多时空脉冲强磁场成形制造基础研究
电磁脉冲成形加工技术
02 电磁脉冲成形加工技术原 理
电磁脉冲产生
高压电源
通过高电压产生电场,使空气或 其他介质中的自由电荷发生位移,
形成电流。
脉冲形成网络
利用电阻、电容等元件组成的网络, 将高压电源产生的电流进行调制, 形成具有特定波形和参数的脉冲电 流。
脉冲变压器
将高压电源产生的电压进行升压, 以满足加工需求。
脉冲传播与成形
例如,在微电子制造中,电磁脉冲成形加工技术可以实现微电子器件的高效、高精度制造和加工。这种加工方式可以显著提 高微电子器件的性能和可靠性,因此在微电子制造领域得到了广泛应用。
04 电磁脉冲成形加工技术的 优势与挑战
技术优势
高精度加工
高效能
电磁脉冲成形加工技术能够实现高精度的 材料加工,满足各种复杂形状和结构的制 造需求。
电磁波作用于加工材料时,产生迅速 的加热效应,使材料局部温度升高。
02
材料变形
随着温度升高,材料发生热膨胀和热 传导,导致局部区域产生变形。
பைடு நூலகம்01
加工精度
利用电磁波的聚焦和精确控制技术, 可以实现高精度的微细加工和纳米级 加工。
05
03
材料去除
当材料达到熔点或沸点时,部分或全 部材料会汽化或熔化,形成小颗粒被 气流带走或被液体冲刷掉。
塑料材料的电磁脉冲打标
总结词
高精度、高效率、非接触
详细描述
电磁脉冲打标利用高能电磁脉冲瞬间加热塑料材料,使其表 面发生物理或化学变化,形成永久性的标记。该技术具有高 精度、高效率、非接触的特点,广泛应用于电子、医疗器械 、食品包装等领域的产品标识和追溯。
微纳结构制造的电磁脉冲处理
总结词
精细加工、高精度控制、低成本
极性磁体的多铁性研究进展
㊀第40卷㊀第11期2021年11月中国材料进展MATERIALS CHINAVol.40㊀No.11Nov.2021收稿日期:2021-07-14㊀㊀修回日期:2021-10-18基金项目:强磁场下多磁矩协同多铁性物理效应与机理(11774106)第一作者:常钰婷,女,1995年生,博士研究生通讯作者:陆成亮,男,1981年生,教授,博士生导师,Email:cllu@DOI :10.7502/j.issn.1674-3962.202107021极性磁体的多铁性研究进展常钰婷,陆成亮(华中科技大学物理学院,湖北武汉430074)摘㊀要:单相多铁材料同时具有(反)铁磁性㊁铁电性和铁弹性等两种或两种以上的基本铁性序,并且这些铁性序之间相互耦合,以及外场对其交叉调控产生的新效应,为新型信息多功能器件的设计和开发提供了契机㊂近年来,一类被称为极性磁体的多铁性材料在很高温度下即可具有非中心对称的特征,出现空间反转对称破缺,展现出丰富的物性,如高温磁电耦合和非互易输运等,成为多铁性研究领域新的关注点㊂简要总结了已有的极性磁体多铁性材料体系及其中所蕴含的新效应和新物性,并对这一研究分支所面临的挑战作出展望㊂关键词:铁磁性;铁电性;单相多铁材料;极性磁体;磁电耦合中图分类号:O482㊀㊀文献标识码:A㊀㊀文章编号:1674-3962(2021)11-0871-09Research Progress on Multiferroicity and Magnetoelectric Coupling of Polar MagnetsCHANG Yuting,LU Chengliang(School of Physics,Huazhong University of Science and Technology,Wuhan 430074,China)Abstract :The terminology multiferroics refers to materials where multiple ferroic orders coexist,i .e.(anti)ferromag-netism,ferroelectricity,and ferroelasticity.The intimate coupling of the ferroic orders,and the cross control of magnetiza-tion (electric polarization)by electric (magnetic)fields,provide opportunities for the design and development of conceptu-ally new multifunctional devices.In recent years,an emergent class of multiferroics known as polar magnets have character-istics of non-centrosymmetric and broken of space inversion symmetry at very high temperature,and show interesting physical properties such as magnetoelectric coupling above room temperature and non-reciprocal behavior,which have attracted con-siderable attention.In this review,we briefly discuss recent research progress of the multiferroicity and magnetoelectric cou-pling of polar magnets,and try to present several future challenges of this field.Key words :ferromagnetism;ferroelectricity;single-phase multiferroics;polar magnets;magnetoelectric coupling1㊀前㊀言多铁性材料是指具有两种或两种以上基本铁性序(如铁磁性㊁铁电性㊁铁弹性和铁环性)的新型功能材料㊂多铁性材料蕴含丰富的物性,实现了时间反演对称性破缺和空间反演对称性破缺共存,是过去约20年来凝聚态物理与材料物理研究的前沿热点㊂大体上,按照铁电性与磁性的关联,多铁性材料可以分为两大类[1]㊂其一是铁电性与自旋序相互独立,铁电居里温度可以很高,电极化能够与传统铁电体相比拟,但磁电耦合(magnetoelec-tric coupling)往往较弱,简称为第一类多铁材料,如经典多铁性材料BiFeO 3,以及一些氟化物和硫化物等;另一类是其中的铁电极化源于自旋序,磁电耦合往往显著,但铁电居里温度一般较低,电极化较小,简称为第二类多铁材料,这类材料也常常被称为磁致多铁性材料,如TbMnO 3等㊂随着研究的深入,人们发现这种多铁性的分类并不绝对,一些体系中可以同时存在两种铁电起源机制,如钼铁矿M 2Mo 3O 8(M 是过渡金属)家族便具有这一特征㊂人们对多铁材料的研究已有近百年的历史㊂20世纪50年代,科学家们从理论和实验上成功发现Cr 2O 3内存在磁电耦合效应[2-4]㊂但由于磁电耦合效率非常低,之博看网 . All Rights Reserved.中国材料进展第40卷后很长一段时间里关于多铁性的相关研究发展缓慢㊂直到2003年,BiFeO 3薄膜[5]和TbMnO 3单晶[6]中多铁性以及显著磁电耦合效应的发现推动了多铁性领域的复兴,并由此进入近20年的快速发展时期㊂迄今为止,已发现的多铁性材料有很多,人们可以利用不同的外场(如电场㊁磁场)对其基本铁性序进行调控,实现不同铁性序之间的耦合[7]㊂多铁性研究的主要关注点是铁电序与自旋序之间的共存与耦合,实现利用外部电场控制磁序或外部磁场控制电极化,从而达到磁与电之间的交叉调控㊂传统上,磁性和铁电性的内在机制具有互斥性,如极化的产生往往需要空的d 轨道,而磁性则源于d 轨道或f 轨道未配对的电子,如图1所示[8]㊂多铁性与磁电耦合的发现将传统上缺乏内禀联系的铁电性与磁性两大类材料结合起来,实现铁电序与铁磁序的耦合,以此集成两种有序相的物性优势,为实现多态存储和电写磁读等应用提供了物理基础㊂图1㊀多铁家族的 根 机制[8]:多铁性源于几种不同的机制,不同类型的多铁材料由铁性序之间的耦合作用产生Fig.1㊀The multiferroic family tree [8]:multiferroicity results from the combined interplay of magnetic and ferroelectric mechanisms㊀㊀多铁材料中有一个特殊的亚群 极性磁体(polar magnet),它具有极性晶体对称群,在远高于室温的温度下即可出现空间反转对称破缺,表现出电极化㊂这种极性特征可源于磁性离子基团,为获得高温磁电耦合提供了基础[9]㊂与此同时,这些极性磁体还展现出新颖的非互易传输特性,成为近年来多铁性研究的一个新热点[10-13]㊂虽然已经发现的极性磁体数量很多,但对其磁电的研究却还不够深入㊂本文总结了近十年来极性磁体多铁性研究方面的主要进展,并简要讨论这类多铁材料的特性㊂按照以磁性起源来分类的原则,极性磁体往往难以严格区分为第一类或第二类,甚至一定程度上更类似于第一类多铁性体㊂极性磁体的极性结构可以稳定在较高温度,甚至接近于本身的成相温度,与磁有序没有明显关联,因而满足第一类多铁性特征㊂但是,如果这类材料中的磁有序能够产生铁电极化,则又具有第二类多铁性的物理属性,并且具有这种特征的极性多铁性材料有很多㊂因此,极性多铁性材料可以兼具第一类和第二类多铁性材料的物理特征[9,14,15]㊂为方便叙述,文中仍将以第一类极性和第二类极性多铁材料为起点展开讨论㊂2㊀第一类极性多铁材料第一类多铁材料中铁电性与磁性的起源相互独立,可以分别由铁电活性和磁性离子提供㊂截至目前为止,已经发现的第一类多铁材料很多,其中研究最多的是明星材料BiFeO 3㊂BiFeO 3属于极性晶体对称群R 3c ,具有很高的铁电居里温度和很大的极化强度,以及高于室温的反铁磁奈尔温度㊂在BiFeO 3中,Bi 的6s 孤对电子与氧原子的2p 轨道杂化引起Bi 3+离子的偏移,从而形成电偶极矩,产生铁电极化;Fe 的3d 电子则形成(倾斜)G 型反铁磁序[5,16]㊂类似的极性多铁材料还有BiCoO 3,在奈尔温度(~470K)以下该材料具有C 型反铁磁结构,且理论预测铁电居里温度可能在600K 以上,铁电极化高达~170μC /cm 2[17,18]㊂BiFeO 3和BiCoO 3的铁电性和磁278博看网 . All Rights Reserved.