叠加定理戴维宁与诺顿定理.
戴维宁定理及诺顿定理
二、诺顿定理: 任何一个含独立电源、线性电阻和线性受控源的一 端口,对外电路来说,可以用一个电流源和电导的并联 来等效替代;其中电流源的电流等于该一端口的短路电 流,而电阻Ri等于把该一端口的全部独立电源置零后的 输入电导。 a Isc Gi b
a
A
b
可由戴维宁定理等效电路通过电源等效变换证明
例4-7 求如图所示诺顿等效电路。
20 40V +
解:
40 + 40V -
3A
20 Isc 60V +
Isc
Ri
i SC
60 40 40 3 A 20 40 20
i SC 1 A
1 Ri 8 1 1 1 20 40 20
注意:用戴维宁和诺顿定理求解时,必须画出等效电路图
30 5 R0 4.29 Ω 35
i U0 80 5.6 A R0 R 4.29 10
R0 + U0 -
i R
例4-5
14 + 14V -
如图所示电路,求戴维宁等效电路。 i
14 + 7V + 14 u 或 + 14V 14 + 7V -
i
+ u -
解: 列结点电压方程 1 1 14 7 ( )un1 i 14 14 14 14 un1 u
u 10.5 7i
R0 + U0 -
R0 7 U 0 10.5V
例4-6 已知如图,求UR 。(含受控源)
+ – 9V 3 – 6I1 + I1 + 3 UR – Ri + Uo –
+ 3 UR -
戴维宁和诺顿定理
如3图+电2u路_ ,2求i u=?解:(1)两电+ 压u' 源_ 同时作用
2
12V + _
+ 6V _
5A
i' 3
2i' +
+
+
+ u" _
12V _
6V _
2 i" 3
i'= (12-6)/3=2
2i" 5A
u'=-2 i' ×2= -8V
(2)5A电流源单独作用
u"= -10V
(3)共同作用:u=u'+u"= -8-10= -18V
(2)电源置零后,等效电阻为
Req = 2∥2+3∥6 = 3
I 3I
I Uoc 3 21
3I Uoc 3 R
R = 5
戴维宁和诺顿定理的另一种求解方法 电路理论基础
例4-8 求图示二端网络的诺顿等效电路
i
2 i1
i
+
+
isc
+ 8V
+ 3u
4
u
–
–
0.5i1
–
解法1:求Req和isc(略) 解法2:由端口的u~i关系求解
10 103
20 2.5 103
2 103
I sc
U oc Req
2 103
③
联立① ② ③解得 Uoc=10V, Req=5000 .
解:戴维宁等效电路为
A 5k
+
10V
B
-
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电工电子技术 叠加定理、维宁定理和诺顿定理
(1) (2)
I2 I3 I4 5
列电压方程:
3I1 3I2 3I3 0
(3)
3 I 3 3 I 4 30 0
(4)
解方程(1)、(2)、(3)、(4)可得I1=6A、I2=-1A、 I3=7A、I4=3A。
的电压,都是各个电源单独作用时所得结果的代数和。 电源分别独立作用时: 暂时不予考虑的恒压源应予以短路,即令E=0;
暂时不予考虑的恒流源应予以开路,即令 Is=0。
I1 A
R1
+ _ E1
I2
I3 R2 + E2
I1' A R1 R3 + _ E1 B I3' R2
I2'
I1'' A
I2'' I3''
I3
则: P
R3
3
I 3 R3 ( I 3' I 3" ) R3
2 2
( I 3' ) R3 ( I 3" ) R3
2 2
例1.6.10
US
已知: US =1V、IS=1A 时, Uo=0V
IS 线性无
源网络
O
UO
US =10 V、IS=0A 时,Uo=1V 求: US =0 V、IS=10A 时, Uo=?
I1 US1 100 50 + 10V b 100 10 a
+ 10V - US2
US2的极性接反,则
10 10 图P2-18 100 50 Va 0 .7 V 1 1 1 1 100 50 100 10
电路定理 叠加定理 戴维南定理 戴维宁定理
本章重点
4.1 4.2 4.3 4.4 叠加定理 替代定理 戴维宁定理和诺顿定理 最大功率传输定理
4.5* 4.6*
4.7*
特勒根定理 互易定理
对偶原理
熟练掌握各定理的内容、适用范围 及如何应用。
建筑电气系
4.1 叠加定理
在线性电路中,任一支路的 电流(或电压)可以看成是电路中每一个独立电源 单独作用于电路时,在该支路产生的电流(或电压) 的代数和。
解 由上例的结果知
i 1.4A
(2 1)(i 2) 2i 0
u 7.2V
i 1.2A
u 2(2 i) 1.6V
在电流源单独作用的分电路中,应用KVL,得
i i i 1.4 1.2 0.2A
u u u 7.2 1.6 5.6V
例3 计算电压u、电流i。
解 画出分电路图 1 + u(1) + 2i(1) - -
i
+ 10V - 2 i (2)
2
1 + 5A + u 2i - -
1 + 5A + u(2) 2i (2) - -
建筑电气系
i(1) 2 +
10V -
+
受控源始终保留
i(1) 2 + 10V -
1 + u(1) + + 2i(1) - -
12 R 6Ω 2
建筑电气系
例4 用多大电阻替代2V电压源而不影响电路的工作
4 3A + 2 4V - + 2V
I -
0.5A
2 + 10V -
1+
2V
I1
-
5
10 10 2
2
解 应求电流I,先化简电路。 应用结点法得:
叠加定理
6I
I 3
b
6I
U0
b
U0 6 I 3I
6 I I0 63
6 U0 9 I 0 6 I 0 9
