电路微分方程解法
第八章_RLC电路与常微分方程的解法_郑大昉
(8-18)
此方法称向后的欧拉法 此方法称向后的欧拉法. 向后的欧拉法 但向后的欧拉法并未给出其误差的改进(?). 但向后的欧拉法并未给出其误差的改进
改进的欧拉方法 折线斜率选其在 处的平均值 平均值, 若折线斜率选其在 Q(tn ) 和 Q(tn+1) 处的平均值 即:
6
其中(推导从略 其中 推导从略): 推导从略
k1 = f (Qn , tn ) ∆t k2 = f (Qn + k1, t 1 ) n+ 2 2 ∆t k3 = f (Qn + k2 , t 1 ) n+ 2 2 k4 = f (Qn + ∆tk3, tn+1)
(8-22) (8-23) (8-24) (8-25)
dQn+1 0 0 0 = f (Qn+1, In+1, tn ) = In+1 dt 0 0 dIn+1 Qn+1 0 1 0 0 = g(Qn+1, In+1, tn ) = (Va − − In+1R) dt L C
(8-38) (8-39)
0 0 Qn+1, In+1 , 由欧拉法预测出 欧拉法预测出.
欧拉方法
(8-4)
基本思路: 差分代替其微分,并通过递推法求解 代替其微分 并通过递推法求解. 基本思路 用差分代替其微分 并通过递推法求解 (8-4) 改写为 改写为: 另: 即:
∆Q = f (Q, t)∆t
(8-5) (8-6) (8-7)
∆Q Q(t + ∆t) − Q(t) = ∆t ∆t
注意: 的解对其参数的依赖十分敏感 参数的依赖十分敏感. 注意 (8-29) 的解对其参数的依赖十分敏感 即解的形式依赖于阻尼度： 即解的形式依赖于阻尼度： 阻尼度
一阶微分方程求解
设一阶微分方程 初始条件
dx dt
－Ax = Bw
x(t0) = X0
（7-8） （7-9）
一、直接积分法 方程式两边同时乘以e -At，整理后得
dห้องสมุดไป่ตู้d
e –A • x
= e –A Bw
两边从 t0 到 t 对d积分得
t
e –At x(t) = e –At0 • x(t0) +
e –A Bw d t0
电路分析基础——第二部分：第七章 目录
第七章 一 阶 电 路
1 分解方法在动态电 路分析中的应用
2 一阶微分方程求解
3 零输入响应
4 零状态响应
5 线性动态电路的叠加定理
6 三要素法 7 阶跃函数和阶跃响应 8 一阶电路的子区间分析
电路分析基础——第二部分：7-2
1/5
7-2* 一阶微分方程的求解
由此可得
x(t) = e A(t - t0) x(t0) + e AtB
t e –A w d t0
（7-10）
电路分析基础——第二部分：7-2
2/5
二、猜试法 对解的形式进行猜试后再求解。要点如下：
（一）线性微分方程解的结构
如 (7-8) 式所示的非齐次线性微分方程，其通解 x(t) 由两部
分组成，即
则由(7-18)式可得 x(t0) = KeAt0 + xp(t0) = X0
（7-19）
由此可确定常数 K，从而可求得非齐次方程式(7-8)的解答。
x(t) = xh(t) + xp(t)
（7-11）
其中， xh(t) 为与 (7-8) 式对应的齐次线性微分方程，即
dx dt
3.3电路一阶微分方程的求解
例1. 应用前向欧拉法解初值问题
3.3
y'2yt2et,1t2,y(1)0 t
取步长h=0.1，并把计算结果与精确解比较
【思路】 用欧拉法求解常微分方程的初值问题时，首先熟练掌握欧拉公式的 一
一般形式，根据具体题目写出找出欧拉公式的迭代式，并根据初始条件和所
给步长进行迭代求解。
解：据前向欧拉法
yn＋ 1ynh(t2n yntn 2etn)
y(tk)yk
一
0
阶
微
0.003542087 分
方
0.008327999 程
的
0.014465436 求
解
0.022061313
0.031222181
0.042054424
0.054664263
3.3
function [T Y]=Trapezia_reckon(odefun,ab,ya,M)
% odefun: 微分方程
求 解
道，但这种快速变化的干扰仍严重影响数值解的稳定性和精
度，一般地说，隐型方法比显型方法具有更大的稳定性，因
此使用隐型方法求解刚性方程组更为合适.
