热力循环比较.doc
热力学循环的分类与特点分析
热力学循环的分类与特点分析热力学循环是能量转换过程中最重要的一种方式，广泛应用于发电、制冷、空调等领域。
根据工作物质的特点和循环过程的性质，热力学循环可以分为理想循环和实际循环。
理想循环是基于一些假设和简化条件建立的，旨在研究系统的基本特性。
最常见的理想循环包括卡诺循环、斯特林循环和布雷顿循环。
卡诺循环是热力学循环中最重要的理论模型之一。
它是通过两个等温过程和两个绝热过程组成的。
卡诺循环的特点是高效率和可逆性。
在卡诺循环中，工作物质在高温热源吸热、进行等温膨胀、在低温热源放热、进行等温压缩的过程中，实现了最大的功输出。
卡诺循环的效率只取决于高温和低温热源的温度差异，与工作物质的性质无关。
斯特林循环是一种基于气体的热力学循环，通过气体的等温膨胀和等温压缩来实现能量转换。
斯特林循环的特点是低效率和可逆性。
斯特林循环的效率取决于气体的热容比和高温、低温热源的温度差异。
相比于卡诺循环，斯特林循环的效率较低，但是由于其结构简单、工作稳定，被广泛应用于小型发电机和制冷设备。
布雷顿循环是一种基于蒸汽的热力学循环，通过蒸汽的汽化、膨胀、冷凝和压缩来实现能量转换。
布雷顿循环的特点是高效率和不可逆性。
布雷顿循环的效率取决于蒸汽锅炉和冷凝器的温度差异，以及蒸汽涡轮机和泵的效率。
布雷顿循环是目前最常用的发电循环，广泛应用于火力发电厂和核电站。
除了理想循环，实际循环也是热力学循环的重要研究对象。
实际循环考虑了各种实际条件和能量损失，更符合真实工程应用。
实际循环包括朗肯循环、卡诺-朗肯循环和布雷顿-朗肯循环等。
朗肯循环是一种基于气体的实际循环，通过气体的等熵膨胀和等熵压缩来实现能量转换。
朗肯循环的特点是中等效率和不可逆性。
朗肯循环的效率取决于气体的热容比和高温、低温热源的温度差异，以及压缩机和涡轮机的效率。
卡诺-朗肯循环是理想循环和实际循环的结合，通过在卡诺循环中引入朗肯循环的等熵过程，来提高循环的效率。
卡诺-朗肯循环的特点是较高的效率和一定程度的可逆性。
热力学知识：热力学中的两大热学循环和三大热学过程
热力学知识：热力学中的两大热学循环和三大热学过程热力学作为物理学的一个分支，研究的是与能量转换和热流相关的问题，常常用于分析热力学循环和热学过程。
在热力学中，有两大热学循环和三大热学过程，它们对能源转换、环境保护和工业生产等方面都具有很大的影响。
一、两大热学循环热学循环是指在某种工质内进行加热、膨胀、冷却和压缩等过程后，以达到某种特定的目的的一种过程。
当我们讨论热力学循环时，通常指的是两种最常见的热学循环，即卡诺循环和布雷顿循环。
1.卡诺循环卡诺循环是一种被认为是最理想的热力学循环，因为它有最高的效率。
卡诺循环由两种等温过程和两种等熵过程组成。
这种循环通常被用来描述热量机的理论效率，也可以用来与实际的热力学循环进行比较。
卡诺循环的方程可以表示为：效率= 1 - （T2 / T1）其中，T1和T2分别表示循环中的高温和低温。
卡诺循环的主要优点是，如果实际循环可以接近卡诺循环，那么它可以达到很高的效率。
但是，卡诺循环不可逆和理论性质使它不能够应用于实际应用中。
2.布雷顿循环布雷顿循环是一种最常见并且应用最广泛的热力学循环，广泛应用于汽车引擎、电力厂和空调等领域。
布雷顿循环由四个不同的过程组成，包括等压加热、等压膨胀、等温冷却和等温压缩。
布雷顿循环的方程可以表示为：效率= （燃料的高位热值-废气传出热量）/燃料的高位热值二、三大热学过程热学过程是指在恒定的压强和体积下，引入或使系统中的热量流失的过程。
在热力学中，有三种最常见的热学过程，分别是等容过程、等压过程和等温过程。
1.等容过程等容过程（也称为等体积过程）是指在恒定的体积下，将热量引入系统或让系统中的热量流失的过程。
例如，加热密封容器中的气体就可以被认为是一个等容过程，因为容器的体积是不变的。
2.等压过程等压过程（也称为等压加热或等压膨胀过程）是指在恒定的压强下，引入或使系统中的热量流失的过程。
例如，让气体在一个搅拌锅内加热，使气体的内部压强不变，即为等压过程。
热力学循环的分类和工作原理
热力学循环的分类和工作原理热力学循环是指通过一系列的热能转换过程，将热能转化为机械能的过程。
它在能源领域扮演着重要的角色，广泛应用于发电、制冷、加热等领域。
热力学循环可以根据工作介质、工作原理等方面进行分类。
在本文中，我们将探讨几种常见的热力学循环分类及其工作原理。
一、卡诺循环卡诺循环是热力学循环中最为理想的循环，它由两个等温过程和两个绝热过程组成。
在卡诺循环中，工作介质通常是气体，如理想气体。
首先，气体在恒温高温热源中吸热，然后通过绝热膨胀过程将热能转化为机械能，接着在恒温低温热源中放热，最后通过绝热压缩将剩余的热能排出。
卡诺循环的工作原理是利用热能从高温区流向低温区的自发性，实现热能转化为机械能的目的。
二、斯特林循环斯特林循环是一种基于气体的热力学循环，它通过气体的等温膨胀和等温压缩过程来实现热能转化。
斯特林循环的工作原理是利用气体在不同温度下的体积变化，通过循环过程将热能转化为机械能。
在斯特林循环中，气体首先在高温热源中吸热膨胀，然后通过冷却过程将热能转移到低温热源中，最后再通过等温压缩过程将剩余的热能排出。
斯特林循环的独特之处在于它可以通过外部燃烧产生的热源或太阳能等可再生能源来驱动。
三、朗肯循环朗肯循环是一种常见的蒸汽动力循环，广泛应用于发电厂和工业领域。
在朗肯循环中，工作介质是水蒸汽。
循环的工作原理是通过蒸汽的膨胀和压缩过程来实现热能转化。
首先，水蒸汽在锅炉中受热产生高温高压蒸汽，然后通过膨胀机将蒸汽膨胀，将热能转化为机械能。
接着，蒸汽进入冷凝器中被冷却，变成液体状态，最后通过泵将液体压缩为高压蒸汽，重新进入锅炉循环。
四、布雷顿循环布雷顿循环是一种常见的燃气轮机循环，常用于发电厂和航空领域。
它的工作原理是通过燃气轮机和蒸汽轮机的组合来实现热能转化。
