材料科学基础-第4章

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10《材料科学基础》-第四章固体中原子及分子的运动01表象理论

10《材料科学基础》-第四章固体中原子及分子的运动01表象理论

若D与浓度无关,则: ∂ρ ∂ρ =D ∂t ∂x
2 2
对三维各向同性的情况:
∂ρ ∂ρ ∂ρ ∂ρ = D( + + ) ∂z ∂t ∂x ∂y
2 2 2 2 2 2
菲克定律描述了固体中存在浓度 梯度时发生的扩散,称为化学扩散 当扩散不依赖于浓度梯度,仅由 热振动而引起时,则称为自扩散
定义:自扩散系数 Ds= ∂ρ →0
4.2 扩散的热力学分析
4.2.1 扩散驱动力
菲克第一定律描述了物质从高浓度向低浓度扩散的现象, 菲克第一定律描述了物质从高浓度向低浓度扩散的现象, 扩 散的结果导致浓度梯度的减小,使成份趋于均匀。 散的结果导致浓度梯度的减小,使成份趋于均匀。
有些扩散是由低浓度处向高浓度处进行的, 有些扩散是由低浓度处向高浓度处进行的, 如固溶体中某些 偏聚,这种扩散被称为“上坡扩散” 偏聚,这种扩散被称为“上坡扩散”。
扩散是固体中原子迁移的唯一方式 物质的传输方式
气体: 扩散+对流
固体: 扩散
离 子 键
液体: + 扩散+对流
金属
陶瓷
高分子
扩散机制不同
本章内容
• 扩散的表象理论 • 扩散的原子机制 • 影响扩散的因素 • 陶瓷材料中扩散的主要特征 • 高分子材料中分子运动的规律
4. 1 表象理论
扩散(diffusion): 在一个相内因分子或原子的热激活运动导 致成分混合或均匀化的分子动力学过程
3.空位机制 . 晶体中存在着空位,空位的存在使原子迁移更容易。 晶体中存在着空位,空位的存在使原子迁移更容易。通过 空位,原子从晶格中一个位置迁移到另一个位置实现交换。 空位,原子从晶格中一个位置迁移到另一个位置实现交换。

材料科学基础 第4章 点缺陷和扩散

材料科学基础 第4章 点缺陷和扩散
空位对晶体的物理性能和力学性能有明显的影响。 空位对金属材料的高温蠕变、沉淀析出、回复、表面氧
化、烧结等都产生了重要的影响。
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二、离子晶体中的空位及间隙原子
肖脱基缺陷:为了保持晶体的电的中性,空位只能 以与晶体相同的正离子:负离子的空位比率小组的 方式产生。这些电中性的正离子-负离子-空位丛簇 称为。 弗兰克缺陷:以空位/间隙对形式存在的缺陷群。
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关于空位的总结
空位是热力学上稳定的点缺陷,一定的温度对应一定的 平衡浓度,偏高或偏低都不稳定。
不同金属的空位形成能是不同的,一般高熔点金属的形 成能大于低熔点金属的形成能。
空位浓度、空位形成能和加热温度之间的关系密切。在 相同的条件下,空位形成能越大,则空位浓度越低;加 热温度越高,则空位浓度越大。 C平=exp[-Ev/kT+Sc/k]
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空位迁移也要克服一定的“势垒”,也即空位迁移能Qfv。 迁移速率为: j=zexp(Sc/k)exp(-Qfv/kT)
金属熔点越高,空位形成能和迁移能越大。所以,在相 同条件下,高熔点金属形成的空位数比低熔点金属少。
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5.材料中空位的实际意义
空位迁移是许多材料加工工艺的基础。
晶体中原子的扩散就是依靠空位迁移而实现的。 在常温下空位迁移所引起的原子热振动动能显著提高,再加上高 温下空位浓度的增多,因此高温下原子的扩散速度十分迅速。
53扩散分类1根据?c?t分类稳态扩散和非稳态扩散2根据?c?x分类?c?x0自扩散在纯金属和均匀合金中进行?c?x?0互扩散上坡扩散和下坡扩散3根据扩散途径分类体扩散晶界扩散表面扩散短程扩散沿位错进行的扩散4根据合金组织分类单相扩散多相扩散54二扩散的物理描述fick第一扩散定律影响原子移动的速率即扩散速率的因素

材料科学基础(相变)4

材料科学基础(相变)4

第4章 马氏体转变
4.2 马氏体相变的主要特点
四、马氏体转变是在一个温度范围内完成的:
马氏体转变是奥氏体冷却的某一温度时才开始的,这一温度 称为马氏体转变开始温度,简称Ms点。
马氏体转变开始后,必须在不断降低温度的条件下才能使转 变继续进行,如冷却中断,则转变立即停止。 当冷却到某一温度时,马氏体转变基本完成,转变不再进行, 这一温度称为马氏体转变结束温度,简称Mf点。 从以上分析可以看出,马氏体转变需要在一个温度范围内连 续冷却才能完成。 如果Mf点低于室温,则冷却到室温时,将仍保留一定数量的 未转变奥氏体,称之为残余奥氏体。
一、切变共格和表面浮凸现象:
奥氏体向马氏体晶体结构的转变是靠切变进行的,由于切变使相界面 始终保持共格关系,因此称为切变共格。 由于切变导致在抛光试样表面在马氏体相变之后产生凸起,即表面浮 凸现象。
二、马氏体转变的无扩散性:
原子不发生扩散,但发生集体运动,原子间相对运动距离不超过一个 原子间距,原子相邻关系不变。 转变过程不发生成分变化,但却发生了晶体结构的变化。
位向关系
亚结构
K-S关系-西山关系
位错
K-S关系
孪晶
西山关系
其它马氏体形态:蝶状马氏体,薄片状马氏体,ε’马氏体
第4章 马氏体转变
4.3 钢中马氏体的组织形态
四、影响马氏体形态的因素:
马氏体点形态主要取决于马氏体的形成 温度,而马氏体的形成温度有主要取决 于马氏体中碳和合金元素含量。 随马氏体中碳含量的提高,马氏体形成 温度降低,板条马氏体数量相对减少, 片状马氏体数量相对增多。 除Co和Al外,合金元素都使马氏体形成 温度降低,促进片状马氏体的形成。 碳含量对马氏体形态的影响
间隙半径是原子 半径的0.154倍

