电子和离子光学的象差理论t)
量子光学

必须指出的是,光量子学说的提出,成功的解释了光电效应现象的实验结果,促进了光电检测理论、光电检 测技术和光电检测器件等学科领域的飞速发展;因此,从这个意义上讲,爱因斯坦是光电检测理论之父。不仅如 此,光量子学说的提出最终导致了量子光学的建立,所以说它是量子光学发展的源头和起点;因此,从这个意义 上讲,爱因斯坦是量子光学的先驱和创始人。尤为重要的是,爱因斯坦在其光量子学说中所提出的有关光量子这 一概念,几经发展形成了当今的光子这一概念,最终导致光子学理论的建立,并由此带动了光子技术、光子工程 和光子产业的迅猛发展;可见,光量子学说是光子学、光子技术、光子工程和光子产业的发端;因此,从这个意 义上讲,爱因斯坦是光子学、光子技术、光子工程和光子产业的先导。除此而外,爱因斯坦在研究二能级系统的 黑体辐射问题时曾提出了受激辐射、受激吸收和自发辐射这三个概念,并形式的引入了爱因斯坦受激辐射系数、 受激吸收系数和自发辐射系数这三个系数等等;特别是受激辐射这一概念的提出,最终导致了激光器的发明、激 光的出现和激光理论的诞生,直至形成了当今的激光技术、激光工程和激光产业;因此,从这个意义上讲,爱因 斯坦本人是当之无愧的激光之父和激光理论的先驱。
图5研究实验
图6量子光学除了单个原子的自发辐射外,还有多个原子在一起时产生的相干自发辐射,也称超辐射。
发展历程
01
光电效应
02
理论体系
03
推向深入
04
学科成就
06
理论规则
05
激光之父
图7 M·普朗克提出了能量子假设众所周知,光的量子学说最初由A.Einstein于1905年在研究光电效应现象 时提出来的[注:光电效应现象包括外光电效应、内光电效应和光电效应的逆效应等等,爱因斯坦本人则是因为研 究外光电效应现象并从理论上对其做出了正确的量子解释而获得诺贝尔物理学奖;这是量子光学发展史中的第一 个重大转折性历史事件,同时又是量子光学发展史上的第一个诺贝尔物理学奖。尽管爱因斯坦终生对科学的贡献 是多方面的(例如,他曾建立狭义相对论和广义相对论等等),但他本人却只获得这唯一的一次诺贝尔物理学奖]。
像差2

大的彗差严重的影响了轴外点的成像质量。因此,任何具有一定大小孔径的光学系统都必须很好的校正彗差。
初级彗差与孔径的平方,视场的一次方成比例。这就是在视场很小时就会产生彗差的原因。
(上面是一个彗差图)可以直观的看到随着视场的增大彗差也增大
2009-4-20 17:01 回复
差和彗差的校正将更加困难,放在使用大孔径镜头时,应事先了解镜头的性能,注意到那
档光圈渐晕最小,在可能情况下,应尽量缩小光孔,以提高成象质量。
如果光线通过透镜部分比通过中心的放大率更大,这种彗差为正,反之为负。由三级理论可以求出彗差圆的半径与透镜的形状因子及位置因子的关系。
对于单个球面,彗差一方面是由球差引起的,球差越大,彗差也会越大。另一方面,折射球面产生的彗差还与光阑的位置有关,即与主光线的入射角有关。如果光阑位于球心,相当与主光线与辅轴重合,则不论球差如何,都不会产生彗差。
当调焦至画面四周影象清晰时,画面中央处的影象又开始模糊,无法在平直的象平面上获
得中心与四周都清晰的象。因此在某些专用照相机中,故意将底片处于弧形位置,以减少
场曲的影响。因为广角镜头的场曲总是比一般镜头大,因此在拍团体照时将被摄体作圆弧
形排列,就是为了提高边缘视场的象质。
用存在场曲的镜头拍照时,当调焦至画面中央处影象清晰,画面四周影象就模糊;而
7楼
场曲
当垂直于光轴的物平面经光学系统后不成象在同一象平面内,而在一以光轴为对称的
弯曲表面上,这种成象缺陷称为场曲。场曲也是与孔径无关的一种象差。由于象散的存在,
子午细光束所形成的弯曲象面与弧矢细光束所形成的弯曲象面往往不重合,它们分别称为
子午场曲Xt'和弧矢场曲Xs',如图1-2-13所示。
工程光学 第六章 像差理论

弧矢面:过主光线和子午面垂直的平面。
1、像差定义 实际光学系统都有一定大小的孔径和视场,远远超
出近轴区所限定的范围,与近轴区成像比较,必然在 成像位置、像的大小方面存在一定的差异。
理想像的位置和大小
像差
轴上点近轴光线 轴外点近轴光线
实际像的位置和大小
轴上点远轴光线 轴外点远轴光线
第二节 光线的光路计算
一、子午面内的光线光路计算
(一)近轴光线光路计算 ————求出理想像的位置和大小 1.轴上点近轴光线光路计算(第一近轴光线光路计算)
轴上点近轴光的计算公式: 初始数l据 1,u1
第二节 光线的光路计算
第二节 光线的光路计算
对计算像差有特征意义的光线
选择对计算像差有特征意义的光线进行计算,一般:
(1)子午面内的近轴光线和实际光线计算;
理想像的位置和大小 实际像的位置和大小
有关像差值;
(2)轴外点沿主光线细光束光路计算; 以求像散和场曲;
(3)子午面外的空间光线的光路计算。 求空间光线的子午像差分量和弧矢像差分量,对光学 系统的像质进行全面的了解(比较复杂)
sin U
过渡公式:Li Li1 di1
Ui Ui1 ni ni1
第二节 光线的光路计算
2.轴外点远轴光线的光路计算
由于光束的主光线不是光学系统的对称轴,在计算时,对 各视场原则上应选择11条光线,这只是在实际应用时这样做, 作为授课简化,只考虑3条具有代表性的光线,即:
上光线(入瞳上沿) 主光线(入瞳中心) 下光线(入瞳下沿)
球差反映轴上点的像差,与视场角无关。
透射电镜(TEM)原理详解(课堂PPT)

G t 36
当A、B两区不是由同一种物质组成时,衬
度不仅取决于样品的厚度差,还取决于样品的
原子序数差。
同样的几何厚度,含重原子散射作用强,
相应的明场像暗;反之,由轻原子组成的区域,
散射作用弱,相应的明场像亮.
