模电 第2章 半导体二极管及其基本电路
北京交通大学模拟电子技术习题及解答第二章 半导体二极管及其基本电路
第二章半导体二极管及其基本电路2-1.填空(1)N型半导体是在本征半导体中掺入;P型半导体是在本征半导体中掺入。
(2)当温度升高时,二极管的反向饱和电流会。
(3)PN结的结电容包括和。
(4)晶体管的三个工作区分别是、和。
在放大电路中,晶体管通常工作在区。
(5)结型场效应管工作在恒流区时,其栅-源间所加电压应该。
(正偏、反偏)答案:(1)五价元素;三价元素;(2)增大;(3)势垒电容和扩散电容;(4)放大区、截止区和饱和区;放大区;(5)反偏。
2-2.判断下列说法正确与否。
(1)本征半导体温度升高后,两种载流子浓度仍然相等。
()(2)P型半导体带正电,N型半导体带负电。
()(3)结型场效应管外加的栅-源电压应使栅-源间的耗尽层承受反向电压,才能保证R GS大的特点。
()(4)只要在稳压管两端加反向电压就能起稳压作用。
()(5)晶体管工作在饱和状态时发射极没有电流流过。
()(6)在N型半导体中如果掺入足够量的三价元素,可将其改型为P型半导体。
()(7)PN结在无光照、无外加电压时,结电流为零。
()(8)若耗尽型N沟道MOS场效应管的U GS大于零,则其输入电阻会明显减小。
()答案:(1)对;温度升高后,载流子浓度会增加,但是对于本征半导体来讲,电子和空穴的数量始终是相等的。
(2)错;对于P型半导体或N型半导体在没有形成PN结时,处于电中性的状态。
(3)对;结型场效应管在栅源之间没有绝缘层,所以外加的栅-源电压应使栅-源间的耗尽层承受反向电压,才能保证R GS大的特点。
(4)错;稳压管要进入稳压工作状态两端加反向电压必须达到稳压值。
(5)错;晶体管工作在饱和状态和放大状态时发射极有电流流过,只有在截止状态时没有电流流过。
(6)对;N型半导体中掺入足够量的三价元素,不但可复合原先掺入的五价元素,而且可使空穴成为多数载流子,从而形成P型半导体。
(7)对;PN结在无光照、无外加电压时,处于动态平衡状态,扩散电流和漂移电流相等。
《模拟电子技术》课件第2章半导体二极管及其基本电路
位,称为空穴(带正电)。
+4
+4
+4
+4 空穴
&;4
4
自由电子
空穴:共价键中的空位。
空穴的移动:相邻共价
+4
键中的价电子依次充填
空穴来实现。 +4
电子空穴对:由热激发
而产生的自由电子和空
+4
穴对。
§1.1 半导体的基本知识
P型半导体——掺入三价杂质元素(如硼)的 半导体。【Positive】
1. P型半导体
三、杂质半导体
掺入三价元素(如硼)
Si
Si
BS–i
Si
空穴
掺杂后空穴数 目大量增加,空穴导电 成为这种半导体的主要 导电方式,称为空穴半 导体或 P型半导体。
接受一个 电子变为 负离子
硼原子
空穴:多子(多数载流子)
26
三、二极管的主要参数: (1) 最大整流电流IF
§3.3 二极管
二极二管极长管期反连向续电工流作急时, 允许剧通增过加二时极对管应的的最反大 整流向电电流压的值平称均为值反。向
击穿电压VBR。
(2) 反向击穿电压VBR和最大反向工为作安全电计压,V在R实M际工作
(3) 反向电流IR (4) 极间电容Cj
当vI = 6 sinωt (V)时,分别对于理想模型和恒压降模型绘出相应
的输出电压vO的波形。
R
+a.理想模型 D
当AVI=0V时 +
D截止
当VI=4V时
D导通
当VI=6V时
D导通
vI
VREF
第二章 半导体二极管及其应用电路 《模拟电子技术基础》课件
PN结的上述“正向导通,反 响阻断”作用,说明PN结具有单 向导电性。
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11
2.1.4 PN结的反向击穿
PN结处于反向偏置时,在一定的电压范围内,流过PN结 的电流很小,但电压超过某一数值时,反向电流急剧增加,这 种现象称为PN结反向击穿。
2. P型半导体
在四价晶体中掺入微量的三价元素,这种杂质半导体中, 空穴浓度远大于自由电子浓度,空穴为多子,自由电子为少子。 这种半导体的导电主要依靠空穴,称其为P型半导体(P-type semiconductor)或空穴型半导体。
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7
需要指出的是:
不论是N型还是P型半导体,整个晶体仍然呈中性。
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图2-3
6
