流体力学
流体力学知识点范文
流体力学知识点范文流体力学是研究流体静力学和流体动力学的一个学科，涉及到流体的运动、力学性质以及相关实验和数值模拟方法。
流体力学的应用广泛，包括气象学、海洋学、土木工程、航空航天工程等领域。
以下是流体力学的一些重要知识点。
1.流体的性质流体是一种能够自由流动的物质，包括气体和液体。
与固体不同，流体具有可塑性、可挤压性和物质变形后恢复自然形状的性质。
流体的密度、压力、体积、温度和粘度是流体性质的基本参数。
2.流体的运动描述流体的运动包括膨胀、收缩、旋转和流动等。
为了描述流体的运动，需要引入一些描述流体运动的物理量，如速度、流速、加速度和流量。
流体的速度矢量表示流体粒子的运动方向和速度大小。
3.流体静力学流体静力学研究的是在静压力的作用下，流体内各点之间的静力平衡关系。
流体的静力压力与深度成正比，由于流体的可塑性，静压力会均匀传输到容器中的各个部分。
流体静力学应用于液压系统、液态储存设备和液压机械等领域。
4.流体动力学流体动力学研究的是流体在外力作用下的运动行为。
流体动力学分为流体动力学和流体动量守恒两个方面。
流体动力学研究的是流体的速度和加速度，以及流体流动的力学性质。
流体动量守恒研究的是流体在内外力作用下动量的转移和守恒。
流体动力学应用于气象学、水力学、航空航天工程等领域。
5.流体的流动方程流体力学的基本方程是质量守恒方程、动量守恒方程和能量守恒方程。
质量守恒方程描述了流体的质量守恒原理，即质量在流体中是守恒的。
动量守恒方程描述了流体的动量守恒原理，即外力对流体的动量变化率等于流体的加速度乘以单位质量的流体体积。
能量守恒方程描述了流体的能量守恒原理，即流体在流动过程中能量的转化和传输。
6.流体力学问题的数值模拟由于流体力学问题具有复杂性和非线性性，很多问题难以通过解析方法得到解析解。
因此，数值模拟成为解决流体力学问题的一种重要方法。
数值模拟方法包括有限元法、有限差分法和有限体积法等。
这些方法通过将流体力学问题离散化为一组代数方程来进行数值求解。
流体力学
绪 论在学习流体力学这门课程之前，本绪论将主要回答以下几个问题：什么是流体力学？它的主要研究内容是什么？为什么要学习流体力学？流体力学的发展历史、研究方法，以及怎样学好流体力学？使同学们对流体力学有一个大致的了解，帮助学生在以后的学习中掌握流体力学的主要脉络和学习方法。
一、流体力学的概念及其研究内容流体力学(fluid mechanics)是力学的一个独立分支。
它是研究流体的平衡和流体的机械运动规律及其在工程实际中应用的一门学科。
流体力学的研究对象是流体，包括液体和气体。
在力学研究中，根据研究对象的不同，一般可分为：以受力后不变形的绝对刚体为研究对象的理论力学；以受力后产生微小变形的固体为研究对象的固体力学；以受力后产生较大变形的流体为研究对象的流体力学。
流体是气体和液体的总称。
在人们的生活和生产活动中随时随地都可遇到流体，所以流体力学与人类日常生活和生产事业密切相关。
它是一门应用较广的科学，航空航天、水运工程、流体机械、给水排水、水利工程、化学工程、气象预报以及环境保护等学科均以流体力学为其重要的理论基础。
20世纪初，世界上第一架飞机出现以后，飞机和其他各种飞行器得到迅速发展。
20世纪50年代开始的航天飞行，使人类的活动范围扩展到其他星球和银河系。
航空航天事业的蓬勃发展是同流体力学的分支学科——空气动力学和气体动力学的发展紧密相联的。
这些学科是流体力学中最活跃、最富有成果的领域。
石油和天然气的开采，地下水的开发利用，要求人们了解流体在多孔或缝隙介质中的运动，这是流体力学分支之一——渗流力学研究的主要对象。
渗流力学还涉及土壤盐碱化的防治，化工中的浓缩、分离和多孔过滤，燃烧室的冷却等技术问题。
燃烧离不开气体，燃烧过程中涉及到许多有化学反应和热能变化的流体力学问题是物理―化学流体动力学的内容之一。
爆炸是猛烈的瞬间能量变化和传递过程，涉及气体动力学，从而形成了爆炸力学。
沙漠迁移、河流泥沙运动、管道中煤粉输送、化工中气体催化剂的运动等，都涉及流体中带有固体颗粒或液体中带有气泡等问题，这类问题是多相流体力学研究的范围。
(完整版)流体力学重点概念总结
第一章绪论表面力：又称面积力，是毗邻流体或其它物体，作用在隔离体表面上的直接施加的接触力。
它的大小与作用面积成比例。
剪力、拉力、压力质量力：是指作用于隔离体内每一流体质点上的力，它的大小与质量成正比。
重力、惯性力流体的平衡或机械运动取决于：1.流体本身的物理性质（内因）2.作用在流体上的力（外因）流体的主要物理性质：密度：是指单位体积流体的质量。
单位：kg/m3 。
重度：指单位体积流体的重量。
单位： N/m3 。
流体的密度、重度均随压力和温度而变化。
流体的流动性：流体具有易流动性，不能维持自身的形状，即流体的形状就是容器的形状。
静止流体几乎不能抵抗任何微小的拉力和剪切力，仅能抵抗压力。
流体的粘滞性：即在运动的状态下，流体所产生的阻抗剪切变形的能力。
流体的流动性是受粘滞性制约的，流体的粘滞性越强，易流动性就越差。
任何一种流体都具有粘滞性。
牛顿通过著名的平板实验，说明了流体的粘滞性，提出了牛顿内摩擦定律。
τ=μ(du/dy)τ只与流体的性质有关，与接触面上的压力无关。
动力粘度μ：反映流体粘滞性大小的系数，单位：N•s/m2运动粘度ν：ν=μ/ρ第二章流体静力学流体静压强具有特性1.流体静压强既然是一个压应力，它的方向必然总是沿着作用面的内法线方向，即垂直于作用面，并指向作用面。
2.静止流体中任一点上流体静压强的大小与其作用面的方位无关，即同一点上各方向的静压强大小均相等。
静力学基本方程: P=Po+pgh等压面：压强相等的空间点构成的面绝对压强：以无气体分子存在的完全真空为基准起算的压强 Pabs相对压强：以当地大气压为基准起算的压强 PP=Pabs—Pa（当地大气压）真空度：绝对压强不足当地大气压的差值，即相对压强的负值 PvPv=Pa-Pabs= -P测压管水头：是单位重量液体具有的总势能基本问题：1、求流体内某点的压强值：p = p0 +γh；2、求压强差：p – p0 = γh ；3、求液位高：h = （p - p0）/γ平面上的净水总压力：潜没于液体中的任意形状平面的总静水压力P，大小等于受压面面积A与其形心点的静压强pc之积。
