第18章(光的衍射)

合集下载

18光的衍射习题解答汇总(可编辑修改word版)

18光的衍射习题解答汇总(可编辑修改word版)

) ,第十八章 光的衍射一 选择题1.平行单色光垂直入射到单缝上,观察夫朗和费衍射。

若屏上 P 点处为第 2 级暗纹,则单缝处波面相应地可划分为几个半波带 ()A. 一个B. 两个C. 三个D. 四个解:暗纹条件: a sin = ±故本题答案为 D 。

(2k), k 2= 1,2,3..... ,k =2,所以 2k =4。

2.波长为的单色光垂直入射到狭缝上,若第 1 级暗纹的位置对应的衍射角为 =±π/6,则缝宽的大小为 ( ) A./2B.C. 2D. 3解: a sin = ± (2k ), k = 1,2,3.... k = 1,= ± ,所以 a sin(± = ±2 ⨯ ∴ a = 2。

2 故本题答案为 C 。

6 6 2 3.一宇航员在 160km 高空,恰好能分辨地面上两个发射波长为 550nm 的点光源,假定宇航员的瞳孔直径为 5.0mm ,如此两点光源的间距为 ()A. 21.5mB. 10.5mC. 31.0mD. 42.0m解: = 1.22 = ∆x,∴∆x = 1.22 h = 21.5m 。

1 D h D本题答案为 A 。

4.波长=550nm 的单色光垂直入射于光栅常数 d =2×10-4cm 的平面衍射光栅上,可能观察到的光谱线的最大级次为 ()A. 2B. 3C. 4D. 5解: d sin = k ,k = d sin= 3.64。

k 的可能最大值对应sin = 1 ,所以[k ]= 3 。

故本题答案为 B 。

5.一束单色光垂直入射在平面光栅上,衍射光谱中共出现了 5 条明纹。

若已知此光栅缝宽度与不透明宽度相等,那么在中央明纹一侧的第二条明纹是第几级?()A. 1 级B. 2 级C. 3 级D. 4 级解: d sin = ±k , a + b= 2, 因此±2,±4,±6... 等级缺级。

光的衍射

光的衍射


sinu sinu A nA1 A0 u u I A2 sin2 u 2 I 0 A0 u2
a u sin
17
讨论: (1) 0处, I I0
I sin2 u I0 u2
a u sin
中央明纹位置(零级主极大)
a si n (2) u 0, si nu 0即si n k 时, 为暗纹位置 a
d si n2 u (3) ( ) 0即 tan u u时 , 为明纹位置 2 du u
解 得u1 1.43即 si n 1 1.43 u2 2.46即 si n 2 2.46 u3 3.47即 si n 3 3.47

a a a
光的衍射(2)
光在传播过程中遇到 ?的障碍物时发生明显的光线 偏离直线传播的现象-------光的衍射。
本章主要内容: 一、光的衍射理论 (1)惠更斯-费涅耳原理。 (2)费涅耳半波带法。 二、几种典型的衍射 (1)单缝夫琅和费衍射。 (2)光栅衍射。 (3)圆孔衍射,光学仪器的分辨本领。 (4)晶体衍射,布喇格公式。
9
3、菲涅尔半波带法
缝平面 透镜L 透镜L A S a f Bδ 观察屏
·
p 0
S: 单色光源
*
: 衍射角
AB a (缝宽)
f
下面研究屏上P点的光强,它是由衍射角均为 的 一束平行光叠加而成。
10
G
B 由于透镜本身的性质,到达P点各光线 的光程差由波面AB到波面AC的光程差决 定。相邻两半波带上每一对应点G、G/到 AC(或P点)的相位差均为,相互抵消。
xk f tan k a sin k k 暗 纹 中 心 a sin ( 2k 1) 明 纹 中 心 k 2 (5)衍射效应与缝宽 a、入射光的波长 密切相关:

第18章 光的衍射

第18章 光的衍射

αθ
2
C
D
αθ
B
——斜入射可以获得更高级次的条纹(分辨率高)。
2. 影响明条纹宽度的因素
x0
2 a
f
x f a
(1). 波长λ
缝宽一定时,波长越大,条纹宽度越大
波长越小,条纹宽度越小
(2). 缝宽a 波长一定时,缝宽越大,条纹宽度越小
若aλ即缝宽和入射光波差不多
0
arcsin
a
arcsin 1
相应 : a sin 1.43, 2.46, 3.47,…
波带法: a sin 1.5,2.5,3.5...
基本吻合.
(4)光强: 将 u 1.43, 2.46, 3.47,…
依次代入光强公式
I
I
0
sin u
u
2
, 得到
从中央往外各次极大的光强依次为 0.0472I0 , 0.0165I0,
* *
* *
解释了光线能绕过 障碍物前进的现象; 却不能解释干涉现 象。
▲菲涅尔认为:
波在传播过程中,从同一波阵面上各点发出的子波是 相干波,经传播而在空间某点相遇时,产生相干叠加。
n dS · r
Q S(波前)
—— 惠更斯—菲涅尔原理
dA· p
d A d SK( )
r
设初相为零
K( ):倾斜因子
计算整个波阵面上所有面元发出的子波在p点引起的光振动的总 和,即可得到p点的光强。
通常用积分处理,若波阵面具有某种对称性,可以简化
19.2 单缝夫琅和费衍射
一. 单缝夫琅和费衍射
1 . 实验装置及现象
单缝的夫琅和费衍 射
明暗相间的 平行直条纹, 条纹的宽度 和亮度不同

《大学物理》光的衍射(一)ppt课件

《大学物理》光的衍射(一)ppt课件
通过测量星光经过望远镜后的衍射斑大小,可以 推算出望远镜的分辨率,进而评估其观测能力。
2 3
显微镜的分辨率
利用光的衍射现象,显微镜能够分辨出非常微小 的物体或结构,其分辨率受到光源波长和物镜数 值孔径的限制。
摄影镜头的分辨率
摄影镜头通过控制光的衍射,可以在底片上形成 清晰的像,镜头的分辨率决定了照片的清晰度。
2024/1/24
激光全息技术在光学信息存储、三维显示和防伪等领域的应用
利用全息技术实现高密度光学信息存储、真彩色三维显示以及高级防伪措施等。
22
06
总结与展望
Chapter
2024/1/24
23
本节内容回顾与总结
光的衍射现象及其分类
介绍了光的衍射现象,包括菲涅尔衍射和夫 琅禾费衍射等,以及它们的特点和应用。
8
衍射图样分析
01
02
03
中央明纹
在屏幕中心形成的最亮区 域,宽度约为其他明纹的 两倍。
2024/1/24
明暗相间条纹
在中央明纹两侧形成一系 列明暗相间的条纹,离中 心越远,明纹亮度越低, 暗纹越暗。
条纹间距
相邻明纹或暗纹之间的距 离,与波长、缝宽和观察 距离有关。
9
缝宽对衍射图样的影响
缝宽增加
明暗条纹的间距减小,且离中央 明纹越远的明纹亮度越低。
2024/1/24
双缝间距减小
明暗条纹的间距增大,且离中央明 纹较远的明纹亮度也有所提高。
极限情况
当双缝间距趋近于零时,双缝衍射 图样趋近于单缝衍射图样。
14
04
光的衍射在生活中的应用
Chapter
2024//24
15
光学仪器的分辨率

光的衍射

光的衍射
2
(n 1、2、3、K )
则以 λ∕2 为间隔将狭缝 AB 均分为n个
半波带 —— 菲涅耳半波带。
θ
A
a
B
2
① 每一半波带在P点引起的光振动振幅近似相等;
a sin
② 相邻半波带上各相应点发出的光到P点时光程差为λ∕2 。
所以:相邻两个半波带发出的光(与水平方向成θ角)因 干涉而完全相消!
讨论
θ
下面考虑第2极小的情形。把宽度为a的狭缝分成4等
份,从单缝出射的与水平方向成θ角的一组平行光线
中,r1光线起于单缝的顶端,r2光线从下一个等份
θ
r1
的顶端出射,这两条光线的光程差为
A
r2
a/4
L a sin
4
B
如果光程差
L
2
,从前面的分析可知,从单缝上
半部分出射的平行光线,在屏幕上聚焦的位置(设为
例题:
λ= 500nm 的平行光垂直入射于 a =1mm 的单缝。缝 后透镜焦距 f = 1m。求在透镜焦平面上中央明纹到
下列各点的距离:⑴第1极小;⑵第1次极大;⑶第3
极小。
解: ⑴ 对第1 极小,有:
a sin1
a
x1 f
x1
f a
0.5mm
⑵ 第1 次极大位置:
x1 '
3
2
f a
1.0
取 1.43 ,则一级次极大光强:
I1
sin I0(
)2
0.0472I0
与实验结果相符合。
0.047 0.008 0.017
-4 -3 -2 -1 -3.47 -2.46 -1.43
主极大
a sin

光的衍射(2011)

光的衍射(2011)