首先，燃气轮机通过燃烧燃料产生高温高压燃气，然后将燃气驱动轮叶转动，产生机械能。
接着，燃气进入余热锅炉中，产生蒸汽，再通过蒸汽轮机将蒸汽的热能转化为机械能。
热力学循环和热效率
热力学循环和热效率热力学循环和热效率是研究能量转换和利用的重要概念。
热力学循环指的是通过一系列的热力学过程将能量从一个状态转化为另一个状态的过程。
而热效率则是衡量热力学循环中能量利用效率的指标。
本文将详细介绍热力学循环和热效率的基本概念、主要循环过程以及如何提高热效率。
一、热力学循环的基本概念热力学循环是一种将热量转化为有用的功的过程。
在热力学循环中，系统经历一系列的状态变化，从初始状态恢复到最初的状态。
最常见的热力学循环包括卡诺循环、斯特林循环和朗肯循环等。
卡诺循环是最基本的热力学循环之一，它由等温和绝热过程组成。
在卡诺循环中，通过将系统与一系列高、低温热源接触，使工作物质在恒温条件下进行膨胀和压缩过程，从而实现能量的转化。
二、主要循环过程1. 等温过程：在等温过程中，系统与恒温热源接触，温度保持不变，从而使工作物质从高温热源吸收热量或向低温热源释放热量。
等温过程可用于实现能量转化，例如卡诺循环中的等温膨胀和等温压缩过程。
2. 绝热过程：在绝热过程中，系统与外界没有热量交换，仅存在功的转化。
绝热过程中的能量转化主要通过工作物质的膨胀和压缩实现。
绝热过程可用于提高热效率，例如斯特林循环中的绝热膨胀和绝热压缩过程。
3. 等容过程：在等容过程中，工作物质的体积保持不变，系统与外界没有功的交换，只有热量的交换。
等容过程可用于增加热力学循环中的工作物质的温度，从而增加工作物质从高温热源吸收的热量，提高热效率。
4. 等压过程：在等压过程中，系统的压力保持不变，从而使工作物质的体积发生变化，系统对外界做功。
等压过程常用于汽车发动机中的爆炸过程，通过燃烧燃料使工作物质在等压条件下膨胀，推动活塞做功。
三、热效率的计算热效率是衡量热力学循环中能量利用效率的重要指标。
热效率可以通过工作物质从高温热源吸收的热量与向低温热源释放的热量之比来计算。
常用的热效率计算公式为：热效率 = （吸收的热量 - 放出的热量）/ 吸收的热量 × 100%提高热效率的方法有很多，包括增加工作物质吸收的热量、减少放出的热量以及优化热力学循环过程等。
热力学循环与效率
热力学循环与效率热力学循环是热能转化为机械能的过程，它在工程和物理学领域有着广泛的应用。
通过不同的热力学循环，能够实现热能的转化和利用，提高能源利用效率。
本文将介绍几种常见的热力学循环，以及与之相关的效率。
一、卡诺循环卡诺循环是一种理想的热力学循环，它具有最高的效率。
它由两个等温过程和两个绝热过程组成。
在等温过程中，工作介质与热源和冷源之间发生热交换；在绝热过程中，工作介质与外界不发生热交换，只进行功交换。
卡诺循环的效率可以通过以下公式计算：η = 1 - Tc/Th其中，η为循环的效率，Tc为冷源的温度，Th为热源的温度。
由于卡诺循环的温度必须是绝对温度，因此单位要统一为开尔文温标。
二、布雷顿循环布雷顿循环是一种常见的蒸汽动力循环，用于产生机械功。
它是由卡诺循环和锅炉、凝汽器、汽轮机和泵组成的系统。
布雷顿循环的主要过程包括压缩、加热、膨胀和冷却。
在布雷顿循环中，蒸汽被压缩成饱和液体，并在锅炉中加热蒸发，产生高温高压蒸汽。
然后，高温高压蒸汽进入汽轮机中膨胀，产生功。
之后，蒸汽在凝汽器中冷凝，成为饱和液体，再经泵压缩回锅炉中。
布雷顿循环的效率取决于锅炉和凝汽器的温度。
提高锅炉温度和降低凝汽器温度可以提高效率。
然而，由于实际工作中存在不可避免的能量损失，布雷顿循环的效率往往低于卡诺循环。
三、循环效率的影响因素除了循环的类型和温度之外，循环效率还受到其他多个因素的影响。
1. 压力比：循环中的压力比是指膨胀机出口压力与进口压力之比。
压力比越大，循环效率越高。
2. 温度差：循环中的温度差是指热源温度与冷源温度之差。
温度差越大，循环效率越高。
3. 排气温度：循环中的排气温度是指膨胀机排气温度。
排气温度越低，循环效率越高。
4. 绝热效率：绝热效率是指膨胀机的绝热过程的实际功与可逆功之比。
绝热效率越高，循环效率越高。
综上所述，热力学循环与效率密切相关。
通过选择适合的循环类型和优化循环参数，我们可以提高能源利用效率，降低能源消耗，实现可持续发展。
热力学循环与热机效率
热力学循环与热机效率热力学循环和热机效率是热力学领域中的重要概念，对于理解热力学系统的能量转化和利用具有重要的意义。
本文将介绍热力学循环的定义、种类以及与热机效率的关系。
一、热力学循环的定义和种类热力学循环是指通过一系列热力学过程，使系统从一个状态经过一段时间后回到原来的状态的过程。
在热力学循环中，系统将从外界吸收热量并对外界做功。
根据吸热和放热的方式，热力学循环可以分为两类：开放式循环和闭合式循环。
1.开放式循环开放式循环，也称为热力学循环，是指系统与环境之间存在质量流动的循环过程。
典型的开放式循环包括汽轮机和喷气式发动机。
在汽轮机中，燃料燃烧产生高温高压的气体，驱动涡轮转动，从而产生功。
而在喷气式发动机中，燃料燃烧产生高温高压的气体推动喷气，同样也是通过对外界做功的方式来产生功。
2.闭合式循环闭合式循环，也称为热力学理想循环，是指系统与环境之间不存在质量流动的循环过程。
典型的闭合式循环包括卡诺循环和斯特林循环。
卡诺循环是一种理想的热力学循环，它由两个等温过程和两个绝热过程组成。
卡诺循环的特点是效率最高，是热机效率的上限。
斯特林循环是一种工作在低温下的循环，通过在不同温度下的热源和冷源之间传递热量来完成功的转化。
二、热机效率的定义和计算热机效率是指热机工作输出的功与吸收的热量之比，通常用η表示。
热机效率能够衡量热力学循环系统能量转化的高低。
对于开放式循环和闭合式循环，热机效率的计算方式略有不同。
1.开放式循环的热机效率计算对于开放式循环中的热机效率计算，可以使用以下公式：η = (W_out - W_in) / Q_in其中，η表示热机效率，W_out表示热机输出的功，W_in表示燃料输入的功，Q_in表示吸收的热量。
