水星近日点进动问题
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对水星近日点进动的新算法
水星（Mercury）近日点进动一直是天体物理学家及天文爱好者比较关注的问题。 以往对水星近日点进动的计算实际上主要是根据牛顿定律进行，其结果是每世纪有 5557.62 角秒的进动﹐其中的 90%是由坐标系的岁差引起﹐其余的部分是由其他行星﹐特 别是金星﹑地球和木星的摄动引起的﹔而实际观测值为 5600.73 角秒﹐二者相减得每世纪 43.11 角秒。 1916 年﹐爱因斯坦发表了著名的广义相对论﹐对水星近日点进动问题进行了新的阐述。 根据广义相对论的行星公转一圈后近日点进动方程的计算值与牛顿万有引力定律所得的差 值为每世纪 43.03 秒。这与观测值十分接近。 但我们可以就这个问题提出新的解决方案。 我们可以将太阳和水星看作一个时空体系，太阳为体系上的一个不动质点（奇异点）， 水星为体系上的一个运动质点（另一个奇异点）。水星在该体系所形成的时空能层上运动， 受到时空体系的两个方向的作用影响，其运动状态具有波粒二象性，表现出不确定性。 因此我们在解决水星近日点进动问题时采用量子力学的解决问题的方法： 即将观测到的 进动总量看作一个量子态， 用路径历史积分的想法来解决问题。 我们将进动总量看作时空体 系下两个时空作用后的时空张量（在射影几何下，量子态和张量没有区别），它的数值为两 个时空张量的路径历史积分， 这三个时空张量存在内在必然的联系， 故我们只要测得其中的 一个张量和求出一个不完美系数就可以进行计算了。 令：R t0 为进动值差（时间张量）； R t1 为时间的空间映射张量； R T 为实际观测值（可
R 将数值代入：R t0 = � T�γπ = �5600.73�0.958π ≅ 43.138（角秒）
该数值与实际观察值非常接近； 该数值的精确度完全由我们观察到的进动总量、 水星运 行轨道离心率的测量值以及我们运算时取值精度决定； 随着我们运算时取值精度不同， 该数 值在 43.09 到 43.14 之间活动。
观测时间的空间映射张量）；γ为不完美系数，由水星运行轨迹的离心率（e0 ≅ 0.20563） 决定，γ = 1 − e2 0 ≅ 0.958（可由开普勒定律得出）；c 为光速，在方程中作为度量标尺； R 可推得：R t0 = � T�γπ 由方程：R T c = γπR t1 c = γπR2 t0 c；（该方程也可由爱因斯坦的引力场方程推导得出）
对水星近日点进动的新算法
水星（Mercury）近日点进动一直是天体物理学家及天文爱好者比较关注的问题。 以往对水星近日点进动的计算实际上主要是根据牛顿定律进行，其结果是每世纪有 5557.62 角秒的进动﹐其中的 90%是由坐标系的岁差引起﹐其余的部分是由其他行星﹐特 别是金星﹑地球和木星的摄动引起的﹔而实际观测值为 5600.73 角秒﹐二者相减得每世纪 43.11 角秒。 1916 年﹐爱因斯坦发表了著名的广义相对论﹐对水星近日点进动问题进行了新的阐述。 根据广义相对论的行星公转一圈后近日点进动方程的计算值与牛顿万有引力定律所得的差 值为每世纪 43.03 秒。这与观测值十分接近。 但我们可以就这个问题提出新的解决方案。 我们可以将太阳和水星看作一个时空体系，太阳为体系上的一个不动质点（奇异点）， 水星为体系上的一个运动质点（另一个奇异点）。水星在该体系所形成的时空能层上运动， 受到时空体系的两个方向的作用影响，其运动状态具有波粒二象性，表现出不确定性。 因此我们在解决水星近日点进动问题时采用量子力学的解决问题的方法： 即将观测到的 进动总量看作一个量子态， 用路径历史积分的想法来解决问题。 我们将进动总量看作时空体 系下两个时空作用后的时空张量（在射影几何下，量子态和张量没有区别），它的数值为两 个时空张量的路径历史积分， 这三个时空张量存在内在必然的联系， 故我们只要测得其中的 一个张量和求出一个不完美系数就可以进行计算了。 令：R t0 为进动值差（时间张量）； R t1 为时间的空间映射张量； R T 为实际观测值（可
R 将数值代入：R t0 = � T�γπ = �5600.73�0.958π ≅ 43.138（角秒）
该数值与实际观察值非常接近； 该数值的精确度完全由我们观察到的进动总量、 水星运 行轨道离心率的测量值以及我们运算时取值精度决定； 随着我们运算时取值精度不同， 该数 值在 43.09 到 43.14 之间活动。
观测时间的空间映射张量）；γ为不完美系数，由水星运行轨迹的离心率（e0 ≅ 0.20563） 决定，γ = 1 − e2 0 ≅ 0.958（可由开普勒定律得出）；c 为光速，在方程中作为度量标尺； R 可推得：R t0 = � T�γπ 由方程：R T c = γπR t1 c = γπR2 t0 c；（该方程也可由爱因斯坦的引力场方程推导得出）