第3章 幂级数展开分解
第三章幂级数展开
函数 f(z)=Ln z 在z=1点的Taylor级数展开 函数 f(z)=(1+z)n 在z=0点的Taylor级数展开
18
解析函数的一个等价命题
函数 f(z)在B内解析的充分必要条件为 f(z)在B内 任一点的邻域内可展成幂级数
19
展成幂级数的几种方法
直接方法
间接方法 函数 f(z)=arctan z 在z=0点的Taylor级数展开 函数 f(z)=sin z 在z=0点的Taylor级数展开 函数 f(z)=1/(1-z)2 在z=0点的Taylor级数展开
时,有 n p
wk (z)
k n1
其中p为任意正数
若与z无关则称 一致收敛
5
性质 连续性 可积性
解析性
级数 wn (z) 在B内一致收敛,且wn(z) n 1
连续,则该级数在B内连续
级数 wn (z) 在C上一致收敛,且wn(z) n 1
在C上连续,则
wn (z)dz wn (z)dz
n
8
举例
求级数 z n 的敛散半径及收敛圆
n 1
9
求级数 (1)n1 z2(n1) 的敛散半径收敛圆 n1
10
内闭一致收敛
幂级数在收敛圆内内闭一致收敛
幂级数的性质
在收敛园内幂级数具有连续性、可积性和解析性
11
可积性
12
第三节 Taylor级数展开
13
Taylor定理
设函数 f(z)以z0为圆心的圆周CR内解析,则对于圆内
n
则
f (z) an (z z0 )n
n
(1) 在B内连续;
(2) 在B内解析,且于B内可逐项可导;
幂级数展开
f (z) ln z,
f '(z) 1 , z
f
''(z)
1! z2
,
f (1) ln 1 n2i,
f '(1) 1, f ''(1) 1,
可象单值函数那样在各单值 分支上作泰勒展开。
f
(3) (z)
2! z3 ,
f (3) (1) 2!,
y
f
(4)
(z)
3! z4
,
f (4) (1) 3!,
|
z
z0
|
|
z
z0 R
|
,
引入记号 R lim ak
a k k 1
若 | z z0 | 1 R
| z z0 | R
(3.2.3) (3.2.4)
则实幂级数 (3.2.2)收敛,复幂级数 (3.2.1)绝对收敛
若 | z z0 | R 则(3.2.2)发散
12
故当 z z0 R ,绝对收敛
解 f (z) (1 z)m ,
f (0) 1m ,
f '(z) m(1 z)m1,
f '(0) m1m ,
f ''(z) m(m 1)(1 z)m2 ,
f ''(0) m(m 1)1m ,
f (3) (z) m(m 1)(m 2)(1 z)m3, f (3) (0) m(m 1)(m 2)1m ,
级数收敛,
S
lim
n
Sn
S称为级数和;若极限不存在,
则称级数发散。
2、柯西收敛判据 (级数收敛的充分必要条件):
对于任给的小正数 ε 必有N 存在,使得 n>N 时,
数学物理方法_第三章_幂级数展开
数学物理方法_第三章_幂级数展开幂级数展开是数学物理中常用的一种方法,它是通过使用幂级数来表示一个函数,从而方便对函数进行近似计算和分析。
在许多问题中,幂级数展开可以简化计算的复杂性,帮助我们更好地理解问题的本质。
幂级数是一个无穷级数,形式为:f(x)=a0+a1(x-x0)+a2(x-x0)^2+a3(x-x0)^3+...其中,a0、a1、a2...是常数系数,x0是展开点。
幂级数展开可以将一个任意函数表示成一个级数,进而通过截断级数的方式来近似求解。
这种展开方法在物理学和工程学中得到广泛应用。
幂级数展开的理论基础是泰勒级数展开,泰勒级数展开是幂级数展开的一个特殊情况。
泰勒级数展开是指将任意可导函数在其中一点x0附近展开成幂级数。
泰勒展开的前n+1项可以用n阶导数来表示,形式如下:f(x)=f(x0)+f'(x0)(x-x0)+f''(x0)(x-x0)^2/2!+f'''(x0)(x-x0)^3/3!+...+f^n(x0)(x-x0)^n/n!+...幂级数展开的应用非常广泛,它在数学、物理、工程学和计算机科学中都有着重要的地位。