复型样品的制备中,常采用真空镀膜投影
的方法,由于投影(重)金属或萃取第二相粒
的圆盘,圆盘面垂直于入射电
子束,并且每个入射电子射中
一个圆盘就发生偏转而离开原
入射方向;未射中圆盘的电子
则不受影响直接通过。
27
散射截面的大小
按Rutherford模型,当入射电子经过原子核附近时,
其受到核电场的库仑力-e2Z/rn2作用而发生偏转,其轨
迹是双曲线型。散射角n的大小取决于入射电子和原
0.2~0.3nm
有效放大倍数
103×
106×
物镜孔径角
约700
<10
景深
较小
较大
焦长
较短
较长
像的记录
照相底板
照相底板
正是由于 α很小, TEM的 景深和焦 长都20很大
• TEM成像系统可以实现两种成像操作:一种是将物 镜的像放大成像,即试样形貌观察;另一种是将物 镜背焦面的衍射花样放大成像,即电子衍射分析。
度为ρ和厚度为t的样品上,若入射电子数为n,通过
厚度为dt后不参与成象的电子数为dn,则入射电子散
射率为
单个原子的散射截面
dn N dt A 0
每单位体积样品的散射面积
n
M
单位体积样品中包含的原子个数
厚度为dt的晶体总散射截面
将上式积分,得:
N
N
0
exp
第一章 物质的属性与光、电、磁、能量、质量

第一篇放射诊疗物理学基础第一章物质的属性与光、电、磁、能量、质量人们很早就接触到光、电和磁的现象,并知道磁棒有南北两极。
最初光学主要是试图回答“人怎么能看见周围的物体”等类问题。
十一世纪阿拉伯人发明制作了凸透镜,16世纪末期荷兰人制造出最早的显微镜。
十七世纪,牛顿进行太阳光的实验,牛顿它能把太阳光分解成简单的组成部分,形成一个颜色按一定顺序排列的光分布——光谱。
根据光的直线传播性,认为光是一种微粒流,微粒从光源飞出来,在均匀介质内遵从力学定律作等速直线运动,发光物体发射出以直线运动的微粒子,微粒子流冲击视网膜就引起视觉,并且用这种观点对折射和反射现象作了解释。
荷兰物理学家惠更斯提出了光的波动说,推导出了光的反射和折射定律,圆满的解释了光速在光密介质中减小的原因,同时还解释了双折射现象;波动是物质运动的重要形式,广泛存在于自然界。
被传递的物理量扰动或振动有多种形式,机械振动的传递构成机械波,电磁场振动的传递构成电磁波(包括光波)等。
物理学上某一物理量的扰动或振动在空间逐点传递时形成的运动称为波。
各种波的共同特性还有:①在不同介质的界面上能产生反射和折射,对各向同性介质的界面,遵守反射定律和折射定律;②通常的线性波叠加时遵守波的叠加原理;③两束或两束以上的波在一定条件下叠加时能产生干涉现象;④波在传播路径上遇到障碍物时能产生衍射现象;⑤横波能产生偏振现象。
在18世纪,发现电荷有两种:正电荷和负电荷。
不论是电荷还是磁极都是同性相斥,异性相吸,作用力的方向在电荷之间或磁极之间的连接线上,力的大小和它们之间的距离的平方成反比。
在这两点上和万有引力很相似。
18世纪末发现电荷能够流动,这就是电流。
十九世纪,奥斯特发现电流可以使小磁针偏转。
而后安培发现作用力的方向和电流的方向,以及磁针到通过电流的导线的垂直线方向相互垂直。
不久之后,法拉第又发现,当磁棒插入导线圈时,导线圈中就产生电流。
这些实验表明,在电和磁之间存在着密切的联系。
光电效应总结

★光电效应光电效应是物理学中一个重要而神奇的现象。
在高于某特定频率的电磁波照射下,某些物质内部的电子会被光子激发出来而形成电流,即光生电。
光电现象由德国物理学家赫兹于1887年发现,而正确的解释为爱因斯坦所提出。
科学家们在研究光电效应的过程中,物理学者对光子的量子性质有了更加深入的了解,这对波粒二象性概念的提出有重大影响定律定义光电效应光照射到金属上,引起物质的电性质发生变化。
这类光变致电的现象被人们统称为光电效应(Photoelectric effect)。
光电效应分为光电子发射、光电导效应和阻挡层光电效应,又称光生伏特效应。
前一种现象发生在物体表面,又称外光电效应。
后两种现象发生在物体内部,称为内光电效应。
按照粒子说,光是由一份一份不连续的光子组成,当某一光子照射到对光灵敏的金属(如硒)上时,它的能量可以被该金属中的某个电子全部吸收。
电子吸收光子的能量后,动能立刻增加;如果动能增大到足以克服原子核对它的引力,就能在十亿分之一秒时间内飞逸出金属表面,成为光电子,形成光电流。
单位时间内,入射光子的数量愈大,飞逸出的光电子就愈多,光电流也就愈强,这种由光能变成电能自动放电的现象,就叫光电效应。