1 ∆x ∝ a
25
fλ xk = k a
asinθ k = k λ
λ
a
θ
θ k ↑ a↓ xk ↑
λ
条纹散开了 通光量减少, 通光量减少, 清晰度变差。 清晰度变差。
a
θ ′
26
光栅
N

4.入射光非垂直入射时光程差的计算 4.入射光非垂直入射时光程差的计算
C
B
R
A
a
A
A 1
θ
C
L
观察屏
13
p
B
缝长
o
L
观察屏
B
A
R
λ/ 2
a
A
B
A 1 A 2
C
θ
p
o
相邻两条带上的 相邻两条带上的 对应点发出的光线 对应点发出的光线
B
光程差为λ/2(相位差为π 光程差为λ/2(相位差为π )。 条带----称为半波带。 条带----称为半波带。
λ/ 2
. . aA 1 . .
L
f
O
A
a
P
o
B
asinθ = 2k
λ
2
= kλ
k级 暗纹(极小) 暗纹(极小) k级 明纹(次级大) 明纹(次级大)
16
k =±1,±2L
asinθ = (2k + 1)
λ
2
θ= 0,有asinθ = 0
——中央明纹 主极大) ——中央明纹 (主极大)
asinθ ≠ k
λ
2
光强介于明 光强介于明暗之间
波阵面上各点都可以看成是发射球面子波的波源,所发出 波阵面上各点都可以看成是发射球面子波的波源, 子波都是相干波,空间任意一点 的光振动就是所有这些子 任意一点P 的子波都是相干波,空间任意一点P的光振动就是所有这些子 波在该点的相干叠加 相干叠加。 波在该点的相干叠加。

光的衍射

光的衍射

1914年第十四
德国科学家劳厄因发现晶体的X射线衍射获诺贝尔物理学奖。 1946年第四十六届 美国科学家马勒因发现 X射线辐照引起变异获诺贝尔生理学或医学奖。 1927年第二十七届 美国科学家康普顿因发现散射 X射线的波长变化、英国科学家威尔逊 因发明可以看见带电粒子轨迹的云雾室而共同获得诺贝尔物理学奖。 1924年第二十四届
1 2


d
: 掠射角
d : 晶面间距
数)
(晶格常
1. 衍射中心 每个原子都是散射子波的子波源 2. 点间散射光的干涉
3 .面间散射光的干涉 AC CB 2d sin
散射光干涉加强条件:
2d sin k ( k 1,2,)
S1 *
* S2
D
0
I
最小分辨角 1.22 1
分辨本领
D
D R
D R 1.22
1
望远镜: 不可选择,可 D R
显微镜: D不会很大,可 R
§22.4 细丝和细粒的衍射
§22.5
一. 光栅
光栅衍射
1. 光栅—大量等宽等间距的平行狭缝(或反射面) 构成的光学元件。 2. 种类:

观测屏 x2 x1 Δx Δ x0
——衍射反比定律
λ
1
0
0
I
f
f 1 2. 次极大条纹宽度 x x 0 a 2
3. 波长对条纹宽度的影响
x 波长越长,条纹宽度越宽
4. 缝宽变化对条纹的影响
1 x x 0 f 2 a a 当 0
缝宽越小,条纹宽度越宽
P点为主极大时 I P N 2 E 2 p

光的衍射夫琅禾费单缝衍射PPT

光的衍射夫琅禾费单缝衍射PPT

惠更斯- 菲涅耳原理:波前S上每一个面元dS都可以看 成是发射球面子波的新波源,波场中 P 点的强度由各 个子波在该点的相干叠加决定。
E p dE
n
dS
IE
s
2
S r
P
波在前进过程中引起前方某点的总振动, 为面 S 上各面元 dS 所产生子波在 P 点引起分 振动的总和,即这些子波在 P 点的相干叠加。
a sin (2k 1) ,k 1,2,3„ 2
六. 干涉和衍射的联系与区别 干涉和衍射都是波的相干叠加,但干涉 是有限多个分立光束的相干叠加,衍射 是波阵面上无限多个子波的相干叠加。 双缝干涉是干涉和衍射的共同效果。
利用衍射原理测出了它们的波长。他设计和制 造了消色差透镜,首创用牛顿环方法检查光学 表面加工精度及透镜形状,对应用光学的发展 起了重要的影响。他所制造的大型折射望远镜 等光学仪器负有盛名。他发表了平行光单缝及 多缝衍射的研究成果(后人称之为夫琅禾费衍 射),做了光谱分辨率的实验,第一个定量地 研究了衍射光栅,用其测量了光的波长,以后 又给出了光栅方程。
相消 相消
1 2 1′ 2′
a
半波带
半波带
A
/ 2
相邻两半波带贡献给P点的合振幅为零!
▲当
a sin 3
B θ

