34第4章 传热_4-2 第二节 热传导
传热学知识整理1-4章

绪论一、概念1. 传热学: 研究热量传递规律的科学。
2. 热量传递的基本方式: 热传导、热对流、热辐射。
3. 热传导(导热): 物体的各部分之间不发生相对位移、依靠微观粒子的热运动产生的热量传递现象。
(纯粹的导热只能发生在不透明的固体之中。
)4. 热流密度:通过单位面积的热流量(W/m2)。
5.热对流: 由于流体各部分之间发生相对位移而产生的热量传递现象。
热对流只发生在流体之中, 并伴随有导热现象。
6. 自然对流: 由于流体密度差引起的相对运功c7. 强制对流: 出于机械作用或其他压差作用引起的相对运动。
8. 对流换热:流体流过固体壁面时, 由于对流和导热的联合作用, 使流体与固体壁面间产生热量传递的过程。
9. 辐射: 物体通过电磁波传播能量的方式。
10.热辐射: 由于热的原因, 物体的内能转变成电磁波的能量而进行的辐射过程。
11. 辐射换热:不直接接触的物体之间, 出于各自辐射与吸收的综合结果所产生的热量传递现象。
12. 传热过程;热流体通过固体壁而将热量传给另一侧冷流体的过程。
13.传热系数: 表征传热过程强烈程度的标尺, 数值上等于冷热流体温差1时所产生的热流密度。
14. 单位面积上的传热热阻:单位面积上的导热热阻: 。
单位面积上的对流换热热阻:对比串联热阻大小就可以找到强化传热的主要环节。
15. 导热系数是表征材料导热性能优劣的系数, 是一种物性参数, 不同材料的导热系数的数值不同, 即使是同一种材料, 其值还与温度等参数有关。
对于各向异性的材料, 还与方向有关。
常温下部分物质导热系数: 银: 427;纯铜: 398;纯铝: 236;普通钢: 30-50;水: 0.599;空气: 0.0259;保温材料: <0.14;水垢: 1-3;烟垢: 0.1-0.3。
16. 表面换热系数不是物性参数, 它与流体物性参数、流动状态、换热表面的形状、大小和布置等因素都有关。
17. 稳态传热过程(定常过程):物体中各点温度不随时间而变。
第4章 液态金属凝固过程中的传热、传质及液体流动
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第四章 液态金属凝固过程 中的传热、传质及液体流动
铸件凝固时间:液态金属充满铸型的时刻到凝固完毕所 需要的时间。
凝固速度:单位时间凝固层增长的厚度。 铸件凝固时间的确定方法:试验法、数值模拟法、计算
法。 1、理论计算法
t2 b2 A 1V 11LC Ti1 TT 浇 2 0TS
计算温度场有些假设,算出的凝固时间是近似的。 应用较少。
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3、影响铸件温度场的因素 (1)金属性质的影响 1)金属的导热系数
铸件凝固时表面的温度比中心要低。金属的导热系数大, 铸件内部的温度均匀化的能力就大,温度梯度就小,即断 面上的温度分布较平坦。
2)结晶潜热
金属的结晶潜热大,向铸型传热的时间长,铸型内表面被 加热的温度也越高,因此铸件断面上的温度梯度较小,铸 件冷却速度下降,温度场分布较平坦。
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在实际的生产中,通常不需计算出铸件的凝固时间,只 需通过比较它们的相对厚度或模数就可制定生产工艺。
铸件温度场及凝固时间的精确计算——计算机数值模拟
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第二节 凝固过程中的传质
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§4-2 凝固过程中的传质
传质控制方程:
菲克第一定律: JADddczADdcdxzA
(C*L-C*S)dfS=(1-fS)dC*L
第4章传热复习资料
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第4章 传 热传热是由于温度差而引起的能量转移,又称热量传递。
热量总是自动地由高温区传递到低温区。