2.1.2 杂质半导体
1. N型半导体
在四价元素晶体中掺入微量的五价元素,这种掺杂所产生的 自由电子浓度远大于本征激发所产生的电子—空穴对的浓度。电 子为多子,空穴为少子。这种半导体的导电主要依靠电子,称其 为N型半导体(N-type semiconductor)或电子型半导体。
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12
2.2 半导体二极管
2.2.1 二极管的结构与类型
将PN结加上相应的电极引线和管壳,就成为半导体二极 管。按结构分,二极管有点接触型和面接触型、平面型等 。
1. 点接触型二极管
特点是PN结面积小,不能通过较大电流,但高频性能好。
2. 面接触型二极管
结面积较大,故可允许通过较大电流,但其工作频率低。
4. 温度对特性的影响
图2-10
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由于半导体的导电性能与 温度有关,所以二极管的特性 对温度很敏感,温度升高时二 极管正向特性曲线向左移动, 反向特性曲线向下移动,如图 2-10所示。
模拟电子技术基础 第2章半导体二极管及其基本电路 PPT课件
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rd
3.4 二极管基本电路
• 限幅电路
– 下图所示电路是一种简单的双向限幅电路,R 为限流电阻。
图3.3.9 限幅电路 电子技术基础精品课程——模拟电子技术基础
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rd
3.4 二极管基本电路
• 限幅电路 – 设二极管为恒压降模型。 点击观看Pspice仿真
当输入信号vi小于二极管
的导通电压(0.7v)时,
二极管截止,vo ≈ vi ; 当 vi值超过0.7v后,二
极管导通。二极管导通后, 其伏安特性类似于恒压特
性,所以其两端电压vo被
限制在±0.7v附近。该电 路常作为限幅保护电路。
图3.3.9 限幅电路(b)
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rd
3.4 二极管基本电路
• 常用的双色发光二极管有2EF系列和TB系列,常用的三色 发光二极管有2EF302、2EF312、2EF322等型号。
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发光二极管
• 普通发光二极管的检测 • 用万用表检测。利用具有×10kΩ挡的指针式万用表可以大致判断发光
二极管的好坏。正常时,二极管正向电阻阻值为几十至200kΩ,反向电 阻的值为∝。如果正向电阻值为0或为∞,反向电阻值很小或为0,则 易损坏。种检测方法,不能实地看到发光管的发光情况,因为×10kΩ 挡不能向LED提供较大正向电流。
•
— 1. 最大整流电流IF•IF是指二极管长期运行时允许通过的最大正向平均电流。其值与
PN结面积以及外部散热条件有关。在规定的散热条件下,二极管正向平
均电流若超过此值,则将因结温升高而烧坏。
•
模电课件第二章二极管
注: 对于杂质半导体,多子的浓度愈高,少子的浓度就越低。
可以认为,多子的浓度约等于所掺杂质原子的浓度,因而它受 温度的影响很小;而少子是本征半导体激发形成的,所以尽管 其浓度很低,却对温度非常敏感,这将影响半导体器件的性能。
2.2 PN结的形成及特性 一、PN结的形成 ( P.32—33)
10 10
3、折线模型
考虑到正向特性的斜率 ,即考虑二极管导通后的等效电阻 rD :如图,
当vD = Vth时,iD = 0;而当vD = 0.7V时,iD约为1mA。
个特电性二阻 为极:rD串管联正,向电偏阻置上时的,电其压管为压:降IVD×D不rD是,恒rD定=的(,0.7可—视0.为5)它/1由m门A 坎≈20电0Ω压。V其th和V—一
2)T增加 至T=300K时,有少量的电子空穴 对(空位).
3.两种载流子(仅两种)
1)电子:共价键中的价电子挣脱原子核的束缚成为自由电子,T增 加,自由电子增加.
2)空穴:价电子成为自由电子后,共价键中就留下一个空位,称空穴. 因为原子中性破坏,显示出 a).带正电
b).可以“移动”:(空穴移动并非本身移动,而是对于电子补充而相对 移动)既有空穴的原子吸引相邻原子中的价电子补充这个空穴,于是出 现另一个空穴.再由相邻价电子补充,继续下去,好象空穴在运动.)电子 与空穴运动方向相反,空穴运相当于正电荷运动.