开放式循环中的热机效率与系统内部的能量转化有关。
2.闭合式循环的热机效率计算对于闭合式循环中的热机效率计算，可以使用以下公式：η = (W_out - W_in) / Q_in其中，η表示热机效率，W_out表示热机输出的功，W_in表示热机输入的功，Q_in表示吸收的热量。
热力学循环卡诺循环和效率
热力学循环卡诺循环和效率热力学循环：卡诺循环和效率热力学循环是指在一定条件下，热能的转化和热能与其他形式能量之间的相互转化循环过程。
其中，卡诺循环作为最基本的循环过程之一，被广泛应用于热力学研究和工程实践中。
本文将介绍卡诺循环的基本原理和效率计算方法，以及其在能源系统中的应用。
一、卡诺循环的基本原理卡诺循环是由两个等温过程和两个绝热过程组成的理想热力学循环。
在卡诺循环中，工作物质按照一定的路径在热源和冷源之间进行循环过程，从而完成热能的转化。
1.1 等温过程在卡诺循环中的两个等温过程是指工作物质与热源保持恒定的温度，并从热源吸收或放出一定的热量。
在这两个等温过程中，工作物质发生状态变化，能量转化为对外界的功或从外界获得的功。
1.2 绝热过程在卡诺循环中的两个绝热过程是指工作物质与外界没有热量交换，只是通过与外界进行机械作用来转化能量的过程。
在绝热过程中，工作物质发生状态变化，由于不与外界进行热交换，故在这两个阶段中不发生热量的传递。
二、卡诺循环的效率计算卡诺循环的效率是指在给定的热源温度和冷源温度下，能够将热能转化为对外界的最大功率的百分比。
卡诺循环的效率由卡诺功率公式计算得出，该公式为：η = 1 - Tc/Th其中，η为卡诺循环的效率，Tc为冷源温度，Th为热源温度。
从该公式可以看出，卡诺循环的效率只与温度有关，与具体工质无关。
三、卡诺循环的应用卡诺循环作为最理想的热力学循环，被广泛应用于能量系统中，特别是工程实践领域。
以下是卡诺循环在能源系统中的主要应用。
3.1 内燃机卡诺循环在内燃机中的应用是将燃料的化学能转化为对外界的功，从而实现动力输出。
内燃机通过对工质进行循环过程，将燃料的化学能转化为机械能，从而驱动车辆或机械设备的运转。
3.2 汽轮机汽轮机是利用蒸汽的压力和温度对涡轮进行机械作用，将热能转化为机械能。
在汽轮机内部，蒸汽按照卡诺循环的原理进行循环过程，从燃料燃烧所释放的热量中提取能量并转换为机械功。
热力学中的循环过程
热力学中的循环过程热力学是研究能量转化过程的科学。
在热力学中，循环过程是一个重要的概念。
循环过程是指在一定的条件下，能量在系统内部不断地进行循环，而系统最终回到了初始状态。
在热力学中，循环过程可以分为热力循环和功循环两种。
一、热力循环热力循环是指在一定的温度条件下，通过给工质加热和冷却来实现能量的转换。
热力循环可以分为准静态热力循环和非准静态热力循环两种。
1. 准静态热力循环准静态热力循环是指在一定温度条件下，热传导是平衡进行的，系统内部的能量转化过程是无限接近于等温过程和绝热过程的。
准静态热力循环有两种基本形式，分别是Carnot循环和Stirling循环。
Carnot循环是热力学中最重要和最完美的循环过程之一。
它由四个步骤组成，分别是等温膨胀、绝热膨胀、等温压缩和绝热压缩。
这个循环过程中，没有能量损失，也没有内部能量转移。
Carnot循环的效率是最高的，它可以看做是热力学中的理想循环过程。
Stirling循环是一种更加实用的准静态热力循环。
它是由苏格兰工程师Stirling发明的。
Stirling循环由四个步骤组成，分别是等温膨胀、绝热膨胀、等温压缩和绝热压缩。
Stirling循环的效率比Carnot循环稍低，但是具有更好的实用性。
2. 非准静态热力循环非准静态热力循环是指在一定的温度条件下，热传导不再是平衡进行的，物质内部能量转化过程与等温或绝热过程不再吻合。
非准静态热力循环中包括Rankine循环、Brayton循环和Otto循环等。
这些循环过程具有实用性，但是效率较低。
二、功循环功循环是指在一定能量条件下，通过给工质做功来实现能量的转化。
功循环包括两种形式，分别是循环过程和复合循环。
1. 循环过程循环过程是指工质在完整的运动过程中经过若干阶段，完成一定的功循环。
这种循环过程包括往复循环和旋转循环两种。
往复循环是指工质所进行的循环运动是沿着直线方向进行的。
常见的往复循环有光滑往复循环、滑块往复循环和齿轮往复循环等。
活塞式内燃机各种理想循环的热力学比较
活塞式内燃机各种理想循环的热力学比较一、引言活塞式内燃机是一种广泛应用的发动机类型，它通过燃料的燃烧产生高温高压气体驱动活塞运动，从而提供机械能。
在设计和优化活塞式内燃机时，理想循环是一个重要的概念，因为它可以提供最高效率的理论基础。
本文将介绍几种常见的理想循环，并比较它们之间的热力学性能。
二、理想循环1. Otto循环Otto循环是一种常见的四冲程汽油发动机循环。
在该循环中，空气被压缩到极限压力后，点火器点火将混合物点燃。
然后，高温高压气体通过扩张过程转化为低温低压气体，并通过排气门排出。
Otto循环可以表示为以下四个过程：- 压缩（1-2）：空气被等熵地压缩到最大压力。
- 点火（2-3）：混合物被点火并等容地燃烧。
- 膨胀（3-4）：高温高压气体被等熵地膨胀为低温低压气体。
- 排气（4-1）：剩余的废气被等熵地排出。
2. Diesel循环Diesel循环是一种常见的柴油发动机循环。
在该循环中，空气被压缩到高压状态，然后喷入燃料并点燃。
然后，高温高压气体通过扩张过程转化为低温低压气体，并通过排气门排出。
Diesel循环可以表示为以下四个过程：- 压缩（1-2）：空气被等熵地压缩到最大压力。
- 燃烧（2-3）：燃料被喷入并等容地燃烧。
- 膨胀（3-4）：高温高压气体被等熵地膨胀为低温低压气体。
- 排气（4-1）：剩余的废气被等熵地排出。