㊀第11期常钰婷等:极性磁体的多铁性研究进展有序都发生在室温以上,因此,从应用角度极具吸引力㊂六角晶系锰氧化物h-R MnO3(R是稀土元素或In)的铁电性源于几何阻挫(geometric frustration),也因此被称为几何铁电体[19-21]㊂这类材料的铁电性和磁性都与Mn 离子相关,且不同离子(Mn和R)间的相互作用导致体系有复杂的磁相图和新颖的物理现象㊂对于h-R MnO3而言, R是非磁性原子(Y,Lu,Sc和In)时,其磁性仅源于Mn 离子㊂以YMnO3为例,在铁电居里温度以下,晶胞中MnO5多面体发生倾斜,导致O2-偏向半径更小的Y3+,偏离中心位置的Y3+4d轨道和O2-2p轨道杂化,从而产生铁电性[22,23]㊂Shin等[24]的理论计算结果显示Y1 O3键沿c轴的电子密度分布在铁电居里温度附近发生突变,证明了轨道杂化的存在,如图2所示㊂德国Fiebig小组[25]用二次谐波法在YMnO3中观测到反铁磁畴和铁电畴的高度对应,反映了自旋与晶格两种自由度的耦合作用,从而揭示了其磁电耦合机制㊂相比于YMnO3,R是磁性原子时,系统的磁阻挫和磁电耦合更为复杂㊂如HoMnO3[26],Mn3+自旋各向异性导致面内自旋阻挫,而Ho3+自旋则沿c轴方向形成了类似伊辛(Ising)模型的反铁磁排列,且这种自旋阻挫结构与铁电性相关㊂h-R MnO3的铁电居里温度通常远高于室温,但其反铁磁奈尔温度却较低(~70K),能够通过自旋图2㊀1000K(a)和910K(b)时YMnO3的三维电子密度分布(基于最大熵方法的模式拟合结果)[24]Fig.2㊀Three-dimensional electron density distribution of YMnO3ob-tained by the maximum entropy method-based pattern fitting a-nalysis at1000K(a)and910K(b),respectively[24]晶格关联实现明显的磁电耦合㊂Bernd的综述[27]对该体系有更为全面的报道,因此该六角体系的其它多铁性材料在此处不再一一列举,其基本信息详见表1㊂六角铁氧体h-R FeO3(R=Y,Dy-Lu)也是几何铁电体的重要一员[33,36]㊂相比于h-R MnO3,六角铁氧体h-R FeO3往往具有更高的奈尔温度㊂室温多铁性和磁电效应使得h-R FeO3成为近年来研究较多的多铁性体系㊂部分h-R FeO3的物理参数列于表1中㊂表1㊀第一类极性多铁材料Table1㊀The type-I multiferroics of polar magnetsMaterials Space groups Structure T C/K T N/K P S/(μC/cm2)Ref. BiFeO3R3c Rhombohedral~1103K~650K~100[5,16] BiCoO3P4mm Tetragonal~600K~470K~170[17,18] ErMnO3P63cm Hexagonal~830K~79K~5.6[19] YMnO3P63cm Hexagonal~930K~70K~5.5[13,22-25] TmMnO3P63cm Hexagonal~570K~86K [22] HoMnO3P63cm Hexagonal~870K~76K~5.6[26] ScMnO3P63cm Hexagonal>700K~130K [28] InMnO3P63cm Hexagonal>700K~120K~7.8[29] YbMnO3P63cm Hexagonal~990K~80K~2.9[30] DyMnO3P63cm Hexagonal>700K~57K [31] LuMnO3P63cm Hexagonal~750K~90K [32] ScFeO3R3c Rhombohedral>273K~545K~100[34] InFeO3R3c Rhombohedralȡ600K~545K~96[35] h-LuFeO3R3c Hexagonal~1050K~440K~5[36] GaFeO3Pc21n Orthorhombic>273K~210K~20[37,38]378博看网 . All Rights Reserved.中国材料进展第40卷3㊀第二类极性多铁材料第二类多铁材料中,特殊的自旋序排布导致空间反转对称性破缺,诱导出铁电性,铁电性和磁性一一对应,表现出很强的磁电耦合效应,因而是一众多铁材料中颇受关注的一类㊂正交晶系R MnO3[6]和R Mn2O5[39](R为稀土元素)是最早被发现存在磁致铁电的材料体系,随后在很多材料中都发现了磁致多铁效应㊂目前,自旋序诱导铁电性的物理机制主要有以下3种[40-42]㊂①自旋交换伸缩机制(exchange-striction mechanism)常见于具有共线自旋序的多铁材料,其物理模型基于自旋晶格耦合,如具有Ising自旋链的Ca3CoMnO6[43]和E型自旋序的钙钛矿锰氧化物R MnO3(R=Ho-Lu,Y)[44]㊂以Ca3CoMnO6为例,磁性离子Co2+和Mn4+交替排列形成上上下下(ʏʏˌˌ)的磁结构,这种磁性有序打破了系统反转对称性,并通过交换伸缩机制诱发铁电极化㊂图3a~3c是该微观机制模型示意图[40],对称交换作用引起磁性离子位置的改变,产生沿键方向的电偶极矩P ij,P ijɖΠij(S i㊃Sj)其中S i和S j表示相邻自旋矢量,Πij表示磁致伸缩的方向㊂②反Dzyaloshinskii-Moriya(DM)相互作用常见于非共线自旋序的多铁材料,其物理模型基于自旋轨道耦合,常见的材料有TbMnO3,Ni3V2O8和MnWO4等[45-47]㊂图3d~3f为反DM相互作用或自旋流模型示意图[40], Pijɖe ijˑ(S iˑS j),其中e ij是连接这两个自旋位点的单位矢量,3个矢量叉乘得到局部的电偶极矩P ij㊂③自旋相关p-d杂化机制(spin-dependent p-d orbital hybridization mechanism)的模型同样基于自旋轨道耦合,如Ba2CoGe2O7[48]㊂图3g~3i是该微观机制模型示意图[40],受自旋轨道耦合作用的微扰,磁性离子(M)的d轨道与配体离子(X)的p轨道之间杂化,形成沿成键方向的局部电极化P ij,P ijɖ(S i㊃e il)2e il,其中e il为金属磁性离子(M)与配位离子(X)之间的单位矢量㊂图3㊀自旋序诱导铁电性起源的3种主要微观机制模型示意图[40]:(a~c)自旋交换伸缩机制模型,(d~f)反Dzyaloshinskii-Moriya(DM)相互作用或自旋流模型,(g~i)自旋相关p-d杂化机制模型Fig.3㊀Three major mechanisms of ferroelectricity of spin origin[40]:(a~c)spin exchange-striction mechanism,(d~f)spin-current model or inverse DM model,(g~i)spin dependent p-d hybridization mechanism㊀㊀3种自旋序诱导铁电性的微观机制各有特色,彼此物理上没有必然联系㊂反DM相互作用机制所产生的铁电极化能够在磁场作用下发生90ʎ翻转,磁电效应很强,但铁电极化数值往往很小,大多在~100μC/m2量级㊂自旋相关p-d杂化机制所产生的铁电极化能够在磁场驱动下连续转动,行为非常独特,但同样的铁电极化数值很小㊂自旋交换伸缩机制往往能够产生很大的铁电极化,甚至能够和常规铁电材料相比拟,但是有效调控铁电极化的磁场往往很大,磁电效应相对不太显著㊂总体上,第二类多铁材料与第一类多铁材料体系不仅微观机制上明显不同,物理性质上也各有优劣㊂例如第二类多铁材料中的磁电耦合显著,而第一类多铁材料中的铁电居里温度可以很高㊂如果能够有机结合两类材料体系的优点,或许能够推动多铁材料向应用迈进一大步㊂可能是受这一驱动力的影响,具有第二类多铁微观机制的极性磁体材料在最近几年受到了很多关注㊂这类材料体系的一个重要特征是晶体中磁性离子基团是极性的,因此在很高温度即表现出热释电效应(属于热释电材料),产生电极化㊂与此同时,自旋序在某一温度下还能够产生磁致铁电极化,表现第二类多铁性㊂由于电极化478博看网 . All Rights Reserved.