P
N
符号:
分类: 按材料可分为硅二极管(3CP系列)和锗二极管(2AP系列) 按结构工艺分为点接触型、面接触型 和平面型三种。
(1) 点接触型二极管
PN结面积小,结电容小, 用于检波和变频等高频电路。
正 极引 线
金 属触 丝
第二章 半导体二极管及其基本电路-1
空穴的移动——空穴的运动是靠相邻共价键中的价电子依次充填空穴来实
现的。
*半导体导电特点1:其能力容易受温度、光照等环境因素影响
温度↑→载流子浓度↑→导电能力↑
2.1.4 杂质半导体
P型半导体 掺入三价杂质元素(如硼)
N型半导体 掺入五价杂质元素(如磷)
空穴 = 多子 自由电子 = 少子
它主要由杂质原子提供 由热激发形成
PN结形成的物理过程:
因浓度差
宽
多子的扩散运动 杂质离子形成空间电荷区
空间电荷区形成内电场
内电场促使少子漂移
内电场阻止多子扩散
扩散 > 漂移
是
否
最后,多子的扩散和少子的漂移达到动态平衡。
2.2.2 PN结的单向导电性
只有在外加电压时才… 扩散与漂移的动态平衡将…
定义:加正向电压,简称正偏
加反向电压,简称反偏
(4) 二极管的代表符号
阳极 a
k 阴极
(d) 代表符号
2.3.2 二极管的伏安特性
iD/mA
20
15
VBR
40
10 Vth
5
30 20 10 0 0.2 0.4 0.6 0.8 10 死区 20
D/V
30 40
iD/ A
反向击穿特性
iD/mA
正向特性
20
反向特性
15
①
10
60
2.1 半导体的基本知识 2.2 PN结的形成及特性 2.3 半导体二极管 2.4 二极管基本电路及其分析方法 2.5 特殊二极管
2.1 半导体的基本知识
2.1.1 半导体材料 2.1.2 半导体的共价键结构 2.1.3 本征半导体 2.1.4 杂质半导体
模拟电子技术基础复习课件(高等教育出版社)第二章 二极管及基本电路
第二章第二章二极管及基本电路模拟电子技术基础第二章二极管及基本电路一、半导体的基本知识二、PN结的形成及特性三、二极管及伏安特性三、二极管的等效模型五、二极管基本电路及分析方法六、特殊二极管一、本征半导体1、半导体、本征半导体导电性介于导体与绝缘体之间的物质称为半导体。
导体--铁、铝、铜等金属元素等低价元素,其最外层电子在外电场作用下很容易产生定向移动,形成电流。
绝缘体--惰性气体、橡胶等,其原子的最外层电子受原子核的束缚力很强,只有在外电场强到一定程度时才可能导电。
半导体--硅(Si)、锗(Ge),均为四价元素,它们原子的最外层电子受原子核的束缚力介于导体与绝缘体之间。
本征半导体是纯净的晶体结构的半导体。
无杂质稳定的结构2、本征半导体的结构共价键:两个原子外层电子的共有轨道由于热运动,具有足够能量的价电子挣脱共价键的束缚而成为自由电子自由电子的产生使共价键中留下一个空位置,称为空穴2、本征半导体的结构自由电子与空穴相碰同时消失,称为复合。
温度一定时,自由电子与空穴对的浓度一定;温度升高,热运动加剧,挣脱共价键的电子增多,自由电子与空穴的浓度加大。
本征半导体中自由电子与空穴的浓度相同。
3、本征半导体中的两种载流子运载电荷的粒子称为载流子。
外加电场时,带负电的自由电子和带正电的空穴均参与导电,且运动方向相反。
由于载流子数目很少,导电性很差。
温度升高,热运动加剧,载流子浓度增大,导电性增强。
热力学温度0K时不导电。
载流子二、杂质半导体5 +杂质半导体主要靠多数载流子导电。
掺入杂质越多,多子浓度越高,导电性越强,实现导电性可控。
多数载流子1、N型半导体在本征半导体中掺入某些微量元素作为杂质,可使半导体的导电性发生显著变化。
掺入的杂质主要是三价或五价元素。
掺入杂质的本征半导体称为杂质半导体。
磷(P)N型半导体主要靠自由电子导电,掺入杂质越多,自由电子浓度越高,导电性越强,3 +多数载流子2、P型半导体硼(B)P型半导体中主要由空穴导电,掺入杂质越多,空穴浓度越高,导电性越强,杂质半导体中,温度变化时载流子的数目同时变化;少子与多子变化的数目相同,少子与多子浓度的变化不相同。
《模拟电子技术基础》第2章 半导体二极管及其基本应用电路
稳压管工作在稳压区时,稳压管两端电压的变化量与其电流
变化量之比,即rZ =UZ /IZ。 rZ 越小,稳压管的稳压性能越好。一般rZ 从几欧至几十欧。
稳压二极管2CW52的rZ <70Ω。
6
正向
4
3
+
uD _
-50 UBR 反向
Si
2
1
-25 O
2
0.4 Uth 0.8
-10
死区