2
时,可将缝分成三个“半波
带”,
a
其中两相邻半波带的衍射光相消,
余下一个半波带的衍射光不被抵消
A

/ 2
—— p 处形成明纹(中心)

2
当 a sin 4
可将 时,
2. 中央明纹线宽度 (1级暗条纹之间的区域)
暗纹
a sin k

_04.光的衍射

_04.光的衍射

a sin k,k 1,2,3„
——暗纹
A
λ / 2
a sin ( 2k 1) , k 1,2,3 „ 2 ——明纹(中心)
——中央明纹(中心) 上述暗纹和中央明纹(中心)位置是准确的,

a sin 0
其余明纹中心的位置较上稍有偏离。
10
三. 振幅矢量法、光强公式
( 2)
在 例如 N = 4, 0 级和 1 级亮纹之间 k 可取 1、2、3,即有三个极小: 1 2 3 sin , ,
4 d 4 d 4 d k 1 , k 2 , k 3
3 4 2 1
3 , , 2 2
光强曲线
二. 光栅的夫琅禾费衍射 1. 多光束干涉(multiple-beam interference)
先来分析多光束的干涉。
缝平面 G 观察屏 透镜 L

明纹(主极大)条件:

d

p 0
d sin k
(k = 0,1,2,„) —正入射光栅方程
29
dsin
焦距 f
光栅方程是光栅的基本方程。
时, 可将缝分为两个“半波带”
1 2 1′ 1 2′ 2 1′ 2′
半波带 半波带
A
λ /2
两个“半波带”发的光在p处干涉相消形成暗纹。 3 ▲当 a sin 时,可将缝分成三个
2
B a A λ /2 θ
P处为明纹中心(近似)
9
▲当a
sin 2
时,可将缝分成四个
B θ a
形成暗纹。 一般情况:
波动光学 :
物点 物(物点集合)
不可分辨
( 经透镜 )

九年级物理第18章知识点

九年级物理第18章知识点

九年级物理第18章知识点第一节:电磁感应和发电机电磁感应是指通过磁场对导体进行作用,使其产生感应电流的现象。

根据法拉第电磁感应定律,当导体与磁场相对运动或磁场发生变化时,导体内就会产生感应电流。

电磁感应应用广泛,例如电动机、变压器和发电机等都是基于电磁感应原理工作的。

发电机是将机械能转化为电能的装置。

发电机主要由转子、定子和磁场组成。

当转子带动磁铁旋转时,磁力线与定子线圈相互作用,产生感应电流。

通过导线和负载连接,感应电流就可以驱动电器设备工作。

第二节:电磁波和光的本质电磁波是一种横波,由电场和磁场交替变化而构成。

电磁波按照频率的不同可分为无线电波、微波、红外线、可见光、紫外线、X射线和γ射线等。

其中,可见光是人眼可以感知的电磁波。

光的本质是波粒二象性的体现。

根据光的干涉、衍射和偏振等现象,可以证明光具有波动性;而根据光电效应和康普顿散射等实验证据,可以证明光又具有粒子性。

第三节:光的反射和折射光的反射是光线遇到边界发生改变方向的现象。

按照反射定律,入射角等于反射角,并且反射角与法线在同一个平面内。

光的折射是光线从一种透明介质传播到另一种介质时发生改变方向的现象。

按照折射定律,折射角、入射角和折射介质的折射率之间满足较尔斯定律。

第四节:光的色散和光谱光的色散是指光在不同物质中传播时,由于折射率与波长有关而产生的颜色分离现象。

常见的色散现象有光的折射、光的散射和光的衍射等。

光谱是将可见光按照波长的大小进行分离,并可以观察到不同颜色的现象。

光谱可以分为连续谱、线谱和带谱三种类型,其中连续谱是指波长连续变化的光谱,线谱是指由离散的光谱线组成的光谱,而带谱则介于连续谱和线谱之间。

第五节:透镜与成像透镜是一种能够使光线发生折射的光学元件,按照透镜形状可分为凸透镜和凹透镜。

透镜可以用来对光线进行聚焦或发散,从而实现放大和缩小的功能。

光通过透镜后,会根据透镜的形状、距离和介质折射率的不同而产生像。

根据光线传播的路径和焦距的关系,透镜成像可以分为实像和虚像,其中实像是指光线会交汇形成的影像,虚像则是不会交汇的影像。

大学物理光的衍射PPT课件

大学物理光的衍射PPT课件
(k 0,1,2)
由此布喇格公式可测出X射线的波长 或晶格的间隔
A
B
E
d
第30页/共34页
例 以铜作为阳极靶材料的X射线管发出的X射线主要是波长