赫兹于1887年发现光电效应,爱因斯坦第一个成功的解释了光电效应(金属表面在光辐照作用下发射电子的效应,发射出来的电子叫做光电子)。
光波长小于某一临界值时方能发射电子,即极限波长,对应的光的频率叫做极限频率。
临界值取决于金属材料,而发射电子的能量取决于光的波长而与光强度无关,这一点无法用光的波动性解释。
还有一点与光的波动性相矛盾,即光电效应的瞬时性,按波动性理论,如果入射光较弱,照射的时间要长一些,金属中的电子才能积累住足够的能量,飞出金属表面。
可事实是,只要光的频率高于金属的极限频率,光的亮度无论强弱,电子的产生都几乎是瞬时的,不超过十的负九次方秒。
正确的解释是光必定是由与波长有关的严格规定的能量单位(即光子或光量子)所组成。
经典光学书籍

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1 光学技术的发展(上)周立伟院士 2 光学技术的发展(下)周立伟院士 3 平面光学组件加工技术曹天宁教授 4 光学溥膜的监控技术卢维强教授 5 大口径精密非球面光学组件制造郝沛明教授 6 非球面技术的发展和应用辛企明教授 7 一种新型的球面非球面加工技术(上)朴承镐教授 8 一种新型的球面非球面加工技术(下)朴承镐教授 9 球面加工技术及批量组件制造新理念吕秉峰专家 10 光学组件的干涉检测技术陈磊教授 11 应力对于精密光学仪器组件可靠性的影响及采取的措施李德培教授 12 照明光学安连生教授 13 光学组件加工过程的防腐稳定技术蔡立教授 14 光学组件的双面加工技术吴雪原高工 15 光学制造工艺及光学加工机械发展张曾杨教授祝商祺。
TEM结构原理及应用

2、 复型法
复型是利用一种薄膜(如碳、塑料、氧化物薄膜)将固体试 样表面的浮雕复制下来的一种间接样品,只能作为试样形貌 的观察和研究,而不能用来观察试样的内部结构。
对于在电镜中易起变化的样品和难以制成电子束可以透过 的薄膜的试样多采用复型法。
在材料研究中,复型法常用以下三种: (1)碳一级复型 (2)塑料-碳二级复型 (3)萃取复型
投影镜:为高级强透镜,最后一级放大镜,用来 放大中间像后在荧光屏上成像。
D、观察记录部分
荧光屏:在电子束照射下,电子图像反映在荧 光屏上,可呈现终像。研究者通过观察窗在荧 光屏上进行像的观察、选择和聚焦。3~10倍。
照相底片:最常用的透射电镜的照相底片是片 状的胶片。胶片的一面有厚度约为25μm的明胶 层,明胶层含有均匀分散的10%的卤化银颗粒。 照相底片在电子束的照射下能感光。
透射电镜剖面图 结构示意图
1、电子光学系统组成
电 电子枪 子 聚光镜 光 样品台 学 物镜 系 中间镜 统 投影镜
荧光屏 底片盒
照明部分 样品装置部分 成像部分
观察记录部分
A、照明部分
电子枪:发射电子的场所,也是电镜的照明源。由阴极(灯 丝)、栅极、阳极组成。阴极管发射的电子通过栅极上的小 孔形成电子束,电子束有一定发射角,经阳极电压加速后射 向聚光镜,起到对电子束加速加压的作用,形成很小的平行 电子束。
可得d约为200nm
对于TEM在100kV加速电压下,波长0.0037nm,d约为 0.002nm,目前电子显微镜达不到其理论极限分辨率,最 小分辨率达到0.1nm
光学显微镜与透射电镜的比较
比较部分 光源 透镜
放大成象系统 样品 介质
像的观察 分辨本领 有效放大倍数 聚焦方法
自编教材第四章_材料的导电性能
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第四章 材料的导电性能材料的导电性能是材料物理性能的重要组成部分,导体材料在电子及电力工业中得到广泛的应用,同时,表征材料导电性的电阻率是一种对组织结构敏感的参量,所以,可通过电阻分析来研究材料的相变。
本章主要讨论材料的导电机理,影响材料导电因素以及导电性能参数的测量和应用。
还对材料的超导电性能、热电性能以及半导体性能等作简要介绍。
第一节 材料的导电性一、 电阻与导电的基本概念当在材料的两端施加电压V 时,材料中有电流I 流过,这种现象称为导电,电流I 值可用欧姆定律表示,即I = RV (4-1) 式中:R 为材料电阻,其值不仅与材料的性质有关,而且还与其长度L 及截面积S 有关,因此R = ρSL (4-2) 式中:ρ称为电阻率,它在数值上等于单位长度和单位面积上导电体的电阻值,可写为 ρ = R L S(4-3)由于电阻率只与材料本性有关,而与导体的几何尺寸无关,因此评定材料导电性的基本参数是ρ而不是R 。
电阻率的单位为Ω· m (欧·米)。