Ge -20
iD /
uD/ V
(b)特性曲线 图2.4.3 二极管的伏安特性曲线
uD
伏安特性方程: iD IS(eUT 1)
UT
kT q
2.3 半导体二极管
2.3.2 二极管的伏安特性 1. 正向特性
I / mA Ge Si R
+4
+4
+4
共价键
价电子
+4
+4
+4
+4
+4
+4
图2.2.2 四价元素的共价键结构
2.1.1 本征半导体
当温度0K时,半导体中无自由电子;当温度大于0K或受到 光照时,有些价电子挣脱共价键的束缚,成为自由电子。这种现 象称为本征激发(也称为热激发)。本征激发产生电子-空穴对。
自由电子在运动过程中如果与空穴相遇就会填补空穴,称为 复合。在一定温度下,本征激发和复合达到动态平衡。
导体。
+4
+4
+4
自由电子
+4
第二章半导体二极管及其基本电路
特性参数
2.5.1 稳压二极管
(1) 稳定电压VZ 在规定的稳压管反向
工作电流IZ下,所对应的 反向工作电压。
(2) 动态电阻rZ rZ =VZ /IZ
(3)最大耗散功率 PZM
(4)最大稳定工作电流 IZmax 和最小稳定工作电流 IZmin
(5)稳定电压温度系数——VZ
外 内
PN 结 的 单 向 导 电 性
动画三
PN结加正向电压时,呈现低 电阻,具有较大的正向扩散 电流;
PN结加反向电压时,呈现高 电阻,具有很小的反向漂移 电流。
由此可以得出结论:PN结 具有单向导电性。
PN结电流方程
PN结两端的电压与
由半导体物理可推出: I 流IS过(ePUN结UT电流1)的关系式
外电场方向与PN结内电
外
场方向相反,削弱了内电
场。于是内电场对多子扩
散运动的阻碍减弱,扩散
电流加大。
内
扩散电流远大于漂移电
流,可忽略漂移电流的影
响。PN结呈现低阻性。
PN结的单向导电性
2. PN结加反向电压时的导电情况
P区的电位低于N区的电位,称为加反向电压,简称反偏;
外电场与PN结内电场方 向相同,增强内电场。 内电场对多子扩散运动阻 碍增强,扩散电流大大减 小。少子在内电场的作用 下形成的漂移电流加大。 此时PN结区少子漂移电流 大于扩散电流,可忽略扩 散电流。 PN结呈现高阻性
U
U 交流电阻:r=26mv/ ID(mA)
2.3.3 二极管的参数
(1) 最大整流电流IF (2) 反向击穿电压VBR和最大反向工作电压VRM
(3) 反向电流IR
(4) 正向压降VF (5) 极间电容CB
模电课件第二章二极管及其放大电路
CATALOGUE
目 录
• 二极管的基本知识 • 二极管电路分析 • 二极管放大电路 • 二极管电路的调试与故障排除 • 二极管的发展趋势与展望
01
CATALOGUE
二极管的基本知识
二极管的种类
硅二极管
硅二极管是最常用的二 极管类型,具有较低的 导通电压和较高的稳定
应用场景
共基放大电路在高频信号处理、振 荡器等领域应用较广。
04
CATALOGUE
二极管电路的调试与故障排除
调试方法
静态工作点的调试
通过调节偏置电阻,观察二极管的工作状态 ,确保其处于合适的静态工作点。
反馈电路的调试
检查反馈电路的元件参数,调整反馈电阻和 电容,使电路达到最佳的放大效果。
输入和输出信号的调整
正向偏置和反向偏置
当二极管的正极电压高于负极电压时 ,称为正向偏置;当二极管的负极电 压高于正极电压时,称为反向偏置。
二极管的应用
01
02
03
04
整流电路
利用二极管的单向导通性实现 交流电的整流,将交流电转换
为直流电通断控制。
稳压电路
利用齐纳二极管的反向击穿特 性实现电路的稳压。
信号放大
利用二极管的非线性特性实现 信号的放大和失真效果。
02
CATALOGUE
二极管电路分析
整流电路
整流电路
利用二极管的单向导电性,将交流电转换为直流电的电路 。
单相半波整流电路
只利用半个周期的交流电进行整流,输出电压平均值为输 入电压的一半。
单相全波整流电路
利用两个二极管交替导通和截止,将交流电转换为直流电 ,输出电压平均值为输入电压的0.9倍。
模电02二极管及其基本电路PPT课件
V- I 特性表达式
得到:
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二、 PN结的单向导电性
3.2 PN结
4. PN结的电容效应
• 扩散电容CD(正偏) • 势垒电容CB (反偏)
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感谢您的观看!
