根据对流—弥散方程

如果我们选择x轴与该点处的平均流速方向一致，y轴和z 轴则与平均流速方向垂直，则上式也可以写成下列更容易 被我们理解的形式： （6-43） 或 （6-44）
此时水动力弥散系数张量： （6-45）
坐标轴方向称为弥散主轴。Dxx称为纵向弥散系数，Dyy， Dzz称为横向弥散系数。由于弥散主铀的方向依赖于流速 方向，即使在均质各向同性介质中，各点弥散主轴的方向 也会随着水流方向的改变而各不相同。 水动力弥散系数在研究地下水物质运移问题中的意义可 以和渗透系数在研究地下水运动问题中的意义相比拟，是 一个很重要的参数。通过大量在末固结的多孔介质中的实 验，得到了如图6-10所示的曲线。图中，纵坐标是从实验 室得到的纵向弥散系数DL与溶质在所研究的液相中的分子 扩散系数Dd的比值，横坐标是一个无量纲的量： （6-46） 称为Peclet数。
2）分子扩散
分子扩散是由于液体中所含溶质的浓度不均一而引起
的一种物质运移现象。浓度梯度使得物质从浓度高的地方 向浓度低的地方运移，以求浓度趋向均一。 分子扩散服从Fick定律。即：
式中： 为该溶质在溶液中的浓度c沿方向s变化的浓度 梯度; 比例系数Dd称为扩与浓度无关的常数。
2 水动力弥散系数 从宏观上来描述弥散现象，亦即将其定义在典型单元体(REV)上 的平均值。机械弥散也能用Fick定律来描述。 多孔介质中的分子扩散描述： I″＝—D″·gradc （6-40） 机械弥散描述： I′＝一D’·gradc （6-41） 水动力弥散系数D：D= D’+D” （6-40） 式中： D”——多孔介质中的分子扩散系数，量纲为[L2T-1] ，是 二秩张量；c——该溶质在溶液中的浓度； I″——由于分于扩散在单位时间内通过单位面积的溶质质量。 D′——机械弥散系数，量纲为[L2T-1]，也是二秩张量； I′——由于机械弥散造成的个单位时间内通过单位面积的溶质质量。 D也是二秩张量。由于水动力弥散在单位时间内通过单位面 积的溶质的质量则为 I＝I′ 十I″＝-D· gradc。
液体在多孔介质中流动时，机械弥散和分子扩散是同时出现的， 事实上也不可分。 事实上，“纯”机械弥散不可能存在，但分子 扩散，即使在没有水流运动的情况下也能单独存在。 当流速较大时，机械弥散是主要的；当流速甚小时，分子扩散 的作用就变得很明显。显然，机械弥散和分子扩散都会使溶质既 沿平均流动方向扩展又沿垂直于它的方向扩展。前者称为纵向弥 散，后者称为横向弥散。 除了机械弥散和分子扩散外，某些其它现象也会影响多孔介质 中溶质的浓度分布，如多孔介质中固体颗粒表面对溶质的吸附、 沉淀，水对固体骨架的溶解及离子交换等。此外，液体内部的化 学反应也可导致溶质浓度的变化。 一般来说，溶质浓度的变化会导致液体密度和粘度的变化。这 些变化反过来会影响水流状态，即流速的变化。但在通常情况下， 这类影响不大，可以忽略。
0<t<T (6-52) 式中， 为研究区的边界， 是已知函数。 另一种是已知单位时间内通过边界单位面积的溶质质量的 边界条件。在三维条件下，形式复杂，不易理解。
兹以一维问题的几种常见例子具体说明如下。 (1) 多孔介质a的边界外为另一多孔介质b，根据单位时间通过 边界的溶质的质量要保持连续的原则，当渗透速度为v时 有： (6-53) (2) 如边界为隔水边界，则通过边界的流量和溶质的量均为 零，由上式 及v＝0 得边界 G2 上有边界 条件： (6-54)
4 一维弥散问题的解
考虑流速方向与x轴方向一致的半无限一维均匀流的情况， 示踪剂连续注入，纵向弥散系数Dxx＝DL在均匀流情况下 不随坐标x而变化，ux＝u为常数，一维情况下(6-49)式化 为: （6-55） 同时有定解条件：
(6-56)
当x/aL足够大时，该定解问题的解为
(6-57)
利用(6-57)式可以求得任意时刻t，任意距离x处的相对浓度cR。 因为示踪剂浓度c0是已知的，即可求得该处的浓度c(x, t)。反之， 也可利用实验室或野外的一维弥散的实际观测资料，求出纵向弥散 系数DL，因为流速u已知，也可以算出纵向弥散度aL。 根据对流—弥散方程，在适当的初始条件、边界条件下求得的 解，可以用来预报地下水中污染物的时、空分布。其结果和实验室 的实验结果，一般也拟合得很好。 但应用于野外试验时，却发现利用对流—弥散方程反求得的弥 散度值要比实验室实验所得的值大几个数量级，而且弥散度值看来 和污染物分布的范围有关，随着它的增大而增大(称为尺度效应)。
（6-50） 要确定一个水动力弥散问题的解，即求得浓度的分布，还 要给出下列信息： ①研究空间 和时间区间[0，T]； ②研究区域水头场的分布； ③有关参数，如弥散度aL和aT等；
④定解条件。 初始条件给出初始时刻(t＝0)区域上的浓度分布，即： c(x,y,z,0)= c0(x,y,z) （6-51） c0是已知函数。 边界条件通常有二种类型。一种是已知浓度的边界条件，即：
第六章 地下水运动中的专门问题
Source: Adapted from Environmental Protection Agency, Office of Water Supply and Solid Waste Management Programs, Waste Disposal Practices and Their Effects on Groundwater (Washington, D.C.: U.S. Government Printing Office, 1977).