在研究材料的导电性能时,还常用电导率σ,电导率σ为电阻率的倒数,即σ =1 (4-4) 电导率的单位为Ω-1· m -1。
式(4-3)和式(4-4)表明,ρ 愈小,σ 愈大,材料导电性能就越好。
根据导电性能的好坏,常把材料分为导体、半导体和绝缘体。
导体的ρ 值小于10-2 Ω· m ;绝缘体的ρ值大于1010Ω· m ;半导体的ρ值介于10-2 ~ 1010Ω· m 之间。
虽然物质都是由原子所构成的,但其导电能力相差很大,这种现象与是物质的结构与导电本质有关。
二、导电的物理特性1、载流子电流是电荷在空间的定向运动。
任何一种物质,只要有电流就意味着有带电粒子的定向运动,这些带电粒子称为载流子。
金属导体中的载流子是自由电子,无机材料中的载流子可以是电子(负电子、空穴)、离子(正、负离子,空位)。
载流子为离子或离子空穴的电导称为离子式电导,载流子为电子或电子空穴的电导称为电子式电导。
第2章 电子显微分析
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透射电子显微镜的构造
透射电子显微镜的构造
观察照相室
电子图象反映在荧光屏上。荧光发光和电子束流成正比。 把荧光屏换成电子干板,即可照相。干板的感光能力与其波 长有关。
透射电子显微镜的构造
透射电子显微镜的主要性能指标
分辨率 分辨率是透射电镜的最主要的性能指标,它表征了电镜显 示亚显微组织、结构细节的能力。透射电镜的分辨率以两种 指标表示:一种是点分辨率,它表示电镜所能分辨的二个点 之间的最小距离,另一种是线分辨率,它表示电镜所能分辨 的二条线之间的最小距离。目前超高分辨率透射电镜的点分 辨率为0.23~0.25nm,线分辨率为0.104~0.14nm。
各自物理信号产生的浓度和广度范围
各自物理信号产生的浓度和广度范围
俄歇电子便在表面1 nm层内产生,适用于表面分析。
二次电子在表面10nrn层内产生,在这么浅的深度内电 子还没有经过多少次散射,基本上还是按人射方向前进,因 此二次电子发射的广度与入射电子束的直径相差无几。在扫 描电镜成象的各种信号中,二次电子象具有最高的分辨率。
电磁透镜
一束平行于磁透镜主轴 的入射电子束在磁场作用下 已螺旋方式不断靠近轴而向 前运动,当其离开磁场范围 时,电子旋转速度减为零, 而作直线运动而与轴相交, 该交点为透镜的焦点。因此 有对称轴的磁场对运动的电 子有会聚作用,可以成象, 这与几何光学中的情况类似。
电磁透镜的特点
1. L1,L2,M 间关系
电磁透镜的景深大: Df=200-2000nm, 对加速
高中化学第9讲络合物(配位化合物)化学基础奥赛辅导讲义

⾼中化学第9讲络合物(配位化合物)化学基础奥赛辅导讲义位化合物)化学基础奥赛辅导讲义【竞赛要求】配位键。
重要⽽常见的配合物的中⼼离⼦(原⼦)和重要⽽常见的配位(⽔、羟离⼦、卤离⼦、拟卤离⼦、氨分⼦、酸根离⼦、不饱和烃等)。
螯合物及螯合效应。
重要⽽常见的络合剂及其重要⽽常见的配合反应。
配合反应与酸碱反应、沉淀反应、氧化还原反应的联系(定性说明)。
配合物⼏何构型和异构现象基本概念。
配合物的杂化轨道理论。
⼋⾯体配合物的晶体场理论。
Ti(H2O)36的颜⾊。
路易斯酸碱的概念。
【知识梳理】⼀、配合物基本知识1、配合物的定义由中⼼离⼦(或原⼦)和⼏个配体分⼦(或离⼦)以配位键相结合⽽形成的复杂分⼦或离⼦,通常称为配位单元。
凡是含有配位单元的化合物都称作配位化合物,简称配合物,也叫络合物。
3+,3–,Ni(CO)4 都是配位单元,分别称作配阳离⼦、配阴离⼦、配分⼦。
Cl3、K3、Ni(CO)4 都是配位化合物。
、也是配位化合物。
判断的关键在于是否含有配位单元。
思考:下列化合物中哪个是配合物①CuSO4·5H2O②K2PtCl6 ③KCl·CuCl2④Cu(NH2CH2COO)2 ⑤KCl·MgCl2·6H2O ⑥Cu(CH3COO)2注意:①配合物和配离⼦的区别②配合物和复盐的区别2、配合物的组成中⼼离⼦内界单齿配体配位体多齿配体配合物螯合配体外界(1)配合物的内界和外界以SO4为例:2+ SO-2 4内界外界内界是配位单元,外界是简单离⼦。
⼜如K3 之中,内界是3–,外界是K+ 。
可以⽆外界,如Ni(CO)4 。
但不能没有内界,内外界之间是完全电离的。
(2)中⼼离⼦和配位体中⼼离⼦:⼜称配合物的形成体,多为⾦属(过渡⾦属)离⼦,也可以是原⼦。
如Fe3+、Fe2+、Co2+、Ni2+、Cu2+、Co 等,只要能提供接纳孤对电⼦的空轨道即可。