在MATLAB中，ode23t、ode15s、ode23s、ode23tb适合求
解刚性问题。
题”。
例如，电路某一变量以e-t缓慢衰减，而另一变量以e-1000t快速 一
衰减，两变量时间常数相差很大，建立的常微分方程就具有 阶
“刚性”。
微 分
刚性问题数值解的稳定性通常被最快的模式控制，刚性问题
方 程
解答的难度就在于其快变子过程的干扰。当我们试图在慢变 的
区间上求解刚性问题时，尽管快变分量的值已衰减到微不足
带入初值y(1)可0得 Ce
非线性电路--微分方程数值解法
第八章 序
y ′ = xy 2 dy dy 2 x2 ⇒ = xy 2 ⇒ 2 = xdx ⇒ − = +c dx y 2 y (0) = 1 y y
x =0
2 x2 1 4 − x2 4 = 1 ⇒ c = −2 ⇒ − = −2⇒ = ⇒ y= y 2 y 4 4 − x2
《高等数学》中，微分方程求解，如对一阶微分方程： 高等数学》 微分方程求解，如对一阶微分方程： y′ =f(x,y)是求解解函数y = y(x) ，使满足上述方程。但能够 =f(x,y)是求解解函数 是求解解函数y 使满足上述方程。 求出准确的解析函数y(x)的微分方程是很少的 的微分方程是很少的， 高数》 求出准确的解析函数y(x)的微分方程是很少的，《高数》 中研究微分方程的求解， 分门别类讨论， 中研究微分方程的求解，是分门别类讨论，对不同类型的 微分方程，求解方法不一样，因此，要求解微分方程， 微分方程，求解方法不一样，因此，要求解微分方程，首 先必须认清类型。 先必须认清类型。
n
+ lhk
)
n
f (xn, y
n
) + lh [ f x ( x n , y
n
) +
2
y
n
n
)
= y ′( x
) + lh y ′′ ( x
) + O (h
)
代入（ 12） 代入（8-12）式，得：
y n + 1 = y ( x n ) + h ( c 1 + c 2 ) y ′ ( x n ) + c 2 lh 2 y ′′ ( x n ) + O ( h 3 )
龙格-库塔方法的基本思想 用这个观点来研究欧拉公式与改进欧拉公式，可以发现 用这个观点来研究欧拉公式与改进欧拉公式，
电路分析10-4二阶电路微分方程的建立
uC
uC (K1 sin dt K2 cosdt)et U0
Ket cos(dt ) t 0
其中：为衰减系数， d为振荡频率。
Ke t
t 衰减振荡
9
电 路 零输入响应的四种形式之四：无阻尼
分析
特征根：S1,2
2
2 0
若 0 即： RLC串联 R 0
RLC并联电路 G 0
令：d 02 2 0 S1,2 jd 一对共轭虚数。
1 C
令左式 t=0, 得：
1 C
0 0
iL
dt
U0
L
d iL dt
R
t 0
iL 0 二阶微分方程
iL
(0)
0
iL (0 ) I0
d iL U0 I0R
dt t0
L
初始条件
1
电 路 建立网络方程
分析
RLC串联电路
初始值为：uC (0 ) U0, iL (0 ) I0
R
由KVL： uC uR uL 0
选 uC 作变量：
iC
uC C
_
iL
iR
G
L
1
L
t 0
uC dt
I0
C
d uC dt
G uC
0
令左式 t=0, 得：
求一次导数，得：
C
d 2uC dt 2
G
d uC dt
1
L
1 L
uC
0
0
0
uC
d二t 阶I0微C分ddu方tC 程t0
G
uC
(0)
0
uC (0 ) U0
d uC I0 U0G
US
线性电路的分析方法解析
线性电路的分析方法解析线性电路是由被动元件（如电阻、电容、电感等）和有源元件（如电源、放大器等）组成的一种电路。
线性电路主要通过应用基本电路定律和电路分析方法来分析和解决电路问题。
以下是常见的线性电路分析方法：1.基本电路定律：线性电路分析的基础是基本电路定律，包括欧姆定律（电流与电压成正比关系）、基尔霍夫电压定律（环路电压之和为0）和基尔霍夫电流定律（节点电流之和为0）。
通过这些定律可以建立电路的等式，进一步解决电路问题。
2.等效电路：将复杂的线性电路简化为等效电路是简化分析的常见方法。
等效电路可以用简单的电路元件（如电阻、电流源等）来代替原始电路，但仍然保持电路特性不变。
常见的等效电路包括电阻串联、并联、电流源串联和电压源并联等。
3.节点电压法：节点电压法是一种常用的线性电路分析方法。
它通过将电路中的节点连接到地（或任意选定基准点）上，使用基尔霍夫电流定律分析各节点的电压。
通过列写节点电压方程，可以解得节点的电压值，进而计算电路中的电流和功率等参数。
4.微分方程法：微分方程法是分析线性电路的另一种常见方法。
通过对电路中的元件进行建模，可以得到元件之间的基本关系式，进而得到描述电路行为的微分方程。
通过求解微分方程可以得到电路中的电流和电压等参数。
5.模拟计算：模拟计算是一种常用的线性电路分析方法。
通过使用模拟计算软件，将电路图输入并设置元件参数和初始条件，软件可以自动计算电路中的电流、电压和功率等参数，并绘制相应的波形图。