流体力学
第十一讲流体力学我们通常所说的流体包括了气体和液体。
流体具有形状和大小可以改变的特征，这一点和弹性体是类似的，然而，流体仅仅具备何种压缩弹性，例如，用力推动活塞可以压缩密闭气缸中的气体，在撤消外力后，气体将恢复原状，将活塞推出；但流体不具备抵抗形状改变的弹性，在力的作用下，流体因流动而发生形状的改变，，撤消外力后，流体并不恢复原来的形状，流体的这种性质称为流动性。
流体力学的任务在于研究流体流动的规律以及它与固体之间的相互作用。
一、理想流体无论是气体还是流体都是可以压缩的，只不过在通常的情况下，气体较容易被压缩，而液体难以被压缩。
但是，在一定的条件下，我们常常把流动着的流体看着是不可压缩的，这一点对于液体是比较好理解的，因为在对液体加压时，其何种的改变是极其微小的，是可以忽略的；我们之所以把流动着的气体也看作是不可压缩的，是因为气体的密度小，即使压力差不大，也能够迅速驱使密度较大处的气体流向密度较小的地方，使密度趋于均匀，这样使得流动的气体中各处的密度密度不随时间发生明显的变化，这样，气体的可压缩性便可以不必考虑。
不过，当气流的速度接近或超过声速时，因气体的运动造成的各处的密度不均匀的差别不及消失，这时气体的可压缩性会变得非常的明显，不能再看作是不可压缩的。
总之，在一定的问题中，若可不考虑气体的可压缩性，便可将它抽象为不可压缩的理想模型，反之，则需看作是可压缩的液体。
液体都的或多或少的粘性，在静止液体中，粘性无法表现，在流体流动时，，将明显地表现出粘性。
所谓粘性，就是当流体流动时，层与层之间有阻碍相对运动的内摩擦力，如河流中心的水流速度较快，由于粘性，靠近河岸的水几乎不动。
在研究流体时，若流体的流动性是主要的，粘性居于次要地位时，可认为流体完全没有粘性，这样的理想模型叫做非粘性流体，若粘性起着重要的作用，则需将流体看作粘性流体。
如果在流体的运动过程中，流体的可压缩性和粘性都处于极为次要的地位，就可以把流体看作是理想流体。
流体力学ppt
概念引入： 概念引入：
位置水头 ：z 压强水头 ：p/γ 测压管水头 ：z+p/γ=C 同一容器内静止液体中， 同一容器内静止液体中， 测压管水头均相等。 测压管水头均相等。
三、压强的表示方法和度量单位
1、表示方法
（1）绝对压强Pj：以绝对真空为零点。 绝对压强P 以绝对真空为零点。 相对压强P 以大气压P 为零点。 （2）相对压强P： 以大气压Pa为零点。 工程中，通常采用相对压强， 可正可负。 工程中，通常采用相对压强，P可正可负。 绝对压强与相对压强的关系： 绝对压强与相对压强的关系：P=Pj–Pa P 为正值时： 称为正压（表压， P为正值时：Pj>Pa，称为正压（表压，即压力表 读数）。 读数）。 为负值时： 称为负压（ P为负值时：Pj<Pa，称为负压（负压的绝对值称 真空度，即真空表读数）。 真空度，即真空表读数）。 真空度（只能是正值） 真空度（只能是正值）：Pk=Pa-Pj=-P
§1－1 流体的主要力学性质 －
一、惯性
定义：惯性是物体维持原有运动状态的性质。 定义：惯性是物体维持原有运动状态的性质。 质量：表征惯性的物理量。 质量：表征惯性的物理量。 流体的质量：常以密度来反映。 流体的质量：常以密度来反映。 密度：对于均质流体， 密度：对于均质流体，单位体积的质量称为密度 ρ = m /V ，即： 重度：对于均质流体， 重度：对于均质流体，单位体积的流体所受的重 力称为流体的重力密度，简称重度。 力称为流体的重力密度，简称重度。 即：
h= p
γ
一标准大气压： 一标准大气压： 三种压强换算关系： 三种压强换算关系： 压强换算关系
101325 N / m 2 h= = 10.33m 3 9807 N / m
流体力学名词解释
流体力学：是力学的一个分支，主要研究流体的各种运动特性，在各种里的作用下流体的运动规律，以及流体与其他界面（固体壁面，不同密度的流体等）由于存在相对运动时的相互作用。
惯性：是物体保持原有运动状态的性质质量：是用来度量物体惯性大小的物理量。
、粘性：反映流体客服外界切向力的物理属性。
气蚀：如这种运动是周期的，将对固体表面产生疲劳并导致剥落，这种现象称为气蚀。
表面张力：由于分子间的吸引力，在液体的自由表面上能够承受及其微小的张力，这种张力称表面张力。
表面力：是通过直接接触，施加在接触面上的力，它正比于接触面面积，通常用单位面积上所受的力表示应力。
质量力：作用在隔离体内每个流动质点上的力称为质量力。
流体静力学：是研究流体处于静止或相对静止状态下的力学规律。
等压面：压强相等的空间点构成的面称为等压面绝对压强：以无物质分子存在的或虽存在但处于绝对静止状态下的压强为起算点，所表示的压强为绝对压强。
相对压强：以当地同高程的大气压强为起算点，所表示的压强为相对压强。
恒定流：在流场中，任意空间位置上运动参数都不随时间而改变，即对时间的偏导数等于零，这种流动称为恒定流。
非恒定流：在流场中，任意空间位置上只要存在某一运动参数是时间的函数，即对时间的偏导数不等于零，这种流动称为非恒定流。
流线：在流场中，流线是一条瞬时曲线，在曲线上每一点的切线方向代表该点的流速方向，流线是由无限多个流体质点组成的。
迹线：在流场中，迹线是由一个流体质点随着时间的推移在空间中所勾画的曲线，即为流体质点的轨迹线。
流管：在流场中任意取一非流线的封闭曲线，通过该曲线上的每一点作流场的流线，这些流线所构成的一封闭管状曲面称为流管。
过流断面:在流束上作与流线正交的横断面称为过流断面。
元流：当流束的过流断面为微元时，该流束称为元流。
总流：总流是由无数元流组成的流束，断面上各点的运动参数一般不相等。
流量：单位时间通过某一过流断面的流体体积或质量称为该断面的流量。
流体力学
二.理想流体的稳定流动
1.理想流体:绝对不可压缩,完全没有粘滞性的流体. 2.稳定流动:流体质点通过空间任一固定点的流速不随时间 变化的流动. 3.流线:在流体空间作一些曲线,曲线上各点的切线方向都与 流体质点通过该点的流速方向一致,这些曲线称流线.
