电磁场理论基础课件第三章

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电磁场与电磁波第三章课件3

电磁场与电磁波第三章课件3

这相当于一个N匝的线圈,其匝数为:
N
Ii I
r2 a2
故,总的磁链为:
i
0 Il 2 a4
a 0
r 3dr
0 Il 8
所以,
Li
i I
0l 8
乘以2
Li 0
0 4
单位长电感为:
Li0
Li l
0 8
•在下图直角坐标系中,双根线在两线之间的轴上所产
•生的磁场强度为
Hy
I
2
x
2
I D
x
所以对应的外磁链为:
所以有:
M12 M 21
回路1的电流所产生并与它自己的回路相交链的自感磁链ψ11和
I1成正比,则比值
L1
11
I1
称为回路1的自感
同理,回路2的自感为
L2
22
I2
自感可分为内自感和外自感两部分。内自感Li是导线内的磁链ψi (即内磁链)和导线中全部电流I的比值,即
Li
i I
而外自感则是导线外的磁链(即外磁链,也称为全磁通)和导 线中全部电流的比值,即
应该指出,这里的电流回路都是由无限细的导线构成。在线性 磁介质中,两电流回路间的互感只与回路及其导线的形状、尺 寸、相互位置、周围磁介质及导线的磁导率有关,而与电流的 大小无关。
回路一中的电流在空间任意一点所产生的矢势为:
A1
0 N1I1 4
dl1 R l1
由回路一产生并与回路二相交的磁链为:
21 N2 m21 N2
Ir
2 ri2
对内外导体之间:H e
I
2 r
对外导体内部:
H i
I
2 r
r32 r32

电磁场与电磁波第三章静态场及其边值问题的解PPT课件

电磁场与电磁波第三章静态场及其边值问题的解PPT课件

解法的优缺点
分离变量法的优点是简单易行,适用于具有多个变量 的偏微分方程。但是,该方法要求边界条件和初始条
件相互独立,且解的形式较为复杂。
有限差分法的优点是简单直观,适用于各种形状的求 解区域。但是,该方法精度较低,且对于复杂边界条
件的处理较为困难。
有限元法的优点是精度较高,适用于各种形状的求解 区域和复杂的边界条件。但是,该方法计算量大,且
05 实例分析
实例一:简单电场的边值问题求解
总结词
通过一个简单的电场边值问题,介绍如 何运用数学方法求解静态场的边值问题 。
VS
详细描述
选取一个简单的电场模型,如平行板电容 器间的电场,通过建立微分方程和边界条 件,采用有限差分法或有限元法进行数值 求解,得出电场分布的解。
实例二:复杂电场的边值问题求解
恒定磁场与准静态场的定义与特性
恒定磁场
磁场强度不随时间变化的磁场。
准静态场
接近静态场的动态场,其特性随 时间缓慢变化。
特性
恒定磁场与准静态场均不产生电 磁波,具有空间稳定性和时间恒
定性。
恒定磁场与准静态场的边值问题
边值问题
描述场域边界上物理量(如电场强度、磁场强度)的约束条件。
解决边值问题的方法
静电屏蔽
在静电屏蔽现象中,静态 场用于解释金属屏蔽壳对 内部电荷或电场的隔离作 用。
高压输电
在高压输电线路中,静态 场用于分析电场分布和绝 缘性能。
02 边值问题的解法
定义与分类
定义
边值问题是指在一定的边界条件下,求解微分方程或积分方程的问题。在电磁场理论中,边值问题通常涉及到电 场、磁场和波的传播等物理量的边界条件。
特性
空间均匀性

电磁场导论 第3章 恒定电场课件

电磁场导论 第3章 恒定电场课件

3.2 电源电势与局外场强
3.2.1 电源电动势
要想在导线中维持恒定电流,
必须依靠非静电力将B极板的正电
荷抵抗电场力搬到A极板。这种提
供非静电力将其它形式的能量转为
电能装置称为电源。
电源内部局外场强
Ee
fe q
恒定电流的形成
电源电动势
l Ee dl
(V )
电源电动势与有无外电路无关,是表示电源本身的特征量

