积分变换法ppt课件
数理方程第三章行波法与积分变换法-PPT课件
t2
2019/3/8
3
数学物理方程与特殊函数
第3章行波法与积分变换法
x a t 1 1 u ( x , t ) ( x a t ) ( x a t ) ( ) d x a t 2 2 a
4 解的物理意义
u (,) x t ( x a t ) ( x a t ) a. 只有初始位移时,
2 2 u u 2 1 1 a , x ,t 0 2 2 t x u ( x ,0 ) 1 u ( x ,0 ) ( x ) , ( x ) , x 1 t 2 2 u u 2 2 2 a f (xt ,) , x ,t 0 2 2 t x u x ,0 ) 2( u ( x ,0 ) 0 , 0 , x 2 t x a t 1 1 u ( x , t ) ( x a t ) ( x a t ) ( ) d 1 x a t 2 2 a
u u u u u y y y
2 2 2 2 u u u u u u u u 2 2 2 y y y 2
数学物理方程与特殊函数
第3章行波法与积分变换法
第三章 行波法与积分变换法
一 行波法
1 基本思想: 先求出偏微分方程的通解,然后用定解条件确定 特解。这一思想与常微分方程的解法是一样的。 2 关键步骤: 通过变量变换,将波动方程化为便于积分的齐 次二阶偏微分方程。 3 适用范围:
第三章 积分变换法解定解问题PPT课件
取 f x 上的一段 l x l 为 g x ,将g x 延拓
为以 2 l 为周期的函数后进行付里叶级数展开,然后
取 l ,即得 f x 的付里叶级数展开式
8
结果:
ω为参量
fxA cosxdBsinxd
0
0
非周期函数 f x 实数形式的付里叶积分
A1 fcosd ,B1 fsind
25
函数 f t ,当 t 0 时 f (t) 0
f(p)L [f(t)]f(t)eptdt 0
称为函数 f ( t ) 的拉普拉斯变换,简称拉氏变换(或称为
像函数
f(t) L 1 f(p ) 2 1 π i ii f(p )ep td p , (t 0 )
f t 称为原函数
② 导数 FfxiF,F fx i2F
③ 积分 Fxx0 fdi 1F
④ 相似 Ff ax1aFa
13
⑤ 延迟 F fxx0 e ix0F
⑥ 位移 F eix 0fx F 0
⑦ 卷积 F f 1 x F 1 ,F f2 x F 2
定义卷积 f1xf2xf1f2xd F f1 x f2 x 2F 1 F 2
3
特别是对于无界或半无界的定界问题,用积分变换来 求解,最合适不过了.(注明:无界或半无界的定界问题 也可以用行波法求解)
用积分变换求解定解问题的步骤为:
第一:根据自变量的变化范围和定解条件确定选择适当
的积分变换;
对于自变量在 (, ) 内变化的定解问题
(如无界域的坐标变量) 常采用傅氏变换,而自变量在
L utt= pL ut-u tx,0ppLuux,0 p 2 u
u xx
p2 a2
u
《积分变换法》课件
信号处理
在频域中,积分变换法可用于 滤波、降噪和信号分析。
电路分析
积分变换法可帮助分析电路的 稳定性、频率响应和系统性能。
总结
优缺点
积分变换法具有数学表达简单、普适性强等优点,但对初始条件敏感。
与其他方法的比较
相比其他方法,积分变换法可以更方便地处理连续和离散函数。
发展趋势
未来,积分变换法将继续应用于自动控制、信号处理和电子技术等领域,不断发展和完善。
《积分变换法》PPT课件
欢迎来到本次《积分变换法》PPT课件。让我们一起探索积分变换法的定义、 分类、常见方法以及在控制工程、信号处理和电路分析中的应用。
什么是积分变换法?