形成内电场ε0 (N →P)
促使少子漂移阻止多子扩散
扩散
=
漂移(动态平衡)
稳定的空间电荷区称为PN结
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3.2 PN结
二、 PN结的单向导电性
1.PN结加正向电压(正偏)
EF
ε0
内电场:ε0 →ε0-EF
多子扩散 >> 少子漂移
扩散电流 >> 漂移电流
IF
外电路:流入P区的ຫໍສະໝຸດ 流IF二、杂质半导体硼(3价)
本征半导体(4价) 磷(5价)
P型(空穴)半导体
N型(电子)半导体
正离子 负离子 空穴 自由电子
多子:空穴 少子:自由电子 多子:自由电子 少子:空穴
均匀分布负离子
均匀分布正离子
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3.1 半导体
复习
二、杂质半导体
硼(3价)
本征半导体(4价) 磷(5价)
P型(空穴)半导体
3.1 半导体
一、本征半导体
定义:化学成分纯净、物理结构完整(单晶体形态)。
1. 原子结构:以Si,Ge为例
Si
G
e
4价元素,4个价电子。
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一、本征半导体
2.共价键
3.1 半导体
共价键结构平面示意图
模电课件第二章二极管及其放大电路共32页
限幅电路
例4 一限幅电路如图所示,R=1kΩ,VREF=3V,二极管为硅二 极管。分别用理想模型和恒压降模型: (1)求解vI=0V、4V、6V时相应的输出电压vO之值; (2)绘出当vI=6sinωt(V)相应的输出电压波形
15.11.2019
开关电路
例5 二极管电路如图所示,利用二极管理想模型求解:当 vI1和vI2为0V或5V 时,求vI1和vI2的值不同组合情 况下,输出电压vo的值。
VCC
开关电路习惯画法
开关电路理想模型
15.11.2019
低电压稳压电路
例6 低电压稳压电路如图所示,利用二极管的正向压降特性, 合理选取电路参数,对于硅二极管可以获得输出电压vO(=VD) 近似等于0.7V,若采用几只二极管串联,则可获得1V以上的 输出电压。
15.11.2019
小信号工作情况分析
15.11.2019
整流电路
例2 二极管基本电路如图所示,已知vs为正弦波。试利用二 极管理想模型,定性地绘出vo的波形。
半波整流电路
15.11.2019
静态工作情况分析
例3 设简单硅二极管基本电路及习惯画法如图所示,R=10kΩ。 对于下列两种情况,求电路的ID和VD的值:
(1)VDD=10V; (2) VDD=1V
15.11.2019
conduction band (mobile) electrons :束缚电子 donor and acceptor impurities:杂质半导体 peak inverse voltage:峰值反向电压 avalanche diode:雪崩二极管 zener diode:齐纳二极管 Light-emitting diode:发光二极管 Photodiode:光电二极管 Silicon controlled rectifier:可控硅 Tunnel diode:隧道二极管 Schottky diode:肖特基二极管 Varicap diode:变容二极管 Radio demodulation:解调、检波 Power conversion:能量变换 Over-voltage protection:过压保护 Logic gates:逻辑门 Ionising radiation detectors: Current steering:
模电半导体二极管及其基本电路
当V≥VBR时, 反向电流急剧增长 ,VBR称为反向击 穿电压 。
在反向区,硅二极管和锗二极管旳特征有所 不同。
硅二极管旳反向击穿特征比较硬、比较陡, 反向饱和电流也很小;锗二极管旳反向击穿特征 比较软,过渡比较圆滑,反向饱和电流较大。
从击穿旳机理上看,硅二极管若|VBR|≥7V时, 主要是雪崩击穿;若|VBR|≤4V时, 则主要是齐纳击 穿。当在4V~7V之间两种击穿都有,有可能取得 零温度系数点。
2.3 半导体二极管
2.3.3
半导体二极管旳型号 半导体二极管旳温度特征 半导体二极管旳参数 半导体二极管旳伏安特征曲线 半导体二极管旳构造类型
2.3.1 半导体二极管旳构造类型