0 R
P P2 2 讨论：r o, vm 1 R , r增大，v减小， 4l r R, v 0
2.求 Q
取面积元如图，则
dQ v(r ) dS v(r )2rdr P P2 1 ( R 2 r 2 )2rdr 4l ( P P2 ) R 2 Q 1 ( R r 2 )rdr 0 2l
伯努利方程中各项的物理意义：
将方程两边同乘小流块体积
1 PV Vv 2 Vgh 恒量 2 1 PV mv 2 mgh 恒量 2
1 V 2 单位体积流体的动能； 2
由此可知：P：单位体积流体的压强能；
gh 单位体积流体的势能
伯努利方程表述：
“理想流体稳定流动时，同一细流管中，任一 截面处，单位体积内的动能、势能及压强之和 保持不变，即单位体积内总能量是一恒量。”
结合连续性原理：
“同一流管中，截面积小处流速大压强小；截面积 大处流速小压强大”。
二、伯努利方程的应用 1.小孔流速
一大蓄水池,下面开一小孔放水.设水面到小孔中 心的高度为h ,求小孔处的流速vB . 在水中取一流线,在该流线上取自由液面处一点A及 小孔处B点,应用伯努利方程 A
1 1 2 2 PA v A ghA PB vB ghB 2 2
dr dv p1 p2 r 2rl dr dv p1 p2 r 可见：随半径r增大，速度变化率增大 dr 2l p1 p2 rdr dv 2l
流体力学全部总结
（二）图解法
适用范围：规则受压平面上的静水总压力及其作用点的求解 原理：静水总压力大小等于压强分布图的体积，其作用 线通过压强分布图的形心，该作用线与受压面的交点便 是总压力的作用点（压心D）。
液体作用在曲面上的总压力
一、曲面上的总压力 • 水平分力Px
Px dPx hdAz hc Az pc AZ
z1
p1 g
u12 2g
z2
p2 g
u2 2 2g
上式被称为理想流体元流伯诺里方程 ，该式由瑞士物理学家 D.Bernoulli于1738年首先推出，称伯诺里方程 。
应用条件：恒定流 不可压缩流体 质量力仅重力 微小流束（元流）
三、理想流体元流伯诺里方程的物理意义与几何意义
几何意义
p x p y p z pn
X
流体平衡微分方程 （欧拉平衡方程）
1 p x 1 p y 1 p z
Y Z
0 0 0
物理意义：处于平衡状态的流体，单位质量流体所受的表面力分量与质量
力分量彼此相等。压强沿轴向的变化率（ p , p , p ）等于该轴向单位体积上的 x y z 质量力的分量（X, Y, Z）。
u x x
u y y
u z z
0
适用范围：理想流体恒定流的不可压缩流体流动。
二、恒定总流连续性方程
取一段总流，过流断面面积为A1和A2；总流中 任取元流，过流断面面积分别为dA1和dA2，流速为 恒定流时流管形状与位置不随时间改变； u1和u2
考虑到： 不可能有流体经流管侧面流进或流出； 流体是连续介质，元流内部不存在空隙；
第三节 连续性方程
流体力学名词解释
粘滞性：流体在粘滞力作用下，具有抵抗流体相对运动的能力。
质量力：所在力场作用流体各质点的分布力，又称体积力。
对于均质流体总质量力的大小与流体的质量成正比。
压缩性：流体随压强增大而体积缩小的性质。
牛顿流体：简单剪切流动中的剪切应力与速度梯度的关系符合牛顿内摩擦定律的流体.等压面：在同一种连续静止流体中。
静水压强相等的各点所组成的面。
压力体：用铅垂线沿曲面边缘平行移动一周，割出的以自由液面为上底，曲面本身为下底的主体。
真空度：大气压强与绝对压强的差值，用符号Pv表示。
流线：某一时刻在流场中画出一条空间曲线，该时刻，曲线上所有质点的流速矢量都与该曲线相切。
湿周：过流断面上流体与固体壁面接触的周界。
水力半径：有R=A/x定义的，过流断面面积与湿周的比值。
沿程水头损失：沿程阻力做功而引起的水头损失。
局部水头损失：局部阻力引起的水头损失。
当量粗糙高度：指和工业管道粗糙管区入值相等的同直径人工粗糙管的粗糙高度。
水力坡度：一定流量Q通过单位长度管道所需要的作用水头。
棱柱形渠道：渠道断面形状、尺寸、底坡沿程不变的长直渠道。
水力最优断面：使水力半径尺寸最大，即湿周最小的断面形式。
临界底坡：当明渠作均匀流时正常水深恰好等于流量下的临界水深，此时的相应的渠道的底坡。
断面比能：各断面最底点为计算基准面的单位重量液体所具有的机械能。
临界水深：断面比能发生在临界流状态，此时对应的水深。
堰流：从障碍物上溢流至下游的水流现象。
自流井：汲取承压地下水的井。
普通井：在具有自流水面的潜水层中凿的井。
完整井：井底直达不透水层的井位变加速度：速度场随位置变化而引起的加速度变化。
有旋流动：在运动中，流体微团存在的旋转运动。
一、静水压强的特征：1）静水压强的方向是垂直于被作用面。
2）任一点的各方向的静水压强相等。
二、等压面的特征：等压面永远与质量正交。
三、静力学基本方程：P=Po+rh表明特征：1）静止流体中压强随深度按线型规律变化。
2）静止流体中任一点的压强等于其表面压强Po与从该点到流体自由表面的单位面积上液体重量（即rh）之和。
流体力学
流体力学（简介）流体力学是在人类与自然界相处和生产实践中逐步发展起来的。
对流体力学学科的形成做出卓越贡献的是古希腊哲学家阿基米德（《论浮体》，公元前250年）建立了包括浮力定律和浮体稳定性在内的液体平衡理论，奠定了流体静力学的基础。
流体力学原理主要指计算流体动力学中的数值方法的现状；运用基本的数学分析，详尽阐述数值计算的基本原理；讨论流域和非一致结构化边界适应网格的几何复杂性带来的困难等。
一、发展简史各物理量关系构成牛顿内摩擦定律,τ=μ*du/dy动压和总压。
显然，流动中速度增大，压强就减小；速度减小，压强就增大；速度降为零，压强就达到最大(理论上应等于总压)。