配位体:含有孤对电⼦的阴离⼦或分⼦。
材料现代分析技术-5电子显微分析
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电子显微分析
1924年L. De和Broglie发现运动电子具有波粒二象性。 1926年Busch发现在轴对称的电磁场中运动的电子有会聚现象 二者导致研制电子显微镜的伟大设想
1931年,第一台电镜在德国柏林诞生。至1934年电镜的分辨 率可达50nm,1939年德国西门子公司第一台电镜投放市场, 分辨率优于10nm。 1935年克诺尔(Knoll)提出扫描电镜的工作原理,1938年 阿登纳(Ardenne)制造了第一台扫描电镜。 60年代后,电镜开始向高电压、高分辨率发展,100~200kV 的电镜逐渐普及,1960年,法国研制了第一台1MV的电镜, 1970年又研制出3MV的电镜。 70年代后,电镜的点分辨率达0.23nm ,晶格(线)分辨率达 0.1 nm。同时扫描电镜有了较大的发展,普及程度逐渐超过了 透射电镜。
f
≈
K
(
Ur
IN )2
F
玻璃透镜成象
1= 1+1
f LL
1
2
电磁透镜
电磁透镜总是会聚透镜 电磁透镜可变焦、变倍率 磁转角
电磁透镜象差
要得到清晰且与物体的几何形状相似的图象,必须 有:
1) 磁场分布是严格轴对称; 2) 满足旁轴条件; 3) 电子波的波长(速度)相同。
但实际上磁透镜和玻璃透镜一样,具有很 多缺陷,并不能完全满足上述条件,因此 造成像差。像差包括:球差、色差、像散 和畸变。
线。反之电子的轨迹将离开法线。
静电透镜
与玻璃的凸透镜可以使光线聚焦成像相似,一定形 状的等电位曲面簇 也可以使电子束聚焦成像。产生 这种旋转对称等电位曲面簇的电极装置即为静电透镜。 它有二极式和三极式之分。
电子通过三极式静电透镜时,先受离轴的作用力,在透 镜中部受向轴的作用力,后部又受离轴的作用力。由于 电子通过低电位区的轴向速度较小,通过时间较长,整 个电场使电子偏向轴的作用大于离轴作用,使电子束会 聚。因此,静电透镜总是会聚透镜.
材料科学基础习题及答案
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第一章习题1.原子中一个电子的空间位置和能量可用哪四个量子数来决定?2.在多电子的原子中,核外电子的排布应遵循哪些原则?3.在元素周期表中,同一周期或同一主族元素原子结构有什么共同特点?从左到右或从上到下元素结构有什么区别?性质如何递变?4.何谓同位素?为什么元素的相对原子质量不总为正整数?5.铬的原子序数为24,它共有四种同位素:4.31%的Cr原子含有26个中子,83.76%含有28个中子,9.55%含有29个中子,且2.38%含有30个中子。
试求铬的相对原子质量。
6.铜的原子序数为29,相对原子质量为63.54,它共有两种同位素Cu63和Cu65,试求两种铜的同位素之含量百分比。
7.锡的原子序数为50,除了4f亚层之外其它内部电子亚层均已填满。
试从原子结构角度来确定锡的价电子数。
8.铂的原子序数为78,它在5d亚层中只有9个电子,并且在5f层中没有电子,请问在Pt的6s亚层中有几个电子?9.已知某元素原子序数为32,根据原子的电子结构知识,试指出它属于哪个周期?哪个族?并判断其金属性强弱。
10.原子间的结合键共有几种?各自特点如何?11.图1-1绘出三类材料—金属、离子晶体和高分子材料之能量与距离关系曲线,试指出它们各代表何种材料。
12.已知Si的相对原子质量为28.09,若100g的Si中有5×1010个电子能自由运动,试计算:(a)能自由运动的电子占价电子总数的比例为多少?(b)必须破坏的共价键之比例为多少?13.S的化学行为有时象6价的元素,而有时却象4价元素。
试解释S这种行为的原因。
14.A和B元素之间键合中离子特性所占的百分比可近似的用下式表示:这里x A和x B分别为A和B元素的电负性值。
已知Ti、O、In和Sb的电负性分别为1.5,3.5,1.7和1.9,试计算TiO2和InSb的IC%。
15.Al2O3的密度为3.8g/cm3,试计算a)1mm3中存在多少原子?b)1g中含有多少原子?16.尽管HF的相对分子质量较低,请解释为什么HF的沸腾温度(19.4℃)要比HCl的沸腾温度(-85℃)高?17. 高分子链结构分为近程结构和远程结构。
第五章电子透镜的像差
