测绘中级 附合导线测量的内业计算的方法步骤

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第三节 导线测量的内业计算
导线测量内业计算的目的就是计算各导线点的平面坐标x 、y 。

计算之前,应先全面检查导线测量外业记录、数据是否齐全,有无记错、算错,成果是否符合精度要求,起算数据是否准确。

然后绘制计算略图,将各项数据注在图上的相应位置,如图6-11所示。

一、坐标计算的基本公式
1.坐标正算
根据直线起点的坐标、直线长度及其坐标方位角计算直线终点的坐标,称为坐标正算。

如图6-10所示,已知直线AB 起点A 的坐标为(x A ,y A ),AB 边的边长及坐标方位角分别为D AB 和αAB ,需计算直线终点B 的坐标。

直线两端点A 、B 的坐标值之差,称为坐标增量,用Δx AB 、Δy AB
表示。

由图6-10可看出坐标增量的计算公式为:
⎭⎬

=-=∆=-=∆AB AB A B AB AB AB A B AB D y y y D x x x ααsin cos
(6-1)
y
图6-10 坐标增量计算
根据式(6-1)计算坐标增量时,sin 和cos 函数值随着α角所在象限而有正负之分,因此算得的坐标增量同样具有正、负号。

坐标增量正、负号的规律如表6-5所示。

表6-5 坐标增量正、负号的规律
则B 点坐标的计算公式为:
⎭⎬

+=∆+=+=∆+=AB AB A AB A B AB AB A AB A B D y y y y D x x x x ααsin cos
(6-2)
例6-1 已知AB 边的边长及坐标方位角为456380m 62.135'''︒==AB AB D α,,若A 点的坐标为
m 82.658m 56.435==A A y x ,,试计算终点B 的坐标。

解 根据式(6-2)得
m 62.792456380sin m 62.135m 82.658sin m 68.457456380cos m 62.135m 56.435cos ='''︒⨯+=+=='''︒⨯+=+=AB AB A B AB AB A B D y y D x x αα
2.坐标反算
根据直线起点和终点的坐标,计算直线的边长和坐标方位角,称为坐标反算。

如图6-10所示,已知直线AB 两端点的坐标分别为(x A ,y A )和(x B ,y B ),则直线边长D AB 和坐标方位角αAB 的计算公式为:
2
2AB AB AB
y x D ∆+∆= (6-3)
AB AB
AB x y ∆∆=arctan
α
(6-4)
应该注意的是坐标方位角的角值范围在0˚~360˚间,而arctan 函数的角值范围在-90˚~+90˚间,两者是不一致的。

按式(6-4)计算坐标方位角时,计算出的是象限角,因此,应根据坐标增量Δx 、Δy 的正、负号,按表6-5决定其所在象限,再把象限角换算成相应的坐标方位角。

例6-2 已知A 、B 两点的坐标分别为
m 72.525m 50.304m 29.814m 99.342====B B A A y x y x ,,, 试计算AB 的边长及坐标方位角。

解 计算A 、B 两点的坐标增量
m 57.288m 29.814m 72.525m
49.38m 99.342m 50.304-=-=-=∆-=-=-=∆A B AB A B AB y y y x x x 根据式(6-3)和式(6-4)得
m 13.291m)57.288(m)49.38(2
222=-+-=∆+∆=AB
AB AB y x D 9042262m 49.38m
57.288arctan arctan '
''︒=--=∆∆=AB AB AB x y α
二、闭合导线的坐标计算
现以图6-11所注的数据为例(该例为图根导线),结合“闭合导线坐标计算表”的使用,说明闭合导线坐标计算的步骤。

1.准备工作
将校核过的外业观测数据及起算数据填入“闭合导线坐标计算表”中,见表6-6,起算数据用单线标明。

2.角度闭合差的计算与调整
(1)计算角度闭合差 如图6-11所示,n 边形闭合导线内角和的理论值为:
︒⨯-=∑180)2(th n β
(6-5)
式中 n ——导线边数或转折角数。