飞机机翼产生举力，就在于下翼面速度低而压强大，上翼面速度高而压强小，因而合力向上。
据此方程，测量流体的总压、静压即可求得速度，成为皮托管测速的原理。
在无旋流动中，也可利用无旋条件积分欧拉方程而得到相同的结果但涵义不同，此时公式中的常量在全流场不变，表示各流线上流体有相同的总能量，方程适用于全流场任意两点之间。
在粘性流动中，粘性摩擦力消耗机械能而产生热，机械能不守恒，推广使用伯努利方程时，应加进机械能损失项[1]。
图为验证伯努利方程的空气动力实验。
补充：p1+1/2ρv1^2+ρgh1=p2+1/2ρv2^2+ρgh2（1）p+ρgh+(1/2)*ρv^2=常量（2）均为伯努利方程其中ρv^2/2项与流速有关，称为动压强，而p和ρgh称为静压强。
伯努利方程揭示流体在重力场中流动时的能量守恒。
由伯努利方程可以看出，流速高处压力低，流速低处压力高。
后人在此基础上又导出适用于可压缩流体的N-S方程。
N-S方程反映了粘性流体（又称真实流体）流动的基本力学规律，在流体力学中有十分重要的意义。
它是一个非线性偏微分方程，求解非常困难和复杂，目前只有在某些十分简单的流动问题上能求得精确解；但在有些情况下，可以简化方程而得到近似解。
例如当雷诺数Re1时，绕流物体边界层外，粘性力远小于惯性力，方程中粘性项可以忽略，N-S方程简化为理想流动中的欧拉方程（=－Ñp+ρF）；而在边界层内，N-S方程又可简化为边界层方程，等等。
流体力学
• 从微观上讲，流体是由大量的彼此之间有一定间 隙的单个分子所组成，而且分子总是处于随机运 动状态。 • 从宏观上讲，流体视为由无数流体质点（或微团） 组成的连续介质。 – 所谓质点，是指由大量分子构成的微团，其尺 寸远小于设备尺寸，但却远大于分子自由程。
– 这些质点在流体内部紧紧相连，彼此间没有间 隙，即流体充满所占空间，称为连续介质。
③判断安装是否合适：若
H g实
H 低于 g允
，则说明安装
合适，不会发生汽蚀现象，否则，需调整安装高度。
④欲提高泵的允许安装高度，必须设法减小吸入管路的
阻力。泵在安装时，应选用较大的吸入管路，管路尽 可能地短，减少吸入管路的弯头、阀门等管件，而将 调节阀安装在排出管线上。
4.1.4离心泵的类型与选用
• 注意：
• 对于静止流体，由于各流层间没有相对运动，粘滞性不 显示。 • 流体粘滞性的大小通常用动力粘滞性系数μ和运动粘滞 性系数ν来反映，它们是与流体种类有关的系数，粘滞 性大的流体，μ和ν的值也大，它们之间存在一定的比例 关系。 μ ＝ νρ • 流体的粘滞性还与流体的温度和所受压力有关，受温度 影响大，受压力影响小。实验证明，水的粘滞性随温度 的增高而减小，而空气的粘滞性却随温度的增高而增大。
• (3)恒定流 流体运动时，流体中任一位置的压强、 流速等运动要素不随时间变化，这种流体运动称 为恒定流，如图1.11(a)所示。 • (4)非恒定流 流体运动时，流体中任一位置的运 动要素如压强、流速等随时间变化而变化，这种 流体运动称为非恒定流，如图1.11(b)所示。
四、流体的输送机械
常用的流体输送机械
2.汽蚀余量：
汽蚀余量NPSH ：
泵入口处的动压头与静压头之和与以液柱高度表示的被输送液体在 操作温度下的饱和蒸汽压之差。
流体力学重要公式
流体流动流体特性→流体静力学→流体动力学→流体的管内流动gΔZ+Δu2/2+Δp/ρ=W e-∑h f静压能：p/ρ，J/kg静压头：p/(ρg)，m流体密度：ρ，kg/m3 ,不可压缩流体与可压缩流体压强差：Δp，Pa, mmHg,表压强，绝对压强，大气压强，真空度流体静力学基本方程：gΔz+Δp/ρ=0或p1/ρ+gZ1=p1/ρ+gZ1或p=p A+hρg应用：U型压差计gΔZ+Δu2/2+Δp/ρ=W e-∑h f位能：gZ，J/kg位头：Z，m截面的选择基准面的选定gΔz+Δu2/2+Δp/ρ=W e-∑h f动能：u2/2，J/kg动压头(速度头)：u2/(2g)，m流速：u, m/s当两截面积相差很大时，大截面上(贮液槽)u≈0流体在圆管内连续定态流动：u2=u1(d1/d2)2体积流速：q v, m3/s q v=uA质量流速：q m, kg/s q m=q vρ=uAρ流速测定：变压差(定截面)流量计：测速管/孔板/文丘里u=C(2Δp/ρ)1/2=C[2R(ρA-ρ)g/ρ]1/2孔板C=0.6-0.7；测速管/文丘里C=0.98-1.0变截面(定压差)流量计：转子流量计gΔZ+Δu2/2+Δp/ρ=W e-∑h f管路总阻力：∑h f=h f+h f’，J/kg；总压头损失：H f=∑h f/g，m对静止流体或理想流体：∑h f=0直管阻力：h f=λ.L/d.u2/2局部阻力：h f’=ζu2/2 (阻力系数法)或h f’=λ.L e /d.u2/2 (当量长度法)(进口：ζ=0.5；出口：ζ=1)雷诺准数：Re=duρ/μ, 流型判断管内层流：Re≤2000ur=Δp f/(4μL).