《材料科学基础》课件之第四章----04晶体缺陷

《材料科学基础》课件之第四章----04晶体缺陷

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刃位错:插入半原子面,位错上方,原子间距变小, 产生压应变,下方原子间距变大,拉应变。过渡处 切应变,滑移面处有最大切应力,正应力为0。x NhomakorabeaGb
2 (1 )
y(3x2 (x2
y2) y2 )2
y
Gb
2 (1
)
y(x2 y2) (x2 y2)2
z ( x y )
x
xy
Gb
2 (1 )
21
刃位错b与位错线 垂直
螺位错b与位错线 平行
bb
l
l


b
b
右旋
左旋
任意一根位错线上各点b相同,同一位错只有一个b。
有大小的晶向指数表示
b a [uvw] 模 n
b a u2 v2 w2 n
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Burgers矢量合成与分解:如果几条位错线在晶体内
部相交(交点称为节点),则指向节点的各位错的伯氏矢量 之和,必然等于离开节点的各位错的伯氏矢量之和 。
不可能中断于晶体内部(表面露头,终止与 晶界和相界,与其他位错相交,位错环)
半原子面及周围区域统称为位错
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2. 螺位错
晶体在大于屈服值的切应力作用下,以某晶面为滑移面发生滑移。由于位错线周围 的一组原子面形成了一个连续的螺旋形坡面,故称为螺位错。
几何特征:位错线与原子滑移方向相平行;位错线周围原子的配置是螺旋状的。
d
34
六、位错应变能
位错原子偏移正常位置,产生畸变应力, 处于高能量状态,但偏移量很小,晶格为弹 性应变。
位错心部应变较大,超出弹性范围, 但这部分能量所占比例较小, <10%,可以近似忽略。
35
1. 理论基础:连续弹性介质模型

材料科学基础(第04章晶体结构)

材料科学基础(第04章晶体结构)
点阵常数:晶胞的棱边长度,可以采用X射线衍射分析求得。 原子半径:假设原子为刚性球,两个最近邻原子之间的距离就是 原子的半径之和。 面心立方结构:点阵常数为a,且21/2a=4R 体心立方结构:点阵常数为a,且31/2a=4R 密排六方结构:点阵常数为a和c,(a2/3+c2/4)1/2=2R

化学亲和力(电负性):化学亲和力越强,倾向于生成化合物而
不利于形成固溶体;生成的化合物越稳定则溶解度越小。只有电 负性详尽的元素才可能具有大的溶解度。

原子价因素:当原子尺寸因素较为有利时,在某些以一价金属为
基的固溶体中,溶质的原子价越高,其溶解度越小。
2.3 合金相结构
2.3.1 固溶体 2. 间隙固溶体: ① ② 溶质原子分布于溶剂晶格间隙而形成的固溶体称为间隙 固溶体。 影响间隙固溶度的因素
4.2 晶体学基础
4.2.1 空间点阵( lattice)和晶胞(cell) 1. 为了便于分析研究晶体中质点的排列规律性,可先将 实际晶体结构看成完整无缺的理想晶体并简化,将其 中每个质点抽象为规则排列于空间的几何点,称之为 阵点。 这些阵点在空间呈周期性规则排列并具有完全相同的 周围环境,这种由它们在三维空间规则排列的阵列称 为空间点阵,简称点阵。 具有代表性的基本单元(最小平行六面体)作为点阵 的组成单元,称为晶胞。同一空间点阵可因选取方式 不同而得到不相同的晶胞。
晶面指数所代表的不仅是某一晶面,而是代表着一组相互平行的晶 面。另外,在晶体内凡晶面间距和晶面上原子的分布完全相同,只 是空间位向不同的晶面可以归并为同一晶面族,以{h k l}表示, 它代表由对称性相联系的若干组等效晶面的总和。 正交点阵中一些晶面的面指数

4.2 晶体学基础

《材料科学基础》第四章习题.doc

《材料科学基础》第四章习题.doc

《材料科学基础》第四章固体中原子即分子的运动1.名词:扩散扩散互扩散扩散系数互扩散系数扩散激活能扩散通量上坡扩散间隙扩散空位扩散原子迁移界面扩散表面扩散柯肯达尔效应反应扩散稳态扩散2.设有一条内径为30mm的厚壁管道,被厚度为0.1mm的铁膜隔开,通过管子的一端向管内输入氮气,以保持膜片一侧氮气浓度为1200mol/m)而另一侧的I气浓度为100 mol/m3,如在700C下测得通过管道的氮气流量为2.8xl0-8mol/s,求此时氮气在铁中的扩散系数。

解:通过管道中铁膜的氮气通量为J = J* ‘°——=4.4x 10 "mol/(m'・s)jx (0.03)2膜片两侧氮浓度梯度为:一萱二'2()()-l()() = U x]0_7m〃〃秫Ax 0.0001据Fick's First Law : J = -D^- n。

= ------------ -- = 4xl0-,,m2Isox Ac / Ax3.有一-硅单晶片,厚0.5mm,其一端面上每10’个硅原子包含两个像原子,另一个端面经处理后含镣的浓度增高。

试求在该面上每个硅原子须包含儿个像原子,才能使浓度梯度成为2xl°26atoms/m3,硅的点阵常数为0.5407nm。

4. 950°C下对纯铁进行渗碳,并希望在0.1mm的深度得到Wi(C)=0.9%的碳含量。

假设表面碳含量保持在IA/2(C)=1.20%,扩散系数为D -Fe=1010m2/s,计算为达到此要求至少要渗碳多少时间。

5.在-•个富碳的环境中对钢进行渗碳,可以硬化钢的表面。

己知在1000°C下进行这种渗碳热处理,距离钢的表面l-2mm处,碳含量从x= 5%减到x=4%。

估计在近表面区域进入钢的碳原子的流人量J (atoms/m2s)o (y・Fe在1000°C的密度为7.63g/cm',碳在y-Fe • | •的扩散系数D o=2.0xl0'5m2/s,激活能Q= 142kJ/mol)o£> = 2X10-11 折公8.为什么钢铁零件渗碳温度般要选择在Y ・Fe 相区中进行?若不在Y 相区进6.有两种激活能分别为Qi = 83.7kJ/mol 和Q2 = 251kJ/mol 的扩散反应。