由于观测水平角不可避免地含有误差,致使实测的内角之和
∑m β不等于理论值∑th β,两者之差,称为角度闭合差,用f β表示,
1=500.00m 1=500.00m
图6-11 闭合导线略图

︒⨯--=-=∑∑∑180)2(th n f m m ββββ
(6-6)
(2)计算角度闭合差的容许值 角度闭合差的大小反映了水平角观测的质量。

各级导线角度闭合差的容许值f βp 见表6-3和表6-4,其中图根导线角度闭合差的容许值f βp 的计算公式为:
n f 06p ''±=β
(6-7)
如果
β
f >
p
βf ,说明所测水平角不符合要求,应对水平角重
新检查或重测。

如果
β
f ≤
p
βf ,说明所测水平角符合要求,可对所测水平角
进行调整。

(3)计算水平角改正数 如角度闭合差不超过角度闭合差的容许值,则将角度闭合差反符号平均分配到各观测水平角中,也就是每个水平角加相同的改正数v β,v β的计算公式为:
n f v β
β-
=
(6-8)
计算检核:水平角改正数之和应与角度闭合差大小相等符号相反,即
∑-=ββf v
(4)计算改正后的水平角 改正后的水平角βi 改等于所测水平角加上水平角改正数
βββv i i +=改 (6-9)
计算检核:改正后的闭合导线内角之和应为(n -2)×180˚,本例为540˚。

本例中f β、f βp 的计算见表6-5辅助计算栏,水平角的改正数和改正后的水平角见表6-6第3、4栏。

3.推算各边的坐标方位角
根据起始边的已知坐标方位角及改正后的水平角,按式(4-18)和式(4-19)推算其它各导线边的坐标方位角。

本例观测左角,按式(4-18)推算出导线各边的坐标方位角,填入表6-6的第五栏内。

计算检核:最后推算出起始边坐标方位角,它应与原有的起始边已知坐标方位角相等,否则应重新检查计算。

4.坐标增量的计算及其闭合差的调整
(1)计算坐标增量 根据已推算出的导线各边的坐标方位角和相应边的边长,按式(6-1)计算各边的坐标增量。

例如,导线边
1-2的坐标增量为:
m 30.1830042335cos m 60.201cos 121212+='''︒⨯==∆αD x
m 92.830042335sin m 60.201sin 121212-='''︒⨯==∆αD y
用同样的方法,计算出其它各边的坐标增量值,填入表6-6的第7、8两栏的相应格内。

(2)计算坐标增量闭合差 如图6-12a 所示,闭合导线,纵、横坐标增量代数和的理论值应为零,即
⎭⎬

=∆=∆∑∑00th th y x
(6-10)
实际上由于导线边长测量误差和角度闭合差调整后的残余误差,使得实际计算所得的m x ∆∑、m y ∆∑不等于零,从而产生纵坐标增量闭合差W x 和横坐标增量闭合差W y ,即



∆=∆=∑∑m y m x y W x W
y
图6-12 坐标增量闭合差
(6-11)
(3)计算导线全长闭合差W D 和导线全长相对闭合差W K 从图6-12b 可以看出,由于坐标增量闭合差W x 、W y 的存在,使导线不能闭合,1-1′之长度W D 称为导线全长闭合差,并用下式计算
W D =
2
2y
x W W +
(6-12)
仅从W D 值的大小还不能说明导线测量的精度,衡量导线测量的精度还应该考虑到导线的总长。

将W D 与导线全长∑D 相比,以分子为1的分数表示,称为导线全长相对闭合差W K ,即
D D W D
D W K ∑∑=
=1 (6-13)
以导线全长相对闭合差W K 来衡量导线测量的精度,W K 的分母越大,精度越高。