1 传热的基本概念 1.1 传热的基本方式根据传热机理的不同,传热有以下3种基本方式: 热传导,热对流,热辐射2 热传导2.1 傅立叶导热定律与热导率 傅立叶(导热)定律:n T q ∂∂-=λ式中:q-热流密度,W/m 2;λ-导热系数(热导率),W/(m ·K)。
导热系数λ是物质的物性之一,表征物质导热能力的大小,它反映了导热的快慢,λ越大表示导热越快。
一般,λ金属>λ非金属固体>λ液体>λ气体(2)液体和气体的热导率 一般T ↑,λL ↓,λg ↑。
(水和甘油除外)2.2 通过单层壁的稳定热传导 2.2.1 单层平壁的稳定热传导温度仅沿x 方向变化,导热为一维热传导。
由傅立叶定律可写出:R T b T T q ∆=-=λ21或bT T S Q 21-=λ式中,R=b/λ,导热热阻,m 2•℃/W 2.3 通过多层壁的稳定热传导 2.3.1 多层平壁的稳定热传导稳定导热时,通过各层的热流密度相等,即:334322321121λλλb T T b T T b T T q -=-=-=将数学上的加比定律应用于上式,可得33221141λλλb b b T T q ++-=对于n 层平壁,有∑=+-=ni ii n b T T q 111λ多层平壁热传导的总推动力(总温度差)为各层温度差之和,总热阻为各层热阻之和。
3 对流传热3.1 牛顿冷却定律与对流传热系数Q=αS·ΔT结论:对流传热的热阻主要集中在滞流内层,因此,减薄滞流内层的厚度是强化对流传热的主要途径。
3.2 对流传热系数关联式的建立方法应用准数关联式应注意的事项:(1)公式的应用条件要在应用条件范围内使用这些经验公式。
(2)定性温度与特征尺寸定性温度:是指用于决定准数中各物性的温度,也就是准数关联式中指定的用来查取物性的温度。
化工原理传热篇3
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本节将采用白金汉(Buckingham)法来处理对 流传热问题。对于影响过程变量较多的情况,白 金汉法要比雷莱法简便。
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一、流体无相变时的强制对流传热过程
量纲分析步骤 ①根据对问题的观察,找出影响对流传热过程
的因素; ②通过量纲分析确定相应的量纲为1数群(准
数); ③通过实验确定相应的经验关联式公式。
应用范围: Re 104,0.7 Pr 1700, L / di 60。 特性尺寸:管内径。
定性温度:除μw取壁温外,均取流体进、出口
温度的算术平均值。
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一、流体在管内作强制对流
2.流体在圆形直管内作强制层流 Nu 1.86(RePr di )1 3 ( )0.14 L W
应用范围:Re 2300,0.6 Pr 6700,di / L 100。 特性尺寸:管内径。
7
六、传热面的形状、位置和大小
传热面的形状(如管、板、环隙、翅片等)、 传热面方位和布置(如水平或垂直旋转,管束的 排列方式)及流道尺寸(如管径、管长、板高和进 口效应)等都直接影响对流传热系数。
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第4章 传 热
4.5 对流传热系数关联式 4.5.1 影响对流传热系数的因素 4.5.2 对流传热过程的量纲分析
①定性温度。各准数中的流体物性应按什 么温度查取。
②特性尺寸。Nu、Re等准数中的l应如何确 定。
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第4章 传 热
4.5 对流传热系数关联式 4.5.1 影响对流传热系数的因素 4.5.2 对流传热过程的量纲分析 4.5.3 流体无相变时的对流传热系数管内作强制湍流
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一、流体在管内作强制对流
②高黏度流体应用西德尔(Sieder)和塔特 (Tate)关联式
热量传递的三种基本方式导热(热传导)、对流(热对流)和热辐射。

一. 大空间自然对流换热的实验关联式 工程中广泛使用的是下面的关联式:
l / d 60
层流
湍流
二. 横掠管束换热实验关联式