U0 Req 6 I0
方法2:开路电压、短路电流
内部独立电源保留,将a、b端 短接,求出短路电流 Isc ,求
I1
9V
6
a
I 3
6I
I sc
b
U oc Req I sc
Ns为一个含源一端口, 有外电路与它连接。
把外电路断开,此时
Req
Ns
' uoc 端口 1 1 的电压称 uoc
1
'
为Ns的开路电压。用
外 电 路
1
'
1
N0
1
'
uoc表示。
Req N0:Ns内部电源置零。即
Ns独立电压源用短路替代, N0可以用一个等效 电阻Req表示。 独立电流源用开路替代。
1
流ik已知,那么这条支路就可以用一个具有电压等于uk的
独立电压源,或者用一个电流等于ik的 独立电流源来替代, 替代后电路中全部电压和电流均保持原有值(解答唯一)。 其中第 k 条支路可以是电阻、电压源和电阻的串联、 或者电流源和电阻的并联组合。
注意: 1.替代定理既适用于线性电路,也适用于非线性电路。
1
N0
1
'
u
( 2)
u
( 2)
Req i
is i
电流源i为零
网络Ns中独立源全部置零
u uoc
(1)
1 1 的开路电压。
'
i
Ns
1
电路原理4.3.1戴维宁定理和诺顿定理 - 戴维宁定理
i
a 等效 Req
NS
b i
+ Uoc
-
a
b
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电路定理
ia
证明: NS
+ –u
N'
b
a
NS
+ u
–
i = NS
b
ia
Req
+
+
u
Uoc –
–
b a
+u' –
+
N0 Req
b
N'
a + u'' i –
b
根据叠加定理:当电流源 i为零, u'= Uoc (开路电压)
当网络NS中独立源全部置零 , u"= - Req i
和N2分别用戴维宁等效电路代替,到图(b)电路。
单口N1的开路电压Uoc1可从图(c)电路中求得,
列出KVL方程
Uoc1
=
1
gUoc1
+
2
2 +
2
20
=
3Uoc1
+ 10
解得
Uoc1
=
-10 2
V
=
-5V
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电路定理
为求Ro1,将20V电压源用短路代替,得到图(d)电路,
再用外加电压源U 计算电流I的方法求得Ro1。列出
U0
–
b
U0 =0.5I0 103 +I0 103 =1500I0
Req = U0 /I0=1500
解毕!
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电路定理
例5: 电路如图 (a)所示,其中g=3S。试求Rx为何
戴维南定理和诺顿定理的适用条件
戴维南定理和诺顿定理的适用条件
戴维南定理和诺顿定理是电路理论中的两个重要概念,它们被广泛应用
于电路分析和设计中。
为了有效地运用这两个定理,有一些适用条件需要被
满足。
让我们探讨戴维南定理的适用条件。
戴维南定理,也称为戴维南-诺顿定理,用于计算线性电路中特定两点之间的等效电阻。
为了使用这个定理,电
路必须是线性的,这意味着电阻、电流和电压之间的关系必须遵循欧姆定律。
而且,电路中不能包含非线性元件,如二极管或晶体管等。
另一个重要的适用条件是电路必须是稳定的。
换句话说,电路中的元件
参数不能随时间变化或随温度变化而发生变化。
这可以确保在使用戴维南定
理时得到准确的结果。
让我们讨论一下诺顿定理的适用条件。
诺顿定理是用于计算电路中特定
两点之间的等效电流,它与戴维南定理是互相等效的。
与戴维南定理类似,
诺顿定理也要求电路是线性的,并且不能包含非线性元件。
诺顿定理适用的另一个条件是电路中的所有电压源必须转换为等效的电
流源。
这意味着电路中的每个电压源都被替换为一个与之等效的电流源。
这
样做是为了使电路简化和便于分析。
戴维南定理和诺顿定理在电路分析和设计中起着重要的作用,但在使用
它们之前,需要确保电路满足一定的适用条件。
这些条件包括电路的线性特性、不存在非线性元件以及电路的稳定性。
只有在满足了这些条件后,我们
才能准确地利用戴维南定理和诺顿定理进行电路分析。
4电路定理(3)
i NS u
+ 负载 –
i
应用戴维 宁定理
Req + Uoc –
+ u – RL
当RL=Req时,RL将获得最大功率
PL max
U 4 Req
19
2 OC
例 问RL为何值时,可获得最大功率,并求最大功率。由电源
发出的功率有多少百分比传输给RL。 解: 求戴维宁等效电路 + -
20V 5Ω Uoc R L 5Ω
3. Req的计算方法
1 当网络内部不含有受控源时可采用电阻串并联和△-Y
互换的方法计算等效电阻;
2 当网络内部含有受控源时,可采用外加电源法(加压求
流或加流求压)求输入电阻。
a
N0
Req
a
i
+ u – b
N0
Req
+ u – b
i
u Req i
3
3
开路电压,短路电流法。u = uoc-Reqi
7
(3) 等效电路
a
Req Uoc + – b + 3 U0 _
Uoc= 9V Req = 6
计算含受控源电路的等效电阻是用外加电源法 还是开路、短路法,要具体问题具体分析,以计 算简便为好。
8
例4- 6 解:
求图示一端口电路的等效发电机。 求短路电流isc
1 1 -1A 8
20 - 40V + + 40V -
独立电源置零
Req = U’ / I’ = 6
6
方法2:开路电压、短路电流
Uoc= 9V
6
I1
a – 6I + I Isc
Isc= I1-I 6 I1 + 3 I = 9
第四章叠加定理、戴维宁定理和诺顿定理