4 材料科学基础习题库-第4章-扩散

4 材料科学基础习题库-第4章-扩散

4 材料科学基础习题库-第4章-扩散4材料科学基础习题库-第4章-扩散4材料科学基础习题库-第4章-扩散第四章--蔓延1.在恒定源条件下820℃时,钢经1小时的渗碳,可得到一定厚度的表面渗碳层,若在同样条件下.要得到两倍厚度的渗碳层需要几个小时?2.在不能平衡蔓延条件之下800℃时,在钢中渗碳100分钟可以获得最合适厚度的渗碳层,若在1000℃时必须获得同样厚度的渗碳层,须要多少时间(d0=2.4×10m/sec:d1000℃=3×10m/sec)?4.在制造硅半导体器体中,常使硼扩散到硅单品中,若在1600k温度下.保持硼在硅单品表面的浓度恒定(恒定源半无限扩散),要求距表面10-3cm深度处硼的浓度是表面浓度的一半,问需要多长时间(已知d1600℃=8×10cm/sec;当-122-122-112erfcx2dt=0.5x时,2dt≈0.5)?5.zn2+在zns中扩散时,563℃时的扩散系数为3×10-14cm2/sec;450℃时的扩散系数为1.0×10-14cm2/sec,求:1)蔓延的活化能和d0;2)750℃时的扩散系数。

6.实验册的相同温度下碳在钛中的扩散系数分别为2×10-9cm2/s(736℃)、5×10-9cm2/s(782℃)、1.3×10-8cm2/s(838℃)。

a)恳请推论该实验结果与否合乎d=d0exp(-∆g)rt,b)请计算扩散活化能(j/mol℃),并求出在500℃时的扩散系数。

7.在某种材料中,某种粒子的晶界扩散系数与体积扩散系数分别为dgb=2.00×10-10exp(-19100/t)和dv=1.00×10-4exp(-38200/t),就是求晶界扩散系数和温度扩散系数分别在什么温度范围内占优势?8.若想说道蔓延定律实际上只要一个,而不是两个?9.要想在800℃下使通过α-fe箔的氢气通气量为2×10-8mol/(m2·s),铁箔两侧氢浓度分别为3×10-6mol/m3和8×10-8mol/m3,若d=2.2×10-6m2/s,试确定:(1)所须要浓度梯度;(2)所需铁箔厚度。

材料科学基础I 第四章 (凝固与结晶)

材料科学基础I  第四章  (凝固与结晶)

本章应掌握以下内容: 本章应掌握以下内容: 1. 金属凝固的过程和现象 2. 凝固和结晶的热力学条件 3. 几个重要概念:过冷度,临界晶核半径,临界形核功, 几个重要概念:过冷度,临界晶核半径,临界形核功, 形核率,均匀形核,非均匀形核, 形核率,均匀形核,非均匀形核,成分过冷 4. 冷却速度、过冷度对凝固过程和凝固组织的影响 冷却速度、 5. 液—固界面的结构及晶体生长形态 固界面的结构及晶体生长形态 6. 成分过冷对晶体生长形态的影响 7. 单相固溶体的长大 8. 两相共晶体的长大
三、近程有序(Short range order) 近程有序
由于有序原子集团的尺寸很小, 由于有序原子集团的尺寸很小,所以把液态金属结构的特点 概括为近程有序 温度降低,这些近程有序的原子集团( 近程有序。 概括为近程有序。温度降低,这些近程有序的原子集团(又称 晶胚Embryo)尺寸会增大;当具备结晶条件时,大于一定尺 为晶胚 )尺寸会增大;当具备结晶条件时, 寸的晶胚就会成为晶核 晶核(Nucleus)。晶核的出现就意味着结晶开 寸的晶胚就会成为晶核 。 始了。 始了。 综上所述,接近熔点的液态金属是由许多“原子集团”组成, 综上所述,接近熔点的液态金属是由许多“原子集团”组成, 其中原子呈规律排列,结构与原固体相似(近程有序);但是 其中原子呈规律排列,结构与原固体相似(近程有序);但是 ); 金属液体中存在很大的能量起伏,热运动激烈。 金属液体中存在很大的能量起伏,热运动激烈。原子集团的大 小不等,存在时间很短,时聚时散,空位较多。 小不等,存在时间很短,时聚时散,空位较多。原子集团之间 存在“空穴”和一些排列无序的原子。 存在“空穴”和一些排列无序的原子。
三、结晶的驱动力
∆G=GS‒GL<0,符合热力学第二定律。 ,符合热力学第二定律。 单位体积金属结晶时自由能的变化: 单位体积金属结晶时自由能的变化: ∆Gv=GS‒GL=(HS‒TSS) ‒(HL‒ TSL)= (HS‒ HL) ‒T (SS ‒ SL) = ‒∆Hm+ T∆S = ‒∆Hm+T(∆Hm/Tm) = ‒∆Hm(Tm‒T)/Tm =(‒∆Hm/Tm) ∆T ‒ ∆T=Tm‒T,称为过冷度 ,称为过冷度 ∆Hm,即结晶潜热 m 即结晶潜热L ∆Gv(<0)就是结晶的驱动力,∆T越大,结晶的驱动力越大。 就是结晶的驱动力, 越大 结晶的驱动力越大。 越大, 就是结晶的驱动力

材料科学基础(上海交大)_第4章解析

材料科学基础(上海交大)_第4章解析

学习方法指导
本章重点阐述了固体中物质扩散过程的规律及其应用, 内容较为抽象,理论性强,概念、公式多。根据这一特点, 在学习方法上应注意以下几点: 充分掌握相关公式建立的前提条件及推导过程,深入理 解公式及各参数的物理意义,掌握各公式的应用范围及必需 条件,切忌死记硬背。 从宏观规律和微观机理两方面深入理解扩散过程的本质, 掌握固体中原子(或分子)因热运动而迁移的规律及影响因 素,建立宏观规律与微观机理之间的有机联系。 学习时注意掌握以下主要内容:菲克第一,第二定律的 物理意义和各参数的量纲,能运用扩散定律求解较简单的扩 散问题;扩散驱动力及扩散机制:间隙扩散、置换扩散、空 位扩散;扩散系数、扩散激活能、影响扩散的因素。
4.0.1 扩散现象(Diffusion)
当外界提供能量时,固体金属中原子或分子偏离平衡 位置的周期性振动,作或长或短距离的跃迁的现象。 (原子或离子迁移的微观过程以及由此引起的宏观现象。) ( 热激活的原子通过自身的热振动克服束缚而迁移它处的 过程。)
扩散
半导体掺杂 固溶体的形成 离子晶体的导电 固相反应 相变 烧结 材料表面处理
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Figure 4.3 The flux during diffusion is defined as the number of atoms passing through a plane of unit area per unit time
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第四章 固体中原子及分子的运动—扩散