• 外掠管束在换热器 中最为常见。 • 通常管子有叉排和 顺排两种排列方式。 顺叉排换热的比较: 叉排换热强、阻力 损失大并难于清洗。 影响管束换热的因 Pr 素除 Re 、 数外,还 有:叉排或顺排; 管间距;管束排数 等。
后排管受前排管尾流的扰动作用对平均表面传热系数的影 响直到10排以上的管子才能消失。 这种情况下,先给出不考虑排数影响的关联式,再采用管 束排数的因素作为修正系数。 气体横掠10排以上管束的实验关联式为
(5) 流体的热物理性质:
3 密度 [kg m ] 热导率 [ W (m C) ] 2 比热容 c [J (kg C) ] 动力粘度 [ N s m ] 运动粘度 [m 2 s] 体胀系数 [1 K ]
1 v 1 v T p T p
Nu c Re n Nu c Re n Pr m Nu c(Gr Pr)n
式中,c、n、m 等需由实验数据确定,通常由图解法和 最小二乘法确定
④常见准则数的定义、物理意义和表达式,及其各量的 物理意义
⑤模化试验应遵循的准则数方程 强制对流:
Nu f (Re, Pr); Nu x f ( x ' , Re, Pr)
导热热阻:平壁,圆筒壁
q
t w1 t w 2 t w1 t w 2
t r t R
t
t w1
dt
dx
Φ
A
Q
0
tw2
R A
r
化工流体流动与传热4.3 对流传热概述

换热器任一截 面上热流体的 平均温度
换热器任一截 面上与热流体 相接触一侧的 壁温
17
2. 热边界层
λ dt λ dt ( )w = − ( )w 因此有 α = − T − Tw dy ∆t d y
上式为对流传热系数的另一定义式, 上式为对流传热系数的另一定义式,该式表 对于一定的流体和温度差, 明,对于一定的流体和温度差,只要知道壁面附 近的流体层的温度梯度, 近的流体层的温度梯度,就可由该式求得α。 热边界层的厚薄影响层内的温度分布, 热边界层的厚薄影响层内的温度分布,因而 影响温度梯度。当边界层内、 影响温度梯度。当边界层内、外侧的温度差一定 热边界层愈薄, 愈大, 时,热边界层愈薄,则(dt/dy)w愈大,因而α就 愈大。反之,则相反。 愈大。反之,则相反。
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4.3.3 保温层的临界直径
dc
图4-15 保温层的临界直径
25
第 4 章 传热
4.1 概述 4.2 热传导 4.3 对流传热概述 4.4 传热过程计算
4.4.1 热量衡算
26
热平衡方程
假设换热器的热损失可忽略, 假设换热器的热损失可忽略 , 则单位时间 内热流体放出的热量等于冷流体吸收的热量。 内热流体放出的热量等于冷流体吸收的热量。 对于换热器的微元面积d 对于换热器的微元面积 dS , 其热量衡算式 可表示为
dQ = α i (T − Tw )dS i =
λ
b
(Tw − t w )dS m = α o (t w − t )dS o
或
T − Tw Tw − t w tw − t dQ = = = 1 b 1
α i dSi
λ dS m
α o dS o
dQ = K (T − t )dS
传热复习提纲

第4章 传 热1.1 传热的基本方式 热传导,热对流,热辐射2 热传导2.1 傅立叶导热定律与热导率 傅立叶(导热)定律:n Tq ∂∂-=λ式中:q-热流密度,W/m 2; λ-导热系数(热导率),W/(m ·K)。
导热系数λ是物质的物性之一,表征物质导热能力的大小,它反映了导热的快慢,λ越大表示导热越快。
一般,λ金属>λ非金属固体>λ液体>λ气体 (2)液体和气体的热导率 一般T ↑,λL ↓,λg ↑。
(水和甘油除外)2.2 通过单层壁的稳定热传导 2.2.1 单层平壁的稳定热传导RTb T T q ∆=-=λ21或 bT T SQ 21-=λ式中,R=b/λ,导热热阻,m 2•℃/W 2.3 通过多层壁的稳定热传导 2.3.1 多层平壁的稳定热传导334322321121λλλb T T b T T b T T q -=-=-=多层平壁热传导的总推动力(总温度差)为各层温度差之和,总热阻为各层热阻之和。
3 对流传热3.1 牛顿冷却定律与对流传热系数 Q=αS ·ΔT结论:对流传热的热阻主要集中在滞流内层,因此,减薄滞流内层的厚度是强化对流传热的主要途径。