特上征测谱得线 一。级0当衍.1它射5以极n掠大m射角
照射某一组晶面时,在反射1方1o向15'
求 该组晶面的间距。 解 由布拉格公式
2d sin k
讨论: 为什么明、暗纹条件式中不包含k =0
?
(1) 暗纹条件
a sin 2k ,k 1,2,3…
2
k =0对应着θ=0,是中央明纹的中心,不符合该式的含义。
(2) 明纹条件
a sin (2k 1) , k 1,2,3…
2
k=0虽对应于一个半波带形成的亮点,但仍处在中央明纹的范围内,呈
n 1
sin D 2
f
z
f 0
1.22f
D
可得
z 0.61
( n sin 数值孔径 )
n sin
第27页/共34页
例 在迎面驶来的汽车上,两盏前灯相距120 cm ,设夜间人眼瞳孔直径为 5.0 mm ,入射光波为 550 nm
求 人在离汽车多远的地方,眼睛恰能分辨这两盏灯?
解 设人离车的距离为S 时,恰能分辨这两盏灯
劳厄斑点
X射线通过晶体时发生衍射,在照相底片上形成的很多按 一定规则分布的斑点。
X射线管
晶体 铅板
第29页/共34页
劳厄斑 底片
布喇格公式
如图所示:晶面间距为 d , X 射线掠射角为θ
相邻两晶面散射出的X射线之间的光程差为:
AE EB 2d sin
两反射光干涉加强的条件:

第十八章光的衍射

第十八章光的衍射

l ± (2 k + 1) 当asinw= 2 , k=1, 2, 3,・・・时,得到屏幕上的亮条纹。
可以看到 单缝宽度的决定性作用,在宽度大于或等于波 长时,就会出现明显的衍射图样 ,在宽度远大 于波长时,则各级衍射条纹重叠在一起,从而不会出现衍射图样。 由于光学仪器中所使用的透 镜一半都是圆形,所以常常使用小 圆孔代替长条单缝 ,这就是 圆孔夫琅和 费衍射 。 圆孔夫琅和费衍射和单缝夫琅和费衍射本质上是一样的,只是形成的衍射 图样不同,中央明 区对应 的 是中央光斑,称为 爱里斑,占整个入射光束总光强的 84%。 类似的 圆孔夫琅和费衍射的半角宽度大约等于波长除以 圆孔直径,只是还有一 个系数1.22 ,反映了几 何上的差异。 衍射光栅。 如果把大量宽度一样的单缝相互平行等距地排在一个平面板上,就是 光栅。单缝宽度和缝间 距之和称 为光栅常数,表示光栅的精细程度。 垂直通过光栅的平行光,首先是通 过每一条单缝发生单缝衍射,然后通 过每一条单缝 的光线再发生干 涉,最终在屏幕上得到总的效果。 按照我们以前对单缝衍射的分析,平行光从单缝出发,以某个角度(衍射角)到达透镜的一束平行子 波,会聚集在屏幕的一点上,在一定条件下,这个点构成明条纹里的一点,而由于光 栅是大量的 单缝平行 等距排在一贯平面上,所以 每个单缝发出的相同衍射角的子波光线都聚集在同一点上,因此 每一条明条纹 的光强都是所有单缝的贡献的总和。 衍射角满足如下条件,即所谓光栅公式 :
file://F:\00000\popular\physics_basic\18.htm
6/3/2003
第十八章
( 7) ( 8)
Page 2 of 3
规定平行平面的相互距离为入射光的波长的一半,那么相邻的波带上任何两个对应点的光程 差都是波长的一半。 由于透镜本身不影响光程,所以任意相 邻的两个波带所发出的光线都一一对应的相互干涉抵 消了。最 终如果这一束光的 单缝 最上沿的光线与最下沿的光 线的光程差为半波 长的偶 数倍 时,那 么屏幕上的相应点处就是暗的;最终如果 这一束光的 单缝 最上沿的光线与最下沿的 光线的光程差为半波长的奇数倍时,那么屏幕上的相应点处就是亮的。