以下是幂级数展开的几个典型应用:1.函数逼近幂级数展开是一种有效的函数逼近方法。
通过截断幂级数,我们可以用其前几项来近似计算函数的值。
这对于高阶函数和复杂函数来说是非常有用的,因为我们可以通过截断级数来减少计算的复杂性。
2.微分方程的求解使用幂级数展开的方法可以求解一些特定的微分方程。
对于一些微分方程,无法找到解析解,但通过将解展开成幂级数的形式,可以将微分方程转化为代数方程,从而求得解的逼近解。
3.近似计算幂级数展开是一种常用的近似计算方法。
通过截取幂级数的前几项,我们可以将一个复杂的函数近似成一个简单的形式,从而方便我们进行数值计算。
4.解析几何的研究在解析几何中,幂级数展开是研究曲线和曲面的重要工具。
通过展开曲线或曲面,我们可以对其性质进行分析和计算,帮助我们更好地理解几何问题。
数学物理方法复变函数第三章幂级数
柯西判别法是基于幂级数的系数和幂 次之间的关系来确定收敛半径的方法, 适用于已知幂级数展开的系数的情况。
比较判别法是通过比较两个幂级数的 系数来确定收敛半径的方法,适用于 已知两个幂级数展开的情况。
详细描述
通过将微分方程转化为幂级数形式,可以方便地求解出函数 的导数或积分,从而得到微分方程的解。这种方法在处理一 些复杂微分方程时具有明显的优势。
用幂级数求解积分方程
总结词
利用幂级数求解积分方程是一种有效的方法,能够得到精确的解或近似解。
详细描述
通过将积分方程转化为幂级数形式,可以方便地求解出函数的积分,从而得到积 分方程的解。这种方法在处理一些复杂积分方程时具有明显的优势。
收敛半径的概念
收敛半径是指幂级数展开的收敛域的半径,即幂级数在收敛域内可以收敛到原函数 的范围。
收敛半径的大小取决于幂级数的系数和幂次,可以通过比较相邻项的系数来确定。
如果收敛半径为正无穷大,则表示幂级数在整个定义域内都收敛;如果收敛半径为 零或负无穷大,则表示幂级数不收敛。
收敛半径的确定方法
确定收敛半径的方法有多种,其中常 用的有柯西判别法、阿贝尔判别法和 比较判别法等。
04
幂级数的应用实例
用幂级数求解初值问题
总结词
幂级数在求解初值问题中具有重要作用,能够将复杂的数学问题转化为易于解 决的形式。
详细描述
通过将初值问题转化为幂级数形式,可以方便地求解出函数的值,特别是在处 理一些难以直接求解的初值问题时,幂级数方法显得尤为重要。
用幂级数求解微分方程
总结词
利用幂级数求解微分方程是一种有效的方法,能够得到精确 的解或近似解。
函数的幂级数展开
f (x ) 在
定理 2 ( 充要条件 ) 设函数 f (x ) 在点 x0 有任意阶导数 . 则 f (x) 在区间 ( x0 r , x0 r ) ( r 0 ) 内等于其 Taylor 级数 ( 即可展 )的充要条件是: 对 x ( x0 , r ) , 有 lim Rn ( x) 0 . 其 n 中 Rn (x) 是 Taylor 公式中的余项. 证 把函数 f (x ) 展开为 n 阶 Taylor 公式, 有
1 ( n 1) Rn (x) f ( )( x ) n x, n!
在 0 与 x 之间.
Taylor 公式的项数无限增多时, 得
f ( x0 ) f ( n ) ( x0 ) f ( x0 ) f ( x0 )( x x0 ) ( x x0 ) 2 ( x x0 ) n 2! n!
f ( n ) ( x) n! , n 1 (1 x) 1 在点 x 0 1 x
无限次可微. 求得
( x 1 ), f ( n ) (0) n!
2013-2-27
. 其 Taylor 级数为
4
1 x x x xn .
2 n
n 0
该幂级数的收敛域为 ( 1 , 1 ) . 仅在区间 ( 1 , 1 ) 内有 f (x) = x n .
a a
x
x ln a
x n ln n a , n! n 0
| x | .
2
2013-2-27
x 2 n 1 sin x ( 1 ) , (2n 1)! n 0
n
x( , ).