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(4)初始条件能量和加速能量一致性的不满足。
由于初始速度分散和电源的不稳定破坏了能量的一致性等。
这些条件都破坏了旁轴轨迹方程的假设条件,由于与理想成像条件不一致, 因此都可能引起图像的模糊,发生像的误差,这种相对于旁轴离子的理想 成像的误差称为像差。
方向的 作用力与
r 和 r 的关系就不是线性关系,而出现高次项,
如三次 方项、五次方项等。
此时,电子的作用力与近轴情况下的作用力表示式不同,即此时作用力 不相等,如仍采用近轴条件表示,产生的误差太大,此时,电子不能会 聚在一个点上,实际像与理想像之间产生了偏差、放大或改变成其它形 状的像,既产生了几何像差。
1 4
eB 2m
f 40
1 128
( (4)
2
)
f 04
1 8
f 22
16
1 m4 16
eB 2m
引入旋转坐标 X x cos y sin Y x sin y cos
旋转角为
(z) (z0 )
8
zz
B(z
)dz
在新坐标下
0 2N
2 N(X 2 Y2) M1(X 2 Y 2)
我们已得到,电子光学的最小作用原理可以表示如下:
zz0i dz 0
式中折射率可以表示为
U 1 x2 y2 ( Ax x Ay y Az )
在旋转对称磁场中,磁矢位只有方向角方向分量,即 A A
故有磁矢位的两个分量式分别表示为:
Ax Asin A
y x2 y2
Ay Acos A
(4)带电粒子的相互库仑作用力,造成电子束的发散,也可能造成像差,这种 像差称为空间电荷像差;
电子显微分析试题级答案(中南大学)

材料结构分析一、名词解释:1、球差:球差是由于电子透镜的中心区域和边沿区域对电子的会聚能力不同而造成的。
电子通过透镜时的折射近轴电子要厉害的多,以致两者不交在一点上,结果在象平面成了一个满散圆斑。
色差:是电子能量不同,从而波长不一造成的2、景深:保持象清晰的条件下,试样在物平面上下沿镜轴可移动的距离或试样超越物平面元件的距离。
焦深:在保持像清晰的前提下,象平面沿镜轴可移动的距离或者说观察屏或照相底板沿镜轴所允许的移动距离3、分辨率:所能分辨开来的物平面上两点间的最小距离,称为分辨距离4、明场像:采用物镜光阑将衍射束挡掉,只让透射束通过获得图像衬度得到的图像。
5、暗场像:用物镜光阑挡住透射束及其余衍射束,而只让一束强衍射束通过光阑所的图像。
中心暗场像:入射电子束相对衍射晶面倾斜角,此时衍射斑将移到透镜的中心位置,该衍射束通过物镜光栏形成的衍衬像称为中心暗场成像。
衬度:试样不同部位由于对入射电子作用不同,经成像放大系统后,在显示装置上显示的强度差异。
6、消光距离:衍射束的强度从0逐渐增加到最大,接着又变为0时在晶体中经过的距离。
7、菊池花样:由入射电子经非弹性不相干散射,失去很少能量,随即入射到一定晶面时,满足布拉格定律,产生布拉格衍射,衍射圆锥与厄瓦尔德球相交,其交线放大后在底片投影出的由亮暗平行线对组成的花样。
8、衍射衬度:由于晶体试样满足布拉格反射条件程度差异以及结构振幅不同而形成的电子图像反差,它仅属于晶体结构物质。
9、双光束条件:假设电子束穿过样品后,除了透射束以外,只存在一束较强的衍射束精确地符合布拉格条件,其它的衍射束都大大偏离布拉格条件。
作为结果,衍射花样中除了透射斑以外,只有一个衍射斑的强度较大,其它的衍射斑强度基本上可以忽略,这种情况就是所谓的双光束条件。
10、电子背散射衍射:当入射电子束在晶体样品中产生散射时,在晶体内向空间所有方向发射散射电子波。
如果这些散射电子波河晶体中某一晶面之间恰好符合布拉格衍射条件将发生衍射,这就是电子背散射衍射。
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偏 转 复 合 系 统 的 电子 光 学 理 论研 究 . 我 们 发 子光 学 象 差理 论“ 导 出 了 电 磁 正 交 重 叠 场 中 m, 展 了 普 遍 的 电 磁 聚 焦 一 转 复合 系 统 的 相 对 论 以矩 阵 表 示 的 = 、 三 级 象 差 . 近来 作 者 研 偏
1 卷 9期 8
在 这 种 复合 系 统 中 , 偏 转 象 差 与 电磁 透镜 轴 外 显微 镜 的 分 辨 率 出现 重 大 突破 ( 到 O0 r ) 达 .5 m . i 象 差 互 相 补 偿 ,使 总 的 象 差 能 够 急 剧 减 少 . 根 6通 常 的 电 子 光 学 系 统 都是 直 线 轴 系 统 , .
