电镜焦深和场深区分

磁透镜
1. 改变线圈中的电流强度 可很方便的控制焦距和放 大率； 2. 无击穿，供给磁透镜线 圈的电压为60到100伏； 3. 象差小。
静电透镜
1. 需改变很高的加速电压 才可改变焦距和放大率； 2. 静电透镜需数万伏电压， 常会引起击穿； 3. 象差较大。
目前，应用较多的是磁透镜，我们只是分析磁透镜是如何工作的。
目前，风行于世界的大型电镜，分辨本领为2~3 埃，电压为 100～500kV，放大倍数50~1200000倍。由于材料研究强调综合 分析，电镜逐渐增加了一些其它专门仪器附件，如扫描电镜、扫 描透射电镜、X射线能谱仪、电子能损分析等有关附件，使其成为 微观形貌观察、晶体结构分析和成分分析的综合性仪器，即分析 电镜。它们能同时提供试样的有关附加信息。 高分辨电镜的设计分为两类：一是为生物工作者设计的，具 有最佳分辨本领而没有附件；二是为材料科学工作者设计的，有 附件而损失一些分辨能力。另外，也有些设计，在高分辨时采取 短焦距，低分辨时采取长焦距。
2
第一章 电镜的结构与成象
1.1 光学显微镜的局限性
1）一个世纪以来，人们一直用光学显微镜来揭示金属材料的显微组 织，借以弄清楚组织、成分、性能的内在联系。但光学显微镜的分 辨本领有限，对诸如合金中的G.P 区（几十埃）无能为力。 2）最小分辨距离计算公式
d .

n sin
其中
d
有极靴
没有极靴 无铁壳
图1-4 磁感应强度分布图
16
z
1.4 电子透镜的缺陷和理论分辨距离
电子透镜也存在缺陷，使得实际分辨距离远小于理论分辨 距离，对电镜分辨本领起作用的是球差、象散和色差。
1） 球 差
球差是由于电子透镜的中心区域和边沿区域对电子的会聚能力 不同而造成的。远轴的电子通过透镜是折射得比近轴电子要厉害的 多，以致两者不交在一点上，结果在象平面成了一个满散圆斑，半 径为
——最小分辨距离 ——波长 ——透镜周围的折射率 ——透镜对物点张角的一半，
d . n sin
称为数值孔径，用 N.A
表示
3
3) 由于光的衍射，使得由物平面内的点O1 、 O2 在象平面形成一 B1 、 B2圆斑（Airy斑）。若O1 、 O2靠的太近，过分重叠，图象 就模糊不清。 L D B2 Md O1 O2 强度
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阴极（接 负高压） 控制极（比阴极 负100~1000伏） 阳极 电子束
d
B1
（a） 图（a）点O1
、
（b）
O2 形成两个Airy斑；图（b）是强度分布。
4
0.81I
I
图（c）两个Airy斑 明显可分辨出。
图（d）两个Airy斑 刚好可分辨出。
图（e）两个Airy斑 分辨不出。
5
4）对于光学显微镜，N.A的值均小于1，油浸透镜也只有1.5—1.6， 而可见光的波长有限，因此，光学显微镜的分辨本领不能再次 提高。 5）提高透镜的分辨本领：增大数值孔径是困难的和有限的，唯有 寻找比可见光波长更短的光线才能解决这个问题。
还原到物平面，则
为球差系数，最佳值是0.3 mm 。 为孔径角，透镜分辨本领随 增大而迅速变坏。
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透镜
象
物
α
P P’’
P’
光轴
图1-5（a） 球差
18
2）象差 磁场不对称时，就出现象差。有的方向电子束的折射比别的 方向强，如图1-5（b）所示，在A平面运行的电子束聚焦在Pa点， 而在B平面运行的电子聚焦在Pb点，依次类推。 这样，圆形物点的象就变成了椭圆形的漫散圆斑，其平均半 径为
还原到物平面
为象散引起的最大焦距差； 透镜磁场不对称，可能是由于极靴被污染，或极靴的机械不 对称性，或极靴材料各项磁导率差异引起。象散可由附加磁场的 电磁消象散器来校正。
19
透镜平面
平面B
物
光轴
P PA PB fA
平面A
图1-5（b）象散
20
3）色差
电子的能量不同，从而波长不一造成的，电子透镜的焦距随着电子 能量而改变，因此，能量不同的电子束将沿不同的轨迹运动。产生的 漫散圆斑还原到物平面，其半径为
即
而 则 埃 即若被150伏的电压加速的电子，波长为 1 埃。若加速电压很高，就 应进行相对论修正。（参考教材 P3 表1-1）
7
1.3 电子透镜
1）电子可以凭借轴对称的非均匀电场、磁场的力，使其会聚或 发散，从而达到成象的目的。 由静电场制成的透镜—— 静电透镜 由磁场制成的透镜 —— 磁透镜 2）磁透镜和静电透镜相比有如下的优点
8
3）磁透镜结构剖面图
图1-2
9
4）磁透镜使电子会聚的原理
A O
C
O’
z
图1-3（a）电子在磁透镜中的运动轨迹
10
A
C O’
O
图1-3（b）A点位置的B 和v的分解情况
11
电子在磁场中要受到磁场作用力：
即