在PN结上加上引线和封装,就成为一种二极
管。二极管按构造分有点接触型、面接触型和平面
型三大类。它们旳构造示意图如图2.11所示。
PN结面积小,结电容小,
(1) 点接触型二极管—
用于检波和变频等高频电路。
(a)点接触型 图 2.11 二极管旳构造示意图
(2) 面接触型二极管—
PN结面积大,用 于工频大电流整流电路。
往往用于集成电路制造工 艺中。PN 结面积可大可小,用 于高频整流和开关电路中。
(b)面接触型 图 2.11 二极管旳构造示意图
P度N是结一区定旳旳少,子故在少内子电形场成旳
作旳用漂下移形 电成 流旳 是漂 恒移 定电旳流,大基
于本扩上散与电 所流 加, 反可 向忽 电视压扩旳散大
电小流无,关,PN这结个呈电现流高也阻称性为。 反向饱和电流。
图 2.8 PN结加反向电压时旳 导电情况
图 2.8 PN结加反向电压时 旳导电情况
体旳构造示意图如图2.4所示。
模拟电子技术---半导体二极管及其基本电路概要
内电场
P
N
PN结
1、PN结的形成
PN结的动态平衡
因浓度差
形成多子的 扩散运动
杂质离子形成 空间电荷区
动画3
空间电荷区 形成内电场
内电场促使 少子漂移
内电场阻止 多子扩散
达到动态平衡
二、PN结的单向导电性
PN结的单向导电性是其基本特性 1、外加正向电压 外加电场方向与内电场方向相反
P
内电场
N
IF
半导体二极管就是一个PN结。
结构不同
点接触型 :适用于高频检波和 数字电路开关。
面接触型 :适用于整流
掺杂质浓度 不同
对称PN型 P+N型 PN+型
按材料分:有硅二极管、锗二极管和砷化镓二极管等。 按用途分:有整流、稳压、开关、发光、光电、变容、 阻尼等二极管。 按封装形式分:有塑封及金属封等二极管。 按功率分:有大功率、中功率及小功率等二极管
范围内工作
二、分析方法应用
例1
VDD 10KΩ
电路如图所示,分别用理想模型,恒压降模
型和折线模型来求电路的ID和VD。
+10V 解 首先标出参考方向
R
1)理想模型
VD=0V, ID=VDD/R=1mA
+
2)恒压降模型
ID
vD
_
VD=0.7V, ID=(VDD-VD)/R=0.93mA 3)折线模型
O
5K 10K
解 分析方法:先将要分析 的二极管断开,求VD
10K VA (140 10)K 15V 1V
VB VBO VO
2K 10V 5K 15V
(18 2)K
(25 5)K
3.5V
模电第二章半导体二极管
2.1.2 本征半导体
现代电子学中,用的最多的半导体是硅和 锗,它们的最外层电子(价电子)都是四个。
Ge
Si
4
通过一定的工艺过程,可以将半导体 制成晶体。
完全纯净的、结构完整的半导体晶体, 称为本征半导体。
在硅和锗晶体中,原子按四角形系统组成 晶体点阵,每个原子都处在正四面体的中心, 而四个其它原子位于四面体的顶点,每个原子 与其相临的原子之间形成共价键,共用一对价 电子。
这样所产生的电容就是扩散电容CD。
43
CB在正向和反向偏置时均不能忽略。而 反向偏置时,载流子很少,扩散电容可忽略。
PN结高频小信号时的等效电路: rd
势垒电容和扩散电 容的综合效应
44
2.4.1 二极管V- I 特性的建模
1. 理想模型
2. 恒压降模型
3. 折线模型
45
2.4.1 二极管V- I 特性的建模
以上均是二极管的直流参数,二极管的应用是 主要利用它的单向导电性包括整流、限幅、保护等。
40
(4)微变电阻 rD
iD
ID
Q
iD
vD
rD是二极管特性曲线工 作点Q附近电压的变化
与电流的变化之比:
VD
vD 显然,rD是对Q附近的
微小变化量的电阻。
41
(5)二极管的极间电容
二极管的两极之间有电容,此电容由两 部分组成:势垒电容CB和扩散电容CD。
思都是: P区加正、N区加负电压。
PN结加上反向电压、反向偏置的意 思都是: P区加负、N区加正电压。
27
PN结正向偏置
空间电荷区变薄
P
-+
N
+
-+
模电课件2半导体二极管
3.开关电路
利用二极管的 单向导电性可 作为电子开关
例3:求vI1和vI2
不同值组合时
解:
的v0值(二极管 为理想模型)。
vI1 vI2
二极管工作状态
D1
D2
v0
0V 0V 导通 导通
0V
0V 5V 导通 截止
0V
5V 0V 截止 导通
0V
5V 5V 截止 截止
5V
例4:判别二极管是导通还是截止。