模拟计算可以方便地分析复杂的线性电路，并可以进行参数的优化和灵敏度分析。
6.相量法：对于交流电路，相量法是一种便捷的分析方法。
相量法将交流电压和电流看作有大小和相位的量，通过将它们用复数表示来进行分析。
通过相量法可以方便地计算交流电路中的电路参数，如电流、电压、功率等。
7.频域分析：频域分析是分析交流电路的另一种常用方法。
频域分析通过将电路中的电压和电流信号进行傅里叶变换，将它们从时域转换为频域。
rlc电路微分方程例题
rlc电路微分方程例题全文共四篇示例，供读者参考第一篇示例：RLC电路是一种常见的电路类型，由电阻（R）、电感（L）、电容（C）三种元件组成。
在电路中，产生电压和电流的关系可以用微分方程表示。
本文将为大家介绍关于RLC电路的微分方程例题，希望能帮助大家加深对此知识的理解。
假设我们有一个串联RLC电路，电阻的阻值为R欧姆，电感的电感值为L亨利，电容的电容值为C法拉。
当电路中的电压源为E(t)伏特时，可以通过基尔霍夫定律建立电路的微分方程。
根据基尔霍夫定律，在电路中，电压源E(t)等于电阻、电感和电容元件上的电压之和。
电阻上的电压可以表示为IR，电感上的电压可以表示为L(di/dt)，电容上的电压可以表示为Q/C，其中Q为电容器上的电荷。
根据电压和电流的关系可以得到以下方程：E(t) = IR + L(di/dt) + Q/CI为电流强度，di/dt为电流的变化率，Q为电容器上的电荷。
我们知道电流等于电荷的导数，即I = dQ/dt，根据此关系可以对方程进行求导整理得到：对上式做微分运算，可以得到RLC电路的微分方程：这个微分方程描述了RLC电路中电荷Q随时间的变化情况。
通过解这个微分方程，我们可以得到电荷Q随时间的具体变化规律，从而了解电路中电流的行为。
下面我们通过一个具体的例题来演示如何解决RLC电路的微分方程。
假设一个串联RLC电路中，电阻R = 2欧姆，电感L = 1亨利，电容C = 0.5法拉，电压源为E(t) = 6sin(2t)伏特。
我们需要求解电路中电荷Q随时间的变化情况。
根据上述微分方程，我们有：带入已知的数值，得到：这是一个二阶常系数非齐次线性微分方程。
我们可以通过常数变易法或者拉普拉斯变换等方法进行求解。
在这里，我们选择通过试解法来求解该微分方程。
假设Q(t) = A cos(2t) + B sin(2t)是微分方程的一个特解，代入原方程，整理后可得到：Q(t) = -2.4sin(2t) + 0.224cos(2t) + (6/5)sin(2t)电路中电荷Q随时间的变化规律可表示为：通过上述例题的求解过程，我们可以看到如何使用微分方程求解RLC电路中电荷的变化情况。
微分方程与电路问题的建模与解法
微分方程与电路问题的建模与解法电路问题是现代科学与工程领域中常见的实际问题之一，而微分方程则是解决这些问题的重要工具之一。
本文将探讨微分方程与电路问题的建模与解法，并通过实例来说明其应用。
一、电路问题的建模电路问题通常涉及电流、电压、电阻等物理量之间的关系。
为了解决这些问题，我们需要将电路中的各个元件进行建模，并建立它们之间的数学关系。
微分方程提供了一种有效的建模方法。
以简单的电路为例，假设一个由电阻R、电感L和电容C组成的串联电路，电源为直流电源V(t)。
我们可以根据基尔霍夫定律建立以下微分方程：L(di/dt) + Ri + q/C = V(t)其中，i是电流，q是电容器的电荷量。
这个微分方程描述了电感、电阻和电容之间的关系。
二、微分方程的解法解决微分方程可以采用不同的方法，如分离变量法、变量代换法、特解法等。
在电路问题中，我们通常使用拉普拉斯变换和复变函数等方法来求解微分方程。
以上述电路问题为例，我们可以通过拉普拉斯变换将微分方程转化为代数方程，进而求解电流i(t)和电荷量q(t)的表达式。
通过求解微分方程，我们可以获得电路中各个物理量随时间的变化规律。
三、实例分析为了更好地理解微分方程与电路问题的应用，我们来看一个实际的例子。
假设有一个由电阻R和电感L组成的串联电路，电源为交流电源V(t) = V0 sin(ωt)。
我们希望求解电路中的电流i(t)。
根据基尔霍夫定律和欧姆定律，我们可以建立以下微分方程：L(di/dt) + Ri = V0 sin(ωt)通过拉普拉斯变换，我们可以将上述微分方程转化为代数方程：(sL + R)I(s) = V0/[(s^2 + ω^2)]其中，I(s)是电流的拉普拉斯变换，s是复变函数。
通过求解代数方程，我们可以得到电流的拉普拉斯变换表达式：I(s) = V0/[(s^2 + ω^2)(sL + R)]然后，我们可以通过拉普拉斯逆变换将I(s)转化为时间域的电流i(t)。
微分方程的解法认识微分方程的解法和应用领域
微分方程的解法认识微分方程的解法和应用领域微分方程的解法及其应用领域微分方程是描述变量之间关系的数学方程，是数学中重要的工具之一，被广泛应用于科学、工程、经济等领域。
本文将探讨微分方程的解法以及其在实际应用中的具体领域。
