金属结晶的基本规律3
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第一节 金属结晶的基本规律
凝固:物质由液态转变为固态的过程 结晶:物质由液态转变为晶态的过程 金属的冶炼、铸造、焊接等生产过程中,均存在 结晶过程。
金属原子由混乱排列到 整齐排列的转变过程
一、金属结晶的微观现象
物质由一个相转变为另一个相的过程称为相变。 结晶过程是相变过程:液相→固相。
液体
晶核
晶核长大
过冷度:理论结晶温Fra Baidu bibliotek和实际
开始结晶温度之差。
过冷度值:与金属性质、冷却
速度有关;冷速越大, 过冷度越大
纯金属的冷却曲线
金属结晶热力学条件
过冷度越大ΔT 液固自由能差ΔG愈大 结晶驱动力也愈大
结晶的结构条件
结构起伏:液态金属的结构模型认为:原子排列的
“时聚时散、此起彼伏”的近程有序现象 称为结构起伏或相起伏。
正温度梯度:随液-固界面距离增加,在液相内
温度升高,这种温度分布称为正的 温度梯度。
热量和结晶潜 热,只能通过 固相散逸
液固界面前沿 过冷度减小
正温度梯度
界面向液相推进速率:在正的温度梯度下,受到固 相传热能力控制;
平面状生长形态:光滑 界面、粗糙界面结构的 金属,其界面生长方式 都以平面的方式,向液 相推进。
固态金属的降温阶段。
理论冷却曲线与实际冷却曲线:
结晶条件之一:过冷度
在理论结晶温度(熔点 或平衡结晶温度)下, 液体和晶体处于动平衡 状态;
结晶只有在熔点以下 的实际结晶温度下才 能进行。
雾 凇
三、过冷现象与过冷度
过冷:金属实际开始结晶温度总是低于理论结晶温
度(即熔点) 。这种液态金属在熔点以下仍保 持液态的现象称为过冷。
原子排列规则, 一般为密排晶面
原子处于混乱状 态排列
光滑界面
粗糙界面
• 同族的密排面
有一定的夹角
• 在客观上,光 滑界面由若干 小平面组成;
称为小平面界面 或结晶学界面
光滑界面
粗糙界面
• 液固界面存在粗糙、光滑界面的原因:要求界面自由能保持 最低的缘故。这与晶体结构中原子配位数等因素有关。
2、液-固界面温度梯度
2 非均匀形核:晶胚依附在其它固态杂质表面上成核,
称为非均匀形核(或非均质形核)
1、均匀形核
界面自由能
1)临界晶核
自 由 能 晶胚
晶核
当r = rc时,该晶胚既
变 化 ΔG*
可能消散,也可能成为 ΔG
晶核存在。称半径为rc的
rc
r
晶胚为临界晶核
体积自由能
r<rc时:表面自由能占优势,ΔG增大,晶胚消失;
均匀形核
非均匀形核
点阵匹配原则:晶格类型相似,原子间距相等两方面
晶界的形成
晶核长大→晶粒,最后形成晶界:
五、晶体的长大
1 晶体长大影响 因素
液-固界面的结构 界面前沿液相的温度梯度
2 动态过冷度:使晶核表面能够向液相中推进而在 晶面上所具有的过冷度。
1、液-固界面的结构
液固界面结构
光滑界面 粗糙界面
全部结晶
结晶过程
等轴晶——晶粒在三维方向上尺寸大致相同,近似为球状
(理想状态为十四面体)
结晶过程:
在熔点以下,液态金属形成具有随机位向的晶核 按金属本身固有晶格的原子排列方式晶核不断长大 形核、核长大是同时进行的过程,晶核数目越多,形 成的小晶体(即晶粒)越多; 晶粒互相接触后,形成整块金属。
二、金属结晶的宏观现象
●规则排列的小晶团 ●紊乱排列原子
晶胚:液态金属中存在着原子排列规则的小原子
团它们时聚时散,称为晶坯。
●规则排列的小晶团 ●紊乱排列原子
结构起伏→晶胚→是液态金属产生晶核的基础
四、晶核的形成
晶胚
均匀形核
形核
非均匀形核
核长大
1 均匀形核:在过冷液态金属中,液态金属本身具有的
晶胚,形成晶核的过程,称为均匀形核 (或均质形核)
r>rc时:体积自由能中占优势,ΔG下降,晶胚长大
→形成晶核
r=rc时:晶胚可能消散或
形成晶核
rc——称为临界晶核半径。 过冷度愈大,rc愈小。
界面自由能
自
由 能
晶胚
变
化ΔG*
晶核
ΔG
rc
r
体积自由能
2) 形核功的概念
当r>rc,晶胚形成晶核时,液体转变固 态,金属体积自由能的降低部分,只能补偿其 表面能增高部分的三分之二,其余能量升高, 需要由液相来提供。这部分能量称为形核功。