3.2 对流传热系数关联式的建立方法 应用准数关联式应注意的事项:(1)公式的应用条件 要在应用条件范围内使用这些经验公式。
(2)定性温度与特征尺寸定性温度:是指用于决定准数中各物性的温度,也就是准数关联式中指定的用来查取物性的温度。
通常,定性温度取:流体进、出口温度的算术平均值特征尺寸:是指在准数关联式中指定的某个固体边界的尺寸。
对于气体或低粘度流体在圆形直管内作强制湍流 (<2倍常温水的粘度)液体,采用如下关联式: Nu=0.023Re 0.8Pr n或 n P i i C u d d )())((023.08.0λμμρλα= 当流体被加热时,n=0.4;当流体被冷却时,n=0.3。
传热三种方式

1•传导传热是指温度不同的物体直接接触,由于自由电子的运动或分子的运动而 发生的热交换现象。
温度不同的接触物体间或一物体中各部分之间热能的传递过程,称为传导传热。
传热过程中,物体的微观粒子不发生宏观的相对移动,而在其热运动相互振动或 碰撞中发生动能的传递,宏观上表现为热量从高温部分传至低温部分。
微观粒子 热能的传递方式随物质结构而异,在气体和液体中靠分子的热运动和彼此相撞, 在金属中靠电子自由运动和原子振动。
⑴对流传热是热传递的一种基本方式。
热能在液体或气体中从一处传递到另一处的过程。
主要计算分类对于宅瘟畀捲T 特担黑举为聲疑*ao2、多层平面壁的计算1、单层平壁的计算⑴序+购珅子连嘉荐挑扯ft qg 醴円畀…是由于质点位置的移动,使温度趋于均匀。
是液体和气体中热传递的主要方式。
但也往往伴有热传导。
通常由于产生的原因不同,有自然对流和强制对流两种。
根据流动状态,又可分为层流传热和湍流传热。
化学工业中所常遇到的对流传热,是将热由流体传至固体壁面(如靠近热流体一面的容器壁或导管壁等),或由固体壁传入周围的流体(如靠近冷流体一面的导管壁等)。
这种由壁面传给流体或相反的过程,通常称作给热。
定义对流仅发生于流体中,它是指由于流体的宏观运动使流体各部分之间发生相对位弯管中的对流传热⑴由于流体间各部分是相互接触的,除了流体的整体运动所带来的热对流之外,还伴生有由于流体的微观粒子运动造成的热传导。
在工程上,常见的是流体流经固体表面时的热量传递过程,称之为对流传热。
[2]对流传热通常用牛顿冷却定律来描述,即当主体温度为tf的流体被温度为tw 的热壁加热时,单位面积上的加热量可以表示为q=a(tw-tf),当主体温度为tf的流体被温度为tw的冷壁冷却时,有q=a(tf-tw)式中q为对流传热的热通量,W/m2 a 为比例系数,称为对流传热系数,W/(m2「C)。
牛顿冷却公式表明,单位面积上的对流传热速率与温差成正比关系。
热平衡与热能传递
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辐射传热的实例分析
实际案例研 究
光伏系统和燃烧 炉的传热效率比
较
未来发展
新材料和技术对 辐射传热的影响
模拟分析
计算机模型对传 热机理的模拟验
证
辐射传热的未来发展
随着科技的不断进步,辐射传热在能源利用、工 业生产和医疗领域的应用前景广阔。未来,将会 有更多创新性的解决方案出现,提高传热效率, 减少能源浪费,推动社会可持续发展。
个人感悟
理解与体会
深入探讨热平衡 与传热知识
未来规划
在热平衡与传热 领域的职业发展
方向
学习收获
掌握了热平衡与 传热技术的核心
要点
参考文献
经典著作
《热力学基础》 《传热学》 《热力学与传热导论》
期刊论文
《传热学报》 《热力学研究》 《工程热物理学报》
网络资源
热平衡与传热领域权威网 站 学术论坛 在线研究报告
● 03
第3章 辐射传热
辐射传热机制
01 基本原理
热能通过辐射传递
02 黑体辐射
理想的吸收和辐射能力
03 灰体辐射
非完全吸收和辐射能力
辐射传热模型
辐射传热方程
斯特藩-玻尔兹曼定律 普朗克分布律 基尔霍夫定律
数学模型
辐射传热速率计算方法 传热表面积和温度关系 传热介质特性考虑
实验验证
实验室辐射传热测试 热成像仪器应用 实际工程案例分析
模拟研究
通过数值模拟方法研究对 流传热效果
未来展望
对流传热技术在节能环保 领域的未来发展
结语
通过本章内容的学习,我们深入了解了对流传热 的机制、方程、应用及实例分析。对流传热作为 一种重要的热传递方式,在工程实践中具有广泛 的应用,对于提高能源利用效率、优化工艺流程 具有重要意义。希望未来能有更多创新性的研究 和实践,推动对流传热技术的发展。