泰勒幂级数展开
以此代入(3.3.2),并把它写成 1 f ( )d f ( z) ( z z0 ) n C ( z0 )n1 2 i n 0
利用解析函数的高阶导数公式,上式即为
f ( z ) an ( z z0 ) n
n 0
(3.3.3)
……
m m
f (3) (0) m(m 1)(m 2)1m
m m m(m 1) m 2 (1 z ) 1 1 z 1 z 1! 2! m(m 1)(m 2) m 3 1 z 3!
数学物理方法
易求其收敛半径为1,故
m m(m 1) 2 m(m 1)(m 2) 3 (1 z ) 1 {1 z z z }, ( z 1) 1! 2! 3!
2、幂级数
3、泰勒级数展开 4、解析延拓 5、洛朗级数展开 6、孤立奇点的分类
3.3 泰勒级数展开
数学物理方法
通过对幂级数的学习,我们已经知道一个
幂级数的和函数在它的收敛圆的内部是一个解
析函数。现在我们来研究与此相反的问题,就
是:任何一个解析函数是否能用幂级数来表示? 这个问题不但有理论意义,而且很有实用价值.
数学物理方法
3.3.1泰勒级数 泰勒(Taylor)展开定理 设 f ( z ) 在区域 D:z z0 | R 内 | 解析,则在 D 内 f ( z ) 可展为泰勒级数
f ( z ) an ( z z0 ) n ,
n 0
(| z z0 | R)
(3.3.1)
其中
f ( n ) ( z0 ) 1 f ( )d an C ( z0 )n1 n! 2 i
m m
式中 1m (ei 2 n ) m ei 2 nm 在许多的单值分支中,n=0那一支即 1m 1的那一个叫 作 (1 z ) m的主值。上式也就是指数为非整数的二项式 定理。
第三章 幂级数展开
=1
R =1
★故级数在 t <1的圆内收敛。 ★级数的和为(几何级数):
1 1 t t .... 1 t
2
( t 1)
例⒉ 求级数的 1 z 2 z 4 z 6 .... 收敛半径。z为复变数
解
令
tz
2
2 4
1 ★级数为: 1 t t t .... 1 t2
★两边乘
1 1 2 i z
1 a0 1 a1( z0 ) 1 a2 ( z0 )2 1 w( ) 2 i z 2 i z 2 i z 2 i z
★两边积分,并应用柯西公式:
1 f ( ) f ( z) d 2 i c R1 z
a0 1 ( ) 1 w( z ) d d 2 i c R1 z 2 i c R1 ( z ) a1 ( z0 ) 1 1 d 2 i c R1 z 2 i a2 ( z0 ) cR1 z d .....
m k
s1 u1 s2 u1 u2
s3 = u1 +u2 +u3 s u1 u2 u3 ...... lim Sn S
n
u ★则,称级数 k 收敛; k
★这极限S 称为这级数的和。 ★反之,称为极限不存在。
m
(2)实数项级数柯西收敛原理
k
n
k
n p
k n 1
k 1 k k
k 1 k
ak lim ( z z0 ) 1 k a k 1
★则绝对收敛,否则发散。 ★收敛半径为
ak R lim k ak 1
数学物理方程第三章幂级数展开PPT课件
z0
() a 0 a 1 ( z 0 ) a 2 ( z 0 )2
而
1
1
2i z
有界,
利用柯西公式得
2 1 iC ' ( z )d 2 1 iC 'a 0z0 d 2 1 iC 'a 1 ( z z0 )d 2 1 iC 'a 2 ( z z0 )2 d
a 0 a 1 (z z0 ) a 2 (z z0 )2
Np
k (z1) .