(R2-r2), u=u max/2；λ=64/Re管内湍流：Re>2000λ=0.3164/Re0.25 (光滑管)λ=f(Re,ε/d)(粗糙管)牛顿黏性定律：τ=μ(du/dy)当量直径：d e=4流通面积/润湿周边长度gΔZ+Δu2/2+Δp/ρ=W e-∑h f有效功(净功)：W e，J/kg；有效压头：H e=W e/g，m有效功率：P e=W e q m,W功率：P=P e/η非均相混合物分离及固体流态化非均相混合物(颗粒相+连续相)→相对运动(沉降/过滤)→分离颗粒相+连续相→固体流态化→混合沉降沉降(球形颗粒)：连续相：气体/液体颗粒受力：（重力/离心）场力-浮力-阻力=ma沉降速率重力沉降离心沉降ζ=f(Re t,υs)，Re t=du tρ/μ<10-4-1(层流区),ζ=24/ Ret离心分离因数沉降设备设计沉降条件：θ≥θt重力沉降：降尘室离心沉降：旋风分离器生产能力qv=blu t q v=hBu i(q v与高度无关)n层沉降室q v=(n+1)blu t过滤（滤饼过滤）恒压滤饼过滤(忽略过滤介质阻力)K过滤常数：K=2k(Δp)1-s, m2/s；*K取决于物料特性与过滤压差;单位过滤面积所得的滤液体积q=V/A，m3/m2；单位过滤面积所得的当量滤液体积q e=V e/A，m3/m2；s-滤饼的压缩性指数每得1m3滤液时的滤饼体积υ(1m3滤饼/1m3滤液)体积为V W的洗水所需时间θW = V W/(dV/dθ)W过滤机的生产能力(单位时间获得的滤液体积)间歇式连续式Q=V/T=V/(θ+θW+θD)若V e可忽略转筒表面浸没度ψ=浸没角度/3600转筒转速为n-- r/min，过滤时间θ=60 ψ/n传热传热方式及定律热传导：傅立叶定律对流：牛顿冷却定律辐射；斯蒂芬-波耳兹曼定律：E b=σ0T4=C0(T/100)4传热基本方程Q=KS△t m换热器的热负荷用热焓用等压比热容用潜热两平行灰体板间的辐射传热速度Q1-2Q1-2=C1-2S[(T1/100)4-(T2/100)4对流和辐射联合传热总散热速率：Q=Q c+Q R=αTS w(t w-t b)αT=αc+αR恒温传热△t m=T-t变温传热：平均温差*逆流和并流错流和折流温差校正系数=f(P,R)传热单元数法计算确定C min→NTU,C R→ε→由冷热流体进口温度和ε→冷热出口温度传热表面积S=Q/(K△t m)热传导和对流联合传热总传热系数R so,R si垢阻；壁阻对流传热系数αi,αo流体有相变时的对流传热系数层流膜状冷凝时：努塞尔特方程湍流液膜冷凝时：水平管外液膜冷凝时：液体沸腾传热系数：罗森奥公式：α=(Q/S)/Δt蒸发蒸发器的热负荷Q，kJ/hQ=D(H-h c)=WH’+(F-W)h1-Fh c+Q L冷凝水在饱和温度下排出Q=Dr=WH’+(F-W)h1-Fh0+Q L溶液稀释热可忽略D=[Wr’ +Fc0(t1–t0)+Q L]/rr’=(H’-c W t1)近似可作为水在沸点t1的汽化热。
流体力学基本知识
第四节 流体在管道内的流动阻力
一、流体的流动类型与雷诺数 1、流体的雷诺实验 实验表明：流体在管道的流动状态分两种类型： (1)层流：流体在管内流动时，若其质点沿着与管轴平行 的方向作直线流动，整个管内流体就如一层一层的同 心圆筒在平行流动，这种流动状态称为层流或滞流； (2)湍流：流体在管内流动时，若其质点除沿着管道向前 流动外，还作无规则的杂流运动，质点间彼此碰撞互 相混合，各质点的运动速度在大小和方向上都随时发 生变化，这种流动状态称为湍流或紊流。
第二节 流体静力学的基本概念
一、流体的压力：流体垂直作用于单位面 积上的力称为流体的静压强，又称为流体 的压力； 表达式为： p=F/A p—流体的静压强 (N/m2或Pa) F—垂直作用于流体表面上的力(N) A—作用面的面积(m2)
第二节 流体静力学的基本概念
二、流体静力学基本方程式： 1、推导： 垂直方向上作用于液柱的力有： (1)作用于上底面的压力F1：F1=p1·A↓ (2)作用于下底面的压力：F2=p2·A↑ (3)液体柱重力：W=mg=ρVg=ρ(Z1 – Z2)Ag↓
第三节 管内流体流动的基本方程式
(2)质量流速ω：单位时间内流体流经管道任一截面单 位面积的质量，单位kg/m2· s；它与质量流量的关 系为ω=G/A。 假若生产流量一定，因为V=πud2/4，所以 d=[V/(0.785u)]1/2 流体流速范围参阅有关标准及根据经济权衡决定： 当V一定时，u增大，则d减小，管材费用少，流动阻 力增大，动力消耗增大，操作费用增大； 当V一定时，u减小，则d增大，管材费用增加，流动 阻力减小，动力消耗减小，操作费用减小；在允许 范围内，从长远利益考虑，一般选择管径较大者。
建筑设备工程
—— 第一章 流体力学基本知识
大学物理D-02流体力学
大学物理
S
v
S
n
Q v S 常量
大学物理
一般形式
Q
S
v dS
vS v S
☆ 物理本质：同一流管在相同时间内流过任一截 面的体积流量都相同。因而截面大处流速小截面小 处流速大。 ☆当有多条支流时 S3 S1 v3 1 1＝ 2 2 3 3 v2 ☆适用范围：理想流体和 v1 S2 不可压缩的粘致流体。
从功能原理得
2
它表明在同一管道中任何一点处，流体每单位体 积的动能和势能以及该处压强之和是个常量。在 工程上，上式常写成 p v2 h 常量 g 2 g
大学物理
p v2 、 、h g 2 g
三项都相当于长度，分别叫做压力头、速度头、水头。 所以伯努利方程表明在同一管道的任一处，压力头、 速度头、水头之和是一常量，对作稳定流动的理想 流体，用这个方程对确定流体内部压力和流速有很 大的实际意义，在水利、造船、航空等工程部门有 广泛的应用。
Q =S1 v1= S2 v2
Q S1 S 2 2 gh 2 S12 - S 2
大学物理
3.皮托(pitot)管原理
动画
是一种用来测量流体速度的装置
图2-10所示是一根两端开口弯 成直角的玻璃管，这是一种最 简单的测量流速的比较古老的 仪器，称为皮托管。1773年， 皮托就是利用这种简单的办法 测出法国塞纳河的流速。
p1 - p2 g (h2 - h1 )
大学物理
管涌
大学物理
体位对血压的影响
大学物理
2.等高线中流速与压强的关系-文特利流量计原理
1 1 2 2 P v1 P2 v2 1 2 2
流体力学第一章
不可压缩流体——液体——β值： 每增加1个大气压，水体积压缩为1/20000，所以， 一般不考虑水体的压缩。 若E=∞，ρ=const 实际液体：惯性、重力……，水流运动复杂； 理想液体：实际液体的简化——即ρ=const，不膨 胀，无粘性，无表面张力。 气体——可压缩流体。