材料科学基础-第4章相图

材料科学基础-第4章相图
第四章
材料的相结构与相图
PHASE STRUCTURE AND PHASE DIAGRAM OF MATERIALS
材料的相结构 二元相图及其类型 复杂相图分析 相图的热力学基础 三元相图及其类型
THE END
第一节
材料的相结构
PHASE STRUCTURE OF MATERIALS
相 — 体系中成分、结构、性能相同且与 其他部分有界面隔开的均匀部分或 连续变化的部分 合金中的相
(4) 晶内偏析及其有害影响 晶内偏析—固溶体晶粒内部成分不均匀的 现象,也称枝晶偏析.枝干富含高熔点 组元,枝间富含低熔点组元. 偏析倾向:取决于 L/S 相线垂直距离 偏析程度:取决于 L/S 相线水平距离 有害影响
⎧ ⎨ ⎩
降低强度、塑性、韧性 降低抗腐蚀性能 加热时过早熔化
(5) 均匀化退火—将有晶内偏析的材料加热至 固相线以下100~200℃长期保温
E AB E AB
1 = ( E AA + E BB ) 2 1 > ( E AA + E BB ) 2 1 < ( E AA + EBB ) 2
无序 偏聚 有序
2) 有序固溶体(超结构) 能量条件 形成条件
E AB 1 < ( E AA + EBB ) 2
成分条件 A、B成一定比例 温度条件 低于一定温度
5) 具有匀晶相图的陶瓷系统
Mg2SiO4→(Mg,Fe)2SiO4→(Fe,Mg)2SiO4→Fe2SiO4
Mg2SiO4-Fe2SiO4 相图
Mg[CO3]-Fe[CO3], K[AlSi3O8]-Na[AlSi3O8] 其它: 菱镁矿 菱铁矿 钾长石 钠长石
2. 共晶相图及结晶分析 1) 相图分析

《材料科学基础》第四章 固体中的扩散

《材料科学基础》第四章 固体中的扩散

第四章固体中的扩散物质传输的方式:1、对流--由内部压力或密度差引起的2、扩散--由原子性运动引起的固体中物质传输的方式是扩散扩散:物质中的原子或分子由于热运动而进行的迁移过程本章主要内容:扩散的宏观规律:扩散物质的浓度分布与时间的关系扩散的微观机制:扩散过程中原子或分子迁移的机制一、扩散现象原子除在其点阵的平衡位置作不断的振动外,某些具有高能量的单个原子可以通过无规则的跳动而脱离其周围的约束,在一定条件下,按大量原子运动的统计规律,有可能形成原子定向迁移的扩散流。

将两根含有不同溶质浓度的固溶体合金棒对焊起来,形成扩散偶,扩散偶沿长度方向存在浓度梯度时,将其加热并长时间保温,溶质原子必然从左端向右端迁移→扩散。

沿长度方向浓度梯时逐渐减少,最后整个园棒溶质原子浓度趋于一致二、扩散第一定律(Fick第一定律)Fick在1855年指出:在单位时间内通过垂直于扩散方向某一单位截面积的扩散物质流量(扩散通量)与该处的浓度梯度成正比。

数学表达式(扩散第一方程)式中 J:扩散通量:物质流通过单位截面积的速度,常用量钢kg·m-2·s-1D:扩散系数,反映扩散能力,m2/S:扩散物质沿x轴方向的浓度梯度负号:扩散方向与浓度梯度方向相反可见:1), 就会有扩散2)扩散方向通常与浓度方向相反,但并非完全如此。

适用:扩散第一定律没有考虑时间因素对扩散的影响,即J和dc/dx不随时间变化。

故Fick第一定律仅适用于dc/dt=0时稳态扩散。

实际中的扩散大多数属于非稳态扩散。

三、扩散第二定律(Fick第二定律)扩散第二定律的数学表达式表示浓度-位置-时间的相互关系推导:在具有一定溶质浓度梯度时固溶体合金棒中(截面积为A)沿扩散方向的X轴垂截取一个微体积元A·dx,J1,J2分别表示流入和流出该微体积元的扩散通量,根据扩散物质的质量平衡关系,流经微体积的质量变化为:流入的物质量—流出的物质量=积存的物质量物质量用单位时间扩散物质的流动速度表示,则流入速率为,流出速率为∴积存率为积存速度也可以用体质C的变化率表示为比较上述两式,得将Fick第一定律代入得=(D) ——扩散第二方程若扩散系统D与浓度无关,则对三维扩散,扩散第二方程为:(D与浓度,方向无关)1、晶体中原子的跳动与扩散晶体中的扩散是大量原子无规则跳动的宏观统计结果。

8材料科学基础课件-第四章回复与再结晶

8材料科学基础课件-第四章回复与再结晶

ln t 如图:
斜率=Q/R
ln t D Q / RT
或: ln
t1 Q 1 1 ( ) t2 R T1 T2
1 T
由实验斜率可求得Q,据此推算其机制。
返回
一般来讲,激活能Q ln t
不只是一个,常按回复温
度高低分为低温、中温和 高温回复。对应的激活能 为Q1、Q2、Q3。
Q3 Q2
第四章
回复与再结晶
变形金属的热行为
返回
章目录:
4.1 4.2 4.3 4.4 冷变形金属在加热时的变化 回 复
再结晶 再结晶后的晶粒长大
4.5
4.6 4.7
再结晶退火及其组织
金属的热变形 超塑性加工
返回
经冷变形的金属具有如下特点:
• 机械性能和理化性能发生明显变化。强度、硬度升高,塑性韧性下降。
迁移的大角度晶界,成为核心。
• 特点:
(高层错能材料Al,Ni等)
位错易于攀移,位错重排成稳定的亚晶界,胞内位错密度低。
返回
② 亚晶生长
通过亚晶界移动生长,成为大角度晶界。
(低层错能材料,位错难以重组,胞内位错密度高。如 Co、Ag、Cu、Au变量较小时)
A • 作ΔP — T℃曲线如图,能量释放 峰对应于新晶粒的出现 — 再结 0 A — 纯金属,B — 合金
返回
B
T℃
晶,在此之前为回复。
三、性能的变化
经冷变形的金属
缓慢加热,测其性能
的变化,如图所示。
性能急变区对应于新
晶粒的出现,再结晶
之前为回复,之后为
晶粒长大。
返回
总之:由以上变化说明,冷变形金属在加热时要 经历三个阶段:回复、再结晶和晶粒长大。