z第18章光的衍射

z第18章光的衍射

平行光垂直单缝平面入射,明暗条纹的位置用衍射角θ表示。 1. 暗条纹中心 a sin k , k 1,2,3, 单缝分成了偶数 2k 个半波带。 x 暗纹在焦平面上的位置 k k2
x
a sin k k
1
f xk k a
k 1
中央 0 明纹
tg k
xk f
0.61 y n sin u
s1
u
s2
1 n sin u 显微镜的分辨本领 R y 0.61
式中:n 为物方的折射率
u 是显微镜物镜半径对物点的半张角 nsinu 称为物镜的数值孔径(N.A.)
26
27
加州大学洛杉矶分校(UCLA)将建造一座世界上最先进的光学望 远镜,直径达到三十米之巨,科学家认为该望远镜可以“浏览”宇 宙更远空间的奥秘。三十米望远镜(TMT)预计在2014年4月开工 ,比目前世界上最大的光学望远镜直径大了三倍,其建造在夏威夷 州莫纳克亚山的休眠火山顶上,预计在2022年开始运作观测。

a k k ab
据题意,首次缺级为第四级
19
k 1,
4a 1, k 4 ab
1 d (a b) 1.5 10 6 ( M ) 4 4
狭缝宽度为a
k 3,
k 4 4a 3, ab
狭缝宽度为a 3 3d ( a b) 4.5 10 6 ( M ) 4 4
2. 光学仪器的分辨本领
瑞利判据 当一个爱里斑中心 刚好落在另一个爱里 斑的边缘上时,就认为 这两个爱里斑刚好能 分辨 最小分辨角:
24
R 1.22
分辨本领:

D
D R R 1.22

光的衍射1

光的衍射1

K ( )
cos( t kr ) ds c cos( t kr ) ds
1
§13.2 单缝的夫琅和费衍射
单缝即是在遮光屏上开出的一条宽度远较长度为小的透光狭缝。
一、菲涅尔半波带和条纹的位置公式
为了考虑在P点的振动合成,我们 想象在衍射角 为某些特定值时, 能将单缝(宽度为 a )的波阵面AB 分成许多等宽度的纵长条带,并 使相邻带上的对应点发出的光在 P点的光程差为半个波长;这样的 条带称菲涅尔半波带。 半波带个数取决于单 缝两边缘处衍射光线 的光程差BC: A
三、惠更斯—菲涅尔原理的数学表示----- 菲涅尔积分
研究空间某点P的振动:
由ds 发出的子波在P点引起的振动:
ds
S
n

r
dE p dE o cos( t kr )
菲涅尔假设:
p
1) P点振幅正比于面元ds的大小: dE o ds 2)子波是球面波,据球面波振幅反比于距离: dE o 3) r相同,而方向不同,则振动点的振幅不同,即 振幅值与 有关: dE o K ( ) 这里 K ( ) 称为倾斜因子
2 sin cos

3
( tg ) 0
此结果表明:次极大的 ( tg ) 0 位置在两相邻的暗纹的 中点,但朝主极大方向 由图解法可求得各次极大相应的 值为: 稍偏一点。
1.43 , 2.46 , 3.47
a sin 1.43 , 2.46 , 3.47
第13章
§13.1 光的衍射现象 一、光的衍射现象
光的衍射
惠更斯——菲涅尔原理
在均匀媒质中,不是由于光的反射、折射这些 几何定律而引起的偏离光的直线传播而进入几何阴 影区的现象称为光的衍射。

第18章光的衍射

第18章光的衍射
0
d
2.光学仪器的分辨本领
几何光学: 物点 波动光学: 物点 象点
象斑
瑞利判据: 对于两个等光强的非相干点光源 (物点),如果其一个的衍射主极大恰 好和另一个的衍射第一极小相重合, 则此两物点被认为是刚刚可以分辨。
29
清晰分辨
刚可分辨
不可分辨
光学仪器的最小分辨角
0 ,
1.22 D
N N
12
位相差
2 a sin 1 N
sin N1 / 2 sin u A A 1 / 2 N A u
N 1 a sin u 2
图12-37 衍射矢量图
13
A R sin( N1 2) 2 A R sin( 1 2) 2
两式相除
1.圆孔的夫琅和费衍射
2.233 d
28
O
圆孔直径d

f
2 J ( x) I I0[ 1 ]2 , x
中央亮斑
o
1.220 d
3.238 d
sin
d sin x
爱利斑 象斑
约占总能量的84%
爱利斑角半径 爱利斑半径
0 sin 0 0.61 1.22 a d R f tg 1.22 f
1. 如图为观察牛顿环的装置,平凸透镜的半径为R=1m 的球面; 用波长 =500nm的单色光垂直照射。 求(1)在牛顿环半径rm=2mm范围内能见多少明环? (2)若将平凸透镜向上平移e0=1m最靠近中心o 处的明环是平移前的第几条明环? 解: (1) 第k条明环半径为
1
令r rm , k 8.5 有8条明环
P
S