3. Brayton循环Brayton循环是一种常见的涡轮喷气式发动机循环。
在该循环中，空气经过压缩和加热后进入涡轮机，驱动涡轮机旋转并产生功。
然后，高温高压气体经过扩张过程转化为低温低压气体，并通过排气门排出。
Brayton循环可以表示为以下四个过程：- 压缩（1-2）：空气被等熵地压缩到最大压力。
- 加热（2-3）：空气被等压地加热。
- 膨胀（3-4）：高温高压气体被等熵地膨胀为低温低压气体。
- 排气（4-1）：剩余的废气被等熵地排出。
三、比较1. 热效率对于给定的入口条件，不同的理想循环具有不同的最大理论热效率。
热力学循环与功率
热力学循环与功率热力学循环是指根据一定的循环过程，将热能转化为功率的过程。
在工程领域中，热力学循环是非常重要的，因为它能够帮助我们理解和分析各种热能转化设备的效率和性能。
本文将介绍常见的热力学循环，如卡诺循环、布雷顿循环和朗肯循环，以及它们与功率之间的关系。
一、卡诺循环卡诺循环是热力学领域中最基础的循环之一，也是最为理想的循环。
它由两个等温过程和两个绝热过程组成。
在卡诺循环中，工作物质被限制在两个温度之间进行循环变化，从而实现了热能转化为功率的过程。
卡诺循环的功率输出与制冷量之间存在一个最大效率。
根据卡诺循环的性质，我们可以得到一个关键的结论：所有工作在相同温度范围内的热力学循环，其最大功率输出都不会超过卡诺循环。
二、布雷顿循环布雷顿循环是一种常用于蒸汽动力机的热力学循环。
它由一个等压加热过程、一个绝热膨胀过程、一个等压冷却过程和一个绝热压缩过程组成。
布雷顿循环在蒸汽动力机中具有广泛的应用，例如蒸汽轮机。
在布雷顿循环中，蒸汽在锅炉中被加热并进一步膨胀，从而驱动蒸汽动力机进行功率输出。
然后，蒸汽通过冷凝器冷却，并经过压缩，再次进入锅炉循环。
布雷顿循环的性能与其工作流体的特性以及各个过程中的温度和压力有关。
通过调整循环中的参数，可以优化布雷顿循环的性能，从而提高其功率输出。
三、朗肯循环朗肯循环是一种常见于内燃机中的热力学循环。
它由一个等容加热过程、一个绝热膨胀过程、一个等容冷却过程和一个绝热压缩过程组成。
朗肯循环被广泛应用于内燃机，如汽油发动机和柴油发动机。
在朗肯循环中，燃料混合物在燃烧室中被点燃，产生高温高压气体。
这些气体通过膨胀过程驱动活塞进行功率输出。
然后，废气通过排气门排出，循环重新开始。
朗肯循环的性能与其燃烧室中的温度和压力有关。
优化燃烧过程和改善进气和排气系统的设计可以提高朗肯循环的效率和功率输出。
四、热力学循环与功率关系以上介绍的卡诺循环、布雷顿循环和朗肯循环都是常见的热力学循环。
它们在不同的工程应用中起到了重要的作用，并通过不同的方式将热能转化为功率。
热力学循环分析卡诺循环与斯特林循环的效率比较
热力学循环分析卡诺循环与斯特林循环的效率比较热力学循环是研究热能转化的重要理论基础。
在能源领域，卡诺循环和斯特林循环是两个常见的热力学循环模型。
本文将对这两种循环进行分析，并比较它们之间的效率。
一、卡诺循环卡诺循环是由尼古拉·卡诺提出的热力学循环模型，它是理想的热力学循环。
卡诺循环包含两个等温过程和两个绝热过程。
1. 等温膨胀过程：在温度为Th的高温热源中，工质从初始状态A 吸收热量Qh，由于等温过程，温度保持不变，工质膨胀到状态B。
2. 绝热膨胀过程：在绝热过程中，工质不与外界交换热量，从状态B膨胀到状态C。
3. 等温压缩过程：在温度为Tc的低温热源中，工质释放热量Qc，由于等温过程，温度保持不变，工质压缩到状态D。
4. 绝热压缩过程：在绝热过程中，工质不与外界交换热量，从状态D压缩回到初始状态A。
卡诺循环的效率可以用热机效率来表示，即η = 1 - Tc/Th，其中Tc 和Th分别为低温热源和高温热源的温度。
卡诺循环的效率是所有可能工作于相同两个温度的循环中最高的效率。
二、斯特林循环斯特林循环是由罗伯特·斯特林发明的一种热力学循环，它将膨胀和压缩的过程分离。
这种循环结构包含两个等温过程和两个等容过程。
1. 等温膨胀过程：在高温热源中，工质从初始状态A吸收热量Qh，在此过程中，工质膨胀到状态B，温度保持不变。
2. 等容膨胀过程：工质与热源隔绝，在等容过程中，工质继续膨胀到状态C，压强增加。
3. 等温压缩过程：在低温热源中，工质释放热量Qc，在此过程中，工质压缩回到状态D，温度保持不变。
4. 等容压缩过程：工质与热源隔绝，在等容过程中，工质继续压缩回初始状态A，压强降低。
斯特林循环的效率与卡诺循环类似，可以用热机效率来表示，即η= 1 - Tc/Th。
然而，斯特林循环的实际效率往往较卡诺循环低。
三、卡诺循环与斯特林循环的效率比较卡诺循环和斯特林循环都是理想的热力学循环模型，它们在热能转化效率上具有重要的价值。
热力学热机效率与热力学循环问题
热力学热机效率与热力学循环问题热力学是研究能量转化与传递的学科，其中热机效率和热力学循环是热力学中经常涉及的重要概念。
热机效率是指热机从热源吸热转化为有用功的能力的度量，而热力学循环则描述了热机在工作过程中能量转化的循环路径。
一、热机效率热机效率是热机输出的有用功与热机输入的热量之比。
设热机输出的有用功为W，输入的热量为Q_H，则热机效率η定义为：η = W / Q_H其中，Q_H表示热机从高温热源吸收的热量。
热机效率是衡量热机性能优劣的重要指标，通常用百分数表示。
对于热机而言，热量还需要从热机中排出，设排出的热量为Q_C。
根据能量守恒定律，有：Q_H = W + Q_C其中，W表示由热机转化为有用功的能量。
由于Q_H是正的，Q_C是负的，所以通过上式可以得出，热机效率η也可以通过给定的热量比来计算：η = 1 - Q_C / Q_H二、热力学循环热力学循环是指热机在工作过程中能量转化的循环路径，通常包括吸热、放热、等温和绝热等过程。
常见的热力学循环包括卡诺循环、斯特林循环和克劳修斯-克鲁珀循环等。
1. 卡诺循环卡诺循环是一种理想的热力学循环，由热机工程师尼克拉斯·卡诺在19世纪提出。