电子 和 离 子 光 学 已 渗 透 到 无 线 电 电子 学 、 电子
国 的 学 术 出版 社 作 为《 电子 学 和 电子 物 理 进 展 》
和 离 子 显 微 学 、 质谱 学 、 体 物 理 和 表 面物 理 、 丛 书 的 单 独 增 刊 发 行 . 作者 的 主 要 研 究 成 果 有 固
an I O pt c‘ A dv. i El c l d on i . n e t- 0ni c● a E I c nd t_
t O P c .S pp .1 ( 9 6 I T n hy i 。 u 1 7 I 8 ) s Ac de c a mi Pr
s . N ew Yof s k.
1 旋 转 对 称 成 象 系 统 ( 旋 转 对 称 静 电 透 镜 或 . 由
系统 、 电磁 偏 转 系 统 、 电磁 多 极 系 统 和 弯 曲轴 离
磁 透 镜 掏 成 ) 细 束 、 束 电子 光 学 ( 究 电子 子 光 学 系 统 都 纳 入 统 一 的理 论 框 架 中 ,形 成 完 的 宽 研 柬聚焦成象 , 何 象差和 色差) 几 ,应 用 于 电 子显 整 的 普 适 的 理 论 体 系 .
和 概 念 ( 如 费 马 原 理 、 程 函 数 、 折射 率 、射 书 总 结 了 作 者 从 事 电子 和 离子 光 学 研 究 的 主 要 例 光
线 、透 镜 和 象 差等 )形 成 自 己 的 理 论 体 系. 在 成 果 . 1 8 9 6年 作 者 将 其 专 著 译 成 英 文 ,书名 为 二、 十年代 , 三 电子 和 离 子 光 学开 始 发 展 . 现 在 《电子 和 离 子 光 学 的 象 差理 论 》 , 由 美 国 和 英
材 料 科 学 、 高 能 加 速 器 物理 和等 离子 体 物 理 等 以 下 六 个 方 面 :
许 多学科领 域中. 1运 用 变 分 原 理 全 面 处 理 电 子 和 离 子 光 学 . 聚 焦 、 象 、 转 、 差 等 基 本 问题 , 旋 转 对 称 成 偏 象 将
电子 和 离 子 光 学 包 括 如 下 几 个 主 要 方 面:
成 ) 扫描 束 电子 光 学 ( 究 偏 转 扫 描 与 偏转 象 差 . 电 子 和 离 子 通 过 存 在 象 差 的 光 学 系统 时 可 的 研
差 ) 应 用 于 扫描 电子 显 微 镜 和 电子 束 管 的 偏 转 , 以 用 变换 矩 阵 来 描 写 其 传 输 性 质 ,证 明了 刘 维 器. 3 电磁 多极 系 统 ( 方 位 角 方 向 对 称 配 置 定 理 成 立 . 由于 采 用 了 普 遍 的 矩 阵 代 数 表 述 , 由 的 电极 或 磁 极组 成 ) 非 旋 转 对 称 电子 光 学 ( 的 研 方 式 ,我 们 就 可 以 把 电子 和 离 子 光 学 理论 与 仪 究聚 焦 散 焦 性 质 、 流 传 输 与 非 旋 转 对 称 象 差 ) 器 器 件 的实 际 设 计 结 合 起 来 , 从而 适 合 于 运 用 束 , 应 用于象差矫正 器和束流 传输系统. 4能 量 一 . 质 量 分 析 系 统 ( 不 同 类 型 电场 、 场 分 析 器 构 由 磁 现 代 电 子 计 算 机 辅 助 设 计 方 法 来 解 决 电子 和 离 子光 学 设计 计 算 问题 ,其 中 包 括 计 算 电场 和 磁
作 者 从五 十 年 代 初 开 始 从事 电 子 和 离 子 光 和 离 子 光 学 系 统 的 最 优 化 设 计 等.
学 的研 究 , 作 范 围 涉 及 上 述 各 主 要 方 面 , 重 工 着
道 ,由于 不 同 类 型 的 电磁 场 具 有 不 同 的光 学 性 质 , 致 了独 特 的 、 导 形式 复杂 的 电子 离 子光 学 象
基 础是 经 典 力 学 、经 典 电动 力 学 和 光 学 . 它 依 是 一 个 重 要 课 题 .