㊀第11期常钰婷等:极性磁体的多铁性研究进展与磁化都源于相同的磁性离子基团,因此可能产生高温磁电耦合㊂此外,由于这类材料的非中心对称属性,往往能够引起非互易效应,如电子传输(类似于半导体中的p-n结)㊁光传输以及自旋波传输等㊂下面将以极性反铁磁体Fe2Mo3O8系列为例,简要描述这类材料中的基本物理特征㊂3.1㊀钼铁矿的多铁性钼铁矿(kamiokite)家族M2Mo3O8(M=Fe,Co,Mn和Ni)具有非中心对称的六角结构,属于极性对称群P63mc㊂该体系的磁性主要来源于M2+未成对的3d电子[14,49]㊂中子衍射研究结果[50-52]表明M2Mo3O8的M2+磁性离子有两种不同的晶格位置(M1和M2分别代表位于氧四面体中心和氧八面体中心的磁性原子),如图4a所示㊂M1和M2两种位点的原子磁矩反向平行,且二者磁矩可以不相等㊂例如,Co2Mo3O8和Fe2Mo3O8具有相似的互补反铁磁结构,而Mn2Mo3O8则表现出亚铁磁性,源于两种磁性子晶格对温度的不同响应㊂前三者都是具有c轴指向的自旋序,而Ni2Mo3O8中的自旋序均位于ab 面内,但基态仍为反铁磁[53]㊂这类化合物的一个新颖之处是其存在很大的线性磁电效应,且线性磁电系数高度可调,甚至能发生正-负之间的转换,但其中的物理机制仍有待发掘[54,55]㊂调控系统不同相之间的竞争是增强磁电效应的有效方法㊂以Fe2Mo3O8为例,由于Fe-O层磁矩的不完全抵消而存在净磁矩,但磁性层净磁矩的反向互补使得宏观磁性消失㊂通过施加磁场使Fe-O层隐藏的磁矩显现出来是调控磁结构的有效思路㊂当对Fe2Mo3O8施加沿c轴方向的磁场(H)大于临界场(H cr)时,系统由反铁磁态转变成亚铁磁态,磁结构相变伴随着c轴方向极化强度(ΔP c)的跳变,如图4b和4c所示,对亚铁磁相的极化强度进行拟合(图4c虚线所示),ΔP c=P0+α3H+βH2,其中P0是常数,α3是线性磁电系数,β是二次项系数,H 是沿c轴方向的磁场,线性相(α3H)表明该材料的亚铁磁相具有线性磁电耦合效应[14,54]㊂此外,化学掺杂也是调控反铁磁结构的常用方式㊂对Fe2Mo3O8进行非磁性Zn2+的化学掺杂,可以有效调控系统反铁磁相和亚铁磁相的竞争㊂(Fe1-y Zn y)2Mo3O8中的Zn2+离子掺杂量(y)达到0.25时,对铁磁相拟合(图4d虚线所示),ΔP c=P0+α3H㊂图4㊀M2Mo3O8的晶格结构示意图(a);Fe2Mo3O8在不同温度下磁化强度M(b)和电极化强度ΔP c(c)随磁场的变化曲线(磁场沿c轴);不同Zn2+离子掺杂量的ΔP随磁场的变化关系(d);磁电系数α1和α3随Zn含量y的变化关系(e)㊂Fig.4c的虚线是45K时,磁场H>H cr部分ΔP c=P0+α3H+βH2拟合的结果;Fig.4d的虚线是ΔP c=P0+α3H拟合的结果[54]Fig.4㊀Crystal structure of M2Mo3O8(a);field dependence of M(b)andΔP c(c)at various T,the dashed curve is the fit to the P-H curve for H>H cr at45K with the functionΔP c=P0+α3H+βH2;field dependence ofΔP at various Zn2+ion content(d),the dashed curve is the fit to the P-H curve with the functionΔP c=P0+α3H;y dependence of ME coefficientsα1andα3measured at2K(e)[54]578博看网 . All Rights Reserved.中国材料进展第40卷线性磁电系数α1和α3随着Zn 2+离子量的增加发生从负值到正值的线性增大,如图4e 所示,α1和α3代表磁场沿不同方向的线性磁电系数,其中α3是电极化沿c 轴测量的拟合结果,α1是电极化沿b 轴测量的拟合结果,取偏离c 轴60ʎ的方向为b 轴㊂非磁性Zn 离子选择性取代特定位置的Fe 离子(优先占据氧四面体中心位置的Fe1),稀释了磁性Fe 离子之间的反铁磁相互作用,且随着掺杂量的增大,系统磁结构逐步从反铁磁过渡到亚铁磁㊂磁电系数符号的反转可能与系统这一磁有序状态的变化相关,但相关物理起因仍不明确[54]㊂不仅如此,Fe 2Mo 3O 8具有单极性畴,因此可以省去极化过程,有可能实现电场控制磁性㊂最近,作者课题组的实验结果表明,当Zn 2+的掺杂量仅有5%时,(Fe 0.95Zn 0.05)2Mo 3O 8在反铁磁态和亚铁磁态之间产生3个亚稳磁态,并产生明显的铁电极化㊂与Fe 2Mo 3O 8相比,(Fe 0.95Zn 0.05)2Mo 3O 8同样存在逆磁电效应,但激发磁场的磁感应强度从5.1T 减小到0.8T [55]㊂Mn 2Mo 3O 8具有亚铁磁结构,在奈尔温度以下仍表现出净磁矩,不同于钼铁矿家族其他成员㊂对该体系进行Fe 2+掺杂可以调控反铁磁相与亚铁磁相的竞争,(Mn 1-x Fe x )2Mo 3O 8中Fe 2+掺杂量(x )达到0.75时改变了系统磁基态,如图5a 所示㊂(Mn1-xFe x )2Mo 3O 8在顺磁相具有热释电效应,奈尔温度以下电极化出现明显增强,如图5b 和5c 所示㊂进一步的实验研究表明,在磁场作用下,Mn 2Mo 3O 8磁相变伴随着铁电相变,在较低磁场(∣H ∣<1T)即表现出线性磁电耦合效应,如图5d 和5e 所示,对ΔP c -H 进行拟合(虚线所示),ΔP c =αH ,其中α代表线性磁电系数㊂Mn 2Mo 3O 8中的线性磁电系数可以从低温下的正值突变到临界温度附近的负值(图5f),而Fe 2Mo 3O 8中则需要通过Zn 掺杂来实现这一过程,这可能与两者线性磁电耦合物理起源不同相关㊂图5f 总结了各组分磁电系数随温度的变化关系,通过Fe 2+掺杂,Mn 2Mo 3O 8中低温线性磁电系数可以显著提升[56]㊂类似现象在(Fe 1-x Zn x )2Mo 3O 8体系中也被观测到,但两者掺杂离子的占位情况不同[54]㊂Co 2Mo 3O 8反铁磁结构与Fe 2Mo 3O 8相似,但Co 和Fe具有不同的磁性,且Co 的自旋态可变,因此表现出和Fe 2Mo 3O 8完全不同的磁电性质㊂Co 2Mo 3O 8在奈尔温度(T N =39K)时发生反铁磁转变,并出现电极化和介电异常,表明磁性和铁电性的密切关联㊂与Fe 2Mo 3O 8不同的是,当外加磁场的磁感应强度达到9T 也没有实现Co 2Mo 3O 8从反铁磁到亚铁磁的磁相变,且电极化对磁场是二阶磁电响应,而非线性磁电响应[57]㊂Ni 2Mo 3O 8具有面内条状和面外锯齿状的磁矩排列特征,且这些磁矩之间非共线,是M 2Mo 3O 8家族中少有的㊂Ni 2Mo 3O 8的极性轴仍然是c 轴㊂实验研究表明,分别沿c 轴和a 轴施加磁场时,在奈尔温度(T N =5.5K)即出现明显的电极化响应,表明其磁电强关联的特征[53]㊂Ni 2Mo 3O 8磁结构明显不同于其它体系,其多铁性和磁电耦合值得进一步深入研究㊂图5㊀(Mn 1-x Fe x )2Mo 3O 8的磁化强度M (a)㊁热释电流I (b)和电极化强度ΔP c (c)随温度的变化曲线;不同温度下ΔP c 随磁场的变化曲线,虚线是ΔP c =αH 拟合的结果(d,e);各掺杂组分磁电系数随温度的变化关系(f)[56]Fig.5㊀Temperature dependence of M (a),pyroelectric current obtained in a warming process (b)and time-integrated change of P from that at100K (c)for (Mn 1-x Fe x )2Mo 3O 8;field dependence of ΔP c for Mn 2Mo 3O 8at various T ,dashed curves are fit with ΔP c =αH (d,e);temperature dependence of the longitudinal linear ME coefficient αobtained from various P-H scans for (Mn 1-x Fe x )2Mo 3O 8(f)[56]3.2㊀其他极性磁体的多铁性具有三角形氧框架的过渡金属氧化物因几何阻挫而表现出奇异磁性质,如 114 结构的辉钴矿L Ba-Co 4O 7[58,59](L =Ln,Y 和Ca)和铁氧体L BaFe 4O 7[60,61]等㊂678博看网 . All Rights Reserved.㊀第11期常钰婷等:极性磁体的多铁性研究进展CaBaCo4O7[62-64]是具有极性空间群(Pbn21)的非共线亚铁磁体,其磁性框架由CoO4四面体在三角层和Kagomé层按1ʒ1交替堆叠构成,高自旋态Co2+/Co3+阳离子在CoO4四面体中表现出明显的几何阻挫㊂与该体系的LnBaCo4O7和YBaCo4O7相比,CaBaCo4O7的Kagomé层有很强的扭曲畸变,因而具有最强的阻挫效应㊂CaBaCo4O7在居里温度以下产生很大的电极化(~17000μC/m2),表现出很强的线性磁电效应,Tsuyoshi等证明了这种较强电极化的产生发生在反铁磁到亚铁磁的跃迁过程[64]㊂中子衍射结果[62]揭示了CaBaCo4O7在T C附近发生结构相变,并提出磁致伸缩机制的铁电起源,这种铁电机制与系统的几何阻挫以及Co2+/Co3+离子的轨道不稳定性有关[63]㊂类似磁电效应在CaBaFe4O7[61]中也有报道㊂易解石(aeschynite)型R FeWO6(R=Dy,Eu,Tb和Y)[66]或R CrWO6(R=Dy和Ho)[67,68]中的Fe3+和W6+交替排列形成稳定的极性结构(Pna21)㊂如DyFeWO6,Fe3+在T N(~18K)下形成反铁磁序时,伴随着电极化的改变和介电异常㊂Dy3+也在18K形成反铁磁序,且Fe和Dy的磁矩形成了一种近乎垂直的非线性结构㊂R FeWO6中的磁性离子R3+和Fe3+的磁性行为不一定相同,如Eu3+离子在2K仍是顺磁结构,Tb3+离子在2.4K形成反铁磁序㊂该体系与磁有序相关的铁电微观机制以及R和Fe自旋序之间耦合对电极化的影响仍需进一步研究[66]㊂此外,最近关于NaY M WO6(M=Mn,Co)和NaHoCoWO6的报道也揭示了磁场作用下的磁电耦合效应[69]㊂简单刚玉结构的Al2O3(或双刚玉结构)衍生出几种极性磁体,如AB