化工原理上第4章传热4

总发射系数 C12
C0 11
1
1
1 1
1
1 2
C1 C2 C0
一般形式:
12
C12A(1T010
)4
( T2 100
)
4
φ :角系数 (总能量被壁面拦截分率)。 φ =f (两壁面形状,大小,相对位置,距离等) 几种简单情况的角系数(见P285表4.5.2,图4.5.5)
0.64
L d0
液体沸腾传热及其影响因素 沸腾: 沸腾时,液体内部有气泡产生,
气泡产生和运动情况,对h影响极大。
沸腾分类: ① 按设备尺寸和形状不同
池式沸腾(大容积饱和沸腾)
强制对流沸腾(有复杂的两相流) ② 按液体主体温度不同
过冷沸腾:液体主体温度t < ts, 气泡进入液体主体后冷凝。
本节解决的问题:
(1)何谓热辐射 (2)辐射传热的基本概念、特点 (3)辐射传热的基本规律 (4)辐射传热的传热量计算
吸收辐射能
发射辐射能
4.5.1 辐射传热基本概念 (1) 热辐射
绝对温度大于0的物体,都不停地以电磁波的形式向外辐射能量。 同时不断吸收来自外界的辐射能。 物体以电磁波的形式向外发射能量的过程,称为热辐射。 一定波长内(0.4-40μm,主要是可见光和红外光) ,具有热效应。
4.5.5 复合传热与设备热损失的计算
(1) 复合传热
指:同时存在两种以上传热方式的综合传热现象。
例:设备表面的热损失,对流 + 热辐射
间壁换热过程中,对流 + 导热
(2) 设备热损失计算 热损失: c (对流) R (辐射)
化工原理传热

Φ
由: dt dx A
t xC A
t2
沿壁厚方向,温度分布为一直线。
x/ m
单层平壁导热温度分布
12
② 热导率和温度有关
dt q (t ) dx
代入 0 (1 a t ),积分得:
t2
t1
0 (1 t )dt q dx
x1
Φ
t2
①
热导率为常数 热流量:
b
dt A dx
t2 t1
b
x1
x2
x
积分: dx A dt
0
单层平壁的稳态热传导
11
t1 t2 t 传热推动力(温差) 得: (t 2 t1 ) b R 传热阻力(热阻) b A
A
t/ ℃ t1
平壁内的温度分布:
u
t
t∞-t
t∞
t∞-t
t'∞
(t-tW)/ (t∞-t)=0.99
Φ
tW
δt
19
(2)热边界层的厚度
tw t 0.99(tw t )
(3)热边界层的特点
层内(近壁处):集中全部的温差和热阻
dt 0 dy
dt 层外(流体主体):等温区,无温差和热阻 0 dy
(4)热边界层发展过程 圆管内
ln(r2 / r1 ) b 其中,R 2L Am
A2 A1 Am A2 ln A1
16
② 多层圆筒壁
t1 t 4 b b1 b 2 3 1 Am1 2 Am2 3 Am3
r2
r3
r4
r1
t1
t1 t 4 ln(r2 / r1 ) ln(r3 / r2 ) ln(r4 / r3 ) 2L1 2L2 2L3
环境工程原理15-传热过程

2015-9-10
化工基础
College of Chemistry & Materials
若:层与层之间存在空气层 附加热阻——接触热阻
q t1 t3 b1 r0 b2
t1
t
2
1
2
t
2
t
3
接触热阻
与接触面的材料、接触界面的粗糙度、 接触面的压紧力和空隙中的气压等有关
t1 t n 1 Q n n bi Ri i 1 i 1 i S t1 t n 1
2015-9-10
化工基础
College of Chemistry & Materials
对于同一种物质,值可能随不同的方向变化——各向异性 的影响因素: 气体的导热系数 (1)气体的导热系数随温度升高而增高,近似与绝对温度 的平方根成正比。 一般情况下,压力对其影响不大,但在高压(高于 200MPa)或低压(低于2.7kPa)下,气体的导热系数随压 力的升高而增大。
College of Chemistry & Materials
根据传热机理的不同,热的传递主要有三种方式: 热传导 物体各部分之间无宏观运动 通过物质的分子、原子和电子的振动、位移 和相互碰撞发生的热量传递过程。 流体中质点发生相对位移而引起的热量传递 过程,仅发生在液体和气体中。通常认为是 流体与固体壁面之间的热传递过程。 物体由于热的原因而发出辐射能的过程。
q?