一、微分方程的解法1. 分离变量法分离变量法是求解微分方程中最常用的方法之一。
它的基本思想是将微分方程中的变量分离，并进行适当的代数运算。
然后将两边分别积分，得到微分方程的解。
2. 变量替换法变量替换法是将微分方程中的变量进行适当的替换，以消除微分或使微分方程变得更简单。
通过选取合适的替换变量，可以将微分方程转化为更易求解的形式。
3. 常数变易法常数变易法是对微分方程的解进行尝试性猜测，将待定函数代入原方程中，再根据待定函数的形式确定待解函数的具体形式和待定常数的取值。
4. 积分因子法积分因子法适用于一阶线性微分方程。
通过求解线性微分方程的积分因子，并将方程进行乘积因子的乘法变换，可以将其转化为可分离变量或可精确求解的形式。
5. 变异参数法变异参数法是一种求解二阶齐次线性微分方程的方法。
通过假设待解函数中的某个参数可变，然后运用待解函数与其导数之间的关系，求出参数的变化规律，从而得到微分方程的解。
二、微分方程的应用领域1. 物理学微分方程在物理学中具有重要的应用。
例如，运动学中的牛顿第二定律可以通过微分方程描述。
在电磁学中，麦克斯韦方程组也可以转化为微分方程形式。
2. 生物学生物学中的许多自然现象和生物过程都可以通过微分方程建模。
例如，病毒感染的传播、生物种群的增长和变化、神经元的电信号传递等都可以使用微分方程进行描述和研究。
3. 经济学经济学中的经济模型通常以微分方程的形式表示。
经济模型可以用于预测市场价格的变动、经济增长的趋势、货币供应量的变化等，以辅助经济决策和政策制定。
4. 工程学微分方程在工程学中的应用十分广泛。
例如，控制系统的设计和分析、电路中的电压和电流变化、机械系统的运动学与动力学等问题都可以使用微分方程进行建模和求解。
RLC串联电路的微分方程解
2．组成: • 方框图 • 信号流线(带箭头线段) • 分支点 • 相加点
3.意义：
（1）根据方框图可了解系统中信号的传递过程 和各环节之间的联系。 （2）利用方框图的等效化简，可求出输出与输 入间的传递函数。
4．绘制
先绘各部分的方框图，再按信号传递关系连接
解：简化
系统传递函数
C(s) G1 (s)G2 (s) G2 (s)G3 (s) R(s) 1 G1 (s)G2 (s)H (s)
梅逊公式
n
G(s) C(s) k1 Pk k
R(s)
为特征式，且 1 Li Li Lj Li Lj Lz ...
dt
uo
(t)
ui
(t)
dt
dt
uo(t)
【例2-2】 弹簧 – 质量 – 阻尼器组成的机械位移 系统的微分方程 解: (1)设外力为输入量 ，质量块的位移量为输出量 (2) 列写微分方程，根据牛顿定律:
F(t) FB (t) FK (t) ma
FB (t)
f
dy(t) dt
FK (t) Ky(t)
G(s) C(s) 1 R(s) Ts 1
特点： 含一个储能元件，对突变的输入其输出不能 立即复现，输出无振荡。
3、 积分环节
c(t)
1
r(t
)dt
dc(t) r(t) K
dt
s
G(s) C(s) 1
R(s) s
特点： 输出量与输入量的积分成正比例，当输入
rlc电路微分方程
rlc电路微分方程RLC电路微分方程是一种常用的电路理论，用于描述RLC电路的时变行为。
它将电路的物理参数如电阻、电感和电容以方程的形式表达出来，并通过求解该方程，可以求出电路中的电流和电压的时变特性。
RLC电路微分方程的公式为：L\frac{di}{dt} + Ri +\frac{1}{C}\int_{0}^{t}{i(t)dt} = E(t)式中，L、R、C分别代表电路中的电感、电阻和电容，而E(t)是外加电源的电压，单位是伏特(V)；i(t)为电路中的电流，单位是安培(A)；t为时间，单位是秒(s)。
首先，左边的第一项，即L* d/dt (i)，表示电感对电流的时变的影响，电感的电流随时间的变化而变化，即电流的增加会使电感的电流减少；而右边的第二项，即Ri，表示电阻对电路中电流的影响，电阻会限制电流的通过，因此电流与电阻之间存在着成正比的关系；最后，第三项，即1/C * ∫0t i(t) dt，表示电容对电路中电流的影响，电容能够储存电量，因此电容会阻碍电路中电流的通过，当电路中的电流减少时，电容就会向电路中释放电量，从而抵消电路中电流的减少。
最后，右边的E(t)表示外加电源的电压，它受外部环境的影响而发生变化，从而影响电路中电流的大小。
RLC电路微分方程的求解方法主要有两种：一种是采用数值方法，即通过电路的初始条件和外加电源的电压，使用数值积分的方法，求出RLC电路中电流的时变行为；另一种是采用解析方法，即通过对RLC电路微分方程进行求解，求出电路中电流的时变行为。
RLC电路微分方程可以被用来描述各种不同的电路系统，如滤波器、振荡器等，这些电路系统的特性和性能可以通过解决RLC电路微分方程来确定。
此外，RLC电路微分方程也可以用来研究复杂的电子系统，如模拟信号处理、数字信号处理、电磁场分析以及电磁兼容性等，从而提高电子系统的性能和可靠性。