2 0
表明,只要
1
,电流线垂直于良导体表面穿出,
2
良导体表面近似为等位面。
例3-2 已知铁1=5×106西门子/米,土壤2=102西门子/ 米,求:当铁中电流J1与表面法线的夹角1=895950时 ,土壤中电流J2与分界面法线夹角。
解: 根据电流折射定律
tan 1 tan 2
1 2
5 106 10 2
3.4.1 导电媒质中恒定电场与静电场的比拟
表1 两种场所满足的基本方程和重要关系式
静电场
(=0 区域)
恒定电场 (电源外导电媒质中)
E 0 E D 0
D E
E1t E2t D1n D2n
2 0
E 0 E
J 0
J E
E1t E2t J1n J 2n
2 0
q D
电流是积分量 I S J dS
2)电流线密度
分布的面电荷在曲面上以速度v运动形成的电流
K v
Am
电流是积分量 I l ( K en )dl
en 是垂直于dl,且通过dl与曲面相切的单位矢量
工程意义: • 同轴电缆的外导体可视为电流线密度分布 • 媒质表面产生磁化电流可用电流线密度表示 • 高频电流的集肤效应可用电流线密度表示

最新电磁场与电磁波第3章教学课件

最新电磁场与电磁波第3章教学课件

抗磁质
主要是电子轨道磁矩产生磁化现象引起的,自 旋磁矩可忽略,在外磁场的作用下,电子轨道 磁矩的方向和外磁场的方向相反。这时磁化率
Xm 0,相对磁导率 r 1 , M 与 B 的方 向相反,磁介质内 B 变小。
顺磁质
主要是电子自旋磁矩引起的。轨道磁矩的抗磁 效应不能完全抵消它,在外磁场作用下电子的 自旋磁矩和外磁场方向一致, 这时磁化率
(i)金属板上的电荷与介质极化面电荷所构成的介质外表 面的电荷分布;
(ii)所考察的场点周围分子偶极子所产生的附加影响。
前面一种因素的作用较为简单,它可由单位面积上的自由
电荷 来确定,其中包括了电解质的宏观效应的贡献,即
E/
在对上述第二种因素的影响进行讨论时,我们遵循的是洛伦
兹的方法,即作一个包围场点的半径为R 的球面,如图所
前面我们已经定义了一个反映介质特性的量——相对介电常数
r
EP/0
E
下面我们来寻求折射率n与 r 之间的关系:

f= 0 Jf= 0
则介质中的麦克斯韦方程变为
(E P /0) 0
E B t
B 0
c 2
B
t
(E
P
/0)
对方程4两端取旋度,并代入 方程2和方程3,可得
方程4则为
c2Br
况我们暂且不作讨论。对属于介质中分子的电荷来说(这种
电荷又称为“束缚电荷”),其它的电荷是被吸引进介质
的——例如自由离子或自由电子,其运动不受分子约束力限制,
故被称为“自由电荷”,于是我们可以将这两种不同类型的
电荷集中表示为
f p
极化矢量的定义
Pvli m0 p v
P P a v N p 0 N p E 0E

教科版高中物理选修3-4:第三章 电磁振荡 电磁波 复习课件

教科版高中物理选修3-4:第三章 电磁振荡 电磁波 复习课件

【例 3】 (多选)为了测量储罐中不导电液体的高
度,将与储罐外壳绝缘的两块平行金属板构成的电容
器 C 置于储罐中,电容器可通过开关 S 与线圈 L 或电
源相连,如图 2 所示。当开关从 a 拨到 b 时,由 L 与
C 构成的回路中产生周期 T=2π LC的振荡电流。当
罐中的液面上升时( )
A.电容器的电容减小
B.电磁波谱中最难发生衍射的是γ射线
C.频率大于可见光的电磁波表现为沿直线传播
D.雷达用的是微波,因为微波传播的直线性好
解析:
波长越长,越容易发生衍射现象,在电磁波中, 无线电波波长最长,γ射线的波长最短,故选项A错 误,B正确;波长越短,频率越大的电磁波,其衍射 现象越不明显,传播的直线性越好,遇到障碍物反射 性越好,故C、D正确。
介质,各波段之间的区别并没有绝对的意义。
(2)个性:不同电磁波的频率或波长不同,表现出 不同的特性。波长越长越容易产生干涉、衍射现象, 波长越短观察干涉、衍射现象越困难。正是这些不同 的特性决定了它们不同的用途。
【例4】 (多选)下列有关电磁波的说法中正确的 是( )
A.电磁波谱中最难发生衍射的是无线电波
振荡线圈上的物理量:振荡电流i、磁感应强度 B、磁场能EB。
放电过程:q↓—E↓—EE↓―→i↑—B↑—EB↑。 充电过程:q↑—E↑—EE↑―→i↓—B↓—EB↓。 充电结束时q、E、EE最大,i、B、EB均为零。 放电结束时q、E、EE均为零,i、B、EB最大。
2.电磁振荡的周期和频率
(1)周期 T=2π LC 频率 f=2π1 LC (2)对周期公式 T=2π LC的定性分析 ①L 对 T 的影响:L 越大,振荡过程中因自感现象产生
A.动能不变