定义
积分变换法是一种数学方法,通过对函数的积分来研究和处理一些问题。
分类
积分变换法分为拉普拉斯变换、傅里叶变换和Z变换等不同类型。
1 参考文献
常见的积分变换频域,可用于信号
处理和频谱分析。
3
拉普拉斯变换
将函数从时域转换到频域,广泛应用于 控制系统和信号分析。
Z变换
将离散信号从时域转换到Z域,在数字信 号处理和系统分析中有重要应用。
积分变换法的应用
控制工程
积分变换法可用于控制系统的 建模、参数估计和控制器设计。
数学物理方法课件 第十章-积分变换法
第九章积分变换法引言:•无界区域:与系统的特征尺度相比,物理量变化的特征尺度是个小量如个点热源在个体积很大的物体尺度是一个小量。
如:一个点热源在一个体积很大的物体中产生的热传导现象。
“无界区域”是数学上一个理想化的名词,是对实际物理问题的一个近似。
的名词是对实际物问题的个近似•前面讨论的都是有界区域的问题,本征值和本征函数是由齐次边界条件(或周期性边界条件)确定的。
•对于无界问题,前面介绍的分离变量法及傅里叶级数展对于无界问题前面介绍的分离变量法及傅里叶级数展开均不能使用。
本章的主要内容:1、傅里叶积分变换法无界或半无界空域的定解问题;—无界或半无界空域的定解问题;2、拉普拉斯积分变化法—半无界时域,并带有初始值的问题。
3、联合变换法:傅里叶积分变换+拉普拉斯积分变换;傅里叶积分变换+傅里叶级数展开。
,这些变换的目的:“化偏为常,甚至为代”。
特别是:傅里叶积分变换和拉普拉斯积分变换可以处理一些带有奇异性的问题,如点源的热传导。
些带有奇异性的问题如点源的热传导让·巴普蒂斯·约瑟夫·傅里叶:法国数学家、物理学家。
1768人物传纪巴普蒂斯约瑟夫傅叶法国数学家物理学家年3月21日生于欧塞尔,1830年5月16日卒于巴黎。
9岁父母双亡,被当地教堂收养。
12岁由一主教送入地方军事学校读书。
17岁(1785)回乡教数学1794到巴黎成为高等师范学校的17岁(1785)回乡教数学,1794到巴黎,成为高等师范学校的首批学员,次年到巴黎综合工科学校执教。
1798年随拿破仑远征埃及时任军中文书和埃及研究院秘书,1801年回国后任伊泽尔省地方长官。
1817年当选为科学院院士,1822年任该院终身秘书,后又任法兰西学院终身秘书和理工科大学校务委员会主席主席。
主要贡献是在研究热的传播时创立了一套数学理论。
1807年向巴黎科学院呈交《热的传播》论文,推导出着名的热传导方程,并在求解该方程时发现解函数以由角函数构成的级数形式表示从而提出任函数都以展成角函数可以由三角函数构成的级数形式表示,从而提出任一函数都可以展成三角函数的无穷级数。
数学物理方法第十二章积分变换法课件
方程(12.2.4)的通解为
将式(12.2.6)代入式(12.2.5),可得
将式(12.2.7)与式(12.2.8)联立,解出C1与C2后代入 式(12.2.6) ,可得
(12.2.9)
53
(3)作像函数应
的傅里叶逆变换
第一、三项应用延迟定理 作傅里叶逆变换得
(12.2.10)
54
第二、四项应用延迟定理和积分定理
特别是
证明 将
代入式 (12.1.40)左边,交换积分次序后应用d函数的 傅里叶展开式,便有
41
帕塞瓦尔等式在辐射问题中有着广泛的应用,如 计算切连科夫辐射的电磁能流密度时就会用到
42
【例12.1.5】 求解积分方程
解设 解题的步骤分三步:
(1)作积分方程的傅里叶变换。由卷积的定义
用卷积定理,将积分方程的傅里叶变换写成
可见,只要证明
, 也即证明e-k满足傅
里叶正弦逆变换(见式(12.1.20)
则本题得证
22
实际上,通过两次分部积分可证,留给读者作为练 习.