圆周运动
切向运动 向轴运动 在C处有一离心作用力，可以抵消与A点相当的向轴作用力， 但A、C中心处特别大的向轴力是抵不掉的，电子继续向轴偏转。 出磁场后又是直线运动。 12
25
1.5 电子透镜的场深和焦深
电子透镜分辨本领大，场深（景深）大，焦深长。 场深是指在保持象清晰的前提下，试样在物平面上下沿镜轴 可移动的距离，或者说试样超越物平面所允许的厚度。 焦深是指在保持象清晰的前提下，象平面沿镜轴可移动的距离， 或者说观察屏或照相底版沿镜轴所允许的移动距离。 电子透镜所以有这种特点，是由于所用的孔径角非常小的缘故。 这种特点在电子显微镜的应用和结构设计上具有重大意义。 场深的关系可以从图1-6推导出来。在 的条件下，场深
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Philips CM12透射电镜
加速电压20KV、40KV、60KV、80KV 、100KV、120KV LaB6或W灯丝 晶格分辨率 2.04Å 点分辨率 3.4Å 最小电子束直径约2nm； 倾转角度α=±20度 β=±25度
CEISS902电镜
加速电压50KV、80KV W灯丝 顶插式样品台 能量分辨率1.5ev 倾转角度α=±60度 转动4000
有Baidu Nhomakorabea靴的透镜 极靴使得磁场被聚焦在极靴上下的间隔h内，h可以小到1mm左右。 在此小的区域内，场的径向分量是很大的。计算透镜焦距f的近似公式 为
电子显微镜可以提供放大了的象，电子波长又非常短，人们便自 然地把电子显微镜视为弥补光学显微镜不足的有利工具
14
O
O’
z
图1-4 带铁壳的带极靴的透镜
15
B（z）
如 埃， 弧度时， 大约是1400埃，这就是说， 厚度小于1400埃的试样，其间所有细节都可调焦成象。由于电子透 镜场深大，电子透镜广泛的应用在断口观察上。
26
2X
Q
Df L1 R α 透镜
L2 图1-6 场深示意图 Qi
α 2MX 象平面
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图1-7是焦深的示意图。由图可以看出，
由于 ，即 所以
电子显微分析
2001年7月
1
基本内容



1 电镜的结构与成象 2 电镜中的电子衍射及分析 1）斑点花样（原理、实验方法、指数标定及应用） 2）菊池线花样 （原理、指数标定、应用） 3）会聚书束花样 （原理、实验方法、指数标定及应用） 3 电镜显微图象解释 1）复形象 2）衍衬象 3）相位象 4 扫描电子显微术 5 X射线显微分析和俄歇能谱分析
物
光轴
P
能量为E- E的 电子轨迹
象1
象2
图1-5（c） 色差
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在电子透镜中，球差对分辨本 领的影响最为重要，因为没有一种 简便的方法使其矫正，而其它象差， 可以通过一些方法消除
PAY ATTENTION
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4）理论分辨距离 光学显微镜的分辨本领基本上决定于象差和衍射，而象差基本上 可以消除到忽略不计的程度，因此，分辨本领主要取决于衍射。 电子透镜中，不能用大的孔径角，若这样做，球差和象差就 会很大，但可通过减小孔径角的方法来减小象差，提高分辨本领， 但不能过小。 显微镜的分辨极限是
1.2 电子的波长
比可见光波长更短的有：
1）紫外线 —— 会被物体强烈的吸收； 2）X 射线 —— 无法使其会聚 ； 3）电子波 根据德布罗意物质波的假设，即电子具有微粒性，也具有波 动性。电子波
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h —— Plank 常数 ， m —— v ——电子速度
显然，v越大， 越小，电子的速度与其加速电压（E伏特）有关
是透镜的色差系数，大致等于其焦距，
是电子能量的变化率。
引起电子束能量变化的主要有两个原因：一是电子的加速电压不稳 定；二是电子束照射到试样时，和试样相互作用，一部分电子发生非 弹性散射，致使电子的能量发生变化。
使用薄试样和小孔径光阑将散射角大的非弹性散射电子挡掉，将有 助于减小色散。
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透镜
能量为E的 电子轨迹
我们这里先看一看一些电镜的外观图片，再就电镜共同的结 构原理和日趋普及的分析电镜的有关部分做一介绍。
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日本日立公司H－700 电子显微镜，配有双倾台 ，并带有7010扫描附件和 EDAX9100能谱。该仪器 不但适合于医学、化学、 微生物等方面的研究，由 于加速电压高，更适合于 金属材料、矿物及高分子 材料的观察与结构分析， 并能配合能谱进行微区成 份分析。