第四章电路定理一.教授教养根本请求1.懂得叠加定理的概念,实用前提,闇练运用叠加定理剖析电路.2.控制戴维宁定理和诺顿定理的概念和运用前提,并能运用定理剖析求解具体电路.二.教授教养重点与难点1. 教授教养重点:叠加定理.戴维宁定理和诺顿定理.2.教授教养难点:各电路定理运用的前提.电路定理运用中受控源的处理.三.本章与其它章节的接洽:电路定理是电路理论的主要构成部分,本章介绍的叠加定理.戴维宁定理和诺顿定理实用于所有线性电路问题的剖析,对于进一步进修后续课程起着主要感化,为求解电路供给了另一类剖析办法.四.学时安插总学时:6五.教授教养内容§4.1 叠加定理叠加定理表述为:在线性电路中,任一歧路的电流(或电压)都可以算作是电路中每一个自力电源单独感化于电路时,在该歧路产生的电流(或电压)的代数和.图 4.1所示电路运用结点法:解得结点电位:歧路电流为:以上各式标明:结点电压和各歧路电流均为各自力电源的一次函数,均可算作各自力电源单独感化时,产生的响应之叠加,即暗示为:式中a1,a2,a3 ,b1,b2,b3和c1,c2,c3是与电路构造和电路参数有关的系数.1) 叠加定理只实用于线性电路.这是因为线性电路中的电压和电流都与鼓励(自力源)呈一次函数关系.2) 当一个自力电源单独感化时,其余自力电源都等于零(幻想电压源短路,幻想电流源开路).如图4.2所示.=三个电源配合感化i s1单独感化+ +u s2单独感化 u s3单独感化3) 功率不克不及用叠加定理盘算(因为功率为电压和电流的乘积,不是自力电源的一次函数).4) 运用叠加定理求电压和电流是代数目的叠加,要特殊留意各代数目的符号.即留意在各电源单独感化时盘算的电压.电流参考偏向是否一致,一致时相加,反之相减.5) 含受控源(线性)的电路,在运用叠加定理时,受控源不要单独感化,而应把受控源作为一般元件始终保消失电路中,这是因为受控电压源的电压和受控电流源的电流受电路的构造和各元件的参数所束缚.6) 叠加的方法是随意率性的,可以一次使一个自力源单独感化,也可以一次使几个自力源同时感化,方法的选择取决于剖析问题的便利.例4-1 求图示电路的电压U.例4-1图解:运用叠加定理求解.起首画出分电路图如下图所示当12V电压源感化时,运用分压道理有:当3A电流源感化时,运用分流公式得:则所求电压:例4-2盘算图示电路的电压u .例4-2图解:运用叠加定理求解.起首画出分电路图如下图所示当3A 电流源感化时:其余电源感化时:则所求电压:本例解释:叠加方法是随意率性的,可以一次一个自力源单独感化,也可以一次几个自力源同时感化,取决于使剖析盘算轻便.例4-3盘算图示电路的电压u 电流i .例4-3 图解:运用叠加定理求解.起首画出分电路图如下图所示当10V 电源感化时:解得:当5A电源感化时,由左边回路的KVL:解得:所以:留意:受控源始终保消失分电路中.例4-4封装好的电路如图,已知下列试验数据:当时,响应,当时,响应,求:时, i = ?例4-4图解:依据叠加定理,有:代入试验数据,得:解得:是以:本例给出了研讨鼓励和响应关系的试验办法5. 齐性道理由以上叠加定理可以得到齐性道理.齐性道理表述为:线性电路中,所有鼓励(自力源)都增大(或减小)同样的倍数,则电路中响应(电压或电流)也增大(或减小)同样的倍数.当鼓励只有一个时,则响应与鼓励成正比.例4-5 求图示电路的电流i,已知:R L=2Ω R1=1Ω R2=1Ω u S =51V例4-5图解:采取倒推法:设i' =1A .则各歧路电流如下图所示,此时电源电压为:, 依据齐性道理:当电源电压为:时,知足关系:§4.2 替代定理替代定理表述为:对于给定的随意率性一个电路,若某一歧路电压为u k.电流为i k,那么这条歧路就可以用一个电压等于u k的自力电压源,或者用一个电流等于i k的自力电流源,或用R=u k/i k的电阻来替代,替代后电路中全体电压和电流均保持原有值(解答独一).以上表述可以用图4.3来暗示.图 4.3 替代定理u k,电流为i k,在歧路k串入极性相反,电压值为u k的两个电压源如图4.5所示,则依据等效的思惟,图4.5对外可以等效为图4.6所示的电路,即电压为u k的歧路可以用电压为u k的幻想电压源替代.替代定理的准确性可作如下解释:替代前后KCL,KVL关系雷同,其余歧路的u.i关系不变.k歧路用幻想电压源u k替代后,其余歧路电压保持不变(KVL),是以其余歧路电流也不变,故第k条歧路i k也不变(KCL).同理k歧路用幻想电流源i k替代后,其余歧路电流不变(KCL),是以其余歧路电压不变,故第k条歧路u k也不变(KVL).1) 从理论上讲,替代定理实用于线性电路,也实用于非线性电路.2) 替代后电路必须有独一解,即替代后不克不及形成电压源回路和电流源节点.3) 替代后其余歧路及参数不克不及转变.例4-6若要使图示电路中的电流,试求电阻R x .例4-6 图解:因为,为防止求解庞杂的方程,运用替代定理,把10V电压源和3Ω电阻串联歧路用电流为I的电流源替代,电路如图(b)所示.然后运用叠加定理,分电路图如图(c).(d)所示.例4-6 图(b)例4-6 图(c)例4-6 图(d)由图得:是以例4-7 求图示电路中的电流I1例4-7 图(a)解:运用替代定理,图(a)简化为图(b)所示的电路,然后运用叠加定理得:例4-7 图(b)§4.3 戴维宁定理和诺顿定理戴维宁定理表述为:任何一个线性含源一端口收集,对外电路来说,总可以用一个电压源和电阻的串联组合来等效替代;此电压源的电压等于外电路断开时一端口收集端口处的开路电压u oc ,而电阻等于一端口的输入电阻(或等效电阻R eq).以上表述可以用图4.7来暗示.图 4.7 戴维宁定理这里给出戴维宁定理的一般证实.