材料科学基础-第4章-扩散

材料科学基础-第4章-扩散

利用波尔茨曼-吴野平面求D。(略)
25
第二章
固体结构
第二节
一、扩散驱动力
扩散的热力学分析
发现“上坡扩散”(物质从低浓度区向高浓度区扩散), 提出扩散驱动力是化学势梯度。 设原子i的自由能为μi,存在化学势梯度时,原子受力:
Fi
μi x
式中负号表示驱动力方向与化学位梯度方向相反,即物质 向着化学位下降的方向扩散。 结论:扩散驱动力是化学位梯度。若△μ=0,则扩散不引 起扩散物质的浓度分布改变。
观察者
19
第二章
固体结构
因为式(1)、(2)相等,所以有:
(DA ∂ρA/∂x-D ∂ρA/∂x)/ρA=(DB ∂ρB/∂x-D ∂ρB/∂x)/ρB (DAρB-DρB)∂ρA/∂x=(DBρA-DρA)∂ρB/∂x
假设扩散时晶体密度不变,有:ρA+ρB =常数 因此: ∂ρA/∂x+ ∂ρB/∂x=0, 即:∂ρA/∂x =-∂ρB/∂x 故:(DAρB-DρB)∂ρA/∂x=(DρA-DBρA)∂ρA/∂x
14
第二章
固体结构
2、高斯解 在B 金属长棒一端沉积一极薄层A金属(质量为M),在A金 属薄层一端再连接B 金属长棒。加热扩散偶。A原子向两侧金属 棒B 中扩散。 ρ 2ρ D 对于方程 t x 2
B A B
初始及边界条件为: t=0 时,x=0,ρ=∞;x≠0,ρ=0 t>0 时,x=±∞,ρ=0 若D为常数,方程的解为: M x2 t) (x, exp( ) 4Dt 2 πDt
固体结构
2、柯肯达尔效应
Mo丝标记
Cu
JCu
JNi
Ni
钼丝标记位移表明向左和向 右越过标记面的扩散原子数目不 等。此现象称为柯肯达尔效应。 原因:Cu和Ni原子具有不同 的扩散系数。其反映了置换固溶 体中的互扩散现象。

材料科学基础---第四章 表面与界面

材料科学基础---第四章  表面与界面
单位面积上的能量和单位长度上的力是等因次的,
J/m2 Nm2mm N
液体的表面能和表面张力在数值上是相等的;固体 的表面能和表面张力在数值上往往是不相等的。
思考题
1、固体表面具有哪些特征?固体表面的不均一 性是如何产生的?
2、在表面力作用下,离子晶体表面会产生哪些 变化?
3、表面粗糙度和微裂纹对晶体表面会产生什么 影响?
1)—开尔文方程
r2
P—曲面上蒸汽压 P0—平面上蒸汽压 r —球形液滴的半径 R—气体常数
—液体密度 M—分子量 —表面张力
讨论: (1) 凸面蒸汽压>平面>凹面蒸汽压。 应用:解释蒸发凝聚传质。 (2)开尔文公式也可应用于毛细管内液体的蒸汽压变化。
如液体对管壁润湿,则
lnP2M1cos P0 RT r
材料科学基础---第四章 表面 与界面
பைடு நூலகம்
一、固体表面的特征
1、固体表面的不均一性 ●绝大多数晶体是各向异性。 ●同一种物质制备和加工条件不同也会有不同的表 面性质。 ●由于晶格缺陷、空位或位错而造成表面的不均一 性; ●由于外来物质污染,吸附外来原子占据表面位置 引起固体表面的不均一性。 ●固体表面无论怎么光滑,从原子尺寸衡量,实际 上也是凹凸不平的。
4、什么是晶界?相界面?晶界具有什么特点? 5、什么是晶界构型?多晶材料中晶界相遇有哪
几种构型?
第二节 界面行为
一、弯曲表面效应 二、润湿与粘附
一、 弯曲表面效应
1、弯曲表面的附加压力 (1)定义:弯曲表面两边的压力差称为弯曲表面的附加压力。 符号:∆P。 (2)产生原因:由于表面张力的作用。方向:曲率中心。
图4-6 润湿的三种情况
(1)附着润湿

材料科学基础(相变)4

材料科学基础(相变)4

间隙半径是原子 半径的0.154倍
第4章 马氏体转变
4.1 钢中马氏体的晶体结构
一、马氏体的点阵结构与碳原子的分布:
马氏体转变是在较低的温度进行的,转变时铁原子和 碳原子都不能扩散,铁原子从奥氏体的面心立方晶格 相铁素体的体心立方晶格的转变是依靠非扩散的共格 切变来完成,但碳原子不能从铁原子的晶格中扩散出 去,而被过饱和地固溶在铁素体中,形成了过饱和的 α -Fe固溶体,这就是马氏体。
第4章 马氏体转变
4.2 马氏体相变的主要特点
四、马氏体转变是在一个温度范围内完成的:
马氏体转变是奥氏体冷却的某一温度时才开始的,这一温度 称为马氏体转变开始温度,简称Ms点。 马氏体转变开始后,必须在不断降低温度的条件下才能使转 变继续进行,如冷却中断,则转变立即停止。 当冷却到某一温度时,马氏体转变基本完成,转变不再进行, 这一温度称为马氏体转变结束温度,简称Mf点。 从以上分析可以看出,马氏体转变需要在一个温度范围内连 续冷却才能完成。 如果Mf点低于室温,则冷却到室温时,将仍保留一定数量的 未转变奥氏体,称之为残余奥氏体。
第4章 马氏体转变
4.2 马氏体相变的主要特点
三、具有一定的位向关系和惯习面:
位向关系: K-S关系:{111}γ//{011}α’,<101>γ//<111> α’ ,可有24种取向
西山关系:{111}γ//{011}α’,<211>γ//<110>α’,可有12种取向
惯习面: 随碳含量提高和转变温度降低: (111) γ, (225) γ, (259) γ
第4章 马氏体转变
4.2 马氏体相变的主要特点
五、马氏体转变的可逆性:
在某些合金中,奥氏体冷却转变为马氏体后,重新加热时, 已经形成的马氏体又可以通过逆向马氏体转变机构转变为奥 氏体。这就是马氏体转变的可逆性。 将马氏体直接向奥氏体转变的称为逆转变。 逆转变开始温度为As点,终了温度为Af点。 Fe-C合金很难发生马氏体逆转变,因为马氏体加热尚未达到 As点时,马氏体就发生了分解,析出碳化物,因此得不到马 氏体逆转变。