23
4. d函数的傅里叶展开
d函数可以表示为指数函数与三角函数的傅里叶积分
证明 令f(x)=d (x-x’)代入式(12.1.14), 得 将上式代入式(12.1.15) 即有
若a1 、a2为任意常数,则对任意函数f1(x)及
f2(x) ,有
27
证明 由定义出发
28
2.延迟定理
设x0为任意常数,则
证明由定义出发,令u=x-x0可得
由式(12.1.16)可见,F[f(x)]仅为k的函数,与x无关(x 是定积分的积分变量) 故 F[f(u)]=F[f(x)] (12.1.30)
数学物理方程第四章 积分变换法(课堂PPT)
❖ 傅里叶变换建立R了信号时域与频域之间的关系,
频率是信号的物理本质之一。
6
❖ 设f(x)为[-π,π]上的有限信号,则f(x)的傅 里叶变换可简化为:
fˆ ( ) π f (x)eix dx π
❖ 对于只在有限区间,例如在上有定义的函数,可 采取延拓的方法,使其成为某种周期函数,而在 上,。然后再对作傅里叶级数展开,其级数和在 区间上代表f(x),由于f(x)在x=0和x=l无定义,因此 可以有无数种延拓方式,因而有无数种展开式, 它们在上均代表.有时,对函数在边界(区间的 端点)上的行为提出限制,即满足一定的边界条 件,这常常就决定了如何延拓。
第四章 积分变换法 傅立叶变换与拉普拉斯变换
数学物理方程
1
1777年以前,人们普遍采用多项式函数P(x)来对信 N 1
号f(x)进行表征:f (x) P(x) anxn。 n0 1777年,数学家Euler在研究天文学时发现某些函
数可以通过余弦函数之和来表达。1807年,法国科学
家傅里叶进一步提出周期为2π的函数f(x)可以表示为
( x ,t 0)
U ' (t; k) k 2a2U (t; k) F(t; k) U (t; k) |t0 0
其中 U (t; k) 为u(x,t)的傅里叶变换。为求解这个非齐次
e 常微分方程,用 k2a2t 遍乘方程各项 18
d [U (t; k)ek2a2t ] F (t; k)ek2a2t dt
19
❖ 交换积分次序
u(x,t) t
1
= 0
f ( , )[2
e e dk] k2a2 (t ) ik (x ) d d
引用积分公式
e2k2 ek dk =
积分变换 ppt课件
取逆变换可得
满足初始条件
15
例 求方程 的解。
解
满足初始条件
为确定常数C,令 代入,有
故方程满足初始条件的解为
16
例4 求方程 的解,其中h(t),f (t)为定义在[0,+∞)上的实值函数。
解设 对方程的两边取Laplace变换,由卷积定理可得
所以
17
例4 求方程 的解,其中h(t),f (t)为定义在[0,+∞)上的实值函数。
对于某些变系数的微分方程,即方程中每一项为 的形式时也可以用Laplace变换的方法求解。
由象函数的微分性质可知
从而
10
例3 求方程 的解。
解 设方程的解 对方程的两边取Laplace变换,
满足初始条件 且设
亦即
又由初始条件,代入整理化简后可得
11
例3 求方程 的解。
解 这是可分离变量的一阶微分方程,即
分方程
代数方程
4
例1 求方程 的解。
满足初始条件
解 设方程的解
且设
对方程的两边取Laplace变换,又由初始条件,得
这是含未知量 Y (s)的代数方程,整理后解出Y (s),得
这便是所求函数的Laplace变换,取其逆就可得所求函数
5
例1 求方程 的解。
解
满足初始条件
这便是所求函数的Laplace变换,取其逆就可得所求函数 为了求Y(s)的逆变换,将它化为部分分工的形式,
20
例 求方程 解设
的解。 ,原方程可写为
对方程的两边取Laplace变换,由卷积定理可得
所以
因此方程的解为
21
例8 求解方程组
满足初始
积分变换2-1.ppt
f (t )estdt
F(s)
0
复变量函数 F(s) 称为 f (t) 的拉普拉斯变换像函数,
称积分
-4-
第一节 拉普拉斯变换的概念
1 i F (s)estds
2 i i
为 F(s) 的拉普拉斯逆变换式,记为 ℒ 1[F(s)], 而称
第 二
f (t) 为 F(s) 拉普拉斯变换的像原函数。
斯 变 换
ℱ[g(t )] g(t )eiwtdt
f (t )e( wi)tdt 0
如果记 s iw, 且记
-2-
第一节 拉普拉斯变换的概念
F (s) f (t )estdt 0
(Re(s) c)
(2.1.1)
这表明 F( iw) 实际上为函数 g(t) 傅氏变换的像
第 函数,因此有