N 1
05.12.2020
N(z2)
阜师院数科院
k (z2) k (z1) k (z2)
3.2 幂级数 幂函数的复变项级数
1. 定义 对于各复常数 z0,a1,a2, ,ak, , 级数
a k ( z z 0 ) k a 0 a 1 ( z z 0 ) a 2 ( z z 0 ) 2 a k ( z z 0 ) k (3.2.1)
故当 z z0 R 当 z z0 R
,(3.2.1) 绝对收敛。 ,(3.2.1) 可能发散。
R 叫收敛半径,以 z 0 为圆心,R 为半径的圆叫
幂级数的 收敛圆
最简单的收敛区域。保证幂级数在圆内的点上绝 对收敛,而在圆外可能发散。圆外仍有区域是收 敛的。
根值判别法
lk i m k ak zz0 1, (3.2.2) 收敛,(3.2.1) 绝对收敛。
lk i m k ak zz0 1, (3.2.2) 发散,(3.2.1) 发散。
05.12.2020
阜师院数科院
故 R lim 1
a k k k
例 (1) 1tt2 tk
解: ak 1
收敛半径:
R lim ak 1 a k
幂级数展开法部分分式展开法围线积分法留数法自学
K11 K12 F ( z ) Fa ( z ) Fb ( z ) r r 1 z z z z a z a
1 d i 1 r F (z) K1i (z a) , i 1, 2, i 1 ( i 1)! dz z z a
F ( z ) F1 ( z ) z
F1 ( z )的部分分式转换为F ( z )的部分分式:
求各部分分式的逆z变换 ,基本形式:
k a z ( k ), k z a a ( k 1),
z a z a
X
各部分分式的逆z变换之和即为F ( z )的逆z变换
i 0
则
F z
X
第 8 页
•F(z)有共轭单极点 z1,2 c jd e
j
Fb ( z ) K1 K2 F ( z ) Fa ( z ) Fb ( z ) z z z z z1 z z2 z
F (z) * K1 z z1 K2 z z z1
其逆变换结果通常难以表示为闭合解析形式?幂级数展开法33页页?右边因果序列的逆z变换44页页?双边序列的逆z变换任意双边序列可以分解为因果序列和反因果序列两部分故通常只需分别考察右边因果和左边反因果序列的逆z变换相应的变换也可分为两部分55页页二
§ 6.3 逆z变换
•幂级数展开法 •部分分式展开法 •围线积分法——留数法(自学)
X
第 4 页
•双边序列的逆z变换 任意双边序列可以分解为因果序列f1 ( k )和反因果
序列f 2 ( k )两部分
f (k ) f1 (k ) f 2 (k ) f (k ) (k ) f (k ) ( k 1)
复变函数的幂级数展开
数学物理方法
双边幂级数
a n ( z z0 ) n a 2 ( z z0 ) 2 a1 ( z z0 ) 1 a0 a1 ( z z0 ) a2 ( z z0 ) 2 an ( z z0 ) n
其中
f 1 ( z) f 2 ( z) f 3 ( z) ... f k ( z) ...
称为复变函数项级数,记为 为级数的前n项部分和.
f
k 1
k
( z ) ,称 S n ( z )
f
k 1
n
n
( z)
数学物理方法
级数收敛和发散的定义
S n ( z0 ) 存在,则称级数 若对于z0∈ D,极限nlim 在z0处收敛; S n ( z0 )不存在,则称级数 若极限 nlim 处发散.
1 2 1 3 1 4 (1) z z z z ... 2 3 4 k
k 1
z ...
数学物理方法
k
例3.7 将 f(z)=arctan z在z=0处展开成Taylor级数
解:设 arctanz ak z
k 0 k
(arctanz ) kak z k 1
函数 f(z)=cos z 在z=0点的Taylor级数展开
z z (1) z (1) z cos z 1 ... ... 2! 4! (2n)! (2n)! n 0
2 4 n 2n n
2n
数学物理方法
§3.3洛朗级数展开
补充:问题的提出
已知结果:当 f(z)在圆|z-z0|<R内解析,Taylor定 理告诉我们,f(z)必可展开成幂级数。 问题是:当 f(z)在圆|z-z0|<R内有奇点时,能否展 开成幂级数或展开成类似于幂级数的形式。
第三章 幂级数展开
n d
3.6 孤立奇点的分类
对于解析函数f(z)的孤立奇点z=z0,在挖去奇
点的环域上作Laurent展式:
f z bk z z0 k
k
由展开式的情况,将奇点分为三种类型:
1) 可去奇点
展开式中无负幂次项,性质 lim f z b0
2) m阶极点
z z0
展开式中有有限项负幂次项,其最高的负幂
解: 1) f z 1 1 1
2 z 1 z 3
1
z 1
1 z1
1 z
1n
n0
1 z n1 ,
1 z3
11 31 z
3
1n
n0
zn 3n 1
f z
1 2
n0
1n
1 z n1
1n
n0
zn 3n 1
2) f z
1 2
n0
1n
1 z n1
1n
n0
3n z n1
bk z z0 k , bk
k 0
1
2i C
(
f
z0 ) k 1
d .
在
C r
上
:
z0
z z0 ,
1 z
z0
1
z
z0
1 z z0
1
1 z0
z z0
k 0
z0
z z0
k
k 1
,
1
f d
2i Cr z
1
[
k 0 2 i CR
f
z0 n d ]z z0 n1
z0 ) k 1
k 0
f
n (z0 k!