求。 牛顿三定律（惯性定律、F=ma、作用力与反作用力） 质量守恒定律 能量守恒及其转化规律 动量守恒定律
水力学
（1）质量守恒定律
dm 0 dt
（2）机械能转化与守恒定律：动能+压能+位能+能量损失 =常数
（3）牛顿第二运动定律
F ma
（4）动量定律
d (mu ) F dt
二、连续介质模型 实质——分子间有间隙，分子随机运动导 致物理量不连续。
1.2.2 表面力
1、表面力：又称面积力（Surface Force） ，是毗邻流体 或其它物体作用在隔离体表面上的直接施加的接触力。它的大 小与作用面面积成正比。 按作用方向可分为： 压力：垂直于作用面。
切力：平行于作用面。
2 或 Pa N/m 2、应力：单位面积上的表面力，单位： 压强 p lim P A0 A T
后续课程：水文学、土力学、工程地质等；并直
接服务于工程应用。 • 其他：a.素质教育——“力学文化”、“水文化” ;
b .注册工程师考试必考科目;
c .研究生入学考试必考或选考科目之一。
本课程的基本要求 • 具有较为完整的理论基础，包括： （1）掌握流体力学的基本概念； （2）熟练掌握分析流体力学的总流分析方法，熟悉量 纲分析与实验相结合的方法，了解求解简单平面势流的方 法； （3）掌握流体运动能量转化和水头损失的规律，对传 统阻力有一定了解。
流体力学 名词解释
压强水头：H=p/ρg称为测压管高度或压强水头，物理意义是单位重量液体具有的压强势能，简称压能。
真空高度：当某点的绝对压强小于当地大气压，即处于真空状态时，H=p/ρg也是可以直接测量的高度 称为真空高度。
明渠流：具有露在大气中的自由页面的槽内液体的流动称为明渠流
水力最优断面：指当渠道底坡，糙率及面积大小一定时，通过最大流量时的断面形式。
堰：在明渠缓流中设置障壁，它既能雍高渠中的水位，又能自然溢流，这障壁就是堰。
堰流：缓流越过阻水的堰墙溢出流动的局部水流现象力的大小跟流体的质量成正比所以叫质量力。
压缩性：流体受压，分子间距离减小，体积缩小的性质。
膨胀性：流体受热，分子间距离增大，体积膨胀的性质。
等压面：压强相等的空间点构成的面，称为等压面。
测压管水头：z+p/ρg称为测压管水头，是单位重量液体具有的总势能。
恒定流：以时间为标准，若各空间上的运动要素皆不随时间变化，这样的流动是恒定流。
三元流动：以空间为标准，若各空间上的点的运动参数是三个空间坐标和时间变量的函数，则流动为三元流动。
流量：单位时间内通过某一断面得流体量称为流量。
断面平均流速：设想过流断面上的流速V均匀分布，通过的流量与实际流量相同，流速V定义为该断面的平均流速。
自由流出：水由孔口流入大气中称为自由流出。
淹没流出：水由孔口直接流入另一部分水体中称为淹没流出。
短管：指水头损失中，沿程损失和局部损失都占相当比重，两者都不可忽略的管道。
水击现象：在有压管道中，由于某种原因，使水流速度突然发生变化，引起压强大幅度波动的现象。
一、流体力学
• 分类：按运动方式分为流体静力学和流体 分类：按运动方式分为流体静力学 流体静力学和 动力学。 动力学。
2
流体力学概论
• 应用：在水利工程学、空气动力学、气象学、气 应用：在水利工程学、空气动力学、气象学、 体和液体输运、 体和液体输运、动物血液循环和植物液汁输运等 领域有运用。 领域有运用。
高尔夫球表面为什么有很多小凹坑？ 高尔夫球表面为什么有很多小凹坑？
v1
1 2
v2
3
v3
8
1.2
理想流体的定常流动 流管——流线围成的管子 流线围成的管子. 流管 流线围成的管子
一般流线分布随时间改变. 一般流线分布随时间改变
二、定常流动
空间各点流速不随时间变化称定常流动. 空间各点流速不随时间变化称定常流动
定常流动流体能 加速流动吗？ 加速流动吗？
v = v ( x, y, z)
1 2 1 2 P + ρvA = P + ρvB A B 2 2 SAvA = SBvB
A B h1 h H1
∵P −P = (ρ银 −ρ流)gh B A
2(ρ银 −ρ流)gh ∴vA = ρ流[1−(SA / SB)2]
所以流量为
Q= SAvA = SBvB = SASB
2(ρ银 −ρ流)gh 2 2 ρ流(SB −SA)
阻力系数约为0.8 阻力系数约为
阻力系数仅为0.137 阻力系数仅为
3
流体力学概论
• 应用： 应用：
植物水分运输动力？ 植物水分运输动力？ 人体血液循环图 毛细作用 渗透压 水分中的负压强
4
1.1
流体静力学
1、静止流体内应力的特点 压强 、
静止流体内部应力的特点： 静止流体内部应力的特点： a、 ∆ ⊥∆ ，无切向应力。（表现为流动性） F S b、同一点不同方位的截面的应力大小相等。 由上述第二个特点可引入：压强P 由上述第二个特点可引入：压强
流体力学就业方向
流体力学就业方向
流体力学是研究流体运动规律和力学性质的一门科学，是现代工程学和应用物理学的重要基础学科之一。
在物理、化学、数学、计算机等多个领域都有着广泛的应用。
流体力学就业方向主要有以下几个：
1. 航空航天工程领域：涉及到飞机、火箭、导弹等飞行器的设计、制造、测试和运营。
流体力学在空气动力学、燃烧学、热力学、材料科学等方面都有着广泛的应用。
2. 能源工程领域：涉及到石油、天然气、核能、风能、太阳能等能源的开发、利用和管理。
流体力学在地下油气开采、热能转换、风力发电、太阳能利用等方面都有着重要的作用。
3. 汽车工程领域：涉及到汽车、机车、轮船等交通工具的设计、制造、测试和运营。
流体力学在空气动力学、燃烧学、传热学等方面都有着广泛的应用。
4. 海洋工程领域：涉及到海洋资源开发、海上交通、海洋环境保护等。