教科版高中物理必修第三册精品课件 第三章 电磁场与电磁波初步 1 磁场 磁感线

教科版高中物理必修第三册精品课件 第三章 电磁场与电磁波初步 1 磁场 磁感线

三、安培定则
右手螺旋定则
定义:用 右手 握住通电导线,让伸直的拇指所指的方向与 电流 方向
一致,则弯曲的四指所指的方向就是 磁感线
环绕的方向;如果右手弯
曲的四指与 环形电流 的方向一致,伸直的拇指所指的方向就是环形 导线 轴线 上磁感线的方向,如图所示。
【问题思考】 通电螺线管相当于一个条形磁铁,一端是N极,另一端是S极, 把一个小磁针放入螺线管内部,小磁针的N极指向螺线管的哪端? 提示 指向N极。小磁针N极的指向是N极受到磁场力的方向,N极受力的方 向是该位置的磁感线的方向,在螺线管内部,磁感线方向由S极指向N极。 所以小磁针的N极指向螺线管的N极。
要点提示 不对。不管是磁铁的磁场,还是电流的磁场,磁感线都是闭合的。
知识归纳
1.磁感线的特点 (1)磁感线上任一点的切线方向表示该点的磁场方向,即小磁针N极受力的 方向。 (2)磁铁外部的磁感线从N极指向S极,内部从S极指向N极,磁感线是闭合曲 线。 (3)磁感线的疏密表示磁场强弱,磁感线密集处磁场强,磁感线稀疏处磁场 弱。 (4)磁感线在空间不相交。
规律方法 本题考查磁场与电场的有关理解,在处理这类题目时要注意理 解概念。 (1)注意磁场与电场的区别; (2)理解磁体与磁体、通电导体与通电导体、磁体与通电导体之间的作用 都是通过磁场产生的。不要将通电导体与通电导体之间的相互作用理解 成是通过电场产生的。
针对训练1 下列关于磁场的说法正确的是( ) A.磁场和电场一样,是客观存在的特殊物质 B.磁场是为了解释磁极间相互作用而人为规定的,是不存在的 C.磁极与磁极之间的相互作用是直接发生作用的 D.磁场只有在磁极与磁极、磁极与电流发生作用时才产生
答案 C
解析 小磁针静止时N极的指向与该点磁感线的方向相同,如果a、b、c三 处磁感线的方向确定,那么三枚小磁针静止时N极的指向也就确定。所以, 只要画出通电螺线管的磁感线(如图所示),即可知a磁针的N极指向左边,b 磁针的N极指向右边,c磁针的N极指向右边。