)
(
z
z0
第三章 幂级数展开
f (z) ak (z z0 )k k
其中 ak
1
2i
C
(
f
( ) d
z0 ) k 1
,C
为环域
R2
z z0
R1
内任意闭曲线,积分沿逆时针。
证明:如图 3.3 所示,对任意给定的 z R2 z z0 R1,
总存在 R2 R2 R1 R1 ,使得 z R2 z z0 R1 ,
f (z) 1
f ( )d
2i CR1 z
1
1
1
1
z ( z0 ) (z z0 ) ( z0 ) 1 z z0
z0
z
在
C R1
内部,
在
C R1
上,
z
z0 z0
1
1 z
1 z0
k 0
z
z0 z0
k
z z0 k k0 z0 k1
Ñ f (z) 1
k0 (2k )!
例 3. 在 z0 1的邻域上把 f (z) ln z 展开为泰勒级数。
解: f (z) ln z 的奇点为 z 0 ,所以其泰勒级数的收
敛圆为 z 1 1,收敛半径为 R 1
f (1) ln1 2ni
f (z) 1 , f (1) 1, f (z) 1 ,
z
3! 5! 7!
sin z
如果定义:
f
(z)
z
z0
1
z 1
则: f (z) 在整个复平面上解析,其泰勒级数为:
f (z) 1 1 z2 1 z4 1 z6 3! 5! 7!
例
2.
在 z0
1的邻域上把函数
f (z)
1 (z 1)( z 2)
chapter3 复变函数的幂级数展开
n0
是收敛圆 z a R 内的解析函数 .
(2) f (z) 在收敛圆 z a R 内的导数可将其幂
级数逐项求导得到, 即 f (z) ncn(z z0 )n1.
n1
求导后所得的幂级数收敛半径不变.
17
(3) f (z) 在收敛圆内可以逐项积分, 即
f (z)dz cn (z a)ndz, c z a R.
30
(5) cos z 1 z2 z4 (1)n z2n ,
2! 4!
(2n)!
( z )
(6) ln(1 z) z z2 z3 (1)n zn1 ,
23
n1
(1)n zn1
n0
n1
( z 1)
(7)(1 z) 1 z ( 1) z2 ( 1)( 2) z3
数学物理方法
1
复变函数的幂级数展开
主要知识点: 幂级数 泰勒级数 洛朗级数 奇点
2
1.复数列
设 {n } (n 1,2,) 为一复数列, 其中 n an ibn , 又设 a ib 为一确定的复数, 如果任意给定 0, 相应地都能找到一个正数
N( ), 使 n 在 n N 时成立,
n0
泰勒展开式 泰勒级数
其中
cn
1 n!
f
(n) (z0 ),
数学物理方法 第三章 幂级数展开
y
∞ 1 1 1 1 1 ∞ 1 例: ∑ Re z ⋅ 2k = ∑ x ⋅ 2k = x ∑ 2k k =1 k =1 k =1 ∞
i D1 D2
1 n+ p 1 1 2 若级数收敛,则∀ε > 0, 要求 | ∑ k |< ε o x x k = n +1 2 N与x有关,当x → 0时,N (ε , x) → ∞, 在D1上找不到最大的N, D1上收敛但不一致。 D 2上,x > 1, ∃N (ε ,1), D 2上一致收敛,
上次课复习
柯西Cauchy定理
单连区域柯西定理:
如果函数f(z)在闭单通区域B上解析,则沿B上的 任一分段光滑闭合曲线l,有
∫ f ( z )dz = 0
l
复通区域柯西定理:
如果f(z)是闭复通区域上的单值解析函数,则
∫ f ( z )dz + ∑ ∫
l i =1
n
li
f ( z )dz = 0
wuxia@
k +1 1 k 1
ak +1 1 = lim | | R1 = R1 < 1 k →∞ ak R
wuxia@
k =1
收敛,则幂级数在收敛圆内部绝对且一致收敛。
例1:求幂级数1 + t + t 2 + ⋯ + t k + ⋯的收敛圆,t为复变数。 解: ak ak = 1, R = lim | |= 1 k →∞ a k +1 收敛圆以t = 0为圆心,R = 1,圆内表示为 | t |< 1 说明: 其实,本例是几何级数,公比为t, t k = 1 + t + t 2 + ⋯ + t n ∑
数学物理方法3幂级数展开
2 部分和 级数前面n项的和
n
n
n
sn wk uk i vk
k 0
k 0
k 0
若部分和数列{sn}(n=1,2,…,)有复数极限s
(3.1)
即若
lim
n
sn
s(
)
5
则称复数项级数(3.1)收敛于s,且称s为(3.1)的和,写成
s wn n1
级k 0数,因此可用正项级数的k 0 比值判别法和根式判别法确
16
定收敛半径 R。
(1) 比值判别法
lim
k
ak1(z z0 )k1 ak (z z0 )k
z z0
lim
k
ak 1 ak
r 1 r r 1
z z0
lim
k
ak 1 ak
1 即有: z z0
lim k
ak ak 1
n p
wn p wk k n1
(3) 绝对收敛定义
若 wk
u2 k
v2 k
收敛,则称
wk 绝对收敛
k 0
k 0
k 0
注1: 一个绝对收敛的复级数的各项可以任意重排次序,而不
改变其绝对收敛性,亦不改变其和.
