激光倍频实验讲稿汇总

全固体（腔内/腔外）激光倍频实验

一、实验目的和内容

1. 了解全固体激光器的特点， 学习工作物质的入射端面与输出镜构成的谐振腔的激光

器的调节；

2. 掌握“倍频”的概念，了解倍频技术的意义；

3. 基本掌握非线性晶体的长度，有效非线性系数，相位匹配因子对非线性转换效率的

影响规律；

4. 要求学生每人至少调节一次激光器，观察基频光1064nm 的输出情况，理解激光模式

的含义；

5. 调节非线性晶体，观察倍频光532nm 绿光的输出情况。 二、实验原理

非线性光学基础

光与物质相互作用的全过程，可分为光作用于物质，引起物质极化形成极化场以及极化场作为新的辐射源向外辐射光波的两个分过程。

原子是由原子核和核外电子构成。当频率为ω的光入射介质后，引起其中原子的极化，即负电中心相对正电中心发生位移r ，形成电偶极矩

r m e =， （1）

其中，e 是负电中心的电量。我们定义单位体积内原子偶极矩的总和为极化强度矢量P ，

m P N =， （2）

N 是单位体积内的原子数。极化强度矢量和入射场的关系式为

+++=3)3(2)2()1(E E E P χχχ （3）

其中χ（1），χ（2），χ（3），…分别称为线性极化率，二级非线性极化率、三级非线性极化率…，并且χ（1）>>χ（2）>>χ（3）…。在一般情况下，每增加一次极化，χ值减少七八个数量级。由于入射光是变化的，其振幅为E ＝E 0sin ωt ，所以极化强度也是变化的。根据电磁理论，变化的极化场可作为辐射源产生电磁波——新的光波。在入射光的电场比较小时（比原子内的场强还小），χ（2），χ（3）等极小，P 与E 成线性关系为P ＝χ（1）E 。新的光波与入射光具有相同的频率，这就是通常的线性光学现象。但当入射光的电场较强时，不仅有线性现象，而且非线性现象也不同程度地表现出来，新的光波中不仅有入射光波频率，还有二次谐波、三次谐波等频率产生，形成能量转移，这就是所谓的频率变换。这也是为什么在高强度的激光出现以后，非线性光学才得到迅速发展的原因。

二阶非线性光学效应

虽然许多介质都可产生非线性效应，但具有中心结构的某些晶体和各向同性介质（如气体），由于（3）式中的偶级项为零，只含有奇级项（最低为三级），因此要观测二阶非线性效应只能在具有非中心对称的一些晶体中进行，如KDP （或KD*P ）、LiNO 3晶体等等。

现从波的耦合，分析二级非线性效应的产生原理，设有下列两波同时作用于介质：

)z k t ωcos(1111+=A E ， （4） )z k t ωcos(2222+=A E , （5）

介质产生的极化强度应为二列光波的叠加，有

2222111)2()]z k t ωcos()z k t ωcos([+++=A A P χ )z k t ω(cos )z k t ω(cos [2222

21122

1)2(+++=A A χ

)]z k t ωcos()z k t ωcos(2221121+++A A 。 （6）

经推导得出，二级非线性极化波应包含下面几种不同频率成分：

)]z k t ω(2cos[2

112

1)

2(ω21+=A P χ, （7） ()

[]

)(2cos 2

222

2222z k t A P +=

ωχω, （8）

]

)z k k ()t ωωcos[(212121)2(ωω21+++=+A A P χ，

（

9

）

])z k k ()t ωωcos[(212121)2(ωω21-+-=-A A P χ, （10）

）（直流2

2212

A A 2

+=

χP （11）

从以上看出，二级效应中含有基频波的倍频分量（2ω1）、（2ω2）、和频分量（ω1＋ω2）、差频分量（ω1–ω2）和直流分量。故二级效应可用于实现倍频、和频、差频及参量振荡等过程。当只有一种频率为ω的光入射介质时（相当于上式中ω1＝ω2＝ω），那么二级非线性效应就只有除基频外的一种频率（2ω）的光波产生，称为二倍频或二次谐波。在二级非线性效应中，二倍频又是最基本、应用最广泛的一种技术。第一个非线性效应实验，就是在第一台红宝石激光器问世后不久，利用红宝石0.6943μm 激光在石英晶体中观察到紫外倍频激光。后来又有人利用此技术将晶体的1.06μm 红外激光转换成0.53μm 的绿光，从而满足了水下通信和探测等工作对波段的要求。当ω1≠ω2时，产生ω3＝ω1＋ω2的光波叫和频。如入射的光波分别为ω和2ω，和频后得到3ω，3ω＝ω＋2ω（注意，它数值上等于三倍频，但不是三倍频非线性效应过程）。 非线性极化系数

非线性极化系数是决定极化强度大小的一个重要物理量。

在线性关系P ＝χ（1）E 中对各向同性介质，χ（1）是只与外电场大小有关而与方向无关的常量；对各向异性介质，χ(1)不仅与电场大小有关，而且与方向有关。在三维空间里，是个二阶张量，有9个矩阵元d ij ，（i,j=x,y,z ）每个矩阵元称为线性极化系数。 在非线性关系P ＝χ（2）E 2中，χ（2）是三阶张量，在三维直角坐标系中有27（x ，y ，z ） 个分量，鉴于非线性极化系数的对称性，矩阵元减为18 个分量，在倍频情况下

⎪⎪⎪

⎪⎪⎪⎪⎪⎪

⎭

⎫ ⎝⎛⎪⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛=⎪⎪⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛y x y z z y z y

x z y x E E E E E E E E E P P P 222d d d d d d 2

22363126211611 ， （12）

P 和E 的下角标x ，y ，z 表示它们在三个不同方向上的分量。鉴于各种非线性晶体都有特殊的对称性，就像晶体的电光系数矩阵一样，有些d ij 为零，有些相等，有些相反。因此无对称中心晶体的d ij ，独立的分量数目仅是有限的几个。例KDP （或KD *P ）晶体，有

⎪⎪⎪⎭⎫

⎝

⎛=3625140

000000

00000000d d d d ij , （13）

其中d 14＝d 25，在一定条件下，还可以有d 14＝d 36。又如铌酸锂晶体，有

⎪⎪⎪⎭⎫

⎝⎛--=00

0000000

33

31

31

152222

2215d d d d d d d d d ij , （14）

其中d 31＝d 15。查阅有关资料，可得它们的具体数值。实际工作中，我们总是希望

选取d ij 值大，性能稳定又经济实惠的晶体材料。 相位匹配及实现方法

从前面的讨论知道，极化强度与入射光强和非线性极化系数有关，但是否只要入射光足够强，使用非线性极化系数尽量大的晶体，就一定能获得好的倍频效果呢？不是的。这里还有一个重要因素——相位匹配，它起着举足轻重的作用。

实验证明，只有具有特定偏振方向的线偏振光，以某一特定角度入射晶体时，才能获得良好的倍频效果，而以其他角度入射时，则倍频效果很差，甚至完全不出倍频光。根据倍频转换效率的定义

ω

ω

2ηP P =， （15）

经理论推导可得