如果存在常数 M 0,c 0 使得
| f (t) | Mect (t 0)
-1-
第一节 拉普拉斯变换的概念
选取 c, 定义函数
由于
g(t) et f1(t)
第 二
| g(t) | dt
|
f (t ) | etdt
0
章 拉
M e( c)tdt M
0
c
普
拉 因此对 g(t) 可以求傅氏变换,且
(Re(s) a)
设 m 为正整数,求ℒ [t m ]
解 ℒ [t m ] t mestdt 0
1 t mde st s0 - 11 -
第 二 章
拉
普
拉
斯 变
即
换
第一节 拉普拉斯变换的概念
1[t m e st m t m1e stdt ]
s
0
积分变换第1讲-课件
11
这是因为
p e j(n-m) d =
1
p
e j(n-m)
-p
j(n - m)
-p
=
1
[e j(n-m)p - e- j(n-m)p ]
j(n - m)
=
1
e- j(n-m)p [e j2(n-m)p - 1] = 0
j(n - m)
p p e 2 ip k = c2 o k s is2 i kn = 1
函数f和g的内积定义为:
T
[f,g]= 2 f(t)g(t)dt -T 2
9
一个函数f(t)的长度为
|| f || = [ f , f ] = 而许瓦兹不等式成立 [f,g] f g
T
2 f 2 (t) d t -T 2
:
T
即 2 f (t ) g (t ) d t -T 2
这样可令
T
T
2 - T 2
nwt d t
T
am
2 cos
-T
m w t sin
nwt d t
m =1
2
n
T
bm
2 sin
-T
m w t sin
nwt d t =
m =1
2
=
bn
T
2 sin
-T 2
(n, m = 1,2,3,, n m),
T
2 cos nwt cos mwt d t = 0 (n, m = 1,2,3,, n m), -T 2
13
而1, coswt, sinwt, ..., cos nwt, sin nwt, ...
的函数的长度计算如下:
T
1 = 2 12 dt = T -T 2
积分变换 课件-课件
bnT 2 T 2 T 2fT(t)sin n td(tn1,2,3, )
在fT(t)的间断点t0处,式(1.1.1)的左端代之为
1 2f(t00)f(t00) (二)付氏级数的复指数形式
fT(t) Cnjewnt n (三)付氏积分
任何一个非周期函数f (t)都可以看成由某个周期
函数fT(t)当T→+∞时转化而来的。 即 Tl im fT(t)f(t)
sin x d x sinc( x ) d x
0x
0
2
另 外 , 由 F = 2 s i n 可 作 出 频 谱 图 :
F 2 k s i n 0
2 3
例 2求 指 数 衰 减 函 数 f(t) e 0 ,t,
t 0 的 傅 氏 变 换 及 其 t 0
积 分 表 达 式 ,其 中 0 .
ejn t co n stjsin n t (1.3.8)
e j n t cn o t s jsn itn ( 1 .3 .9 )
co nts1(ej nt ej nt) (1 .3 .1)0 2
sin nt1(ej ntej nt) (1.3.1)1
2j
2.2 单位脉冲函数及其傅氏变换 在物理和工程技术中, 常常会碰到单位脉冲
上满足狄利克莱(DirichL et)条件,如果它满足条
件: ⑴ 在[a,b]上或者连续,或者只有有限个第一
类间断点;
⑵ f(t)在[a,b]上只有有限个极值点。
从T为周期的周期函数fT(t),如果在
T 2
,
T2上 满
足狄利克雷条件,那么在
T 2
,
T上2 fT(t)可以展成付
氏级数,在fT(t)的连续点处,级数的三角形成为
积分变换2-2.ppt
变 换
f (0) 应理解为 lim f (t). t 0
像函数的微分性质:
ℒ[tf (t)] F(s) (Re(s) c)
(2.2.4)
-4-
第二节 拉普拉斯变换的性质
或 ℒ 1[F(s)] tf (t) (t 0)
更一般的
第
ℒ[(t)n f (t)] F (n)(s)
二
章或
(Re(s) c)
解
ℒ [t
t et sin 2t dt] 0t
d[ ds
ℒ
[
t et sin 2t dt ]]
0t
二 章
d ds
[1ℒ s
et [
sin t
2t
]]
d ds
[1 s
ℒ
s
[et sin 2t]ds
拉 普 拉 斯
d1 2
[
ds s
s
(s 1)2 4 ds]
变 换
d
1