t2
壁厚x处的温度为t q
x
(t1 t ) qx
t t1
1650
5677 x 1650 3649 x 1.556
即温度分布为直线关系。
2015-9-10
探索热传导的属性:实验观察在不同介质中的热量传递速度

数据模拟技 术
利用现代数据模 拟技术,加深对 热传导机制的理
解。
实验方法改 进
不断优化实验方 法,提高精确度
和可重复性。
创新思考
01 新思路探索
尝试利用新的技术手段和实验方法,挖掘热 传导的未知领域。
02 实验方向拓展
开展更多具有前瞻性的实验,引领热传导研 究的发展方向。
03 实践创新
实验步骤
准备实验装 置和材料
认真检查并准备 所需的实验仪器
和材料。
进行实验测 量
进行实验测量并 记录实验数据。
记录数据并 分析结果
将实验数据进行 整理和分析,得
出结论。
设定实验条 件
按照实验要求, 合理设定实验条 件,包括温度、
介质等。
实验装置
热传导实验 仪
用于模拟不同介 质中的热传导过
程。
液体介质的热传导特性
密度影响
密度越大,热传 导速度越快
材料特性
不同液体介质具 有不同的热传导
性质
温度影响
温度越高,热传 导速度越快
气体介质的热传导特性
01、
导热系数
气体的导热系数通常较低
导致热传导速度较慢
02、
流动性
气体的热传导受流动性影响
流动性较差时,影响热量传递速度
03、
温度差
温度差会导致气体介质的热传导速度变化
探索热传导的属性
汇报人:XX
2024年X月
目录
第1章 热传导的基础知识 第2章 实验方法和装置 第3章 热传导在不同介质中的比较 第4章 实验结果和数据分析 第5章 应用与展望
● 01
第一章 热传导的基础知识
热传导的定义
传热学-第4章-热传导问题的数值解珐

若步长∆x=∆y,有: , 若步长
t m ,n = 1 ( 2 t m −1 , n + t m , n + 1 + t m , n −1 + 4 ∆2 x Φ m , n
λ
+
2 ∆ xq w
λ
)
2. 外部角点 控制容积的热平衡为: 控制容积的热平衡为:
∆y tm−1,n − tm,n ∆x tm,n−1 − tm,n ∆x∆y ∆x + ∆y λ +λ + Φ m, n + qw = 0 ∆x 2 2 ∆y 4 2
4. 边界热流密度的三种情况
q (1)绝热边界: w = 0 )绝热边界:
(2) qw 值不为零:代入给定的 qw 值。 ) 值不为零: (3)对流边界:qw = h(t f )对流边界: 平直边界节点: 平直边界节点:
2( h∆x
− t m n = 2 t m − 1 , n + t m , n + 1 + t m , n −1 +
第一类边界条件 — 边界温度已知 m-1,n 第二类边界条件 需建立边界节点温度 ∆y 第三类边界条件 的差分方程 n 1. 位于平直边界上的节点
λ∆y
tm−1,n − tm,n ∆x +λ
m m,n+1
qw
m,n m,n-1
∆x
∆x tm,n+1 − tm,n ∆x tm,n−1 − tm,n ∆x∆y +λ + Φm,n + ∆yqw = 0 2 ∆y 2 ∆y 2
若步长∆x=∆y,有: , 若步长
t m ,n = 1 ( t m −1 , n + t m , n −1 + 2
热传导与传热通量的计算

温度差
表征热量传递强 度
热传导计算方法
01 热传导方程
描述热量传递规律
02 边界条件
影响传热通量计算结果
03
传热通量的应用
01、
工程
热交换器设计
燃烧器工艺优化
02、
能源
热转化效率提升
能量损失分析
03、
建筑
节能技术应用
建筑保温改善
04、
传热通量计算方 法
传热通量计算是研究 传热的重要一环,通 过掌握计算方法可以 更好地优化热能利用 效率,提高系统性能。
热传导与传热通量的计算
汇报人:XX
2024年X月
第1章 热传导基础 第2章 传热通量计算方法 第3章 热传导实验与模拟 第4章 热传导控制与优化 第5章 热传导与环境 第6章 总结与展望
目录
● 01
第1章 热传导基础
热传导简介
热传导是热能在物体 间传递的过程,是热 力学中重要的研究内 容之一。热传导可以 通过导热系数、热传 导方程等进行描述和 计算。