材料科学基础第四章7-2运动的位错

材料科学基础第四章7-2运动的位错

转到I´面上,F-R源
沿I´面滑移
5
障碍物
x
滑移
vb

y
x '' vb y ''
交滑移 面
滑移面
极轴
位错
x' x
b
y' y
6
二、障碍物切开(cut-through)
当沉淀物强度较低时,运动的位错可能使障碍物切开
7
三、绕过障碍物(go-round / make-detour)
运动的位错遇到障碍物时,相当于两个L型位错源的 作用会绕过障碍物,留下一个位错环。
PP’的 滑移面
16
总结:
1. $ on ⊥ (⊥-⊥ ( b1// b2) ) —— 弯折
(对位错形状没有影响
对进一步滑移没有影响)
2. ⊥ on ⊥ (⊥-⊥ (b1⊥b2) 或 ⊥-$ ) —— 割阶
(能够跟其他位错段继续往前滑移)
3. ⊥ on $ (⊥-$ 或 $-$ ) —— 割阶或弯折 (割阶妨碍该位错继续滑移)
21
22
23
作业: 4-17 4-18 4-21
24
18
1)短割阶(short jog):
螺型位错运动在滑移时有可能曳着短割阶一道 运动,而在点阵中留下若干空位。
19
2)长割阶(long jog):
形成两个同极轴的L型位错源,在不同的滑移面 上扫动。
20
3)中割阶(medium jog):
形成位错偶极子 (dislocation dipole) 残屑(小位错环)debris
A

b v
v
I
B
v
v

材料科学基础第四章4-2应力场的表示方法简介

材料科学基础第四章4-2应力场的表示方法简介

j-哑标 i-自由标
33
x1
规定:若在同一项中某一下标出现两次或两次以上,则不言而喻要对 该下标求和,下标取值范围为1, 2, 3
6
• 矩阵式:
p1 11 12 13 n1
p2 21 22 23 n2
p3
31
32
33
n3
• 并矢式:
p
n
p n
向量
13
用圆柱坐标r, , z 来表示:
ur
0,
u
0,
uz
b 2
i
ui xi
r z 0
r z 0
r 0, zr 0
z
G z
G uz
r
Gb
2r
o
b r
讨论:
o
G
2
• 螺位错附近无正应力
• 剪应力对称分布,在包含位错线的任何径向平面上剪应 力都是 G b
2 r
• 作用在滑移面上的剪应力反比于滑移面上离开位错线的距离14
引言:
• 研究位错应力场的意义:了解位错的力学行为包括位 错的分布以及与其他缺陷的交互作用,位错的弹性能 及晶体的强化
• 研究方法:弹性力学的方法 • 考察区域:指位错的中心区以外的区域,属弹性区
(小位移),而不是指位错的核心区(大位移)。
10
一、螺位错的应力场
螺位错的力学模型 位移:
ux uy 0 ( x、y方向无位移 )
uz x
ux z
b
2
1
y x2
y x
2
- b
2
x2
y
y2
tg-1x
'
1 1 x2
12

第四章材料电学性能材料科学基础

第四章材料电学性能材料科学基础

A:极板面积;l: 极板间距离
ε。真空电容率(或真空介电常数),8.85xl0-12 F/m
ε 介质的电容率(或介电常数)
把电介质引入真空电容器,引起极板上 电荷量增加,电容增大,这是由于在电 场作用下,电介质中的电荷发生了再分 布,靠近极板的介质表面上将产生表面 束缚电荷,结果使介质出现宏观的偶极 ,这一现象称为电介质的极化。 极化原因:
R = L/S = L/σS ⑵根据电导率对材料的分类
材料
表4-19材料的分类及其电导率
电阻率/Ω.m
电导率/S. m-1
超导体 导体 半导体 绝缘体
0 10-8-10-5 10-5-107 107-1020
∞ 105-108 10-7-105 10-20-10-7
金属和合金
各种材料在室温的电导率
qi ni i
i
qi ni i
i
qi是第i种载流子的荷电量,负电子、正空穴、 正负离子都可以是诱导电流的载流子。
该式反映电导率σ的微观本质,即宏观电导率σ 与微观载流子的浓度n,每一种载流子的电荷量q 以及每种载流子的迁移率μ的关系。
4-3-2 材料的结构与导电性
1、 材料的电子结构与导电性
根据电流 I = IV + IS (其中,IV为体积电流;IS为表面电流)得出 总电阻与体积电阻和表面电阻之间的关系:
1/R=1/RV+1/RS
2、 电导率(electrical conductivity)
(1)电导是指真实电荷在电场作用下在介质中的迁移, 它是衡量材料电导能力的表观物理量。
单位:S. m-1, 即:(Ω.m)-1
➢ 过渡金属 铁、镍、钴 铁(3S23P63d74S2):具有
未满的d层,过渡金属的d层能夺取较高的s带中的电子而使能量降低, 即d层和s层往往会产生能级交叉现象,故有导电性。