[(
arctan
s
1 ]
0
0
-3-
第二节 拉普拉斯变换的性质
注意到 | f (t )est | Me(Resc)t
因此当Re s c 时
第
二 章
lim f (t )est 0
t
拉 所以 ℒ[ f (t)] sF (s) f (0) (Re(s) c)
普
拉 斯
必须说明:对于在 t 0 处含有脉冲的函数 f (t),
二
章 更一般地有
(2.2.2)
拉 普
ℒ [ f (n)(t )] snF (s) sn1 f (0) f (n1)(0)
拉
(Re(s) c)
(2.2.3)
积分变换1-5.ppt
ut u t0
a2uxx ( x 0;t
( x);ux x0 0
0)
解
记ℱy[u( x,t)]
u( x, t )cos wxdx uˆ y (w,t)
0
ℱy[( x)]
0
(
x
)
cos
wxdx
ˆ
y
(
w)
- 11 -
第五节 傅里叶变换的应用
方程两边求傅立叶余弦变换得
ℱy[uxx ( x,t)]
(
x)
sin
wxdx
ˆ
z
(
w
)
傅 里
方程两边求傅立叶正弦变换得
叶 变 换
ℱz[uxx ( x,t)]
0 uxx ( x, t )sin wxdx
ux
sin
wx
0
w
0 ux cos wxdx
w[u
cos
wx
0
w
usin wxdx]
0
w2uˆz
-9-
所以
第 一
因此
章
傅 里 叶 变 换
第五节 傅里叶变换的应用
第 一
aiwX (w) bX (w) c X (w) H(w)
章
iw
傅即
里 叶 变
换 所以
X
(w)
b
H(w) i(aw
c
)
w
x(t )
ℱ1[ X (w)]
ℱ1[
b
H(w) i(aw
c
] )
w
1
2
bw
wH (w) i(aw2
c
)
e
iwt
dw
-3-
积分变换1-4.ppt
解 ℱ [ f (t )] 1eiwtdt 1 [1 eiw ]
0
iw
-6-
第四节 卷积定理与相关函数
ℱ[g(t)] 1
iw
由 (1.4.2) 得
第 一
ℱ[ f (t) g(t)] 1 eiw
iw( iw)
章
傅 里 叶 变 换
-7-
第四节 卷积定理与相关函数
二 相关函数
称积分
)
0
0 1
其它
-3-
第四节 卷积定理与相关函数
f ( )g(t )d
1 e (t )d e 1 e t
0
0
t0
第 一 章
f
(t
)
g(t
)
1
(1
e
t
)
e
1
e
t
0 t 1 t 1
傅 2)卷积定理
里 叶
像原函数的卷积定理:
变 换
设 f1(t)、f2(t) 满足傅立叶收敛定理的条件,且
f2(t )eiwtdt
第
[
f1( ) f2(t )d ]eiwtdt
一
章 傅
f1( )[
f2(t )eiwtdt]d
里 叶 变
f1( )[
f2( )eiw( )d]d
换
f1(
)eiw d
f2( )eiwd
F1(w)F2(w)
-5-
第四节
同理可得
卷积定理与相关函数
由于
ℱ [u(t)] 1 (w)
iw
叶
变 换
所以
ℱ [ t f (t)dt] ℱ [ f (t) u(t)]
F (w)[ 1 (w)]
- 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性,平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
- 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
- 3、如文档侵犯您的权益,请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间:9:00-18:30)。
)F
1
x2
e 4(t ) d .
2 t 0
2 (t )
上式两边关于x作逆傅立叶变换,得
14
4.2 傅立叶变换的应用
u x,t F 1 U(,t)
F 1 F
1
x2 e 4t
2 t
x R,t 0
解: 作关于 x 的傅立叶变换。设
ux,t U ,t ux,tei xdx
f x,t fˆ ,t
x
方程变为
dU ,
t 2U ,t
fˆ ,t
dt
U , t |t0
13
4.2 傅立叶变换的应用
可解得 U , t e2t t fˆ (, )e2 (t ) d . 0
而
F
1
e
x2 4t
e2t
2 t
则
U ,t F
1
x2 e 4t
t
fˆ (,
6) 平移性质 F[ f ( x y)] ei y F ( f ), y R.