● 06
第六章 总结与展望
热传导研究成果
热传导研究取得了丰 硕的成果,为各行各 业的发展提供了重要 技术支持和理论指导。 这些成果不仅推动了 热传导理论的进步, 也为工程实践提供了 宝贵的参考和指导。
未来发展方向
创新应用
注重实践
跨学科合作
融合多领域知识
可持续发展
环境友好
感谢致辞
01 专家学者
04、
模拟结果分析
01 温度分布图
显示热传导过程中温度分布的变化
02 传热通量计算
通过模拟计算传热通量大小
03 材料传热特性
分析不同材料的传热性能
热力学实验与热传导:热传导和热能转化的实验设计与实践

● 03
第三章 热能转化实验设计
热能转化原理
01 热能转化的定义和基本原理
热能转化的基本概念和原理
02 热能转化中的热效率和功率计算
如何计算热效率和功率
03 热能转化器件的分类和特点
不同类型热能转化器件的特点和应用
热能转化实验方 法
热能转化实验方法是 研究热传导和能量转 化的重要环节。通过 精心设计实验过程和 测量方法,可以准确 地测量能量转化的过 程,并分析实验数据 得出结论。
感谢观看
THANKS
热能转化在能源系统中的应用
太阳能利用
利用光热转化为 电能
新能源开发
开发可再生能源 转化为电能
化石能源利 用
将化石燃料转化 为电能
实验案例分析
热传导实验案例分 析
热传导实验的具体步骤和 数据分析 不同材料导热性能比较 热传导实验的意义和应用
热能转化实验案例 分析
实验设计方法比较
太阳能电池的工作原理和 效率测试 燃烧实验中能量的转化过 程
热力学实验设计要点
实验目的
明确研究问题 确定实验目标
实验装置
选择合适的仪器设备 确保实验条件稳定
实验参数
控制变量 保证数据准确性
数据分析
结合理论计算 得出实验结论
热力学实验基本原理
实验流程
设计-实施-数据 收集-分析
数据处理
准确记录和分析
实验结果
对比理论预期
仪器使用
正确操作和校准
● 02
第二章 热传导实验设计
探索更多新领域
实验对学科 发展的影响
推动热能转化技 术的创新
热传导实验 的研究方向
提高实验精度和 可靠性
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得:Q
A
(t2
t1 )
t1
t2
t R
A
❖ 平壁内的温度分布:
由:dt Q dx 不定积分得:t Q x C
A
A
即:沿壁厚方向,温度分布为一直线
当λ=f(t)时,沿壁厚方向,温度分布为非线性
t/ ℃
0 (1 t) m
x/m
单层平壁导热的热流量与壁内的温度分布
例 4-1
❖ 某平壁厚0.40m,内、外表面温度为1500℃和300 ℃ ,壁材料的导热系数λ=0.815+0.00076t(W/(m. ℃)),试求通过每平方米壁面的导热速率。
对稳态传热:
输入热流率 输出热流率
x/ m 单层平壁的稳态热传导
傅立叶定律: Q A dt
dxBiblioteka 导热系数视为常数, 定积分:Q
dx A
t2 dt
0
t1
得:Q
A
(t2
t1 )
t1
t2
t R
重点
A
传热推动力(温差) 传热阻力(热阻)
热通量q(平壁导热通量)
❖ 式4-3通常也可以表达为q=Q/A
作业
厨房中的物理知识
一、与电学知识有关的现象
1、电饭堡煮饭、电炒锅煮菜、电水壶烧开水是利用 电能转化为内能,都是利用热传递煮饭、煮菜、烧开水 的。
2、排气扇(抽油烟机)利用电能转化为机械能,利 用空气对流进行空气变换。
3、电饭煲、电炒锅、电水壶的三脚插头,插入三孔 插座,防止用电器漏电和触电事故的发生。
三、与热学知识有关的现象
(一)与热学中的热膨胀和热传递有关的现象 1、使用炉灶烧水或炒菜,要使锅底放在火苗的外焰,
不要让锅底压住火头,可使锅的温度升高快,是因为火苗 的外焰温度高。
复习
1、傅立叶定律
Q A dt
dn 2、导热系数
(1)单位 W (/ m K) (2)是物质的物性
(3)金属 非金属 液体 气体
二、通过平壁的定常热传导
1、 单层平壁的稳态热传导
t /℃
条件:平壁、一维稳态导热 内容:热流量计算、温度分布
t1 Q
t2
对平壁做热量衡算:
输入热流率 输出热流率 热量积累率