形核功:由体系内部能量起伏来提供的;
能量起伏:体系内部能量偏离平均值的动态
变化现象称为能量起伏。
过冷度愈大,形核功愈小
界面自由能
自
由 能
晶胚
变化ΔG*
晶核
ΔG
rc
r
体积自由能
3)过冷度对形核的影响
临界过冷度
液态金属过冷度越大, 最大晶胚半径rmax也越大, 临界晶核半径 rc越小
当过冷度达一定值时, rmax= rc,结晶开始,这个过冷度称为临界过冷度
有效过冷度——金属液体大量形核所需的过冷度
液体金属均匀结晶的三个条件:
过冷度 结构起伏→晶胚→晶核 能量起伏→形核功→形核
过冷度增大
有利于形核→核长大
晶胚半径越大 临界晶核变小 形核功也变小
例如: 纯Sn均匀形核过冷度为183℃; 纯Al为160℃,很大
2、非均匀形核
非均匀形核:液体中存在的固态杂质为核心形核
称非均匀形核。
非均匀形核比 均匀形核的界 面能较低。即 相变阻力减小
均匀与非均匀形核的区别:
非均匀形核可以降低形核功
固态界面:随润湿角θ的 减小(点阵匹配) ,促进 形核,形核功减小。
σ比表面能
过冷度大大降低
表面自由能大大降低了, 相变时所需的固液自由能 差减小。
非均匀形核示意图
实际生产中,非均匀形核过冷度一般不超过20℃; 在实际金属凝固条件下,几乎全部是非均匀形核; 加入“形核剂”或“细化剂”,达到细化晶粒目的。
1、冷却曲线
冷却曲线-金属结晶时温度与
时间的关系曲线
实际结晶温度T1 :曲线上水平
阶段所对应的温度
纯金属的冷却曲线
结晶潜热:曲线上水平段是由于结晶时结晶潜热引起的
冷却曲线的各个阶段:
1 孕育阶段:形核及核长 大不明显;
2 结晶开始阶段,结晶潜热, 温度回升;
3 继续结晶阶段 温度保持恒定; 4 液态金属全部结晶完毕,
点击播放
——这种生长方式,称为平面状生长形态
负温度梯度:随液-固界面距离增加,在液相内
温度降低,这种温度分布,称为负 的温度梯度。
热量和结晶潜热, 可以通过固相和 液相两个方向逸散
液固界面 前沿过冷 度增大
负温度梯度
实际金属的结晶主要以树枝状长大: 这是由于存在负温度梯度,且晶核棱角处的散 热条件好,生长快,先形成一次轴,一次轴又 会产生二次轴…,树枝间最后被填充。
凝固:物质由液态转变为固态的过程 结晶:物质由液态转变为晶态的过程 金属的冶炼、铸造、焊接等生产过程中,均存在 结晶过程。
金属原子由混乱排列到 整齐排列的转变过程
一、金属结晶的微观现象
物质由一个相转变为另一个相的过程称为相变。 结晶过程是相变过程:液相→固相。
液体
晶核
晶核长大
过冷度:理论结晶温Fra Baidu bibliotek和实际
开始结晶温度之差。
过冷度值:与金属性质、冷却
速度有关;冷速越大, 过冷度越大
纯金属的冷却曲线
金属结晶热力学条件
过冷度越大ΔT 液固自由能差ΔG愈大 结晶驱动力也愈大
结晶的结构条件
结构起伏:液态金属的结构模型认为:原子排列的
“时聚时散、此起彼伏”的近程有序现象 称为结构起伏或相起伏。
正温度梯度:随液-固界面距离增加,在液相内
温度升高,这种温度分布称为正的 温度梯度。
热量和结晶潜 热,只能通过 固相散逸
液固界面前沿 过冷度减小
正温度梯度
界面向液相推进速率:在正的温度梯度下,受到固 相传热能力控制;
平面状生长形态:光滑 界面、粗糙界面结构的 金属,其界面生长方式 都以平面的方式,向液 相推进。
固态金属的降温阶段。
理论冷却曲线与实际冷却曲线:
结晶条件之一:过冷度
在理论结晶温度(熔点 或平衡结晶温度)下, 液体和晶体处于动平衡 状态;
结晶只有在熔点以下 的实际结晶温度下才 能进行。
雾 凇
三、过冷现象与过冷度
过冷:金属实际开始结晶温度总是低于理论结晶温
度(即熔点) 。这种液态金属在熔点以下仍保 持液态的现象称为过冷。
原子排列规则, 一般为密排晶面
原子处于混乱状 态排列
光滑界面
粗糙界面
• 同族的密排面
有一定的夹角
• 在客观上,光 滑界面由若干 小平面组成;
称为小平面界面 或结晶学界面
光滑界面
粗糙界面
• 液固界面存在粗糙、光滑界面的原因:要求界面自由能保持 最低的缘故。这与晶体结构中原子配位数等因素有关。
2、液-固界面温度梯度
2 非均匀形核:晶胚依附在其它固态杂质表面上成核,