O3模式的LiNbO3,这种AB-AB的磁有序模式打破反转对称,呈现极性结构(R3c)㊂A3B O6模式的M3TeO6家族(M=Mn,Cu,Co和Ni)只有Ni3TeO6[60,71]是具有极性结构(R3)的极性磁体㊂Ni3TeO6顺磁相有热释电效应,奈尔温度(~52K)以下沿c轴呈现共线反铁磁序,且伴随着电极化强度(ΔP)的改变㊂实验研究表明,在外加电场或磁场的驱动下,系统可以在多个状态之间转换,从而产生很强的磁电响应[72-74]㊂双刚玉极性磁体的物性特征很大程度上取决于阳离子的化学有序㊂A2BBᶄO6系列的氧化物在高温高压条件下合成,其中多个极性磁体的多铁性被相关实验证明,且已有综述报道,本文不再赘述[14]㊂Ca2FeAlO5是属于铁铝酸钙矿石(brownmillerite)家族的极性磁体(Ibm2),具有高于室温的反铁磁相变温度(~350K)[75]㊂奈尔温度以下,Fe3+的磁矩沿着a轴方向共线排列,当沿着该磁易轴施加磁场时,磁矩发生自旋翻转,从而产生铁电极化的改变和介电异常㊂这种磁电效应可能源于Fe3+占据的四面体位发生自旋相关金属配体杂化或由邻近自旋序非共线排列引发的反DM相互作用[76,77]㊂具有自旋翻转变化特征的极性反铁磁体为实现高温磁电耦合提供了新的思路㊂4㊀结㊀语本文概述了近几年关于极性磁体多铁性研究的新进展㊂一方面,极性磁体可能是获得高温磁电耦合以及非互易输运的很好的材料体系,也展现出诸多新颖的效应和物性,丰富了多铁性物理框架㊂另一方面,极性磁体的研究也面临着许多挑战,如这些新效应仍大多发生在低温区间㊂因此,显著提升这些新效应的有效温度是一个重要的课题,大量开发这类新材料也显得尤为紧迫㊂线性磁电效应是这类材料体系的一个独特之处,然而其中的物理机制仍有待阐明,其中的物理机制内涵也有待深入发掘㊂例如,线性磁电效应意味着磁矩(M)与磁场(E)之间的简单对应,但电场翻转磁化强度看起来似乎依然很难实现㊂非互易效应源于对称破缺,是否能够利用磁电耦合实现这一新颖效应的有效控制,也是值得深入研究的课题㊂多铁研究领域经历了约20年的快速发展,人们对其中的物理机制和材料两个层面的理解也越发深入,为设计高性能的新型多铁性材料提供了重要的科学依据㊂与此同时,新的极性磁体材料以及一系列新颖效应的发现也预示多铁性材料有着更为丰富的内涵,这或许可以成为实现高温甚至室温磁电耦合,以及强磁电耦合的突破口,在此方面更多的工作也有待取得突破性进展㊂参考文献㊀References[1]㊀KHOMSKII D.Physics[J],2009,2(20):1-8.[2]㊀ASTROV D N.Soviet Physics[J],1960,11:708-709.[3]㊀ASTROV D N.Soviet Physics[J],1961,13:729-733.[4]㊀FOLEN V J,RADO G T,STALDER E W.Physical Review Letters[J],1961,6(11):607-608.[5]㊀WANG J,NEATON J B,ZHENG H,et al.Science[J],2003,299(5613):1719-1722.[6]㊀KIMURA T,GOTO T,SHINTANI H,et al.Nature[J],2003,426(6962):55-58.[7]㊀SPALDIN N A,FIEBIG M.Science[J],2005,309(5733):391-392.[8]㊀SPALDIN N A,RAMESH R.Nature Materials[J],2019,18(3):203-212.[9]㊀WANG Y Z,PASCUT G L,GAO B,et al.Scientific Reports[J],2015,5:12268.[10]KIDA N,KANEKO Y,HE J P,et al.Physical Review Letters[J],2006,96(16):167202.[11]TOKURA Y,NAGAOSA N.Nature Communications[J],2018,778博看网 . 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Comsol Multiphysics 在脉冲强磁场中的应用
Radius(cm)
套上不锈钢之后的应力状态
放入液氮中冷却之后的应力状态
21
B. 放电过程中和放电结束时的应力状态
4
Stress(GPa)
3 2 1 0 -1
r hoop z von Mises
A
1.0 0.8 0.6 0.4 0.2 0.0 -0.2 -0.4 1 2 3 4 5 6 7 8 Radius(cm)
⑥
放电过程结束之后,因为磁体导体材料进入了塑性变形,而加固材料还 在弹性阶段,有一个回弹的过程,因此还有残余应力的存在。 v 脉冲磁体多次放电,从而疲劳寿命问题也是我们需要考虑的另一个方面。
18
弯曲应变方程
εH0 =
r−ρ
ρ
ρ
tension O compression
r
19
A. 磁体绕制过程
250 225 200 175 150 125 100 75 0.00 0.01 0.02 0.03 0.04 0.05 0.06 0.07
R a dius (m )
17
三、脉冲强磁体应力分析
v 一个脉冲磁体一次实验过程中的应力状态有: ① 在磁体绕制过程中,磁体导体以及加固材料要承受因弯曲变形而导致的 应力和一定的预应力; ② ③ ④ ⑤ 通常还会在外加固层套上一层加热的不锈钢,然后冷却到室温; 最后的组装过程中,还会给轴向方向紧上螺栓,从而施加了一定的压力; 磁体做好之后,准备开始实验前,要放入液氮中冷却到77K,这样就又 有一个冷却过程; 冷却充分之后,开始进入实验阶段,由于磁体处于放电过程中,就有电 磁力的作用,加上磁体导体材料发热及传导,从而在磁体导体和加固层 中就会导致热应力的产生;
T im e (m s )
科技部公布973计划立项项目清单 共批准94个项目
中国人民解放军国防科学技术大学
中国人民解放军国防科学技术大学
2011CB013300
人体运动功能重建的生机电一体化科学基础
朱向阳
上海交通大学
上海市科学技术委员会教育部
2011CB013400
机械装备再制造的基础科学问题
张洪潮
大连理工大学
教育部
2011CB013500
大型水利水电工程高陡边坡全生命周期性能演化与安全控制
教育部浙江省科学技术厅
2012CB719900
高分辨率遥感数据精处理和空间信息智能转化的理论与方法
单杰
武汉大学
教育部
2012CB720000
行星表面精确着陆导航与制导控制问题研究
崔平远
北京理工大学
工业和信息化部
2012CB720100
大型客机座舱内空气环境控制的关键科学问题研究
陈清焰
天津大学
教育部天津市科学技术委员会
祝之明
中国人民解放军第三军医大学
中国人民解放军总后勤部卫生部重庆市科学技术委员会
2012CB517900
儿童孤独症的遗传基础及其致病的机制研究
夏昆
中南大学
湖南省科学技术厅教育部
2012CB518000
重大心血管疾病相关GPCR新药物靶点的基础研究
肖瑞平
北京大学
教育部
2012CB518100
严重创伤重要组织器官修复再生的细胞与分子机制研究
付小兵
中国人民解放军总医院
中国人民解放军总后勤部卫生部
2012CB518200
高原低氧环境的快速习服与长期适应机制研究
范明
中国人民解放军军事医学科学院基础医学研究所
超快激光精密制造技术的研究与应用
第50卷 第12期 激光与红外Vol.50,No.12 2020年12月 LASER & INFRAREDDecember,2020 文章编号:1001 5078(2020)12 1419 07·综述与评论·超快激光精密制造技术的研究与应用杜 洋,赵 凯,朱忠良,王 江,邓文敬,梁旭东(上海航天设备制造总厂有限公司,上海200245)摘 要:超快激光以其超短的激光脉冲、超高功率密度、较低的烧蚀阈值、加工超精细及可实现冷加工等特点,近年来受到国际学术界和工程界的广泛关注。
本文梳理了超快激光精密制造技术的发展历史,综述了超快激光精密制造技术在表面加工及三维加工领域的工艺研究及应用进展,并介绍了超快激光精密制造装备在国内外的研制情况,对今后超快激光精密制造技术研究的发展趋势进行了探讨和展望。
关键词:超快激光;精密制造;微纳结构;装备中图分类号:TN249 文献标识码:A DOI:10.3969/j.issn.1001 5078.2020.12.001ResearchandapplicationofultrafastlaserprecisionmanufacturingtechnologyDUYang,ZHAOKai,ZHUZhong liang,WANGJiang,DENGWen jing,LIANGXu dong(ShanghaiAerospaceEquipmentsManufacturingCo.,Ltd.,Shanghai200245,China)Abstract:Ultra fastlaserfeaturesultra shortlaserpulses,ultra highpowerdensity,lowablationthresholds,ultra fineprocessingandcoldprocessing Inrecentyears,ithasreceivedextensiveattentionfromtheinternationalacademicandengineeringcircles Thedevelopmenthistoryofultra fastlaserprecisionmanufacturingtechnologyissortedout,andtheprogressofultra fastlaserprecisionmanufacturingtechnologyinthefieldofsurfaceprocessingand3Dprocessingisreviewed Atthesametime,Thedevelopmentofultra fastlaserprecisionmanufacturingequipmentathomeanda broadisintroduced Finally,thedevelopmenttrendofultra fastlaserprecisionmanufacturingtechnologyresearchisdiscussedandprospected.Keywords:ultra fastlaser;precisionmanufacturing;micro nanostructure;equipment基金项目:国家自然科学基金青年基金项目(No 51705328);上海市青年科技英才扬帆项目(No 17YF1408500)资助。