+ vi(t)
-
C
R 1K E 1.5V
解: +
I DQ
1.5 VD 1K
0.9mA
VD
-
R直
0.6 0.9
0.67(k)
r交
VT IQ
26 0.9
28.89()
例11:二极管限幅电路:已知电路的输入波形为 v i ,二
极管的VD 为0.6伏,试画出其输出波形。
解: Vi> 3.6V时,二极管导通,vo=3.6V。 Vi< 3.6V时,二极管截止, vo=Vi。
例6:求(1).vI=0V,vI=4V, vI=6V 时,输出v0的值。
(2). Vi=6sinωt V 时,
输出v0的波形。
解:(1) . vI=0V时,D截止。v0 = vI
实际模型
vo
vI=4V时,D导通。
VREF Vth (vI VREF
vI=6V时,D导通。
Vth )
rD (rD
PN结的单向导电性
(1) PN结加正向电压
外加的正向电压,方 向与PN结内电场方向相反, 削弱了内电场。于是,内 电场对多子扩散运动的阻 碍减弱,扩散电流加大。 扩散电流远大于漂移电流, 可忽略漂移电流的影响, PN结呈现低阻性。P区的 电位高于N区的电位,称 为加正向电压,简称正偏。
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特点: 高电阻 很小的反向漂移电流
外电场
iD/mA 1.0
0.5 iD=– IS
– 1.0
– 0.5
0
0.5
1.0 D/V
PN结加反向电压时的导电情况
2020/10/9
PN结的伏安特性
PN结的性质——PN结的单向导电性(3
本征半导体的导电能力取决于载流子的浓度。
温度越高,载流子的浓度越高。因此本征半导体的 导电能力越强,温度是影响半导体性能的一个重要 的外部因素,这是半导体的一大特点。
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杂质半导体(1)
杂质半导体(Extrinsic Semiconductors) 在本征半导体中掺入某些微量元素作为杂质,
Ge
Si
2020/10/9
半导体的基本知识(3)
半导体的共价键结构
在硅和锗晶体中,原子按四角形系统组成晶体点 阵,每个原子都处在正四面体的中心,而四个其它原 子位于四面体的顶点,每个原子与其相临的原子之间 形成共价键,共用一对价电子。
硅和锗的晶 体结构:
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半导体的基本知识(4)
)
PN结加正向电压时,呈现低电阻, 具有较大的正向扩散电流;
PN结加反向电压时,呈现高电阻, 具有很小的反向漂移电流。
由此可以得出结论:PN结具有单 向导电性。
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半导体二极管结构(2)
PN结面积大,用
(2) 面接触型二极管
于工频大电流整流电路。
(3) 平面型二极管
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电子空穴 对(平衡)
正电荷量=硅失电子释放的空穴+本征激发的空穴 负电荷量=受主原子+本征激发的电子
不能移动 P型半导体整体呈电中性,空穴是多数载流子
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PN结的特性
注意:
1.空间电荷区中没有载流子。
2.空间电荷区中内电场阻碍P 区中的空穴.N
+4表示 除去价电 子后的原
子
+4
+4
+4
+4
共价键共 用电子对
形成共价键后,每个原子的最外层电子是八个, 构成稳定结构。
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半导体的基本知识(5)
+4
+4
+4
+4
共价键有很强的结合力,使原子规 则排列,形成晶体。
共价键中的两个电子被紧紧束缚在共价键中,称为束缚电子, 常温下束缚电子很难脱离共价键成为自由电子,因此半导体 中的自由电子极少,所以半导体在常温下几乎不导电。
正电荷量=施主原子+本征激发的空穴
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不能移动
杂质半导体(3)
P型半导体
空穴
因三价杂质原子在与硅原子形成共价键时,缺