不同等级的导线,其导线全长相对闭合差的容许值W K P 参见表6-3和表6-4,图根导线的W K P 为1/2 000。

如果W K >W K P ,说明成果不合格,此时应对导线的内业计算和外业工作进行检查,必要时须重测。

如果W K ≤W K P ,说明测量成果符合精度要求,可以进行调整。

本例中W x 、W y 、W D 及W K 的计算见表6-6辅助计算栏。

(4)调整坐标标增量闭合差 调整的原则是将W x 、W y 反号,
并按与边长成正比的原则,分配到各边对应的纵、横坐标增量中去。

以v xi 、v yi 分别表示第i 边的纵、横坐标增量改正数,即
⎪⎪
⎭⎪⎪
⎬⎫
⋅-=⋅-=∑∑i y
yi
i x xi
D D W v D D
W v
(6-14)
本例中导线边1-2的坐标增量改正数为:
m
05.0m 60.201m 80.1137m
30.01212
+=⨯--=-=∑D D W v x x
m
02.0m 60.201m 80.1137m 09.012
12+=⨯--=-
=∑D D
W v y
y
用同样的方法,计算出其它各导线边的纵、横坐标增量改正数,填入表6-6的第7、8栏坐标增量值相应方格的上方。

计算检核:纵、横坐标增量改正数之和应满足下式
⎭⎬

-=-=∑∑y y
x x W v W v (6-15)
(5)计算改正后的坐标增量 各边坐标增量计算值加上相应的改正数,即得各边的改正后的坐标增量。




+∆=∆+∆=∆yi i i xi i i v y y v x x 改改
(6-16)
本例中导线边1-2改正后的坐标增量为:
m 35.183m 05.0m 30.183121212+=++=+∆=∆x v x x 改
m
90.83m 02.0m 92.83121212-=+-=+∆=∆y v y y 改
用同样的方法,计算出其它各导线边的改正后坐标增量,填入表6-6的第9、10栏内。

计算检核:改正后纵、横坐标增量之代数和应分别为零。

5.计算各导线点的坐标
根据起始点1的已知坐标和改正后各导线边的坐标增量,按下式依次推算出各导线点的坐标:



∆+=∆+=----改改1111i i i i i i y y y x x x
(6-17)
将推算出的各导线点坐标,填入表6-6中的第11、12栏内。

最后还应再次推算起始点1的坐标,其值应与原有的已知值相等,以作为计算检核。

表6-6 闭合导线坐标计算表
三、附合导线坐标计算
附合导线的坐标计算与闭合导线的坐标计算基本相同,仅在角度闭合差的计算与坐标增量
闭合差的计算方面稍有差别。

1.角度闭合差的计算与调整
α及观测的各右(1)计算角度闭合差如图6-13所示,根据起始边AB的坐标方位角AB
α'。

角,按式(4-19)推算CD边的坐标方位角CD
B AB B βαα-︒+=1801 1112180βαα-︒+=B
21223180βαα-︒+= 32334180βαα-︒+=
C CD
βαα-︒+='+180)34
1429.02m
1283.17m
图6-13 附合导线略图
∑-︒⨯+='
m AB CD
βαα1805
写成一般公式为:
∑-︒⨯+='R n βαα1800fin
(6-18) 若观测左角,则按下式计算:
∑+︒⨯+='L n βαα1800fin
(6-19) 附合导线的角度闭合差f β为:
fin fin ααβ-'=f (6-20)
(2)调整角度闭合差 当角度闭合差在容许范围内,如果观测的是左角,则将角度闭合差反号平均分配到各左角上;如果观测的是右角,则将角度闭合差同号平均分配到各右角上。

2.坐标增量闭合差的计算
附合导线的坐标增量代数和的理论值应等于终、始两点的已知坐标值之差,即
⎭⎬

-=∆-=∆∑∑0fin th 0fin th y y y x x x (6-21)
纵、横坐标增量闭合差为:



--∆=∆-∆=--∆=∆-∆=∑∑∑∑∑∑)()(0fin th 0fin th y y y y y W x x x x x W y x (6-22)
图6-13所示附合导线坐标计算,见表6-7。

表6-7 附合导线坐标计算表
三、支导线的坐标计算
支导线中没有检核条件,因此没有闭合差产生,导线转折角和计算的坐标增量均不需要进行改正。

支导线的计算步骤为:
1.根据观测的转折角推算各边的坐标方位角。

2.根据各边坐标方位角和边长计算坐标增量。

3.根据各边的坐标增量推算各点的坐标。

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