注2: 级数 wk 绝对收敛的充分必要条件是实数项级数
k 0
uk 与 vk 都绝对收敛。
sn
lim 1 zn n 1 z
1 1
, z
所以当 z 1时级数收敛.
7
3.复数项级数收敛的条件
(1) 定理 级数 wn (un ivn ) 收敛的充要条件
n1
n1
un 和 vn 都收敛.
第三章 幂级数展开 3.1 泰勒级数展开
− −
a )k a
=
∞
−
k =0
1 (b − a)k +1
(z
−
a)k
( z − a < b − a ).
3.常见解析函数的泰勒级数展开(取 z0 = 0 )
①[书例]
∑ e z = ∞ z k k=0 k !
(R =∞ )
②[书例]
∑∞
sin z =
(−1) k
z 2k +1
k=0 (2k + 1)!
且收敛圆半径不变.
5.两个幂级数在它们共同的收敛区域(常为两个同心圆的共同部分)进行加、
减、乘运算后的级数之和,仍在该区域收敛.
五. 幂级数的例题
∞
求幂级数 ∑ z k 的收敛半径及有限项函数表示. k =0
解:用比值判别(审敛)法求收敛半径, ∵ 系数 ak = 1
∴
收敛半径: R = lim ak = lim 1 = 1 ;
n=1 (1 + x 2 ) n
复变函数讲稿
314
(R =∞ )
③[书例]
∑ cos z = ∞ (−1)k z 2k k=0 (2k)!
(R =∞ )
(重要公式) (重要公式) (重要公式)
313
作业:P.52:(8) [提示:可利用 cos z 的展式];
∑∞
附注:x 为实数,①
(−1) 2
一致收敛但不绝对收敛;
n=1 n + x 2
∑∞
②
x2 绝对收敛但不一致收敛.
a0 = ln i
;
k = 1,2,3, ……
f ′(z) = 1 z
, f ′′(z) = − 1 , …… z2
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说明n>N后面项的和为一小数,则级数收敛。 证明略
二、绝对收敛与一致收敛的概念及性质
1、 绝对收敛 ⑴ 绝对收敛的定义 由复数级数 的各项模 1 、 2 …. k 组成的新级数
k k
或写为
u1 v1 、
2
2
u 2 v2
k
2
2
、…
k
u k vk
2
2
收敛,则称这个级数 为绝对收敛级数。 ⑵ 性质: a. 如果级数 是绝对收敛的,则该级数收敛。
极限S称为级数的和.
s 1 2 3 ......
s3 1 2 3
......