8
4.1 傅立叶变换的概念和性质
思考: 对于u(x,y), 若以 y 为参数, 对 x 作傅立叶变换
u x, y FouxrierU , y
由傅立叶变换的线性性质
u y
x,
u x, 0 f x
解:由自变量的取值范 围,对 x 进行傅立叶变换,设
u x, t U , t u x,t ei xdx
f x F
那么方程转变为
dU ,
t 2U , t
dt
U , t |t0 F
第四章 积分变换法
1
4.1 傅立叶变换的概念和性质 4.2 傅立叶变换的应用 4.3 拉普拉斯变换的概念和性质 4.4 拉普拉斯变换的应用
2
4.1 傅立叶变换的概念和性质
定义:假设 I 是数集(实数或者复数),K(s,x) 为 I [a,b] 上的函数,这里 [a,b]为任意区间。如果 f(x) 在区间 [a,b] 有定义, 且 s I, K(s,x) f(x) 为 [a,b] 上可积函数, 则含参变量积分
1
2
ei xd
f (t )ei t
dt
f (t) f (t 0) f (t 0)
2
t是连续点 t是第一类间断点
特别的,当 f(x) 连续时
f
x
1
ei xd f (t )ei t dt
2
傅立叶逆变换定义为: f x
F ei x f x dx.
称为f(t)的傅立叶变换。 记作:F () F[ f ( x)]
即是区间[a,b] (,) 上,核为 K , x ei x
的积分变换
4
4.1 傅立叶变换的概念和性质
傅立叶积分定理:当 f(x) 满足上述条件时,有
b
K s, x f xdx : F s
a
定义了一个从 f(x) 到 F(s) 的变换, 称为积分变换, K(s,x) 为变换的核。
常见的积分变换有傅立叶变换和拉普拉斯变换。
3
4.1 傅立叶变换的概念和性质
傅立叶变换 假设 f(x) 在(,)上有定义,在(,) 上绝对 可积,在任一有限区间上有有限个极大值、极小 值,且至多有有限个第一类不连续点,则函数
s2
f x s e 4t ds.
2 t
F f g F f F g F 1 F f F g f 1g2
4.2 傅立叶变换的应用
例 用积分变换法解方程:
u t
2u x2
f
( x, t )
u x,0 x
11
4.2 傅立叶变换的应用
解得 U ,t F e2t .
为了求出原方程的解,下面对 U ,t 关于 进行
傅立叶逆变换. t是参数
u x, t f x F 1 e2t
f x
1
x2
e 4t
2 t
1
t
fˆ (,
)F
1
F ei xd
记作:
f
2
(x)
F
1[F
(Байду номын сангаас
)]
5
4.1 傅立叶变换的概念和性质
傅立叶变换具有如下性质:
1)线性性质:设 f,g是绝对可积的函数, , 为数
F f g F( f ) F(g)
2)微分运算性质
F f iF f
F f (n) (i)n F f
6
4.1 傅立叶变换的概念和性质
3)对傅立叶变换后的函数求导数
d F f F[ix f ( x)]
d
dn
d n
F
f F[(ix)n
f ( x)]
4) 卷积性质
设 f(x),g(x) 在 (,) 上绝对可积, 定义卷积:
f (x) g x f x t g t dt f t g x t dt
则 F f g F f F g 7
4.1 傅立叶变换的概念和性质
5) 乘积运算
F f g 1 F f F g.
2 傅立叶变换在乘积运算和卷积运算之间建立 了一个对偶关系。
y
Fouxrier
U
,
y
y
d dy
U
,
y
是参数
同理,
2u y2
x,
y
Fouxrier
d2 dy2
U
,
y
9
4.2 傅立叶变换的应用
10
4.2 傅立叶变换的应用
例 用积分变换法解方程:
u 2u
t
x 2
,
t 0, x R .