卡诺循环由两个等温过程和两个绝热过程组成。
一般来说，卡诺循环的工作流程为：a. 绝热膨胀：热机内的工作物质从低温热源吸热，自由膨胀至高温热源温度，同时进行绝热膨胀过程。
b. 等温膨胀：热机内的工作物质继续吸热并膨胀至高温热源温度，同时进行等温膨胀过程。
c. 绝热压缩：热机内的工作物质自由压缩至低温热源温度，同时进行绝热压缩过程。
d. 等温压缩：热机内的工作物质继续被压缩并放热至低温热源温度，同时进行等温压缩过程。
卡诺循环具有高效率的特点，其热机效率由工作物质温度比决定，即η = 1 - T_C / T_H，其中 T_C 和 T_H 分别为低温热源和高温热源的绝对温度。
2. 斯特林循环斯特林循环是一种理论上的热力学循环，由罗伯特·斯特林在1816年提出。
工程热力学热力循环的热经济比较与评价
工程热力学热力循环的热经济比较与评价工程热力学是研究能量转化和利用的科学，而热力循环是工程热力学中重要的概念之一。
热力循环是指在某一装置或系统内，通过能量输入和输出的过程来完成能量的转化和利用。
在进行工程热力学循环研究时，我们需要进行热经济比较与评价，以确定最为经济高效的循环方式。
一、热力循环的基本概念热力循环通常包括四个基本步骤：输入热能、进行功功率输出、进行热能排放以及压力恢复。
在循环过程中，热能的输入通过加热和蒸发实现，功率输出通过膨胀和压缩实现，热能的排放则通过冷凝和加热实现，而压力的恢复则通过压缩和加热实现。
二、热经济比较的基本要素进行热经济比较与评价时，我们需要考虑以下几个基本要素：1. 热效率：热效率是衡量热力循环能量利用率的指标，它定义为系统的输出功率与输入热能之比。
热效率越高，代表能量转化利用效果越好。
2. 热平衡温度：热平衡温度是指在循环过程中最高温度和最低温度之间的温度差。
热平衡温度越小，代表系统能量损失越小。
3. 循环工质：不同的热力循环可能采用不同的工质，如蒸汽循环中使用的水和汽轮机中使用的汽油。
选择合适的循环工质对于提高循环效率非常重要。
三、常见的热力循环类型1. 卡诺循环：卡诺循环是一种理想的循环方式，其热效率最高。
卡诺循环由两个等温过程和两个绝热过程构成，通过最高温度和最低温度之间的温差来实现功率输出。
2. 燃气轮机循环：燃气轮机循环广泛应用于发电和航空领域，其具有高热效率和大功率输出的特点。
在燃气轮机循环中，燃气在燃烧室中燃烧产生高温高压燃气，然后经过涡轮机实现功率输出。
3. 蒸汽循环：蒸汽循环是目前发电领域最为常用的循环方式之一。
在蒸汽循环中，水通过加热和蒸发产生蒸汽，并通过蒸汽涡轮机实现功率输出。
四、热力循环的热经济比较与评价在热力循环的热经济比较与评价中，我们可以通过以下几个方面来进行比较和评价：1. 热效率比较：通过计算不同循环方式的热效率，得出它们的能量利用率大小，从而评价其经济性和效率性。
热学热力学循环与热效率计算
热学热力学循环与热效率计算热学热力学循环是研究能量转换和能量传递的过程，通过热力学循环可以实现能源的转换和利用。
而热效率则是评价能源转换过程中能量损失的程度，是衡量能源利用效率的重要指标之一。
本文将介绍几种常见的热力学循环以及计算热效率的方法。
1. 卡诺循环卡诺循环是一种理想的热力学循环，它由两个等温过程和两个绝热过程组成。
在卡诺循环中，工作物质在两个等温过程中与热源和冷源交换热量，在两个绝热过程中由于没有热量交换，因此没有能量损失。
卡诺循环的热效率由以下公式计算：热效率 = 1 - Tc/Th其中，Tc和Th分别表示冷源和热源的温度。
2. 斯特林循环斯特林循环是一种由等温过程和绝热过程组成的循环。
斯特林循环的工作物质通过与热源交换热量进行膨胀和与冷源进行压缩，从而实现能量转换。
斯特林循环的热效率可以通过以下公式计算：热效率 = 1 - (Tc/Th)^(γ-1)其中，γ表示斯特林循环中工作物质的比热容比，Tc和Th分别表示冷源和热源的温度。
3. 奥托循环奥托循环是内燃机中常用的循环方式，也是汽油机和柴油机的工作原理。
奥托循环由四个过程组成：进气、压缩、燃烧和排气。
在奥托循环中，工作物质通过气缸的压缩和燃烧过程将热能转化为机械能。
奥托循环的热效率可以通过以下公式计算：热效率 = 1 - (Vd/Vc)^(γ-1)其中，Vd和Vc分别表示缸容与死点容积的比值，γ表示奥托循环中工作物质的比热容比。
通过以上三个热力学循环的介绍，我们可以看到不同循环方式的热效率计算公式不同。
在实际应用中，为了提高能源利用效率，我们可以优化循环参数，如提高热源温度、降低冷源温度等，以获得更高的热效率。
总结：热学热力学循环是能源转换和利用的重要方式之一，通过评估热效率可以衡量能源利用的效率。
本文介绍了卡诺循环、斯特林循环和奥托循环三种常见的热力学循环，并给出了计算热效率的公式。
通过优化循环参数，可以提高热效率，实现能源的高效利用。
热力学循环与效率的分析
热力学循环与效率的分析热力学循环是热力学系统中能量传递和转化的过程。
在实际应用中，热力学循环被广泛用于发电厂、汽车发动机等能量转化装置，以及制冷和空调系统等能量传递装置。
本文将对热力学循环与效率进行详细的分析。
1. 热力学循环的基本原理在热力学循环中，能量从高温热源转移到低温热源。
根据热力学第一定律和第二定律，热力学循环遵循能量守恒和熵增原理。
常见的热力学循环包括Carnot循环、Rankine循环和Otto循环等。
2. Carnot循环Carnot循环是一个理想的热力学循环，由等温膨胀、绝热膨胀、等温压缩和绝热压缩四个过程组成。
Carnot循环的效率完全由高温热源和低温热源的温度差决定，效率为1-Tc/Th，其中Tc为低温热源温度，Th为高温热源温度。
3. Rankine循环Rankine循环是一种常用于蒸汽动力系统的热力学循环。
它由蒸汽发生器、汽轮机、冷凝器和泵四个主要部件组成。
在Rankine循环中，蒸汽在高温高压下膨胀，从而驱动汽轮机工作，然后被冷凝为水并输送回蒸汽发生器。
Rankine循环的效率取决于蒸汽发生器和冷凝器的温度差。
