b 64 pC 8 pC
4.维里方程
维里方程是卡末林-昂尼斯于20世纪初作为纯经验方程提 出的,有两种形式:
B C D pVm RT 1 V V 2 V 3 ..... m m m pVm RT 1 B ' p C ' p 2 D ' p 3 .....
a,b分别为范德华常数,只与气体的种类有关,与温度条 件无关。
3.范德华常数与临界参数的关系
临界点是拐点,临界点处的一阶、二阶导数为零
p V m 2P 0, V 2 m TC 0 TC
a 27 b 2
Vm ,C
8a 3b, TC , pC 27 Rb
对理想气体,在任何温度、压力下Z值恒为1,当Z<1时, 说明真实气体比理想气体易于压缩;当Z>1时,说明真实气 体比理想气体难于压缩;
将压缩因子概念应用于临界点,可得出临界压缩因子ZC
ZC
pCVm,C RTC
2.对应状态原理
对比压力:pr=p/pc 对比温度:Tr=T/TC 对比体积:Vr=Vm/Vm,C 对应状态原理:各种不同得气体,只要有两个对比参 数相同,则第三个对比参数必定相同。
临界状态: 压力—临界压力(pc), pc(CO2)=7.38MPa 体积—临界摩尔体积(Vm,c),Vm,c(CO2)=94×10-6m3· mol-1 Tc , pc , Vm,c 统称临界参量。一些物质的临界参量见表1.2。
表1.2 一些物质的临界参量 物 He 质 Tc/K 5.26 pc/MPa 0.229 Vm,c/10-6m3· mol-1 58
物理化学复习公式

第一章pVT 气体的关系pV nRT =,B B p y p =,B B n RT p V =第二三章热力学定律一、 理想气体单纯pVT 变化过程(W ’=0),.Q W U H S A G ∆∆∆∆∆、、、、、、① 恒温过程0,0U H ∆=∆=Q W -=(可逆1221lnln ,r V pW nRT nRT V p ==不可逆W 按原过程计算) 2112lnln V p S nR nR V p ∆==,21ln r pA U T S W nRT p ∆=∆-∆== 2121ln()p p p G Vdp nRT dG SdT Vdp Vdp p ∆===-+=⎰ ② 恒容过程21(S S S =+∆使用于任何过程)2121,,0T V v m T T p m T W Q U nC dT H nC dT==∆=∆=⎰⎰21,22112211()()()()T v mT nC S dTT A U TS U T S T S G H TS H T S T S ∆=∆=∆-∆=∆--∆=∆-∆=∆--⎰③ 恒压过程2121,()T p p m T W p V V Q H nC dT=--=∆=⎰2121,,T v m T T p m T U nC dTnC S dTT∆=∆=⎰⎰22112211()()A U T S T S G H T S T S ∆=∆--∆=∆--④ 绝热过程21,0T v m T Q W U nC dT ==∆=⎰21p,22,m 1112p,m 21ln ln lnln T m T v H nC dTV T S nR nC V T p TnR nC p T ∆=∆=+=+⎰,22112211()()A U T S T S G H T S T S ∆=∆--∆=∆--可逆绝热:0(S ∆=熵增原理) ●可逆绝热途径方程11213pV K TV K T p K γγγγ--===常数常数常数不可逆:2,121,v m p mp C R p T T C +=二、 相变过程amb Q W U H S S G ∆∆∆∆∆、、、、、、计算1、 可逆相变()()B B αβ→21,()W ()0,(p m msys amb amb amb amb Q H n H W p V V U Q H pV H p VH n H S S T T Q Q HS T T T βαβα=∆=∆=--∆=+=∆-∆=∆-∆∆∆∆=∆==-∆∆===-只适用于可逆情况下)2、 不可逆相变(设计过程)① 恒,T p 不可逆相变2121211,,11()()()T m p m T T p m m T W p V V Q H n H T C dT C H T S n dT T T ββααββαα=--⎡⎤=∆=∆+∆⎢⎥⎣⎦⎡⎤∆∆∆=+⎢⎥⎣⎦⎰⎰, sys amb ambamb ambG H T SU Q W H p V Q Q S T T ∆=∆-∆∆=+=∆-∆∆==-② 恒外压(amb p p ≠)不可逆相变21001101.325,()mol kPa H O l ℃ , 101.325amb p KPa p pW Q=≠−−−−−−→−−−−−→、21001101.325,()mol