《电磁场理论》ch320111013-PPT文档资料

《电磁场理论》ch320111013-PPT文档资料

7
单位长度内总的磁场能量为
WW m W W m 1 m 2 m 3
2 2 2 4 2 2 I I I b c c 3 c b 0 0 0 l n 2 22 l n 2 2 1 6 4 a 4 ( c b ) b4 ( c b )
W 0
m 2
I 2 c2 2 2 W ( ) ( 2 2) 2 d m 3 b 2 2 c b
c
0
0I2 c4 c 3 c2 b2 ln 2 2 2 2 2 4 (c b ) b 4(c b )
电磁场与电磁波
第3章 静态电磁场及其边值问题的解
径分别为 b和c,导体中通有电流 I ,试求同轴电缆中单位长度 储存的磁场能量与自感。 解:由安培环路定律,得
e e H e 0
I 2 a 2 I 2
0 a
a
a 2 2 c b c
N
N
1N 1N W d ( I I d 系统增加的磁能为 d m i i) i i 2 2 i 1 i 1
因此有
d W 2 d W S m
F g d W id i m
故得到磁场力为
W m Fi gi
I 不变
电磁场与电磁波
第3章 静态电磁场及其边值问题的解
10
单位长度的总自感
4 2 2 2 W b c c 3 cb m 0 0 0 L l n 2 2 l n 2 2 2 2 I 82 a 2( cb ) b 4 ( cb )

内导体的内自感 内外导体间的外自感 外导体的内自感
电磁场与电磁波
2. 假定回路的磁通保持不变 此时,各回路中的电流必定发生改变;但由于各回路的磁通不 变,回路中都没有感应电动势,故与回路相连接的外电源不对回 路输入能量,即 dWS=0,因此

电磁场与电磁波第3章ppt_图文

电磁场与电磁波第3章ppt_图文


q
4 0

1 rP

1 rQ

O
选参考点位于无穷远处,即令rQ ,得 P
rP q
4 0rP
P
由此得到点电荷电位的一般表达式 q 4 0r
对于位于r的点电荷,电位表达式为
q
q
40 r r 40R
无限长线电荷:设线电荷l在原点,参考点Q,场点 (电位
微分形式:
D
E 0
本构关系:D E
边界条件
en E1 E2 0
en
D1
D2

S

E1t E2t

D1n

D2 n

S
对于理想介质,有
en E1 E2

0 或
en D1 D2 0
x a 处,φ2 (a) = 0
x b处,φ1(b) =φ2 (b),

2 ( x)
x

1(x)
x
xb


S0 0
所以 D1 = 0
C2a + D2 = 0
C1b + D1 = C2 b + D2
C2
-
C1
=
-ρS0 ε0
由此解得
C1
=
-ρS0 (b ε0a
证明 对于单个点电荷产生的场
把试探电荷q0从P移到Q 设电荷q0 受到的电场力为F, 在该力作用下的位移为dl,
则电场力做功为 dW F dl qE dl
WPQ
Q
F dl
P
Q
Q
F cos θdl Fdr

电磁场与电磁波课件 第3章2

电磁场与电磁波课件 第3章2
一般规定 A 0 库仑规范
已知矢量磁位 A 与磁感应强度 B 的关系为 B A
矢量磁位与电位不同,它没有任何物理意义,仅是一个计算辅助量。
当电流分布未知时,必须利用边界条件求解恒定电磁场的方程。为 此,需要导出矢量磁位应该满足的微分方程。
已知 A 0,那么 A A 2 A

M 21 4π
l2
dl1 dl2 l1 r2 r1

M12 4π
l1
dl2 dl1 l2 r1 r2
诺伊曼公式
考虑到 dl1 dl2 dl2 dl1, r2 r1 r1 r2 ,所以由上两式可见,
M12 M 21

M 21 4π
互感可正可负,其值正负取决于两个线圈的电流方向,但电感 始终应为正值。
若互磁通与原磁通方向相同时,则使磁通链增加,互感应为正 值;反之,若互磁通与原磁通方向相反时,则使磁通链减少,互感 为负值。
例1 求双线传输线单位长度的自感。导线半径为a,导线间距离D>>a。
y
总的磁感应强度
x dx

x
D
解:由 H dl I l 得二导线在x处产生的磁场分别为
静态场问题通常分为两大类:
分布型问题
由已知场源(电荷、电流)分布,直接从场的积分 公式求空间各点的场分布
边值型问题
已知场量在场域边界上的值,求场域内的场分布
静态场边值问题的解法可分为
解析法
给出的结果是场量的解析表示式,如镜像法、分离 变量法
数值法
通过数值计算,给出场量的一组离散数据,如有限 差分法、有限元法
2 Ax 0J x 2 Ay 0J y 2 Az 0J z

《电磁场理论》课件3

《电磁场理论》课件3
R2
B
R1
R3
心圆。
当ρ<R1时,内导体中电流密度
图3-4 (a)
I J R12
取一半径小于R1的圆周为积分回路,则穿过圆面积的电流I‟为
I I' R12
根据安培环路定律