4. Otto循环Otto循环是一种常用于内燃机的热力学循环。
它由四个过程组成：吸入、压缩、燃烧和排出。
在Otto循环中，燃料和空气混合物在缸内燃烧产生推动力，驱动活塞向下运动，从而进行功的输出。
Otto循环的效率取决于压缩比和燃烧过程的效率。
5. 热力学循环的效率热力学循环的效率定义为所产生的有用功除以输入热量。
在实际应用中，热力学循环的效率通常低于理想循环效率。
各种损失机制，如热量散失、压力损失和摩擦损失等，都会导致循环效率降低。
因此，提高热力学循环的效率是一个重要的研究方向。
6. 提高热力学循环效率的方法为了提高热力学循环的效率，可以采用以下方法：（1）增加高温热源的温度；（2）降低低温热源的温度；（3）优化循环中的各个组件，减少能量损失；（4）采用热回收技术，将废热转化为有用的热能；（5）使用节能措施，减少能量的损耗。
热力学中的热力学热力学循环
热力学中的热力学热力学循环热力学中的热力学循环热力学是研究能量转化与传递规律的科学，而热力学循环则是描述在某一系统内能量的循环转化过程的模型。
热力学循环在工程领域中应用广泛，例如汽车发动机、蒸汽发电厂等都是通过热力学循环实现能量转化。
本文将介绍几种常见的热力学循环，包括卡诺循环、布雷顿循环和斯特林循环。
一、卡诺循环卡诺循环是热力学领域最重要的循环之一，也是理论上最高效率的循环。
卡诺循环由两个等温过程和两个绝热过程组成。
首先是等温膨胀过程，系统从低温热源吸收热量，温度保持不变；接着是绝热膨胀过程，系统从高温热源吸收热量，温度上升；然后是等温压缩过程，系统向高温热源释放热量，温度保持不变；最后是绝热压缩过程，系统向低温热源释放热量，温度下降。
卡诺循环的效率由温度的比值确定，即效率等于1减去低温热源与高温热源的温度比。
二、布雷顿循环布雷顿循环是蒸汽发电厂中最常用的循环形式。
它由蒸汽锅炉、汽轮机、冷凝器和泵组成。
首先，蒸汽锅炉将燃料燃烧产生的热量转化为蒸汽，然后蒸汽进入汽轮机驱动转子旋转并产生功；接着，蒸汽在汽轮机中膨胀，同时释放热量，热量通过冷凝器散失；最后，泵将冷凝水加压送回到蒸汽锅炉中，形成闭合回路。
布雷顿循环通过蒸汽的不断循环转化实现能量的转化。
三、斯特林循环斯特林循环是由已知设计为一定温度下工作的活塞式发动机，它可以通过热功转化为机械功。
斯特林循环由两个等温过程和两个绝热过程组成。
首先，工作物质在高温下膨胀，通过活塞驱动气缸；接着，工作物质经过绝热膨胀，温度降低，压力上升；然后，工作物质在低温下压缩，通过活塞释放热量；最后，工作物质经过绝热压缩，温度升高，压力降低。
斯特林循环通过工作物质的周期性膨胀和压缩实现能量转化。
综上所述，热力学中的热力学循环有卡诺循环、布雷顿循环和斯特林循环等几种常见形式。
这些循环模型在工程实践中具有广泛的应用，掌握热力学循环原理对于能源转化与利用具有重要意义。
通过研究这些循环模型，可以优化能源利用效率、提高能源转化效率，进一步推动工程技术的发展和应用。
热力学循环和热效率的计算方法
热力学循环和热效率的计算方法热力学循环和热效率是热力学领域中的重要概念，用于描述能量转化过程的效率。
在工程领域，热力学循环和热效率的计算方法被广泛应用于热能设备的设计与优化。
本文将介绍热力学循环和热效率的概念，并详细探讨其计算方法。
一、热力学循环的概念及常见循环热力学循环是指在特定的温度和压力条件下，通过各种能量转换装置（如燃烧机、涡轮机等）循环工作的过程。
常见的热力学循环有卡诺循环、布雷顿循环和循环等。
1. 卡诺循环卡诺循环是由一个绝热过程和一个等温过程组成的理想循环。
其工作流程如下：- 绝热膨胀：系统从高温热源吸收热量，外界无热量传递。
- 等温膨胀：系统与低温热源接触，吸收热量并完成功。
- 绝热压缩：系统向外界做功，并将剩余热量排放到低温热源。
- 等温压缩：系统恢复初始状态，外界无热量传递。
2. 布雷顿循环布雷顿循环是用于蒸汽动力装置的热力学循环。
其工作流程如下：- 蒸汽加热：水变为蒸汽，并供给给定的高压高温下膨胀机进行膨胀。
- 膨胀机膨胀：蒸汽从高温到低温膨胀，产生功。
- 冷凝器冷凝：膨胀后的蒸汽被冷凝为水。
- 凝结水泵：将冷凝水提升到给定的高压。
3. 循环等除了卡诺循环和布雷顿循环外，工程实践中还存在其他各种类型的热力学循环，如Otto循环、Diesel循环、Rankine循环等。
二、热效率的概念及计算方法热效率是衡量热力学循环能量转化效果的指标，通常以工作输出功与吸收的热量之比来表示。
本节将介绍热效率的概念并详细探讨其计算方法。
热效率=工作输出功/吸收的热量其中，工作输出功指循环过程中从系统中输出的有效功，吸收的热量指循环过程中从高温热源吸收的热量。
在具体计算热效率时，需要根据循环类型和给定参数选择合适的计算方法。
比如对于卡诺循环，热效率计算如下：热效率 = (T1 - T2) / T1其中，T1为高温热源的温度，T2为低温热源的温度。
对于布雷顿循环，热效率计算如下：热效率 = (工作输出功 - 冷凝水泵功) / (蒸汽加热功)其中，蒸汽加热功为蒸汽加热过程中从高温热源吸收的热量，冷凝水泵功为冷凝水泵提供的功。
热力学中的热力学循环和热效应分析
热力学中的热力学循环和热效应分析热力学循环是热力学的一个重要概念，它用于描述能量在热力系统中的循环传递过程。
通过热力学循环，我们可以了解到能量在系统中的变化和转化情况，从而进一步分析热力学效应。
本文将介绍热力学循环的基本概念和常见类型，并分析热力学循环中的热效应。
一、热力学循环的基本概念热力学循环是指一系列经过不同热力学过程组成的过程链，它是一个封闭系统，在循环过程中可以将能量从一个位置转移到另一个位置。
在热力学循环中，系统经历的过程可以是绝热过程、等温过程、等容过程或绝热等容过程等。
热力学循环通常由四个基本过程组成：膨胀、压缩、冷却和加热。
在膨胀过程中，系统吸收能量并做功；在压缩过程中，系统对外界做功并释放能量；在冷却过程中，系统放热；在加热过程中，系统吸热。