图 4.8(a)为线性有源一端口收集A与负载收集N相连,设负载上电流为i,电压为u.依据替代定理将负载用幻想电流源i 替代,如图4.8(b)所示.替代后不影响A中遍地的电压和电流.由叠加定理u可以分为两部分,如图4.9所示,即:个中是A内所有自力源配合感化时在端口产生的开路电压,是仅由电流源i感化在端口产生的电压,即:,是以上式暗示的电路模子如图4.10所示.这就证清楚明了戴维宁定理是准确的.3.运用戴维宁定理要留意的问题1)含源一端口收集所接的外电路可所以随意率性的线性或非线性电路,外电路产生转变时,含源一端口收集的等效电路不变.2)当含源一端口收集内部含有受控源时,控制电路与受控源必须包含在被化简的统一部分电路中.3)开路电压u oc的盘算戴维宁等效电路中电压源电压等于将外电路断开时的开路电压u oc,电压源偏向与所求开路电压偏向有关.盘算u oc的办法视电路情势选择前面学过的随意率性办法,使易于盘算.4)等效电阻的盘算等效电阻为将一端口收集内部自力电源全体置零(电压源短路,电流源开路)后,所得无源一端口收集的输入电阻.经常运用下列三种办法盘算:5)当收集内部不含有受控源时可采取电阻串并联和△- Y 交换的办法盘算等效电阻;6)外加电源法(加电压求电流或加电流求电压). 如图 4.11 所示.图 4.11 用外加电源法求戴维宁等效电阻则7)开路电压,短路电流法.即求得收集A端口间的开路电压后,将端口短路求得短路电流,如图4.12所示.则:以上办法中后两种办法更具有一般性.例4-10 盘算图示电路中R x分离为1.2Ω.5.2Ω时的电流I ;例4-10 图(a)解:断开Rx歧路,如图(b)所示,将其余一端口收集化为戴维宁等效电路:例4-10 图(b)例4-10 图(c)1)求开路电压U oc2)求等效电阻R eq.把电压源短路,电路为纯电阻电路,运用电阻串.并联公式,得:3)画出等效电路,接上待求歧路如图(d)所示,例4-10 图(d)当Rx=1.2Ω时, 当Rx =5.2Ω时,例4-11 盘算图示电路中的电压U0 ;例4-11 图(a)解:运用戴维宁定理.断开3Ω电阻歧路,如图(b)所示,将其余一端口收集化为戴维宁等效电路:1)求开路电压U oc2)求等效电阻R eq办法1:外加电压源如图(c)所示,求端口电压U 和电流I0的比值.留意此时电路中的自力电源要置零.因为:所以办法2:求开路电压和短路电流的比值.把电路断口短路如图(d)所示.留意此时电路中的自力电源要保存.对图(d)电路右边的网孔运用KVL,有:所以I =0 ,则3) 画出等效电路,如图(e)所示,解得:例4-11 图(b)例4-11 图(c)例4-11 图(d)例4-11 图(e)留意:盘算含受控源电路的等效电阻是用外加电源法照样开路.短路法,要具体问题具体剖析,以盘算轻便为好.例4-12 求图示电路中负载R L消费的功率.例4-12 图(a)解:运用戴维宁定理.断开电阻R L地点歧路,如图(b)所示,将其余一端口收集化为戴维宁等效电路.起首运用电源等效变换将图(b)变成图(c).例4-12 图(b)例4-12 图(c)1) 求开路电压U oc由 KVL 得:解得:,2) 求等效电阻R eq,用开路电压.短路电流法.端口短路,电路如图(d)所示,短路电流为:是以:例4-12 图(d)3) 画出戴维宁等效电路,接上待求歧路如图(e)所示,则:例4-12 图(e)例4-13 电路如图所示,已知开关S扳向1,电流表读数为2A;开关S扳向2,电压表读数为4V;求开关S扳向3后,电压U 等于若干?例4-13 图(a)解:依据戴维宁定理,由已知前提得所以等效电路如图(b)所示,例4-13 图(b)则:诺顿定理表述为:任何一个含源线性一端口电路,对外电路来说,可以用一个电流源和电导 (电阻)的并联组合来等效置换;电流源的电流等于该一端口的短路电流,而电导(电阻)等于把该一端口的全体自力电源置零后的输入电导(电阻).以上表述可以用图4.13来暗示.图 4.13 诺顿定理诺顿等效电路可由戴维宁等效电路经电源等效变换得到.诺顿等效电路可采取与戴维宁定理相似的办法证实.须要留意的是:(1)当含源一端口收集A的等效电阻时,该收集只有戴维宁等效电路,而无诺顿等效电路.(2)当含源一端口收集A的等效电阻时,该收集只有诺顿等效电路而无戴维宁等效电路.6. 诺顿定理的运用例4-14 运用诺顿定理求图示电路中的电流I .例4-14 图(a)解:(1) 求短路电流I SC,把ab端短路,电路如图(b)所示,解得:所以:例4-14 图(b)(2) 求等效电阻R eq ,把自力电源置零,电路如图(c)所示.解得:(3) 画出诺顿等效电路,接上待求歧路如图(d)所示,运用分流公式得:留意:诺顿等效电路中电流源的偏向.例4-14 图(c)例4-14 图(d)例4-15 求图示电路中的电压U .例4-15 图(a)解:本题用诺顿定理求比较便利.因a.b处的短路电流比开路电压轻易求.例4-15 图(b)例4-15 图(c)(1) 求短路电流I SC,把ab端短路,电路如图(b)所示,解得:(2) 求等效电阻R eq,把自力电源置零,电路如图(c)所示,为简略并联电路.(3)画出诺顿等效电路,接上待求歧路如图(d)所示,得:例4-15 图(d)§4.4 最大功率传输定理1.最大功率传输定理一个含源线性一端口电路,当所接负载不合时,一端口电路传输给负载的功率就不合,评论辩论负载为何值时能从电路获取最大功率,及最大功率的值是若干的问题就是最大功率传输定理所要表述的.将含源一端口电路等效成戴维宁电源模子,如图4.14所示.图 4.14 等效电压源接负载电路由图可知电源传给负载R L的功率为:功率P随负载 R L变更的曲线如图4.15所示,消失一极大值点.