2 3
  1. 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性,平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
  2. 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
  3. 3、如文档侵犯您的权益,请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间:9:00-18:30)。

18­1 测量单色光的波长时,下列方法中哪一种方法最为准确? (A) 双缝干涉. (B) 牛顿环 . (C) 单缝衍射.(D) 光栅衍射.[ D ]答:因为光栅衍射获得的明纹本身即亮又窄,且相邻明纹分得很开,以致能更精确测定 条纹的宽度。

18­2 一束白光垂直照射在一光栅上,在形成的同一级光栅光谱中,偏离中央明纹最远 的是(A) 紫光.(B) 绿光.(C) 黄光.(D) 红光.[ D ]答:由光栅方程lq k d = sin 对同一级次,波长越长,衍射角越大,偏离中央明纹越远,故红光的谱线离中央远。

18­3 在夫琅禾费单缝衍射实验中,对于给定的入射单色光,当缝宽度变小时,除中央 亮纹的中心位置不变外,各级衍射条纹对应的衍射角如何变化? [ 变大 ]答:单缝衍射次明纹中心: (21)sin 2k a ql + =波长一定,缝宽 a 变小,衍射角变大。

18­4 波长l =550 nm(1nm=10 −9 m)的单色光垂直入射于光栅常数 d =2×10 -4 cm 的平面衍射光栅上,可能观察到的光谱线的最大级次是几? [ 3 ]答:由光栅方程 l q k d = sin 得可观察到的最大级次:69sin sin 210 2 4 55010d d d k pqll l - - ´ ===== ´ 18­5 设光栅平面、透镜均与屏幕平行.则当入射的平行单色光从垂直于光栅平面入射 变为斜入射时,能观察到的光谱线的最高级次k 如何变化? [ 变大 ] 答:由光栅方程l q k d = sin 得max sin sin 2 d d d k pqll l=== 由l q k i d = ± ) sin (sin 得max(sin 90sin )(1sin ) ddk i i l l¢ =+=+ o得 max max k k ¢ > ,故最高级次变大。

18-1 波长为 600 nm 的单色平行光,垂直入射到缝宽为 a=0.60 mm 的单缝上,缝后有 一焦距 f ¢=60 cm 的透镜,在透镜焦平面上观察衍射图样.求:(1)中央明纹的宽度;(2) 两个第三级暗纹之间的距离. [ 1.2mm;3.6mm ] 解: (1)单缝衍射中央明纹宽度:923360010 22(6010) 1.210 1.2 0.610x f m mm a l - -- - ´ D ==´´´=´= ´ (2)单缝衍射第三级暗纹sin 3 a k q l l == ,因为q 极小,第三级暗纹与中心的距离:3 3 sin f x f tg f alq q =×»=两个第三级暗纹之间的距离:2933 333601060010222 3.6 0.610f x x mm a l -- - ´´´´ D ==´=´= ´ 18-2 He -Ne 激光器发出l =632.8 nm (1nm=10 -9 m)的平行光束, 垂直照射到一单缝上,在距单缝 3 m 远的屏上观察夫琅禾费衍射图样,测得两个第二级暗纹间的距离是 10 cm ,求 单缝的宽度 a .成过急 [ 7.6×10 -2 mm ]解:已知2 3,632.8,10 f m nm x cml ==D = 第二级暗纹与中心的距离:2 2 sin f x f tg f alq q =×»=两个第二级暗纹之间的距离:9222223632.810 2221010 f x x a al - - ´´´ D =»´=´=´ 可得27.610 a mm- =´ 18-3 用波长为l 的单色平行光垂直入射在一块多缝光栅上,其光栅常数 d =3 m m ,缝宽 a =1 m m ,则在单缝衍射的中央明条纹中共有几条谱线(主极大)? [ 5 ]解:由光栅方程 l q k d = sin 及单缝衍射第一级暗纹 sina k q l l ¢ == ( 1 k ¢= ) 得331d k a === 故:±3缺级所以屏上呈现的主极大级次是2 , 1 , 0 ± ± ,共五条谱线。