交流电路的rlc串联电路微分方程及其推导
交流电路的RLC串联电路微分方程及其推导随着科技的不断发展，电子电路在人们的生活中扮演着越来越重要的角色。
而在电子电路中，RLC串联电路是一种常见的电路结构，也是电子工程中的基础知识之一。
本文将针对交流电路中的RLC串联电路，介绍其微分方程及推导过程，希望能够帮助读者更好地理解和掌握这一知识点。
一、RLC串联电路的基本结构及特点1. RLC串联电路的基本结构RLC串联电路由电阻(R)、电感(L)和电容(C)三种元件串联而成，如图1所示。
在交流电路中，电压和电流随时间的变化呈正弦波形式，因此在分析RLC串联电路时，需要使用复数形式的电压和电流，即相量的形式。
2. RLC串联电路的特点RLC串联电路具有振荡频率、谐振频率、共振现象等特点，这些特点使得RLC串联电路在实际工程中具有重要的应用价值。
对RLC串联电路的分析和研究具有重要意义。
二、RLC串联电路微分方程的推导过程1. 基本电压-电流关系根据基本的电压-电流关系公式，我们可以得到RLC串联电路的电压和电流的关系，即：\[ V_R = I \cdot R \]\[ V_L = L \cdot \frac{dI}{dt} \]\[ V_C = \frac{1}{C} \int I dt \]其中，\(V_R\)为电阻上的电压，\(V_L\)为电感上的电压，\(V_C\)为电容上的电压，I为电流，R为电阻，L为电感，C为电容，t为时间。
2. 电压-电流关系的微分方程接下来，根据基本的电压-电流关系，我们可以得到RLC串联电路的微分方程，即：\[ V_R + V_L + V_C = V_s \]\[ I \cdot R + L \cdot \frac{dI}{dt} + \frac{1}{C} \int I dt = V_s \] 其中，\(V_s\)为外加电压。
3. RLC串联电路的微分方程对上述方程进行整理和变形，可以得到RLC串联电路的微分方程，即：\[ L \cdot \frac{dI}{dt} + R \cdot I + \frac{1}{C} \int I dt = V_s \]三、RLC串联电路微分方程的求解1. 微分方程的求解方法RLC串联电路的微分方程属于常系数线性微分方程，可以使用常用的微积分方法进行求解，包括特征方程法、拉普拉斯变换法等。
电路一阶微分方程的求解
3.3
y3
y2
y1
y(t3)
一
阶
微
y(t2)
分 方
y(t1)
程
的
求
h
h
h
解
0
t0
t1
t2
t3
欧拉法的几何意义：过点A0（t0，y0），A1（t1，y1），…，A n （t n，y n ），斜率分别为f（t0，y0），f（t1，y1），…，f（tn， y n）所连接的一条折线，所以欧拉法亦称为欧拉折线法。
程 的 求
n = 0，1，2，… 解得yk+1 ，
解
其中yk+1(0) = yk + hf (tk，yk).（结合前
向欧拉法，预报）
3.3
例2. 应用后向欧拉法解初值问题
y' 2 y t 2e t ,1 t 2, y(1) 0 t
取步长h=0.1，并把计算结果与精确解比较
一
解：据后向欧拉法 yn＋1
0 0.444282775 1.106855535 2.040960612 3.308409773 4.980911323 7.141585856 9.886697539
y(tn )
0 0.345919876 0.866642536 1.607215079 2.620359552 3.967666295 5.720961527 7.963873479
一 阶
则原微分方程化为：
微
分
方
y(tk1 ) h
y(tk )
y'(tk1 )
程 的
求 解
其近似值：
yk1 yk y'k1 h 欧拉隐式公式
3.3 后向欧拉法的几何意义：
电路微分方程解法
第七章二阶电路用二阶线性常微分方程描述的电路称为二阶电路，二阶电路中最少含有两个储能元件——自然含有两个储能元件的电路其实不必定为二阶电路，比方两个电容（电感）串（并）联状况。
要点：1．电路微分方程的建立2．特色根的重要意义3．微分方程解的物理意义难点：1．电路微分的解及其物理意义2．不一样特色根的谈论计算知识复习一、二阶齐次微分方程的通解形式ay' ' by' cy 0 ，其特色方程为：ap 2bp c0 ，特色根：p1, 2b b24ac 。
2a4a当特色方程有不一样的实根p1、 p2时， y A1e p1t A2e p 2t 当特色方程有同样的实根p 时，y( A1A2t )e pt当特色方程有共轭的复根p1,2j 时， ye (j ) t e t ( A1 cos t A2 sin t)二、欧拉公式e j cos j sin sin( t)e e j cos j sin cos( t)e j ( t)j ( t )ej 2e2j ( t)j ( t )二阶电路的零输入响应二阶电路中的能量振荡在详细研究二阶电路的零输入响应从前，我们以不过含电容与电感的理想二阶电路（即R=0，无阻尼状况）来谈论二阶电路的零输入时的电量及能量变化状况。