为了找这一极大值点,对P 求导,且令导数为零,即:解上式得:结论:有源线性一端口电路传输给负载的最大功率前提是:负载电阻R L等于一端口电路的等效内阻.称这一前提为最大功率匹配前提.将这一前提代入功率表达式中,得负载获取的最大功率为:须要留意的是:1)最大功率传输定理用于一端口电路给定,负载电阻可调的情形:2)一端口等效电阻消费的功率一般其实不等于端口内部消费的功率,是以当负载获取最大功率时,电路的传输效力其实不一定是50%;3) 盘算最大功率问题联合运用戴维宁定理或诺顿定理最便利.2.最大功率传输定理的运用例4-16 图示电路中负载电阻R L为何值时其上获得最大功率,并求最大功率.例4-16 图(a)解:运用戴维宁定理.断开电阻R L地点歧路,如图(b)所示,将一端口收集化为戴维宁等效电路.例4-16 图(b)例4-16 图(c)1) 求开路电压U oc因为:解得:2) 求等效电阻R eq,用外加电源法.电路如图(c)所示.因为:所以:3) 由最大功率传输定理得:时,其上获取最大功率,且§4.5 特勒根定理特勒根定理1表述为:任何时刻,对于一个具有n个结点和b条歧路的集总电路,在歧路电流和电压取接洽关系参考偏向下,知足:对图4.16所示电路的图运用KCL,得结点①,②,③的电流方程为:而把上式中的歧路电压用结点电压暗示有:或写为:式中括号内的电流之和分离为结点①,②,③的电流方程,是以得:3.特勒根定理2特勒根定理2表述为:任何时刻,对于两个具有n个结点和b条歧路的集总电路,当它们具有雷同的图,但由内容不合的歧路构成,在歧路电流和电压取接洽关系参考偏向下,知足:图 4.17(a)图 4.17(b)设两个电路的图如图4.17所示,对图(b)运用KCL得三个结点方程为:而把上式中的歧路电压用图(a)的结点电压暗示有:或写为:式中括号内的电流之和分离为图(b)中结点①,②,③的电流方程,是以得:同理可证:5.运用特勒根定理要留意的问题1)定理的准确性与元件的特点全然无关,是以特勒根定理对任何线性.非线性.时不变.时变元件的集总电路都实用.定理本质上是功率守恒的数学表达.2)电路中的歧路电压必须知足 KVL ,歧路电流必须知足 KCL ,歧路电压和歧路电流必须知足接洽关系参考偏向(不然公式中加负号). 6.特勒根定理的运用例4-17 图示电路中已知:(1)R1=R2=2Ω,U s=8V 时,I1=2A ,U2=2V ,(2)R1=1.4Ω, R2=0.8Ω , U s=9V 时 , I1=3A,求此时的U2 .例4-17解:把(1).(2)两种情形算作是构造雷同,参数不合的两个电路,运用特勒根定理有:由 (1) 得:U1=4V, I1=2A, U2=2V, I2=U2/R2=1A由(2)得:代入公式中得:解得:留意:端口电压和电流取接洽关系参考偏向.式中因为U1和I1为非接洽关系偏向所以取负号.§4.6 互易定理互易定理表述为:对一个仅含电阻的二端口电路N R,个中一个端口加鼓励源,一个端口作响应端口,在只有一个鼓励源的情形下,当鼓励与响应交换地位时,统一鼓励所产生的响应雷同. 互易定理有三种情形:1) 情形1 对图 4.18 所示电路取鼓励为电压源,响应为短路电流,则知足:当时,有:2) 情形2 对图4.19所示电路取鼓励为电流源,响应为开路电压,则知足:当时,有:3) 情形3 对图4.20所示电路取图(a)鼓励为电流源,响应为短路电流,取图(b)鼓励为电压源,响应为开路电压,则知足:当在数值上知足时,有:2. 互易定理的证实以情形 1 为例证实互易定理.运用特勒根定理 2 :和斟酌到图示电路方框内仅为线性电阻,故k=3,4,……b.是以有:和故有:对图 4.18(a),对图(b), ,代入上式得:同理可以证实情形 2 和情形 3 . 3.运用互易定理要留意的问题1) 互易前后应保持收集的拓扑构造不变,仅幻想电源搬移;2) 互易前后端口处的鼓励和响应的极性保持一致(要么都接洽关系,要么都非接洽关系);3) 互易定理只实用于线性电阻收集在单一电源鼓励下,两个歧路电压电流关系.4) 含有受控源的收集,互易定理一般不成立. 4.互易定理的运用例4-19 求图示电路中的电流I .例4-19 图(a)解:运用互易定理,把鼓励和响应交换得电路图如图(b)所示.例4-19 图(b)是以:运用分流公式得:所以:。
第4章 电路的基本定理
i 1.2A
u 2(2 i) 1.6V
i i i 1.4 1.2 0.2A u u u 7.2 1.6 5.6V
【例4-4】图示N为线性含源网络。已知:当iS1=8A, iS2=12A 时,响应ux=80V;当iS1=-8A, iS2=4A时,响应ux=0V;当 iS1 =iS2 =0A时,响应ux=-40V。当iS1 =iS2 =20A时,ux为多少? 解 设网络N内所有独立源作为一组, 所产生的响应分量为ux(3), iS1和 iS2产 生的响应分量为AiS1与B iS2 。则
uk 为原值
(b)
ik 可以是任意值(电压源特点)
原电路[图(a)]的所有支路电压和电流将满足图(b)的全 部约束关系。若电路只有惟一解,则所有电压和电流保持原 值。
替代定理不适用:
⑴ 电路在替代前后,具有多解;
⑵ 被替代支路中,含有网络N中受控源的控制量, 且替代将使控制量消失。
【例4-6】图a电路中,i1=4A, i2=6A, i3=10A,u1=80V,
uS u Rin i iS
iS
u
i
uS
N
输入电阻
【例4-5】已知U=68V,求各支路电流。
A
U
I1
1
I3
1
I5
1
I7
1
U2
1
U4
1
U6
1
1
B
I2
I4
I6
I8
解 设 I8=1A,则
I 7 I 8 1A