0

2
0
dd I

2
R12
B dl
l
2
0
I 2 B d 0 2 R1 I 2 2B 0 2 R1 0 I B 2R12
L L
( z z' ) I ' d l ' e Idz 'e e Idz ' e R
I ' d l ' Idz 'e z , R
R z
2
2
R
0 I zL zL e 4 2 ( z L) 2 ] 2 ( z L) 2 ]

dV '
(1) (2) (3)
B x, y , z
e 1 R RR2
0 4 V '

1 J R dV '
(1)、(2)式中(x,y,z)为场点的坐标;(x‟,y‟,z‟)为源点的 坐标。对(2)式取散度,有
B
0 4

V'
1 J R dV ' (4)
当R1<ρ<R2时,以ρ为半径,取一圆周为积分回路,应用 安培环路定律,得
B dl
l
2
0
B d 0 I
0 I B 2
当R2<ρ<R3时,采用同样的方法,这时穿过半径为ρ的圆

工程电磁场导论第三章-PPT精品

工程电磁场导论第三章-PPT精品

图3.2.17 中三条环路上的 H 相等吗?环量相等吗?
有磁介质存在时,重答上问。
图3.2.16 H 与I 成右螺旋关系
图3.2.17 H 的分布与磁介质有关
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5. B 与 H 的关系 实验证明,在各向同性的线性磁介质中
B0(HM ) 0H(1m)0rHH
m — 磁化率。 r—相对磁导率。
B
02Kex
y0

0K 2
e
x
y0
返回 上页 下页
3.2 安培环路定律
Ampere’s Circuital Law
3.2.1 磁通连续性原理 ( Magnetic Flux Continue Theorem ) 1. 恒定磁场的散度
B (x,y,z)4 π 0V J(x,y R ,2 z)eR d V
sin
4π(R2 x2)
BBxex
4π(R 20Ix2)sinldlex
图3.1.4 圆形载流回路轴线上的 磁场分布
4π(R 2 0Ix2)
R

R2x22πRex

0IR2
2(R2 x2)3/2
ex
返回 上页 下页
例 3.1.3 无限大导体平面通有面电流 K K ez , 试求磁感应强度 B 分布。
恒定磁场和静电场是性质完全不同的两种场, 但在分析方法上却有许多共同之处。学习本章时, 注意类比法的应用。
返回 上页 下页
本章要求 深刻理解磁感应强度、磁通、磁化、磁场强度 的概念。 掌握恒定磁场的基本方程和分界面衔接条件。 了解磁位及其边值问题。
熟练掌握磁场、电感、能量与力的各种计算方 法。了解磁路及其计算方法。
B0

电磁场理论 第三章 恒定电流的磁场(2)PPT课件

电磁场理论   第三章 恒定电流的磁场(2)PPT课件

意曲面的电流的代数和的 倍0 。 L1 B空间所有电流共同产生的
I内 与L套连的电流
L2
Ii内 代数和
I2
i (与L绕行方向成右螺电流取正)
L B 1 d l 0I2I3
L B 2 dl0I1I2
36
37
38
39
安培环路定理的应用
例题
——用来求解具有高度对称的磁场
I
求:无限长直线电流的磁场
1
π 2
2 π
BP
0I
4 π r0
17
无限长载流长直导线的磁场
B 0I
2πr
I B
I XB
电流与磁感强度成右螺旋关系
18
例2 圆形载流导线轴线上的磁场.

BBxdBcos40
I
cosdl
r2
Idl
cossinRr
R
r
dB
B4π0IrR3
2πR
dl
0
o
x
*p
x
B
0IR2 ( 2 x2 R2)32
解:对称性分析——磁感应线是
躺在垂直平面上的同心圆,选环路
rB L B
LB dl0I dr//B
B d l B2r
B 0I 2 r
r
0
40
例题 r
求:无限长圆柱面电流的磁场
解:对称性分析——磁感应线是 躺在垂直平面上的同心圆,选环路
I
RL
LBdl
0I rR 0 rR
B d l B2r
B
20r IrR
107
108
7.磁场能量
109
110
111
112
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模拟电荷法