少一个价电子而在共价键中留下一个空穴。 电子空
穴对
在P型半导体中空穴是多数载流子,它主要由掺杂 形成;自由电子是少数载流子, 由热激发形成。
空穴很容易俘获电子,使杂质原子成为负离子。 三价杂质 因而也称为受主杂质。
区中的电子(都是多子)向对方运动(扩 散运动)。
3.P 区中的电子和N 区中的空穴(都是少子)
数量有限,因此由它们的运动(漂移运动) 形成的电流很小。
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PN结的性质—PN结的单向导电性(1)
PN结加正向电压时(Forward-Based PN Junction) 当外加电压使PN结中P区的电位高于N区的电位,称为加正
向电压,简称正偏(Forward Bias) 特点:低电阻 大的正向扩散电流
iD/m A 1.0
外电场
0.5
PN结加正向电压时的导电情况
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– 1.0
– 0.5
0
0.5
1.0 D/V
PN结的伏安特性
PN结的性质-- PN结的单向导电性(2)
PN结加反向电压时(Reverse-Based PN Junction)
可使半导体的导电性发生显著变化。掺入的杂质 主要是三价或五价元素。掺入杂质的本征半导体 称为杂质半导体。
N型半导体——掺入五价杂质元素(如磷)的半导体。 P型半导体——掺入三价杂质元素(如硼)的半导体。
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杂质半导体(2)
电子空 穴对
电子
N型半导体
因五价杂质原子中只有四个价电子能与周围四 个半导体原子中的价电子形成共价键,而多余的一 个价电子因无共价键束缚而很容易形成自由电子。
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本征半导体 (1)
本征半导体(Intrinsic Semiconductors)
完全纯净的、结构完整的半导体晶体。
本征半导体的导电机理
在绝对0(T=0K)和没有外界激发时,价电子完全
被共价键束缚着,本征半导体中没有可以运动的带电粒 子(即载流子),它的导电能力为 0,相当于绝缘体。
阳极 阴极 引线 引线
在常温下,由于热激发(本征激发),使一些价电 子获得足够的能量而脱离共价键的束缚,成为自由电子, 同时共价键上留下一个空位,称为空穴。
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本征半导体 (2)
电子空穴对——由热激发而产生的自由电子和空穴对。
空穴
+4
+4
自由电子
+4
+4
束缚电子 本征半导体中存在数量相等的自由电子和空穴。
电子技术 模拟电路部分
第二章
半导体二极管
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第二章 半导体二极管及其基本电路
§2.1 半导体的基本知识 §2.2 PN结的形成及特性 §2.3 半导体二极管 §2.4 二极管基本电路及其分析方法 §2.5 特殊二极管
2020/10/9
2020/10/9
半导体的基本知识(2)
半导体材料:导电性能介于导体与绝缘体之间的材 料称为半导体材料。 典型的半导体有硅Si和锗Ge以及砷化镓GaAs等。
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本征半导体 (3)
+4
+4
+4
+4
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在其它力的作用下,空 穴吸引附近的电子来填 补,这样的结果相当于 空穴的迁移,而空穴的 迁移相当于正电荷的移 动,因此可以认为空穴 是载流子。
本征半导体 (4)
本征半导体中电流由两部分组成: 1. 自由电子移动产生的电流。 2. 空穴移动产质原子提供;空穴是少数载流子(少子), 由热激发形成。
提供自由电子的五价杂质原子因带正电荷而成为 正离子,因此五价杂质原子也称为施主杂质。
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N型半导体整体呈电中性,电子是多数载流子 电子空穴 对(平衡)
负电荷量=施主释放的电子+本征激发的电子