18-4 用波长为 546.1 nm(1 nm =10 -9 m)的平行单色光垂直照射在一透射光栅上,在分 光计上测得第一级光谱线的衍射角为q =30°.则该光栅每一毫米上有几条刻痕.[ 916 ]解:由题目得第一级光谱线对应 030,1 k q == 代入光栅方程l q k d = sin ,得光栅常数96546.110 1.092210 sin sin 301/2k d m l l q - - ´ ====´ 光栅每一毫米的刻痕数361110 916 1.092210mm m d - - ´ === ´ 18-5 用波长l =632.8 nm(1nm=10 −9m)的平行光垂直照射单缝,缝宽 a =0.15 mm ,缝后用凸透镜把衍射光会聚在焦平面上,测得第二级与第三级暗条纹之间的距离为 1.7 mm ,求 此透镜的焦距. [400 mm ] 解:单缝衍射暗纹sin a k q l = ,因为q 极小,第k级暗纹与中心的距离:sin k kf x f tg f a lq q =×»=得第二级暗纹与第三级暗纹之间的距离:32 32 f f f x x x a a a l l lD =-=-= 得,透镜焦距61.70.15 400 632.810xa f mm mm l - D ´ === ´ 18-6 一束平行光垂直入射到某个光栅上, 该光束有两种波长的光, l 1=440 nm , l 2=660 nm (1 nm = 10 -9 m).实验发现,两种波长的谱线(不计中央明纹)第二次重合于衍射角j =60°的方向上.求此光栅的光栅常数 d . [ 3.05×10 -3 mm ]解:由光栅方程lq k d = sin 两种波长的谱线重合即衍射角相同11 sin d k q l = ; 22sin d k q l = 12 21 6603 4402 k k l l ===两种波长的谱线第二次重合,取 12 6,4 k k == 代入11 sin d k ql = 得 6 311 0644010 3.0510 sin sin 60k d mm l q - - ´´ ===´ 18-7 l =3 oA 的 X 射线斜入射到 d=4 oA 的晶体上,求与第一级加强的散射光对应的掠射角q . [ ) 8 / 3 arcsin(] 解:X 射线衍射方程lq k d = sin 2 第一级加强的散射光对应的掠射角0 33sin 2248 k d l q === ´ 0 sin(3/8) arcq = 18-8 一单色平行光束垂直照射在宽度为 1.20mm 的单缝上,在缝后放一焦距为 2.0m 的会聚透镜,已知位于透镜焦平面处的屏幕上的中央明条纹宽度为 2.00mm,求入射光波长. [ 6000 oA ]解:单缝衍射中央明纹宽度: 2 x falD = 得 330 210 1.210 6000 222xa m Af l -- D ´´´ === ´ 18-9 波长λ=500nm 的单色平行光垂直投射在平面光栅上,已知光栅常数d=3.0μm, 缝宽 a=1.0μm,光栅后会聚透镜的焦距f=1m,试求:(1)单缝衍射中央明纹宽度;(2)在该 宽度内有几个光栅主极大;(3)总共可看到谱线条数;(4)若入射光以 i=30 0的入射角斜向上 入射,可见的衍射光谱线条数。

[ 1.16m;5 个;9 条;9 条 ]解: (1)单缝衍射中央明纹宽度9 6500102210.1 110x f m a l - - ´ D ==´´= ´ (2)由光栅方程l q k d = sin 及单缝衍射第一级暗纹 sina k q l l ¢ == ( 1 k ¢= ) 得 3 d k k k a¢¢ == ( 1 k ¢= ) 故:±3缺级中央明纹内呈现的主极大级次是2 , 1 , 0 ± ± ,共五个(3) l q k d = sin 取 2 p q =± 得 6 93106 50010d k l - - ´ =±=±=± ´ 其中 6 k =±级看不到 又因为k=±3缺级总共可看到:0,1,2,4,5 ±±±± 共9条谱线。

(4)由 l q k i d= ± ) sin (sin ,斜向上取 (sin ) i- 得 6max 9310 (sin 90sin 30)3 2250010d d k l l - - ´ ¢ =-=== ´´ o o6min 933310[sin(90)sin 30]9 2250010dd k l l - - ´´ ¢ =--=-=-=- ´´ oo由(2)知 3 dk k k a¢¢ == k=±3,±6,±9 缺级,故 总共可看到: 8,7,5,4,2,1,0,1,2, ------++共 9 条谱线。

18-10 氦放电管发出的光垂直照射到某光栅上,测得波长l 1=0.668 m m 的谱线的衍射角为j =20°.如果在同样j 角处出现波长l 2=0.447m m 的更高级次的谱线,那么光栅常数最小是多少? [3.92 m m ]解:由光栅方程lq k d = sin 两种波长的谱线重合即衍射角相同11 sin d k j l = ; 22sin d k j l = 1221 0.4472 0.6683 k k l l === 取 12 2,3 k k == 得 最小光栅常数: 2230.447 3.92 sin sin 20k d m l m j ´ ===。

相关文档
最新文档