+iU 0C L C L_(a)(b)-_C L C LU0i+(c)(d)图 8-1 LC 电路中的能量振荡设电容的初始电压为U 0，电感的初始电流为零。
在初始时辰，能量所有储存于电容中，电感中没有u C u L di0 ，di储能。
此时电流为零，电流的变化率不为零（L0），这样电流将不停增大，dt dt本来储存在电容中的电能开始转移，电容的电压开始逐渐减小。
当电容电压降落到零时，电感电压也为零，此时电流的变化率也就为零，电流达到最大值I 0，此时电场能所有转变为电磁能，储存在电感中。
电容电压固然为零，但其变化率不为零（du C0 ，du C0），电路中的电流i C i L I 0 Cdtdt从 I 0逐渐减小，电容在电流的作用下被充电（电压的极性与从前不一样），当电感中的电流降落到零的瞬间，能量再度所有储存在电容中，电容电压又达到，不过极性与开始相反。
微分方程状态方程
微分方程状态方程：概念、形式、解法和应用1. 什么是微分方程微分方程是一种包含未知函数及其导数的方程。
它可以用来描述一个系统随着时间或其他变量的变化而变化的规律。
例如，牛顿第二定律就是一个微分方程，它表示了一个物体的加速度与其受到的力之间的关系：F=ma=m d2x dt2其中，F是力，m是质量，a是加速度，x是位置，t是时间。
这个微分方程可以告诉我们一个物体在受到某种力时如何运动。
2. 什么是状态方程状态方程是一种用来描述一个系统在任意时刻的状态的方程。
状态是指系统的一些重要的特征或属性，例如位置、速度、温度、电压等。
状态方程通常由一组变量组成，称为状态变量。
例如，对于一个弹簧-质点系统，我们可以用位置x 和速度v作为状态变量，那么它的状态方程就是：[]这个状态方程可以告诉我们系统在任意时刻的位置和速度。
3. 什么是微分方程状态方程微分方程状态方程是一种用微分方程来表示状态变量之间关系的方程。
它可以用来描述一个系统的动态行为，即如何从一个状态转移到另一个状态。
例如，对于上面提到的弹簧-质点系统，如果我们假设弹簧的劲度系数为k，那么它的微分方程状态方程就是：[]=[]这个微分方程状态方程可以告诉我们系统的位置和速度如何随着时间而变化。
4. 微分方程状态方程的一般形式一般来说，一个n阶微分方程可以转化为一个n维微分方程状态方程。
例如，如果我们有一个n阶微分方程：a n d n ydt n+a n−1d n−1ydt n−1+⋯+a1dydt+a0y=f(t)其中，y是未知函数，f(t)是已知函数，a n,a n−1,⋯,a0是常数。
那么我们可以定义n个状态变量：x1=y,x2=dydt ,x3=d2ydt2,⋯,x n=dn−1ydt n−1那么我们就可以得到一个n维微分方程状态方程：=这个微分方程状态方程的一般形式可以写成矩阵的形式：d x dt =Ax+B f(t)xvdx dt dv dtv −kmx⎡⎣dx1dtdx2dt⋮dx ndt⎤⎦⎡⎣x2x3⋮−a0anx1−a1anx2−⋯−a n−1anx n+f(t)an⎤⎦其中，x 是状态变量向量，A 是系统矩阵，B 是输入矩阵，f (t )是输入函数。
微分方程在电路中的简单应用
和谐与统一的美——浅谈微分方程的解与电路的响应11123766 齐梦雨前言：如果说数学和物理解释了世界，机械和电气点亮了世界，那么通信则像一扇窗一样呈现了世界。
建立在数学和物理学基础上的通信技术，像一阵光，以难以置信的速度发展着，前进着，它让从前的世界变成了另一个世界，它让未来变得更加难以预见，值得期待。
如果说17世纪和18世纪是数学和物理学的世纪，那么21世纪乃至可以预见的未来，将会是通信的世纪，信息时代将会是通信技术的时代。
任何前沿科技都是建立在理论基础上的，通信技术也不例外。
最基础的通信技术和数学中的微分方程密切相关。
本文我们将会看到，通信技术在工程中的应用，是如何建立在数学基础之上的，而我们也将看到，他们之间“无意”中产生的惊人的一致性和相互契合。
关键词：一阶电路二阶电路电路的激励与响应零状态零输入一阶微分方程二阶微分方程微分方程的通解与特解一、电路响应的数学理论基础首先，我们先看两个简单的电路图：I、II在通信技术中，这是两个最简单最基础的电路图，其中第一个称作RC 电路（电阻+电容），第二个称为RL 电路（电阻+电感）。
在第一个电路中，0 ,i ≥=+t U u dt du RC C C （α） 其中Ui 为输入电压。
其中i =dtdu C C而第二个电路中，0 ,0u iL ≥=+t dt d R L （β）其中Ui 为输入电压。
其中L U i =dtd L而一个最简单也是最基础的问题，就是求电路的响应。
如果抽象成数学问题的话，就是求这两个微分方程的解。
所以，必须掌握一阶微分方程的求解方法。