材料科学基础-第四章 晶态固体中的扩散

材料科学基础-第四章 晶态固体中的扩散

2 r i r i j 0
i 1 j 1
n 1 n i
当存在相关效应时,可用一种简便的方法 定量表示这些相关,即求实际的<R2实际>和完全 无规行走的< R2无规行走>之比。由式4.11和4.12 可得
n 1 n i 2 r i r i j 1 i 1 j 1 f lim n n 2 ri i 1
(4.4)
若沉积物是臵于试样表面的薄层, 只向x﹥0处扩散,则其解应为
x2 M C x, t exp 4 Dt Dt
(4.5)
适用于薄膜材料的扩散问题。
2. 误差函数解
在t时间内,试样表面扩散组元i的浓度Cs 被维持为常数,试样中i组元的原始浓度为Co, 则方程(4.2)的 初始条件 t=0时 x﹥0 C=Co 边界条件 t≥0时 x=0 C=Cs x=∞ C=Co 其解为
空位扩散机制
在纯金属和臵换式固溶体中,组元的原 子直径比间隙位臵要大的多,这时主要通过 溶质原子与空位交换位臵进行扩散。
4.其他机制 在直接换位机制ห้องสมุดไป่ตู้, 两个邻近原子直接交换位
臵。这会引起很大的点阵
瞬间畸变,需克服很高的 势垒,只能在一些非晶态 合金中出现。
直接换位机制
环形换位机制具
有较低的势垒,不过
二、菲克第二定律
大多数扩散过程是非稳态扩散,即在扩散过程 中任一点的浓度随时间而变化( dc/dt≠0 )。
解决这类扩散问题,可由第一定律结合质量守 恒条件,推导出菲克第二定律来处理。 如图表示在垂至于物质运动的方向x上,取一个 截面积均为A, 长度为dx的体积元,设流入及流出此 体积元的扩散物质通量J1和J2,由质量平衡可得: 流入速率-流出速率=积存速率