limS
n
n
S
反之,称为发散。
k 收敛。 则称级数 k 1
(3)实数项级数Cauchy收敛原理 级数 u k 收敛的充分必要条件为:
k 1
对于任意给定的正数 ,总存在自然数N 使得当n>N 时, 对于任意的自然数p 都有:
其中 z0 , a0 , a1, a2 , 中心的幂级数。
都是复常数,这样的级数称为以z0为
二、幂级数的收敛半径及其求法:
1、收敛半径R: 应用正项级数的比值判别法可知,如果
a ( z z0 ) lim a ( z z0 )
k 1 k k
k 1
k
lim
k
ak 1 ( z z0 ) 1 ak
n p
k n 1
k
( z ) 成立。
则称级数 k 为一致收敛。
k 1
⑵ 性质:
a、一致收敛是对B或l而言,或者说是对复函数而言的。 b、在B上一致收敛的级数的每一项都是B上的连续函数,
则级数的和也是B上的连续函数。 在l上一致收敛的级数的每一项都是l上的连续函数,则 级数的和也是l上的连续函数,而且级数可以沿l逐项积分。 c、在 B 中一致收敛的级数的每一项都在 B 中单值解析,则 级数的和也是 B 中的单值解析函数,其各阶导数可由级数 逐项求导得到,且导数的级数在 B 内的任意一个闭区域中 一致收敛。
则幂级数绝对收敛。否则发散。
ak 引入记号R, R lim k a k 1
于是,若 z z0 R, 则幂级数绝对收敛。若 则幂级数发散。 以 z0 为圆心作一个半径为 R 的圆,幂级数在圆的内部 绝对收敛,在圆外发散。这个圆称为幂级数的收敛圆,它
z z0 R,
的半径称为收敛半径。
......
极限S称为级数的和.
s u1 u2 u3 ......
limS
n
n
S
反之,称为发散。
u k 收敛。 则称级数 k 1
(2) 复数项级数的收敛定义 如果复数项级数 k 的部分和序列Sn 有极限S,即
k 1
s1 1
s2 1 2
c.改变绝对收敛级数各项的先后次序其和不变。
和相同
1, 2 ,.i , j....k
1, 2 ,. j , i....k
2、一致收敛 ⑴ 一致收敛的定义 如果级数定义在区域B(或某曲线l)上,则在区域 B(或l)上的各点z,对于给定的小正数ε,存在与z无
关的正整数N,使得n >N时,对于任意的自然数p恒有:
k k
——充分条件
,
常用判断级数绝对值收敛的方法来判断级数的收敛
b. 如果级数 和 是绝对收敛的,将它们逐项相乘,
k k
k k
得到的级数 也是绝对收敛的。
k k l l
k k
k
A, k B,
k l l k l k l
k
AB
n p
k n 1
u
k
成立。
证明见高等数学教材。
(4)复数项级数Cauchy收敛原理 函数项级数 k ( z )收敛的充分必要条件为:
k 1
对于任意给定的正数 ,总存在自然数N(z)使得当n>N(z) 时, 对于任意的自然数p 都有:
n p
k n 1
k
( z ) 成立。
2、Cauchy法求收敛半径 应用正项级数的根值判别法可知,如果
lim a z z 0 <1 幂级数绝对收敛;若>1则发散。
k k k
k
收敛半径为
R = lim k k
1
a
k
对同一级数而言,两种方法给出的收敛半径相同。(证略)
例1 求级数 1 t t 2 ... t k .... 的收敛圆,t 为复变数。 解:
三、级数绝对收敛性的常用判别法:
⒈达朗贝尔(d’Alembent) 判别法 对于级数
k 1
k
1 2 ...k k 1 ...
如果(至少当n充分大时) n1
1,
n
则级数 k 绝对收敛。反之,发散。
k 1
⒉柯西(Cauchy)判别法 如果(至少当n充分大时)
第三章
重点内容
幂级数展开
1、求幂级数收敛半径的方法
2、复变函数泰勒展开条件与展开方法
3、复变函数洛朗展开条件与展开方法
4、极点阶的确定
§3.1
复数项级数
一、复数项级数定义及其收敛判据
1. 复数项级数定义:
k 1
k
1 2 3 .....
说明: ⑴每一项均为复数 ⑵实数项级数是复数项级数的特例 ⑶一个复数项级数可转化为两个实数项级数来讨论
ak 1,
R lim
u
k 1 k k 1
k
i v k
k 1
2、复数项级数的收敛判据---Cauchy收敛判据 (1)实数项级数的收敛定义 如果实数项级数 u k 的部分和序列 Sn 有极限S,即
k 1
s1 u1 s2 u1 u2 s3 u1 u2 u3
n
<1,则级数 是绝对收敛的,反之,发散。
nห้องสมุดไป่ตู้
k 1 k
⒊高斯(Gauss)判别法 如果(至少当n充分大时)
n
1
n
n
np
,
n 1
其中p>1,而λn 是有界的。
k
常数 1 时,级数 绝对收敛;
k
当 1 时级数发散。
§3.2
幂级数
一、幂级数表示
k 2 a (z z ) a a ( z z ) a ( z z ) .... k 0 0 1 0 2 0 k 0