电路第4章
B i5 R5 i4 2Ω 20Ω R6 20Ω
第4章 41
_
设
'
C
K us us
'
i5 i5 1 A , 则
' '
u BC ( R 5 R 6 ) i 5 22 V
120 33 . 02
'
3 . 63
i4
'
'
u BC R4
'
'
1 . 1 A i3 i 4 i5 2 . 1 A
-
2i
b
分析: (1)由于原电路接有负载,因此首先断开负载;
(2)由于原电路中含有受控源,只能用外加电压源法 或短路电流法。
第4章 43
解:(1) 求开路电压 1A 1 i + -
u n1 5
2
3 a 2Ω 2i
5Ω 5V
6Ω
+ uoc
- b
1 5
u n1 ( 1 2
1 5
1 2 1 2
电阻和电压源的串联与电导和电流源的并联可以进行等效变换, 它们可以相互进行等效变换。维宁定理和诺顿定理统称为等效 发电机定理。
例4.3:求下图的诺顿等效电路。 解:<1> 求短路电流isc <2> 求等效电导Geq
i
2u1
3
i sc 10
3
A
1
isc
2
u1
a uoc
实验模拟
1A
b
+ 29.13Ω 48.89V -
解: (1)求开路电压uoc (2) 求等效电阻
10Ω 20Ω 1KΩ
Chapter4电路定理
a
c
a
R1 Rab R2 i3i3 R3
R5
+ ++
uS1 uab uS2
R4RRcd6
– ––
b
b
d
例2 求图示电路的等效发电机。
解:
iSc
40 20
40 40
60 20
3
1A
Req 20 // 40 // 20
1
1 1
1
8
20 40 20
20Ω
40Ω
20Ω 3A
+
25V
20
U
-
-
用结点电压法
o
1'
uao
1 5
1 20
1 4
25 5
3
U 4
uao
16
U 2
由 I uao U
4
U 32 8I
+ 8 I +1
4A
32V
-
U
-
1'
I +1
8 U
-
1'
i
ia
a +
Req
+
uoc=Reqisc
Nu
+
-b
uoc
-
u isc -
3.定理的应用
(1)开路电压uoc和短路电流iSc的计算
戴维宁等效电路中电压源电压等于将外电路断开时的开 路电压uoc,电压源方向与所求开路电压方向有关。诺顿等效 电路中电流源电流等于将外电路短路时的短路电流iSc,电流源 方向与所求短路电流的方向有关。计算uoc、 iSc的方法视电路 形式选择前面学过的任意方法,使易于计算。
电子电路的基本算法(叠加定理、戴维宁定理)
l
线性电路中,所有激励 (独立源 )都 增大 (或减小 ) 同样l 的倍数,则电路中响应(电压或电流)也 增大 (或减 小 ) 同样l
的倍数。
当激励只有 一个时,则晌应与激励成正比 。 可 加性 ( additivity
property) o
迅固~贾 E 贾.
戴维宁定理和诺顿定理
l
(Thevenin-Norton
方法 。
迅 固~ 贾 E 贾.
u=u +u
= U oc
-Reqi
g 定理的应用 l
u 开路电压.的计算 .
戴维宁等效电路中电压源电压等于将外电路断开时的开 ' 路电压 1111 电压源方向与所求开路电压方向有关 。 计算
E
'
'
. 的方法视电路形式选择前面学过的任意方法,使易于计 '
算。
D 等效电阻的计算
| .独作用 E
• ~单独作用 | Us2.~*m
u~单独作用 l U~.~*m
1
功率不能叠加(功率为电压和电流的乘积 ,为电 源的
二次函数IJ!
~叠加时要注意各分量的参考方向。
5.
含受控源(线性)电路亦可用叠加,但叠加只适用于
独立源,受控源应始终保留。
迅固~贾 E 贾.
齐性原理
Theorem)
工程实际中,常常碰到只需研究某一支路的电 l
压、也流或功率的问题。对所研究的支路来说,电 l
路的其余部分就成为一个有源二端网络,可等效吏 l
换为较简单的含源支路(电压源与电阻串联或电流l 源与电阻并联支路) ,使分析和计算简化 。 戴维宁 l 定理和诺顿定理正是给出了等效含源支路及其计算 l
戴维宁定理和诺顿定理
线源性电+Ro含 阻 网络uNoc1
N1
1i
+ u
1
任意 网络 N2
二、定理的证明
设一线性含源电阻网络N1,接任意网络后,端口电压为 u,电流为 i。
第一步:根据替代定理,任意网络可用一电流为 is= i 的电 流源替代,并不影响N1内部的工作状态,如图所示。
线性
1i
含源 网络
N1
+ u
1
任 意 网 络
Ro
uoc isc
适用较复杂或含受控源的电路,不需除源。
③ 外施电源法(激励法):
将网络内部的独立电源取零值,在端口处外接电压源
或电流源,计算出该网络的“输入电阻Rin”,则
i
Ro
Rin
u i
No
+ u
or
+
No
u
i
Rin
Rin
适用较复杂或含受控源的电路,需除源。
④ 负载电阻法(实验法)
含源 网络
三、戴维宁和诺顿等效电路参数间关系
线性网络N1的短路 电流isc 应等于这个等 效电路的短路电流, 由等效电路有:
isc
uoc Ro
Ro
uoc isc
1
N1
+ uoc
1
1
N1
isc
1
1
Ro
+
+
uoc
uoc
N1 1 1
Ro
+ uoc
N1
isc 1
四、戴维宁和诺顿等效电路参数的计算方法
1、uoc和isc的计算 根据定义,将网络端口处的两个端钮开路(或短路),
Uoc
戴维宁定理 诺顿定理
R
R
设 k 为2,则可根据叠加定理来证明 ,
+ 2uS –
+ uS – + uS –
齐性原理的应用: 齐性原理的应用: us1 R 1. us2 R k1 us1 2. k2 us2 R R
r1 r2 k1 r1 k2 r2
us1 us2 k1 us1 k2 us2 R