JEM-2010透射电镜
加速电压200KV LaB6灯丝 点分辨率 1.94Å
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JEM-2010透射电镜
加速电压200KV LaB6灯丝 点分辨率 1.94Å
EM420透射电子显微镜
加速电压20KV、40KV、60KV、 80KV、100KV、120KV 晶格分辨率 2.04Å 点分辨率 3.4Å 最小电子束直径约2nm 倾转角度α=±60度 β=±30度
电镜情况下，
，
因此
可见，光阑尺寸过小，会使分辨本领变坏，这就是说，光阑的最 佳尺寸应该是球差和衍射两者所限定的值
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相对应的最佳光阑直径
式中的f 为透镜的焦距。将
代入（1-15）可得
目前，通用的较精确的理论分辨公式和最佳孔径角公式为
将各类电镜缺陷的影响减至最小，电子透镜的分辨本领比光学透镜 提高了一千倍左右。
● ● ● ● ●
分 辨 率：0.34nm 加速电压：75KV－200KV 放大倍数：25万倍 能 谱 仪：EDAX－9100 扫描附件：S7010
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CM200-FEG场发射枪电镜
加速电压20KV、40KV、80KV、 160KV、200KV 可连续设置加速电压 热场发射枪 晶格分辨率 1.4Å 点分辨率 2.4Å 最小电子束直径1nm 能量分辨率约1ev 倾转角度α=±20度 β=±25度
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1 2 3 4 4 5 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 16 17
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光学显微镜和电镜光路图比较
请看下页
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光源
聚光镜
电子镜
聚光镜
试样 物镜
试样 物镜
中间象 目镜
中间象
投影镜
毛玻璃 照相底板
观察屏 照相底板
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电镜一般是电子光学系统、真空系统和供电系统三大部分组成。
这里的M是总放大倍数。可见，焦深是很大的。例如， ， 埃时， 米。当然，这一结果只有在 时 才是正确的，即便如此，所得的 也是很大的。因此，当用倾斜 观察屏观察象时，以及当照相底片不位于观察屏同一象平面时， 所拍照的象依然是清晰的。
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L1
α 透镜
L2
Df
屏
图1-7 焦深示意图 2d最小 M
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1.6 电镜的主要结构
所有从O点出发的电子类似的轨迹运动，在v一定时，当 轨迹与轴的角度很小时，电子会聚在O’点（O）的象。 平行于轴的电子运动轨迹如下图所示 α
α
O
物 象 O’ a b
物
象
图1-3（c）平行光轴电子束经透镜成象的情况； a ~ b 为磁场作用区域。
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我们有下面的结论： 1）所有从同一点出发的不同方向的电子，经透镜作用后，交于象 平面同一点，构成相应的象。 2）从不同物点出发的同方向同相位的电子，经透镜作用后，会聚 于焦平面上一点，构成与试样相对应的散射花样。
1 . 电子光学系统
图1-9 是近代大型电子显微镜的剖面示意图，从结构上看，和 光学透镜非常类似。 1）照明部分 （1）阴极：又称灯丝，一般是由0.03~0.1毫米的钨丝作成V 或Y形状。 （2）阳极：加速从阴极发射出的电子。为了安全，一般都是 阳极接地，阴极带有负高压。 （3）控制极：会聚电子束；控制电子束电流大小，调节象的 亮度。 阴极、阳极和控制极决定着电子发射的数目及其动能，因此，人们 习惯上把它们通称为“电子枪”。 （4）聚光镜：由于电子之间的斥力和阳极小孔的发散作用， 电子束穿过阳极小孔后，又逐渐变粗，射到试样上仍然过大。聚光 镜就是为克服这种缺陷加入的，它有增强电子束密度和再一次将发 散的电子会聚起来的作用。