与平壁稳态热传导相比, 相同点:一维稳态导热,Q=常数 不同点: ① 热流方向(径向) ② 传热面积沿径向不同 Ar 2rL ③ 热通量(q Q / A)径向不同
2r1q1 2r2q2 q1 q2 q3
r1
λ t1
r2
t2
单层圆筒壁的导热
1、单层圆筒壁热传导 沿径向取一小薄层,由傅立叶定律:
ln r2 r1
(r2 r1)
对数平均半径:
rm
r 2 r1 ln r2
r1
热流量:
Q
t1
t2
t1 t2 t
ln r2 /(2L) R
Am
r1
当r2/r1≤2时可用算术平均值代替对数平均值
2、 多层圆筒壁热传导
Q
1
t1 t4
2
3
1Am1 2 Am2 3 Am3
t1 t4
ln(r2 / r1) ln(r3 / r2 ) ln(r4 / r3)
例 4-2
❖ 某炉壁由内向外依次为耐火砖、保温砖和普通建 筑砖组成,耐火砖λ1 =1.4W/(m.k), δ1= 220mm;保温砖λ2 =0.15W/ (m.k), δ2= 120mm;普通建筑砖 λ3 =0.8W/ (m.k), δ3= 230mm。已测得炉壁内、外表面温度为900℃和 60 ℃ ,求单位面积的热损失和各层间接触面的 温度。
例 4-1
❖ 温度变化不大时,一般可取λ的平均值并视 为常量
❖ 定性温度:一般取两侧温度的算术平均值
讨论
❖ 1、若传导厚度越大、传热面积和导热系数越 小,则热阻越大。
❖ 2、相同的热流量,若热阻增大,则传热温差 也增大。
重点
2、 多层平壁的稳态热传导
t /℃
条件:多层平壁一维稳态导热
Q1 Q2 Q3 Q
t1 t2
Q
Q
t1
1
t2
2
1 A 2 A
t3
3
3 A
和比定理: Q
t1 t2 t3
1 2 3
1 A 2 A 3 A
t3 b3 3 A 3
t2 t3 t4
x/m
多层平壁稳态导热温度分布
Q
1
t1 t4
2
3
1A 2 A 3 A
ti Ri
多层平壁导热是一种串联的导热过程,串联导 热过程的推动力为各分过程温度差之和,即总温度 差,总热阻为各分过程热阻之和,也就是串联电阻 叠加原则。
2、菜刀的刀刃薄是为了减小受力面积,增大压强。 3、菜刀的刀刃有油,为的是在切菜时,使接触面光滑, 减小摩擦。 4、菜刀柄、锅铲柄、电水壶把手有凸凹花纹,使接触 面粗糙,增大摩擦。 5、火铲送煤时,是利用煤的惯性将煤送入火炉。 6、往保温瓶里倒开水,根据声音知水量高低。由于水 量增多,空气柱的长度减小,振动频率增大,音调升高。 7、磨菜刀时要不断浇水,是因为菜刀与石头摩擦做功 产生热使刀的内能增加,温度升高,刀口硬度变小,刀口不 利;浇水是利用热传递使菜刀内能减小,温度降低,不会升 至过高。
Q A dt (2rL) dt
dr
dr
分离变量积分:
Q 2L t1 t2 t1 t2 t
ln r2 ln r2 (/ 2L) R
r1
r1
r1
λ t1
r2
t2
其中,R ln(r2 / r1)
2L
单层圆筒壁的导热
变形:Q 2L (r2 r1) (t1 t2 ) 2 rm L(t1 t2 )
4、微波炉加热均匀,热效率高,卫生无污染。加热 原理是利用电能转化为电磁能,再将电磁能转化为内 能。
5、厨房中的电灯,利用电流的热效应工作,将电能 转化为内能和光能。
6、厨房的炉灶(蜂窝煤灶,液化气灶,煤灶,柴灶) 是将化学能转化为内能,即燃料燃烧放出热量。
二、与力学知识有关的现象
1、电水壶的壶嘴与壶肚构成连通器,水面总是相平 的。
结论:
例 4-2
在多层平壁定常导热过程中,各层壁的 温差与其热阻成正比,哪层热阻大,哪层温 差一定大。
举例
t1 t2
a
b
经过两层平壁的稳定热传导,温 度分布如左图所示
问:平壁a和b热阻的大小关系?
t3
Ra> Rb
若a和b的厚度相等,则a和b的 导热系数的大小关系?
λa< λb
三、圆筒壁的稳态热传导
2L1 2L2 2L3
t
i
R i
其中, Am1
A2 A1 ln A2
A1
Am 2
A3 A2 ln A3
A2
Am3
A4 A3 ln A4
A3
小结
❖ 1、平壁稳态热传导(单层、多层) ❖ 2、圆筒壁稳态热传导(单层、多层) ❖ 3、传热推动力,传热阻力的概念
❖ 习题 ❖ 4-1 ❖ 4-2(选做)