下面简单介绍一下一阶微分方程的解法：一、关于第二个式子：（1）变量分离方程)()(y g x f dx dy⋅=，或0)()()()(2121=+dy y N x N dx y M x M分离变量即可求解．（2）可化为变量分离方程的类型令 xyu =，可化为变量分离的方程 xuu g dx du -=)( 求解．（3）形如：.222111 分三种情况进行求解方程 C y b x a C y b x a dx dy ++++=当 0,21=C C 时，可化为齐次方程求解． 当 21,C C 不全为零时，但212121c ck b b a a ≠==，我们令 y b x a u 22+=，可将方程化为变量分离方程212222c u c ku b a dx dyb a dx du +++=+= 求解．当21,C C 不全为零时，但2121b b a a ≠，令变换 ⎩⎨⎧+=+=00y Y y x X x其中0x ，0y 是待定常数（即两直线的交点），可将方程化为关于X 与Y 的齐次方程)(2211XYg Y b X a Y b X a dX dY =++= 求解，最后代回原变量即可得原方程的解. 二、关于第一个式子：此即一阶线性微分方程，0)()()(=++x c y x b dxdyx a ， )()(x Q y x P dxdy+=， 非齐次线性方程)()(x Q y x P dxdy+=用常数变易法求解． ⎰+⎰⎰=-))(()()(c dx e x Q e y dx x P dxx P 为非齐次线性方程)()(x Q y x P dxdy+=通解公式。
微分方程的相关基本知识(电路用)
1 x
,得
2 u (21 a)u (1 a1 b)u 0 ,
因为 1 是方程 2 a b 0 的二重根,
2 故有 1 a1 b 0 , 21 a 0 ,
y u( x ) e
P ( x )dx
P ( x )dx
y u( x ) e
P ( x )dx
u( x ) [ P ( x )] e
P ( x ) dx
,
将y和y代入原方程得u( x ) e
Q( x ),
P ( x )dx 积分得 u( x ) Q( x ) e dx C ,
是(2)的解，且线性无关， 所以方程(2)的通解为
所以原方程的通解为:
ye
P ( x )dx
P ( x )dx [ Q( x ) e dx C ]
17
dy x2 2 xy 2 xe 满足 y ( 0 ) 1 的特解. 例5 求方程 dx
解 通解为
ye
e
2 x dx
[ 2 x e
x2
2 x dx e dx C ]
当Q( x ) 0, 上方程称为齐次的.
当Q( x ) 0, 上方程称为非齐次的.
dy y x2 , 例如 dx
dx x sint t 2 , 线性的; dt
yy 2 xy 3, y cos y 1, 非线性的.
15
一阶线性微分方程的解法
dy P ( x ) y 0. 1. 线性齐次方程 dx dy dy P ( x )dx , P ( x )dx , y y
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下面给出过阻尼、临界阻尼、欠阻尼三种情况下电路方程的响应曲线,可以瞧出,三种情况下的稳态值相同。
另外,我们再给出衰减振荡(欠阻尼)与等幅振荡(零阻尼)情况下的响应曲线示意图。
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一、定义
所谓“二阶电路的冲激响应”。实际上就是零状态的二阶电路在冲激源的作用下所产生的响应,即为二阶电路在冲激源作用下,建立一个初始状态后产生的零输入响应。
第七章
用二阶线性常微分方程描述的电路称为二阶电路,二阶电路中至少含有两个储能元件——当然含有两个储能元件的电路并不一定为二阶电路,比如两个电容(电感)串(并)联情况。
重点:
1．电路微分方程的建立
2．特征根的重要意义
3．微分方程解的物理意义
难点:
1．电路微分的解及其物理意义
2．不同特征根的讨论计算
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一、二阶齐次微分方程的通解形式
电容电压虽然为零,但其变化率不为零( , ),电路中的电流从I0逐渐减小,电容在电流的作用下被充电(电压的极性与以前不同),当电感中的电流下降到零的瞬间,能量再度全部存储在电容中,电容电压又达到,只就是极性与开始相反。
之后电容又开始放电,此时电流的方向与上一次电容放电时的电流方向相反,与刚才的过程相同,能量再次从电场能转化为电磁能,直到电容电压的大小与极性与初始情况一致,电路回到初始情况。
由此可见, 与 均为随着时间衰减的指数函数,电路的响应为非振荡响应。其中当电流的变化率为零的时刻 时电流达到最大值。
而:
3.过阻尼时的响应曲线
二、临界阻尼情况
1.临界阻尼的条件
当 ,即 ( )时,特征根 、 为相等的负实数p;此时固有频率为相等的负实数,
2.临界阻尼时的响应
当方程的特征根相同时, ,然后可以按照初值求取待定系数;也可以利用非振荡放电过程的解,令 ,取极限得出。
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二阶电路如下,其中电容电压的初始值为 ,电感电流的初始值为 。