流体力学在海洋气象、海洋动力学、海洋能源利用等方面都有着重要的作用。
5. 生物医学工程领域：涉及到人体器官、组织、细胞的结构和功能、生理学和病理学研究，以及医疗设备的设计和制造。
流体力学在血液循环、呼吸系统、心脏病、癌症、药物传输等方面都有着广泛的应用。
总之，流体力学是一个广泛应用于各个领域的学科，对于想从事
相关行业的人来说，就业前景广阔。
流体力学简介
p1 S1
v1 a2 h1 b2 v2 h2 p S 2 2
E2 E1 = We
现在计算在流动过程中,外力对这段流体所作的功. 现在计算在流动过程中,外力对这段流体所作的功. 假设流体没有粘性,管壁对它没有摩擦力,那么, 假设流体没有粘性,管壁对它没有摩擦力,那么,管壁 对这段流体的作用力垂直于它的流动方向,因而不作功. 对这段流体的作用力垂直于它的流动方向,因而不作功. 所以流动过程中 除了重力之外, 流动过程中, 所以流动过程中,除了重力之外,只有在它前后的流体 对它作功.在它后面的流体推它前进 这个作用力作正 后面的流体推它前进, 对它作功.在它后面的流体推它前进,这个作用力作正 在它前面的流体阻碍它前进 这个作用力作负功 前面的流体阻碍它前进, 作负功. 功;在它前面的流体阻碍它前进,这个作用力作负功.
因为流体被认为不可压缩.所以a 因为流体被认为不可压缩.所以 1b1和a2b2两小段流体 体积必然相等, 必然相等 表示, 的体积必然相等,用V表示,则上式可写成 表示
W = (P P )V e 1 2
a1 b1 其次,计算这段流体在 其次, 流动中能量的变化. 流动中能量的变化.对于稳 p1 S1 v1 定流动来说, 定流动来说,在b1a2间的流 a2 体的动能和势能是不改变 b2 由此, 的.由此,就能量的变化 h1 v2 来说,可以看成是原先在 来说,可以看成是原先在 h2 p S 2 2 a1b1处的流体,在时间t内 处的流体,在时间 内 移到了a 移到了 2b2处,由此而引起 的能量增量是 1 1 2 2 E2 E1 = ( mv2 + mgh2 ) ( mv1 + mgh ) 1 2 2 1 2 1 2 = [( ρv2 + ρgh2 ) ( ρv1 + ρgh )]V 1 2 2
流体力学(流体运动学)
§3 －2
流场的基本概念
恒定流与非恒定流 迹线和流线 一维、二维、 一维、二维、三维流动 流管、 流管、流束及总流 过流断面、 过流断面、流量和平均流速 均匀流和非均匀流
§3－2
流场的基本概念
一、恒定流与非恒定流（定常流与非定常流） 恒定流与非恒定流（定常流与非定常流）
恒定流动是指流场中流动参数不随时间变化而改变的流动。 它满足下列条件：
(3) (4)
将(3)、(4)式代入(1)式得 A′( x)e t + A( x)e t = A( x)e t + t
A′( x)e t = t
A′( x) = te − t
得
dA( x) = te − t dt
(分部积分公式：∫ uv ′dx = uv − ∫ vu ′dx )
用分部积分得
A( x ) = −(te − t − ∫ e − t dt ) = −te − t − e − t + A
迹线是流体质点在一段时间过程中运动的轨迹线。 迹线的特点是：对于每一个质点都有一个运动轨迹，所以迹线 是一族曲线。 如图所示AB曲线是质点M的迹线，在这一迹线上取微元长度ds 表示该质点M在dt时间内的微小位移，则其速度为
ds u= dt
z u c ds
速度的分量为
dx ux = dt
dy uy = dt
第三章
流体运动学
流体运动的描述方法 流场的基本概念 流体微团的运动 连续性方程
引言
静止（包括相对静止） 静止（包括相对静止）是流体的一种特殊的 存在形态，运动（或流动） 存在形态，运动（或流动）才是流体更普遍的存 在形态，也更能反映流体的本质特征。 在形态，也更能反映流体的本质特征。因此相对 流体静力学而言， 流体静力学而言，研究流体的运动规律及其特征 具有更加深刻的意义。这也为流体动力学——研 具有更加深刻的意义。这也为流体动力学 研 究在外力作用下流体的运动规律， 究在外力作用下流体的运动规律，打下了理论的 基础。 基础。
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流体力学
流体力学
（专业代码：080103授予….学…硕士.学位）
一、培养目标
具有正确的政治方向、优良的品德和学风、健康的身体，具备坚实的流体力学基础理论和比较系统的专门知识，掌握流体力学实验技能和计算方法；能较熟练地掌握一门外语，阅读本学科外文资料，并能独立进行流体力学专业的科学研究。
毕业后可胜任流体力学学科或相邻学科的教学、科研、技术开发与维护工作，解决港口海岸、土木水利、能源化工等工程中遇到的流体力学问题。
二、学科、专业及研究方向简介
流体力学是研究各种静止和运动条件下流体规律的科学。
现代流体力学主要的研究手段包括实验研究、理论分析以及数值计算，涉及的研究领域非常广泛。
本学科点多年来主要研究的领域有：非线性波浪与物体的相互作用理论及计算；波浪与海工结构物相互作用理论与数值模拟；流体力学的计算方法；哈密
顿体系在流体力学中的应用；斯托克斯流的一般理论及解析解；污染物质在不饱和土壤中迁移的实验与数值模拟；流动过程中流体的混合以及质量、热量传递过程的强化技术；非定常管流的数值模拟；湍流的数值模拟；流体流动稳定性分析等。
主要研究方向及其内容：
1). 计算流体力学：包括流体力学有限元法、有限体积法、边界元法以及在工程中的应用
2). 流体与固体耦合力学分析：包括流固耦合中的本征值方法和摄动法
3). 流体力学中的辛体系：包括流体力学中的哈密顿体系，计算流体力学中的辛数值方法和本征值展开法