数学模拟法 物理模拟法

作图法
图3.1.2 边值问题研究方法框图
例3.1.1 图示长直同轴电缆横截面。已知缆芯截面是一边长为2b的正方形, 铅皮半径为a,内外导体之间电介质的介电常数为
,并且在两导体之间接有电源
U0,试写出该电缆中静电场的边值问题。
解:根据场分布对称性,确定场域。 场的边值问题
2.
两根细导线产生的电场
Q
1
h
图3.2.10
h
两根细导线的电场计算
d ln 1 C1 2 2 0 0 2 ln 2 C2 2 0 P 1 2 ln 2 C 2 0 1 1
以y轴为参考点, C=0, 则
p dS
qh 2(h x )
2 2 3/ 2
0
2xdx

1 q qh 2 2 1/ 2 (h x ) 0
例 两个相交成直角的半无限大导体平面间有一个点电荷q,与两平面的距离分 d1和d2,求平面上的感应电荷作用在电荷q上的力。 解: 利用镜像法得 d1 q
0
1 r
r a
r a
r 0
0
2 r
r a
2
r
解得
C1 0 C4 0
a 2 a 3 C3 , C2 2 0 3 0
电位:
1 (r ) (3 a 2 r 2 ) 6 0 a 3 2 (r ) 3 0 r
0ra ar
等位线方程为:
(x
圆心坐标
K 1
2
K2 1
b) 2 y 2 (
2bK K2 1
)2
2bK K2 1
P
K2 1 h( 2 b ) , K 1
0 ,
ln 2 2 0 1
圆半径 a
( x b) 2 y 2 ln 2 0 ( x b) 2 y 2
解:
a)确定电轴的位置
b 2 h 2 a 2 d 2h
当K取不同数值时,就得到一族偏心圆。
a、h、b三者之间的关系满足
令: P 常数
a 2 b2 (
2bK K 1
2
)2 b2 (
K2 1 K 1
2
b) 2 h 2
( x b) 2 y 2 ( x b) 2 y 2
K2
应该注意到,线电荷所在的两个点,对每一个等位圆的圆心来说,互为反演。即
(a r )
图3.1.4 体电荷分布的球形域电场
2 2
1 d 2 d 2 (r )0 2 r dr dr
积分之,得通解
r 2 1 1( r ) C1 C2 6 0 r
边界条件
2( r )
1
C3 C4 r
有限值 0
参考点电位
1 r a 2
不接地导体球面上的正负感应电荷 的绝对值等于镜像电荷 q 吗? 为什么?
图3.2.7 点电荷位于不接地导体球附近的场图
补充题: 试确定用镜像法求解下列问题时,其镜像电荷的个数,大小与位 置?
图3.2.8
点电荷对导体球面的镜像
3.2.3
线电荷对导体圆柱面的镜像
边值问题:
1.问题提出
2 0
a 2 h2 b2 (h b)(h b)
根据 E 及E线的微分方程
dy E y dx Ex
, 得E线方程为
2
K K x2 ( y 1 )2 b2 1 2 4
图3.2.11
两细导线的场图
3.
电轴法 用置于电轴上的等效线电荷,来代替圆柱导体面上分布电荷,从而求得电场
图3.2.1 平面导体的镜像
(除 q 所在点外的区
s D dS q
(S 为包围q 的闭合面)
镜像法:
用虚设的电荷分布等效替代媒质分界面上复杂电荷分布,虚设电荷的
个数、大小与位置使场的解答满足唯一性定理。
例3.2.1 求空气中一个点电荷 q 在地面引起的感应电荷分布情况。
解: 设点电荷 q 离地面高度为h,则
0
( y 0 ,b x a )
0
例3.1.2 设有电荷均匀分布在半径为a的介质球型区域中,电荷体密度 为 ,试用解微分方程的方法求球体内、外的电位及电场。 解: 采用球坐标系,分区域建立方程
21
1 d 2 d1 (r ) r 2 dr dr 0
(0 r a )
q1 q q2 q q3 q
d2
y
F F1 F 2 F3
d1
q2
d2 d2
d1 o
q
d2 d2
q2 F1 y 4 0 (2d 2 ) 2 q2 F2 x 4 0 (2d1 ) 2 x
F3 2d1 x 2d 2 2 2 3/ 2 4 0 (2d1 ) (2d 2 )