根据该电路列写电路方程为
其电路电流为:
因此: ,
所以,电路方程为:
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方程 的特征方程为 。特征根为:
其中:
由特征根的性质(不等的实数、相等的实数或共轭的复数)就可以确定通解的具体形式。再据电路的初始条件即可得出通解中的待定系数。
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分别讨论特征根的情况。
二、解法Байду номын сангаас
因为已知初始状态的二阶电路的零输入响应的求法在前面的章节中已经有详细的介绍,因此要求解二阶电路的冲激响应,关键在于求出冲激激励所产生的电路初始值。
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在电路系统中,以电容电压及电感电流为变量,列写出的微分方程称为“状态方程”,其中的电容电压及电感电流初始值即为方程的初始值。状态方程在动态系统的研究中具有十分重要的意义。
当s为两个不相等的实数 、 时,
当s为两个相同的实根 时,
当s为两个共轭的复根 、 时, 时, 。实际上,在此情况下(欠阻尼),可以直接设电路方程的通解为 。然后用初始值确定其中的待定系数A与。
5.计算电路的初始值
原电路方程的解即为通解于特解之与,再根据电路的初始条件计算出各个待定系数。
这样即可得出电路方程的解。
1.计算电路的初始值
、
、
2.列写电路微分方程
根据KCL或KVL定理列写将电路方程,将其整理成有关电容电压或电感电流(状态变量)的二阶微分方程。
3.计算电路方程的特解
因为就是阶跃响应,所以电路方程的特解为常数A,且A可以根据初始值最后确定为阶跃激励的强度。
4．计算电路方程的通解
而电路方程的通解为齐次方程的解,因此根据其特征方程求得电路方程得特征根为s
上述过程将不断重复,电路中的电压与电流也就形成周而复始的等幅振荡。
可以想象,当存在耗能元件时的情况。一种可能就是电阻较小,电路仍然可以形成振荡,但由于能量在电场能与电磁能之间转化时,不断地被电阻元件消耗掉,所以形成的振荡为减幅振荡,即幅度随着时间衰减到零;另一种可能就是电阻较大,电容存储的能量在第一次转移时就有大部分被电阻消耗掉,电路中的能量已经不可能在电场能与电磁能之间往返转移,电压、电流将直接衰减到零。
令 , ,则微分方程的特征根 , 。
如图所示,设 与 及 之间存在三角关系
即 ,
则 , 。
根据欧拉公式:
可将特征根写为:
,
因此:
由此可见, 与 均为幅值随着时间按指数规律衰减的振荡函数,电路的响应为衰减振荡响应。
3.欠阻尼时的响应曲线
4.无阻尼的情况
无阻尼情况就是欠阻尼的一种特殊情况。当 时, , , ,此时的响应为
一、过阻尼情况——非振荡放电过程
1.过阻尼的条件
当 ,即 ( )时,特征根 、 为不相等的负实数。
此时固有频率为不相等的负实数,
2.过阻尼时的响应
当特征根为不相等的实数时,方程的解的形式为
其中:
而 , ,且电路的初始条件, ,有
而
,
同时
,
因此,初始条件为:
,
代入电路方程 中,就可以解出其中的待定系数,得出
由此可见, 与 均为正弦函数,其幅值不随时间衰减,电路的响应为等幅振荡响应,称为系统的固有频率,当二阶电路的激励为同频率的正弦函数时,称此时电路发生了谐振,其物理意义类似于机械系统的共振。
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一、定义
二阶电路在阶跃激励下的零状态响应,称为阶跃响应。
二、求解的步骤
二阶电路的阶跃响应的求取类似于一阶电路的阶跃响应的求取方法。其步骤为
,其特征方程为: ,特征根: 。
当特征方程有不同的实根 、 时,
当特征方程有相同的实根 时,
当特征方程有共轭的复根 时,
二、欧拉公式
三、
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7
在具体研究二阶电路的零输入响应之前,我们以仅仅含电容与电感的理想二阶电路(即R=0,无阻尼情况)来讨论二阶电路的零输入时的电量及能量变化情况。
设电容的初始电压为 ,电感的初始电流为零。在初始时刻,能量全部存储于电容中,电感中没有储能。此时电流为零,电流的变化率不为零( , ),这样电流将不断增大,原来存储在电容中的电能开始转移,电容的电压开始逐渐减小。当电容电压下降到零时,电感电压也为零,此时电流的变化率也就为零,电流达到最大值I0,此时电场能全部转化为电磁能,存储在电感中。
非振荡放电过程的解为: ,令 ,取极限,根据罗必塔法则:
由此可见, 与 也为随着时间衰减的指数函数,仍然为非振荡响应。其中
3.临界阻尼时的响应曲线
临界阻尼时响应曲线的变化规律与过阻尼时的情况类似。
三、欠阻尼情况
1.欠阻尼的条件
当 ,即 ( )时,特征根 、 为一对共轭复数,其实部为负数。
2.欠阻尼时的响应