称为非均匀形核(或非均质形核)
1、均匀形核
界面自由能
1)临界晶核
自 由 能 晶胚
晶核
当r = rc时,该晶胚既
变 化 ΔG*
可能消散,也可能成为 ΔG
晶核存在。称半径为rc的
rc
r
晶胚为临界晶核
体积自由能
r<rc时:表面自由能占优势,ΔG增大,晶胚消失;
均匀形核
非均匀形核
点阵匹配原则:晶格类型相似,原子间距相等两方面
晶界的形成
晶核长大→晶粒,最后形成晶界:
五、晶体的长大
1 晶体长大影响 因素
液-固界面的结构 界面前沿液相的温度梯度
2 动态过冷度:使晶核表面能够向液相中推进而在 晶面上所具有的过冷度。
1、液-固界面的结构
液固界面结构
光滑界面 粗糙界面
全部结晶
结晶过程
等轴晶——晶粒在三维方向上尺寸大致相同,近似为球状
(理想状态为十四面体)
结晶过程:
在熔点以下,液态金属形成具有随机位向的晶核 按金属本身固有晶格的原子排列方式晶核不断长大 形核、核长大是同时进行的过程,晶核数目越多,形 成的小晶体(即晶粒)越多; 晶粒互相接触后,形成整块金属。
二、金属结晶的宏观现象
●规则排列的小晶团 ●紊乱排列原子
晶胚:液态金属中存在着原子排列规则的小原子
团它们时聚时散,称为晶坯。
●规则排列的小晶团 ●紊乱排列原子
结构起伏→晶胚→是液态金属产生晶核的基础
四、晶核的形成
晶胚
均匀形核
形核
非均匀形核
核长大
1 均匀形核:在过冷液态金属中,液态金属本身具有的
晶胚,形成晶核的过程,称为均匀形核 (或均质形核)
r>rc时:体积自由能中占优势,ΔG下降,晶胚长大
→形成晶核
r=rc时:晶胚可能消散或
形成晶核
rc——称为临界晶核半径。 过冷度愈大,rc愈小。
界面自由能
自
由 能
晶胚
变
化ΔG*
晶核
ΔG
rc
r
体积自由能
2) 形核功的概念
当r>rc,晶胚形成晶核时,液体转变固 态,金属体积自由能的降低部分,只能补偿其 表面能增高部分的三分之二,其余能量升高, 需要由液相来提供。这部分能量称为形核功。
形核功:由体系内部能量起伏来提供的;
能量起伏:体系内部能量偏离平均值的动态
变化现象称为能量起伏。
过冷度愈大,形核功愈小
界面自由能
自
由 能
晶胚
变化ΔG*
晶核
ΔG
rc
r
体积自由能
3)过冷度对形核的影响
临界过冷度
液态金属过冷度越大, 最大晶胚半径rmax也越大, 临界晶核半径 rc越小
当过冷度达一定值时, rmax= rc,结晶开始,这个过冷度称为临界过冷度
有效过冷度——金属液体大量形核所需的过冷度
液体金属均匀结晶的三个条件:
过冷度 结构起伏→晶胚→晶核 能量起伏→形核功→形核
过冷度增大
有利于形核→核长大
晶胚半径越大 临界晶核变小 形核功也变小
例如: 纯Sn均匀形核过冷度为183℃; 纯Al为160℃,很大
2、非均匀形核
非均匀形核:液体中存在的固态杂质为核心形核
称非均匀形核。
非均匀形核比 均匀形核的界 面能较低。即 相变阻力减小
均匀与非均匀形核的区别:
非均匀形核可以降低形核功
固态界面:随润湿角θ的 减小(点阵匹配) ,促进 形核,形核功减小。
σ比表面能
过冷度大大降低
表面自由能大大降低了, 相变时所需的固液自由能 差减小。
非均匀形核示意图
实际生产中,非均匀形核过冷度一般不超过20℃; 在实际金属凝固条件下,几乎全部是非均匀形核; 加入“形核剂”或“细化剂”,达到细化晶粒目的。
1、冷却曲线
冷却曲线-金属结晶时温度与
时间的关系曲线
实际结晶温度T1 :曲线上水平
阶段所对应的温度
纯金属的冷却曲线
结晶潜热:曲线上水平段是由于结晶时结晶潜热引起的
冷却曲线的各个阶段:
1 孕育阶段:形核及核长 大不明显;
2 结晶开始阶段,结晶潜热, 温度回升;
3 继续结晶阶段 温度保持恒定; 4 液态金属全部结晶完毕,
点击播放
——这种生长方式,称为平面状生长形态
负温度梯度:随液-固界面距离增加,在液相内
温度降低,这种温度分布,称为负 的温度梯度。
热量和结晶潜热, 可以通过固相和 液相两个方向逸散
液固界面 前沿过冷 度增大
负温度梯度
实际金属的结晶主要以树枝状长大: 这是由于存在负温度梯度,且晶核棱角处的散 热条件好,生长快,先形成一次轴,一次轴又 会产生二次轴…,树枝间最后被填充。