4). 非线性水波理论及数值方法：包括哈密顿体系下的非线性浅水波理论，间断问题的数值方法
5). 流动的稳定性分析及湍流模拟：包括管道流动，明渠流动
6). 流体的混沌混合和质热传递强化技术：包括流动的不稳定性机理及热质传递过程强化机理
7). 港口海岸工程：包括波浪与海工结构物相互作用理论与数值模拟
三、培养方式及学习年限
1、培养方式：系统理论学习与科学研究相结合；指导教师个别指导与研究室集体培养相结合；讲课、讨论和自学相结合。
充分发挥导师的指导作用和教研室的集体培养作用，注重研究生自学、独立工作和创新能力的培养。
2、学习年限培养计划一般按两年半安排，学习年限不超过三年。
四、课程设置与学分
实行学分制，学分要求: 公共必修课程(政治+外语) 8学分，
学科专业课程不少于24= 14(必修)+10(选修)]学分，
总学分不少于32。
具体课程设置见附表。
五、科学研究及学位论文要求
学位论文工作是全面培训硕士生树立严谨的科学作风、掌握科学研究的基本方法和培养独立工作能力的重要环节。
论文研究工作应注重培养硕士生文献查阅与综合能力、理论分析与计算能力、实验操作能力、归纳
总结能力、目标凝练能力等，并应特别注重培养和提高独立工作能力和开拓创新的能力。
学位论文题目应在导师指导下于第二学期末或第三学期初(二年制应在第二学期开题)确定，并由硕士生在研究室或一级学科范围内作选题及预研报告，广泛听取意见。
论文选题应着重选择对国民经济和科学发展具有实用价值或理论意义的课题，应具有先进性。
硕士生应在导师指导下制定论文工作计划，计划经导师和研究室审核同意后实施。
在学位论文工作期间，研究生院和学院定期组织检查，由硕士生本人汇报阶段性论文工作。
学位论文必须由硕士生在导师指导下独立完成。
要求资料可靠，理论正确、思路清晰，对所研究专业和方向的最新成就有所了解，对所研究的课题有新的见解，并在该研究方向上有新的研究成果。
按照《中华人民共和国学位条例》和《大连理工大学硕士学位和博士学位授予工作细则》的规定和要求进行学位论文评阅答辩，答辩通过者，经系（院）学位评定分委员会讨论通过，报校学位评定委员会批准，授予硕士学位。
六、参考书目及相关重要学术期刊
1.主要参考书目
R.B.伯德，W.E.斯图瓦特，E.N.莱特富特著，戴干策，戎顺熙，石炎福译，传递现象，化学工业出版社，2004
戴干策，陈敏恒著，化工流体力学，化学工业出版社，1988
张兆顺，崔桂香著，流体力学，清华大学出版社，2006
张廷芳著，计算流体力学，大连理工大学出版社，1992
邹志利著，水波理论及其应用，科学出版社，2005
G.K.巴切勒著，沈青，贾复译，流体动力学引论，科学出版社，1997
陆金甫，关治著，偏微分方程数值解法，清华大学出版社，2004
王英，谢晓晴，李海英著，流体力学实验，中南大学出版社，2005
2.重要学术期刊
Heat and Mass Transfer
Journal of Fluid Mechanics
Journal of Hydrolytic Engineering
Journal of Hydrolytic Research
Journal of Fluids of Structures
Journal of Applied Mathematics and Mechanics Physics of Fluid
Computers and Fluids
International Journal of Heat & Mass Transfer
International Journal of Numerical Method in Fluids
Coastal Engineering
Ocean Engineering
计算力学学报
水动力学进展
中国科学
七、跨专业考入的研究生需补修本专业的2-6门大学本科主干课程目录
1）理论力学
2）流体力学
3）有限元法
4）偏微分方程的数值方法
附：课程设置表
研究生课程设置的基本框架（总学分不低于32 分；
学位必修课不低于24分）
课程性质课程属性课程编号课程名称学时学分开课学期考核方式
学位
必修课22分) 公共基础课
20140011
22030001
20140012
20140013
第一外国语：英语
专业英语
第一外国语：日语
第一外国语：俄语
96
32
192
96
4
1
5
5
1或2
3
1-2
1
考试
考试
考试20120002
20120003
自然辩证法
科学社会主义理论与实践
32
16
2
1
1或2
1或2
考试
考试专业必修课
21030022
连续介质力学
Continuum Mechanics
64 4 1 考试
21030062
流体力学
Fluid Mechanics
48 3 1 考试
21030016
计算流体力学
Computational Fluid
Mechanics
64 4 2 考试
21030063
实验流体力学
Experimental Fluid
Mechanics
48 3 1 考试
20020011
近代物理实验(工科)
(公共基础课, 必选)
16 1 1
22030064
工程流体力学计算与分析
Computation and Analysis
of Engineering Fluid
Dynamics
32 2 2
22030065
传质与传热学
Heat and Mass Transfer
32 2 2
湍流理论与数值模拟
注：（1）“矩阵与数值分析”，“数理方程”为数学系硕士课程；
（2）“燃烧学”, “计算传热学”为能源学院硕士课程；
（3）“流体网络分析与综合”, “波浪对海上工程的作用”，“模型试验与量测技术”, “波浪理论”
为水土学院硕士课程；
（4）课程设置表中的选修课可以跨学科选修；。