机械装备再制造的重点基础科学问题研究综述
机械装备再制造的重点基础科学问题研究综述张洪潮;李明政;刘伟嵬;原应春【摘要】回顾了国家重点基础研究发展计划(973计划)“机械装备再制造的基础科学问题”项目实施过程中所取得的理论及技术突破.项目以大型机械装备的核心部件为研究对象,以我国西气东输工程中使用的大型离心式压缩机、重载发动机为主要研究载体,深入研究再制造领域中涉及机械、材料、力学、物理、化学及数学等多学科交叉的重大关键科学问题,创建可再制造性评价理论,创立异质材料原子间的键合原理,阐明再制造零件的竞争性寿命机制,构建面向再制造的决策基础理论与综合评价模式,为形成完整的再制造体系提供参考.【期刊名称】《中国机械工程》【年(卷),期】2018(029)021【总页数】9页(P2581-2589)【关键词】再制造;离心式压缩机;重载发动机;形性调控【作者】张洪潮;李明政;刘伟嵬;原应春【作者单位】大连理工大学机械工程学院,大连,116024;大连理工大学机械工程学院,大连,116024;大连理工大学机械工程学院,大连,116024;大连理工大学机械工程学院,大连,116024【正文语种】中文【中图分类】T19;TH30 引言研究再制造的关键科学问题,实现再制造核心技术的源头创新,契合国家可持续发展的迫切需求,符合国家的重大战略目标。
国家重点基础研究发展计划(973计划)“机械装备再制造的基础科学问题”项目以具有高附加值的大型机械装备,如大型压缩机的核心部件为主要研究对象,深入研究再制造的重大关键基础科学问题,建立起再制造的理论体系。
项目围绕再制造对象跨尺度损伤演变规律及可再制造性评价理论,再制造毛坯的键离/键合形状、性能调控基础,再制造产品的服役安全与再制造过程的综合决策3个科学问题开展以下6个课题的研究:①再制造对象的多强场、跨尺度损伤行为与机理,可再制造的临界阈值;②再制造毛坯的键离/解离原理与性能调控;③再制造毛坯的键合/嵌合机理与实现;④再制造零件的表面/界面行为与机理;⑤再制造零件的寿命预测与再制造产品的服役安全验证;⑥再制造过程的决策支持与综合评价理论。
强脉冲磁场对Al_Cu共晶合金定向凝固组织的影响
4
《热加工工艺》2006 年第 35 卷第 1 期
铸 锻 版 (1) Casting & Forging
选用铝铜共晶成分合金 Al-33.2%Cu( 质量分 数) , 再 用工业纯铝 ( 铝含量 99.9%) 配料 , 在电阻 炉 里 熔 化 制 成 !7 mm 的 棒 料 , 置 于 长 度 为 100 mm 的刚玉管中。打开脉冲电流发生装置, 选好工 作电压, 并调节充放电时间。保持炉温为 900 ℃。 实测温度梯度为 381 K/cm。控制刚玉管的抽拉速 度为 10 μm /s, 并让其通过带铁心的双极螺线管 线圈。等试样完全通过后, 取出试样。经抛光后用 0.5%HF 腐蚀。分别沿定向凝固方向( 纵向) 和垂
冲磁场强度对合金定向凝固组织的影响。结果表明: 脉冲磁场对 Al-Cu 合金凝固组织有着显著的细化作用; 脉冲磁场强
度对细化效果起着关键性的作用; 同时指出了实验中的新现象和新问题。
关键词: 脉冲磁场; 定向凝固; Al-Cu 共晶; 显微组织
中图分类号: TG146;TG244+.3
文献标识码: A
8 7 6 5 4 3 2
0 100 200 300 400 500 600 700 输入电压 /V
图 4 共晶团簇数与输入电压峰值的关系
2.3 特殊现象的讨论 在定向凝固实验过程中, 我们发现了一些特
殊的现象。与未经脉冲磁场处理的原始定向凝固 试样相比, 试样 4# 的共晶团之间出现一些有富铜 相析出形成的条带组织, 凝固组织形态发生变化 ( 图 5) 。目前对其产生机理尚不清楚。Yasuda 等认 为是由于施加脉冲磁场后, 对熔体中垂直于磁场 方向的对流起到了抑制作用, 熔体上所受的电磁 力刚好与其运动方向相反。因此, 把熔体的对流限 制在磁场和重力场共同决定的平面上, 造成了凝 固界面前沿的非对称流动, 这样就在枝晶之间产 生溶质富集, 形成了富铜的晶粒。
中国脉冲强磁场实验装置通过评估 跻身世界四强
中国脉冲强磁场实验装置通过评估跻身世界四强关键字 >> 基础研究磁场脉冲磁场中国脉冲强磁场中国脉冲强磁场实验中国脉冲强磁场实验装置自主开发中国基础研究《中国质量报》10日报道,建于华中科技大学的中国脉冲强磁场实验装置,于10月8日顺利通过了包含美、德、日、法、荷等国行业权威的专家评估组的相关评估,成为继美国、法国、德国之后,世界四大脉冲强磁场科学中心之一。
而实现90特斯拉以上的磁场强度,美国用20年,德国10年,而我国仅用了5年时间,且全套装置均为自主开发。
10月8日,国内外30余位强磁场领域的权威专家齐聚武汉。
专家们此行目的,是实地考察脉冲强磁场实验装置,给出国际评估意见。
评估组由德国德累斯顿强磁场实验室主任约亨·沃斯尼察教授担任组长,成员包括来自美国和法国国家强磁场实验室、日本和荷兰等国的知名专家,以及国内多位院士、教授。
10月8日,国内外30余位强磁场领域的权威专家齐聚武汉,实地考察脉冲强磁场实验装置。
与会专家对华中科技大学脉冲强磁场实验装置进行实地参观,并观看该校研究人员在现场进行的电输运、磁化、磁光、ESR、电容器驱动平顶磁场、高稳定度平顶脉冲磁场等6项实验演示。
经过评估,专家认为,今年8月该中心成功实现90.6特斯拉的峰值磁场,刷新中国脉冲磁场的最高强度记录,位列世界第三。
该中心建造了极为多样化的电源系统;建立了很强的自主研发工程队伍以及保持了非常平衡的磁体和电源关联体系。
武汉的脉冲强磁场设施实现了快速制冷磁体工艺,高性噪比测量技术以及先进的低温系统。
2008年,作为中国国家重大科技基础设施项目,脉冲强磁场实验装置落户华中科技大学。
2008年4月,实验装置开工建设,总投资2亿多元。
2011年11月,脉冲强磁场科学中心(筹)自行研制的国内首个双线圈脉冲磁体成功实现83特斯拉的磁场强度,刷新中国脉冲磁场强度纪录,使中国非破坏性磁场强度水平跃居世界第三、亚洲第一。
5年来,实验装置已基本完成项目建设任务,装置累计完成充放电超过36000次,累计完成科学实验100余项。
华中科技大学:瑜伽山下的传奇
华中科技大学:瑜伽山下的传奇作者:陈韵冰来源:《求学·理科版》2012年第04期在江城武汉流传着这样一句话:玩在武大,学在华工,爱在华师。
华工,指的便是昔日的华中理工大学,如今的华中科技大学。
华中科技大学自2000年由华中理工大学、同济医科大学和武汉城市建设学院合并以来也就短短11年的历史。
它的前身则要追溯到1953年建立的华中工学院和1907年创建的上海德文医学堂(如今的同济医学院),想必这两个学校的名字大家一定有所耳闻。
与武大曲曲折折的校道不同,华中大的每一条路都笔直得不可思议,校园的设计者以道路两侧地砖的不同颜色标记方向,校园虽大,可是你不会迷路!不难看出这里的一草一木都体现着这个60年历史的理工院校的严谨。
同时,华中大拥有规模位居亚洲第一和第三的“东九”和“西十二”教学楼,拥有华中乃至华南最好的同济和协和两所附属医院,自己的产业园区更不在话下。
作为老牌工科院校之一,华中大的机械专业在全国名列前茅,机械学院也是我校规模最大、实力最雄厚的学院之一。
有句话叫“中国机械,华工制造;华工机械,制造中国”。
华中大机械学院有五位院士坐镇,实力强大,早期工作主要针对大批量生产自动线和各类专用机床;70年代,在我国首次自行研制出立式和卧式加工中心;80年代,开始将信息技术引入传统的制造业并成为国内最重要的研究力量,在CAD/CAM(计算机辅助设计/计算机辅助制造)、柔性自动化、精密加工以及数控方面开始艰苦的创业;90年代,华科机械在制造业信息化、激光加工自动化、大型医疗装备方面的研究富有成效,尤其是在数控技术和制造业信息化方面取得了突破性进展,今天已形成相当规模的产业,总产值已超过5亿元,在数控和CAD/CAM/CAPP(计算机辅助工艺计划)方面当属中国高校之最;进入21世纪后,华科机械成为国内在相关研究领域的排头兵。
“华中数控”也领衔全国,成为“华工科技”之后华中科技大学的第二支高校股。
华中科大的电气专业是我国“电气四虎”之一,拥有跻身世界四强的“脉冲强磁场实验室”,今年该实验室新增国家973项目“多时空脉冲强磁场成形制造基础研究”,该研究将促进我国航空航天领域大型复杂板管类零件制造技术的突破与跨越式发展。
脉冲强磁场下的电极化测量系统
关键词:脉冲强磁场, 电极化, 多铁性材料, 磁电特性 PACS:75.85.+t, 77.80.Fm, 01.52.+r
DOI: 10.7498/aps.69.20191520
1 引 言
探索和研究新型磁电耦合效应是当前材料和 凝聚态物理领域的重要课题之一. 第 II 类多铁性 材料也被称作磁致多铁材料, 其铁电性主要来源于 内部特殊的自旋序, 一般具有很强的磁电耦合性 能, 是实现磁电调控的优良载体, 受到了人们的关 注 [1,2].