r1 + r2
k1 r1+ k2 r2 R
10 I1'' + – + + 4Ω U1" Us'' Ω – –
4A
上例中在4Ω 例4-3 上例中在 Ω处串联一个 6V电压源,重求电压 S ? 电压源, 电压源 重求电压U (1) 10V电压源、4A电流源共作用: 电压源、 电流源共作用: 电流源共作用 电压源
(1) S
I1 6Ω Ω + 10V – 分组 求解 + – 6Ω Ω 4Ω Ω 4Ω Ω + 6V –
§4 - 3
戴维宁定理 ( Thevenin’s Theorem )
法国电报工程师, 年的论著) (Thevenin 法国电报工程师,1883年的论著) 年的论著
一、案例分析及 问题引入
6. 运用迭加定理时也可以把电源分组求解,每个 运用迭加定理时也可以把电源分组求解, 分电路的电源个数可能不止一个。 分电路的电源个数可能不止一个。
二、齐性原理 ( Homogeneity Principal )
当电路中只有一个激励 独立源 响应(电压或电流 电压或电流) 当电路中只有一个激励(独立源 时,则响应 电压或电流 激励 独立源)时 与激励成正比,激励增加 k 倍,则响应也增加 k 倍)。 激励成正比, 。 us r kus kr
电路第四章
2
4 + 7V -
I1 4A
4A
7 2 4 15 I1 2.5 A 6 24 6
例3
4 I
已知: uab=0, 求电阻R。 C R IR +
解 用替代:
uab 3 I 3 0
20V -
a
3 + 3V - 8 2
b
I1
I 1A
用结点法:
uC 20V
1. 熟练掌握
叠加定理 替代定理 戴维南和诺顿定理 最大功率传输定理 2. 掌握 特勒根定理和互易定理
3. 了解
对偶原理
4.1 叠加定理 (Superposition Theorem)
在线性电路中,任一支路电流(或电压)都是电路中 各个独立电源单独作用时,在该支路产生的电流(或电 压)的代数和。
单独作用:一个电源作用,其余电源不作用 电压源(us=0) 不作用的 电流源 (is=0) 开路 短路
iS
无源 线性 网络
i
研 究 激 励 和 响 应 关 系 的 实
求 uS -3V , i S 5 A 时, 响应 i ?
解
根据叠加定理,有: 代入实验数据,得:
k1 k2 2 2k1 k2 1
i k1i S k2 uS
k1 1 k2 1
i uS i S 3 5 2 A
8 2
3A
6 + U(2) 3 -
例2
求电压Us 。
+ 10V –
I1
6
+ 4
10 I1
– + 4A
Us –
解:
(1) 10V电压源单独作用: I1 ' 10 I1' 6 + – + + 4 U1' – Us'= -10 I1'+U1' + Us' –
电路定理复习及最大功率传输定理证明
几点说明: ①叠加定理只适用于线性电路。
②一个电源作用,其余电源为零。 电压源为零 — 短路。 电流源为零 — 开路。
叠加定理、替代定理、戴维宁定理、诺顿定理 最大功率传输定理 (1)开路电压Uoc 的计算 戴维宁等效电路中电压源电压等于将外电路 断开时的开路电压 Uoc ,电压源方向与所求开路 电压方向有关。计算 Uoc 的方法视电路形式选择 前面学过的任意方法,使易于计算。 (2)等效电阻的计算 等效电阻为将一端口网络内部独立电源全部 置零(电压源短路,电流源开路)后,所得无源一 端口网络的输入电阻。常用下列方法计算:
叠加定理、替代定理、戴维宁定理、诺顿定理 最大功率传输定理 诺顿定理 —— 任何一个含源线性一端口电路,对 外电路来说,可以用一个电流源和电阻的并联 组合来等效置换;电流源的电流等于该一端口 的短路电流,电阻等于该一端口的输入电阻。
A
i + u -
a
Isc Req
a b
b
一般情况,诺顿等效电路可由戴维宁等效电路 经电源等效变换得到。诺顿等效电路可采用与戴维 宁定理类似的方法证明。
叠加定理、替代定理、戴维宁定理、诺顿定理 最大功率传输定理
注意
①若一端口网络的等效电阻 Req= 0,该一端口网 络只有戴维宁等效电路,无诺顿等效电路。
②若一端口网络的等效电阻 Req=,该一端口网 络只有诺顿等效电路,无戴维宁等效电路。 a
A
Req=0
b
+ Uoc -
a
电路定理
响应为激励的线性组合
①叠加定理只适用于线性电路。线性电路的线性性质
不能求功率
②每个独立源单独作用产生分响应,叠加(注意方向),
得总响应。
5 2019/11/14
R1 1
+ +
u1
–
i2
is
us
R2
–
R1
1
+ +
u'1
–
i'2
us
R2
–
0
i2
uS R1iS R1 R2 R1 R2
的实验
us 方法
解 根据叠加定理 i k1us k2is + -
代入实验数据:
k1 2k2 2
k1 1 is
k1 3k2 0.5 k2 0.5
无源
线性
i
网络
i us 0.5is 3 0.5 5 0.5A
15 2019/11/14
4.齐性定理
在电路中,若已知两
个一端口接口处的电压为up、 电流为ip,那么就可以用一 个 us=up 的 独 立 电 压 源 ; 或 者用一个is=ip的独立电流源 来替代某个一端口,替代
后另一一端口中电压和电
流均保持原有值。
NA NA NA
2019/11/14
ip
+ up
NB
–
ip
+ us=up
–
+
up
–
is=ip
10V +–
①求开路电压
Uoc = U1 - U2 = 106/(4+6)-10 4/(4+6) = 6-4=2V
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I1 I 2 I 3 I S 0