(导线以外的空间)

导体A 常数
S D dS ,

电荷分布不均匀

3.2.9 长直平行圆柱导体传输线
导体B 常数
S D dS ,
电荷分布不均匀
能否用高斯定理求解?
根据唯一性定理,寻找等效线电荷——电轴。
y p 1 b o b 2 x
了思路及理论根据。
3.2 镜像法
3.2.1 点电荷对无限大接地导体平面的镜像
1.平面导体的镜像 边值问题:
2 0 0
(除 q 所在点外的区域) (导板及无穷远处) (S 为包围 q 的闭合面)
s D dS q
上半场域边值问题:
2 0 域) q q (导板及无穷远处) 0 4 0 r 4 0 r
EP
1 2
( 以 y 轴Biblioteka 电位为参考点 )图3.2.12 平行圆柱导体传输线电场的计算
例3.2.4 已知两根不同半径,相互平行,轴线距离为d 的带电长直圆柱 导体。试决定电轴位置。
图3.2.13 不同半径传输线的电轴位置
2 b 2 h12 a1 2 2 2 b h2 a2 确定 b , h1 , h2 d h h 1 2 试确定图示偏心电缆的电轴位置。
2 0
( 除 q 点外的导体球外空间)

p r2 +q' R
o
r 球面 s
0 常数 0
( S 为球面面积 )

r q
S
r1 b -q' d
D dS 0
在接地球的基础上判断镜像电荷的个数、大小与位置
感应电荷分布及球对称性,在球内有两个等效电荷。
图3.2.6 点电荷对不接地金属 球的镜像
解:
例3.2.5
解:
2 h1 2 a1 b 2 2 2 2 h2 a2 b h h d 2 1

确定 b , h1 , h2
注意:1)参考电位的位置;2)适用区域。
图3.2.14 偏心电缆电轴位置
例3.2.6 已知一对半径为a,相距为d的长直圆柱导体传输线之间电压为U 0 , 试求圆柱导体间电位的分布。
为什么说第二类 边界条件
与导体上给定电荷分 布或边界是电力线的条 件是等价的?
图3.1.1 边值问题框图
n
f 2 (s)
S
积分法
分离变量法
解析法 镜像法、电轴法 微分方程法 计算法
保角变换法

有限差分法 有限元法 数值法 边界元法 矩量法
边值问题 研究方法
实验法
实测法 模拟法 定性 定量
第三章
静电场边值问题的解析解
边值问题的分类和解的唯一性定理 镜像法 复变函数法 分离变量法 点电荷密度的delta函数表示 格林函数法
3.1.1
静电场的边值问题
3.1 边值问题的分类和解的唯一性定理
边值问题
微分方程
边界条件
2 2 0

场域 边界条件
分界面 衔接条件
1 2 2 1 1 2
电场强度(球坐标梯度公式):
E1 (r ) 1
1 r er er r 3 0
0ra
2 a 2 E2 (r ) 2 er e 2 r r 3 0 r
ar
对于一维场(场量仅仅是一个坐标变量的函数),只要对二阶常系数微分 方程积分两次,得到通解;然后利用边界条件求得积分常数,得到电位的解; 再由 E 得到电场强度E的分布。
的方法,称为电轴法。 例3.2.3 试求图示两带电长直平行圆柱导体传输线的电场及电位分布。
解:
a ) 建立坐标系 , 确定电轴位置 : b h2 a 2
b ) 圆柱导线间的电场与电 位 :
1 1 ( e e ) 2 0 1 2 p ln 2 2 0 1

q' 4 0 r2
0
r1 d 2 R 2 2 Rd cos r2 b 2 R 2 2 Rb cos
图3.2.3 点电荷对接地导体球面的镜像
[q 2 (b2 R2 ) q'2 (d 2 R2 )] 2R(q'2 d q 2b) cos 0

q3
d1
d1
q1

q2

y

3.2.2 点电荷对导体球面的镜像 设在点电荷附近有一接地导体球,求导体球外空间的电位及电场分布。 1) 边值问题:
2 0
(除q点外的导体球外空间)
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