（6-49）
上式称为对流一弥散方程(水动力弥散方程)。它右端后三项表示 水流运动(习惯地把它喻为对流)所造成的溶质运移，前三项表示 水动力弥散所造成的溶质运移。
如果还有化学反应或其它原因所引起的溶质质量变化，且 单位时间单位体积含水层内由此而引起的溶质质量的变化 为f，则应把它加到方程式的右端，有：
肖长来 吉林大学环境与资源学院
2009-12
主要内容 1. 非饱和带中的地下水运动 2. 地下水中的溶质运移（水动力弥散理论）
§6.2 水动力弥散理论
1 水动力弥散现象及其机理 先考察一个实例。大致了解一下水动力弥散现象是怎么回事。
例：若在一口井中瞬时注入某种浓度的一种示踪剂，则在附 近观测孔中可以观察到示踪剂不仅随地下水流一起位移，而且逐 渐扩散开来，超出了仅按平均实际流速所预期到达的范围，并有 垂直于水流方向的横向扩散，不存在突变的界面。 上述事实说明，存在一种特殊的现象。因为如果不存在这种 现象，示踪剂应按水流的平均流速移动；含示踪剂和不含示踪刑 的水的接触界面应该是突变的；示踪剂也不应公横向扩展开来， 即有一个以实际平均流速移动的直立锋面。以上事实说明，在两 种成分不同的可以混溶的液体之间存在着一个不断加宽的过渡带。 这种现象称为水动力弥散。 所谓水动力弥散就是多孔介质中所观察到的两种成分不同的可 混溶液体之间过渡带的形成和演化过程。
图6-10 分于扩散和水动力弥散间的关系 (据J. Bear)
第IV区：以机械弥能为主，分子扩散的作用已经可以忽略不计，但流速 尚未达到偏离Darcy定律的程度。本区相当于图中的直线部分。实验给出 于DL/Dd＝BetPe,Bet=1.8。 第V区；仍属于机械弥散为主的区域，与第IV区的区别在于水流速度已 达到越出Darcy定律适用的范围。惯性力和紊流的影响造成纵向物质运移 的减少，曲线斜率减缓。 上述曲线说明，弥散系数和水流速度、分子扩散有关。
上式中，aL，aT分别称为纵向弥散度和横向弥散度。纵向机械 ' ' 弥散系数D ' 和横向机械弥散系数 Dyy ，及 Dzz 称为弥散系数的 xx 主值。由于弥散主轴依赖于水流方向，所以除了均匀流（ux＝ 常数，uy =uz =0）以外，一般说来即使在各向同性介质中各点 的弥散系数也各不相同，随空间位置而变化。
其中，u为实际平均流速，d为多孔介质的某种特征长度，该 无量纲数表示实际流速和分子扩散系数相比的相对大小， Pe数愈大，表示流速相对愈大。 根据这条曲线的变化情况，大致上可以分五个区。 第I区：实际流速很小，以分子扩散为主，相当于曲线上 寻接近于常数的一段。 第II区：对应的Peclet数Pe约在0.4到5之间，曲线开始向上 弯曲，机械弥散已达到和分子扩散相同的数量级。因此， 应当研究两者的和，而不应忽略其中的任何一个。 第III区：物质运移主要由机械弥散和横向分子扩散相结合 而产生。横向分子扩散往往会削弱纵向的物质运移，实验 结果得出DL/Dd＝a(Pe)m，a=0.5，1＜M＜1.2。
水动力弥散是由溶质在多孔介质中的机械弥散和分子扩散所引 起的。这是一个不稳定的不可逆转的过程。兹分述如下。 1）机械弥散
由于速度不均一所造成的物质运移现象称为机械弥散。 由于液体有粘滞性以及结合水对重力水的摩擦阻力，使得最 靠近隙壁部分的(重力)水流速度趋近于零，向轴部流速逐渐增 大，至轴部最大，孔隙的大小不一，造成不同孔隙间轴部最 大流速有差异，孔隙本身弯弯曲曲，水流方向也随之不断改 变，因此对水流平均方向而言，具体流线的位置在空间是摆 动的。 这几种现象是同时发生的，由此造成开始时彼此靠近的示 踪剂质点群在流动过程中不是一律按平均流速运动，而是不 断向周围扩展，超出按平均流速所预期的扩展范围。沿平均 速度方向和垂直它的方向上，都可以看到这种扩展现象。
(6-47)
式中： ——机械弥散系数，为一个二秩对称张量，这是它的一个分量； ——多孔介质的弥散度，为一四秩张量；在饱和流动中它反映
多孔介质固体骨架的几何性质，量纲为[L]；
u ——实际平均流速，uk，um分别为它在坐标轴xk、xm上的分量； δ ——表示水流通道形状持征的系数，无量纲；
• • 在微观水平上考虑相邻流线之间内分子扩散所引起的对物 质运移影响的因数，这个影响和机械弥散是不可分的。 • Pe较大时，由f(Pe, d )的表达式可以看出，f(Pe, d )≈1。对 于大多数实际问题来说，都属于这种情形，总是假定， f(Pe, d )＝1。 • 如果在某一点上选择坐标轴，使得其中一个坐标油(如f轴) 祁该点处的平均流速方向一致(即弥散主轴)，并忽略分子 扩散，f(Pe, d)＝1，则： （6-48）