据 带 电粒 子 在 电磁 场 中 运 动 与 光 线 在光 学 媒 质 由作 者撰 写 的 《电子 和 离 子 光 学 原 理 及 象 中传 播 之 间 的 相 似 性 ,运 用 类 似 于 光 学 的 方 法 差 导 论》 一 书 于 1 8 年 由 科 学 出版 社 出 版 , 93 谈
电子 和离 子 光 学 的 象 差理 论 t )
西 门 纪 业
( 京 大学 无线 电电 子学 系) 北
电 子 和 离 子 光 学 的 研 究 范 畴 是 带 电 粒 子 在
差 , 们 决 定 了 光 学 系 统 的性 能 和 品 质. 因 此 , 它
电磁 场 中 聚 焦 、 象 转 等 的 规 律 ,它 的 理 论 在 电子 和 离 子 光 学 发展 历 史 上 ,象差 理 论 一 直 成 偏
・¨●・
3 近 年 来 扫 描 束 电 子 光 学 的 最 新 发 展 集 中 .
偏 致 力于 研 究 电子 和 离 子 光 学 的 象 差 . 大 家 知 在 电磁 聚 焦 一 转 复 合 系 统 的 研 究 和 应 用 方 面 .
1 本文 介绍 的研 究成 果 于 l8 年 获第三 次屋 家 宜 熟 科 ) 97 学奖 四等 奖.
光 学 透 镜 系 统 的 球 差和 色 差 不 可 能 消 除 , 此 , 园
长 期 以 来 人 们 致 力 于 寻 找 其 他 途 径 来 实现 电子
束 聚焦 成 象 . 于 是 ,非 旋 转 对 称 的 电磁 多 极 系 统 便应 运 而 生. 作 者研 究 了 电磁 多 极 系 统 的 象 差 理 论“ , 导 了 电子 显 微 镜 中 六 极 透 镜 与 圆 推 形 透 镜 复合 系 统 的 象 差 , 证 明 了运 用 六 极 透 镜 可 消 除 三 级 球 差. 作 者 与 美 国 科 学 院 院 士 A .C e .V rwe 教 授 合 作 , 文 献 [ 0 1 】 在 1 , 1 中讨 沦 了 六 极 透 镜 与 圆 形 透镜 复 合 系 统 的 轴 外 象 差 与
弯 曲 轴 的 电子 和 离 子 光 学 系统 ,它 们 具有 特 殊 成 电 路 和 超 高速 电子 计算 机 的 生 产 中 将 起 重 要 的 质 量 分 散 和 能 量 分 散 性 质. 作 者 发 展 了 粒 子 作 用 . 作 者 从 七 十 年 代 以 来 开 展 了 电磁 聚 焦 一 谱 仪 中 环 形 电 场 和 非 均 匀 磁场 正 交 重 叠 场 的 离
5 电子 光 学 理 论 已 经证 明 了 旋转 对 称 电子 .
[ 3】 f 目】 f 5】 f 6】 [ 7】 [ 8】 【 9】 『 0 11
[1 西 门 纪 业 , 子 和 高 子 光 学 原 理 厦 象 差 导 论 ,科 学 出 版 】 电
牡,I ( 9略). [ xi t i 。 Abe a ln 2】 m n J ye ¨ 【0 Th o y i 耳tc 0  ̄ r n et n r
子 显 微 镜 质 谱 仪 、 谱 仪 ) 器 件 ( 子 束 管 和 能 、 电
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象 管 )装 置 ( 、 电子 和 离 子 束 曝 光 机 ) 设 计 研 的 对 于 轴线 的 斜 率 都 很 小 ) 而 宽 束 电子光 学 器 件 均 有 指 导 意 义. 本 项 目 已经 在 国 内 有 关 高 等 学 , ( 变 象 管 和 象 增 强 管 ) 电 子 束 却 满 足 与 前 不 校 、 究 所 的 电 子 离 子光 学 教 学 、 研 工 作 中 得 如 中 研 科 同 的 近 轴 条 件 ( 离 轴 距 离 很 小 , 横 向 速 度 也 到 了 推 广 应 用 并 发 挥 了 作 用 . 展 望 电 子和 离 子 即 且 很 小 ) 因 此 , 传 统 的 电子 光 学 文 献 中 , 们 认 光 学 未 来 的 发 展 ,作 者 预 期 在 多 学 科 交叉 渗 透 . 在 人 为 细 束 和 宽 束 电子 光 学 系 统 是 极 其 不 同 的 两 种 的 基 础 上 将 进 一 步 建 立 起 电 子和 离 子 光 学 的 新 类型 , 而采 用很不相 同的方法 来计算象 差 . 从 作 理 论 和 新 体 系 . 者 于 1 5 年 首 次 建 立了 电磁 聚 焦 阴极 透 镜 三 97 级 象 差 的 严 格 理 论 . 最 近 我 们 在 文献 [ 】中 8 从 普 遍 的 变 分 原 理 出 发 ,发 展 了 适 用于 细 束 和 宽 束 的 广 义 电子 光 学 象 差 理 论 ,确 立 了 两 者 之 间 的 转 换 关 系. 这 一理 论 推 广 了 电子 光 学 奠 基 人 W .Glsr的 象 差理 论 , 用于 各 种 广 泛 类 ae 适 型 的 细 束 、 束 电 子 光 学 仪 器 器件 的 设 计 . 宽