R1I1 R3 I 3 U S1 0 R2 I 2 R3 I 3 U S 2 0
代入数值得: I1 I 2 I 3 1
6I1 12I 3 30 12I 2 12I 3 48
解得:
I1 1 A
E1 E2 40 20 I A 2.5 A R1 R2 4 4
a E1 + – I1 R1 I2 + E2 – R2 R3 b
例2
计算电压u
解 画出分电路图
3A电流源作用: u (1) (6 // 3 1) 3 9V 其余电源作用:
i
(2)
(6 12) /(6 3) 2A
u u (1) u (2) 9 8 17V
u (2) 6i (2) 6 2 1 8V
联立两式解得: K1 = 0.1、K2 = – 0.1
所以 Uo = K1US + K2 IS = 0.1 0 +(– 0.1 ) 10 = –1V
课堂练习题:图示电路中,已知:R1=R3=3,R2=R4=6。用 叠加原理求各未知支路电流。
解:
R4 R3 I S1 4.5 A 在IS1和US作用下,电路如下所示: I 1 R1 R4 R3
IS2单独作用下,电路如下所示:
' ' I4 I3 I S1 I1' 6 4.5 1.5 A
R1 R4 I3 I S2 1.5 A R1 R4 R3
I 1 I 4 1.5 A
叠加得: I1=I1'+I1"=6A I4=I4'-I4"=0
a 无源二端网络可 化简为一个电阻 b 电压源 (戴维宁定理)
有源 二端 网络
a
b
R0 b a
IS R0
有源二端网络可 化简为一个电源 电流源 (诺顿定理)
b
2.7.1 戴维宁定理
任何一个有源二端线性网络都可以用一个电动势 为E的理想电压源和内阻 R0 串联的电源来等效代替。 a I a I + 有源 + R0 RL U 二端 U RL + – E _ 网络 – b 等效电源 b
例 3:
–
US
+
IS
线性无
源网络
已知: US =1V、IS=1A 时, Uo=0V + US =10 V、IS=0A 时,Uo=1V Uo 求: - US = 0 V、IS=10A 时, Uo=?
解:电路中有两个电源作用,根据叠加定理可设 Uo = K1US + K2 IS 当 US = 1V、IS=1A 时, 得 0 = K1 1 + K2 1 当 US =10 V、IS=0A 时, 得 1 = K1 10+K2 0
等效电源的电动势E 就是有源二端网络的开路电 压U0,即将负载断开后 a 、b两端之间的电压。 等效电源的内阻R0等于有源二端网络中所有电源 均除去(理想电压源短路,理想电流源开路)后所 得到的无源二端网络 a 、b两端之间的等效电阻。
实验法求等效电Biblioteka : R0=U0/ISC 戴维宁定理证明:
I
1
1 + _ U0
+ NS
U0 I SC
-
R0 E I
ISC
1’
1’
–
E
++ –
+
NS
U
+
R
NS
-
E=U0
(b)
U
R
-
叠加原理
(a)
+ –
E
I'
I 0
R
+
U'
– N0
E
+ +
I"
R
I I
+ _E
R0 ( e)
I + U R
NS
(c)
(d)
-
-
+
R0
U"
-
例 1: 电路如图,已知E1=40V,E2=20V,R1=R2=4, R3=13 ,试用戴维宁定理求电流I3。 a a + + E1 E2 R0 – – R3 I3 R3 I3 + I1 R1 I2 R2 E _ b b 有源二端网络 等效电源
I3=I3'+I3"=3A
叠加定理:对于线性电路,任何一条支路的电流,都 可以看成是由电路中各个电源(电压源或电流源)分别作 用时,在此支路中所产生的电流的代数和。
齐性定理
只有一个电源作用的线性电 路中,各支路的电压或电流 和电源成正比。 如图:
I1 R1 + E1 R2 I2 R3 I3
可见: 若 E1 增加 n 倍,各电流也会增加 n 倍。
注意:“等效”是指对端口外等效 即用等效电源替代原来的二端网络后,待求 支路的电压、电流不变。
例1:电路如图,已知E1=40V,E2=20V,R1=R2=4, R3=13 ,试用戴维宁定理求电流I3。 a a + + + + + E1 E1 E2 E2 – – I – – R3 I3 U0 R2 I1 R1 I2 R2 R1 – b b 解:(1) 断开待求支路求等效电源的电动势 E E = U0= E2 + I R2 = 20V +2.5 4 V= 30V 或:E = U0 = E1 – I R1 = 40V –2.5 4 V = 30V E 也可用结点电压法、叠加原理等其它方法求。
I2 2A
I3 2 A
第2章 电路的分析方法
2.1 2.2 2.3 2.4 2.5 2.6 电阻串并联联接的等效变换 电阻星型联结与三角型联结的等效变换 电压源与电流源及其等效变换 支路电流法 结点电压法 叠加定理(续)
2.7 戴维宁定理与诺顿定理
2.8 受控源电路的分析
2.9 非线性电阻电路的分析
2.7 戴维宁定理与诺顿定理
二端网络的概念: 二端网络:具有两个出线端的部分电路。 无源二端网络:二端网络中没有电源。 有源二端网络:二端网络中含有电源。 a R4 IS + E – R3
R1
R2
+ E – R1
a R2 IS R3 b 有源二端网络
b 无源二端网络
无源 二端 网络
a R b + _E a
课前提问:
在图示电路中,已知US1=30V,US2=48V,IS=1A,R1=6Ω, R2=12Ω,R3=12Ω,用支路电流法求未知支路电流,试问下述哪种 解法正确?
U S1 30 解法1: I1 5A R1 6
U S 2 48 I2 4A R2 12 I 3 I1 I 2 I S 5 4 1 8 A