二、常见的热力学循环类型1. 卡诺循环卡诺循环是热力学循环中最为理想的循环，它由两个等温过程和两个绝热过程组成。
卡诺循环的特点是在给定温度范围内，效率最高。
卡诺循环的循环过程如下：- 等温膨胀过程：系统与高温热源接触，吸收热量并膨胀。
- 绝热膨胀过程：系统与绝热边界接触，无传热发生，进行绝热膨胀。
- 等温压缩过程：系统与低温热源接触，放出热量并压缩。
- 绝热压缩过程：系统与绝热边界接触，无传热发生，进行绝热压缩。
2. 斯特林循环斯特林循环是一种通过周期性的绝热和等温过程进行能量转换的热力学循环。
它是一种理想化的循环，用于实现热机和制冷机。
斯特林循环的基本过程如下：- 绝热膨胀过程：系统与绝热边界接触，无传热发生，进行绝热膨胀。
- 等温膨胀过程：系统与高温热源接触，吸收热量并膨胀。
- 绝热压缩过程：系统与绝热边界接触，无传热发生，进行绝热压缩。
- 等温压缩过程：系统与低温热源接触，放出热量并压缩。
三、热力学循环中的热效应分析在热力学循环中，热效应是指系统在热力学过程中产生的吸热或放热现象。
热效应直接影响到热力学循环的效率和能量转化效果。
1. 卡诺循环中的热效应在卡诺循环中，等温过程中的吸热和放热是系统热效应的主要表现。
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斯特林循环Stirling cycle所热气机（即斯特林发动机）的理想热力循环，为19 世纪苏格兰人提出，因而得名。
图[斯特林循环的-R.斯特林和-图 ]- 和 - 图" class=image> 为斯特林循环在压 -容( - ) 图和温 -熵 (T-S)图上的表示。
它是由两个定容吸热过程和两个定温膨胀过程组成的可逆循环，而且定容放热过程放出的热量恰好为定容吸热过程所吸收。
热机在定温 (T1)膨胀过程中从高温热源吸热，而在定温 (T2)压缩过程中向低温热源放热。
斯特林循环的热效率为[0727-01] 式中W 为输出的净功； Q 1 为输入的热量。
根据这个公式，只取决于 T1 和 T2，T1 越高、 T 2 越低时，则越高，而且等于相同温度范围内的卡诺循环热效率。
因此，斯特林发动机是一种很有前途的热力发动机。
斯特林循环也可以反向操作，这时它就成为最有效的制冷机循环。
卡诺热机循环的效率让我们分析以理想气体为工作物质的卡诺热机循环并求其效率。
以v 表示理想气体的摩尔数，以 T1和2分别表示高温和低温热库的温度。
气体的循环过T程如图 10.12 所示。
它分为以下几个阶段，两个定温和两个绝热过程。
1→2：使温度为 T1的高温热库和气缸接触，气缸内的气体吸热作等温膨胀。
体积由 V1增大到2。
由于气体内能不变，它吸收的热量就等于它对外界做的功。
利用公式 (10.3)V 可得2→3：将高温热库移开，气缸内的气体作绝热膨胀，体积变为V3，温度降到T2。
3→4：使温度为 T2的低温热库和气缸接触，缸内的气体等温地被压缩到体积V4，使状态4和状态1位于同一条绝热线上，在这一过程中，气体向低温热库放出的热量为4→1：将低温热库移开，缸内的气体绝热地被压缩到起始状态 1，完成一次循环。
在一次循环中，气体对外做的净功为W=Q1-Q2卡诺循环中的能量交换与转化关系可用图10.13 那样的能流图表示。
根据热机效率的定义公式(10.23) ，可得理想气体卡诺热机循环的效率为根据理想气体的绝热过程方程，对两条绝热线应分别有两式相比，可得从而有(10.25)这就是说，以理想气体为工作物质的卡诺循环的效率只由两热库的温度决定。
这里，我们再指出一点，卡诺循环被设想为是理想气体的准静态过程，此外还假设在循环过程中气缸和活塞以及热机各部件之间无摩擦。
这样工质推动活塞所做的功将全部向热机之外输出。
所以卡诺循环是无摩擦的准静态的理想循环。
卡诺热机是理想热机，是对实际热机抽象的结果。
卡诺采用科学抽象的方法，从复杂的热机中抽出一般的、本质的、普遍的属性进行研究，以便简化条件，突出它的主要矛盾。
恩格斯对卡诺的研究方法给予了很高的评价。
他写道：“萨迪·卡诺是第一个认真研究这个问题的人。
”“他研究了蒸汽机，分析了它，发现蒸汽机中的基本过程并不是以纯粹的形式出现，而是被各种各样的次要过程掩盖了；于是他撇开了这些对主要过程无关重要的次要情况而设计了一部理想的蒸汽机( 或煤油机 ) 。
的确，这样一部机器就像几何学上的线或面一样是决不可能制造出来的，但是它按照自己的方式起了像这些数学抽象所起的同样的作用，它表现为纯粹的、独立的、真正的过程。
”现代热电厂的汽轮机利用的水蒸汽温度可达 580℃，冷凝水的温度为 30℃，若按卡诺循环计算，其效率为实际汽轮机的效率比这低得多，最高只到 36％左右，这是因为实际的循环和卡诺循环差很多。
例如热库并不是恒温的，因而工质可以随处和外界交换热量，而且它进行的过程也不是准静态的。
尽管如此， (10.25) 式还是有一定的实际意义。
由于低温热库的温度受到大气温度的限制，所以由 (10.25) 式可知提高高温热库的温度是提高效率的途径之一。
狄塞尔循环：柴油机的一种理想的热力循环。
狄塞尔循环是19世纪德国工程师狄塞尔﹐R.提出的﹐因而得名。
图 1 狄塞尔循环为狄塞尔循环在压 -容 (-V ) 图和温 -熵(T -S ) 图上的表示。
它是由绝热压缩过程1-2﹑定压加热过程2-3 ﹑绝热膨胀过程3-4和定容放热过程4-1所组成的可逆循环。
狄塞尔循环的热效率为式中 W 为输出的净功﹔Q 1 为输入的热量﹔为比热容比。
这个公式说明﹕随压缩比的增大而提高﹔随预胀比的增大而降低。
图 2 与﹑的关系表示出＝ 1.35时与和的关係。
实际上这一类柴油机的压缩比是有限制的。
的下限值应保证燃料的可靠自燃﹐因而取决於燃料的自燃特性。
虽然增大可提高﹐但将使机械效率降低﹐因而值并非越大越好﹐而要选择适当﹐使实际效率最高。