成、原理及其在多铁性材料研究中的相关应用开展 了一系列介绍.
大量热量, 为了使其快速降温需将磁体一直浸泡在 液氮中, 且待其冷却到一定温度方可进行再次放电.
2 脉冲强磁场电极化测量
2.1 电极化测量系统组成
脉冲强磁场电极化测量系统由电源、磁体、低 温和数据采集等部分组成. 图 1 为武汉国家脉冲强 磁场电极化测量装置图. 脉冲电源是总能量为 1.25 MJ 的电容器模块, 脉冲磁体是 60 T 常规磁 体. 利用脉冲电源对脉冲磁体进行快速放电, 极短 脉冲时间内的电流变化会在磁体中心产生最高强 度为 60 T 的脉冲磁场. 样品置于磁场中心, 并使 用液氦浴低温系统冷却. 信号采集系统由高速采集 卡 NI PXI-5105、信号放大器 SR560、信号调制单 元等构成. 在测量过程中, 使用局域网控制中心施 加脉冲触发信号. 通过光纤和光电转换, 触发信号 转换为电信号传输到计算机中, 最终实现参数设置 以及数据的监控和采集.
COMSOL Multiphysics在脉冲强磁场中的应用
70
Inductance
60
1.0
0.9 50
40
0.8
30 0.7 0 5 10 15 20 25 30 35
Time (ms)
Time (ms)
整个磁体模型中的电流密度动态演示
中平面处电流密度分布
5.00E+009 4.00E+009 3.00E+009
1 ms 5 ms 20 ms
Current density (A/m )
外线圈产生背景磁场,内线圈产生叠加 磁场.
0 0.0
0.5
1.0
1.5
2.0
5
长短脉冲磁体
•双线圈 + 双电容器电源 Î 40T + 40 T
80
Magnetic field (T)
70 60 50 40 30 20 10 0 0 50 100 150
inner coil outer coil total field
200
250
Time (ms)
80T长短合成脉冲磁场波形
6
武汉强磁场中心脉冲磁体技术进展
75T测试结果,目前已经测试到72T
14
19 kv 18 kv 16 kv magnetic field
60 50 40
Pick-up coil voltage (V)
12 10 8 6 4
10 kv
30 20 10 0 20
24
环向的应力-等效塑性应变循环
Hoop Stress(GPa) 0.2 0.0 -0.2 -0.4 -0.6 -0.14 0.2 0.0 -0.2 -0.4 -0.6 0.00 0.02 0.04 0.06 0.08 0.10 Hoop Plastic Strain 0.12 0.14 0.16 B -0.12 -0.10 -0.08 A -0.06 -0.04 -0.02 0.00 0.02 including prestrain excluding prestrain
电磁成形技术的最新进展
第12卷第3期2O04年6月材料科学与工艺MATERlAISSCIENCE&TECHNOLOeYVoI.12No3June.2004电磁成形技术的最新进展江洪伟,李春峰,赵志衡,李忠,于海平(哈尔滨工业大学材料科学与工程学院,思龙江哈尔滨150001+E-mail:ji岫ghw@hit.educa)摘要:电磁成形是目前应用最广泛的高能率成形方法之一.综述了成形磁场力的求解方法及解决电磁成形问题的3个主要方面内容,包括磁场、磁场力及变形,阐述了电磁成形工艺的威形方法及研究现状,列举了大量的国内、外工艺应用及研究成果,介绍了电磁成形工艺的最新应用——电磁枝形、粉末压实,并展望了电磁成形技术的发展前晕.美键词:电磁成彤;磁场力;变形;有限元中圈分类号:TG391文献标识码:A文章编号:1005—0299(2004)03—0327—05CurrentresearchsituationofelectromagneticformingtechniqueJIANGHong—wei,LIChun—feng,ZHAOZhi—heng,LIzhong,YUHal-ping(SchoolofMaterialsScienceandEngineering,HarbinInstituteofTechnology,Harbin150001,China,E-mail:jianghw@hit.edu.cn)Abstract:Electromagneticforming(EMF)isofthemostwidelyusedhigh—energyformingtechniques.Magneticpressureisemployedinthetechniquetodeformmetalmaterialstoprocessandassembleparts.ThispapergivescomprehensiveexplanationofthemethodstosolvemagneticpressureandthethreeaspectsinthesolutionofEMFproblems,thatis:magneticfield,magneticpressureanddeformation.TheessentialprocessofEMFisdescribedandthecurrentsituationofthetechniqueisillustratedbybo山foreignanddomes·tieresearchachievementsanditsapplications.Thelatestapplicationstoelectromagneticshape-rightingandpower-compactionespeciallyintroducedinthepaper.Keywords:electromagneticforming;magneticpressure;deformation;finiteelementmethod电磁成形技术始创于50年代末,在60—70年代得到了快速发展,80年代在美国、前苏联电磁成形机已标准化、系列化.在国内,70年代末期,哈尔滨工业大学开始研究电磁成形的基本理论及工艺,并于1986年成功研制了我国首台生产用电磁成形机u.z1.电磁成形技术具有加工能量易于精确控制、成形速度快、成形工件精度高、成形模具简单及设备通用性强等特点.且整个成形过程绿色、环保.现已广泛应用于机械、电子、汽车工业”1、轻化工及仪器仪表、航空航天、兵器工业等诸多领域,应用前景十分广阔”·J.新世纪要求塑性加工技术向着更精、更省、更收藕日期:2003—05—3tl作者简介:江洪伟(1973一),男,博士生;李春峰(1948一),男.教授.博士生导师净的方向发展.成形过程要求绿色无污染,成形工件(毛坯)将由近净成形(near-netshapeform-ing)向无余量的净成形(netshapeforming)发展”1;产品开发周期要短,生产工艺应具备快速市场响应能力.而电磁成形技术正顺应了这一发展需求,具有广阔的发展前景.1理论研究电磁成形涉及电学、电磁学、电动力学和塑性动力学等学科的内容,由于电学、电磁学、电动力学的复杂性和塑性动力学本身的不完善,特别是由于电磁成形过程中电学过程和力学过程的交互影响,使电磁成形的理论研究复杂而困难”J,应用解析法来精确求解该过程几乎是不可能的.而随着有限元理论的日趋完善,使用有限元软件来模拟电磁成形过程中的电参数、力学参数、变形过第3期江洪伟,等:电磁成形技术韵最新进展成为加工领域的热点.电磁成形的应用非常广泛.如,美国渡音747机翼大型壁板,波音737机翼大梁均用电磁铆接.波音767客机的机翼大粱,每根约2900个铆钉的定位夹紧,钻孔放钉、电磁铆接和换变工位,均由微机控制的机装式自动电磁铆接机完成.国外已将电磁成形加工用于汽车油泵壳体的成形组装、弹壳成形装配、反射灯罩成形、导弹蒙皮高框铆接、波导管内槽成形、打火机壳体成形”“…国内对组装大弹壳,榴弹战斗部电磁收口成形,导弹的红外辐射尾罩电磁扩口成形也进行了研究…J.还有用金属薄板通过电磁成形加工法将陶瓷、玻璃、塑料制品件的进出管道封口,以形成真空或高压密封空腔.2.1平板毛坯成形平板毛坯成形可以分为自由成形和有模成形两种.自由成形主要是用于精度要求不高的锥形件成形,有模成形常用于压印、局部压肋、压凹及曲面零件成形等.图4为成形原理图.图4平板成形原理图”1应用平板线圈,采用间接加工可实现平板冲裁.在工艺参数合理时,可实现无毛刺冲裁.图5为有模平板成形实例.成形时拉深、底部压纹、周边孔冲裁一次完成,且戚形精度高.图5平板成形件实例图””2.2管坯成形管坯成形分为管坯缩径成形、胀形成形两种.当成形线圈外置时,可实现对管坯的缩径变形,完成智坯的局部缩径、成形内肋等.线圈内置时即可实现胀形变形,如图6所示,主要有管坯自由胀形及有模成形,可成形凸筋、管端翻边、扩Iii、翻侧孔、异形管成形等图6无模具电磁胀形示意图利用这种成形法可将一个工件成形组装到另一个工件上.