kPa H O g ℃,21()amb vap mW P V V Q U WH n H =--=∆-∆=∆0H S T G ∆∆=∆=()sys ambamb amb U H pV Q U W S T T ∆=∆-∆-∆-∆==-三、 化学反应过程r m r m r m r m H S G U θθθθ∆∆∆∆、、、计算298.15T K =时,,,r m B f m B c m B r m B m BH H H S S θθθθθννν∆=∆=-∆∆=∑∑∑()r m r m r mr m r m B G H T S U H g RTθθθθθν∆=∆-∆∆=∆-∑298.15T K ≠时,,298.15,,,298.15(T)(298.15K)(T)(298.15K),(),(g)Tr m r m r p m KTr p mr m r m r p m B p m Kr m r m r m r m r m B H H C dTC S S dT C C TG H T S U H RT θθθθθθθθθνν∆=∆+∆∆∆=∆+∆=∆=∆-∆∆=∆-⎰∑⎰∑,p m r m Q H =∆●热力学基本方程,,dU TdS pdV dH TdS Vdp dA SdT pdV dG SdT Vdp=-=+=--=-+●克拉佩龙方程m mm mdp H dT T V dT T V dp H ββααββαα∆∆==∆∆或 ●克劳修斯-克拉佩龙方程22121ln 11ln ()mm d p H dT RT p H p R T T βαβα∆=∆=--使用条件:单组分两相平衡,其中一项为气体。
1气体的pvt关系

不 可 无 限 压 缩
2.理想气体 理想气体(perfect gas)模型 理想气体 模型
①分子之间无作用力 分子之间无作用力 ②分子本身不占体积 分子本身不占体积 分子可近似被看作 是没有体积的质点 质点, 质点 实际上的理想气体是不 存在的,它只是一种假 想的气体,可看作是真 实气体在压力趋于零时 的极限情况。
压缩因子反应真实气体对理想气体的偏差程度 Z<1,说明真实气体比理想气体易于压缩; Z>1说明真实气体比理想气体难以压缩。 实测大多数物质的Zc约为0.26-0.29。 由临界参数定义及范德华常数带入得: Zc=3/8=0.375
2.对应状态原理 2.对应状态原理
对比压力: 对比体积: 对比温度:
无论物质出于何种状态,都有许多宏观性质, 如压力p,体积V,温度T,密度ρ,热力学能U等。 其中p,V,T是物理意义非常明确、又易于直接测 量的基本性质。对一定量的纯物质,只要中p,V, T任意两个确定后,第三个量就随之确定,此时就 说物质处于一定的状态。联系p,V,T之间关系的 方程称为状态方程。
× × ×
× × × × ×
× × × ×
可 无 限 压 缩
×
• 理想气体的状态方程是理想气体的宏观外在 表现 • 理想气体的微观模型反映了理想气体的微观 内在本质 • 理想气体是真实气体在 p→ 0 情况下的极 限状态。
3.摩尔气体常数(gas constant) 摩尔气体常数( 摩尔气体常数
∂p ∂2 p =0 = 0, 2 ∂Vm TC ∂Vm TC
§1.4 真实气体状态方程
1.真实气体的 pVm − p 图及波义耳温度
波义耳温度:在此温度下,当压力趋于零时, pVm − p 等温线的斜率为零。波义耳温度一般 为气体临界温度的2-2.5倍。
物理化学重要知识点总结及其考点说明

第一章气体的pvT关系⑴波义尔定律:当n、T一定时,PV=常数⑵盖-吕萨克定律:当n、P一定时,V/T=常数⑶阿伏伽德罗定律:当T、P一定时,V/n=常数●⑷理想气体状态方程:PV=(m/M)RT= nRT或者或PVm=p(V/n)=RTR=8.314mol-1·K-1称为摩尔气体常数;T为华氏温度⑸摩尔分数:X B=n B/n总●⑹道尔顿定律:P B=P总X B;P总=P分⑺实际气体状态方程:PV=znRT(z为压缩因子)●⑻理想气体特征:①分子间无相互作用力②分子本身不占有体积第二章热力学第一定律热力学第一定律(能量守恒定律)●⑴系统:①隔离系统:无能量、无物质交换②★封闭系统:有能量、无物质交换(热力学基础;热力学研究对象)③敞开系统:有能量、有物质交换●⑵状态函数:P、V、T、U、H、G、A、S (P、T、C p, m、C V,m 为强度量,其他均为广度量) 状态函数特征:①有可微分性,能计算②只与始末状态有关●途径函数:Q、W●⑶热:系统从环境中吸热(Q>0);系统对环境做功(W<0)●⑷热力学能:△U=Q+W(封闭系统);U只是温度T的函数;只与首末有关非体积功的计算①气体向真空膨胀时体积功所的计算W=0②恒外压过程体积功W=-p(V2-V1)=-p△V③对于理想气体恒压变温过程W=-p△V=-nR△T④可逆过程体积功W=-p(v2-v1)●⑤理想气体恒温可逆过程体积功 