蒸汽动力基本循环一朗肯循环朗肯循环是最简单的蒸汽动力理想循环，热力发电厂的各种较复杂的蒸汽动力循环都是在朗肯循环的基础上予以改进而得到的一、装置与流程蒸汽动力装置：锅炉、汽轮机、凝汽器和给水泵等四部分主要设备。
工作原理： p-v 、 T-s 和 h-s。
朗肯循环可理想化为：两个定压过程和两个定熵过程。
3’-4-5-1 水在蒸汽锅炉中定压加热变为过热水蒸气，1-2过热水蒸气在汽轮机内定煽膨胀，2-3湿蒸气在凝汽器内定压(也定温 )冷却凝结放热，3-3’凝结水在水泵中的定情压缩。
二、朗肯循环的能量分析及热效率取汽轮机为控制体，建立能量方程:三、提高朗肯循环热效率的基本途径依据：卡诺循环热效率提高平均吸热温度直接方法式提高蒸汽压力和温度。
降低排气温度..例 1：某朗肯循环的蒸汽参数取为 =550 ， =30bar，耗的功量，2) 汽轮机作功量 , 3) 汽轮机出口蒸汽干度 , 4)=0.05bar。
试计算 1) 水泵所消循环净功， 5) 循环热效率。
解：根据蒸汽表或图查得1、 2、3、 4各状态点的焓、熵值：=3568.6KJ/kg =7.3752kJ/kgK=2236kJ/kg=7.3752kJ/kgK=137.8kJ /kg=0.4762kJ/kgK=140.9kJ/kg则 1) 水泵所消耗的功量为=140.9-137.78=3.1kJ/kg2)汽轮机作功量=3568.6-2236=1332.6kJ/kg3)汽轮机出口蒸汽干度=0.05bar 时的=0.4762kJ/kgK=8.3952kJ/kgK.则0.87或查 h-s 图可得=0.87.4) 循环净功=1332.6-3.1=1329.5kJ/kg5)循环热效率=3568.6-140.9=3427.7KJ/kg故=0.39=39%（i ） p3a=6.867bar，t3a=490℃水泵的功=0.001(686.7-9.81)0.8=0÷.846kJ/kgwnet=923.57-0.846=922.72kJ/kg(ii) p3b=58.86 bar ， t3b=490℃水泵的功=0.001(5886-9.81)0.8=7÷.34 kJ/kgwnet=1057.5-7.34=1050.16 kJ/kg11． 2再热循环与回热循环一、再热循环再热的目的：克服汽轮机尾部蒸汽湿度太大造成的危害。
再热循环：将汽轮机高压段中膨胀到一定压力的蒸汽重新引到锅炉的中间加热器 (称为再热器) 加热升温，然后再送入汽轮机使之继续膨胀作功。
二、回热循环抽气回热循环：用分级抽汽来加热给水的实际回热循环。
设有 1kg 过热蒸汽进入汽轮机膨胀作功。
当压力降低至时，由汽轮机内抽取α1kg蒸汽送入一号回热器，其余的(1-α1) kg 蒸汽在汽轮机内继续膨胀，到压力降至时再抽出α2kg 蒸汽送入二号回热器，汽轮机内剩余的(1-α1-α2) kg蒸汽则继续膨胀，直到压力降至时进入凝汽器。
凝结水离开凝汽器后，依次通过二号、一号回热器，在回热器内先后与两次抽汽混合加热，每次加热终了水温可达到相应抽汽压力下的饱和温度。
注意：电厂都采用表面式回热器(即蒸汽不与凝结水相混合),其抽汽回热的作用相同。
例 2：某蒸汽动力循环。
汽轮机进口蒸汽参数为 p1=13.5bar ， t1=370℃ ,汽轮机出口蒸汽参数为p2=0.08bar 的干饱和蒸汽，设环境温度 t0=20 ℃ ,试求：（1）汽轮机的实际功量、理想功量、相对内效率；（ 2）汽轮机的最大有用功量、熵效率；（ 3）汽轮机的相对内效率和熵效率的比较。
解：先将所研究的循环表示在 h-s 图（图 10.3）上，然后根据已知参数在水蒸气图表上查出有关参数：h1=3194.7kJ/kg s1=7.2244kJ/(kg K) ·kJ/kgkJ/(kg K)·kJ/kg kJ/(kg K)·(1) 汽轮机的实际功量：w12=h1-h2=3194.7-2577.1=617.6 kJ/kg汽轮机的理想功量：kJ/kg汽轮机的相对内效率（2）汽轮机的最大有用功和熵效率汽轮机的最大有用功汽轮机的熵效率：（3）汽轮机的相对内效率和熵效率的比较计算结果表明，汽轮机的对内效率小于熵效率。
因为这两个效率没有直接联系，它们表明汽轮机完善性的依据是不同的。
汽轮机的相对内效率是衡量汽轮机在给定环境中，工质从状态可逆绝热地过渡到状态 2 所完成的最大有用功量（即两状态熵的差值）利用的程度，即实际作功量与最大有用功量的比值。
注意：汽轮机内工质实现的不可逆过程1-2，可由定熵过程 1-2’和可逆的定压定温加热过程2’-2两个过程来实现。
定熵过程1-2’的作功量为kJ/kg在可逆的定压定温加热过程2′-2中，使x2′=0.8684的湿蒸汽经加热变为相同压力下的干饱和蒸汽，其所需热量为 q2=h2- h2′。
因为加热过程是可逆的，故可以想象用一可逆热泵从环境（T0=293K ）向干饱和蒸汽（T2=314.7K ）放热。
热泵消耗的功量为w2′ 2=q2-T0kJ/kg。
故1-2过程的最大有用功为kJ/kg与前面计算结果相同。
显见，与的差别为而11． 3 热电循环背压式热电循环优点：热能利用率高缺点：热负荷和电负荷不能调节调节抽气式热电循环实质：利用气轮机中间抽气来供热。
重点：郎肯循环的组成与分析难点：抽气回热循环中回热器的能量平衡分析布雷顿制冷循环等熵膨胀制冷高压气体绝热可逆膨胀过程，称为等熵膨胀。
气体等熵膨胀时，有功输出，同时气体的温度降低，产生冷效应。
这是获得制冷的重要方法之一，尤其在低温技术领域中。
常用微分等熵效应来表示气体等熵膨胀过程中温度随压力的变化，其定义为：（1）因总为正值，故气体等熵膨胀时温度总是降低，产生冷效应。
对于理想气体，膨胀前后的温度关系是：（2）由此可求得膨胀过程的温差（3）对于实际气体，膨胀过程的温差可借助热力学图查得，如图1所示。
图 1 等熵过程的温差由于等熵膨胀过程有外功输出，所以必须使用膨胀机。
当气体在膨胀机内膨胀时，由于摩擦、漏热等原因，使膨胀过程成为不可逆，产生有效能损失，造成膨胀机出口处工质温度的上升，制冷量下降。