也可以冲裁,管状零件冲裁可在膨胀成形时一次完成.此法还可以用于管件压花,如图7、8所示.图7复合变形一次完成…图8压花”“2,3连接连接是电磁成形的主要直用之一,利用电磁成形技术可实现管一杆、管一管、管一板的连接,不但可用于金属(包括异种金属)之间的连接、而且可用于金属与非金属的连接装配.磁脉冲连接工装简单,与零件无机械接触,不损伤零件表面,加工能量可以精确控制,能实现零件的毒寿密连接装配.对于一些特殊零件,磁脉冲连接是优先选用甚至是唯一可以采用的工艺方法.图9、10为成形件示意图.2.4粉体成形纳米技术是2l世纪的热点.纳米材料制备中,如何将粉末制备成块,并使之保持超细粉末所具有的晶粒尺度和特性,是需要解决的关键技术材料科学与工艺第12卷之一.现有的烧结工艺,如常规烧结,热等静压烧行了研究,如图12、13所示结,等离子体烧结和微波烧结等都存在晶粒长大的问题.磁脉冲粉末压实技术无需加热,这样在成形后既能使粉末达到良好致密,叉可保持它原有的晶粒度大小和特性.图1l为电磁粉末压实示意图.放电时铜管壁获得很大动能,将粉末压实成高密度固体,该技术具有成本低,成形坯料密度高等优点,应用该法压实程度可达到95%以上.2.5电磁校形对于现代汽车工业,结构一体化、整体轻量化已成为这个时代的汽车工业的口号.因而高强度铝合金成为了首选,据估算车身全部为铝材,则整体质量将减轻50%pJ,相应地节约了能源,减轻了对环境的污染.美国俄亥俄州州大学的Vohnout等人对汽车铝合金门内衬板电磁校形进由图13可知,凹槽底部圆角基本消失,出现了清晰的棱线;边缘处的皱纹全部消失;其他部位的成形性得到了提高.此外,板料成形时还可以在模具上加入电磁线圈”1,成形时一次完成两道工序,提高了生产效率,如图14所示.图14模具内嵌电磁线圈时的成形图‘”3展望当今金属加工技术追求高效率、离质量、低消耗、低成本,而电磁成形工艺具有单位能量小、效能高、材料微观变形均匀、加工质量好等优点,这正符合金属加工技术追求的目标.采用电磁成形工艺,甚至能够满足某些用其他工艺不能或很难满足的设计要求,从而在实践中解决一些看来几乎是不可能解决的问题,为设计人员展示了新的设计视角.参考文献:[1]李春峰.高艟率成形技,书fM]北京:国防工业出版社。
宁夏贺兰县景博中学2022高二政治上学期第二次月考试题
A.①②B.①③C.②④D.③④
24.与其浑浑噩噩度日抱怨生活循規蹈矩、枯燥乏味,不如从小的习惯开始,做出改变。读一本好书,交三两好友,学一项新技能,开始一段从来走过的旅...只要坚持幸福终会水到渠成。这一观点给我们的哲学启示是:( )
①爱坚持适度原则,保持事物性质的稳定②要坚持学习,为实现事物的质变创造条件
①正确发挥主现能动性必须以尊重客观规律为基础②正确发挥主观能动性是利用规律造福人类的必要条件
③面对客观条件人类总是有很多事物最终无法认识④只要有事物量的积累就一定能够促成质变
A.①②B.③④C.①③D.②④
10.世界首个体细胞克隆猴在中国科学院神经科学研究所(上海)、脑科学与智能技术卓越创新中心的非人灵长类平台诞生。这说明( )
A.不同认识主体的共识才是真理性认识 B.时间也是检验认识是否正确的标准之一
C.纠正谬误、追求真理就是认识的目的 D.因受主客观条件制约,认识具有反复性
19.在参加学校话剧节的活动时小季同学发现了中西方话剧艺术表现方式的差异:西方戏剧舞台布景往往像缺面墙的房间,要求演戏像实际生活一样真实;而中国戏曲往往不需要真实布景,通过虚拟动作来展现空间的变化。对这种差异理解正确的有( )
①西方戏剧以写实为主,是对生活的主观映象②中国戏曲以写意为主,并不依赖于现实世界
③审美观受主客观因素影响而具有主体差异性④只有亲身实践才能获得对事物的正确的认识
A.①③B.①④C.②③D.②④
20.河流为什么不走直路?因为禅师说:“最根本的原因就是,走弯路是自然界的一种常态,走直路是一种非常态,因为河流在前进的过程中,会遇到各种各样的障碍,有些障碍是无法逾越的。所以,它只有取弯路,绕道而行。正因为走弯路,让他避开了一道道障碍,最终抵达了遥远的大海。”这启示我们( )
2023年高中综合评价典型案例【10篇】
2023年高中综合评价典型案例【10篇】(经典版)编制人:__________________审核人:__________________审批人:__________________编制单位:__________________编制时间:____年____月____日序言下载提示:该文档是本店铺精心编制而成的,希望大家下载后,能够帮助大家解决实际问题。
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脉冲磁场技术在高矫顽力稀土永磁测量领域的应用
Application of pulsed f ield technique to magnetic property measurements of rare earth based hard magnetic materials with high coercivity
L IN A n2li1 ,2) , H E Jian2) , ZHA N G Y ue1) , John Duddi ng3)
1) 北京科技大学材料科学与工程学院 , 北京 100083 2) 中国计量科学研究院磁性测量实验室 , 北京 100013 3) Hirst Magnetic Instruments Ltd. , Falmout h TR11 4SN , 英国
摘 要 简述了超高矫顽力永磁体测量现状 ,分析了静态磁滞回线仪在测量高矫顽力永磁体时存在的问题及其原因. 为解决 此问题 ,采用“f - 2f”原理建立了基于脉冲磁场技术的高矫顽力永磁测量装置 ,该装置能产生最高 8 756 kA·m - 1的测量磁场 ,能 够测量高矫顽力永磁体的整个磁滞回线. 阐述了该脉冲磁场测量装置的优势 、组成结构以及涡流修正方法. 经过实验验证 , 该系统具有良好的测量重复性. 与国家永磁标准测量装置的对比结果显示 :在低矫顽力范围内两者剩磁 B r 、内禀矫顽力 HcJ 、 磁感应强度矫顽力 HcB和最大磁能积 ( B H) max四个参数的测量偏差在 1 %以内 ;在高矫顽力范围 ,该装置解决了静态磁滞回线 仪测量曲线变形的问题. 关键词 脉冲磁场 ; 稀土永磁 ; 高矫顽力 ; 磁性测量 ; 退磁曲线 分类号 TB 972
收稿日期 : 2008207207 基金项目 : 国家自然科学基金资助项目 ( No . 10876001) ; 北京市自然科学基金资助项目 ( No . 2082015) ; 国际交流与合作资助项目 ( No .
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一、关键科学问题及研究内容2.1 拟解决的关键科学问题本项目针对航空航天领域中关键复杂板金构件精确塑性流动控制成形、多层空心板结构的强磁场扩散与胀形、壁板结构强磁场诱导成形、复杂管件成形与连接等共性关键技术问题,以多时空脉冲强磁场的调控规律、耦合高能磁场与温度场条件下的高应变速率对组织结构演变和内应力分布的影响、时空分布的力场-热场-应变场耦合作用及其对材料成形成性控制为探索和认识的突破点,揭示基于多时空脉冲强磁场的成形制造过程的科学规律,建立和发展控形与控性相结合的柔性成形制造新原理和核心技术体系。
1)多级多向脉冲强磁场的时空分布规律及其成形力场的调控传统电磁成形技术所使用设备存在能量低、磁场低、线圈强度低、线圈结构单一,无法满足复杂结构工件的成形成性要求,为此提出多级多向脉冲强磁场电磁成形系统方案,以实现工件多级加载、分区成形以及模具夹具电磁一体化设计。
其面临的主要难点和拟解决的关键科学问题包括:研究多级多向线圈系统磁场与电磁力时空分布,解决电磁场、力场、温度场和位移场间耦合分析难题;研究高场强磁体线圈结构优化设计与增强技术,解决特定空间分布磁场的实现、线圈结构与布局最优化等难题;研究多模块脉冲电源协同充放电与时序控制控制技术,解决模块化电源与多时序控制的难题。
在解决上述关键科学的基础上,建立多级多向线圈高速电磁成形系统理论与方法。
2)多时空脉冲强磁场作用下材料流动规律及成形成性控制在多时空脉冲强磁场作用下,金属材料不仅产生高应变速率变形,同时还存在着时空分布的力场-温度场-应变场间的相互作用,这将使金属材料的塑变流动行为及性能发生显著的变化,并存在着与准静态变形不同的缺陷生成和湮灭机制,是一个高度非线性的瞬态问题。
揭示这一过程的科学规律,是实现轻金属材料的成形成性制造的基础。