W=-p(v2-v1)或者W=-nRTln(V1/V2)或者W=nRTln(p2/ p1)⑥理想气体绝热可逆过程体积功W=-p(v2-v1)=(-)γ= C p, m /C V,m(双原子气体为1.4)T2/T1=(V1/V2) 的γ-1次方;T2/T1=(P1/P2)的(γ-1)/γ次方;P2/P1=(V1/V2)的γ次方●⑦恒温膨胀可逆功最大,系统对环境作最大功;恒温可逆压缩,环境对系统做最小功⑧可逆相变体积功W=-pdV恒热容、恒压热,焓⑴焓定义:H=U + PV⑵焓变:△H=△U+△(pV)式中△(pV)为p V乘积的增量,只有在恒压下△(pV)=p(V2-V1)在数值上等于体积功。
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课后作业
P18:
习题1.3,1.4,1.6
重点内容回顾
1、理想气体模型
① 分子之间无相互作用力; ② 分子本身不占有体积。
2、理想气体状态方程
pV nRT
3、理想气体混合物分压、分体积定律
pBV nB RT pVB nB RT
pB VB yB p V
本堂课学习内容
§1.3 气体的液化及临界参数 §1.4 真实气体状态方程 §1.5 对应状态原理及普遍化压缩因子图
第一章
气体的pVT关系
§1.1 理想气体状态方程 §1.2 理想气体混合物 §1.3 真实气体的液化及临界参数 §1.4 真实气体状态方程 §1.5 对应状态原理及普遍化压缩因子图
第一章
物质的聚集状态
气体的pVT关系
气体 (gas) 液体 (liquid) 固体 (solid) V受T,p 的影响较小 (又称凝聚态)
分析与讨论
• T >Tc:光滑曲线(气体不液化) • T <Tc:有水平段 (g → g
l →l)
p
c
l2
真实气体p –Vm 等温线示意图
l´ 1 l´ 2
T1<T2<Tc<T3<T4
① 为什么会出现水平段? ② 为什么温度升高水平段升高? ③ 为什么温度升高水平段缩短?
T4
g2
T3
l1
•
•
g1
• T =Tc:有拐点(g→临界点→l)
critical point
l
Tc T2 g´ T1 2
g´ 1
g
Vm
2、真实气体的p-Vm图及气体的液化
气体液化的条件
p
l´ 1 l´ 2
T1<T2<Tc<T3<T4
T Tc p p
c
l2 l1 g2 g1
T4 T3 Tc T2 g´ T1 2
g´ 1
l
g
Vm 真实气体 p –Vm 等温线示意图
苯
p / kPa 9.9712 24.411 101.325 181.44
① 物质的饱和蒸气压是由物质本性决定的; ② 物质饱和蒸气压是温度的函数,它随温度升高而增大; ③ 液体饱和蒸气压与外界压力相等时的温度称为液体沸 点;习惯将外压101.325kPa下沸点称为正常沸点。
1、液体饱和蒸气压(saturated vapor pressure)
nRT
2、理想气体状态方程
•理想气体状态方程:
pV nRT
单位:p Pa;V m3; T K; n mol ;
R 摩尔气体常数 8.314J mol-1 K-1
理想气体宏观定义
任何温度、压力下均服从理想气体状态方程的气体。
2、理想气体状态方程
• 理想气体状态方程:
B
mB mB
B
* x BVm ,B B
B
B
1
③ 体积分数 B: (volume fraction) B
x
B
V
* m,B
B
B
1
2、道尔顿分压定律(1810年)
•理想气体混合物状态方程:
m pV ( nB ) RT RT M mix B
M mix yB M B
1、理想气体( perfect gas )
分子间力(intermolecular force) •吸引力- 分子相距较远时,有范德华引力; •排斥力 分子相距较近时,电子云及核产生排斥作用。 Lennard-Jones 理论:
A B E E吸引+E 排斥 6 12 r r E : 分子间相互作用总势能 A, B:吸引和排斥常数 r:分子间距
水、乙醇和苯不同温度下饱和蒸气压
水
t/º C 20 40 80 100 p / kPa 2.338 7.376 47.343 101.325
乙
t/º C 20 40 78.4 100
醇
p / kPa 5.671 17.395 101.325 222.48 t/º C 20 40 80.1 100
P
- 分子间无相互作用力时的表观压力; – 1mol气体分子自由活动的空间。
Vm
a •范德华方程: pV2 Vm b RT m
a/Vm — 压力修正项,与分子间作用力有关; b — 体积修正项,与分子本身体积有关。
2
2、范德华(van der waals)方程
3、阿马加分体积定律(1880年)
•理想气体混合物中某组分的分体积(partial volume):
V V
pV (
* B
V y BV
nB RT V p
* B
B
B
B
nB ) RT
pV nB RT
B
•阿马加分体积定律:理想气体混合物某组分的分体积, 为该组分单独存在于混合气体温度T及总压P时所具 有体积;混合气体总体积为各组分分体积之和。
理想气体状态方程对理想气体混合物的应用
以理想气体混合物整体为研究对象:
m pV ( nB ) RT RT M mix B
M mix yB M B
B
以理想气体混合物中任一组分为研究对象: •道尔顿分压定律: pBV nB RT
•阿马加分体积定律: pVB
nB RT
pB VB yB p V
3、真实气体的临界状态
临界参数
① 临界温度(Tc):
l´ 1 l´ 2
T1<T2<Tc<T3<T4
•气体能够液化的最高温度; •Tc 越高的气体越易液化。
p
c
l2 g2 g1
T4 T3
② 临界压力(pc): •Tc时的饱和蒸气压; •Tc时使气体液化所需最低压力。
l1
l
Tc T2 g´ T1 2
g´ 1
g´ 1
p 0 Vm Tc
2 p V 2 0 m Tc
l
g
Vm 真实气体 p –Vm 等温线示意图
超临界流体 (Super-critical Fluid)
•温度和压力略高于临界点的状态; •超临界流体兼具气液双重特性,高密度,扩散系 数大,具有很好的溶解性能; •超临界流体技术: ① 超临界萃取(extraction) ② 超临界流体干燥
注意
a pV2 Vm b RT m
① 范德华常数a,b与气体性质有关; ② 任何温度、压力下均服从范德华方程的气体, 称为范德华气体; ③ 范德华方程适用于几个兆帕(几十个大气压)的 中压范围; ④ 范德华方程未考虑温度对范德华常数的影响,压 力较高时还不能满足工程计算的需要。
E
0
r0
r
1、理想气体( perfect gas )
理想气体微观模型
① 分子之间无相互作用力;
注意
② 分子本身不占有体积。
理想气体是一种假想的科学模型; 理想气体可看作真实气体压力趋于零的极限情况; 低压,或高温气体可近似作为理想气体处理。
2、理想气体状态方程
•低压气体三大经验定律:
B
•气体混合物中某组分的分压力(partial pressure):
p p B pB y B p
B
nB RT pB V
pBV nB RT
•道尔顿(Dalton)分压定律:理想气体混合物中某组分 分压,为该组分单独存在于混合气体温度及总体积时 所具有的压力;混合气体总压等于各气体分压之和。
§1.3
气体的液化及临界参数
1、液体的饱和蒸气压 2、真实气体的p–Vm图及气体的液化 3、真实气体临界状态
1、液体饱和蒸气压(saturated vapor pressure)
一定温度下气液平 衡时蒸气具有的压力称 为饱和蒸气压。 气液平衡时的气体 称为饱和蒸气,液体称 为饱和液体。
p*
气
液
1、液体饱和蒸气压(saturated vapor pressure)
• 真实气体状态方程的共性:
① 在理想气体状态方程基础上修正,引入物性参数; ② 当p→0时,都可还原为理想气体状态方程。
•范德华方程:
a p V b RT m 2 V m
2、范德华(van der waals)方程
•理想气体状态方程:
pVm RT
V受T,p 的影响很大
p — pressure(压强) V — volume(体积) T — temperature(温度)
联系物质p、V、T 之间关系的方程称为 状态方程(equation of state)。
§1.1 理想气体状态方程
pV nRT
1、理想气体模型 2、理想气体状态方程
3、摩尔气体常数
① 波义尔定律(R.Boyle,1662): pV = 常数 ( n ,T一定) ② 盖-吕萨克定律(J. Gay-Lussac,1808): V / T = 常数 (n , p一定) ③ 阿伏加德罗定律(A. Avogadro,1811) V / n = 常数 (T, p一定)
f ( p , V , T , n ) 0 或 V ( p, T , n )
•波义尔温度(TB):
( pVm ) lim 0 p 0 p TB
① TB一般为气体临界温度 的2~2.5倍; ② TB下,气体在几百千帕 压力范围内较好符合理 想气体状态方程。
pVm
T TB
T TB T TB
p
•同一气体不同温度pVm-p图
2、范德华(van der waals)方程