其面临的主要难点和拟解决的关键科学问题包括:材料特性、工件形状、成形力及成形速度等都会影响塑性流动的均匀性,研究金属材料的本构模型、塑变流动规律、金属材料连接的界面扩散机制、以及金属材料成形过程中的缺陷生成和湮灭机制;探讨成形过程中残余应力的分布与控制方法、材料均匀性流动控制方法、以及成形精度控制方法;研究多时空脉冲对成形构件服役性能的影响;构建高应变速率及多场耦合下的金属材料成形过程的物理模型,并通过数值模拟技术,实现电磁成形工艺的优化。
3)脉冲强磁场驱动下材料高速变形的微观结构演变与控制材料在脉冲强磁场作用下成形是在电磁场、涡流场、温度场和力场的交互作用下的高速变形,材料的变形行为既不同于准静态下的低速变形,也不同于常规的由单一力场作用的高速变形(如Hopkinson杆实验),特别是对于高温变形,强磁场具有促进固态相变和增强原子固态扩散过程的效应。
因此,在多场作用下,金属材料高速变形会将产生不同常规的结构变化,这些结构变化进而影响电磁成形后零部件的服役性能。
因此需要研究材料在脉冲强磁场作用下的微结构特征,成形工艺对材料组织结构的影响,如位错的萌生与运动、孪晶、剪切带、亚结构的形成条件与影响因素;研究电磁高速变形下残余应力形成机理、影响因素、及其在服役过程中的稳定性;研究电磁连接过程中的原子扩散行为及异类材料的复合机理;研究电磁成形中材料的断裂行为与失效机制。
通过对典型结构件在电磁高速变形下组织结构的系统分析,揭示金属材料在脉冲强磁场作用下的变形机理。
通过对在不同工艺下成形,具有不同微结构特征的成形件的力学性能测试,建立电磁成形工艺-微观结构-宏观力学性能三者之间的关系,为脉冲强磁场成形系统设计及成形工艺的优化提供理论指导。
2.2 主要研究内容1)多级多向脉冲强磁场系统结构布局优化及设计准则研究传统电磁成形能量低、成形能力有限,难以实现大尺度、复杂构件的高精度成形,为此,提出建立多级多向脉冲强磁场电磁成形系统。
针对不同成形结构,研究磁场与电磁力时空分布规律,提出磁场与电磁力特定时空分布的实现方法;研究在不同材质与不同结构中,磁场穿透与涡流在工件及模具中的分布规律;揭示工件运动及变形过程中磁能与动能转换关系;研究实现上述功能的多级多向脉冲强磁场系统建模,提出高场强电磁线圈以及高功率密度、高可靠性模块化脉冲电源与时序控制系统设计;建立多级多向线圈高速电磁成形系统理论与方法。
具体研究内容包括:多级多向线圈系统及磁场时空分布与电磁力的调控复杂结构中磁场穿透、涡流分布以及能量转换规律多级多向脉冲强磁场系统建模与设计准则高性能、轻量化构件多时空脉冲强磁场可工程应用的集成科学基础研究2)多时空脉冲强磁场作用下的材料宏观成形过程的基础问题研究针对航空航天领域轻质合金板管零件变形量大、材料成形性能差,导致常规成形方法难以精确成形等问题,系统开展轻合金在多时空脉冲强磁场下快速成形的机理、特点、性能影响机制和影响规律等基本问题的研究。
围绕关键科学问题,建立金属材料在高速变形下的本构模型,揭示塑变流动规律,掌握金属材料连接的界面扩散机制、以及金属材料成形过程中的缺陷生成和湮灭机制;研究脉冲强磁场作用下的构件内应力演化及残余应力分布规律,建立壁板脉冲强磁场强化、调形与成形及其路径规划的理论方法;研究多时空脉冲对成形构件服役性能的影响,探索高速成形过程控制方法,实现成形工艺优化。
具体研究内容如下: 多时空脉冲强磁场作用下的材料塑性流动行为及其精确成形控制多时空脉冲强磁场驱动材料超塑性流动及超塑/扩散连接机理时空脉冲强磁场诱导材料流动的精确调形与调性多时空脉冲强磁场驱动材料局部流动行为及复合界面控制3)电磁驱动高速变形下材料的微观结构演变规律及性能研究针对我国航空航天运载器常用的典型铝合金及钛合金,系统研究这两类材料在电磁高速变形条件下微结构特征及变形机理,以及微观结构对材料力学性能的影响规律。
重点研究典型铝合金和钛合金在电磁高速变形作用下不同晶体缺陷(位错、孪晶、绝热剪切带)的形成条件及影响因素,研究电磁驱动下涡流和温度的交互作用对材料的变形行为和微观组织结构的影响;研究电磁高速变形作用下材料的断裂行为失效机制。
此外,通过对在不同工艺下成形,具有不同微结构特征的成形件的力学性能测试,建立成形工艺-组织结构-材料性能之间的关系。
主要研究内容包括:电磁驱动高速变形下的材料微结构演变规律及变形机理电磁驱动高速变形下材料微结构的温度响应规律电磁驱动高速变形下材料的断裂行为及失效准则电磁高速成形后材料的力学性能与微观结构的关系二、预期目标3.1 总体目标针对脉冲强磁场成形技术在板管零件制造方面的巨大技术优势和基础薄弱的现状,围绕我国航空航天运载器对高性能、高可靠性板管构件重大需求,通过对多级多向脉冲强磁场成形技术装备原型的创新设计,全面揭示多时空脉冲强磁场作用下的塑性流动、扩散复合及组织结构演变等科学规律,建立以控形与控性相结合的脉冲强磁场柔性成形制造新原理和核心技术体系,实现传统电磁成形的辅助成形向超常能场驱动下的精确塑性流动控制的直接成形的跃升,实现我国板管零件成形制造能力的突破与跨越,适应复杂、高性能、大尺寸以及难变形材料板管零件的成形成性要求,强有力地支撑国家安全与国民经济的可持续发展。
3.2 五年预期目标1)理论研究方面:完善并建立多时空脉冲强磁场成形制造的理论体系,解决复杂板管零件成形制造过程的科学问题,揭示电磁驱动高速变形下材料的微观结构演变规律及变形机制,使我国的多时空脉冲强磁场成形制造研究水平跻身国际前列。
(1)建立多时空脉冲电磁力场的设计理论与方法,在多场耦合分析及特定成形力场的设计、高强度磁体设计与结构优化、多模块电源与时序控制等理论分析与设计方面取得突破;(2)揭示多时空脉冲强磁场对材料大变形过程的塑性流动及其缺陷形成的影响规律,揭示成形零件形状与质量与电磁成形工艺参数和电磁力场时空分布间规律,发展一种复杂板金构件精确塑性流动控制成形方法。
(3)揭示多时空脉冲强磁场的加载作用与路径对小变形过程的变形几何学规律的影响规律,阐明脉冲强磁场作用下的构件内应力演化及残余应力分布规律,建立基于误差补偿反馈的零件外形调控方法,发展一种基于调形调性的壁板和蒙皮结构的抗疲劳制造方法。
(4)揭示强磁场驱动作用下材料超塑性流动规律和界面扩散行为规律,阐明磁场、温度场和力场耦合作用下的超塑性变形微观组织和缺陷演变规律,揭示多场耦合作用对超塑变形机制和扩散动力学的影响,提出利用强磁场驱动作用下的空心结构制造新方法。
(5)揭示脉冲强磁场对材料局部塑性流动及其缺陷形成的影响规律,提出异型管材零件脉冲强磁场成形制造新方法。
(6)阐明电磁驱动高速变形下材料的微观结构演变规律,揭示材料在多场交互作用下的高速变形机理和断裂失效机制。
2)技术应用方面:为我国航空航天运载器中的一些关键板管零件的高性能、高效率和高品质制造提供核心技术,建立复杂板管零件多时空脉冲强磁场制造技术体系,取得原创性的研究成果。
(1)建立多级多向电磁成形系统理论与方法,突破多级多向脉冲强磁场设计与制造的关键技术,创建多级多向脉冲强磁场成形技术装备原型,可提供大于40特斯拉的磁场强度,电源能量不低于1000 kJ,能实现三级以上脉冲强磁场的控制,并具有电磁辅助加热、电磁成形、电磁压边和工装一体化功能,实现对高性能复杂板管零件的成形制造试验及控制,为开展脉冲强磁场成形技术研究奠定基础。
(2)突破多时空脉冲强磁场作用下大尺寸、高深径比、强塑性流动的筒形结构零件成形制造的关键技术,并在某导弹蒙皮制造中获得验证。
(3)突破多时空脉冲强磁场作用下大尺寸、小曲率、弱塑性流动的壁板或蒙皮构件成形成性制造的关键技术,并在大型客机机身蒙皮制造中获得验证。
(4)突破强磁场与电场交互作用下多层空心结构制造的关键技术,并在某飞机舱门结构单元件的制造中获得验证。
3)论文、人才方面:(1)发表论文180篇以上,其中SCI和EI收录100篇以上,撰写专著1~3本,申报专利15~25项。
(2)培养一批在脉冲强磁场成形及相关领域的中青年学术带头人,涌现出一批优秀中青年人才,包括博士后、博士和硕士100名左右,造就一支具有重要国际影响的成形制造研究队伍,在此基础上,争取1个国家创新团队。
三、研究方案4.1 总体研究思路总体研究思路如图1 所示。
图1 总体研究思路项目针对航空航天用轻质合金深冲型构件、壁板类构件、管类构件和空心构件等关键零件成形制造的科学问题,建立多时空脉冲强磁场成形制造装备原型,围绕复杂板金结构精确塑性流动控制成形、多层空心结构超塑扩散连接与胀形一体化制造、蒙皮壁板结构控形控性、异型管材零件成形等关键共性技术研究,在多级多向脉冲强磁场的时空分布规律及其成形力场的调控、多时空脉冲强磁场作用下的金属材料流动规律及成形成性控制、金属材料在电磁成形过程中的微观结构演变及性能变化规律等基础科学问题方面取得突破,揭示基于多时空脉冲强磁场的成形制造过程的科学规律,建立和发展控形与控性相结合的柔性成形制造新原理和核心技术体系,增强航空航天板管类关键零件的成形制造能力,提高我国的高端成形加工技术水平,满足国家重大战略工程发展的需要。