材料科学基础.第四章

材料科学基础.第四章
向凝固问题。合金K0 <1, 凝固自左向右进行。
(1)平衡凝固溶质分布 冷却时固相的溶质分布
这种情况下,冷速极其缓慢, 固体、液体中溶质原子充
分扩散。凝固结束时,各部分成分都为Co,无偏析产生,如图
中的Co水平线。
(2)实际凝固(正常凝固)溶质分布 溶质分布及表达式见图。 ①液体中溶质完全混合--偏析严重,左端纯化; ②液体中溶质完全不混合—比较符合实际凝固; ③液体中溶质部分混合。
f=c-p+1(←f=c-p+2,温度、压力) 自由度数是指在木改变系统平衡相的数目的条件厂,可独立改变
的,不影响(影响/决定体系状态)合金状态的因素(如温度、压 力、平衡相成分)的数目。
自由度数的最小值为零,f =0时发生恒温转变,例如纯金属结 晶、二元合金的三相平衡转变、三元合金的四相平衡转变等。
1
4( 3
h2 hk k 2 a2
)(
l c
)2
六方系
对复杂点阵(体心立方,面心立方等),要考虑晶面层数的增加。 体心立方(001)面之间还有一同类的晶面(002),因此间距减半。
1.2.4 晶体的极射赤面投影
通过投影图可将立体图表现于平面上。晶体投影方法很多, 包括球面投影和极射赤面投影。
不平衡凝固的冷速越快,平均成分线的偏离越大。合金内部成分
不均匀现象称为偏析,晶粒内部成分不均匀称为“晶内偏析”, 树
枝晶内的偏析称为“枝晶偏析”。生产中用扩散退火(均匀化退 火)
4.固溶体合金凝固时的溶质量分布 合金凝固时的溶质重新分布,导致宏观偏析和微观偏析并对 晶体的生长形态产生很大影响。 匀晶合金冷却时,固相浓度CS与液相浓度CL的比值K0= CS/CL, 称为平衡分配系数,如图示。 讨论图4.7水平放置的圆 棒容器中,合金液体的定
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c. 丁苯橡胶
SBR是由苯乙烯与丁二烯在BPO或氧化还原引发剂作 用下,按照自由基聚合机理得到的无规共聚物
CH2 CH2 + CH2 CH CH CH2
CH2 CH CH2 CH CH CH n
氟涂料的开发
(“需要-性能设计-结构设计-合成工艺设计-合成”典型实例)
传统建筑涂料是丙烯酸酯共聚物为主要组分,其耐候性和耐久性不 好,仅有5-6年,无自洁性。
(1)数均分子量M n
数均分子量被定义为在一个高聚物体系中,高聚 物的总重量(以克为单位)除以高聚物中所含各 种大小分子的总摩尔数,即数均分子量是高聚物 体系中各种分子量的摩尔分数与其相应的分子量 的乘积所得的总和。
w M n n
ni M i
i
ni
i
NiMi
i
(2)重均分子量 M w :
当CED在290~420J/m3,分子间作用力适中--塑料
CED的求算方法
最大溶胀比法 最大极性粘度法
§4.3 高分子链的近程结构
一、均聚物中结构单元的键接方式
1.单体分子完全对称 例如,CH2=CH2 只有一种 2.单体分子带有不对称的取代基团 例如,CH2=CHR 则有三种(头-头、头-尾、尾
举例:苯乙烯St + 丁二烯B
a. 工程塑料ABS:
丙稀腈,丁二烯和苯乙烯的三元接枝共聚物,因此兼具三种组分的特性: 质硬、耐腐蚀、提高制品的拉伸强度和硬度。
b. SBS嵌段共聚物:
由阴离子聚合法制得的苯乙烯与丁二烯的共聚物
聚丁二烯(PB)常温下是橡胶,聚苯乙烯(PS)则是硬性塑料,二 者不相容,因此是两相结构。PB相形成连续的橡胶相,PSt则形成 微区分散于树脂中对PB起交联作用.
主链中有两种或两种以上的原子组成,e.g:O、S、N. 由缩聚或开环反应得到:e.g: PA(尼龙)、PET(涤纶)、 PPO(聚苯醚)、PSU(聚砜)、POM(聚甲醛)、PPS(聚 苯硫醚)。 特点:具有极性,易水解、醇解,耐热性比较好,强度高。
可用作工程塑料。
3. 元素有机高分子:
主链中不含碳,含有Si、P、Ti、Al等元素, 特点:具有无机物的热稳定性,有机物的弹性和塑性。
构型:指分子中由化学键所固定的原子在空间的几何排列。这种排 列是稳定的,要改变构型必须经过化学键的断裂和重组。
构型异构
几何异构:由双键或环状结构引起 旋光异构(由手性中心引起)
1. 线形高分子(linear polymer) : 分子长链可以蜷曲成团。线形的分子间没有化学建键结合, 在受热或者受力的情况下分子间可以相互移动,因此线型高 聚物可以在适当的溶剂中溶解,加热时可以熔融,易于加工 成型。
丝,也可作高结晶性工程塑料
间同立构:由两种族光异构单元交替键接 ——取代基间接分布在平面两侧
CH 3
CH 3
CH2 CH CH2 CH CH2 CH CH2 CH
CH 3
CH 3
实 间同立构PS(s-PS)为工程塑料 例
无规立构:两种旋光异构单元完全无规键接——取 代基无规则分布在平面两侧
CH 3
2. 支化高分子(branching polymer): 与线形高分子的化学性质相似,但物理机械性能不同,
线形分子易于结晶,故密度,熔点,结晶度和硬度方面都 高于前者。 支化破坏了分子的规整性,故结晶度大大降低。
3. 交联( network polymer): 高分子链之间通过支链连接成一个空间三维网状结构
聚四氟乙烯等高性能,户外耐候性和耐久性可达20多年,表面拒水 拒油,有自洁性,但聚四氟乙烯不溶不融,无法制成建筑涂料。
开发高性能氟涂料的思路: 用四氟乙烯为主单体、通用单体(如,醋酸乙烯酯或乙烯基烷基醚)
为共聚单体、烯丙醇和十一烯酸为功能性单体,溶液聚合;用 六亚甲基二异氰酸酯为交联剂。
Sketch map of fluoro-chain segments rearrange in the fluoro-
CED= ∆E/Vm Vm--摩尔体积
CED越大,分子间作用力越大; CED越小,分子间作用力越小
当CED<290J/m3,非极性聚合物分子间主要是色散力,较弱; 再加上分子链的柔顺好,使这些材料易于变形实于弹性--橡 胶
当CED>420J/m3,分子链上含有强的极性基团或者形成氢键, 因此分子间作用力大,机械强度好,耐热性好,再加上分子链 结构规整,易于结晶取向--纤维
二、反应过程(聚乙烯的合成)
(1)链引发:自由基活性中心的反应。
I
2R• + 单体 单体自由基
引发剂 自由基
(2)链增长反应:打开第二个双键形成新的自由基。再与单体形成更长的 自由基,自由基链迅速增长。
(3)链终止:偶合和岐化 三、反应最基本的特征
聚乙烯的合成
nCH2 =CH2
CH2 ….
乙烯(单体 )
应用
(1)轮胎、胶板、胶管、胶鞋、输送带等 (2)塑料增韧,如用于制造高抗冲聚苯乙烯、改性聚 烯烃,以提高树脂的抗冲强度。
而反式聚异戊二烯由于结构对称,极易结晶,为坚硬 塑料,称之为古塔波胶
立体异构:(旋光异构)
由于结构单元中含有不对 称碳原子,互为镜影的两 种异构体表现出不同的旋 光性(如下图)。材料的 性能也有不同
-尾 )
二、高分子结构单元键接方式
键接结构:是指结构单元在高分子链中的联结方式(顺序)
例如:
头—尾 头—头 尾—尾
头-尾连接
而 受紫外线照射易断裂(PVC老化的原因)
§4.3 高分子链的近程结构
二、支化和交联
线性
支化
交联
支化与交联
图1 高分子链的几种模型
三、构型(Configuration)
BBBB
四、共聚物的链结构
按结构单元在分子链内排列方式的不同分为
无规共聚物(Random copolymer) 交替共聚物(alteranting copolymer) 嵌段共聚物(block copolymer) 接枝共聚物(graft copolymer)
不同类型的共聚物,它们的性能也不相同,因此常用 该法来对某种材料改性
3. 色散力是分子瞬时偶极之间的相互作用力。非极性高聚物中 的分子间作用力主要是色散力。
三、内聚能密度
内聚能(cohesive energy):
把1mol的液体或固体分子移到其分子引力范围之外所需
要的能量。
克服分子间
的相互作用
∆Hv--摩尔蒸发热
∆E= ∆Hv-RT
RT--转化为气体所做的膨胀功
内聚能密度(cohesive energy density): 单位体积的内聚能
分子间的作用力包括范德华力和氢键。
范德华力包括静电力、诱导力和色散力:
1. 静电力是极性分子间的引力。极性分子永久偶极之间的静电 相互作用的大小与分子偶极的大小和定向程度有关—定向程 度高,则静电力大;温度升高,静电力减小。极性高聚物分 子间的作用力主要是静电力。
2. 诱导力是极性分子的永久偶极与它在其他分子上引起的诱导 偶极之间的相互作用力。
CH 3
CH 3
CH2 CH CH2 CH CH2 CH CH2 CH
CH 3
实 例
无规立构的聚苯乙烯结构不规整不能结晶,软化温度 为80 ℃ 。溶于苯
几何异构:
分子中含有碳碳双键,故形成顺反异构(因为内双键中 键是不能旋转的)。
Cis-顺式
Trans-反式
实例 用钴、镍和钛 催化系统可以得到顺式构型含量大于94% 的顺丁橡胶。用钒和醇烯催化剂可以得到反式聚丁二烯
封端,以提高PET耐热性和控制分子量,以排除小分子 来调节分子量。
§4.4
高分子链的远程结构
高分子链的远程结构是指高分子的大小和形状。
一、相对分子质量的两个特点: ①远比小分子大, ②多分散性
㈠平均相对分子质量 数均相对分子质量
Mn Mi Ni
重均相对分子质量 MW Miwi
常用的统计平均分子量有以下几种:
第四章 高聚物的分子结构 与分子集聚态结构
§4.1 §4.2 §4.3 §4.4 §4.5 §4.6 §4.7
高聚物的合成 高分子内与高分子之间的相互作用 高分子链的近程结构 高分子链的远程结构 高分子的结晶 高分子的取向 高聚物混合体系的织态结构
§4.1 高聚物的合成
一、加聚反应
1.概念: 单体:合成高聚物所用的小分子原材料。 加聚反应:单体通过双键的加成反应而聚合起来的反应。(聚乙烯的合成)
具有超高抗紫外线、高耐候、高耐久性,在户外使用,其寿命可 超过20年(丙烯酸酯涂料仅5年)。
具有优异的拒水、拒油特性,不沾污性。 (演示氟涂料的不沾性)
5. 端基End Group :
端基对polymer的力学性能没有影响,但对热稳定性影响 最大,要提高耐热性,一般要对高分子链进行封端。
e.g: 加入
PE种类 链的几何形状 ρ
(%) 拉伸强度σt Tm 最高使用温度℃ (kg/cm2)
LDPE 支化结构 HDPE 线形结构 交联PE 交联结构
0.91~0. 60~70 70~150 10 80~100
94
5
0.95~0. 95 97
210~370 13 120 5
0.95~1. ----40
100~210 --- 135 --
….CH2 -CH2- CH2 -
聚乙烯(高分子)
H
C
三、高分子的分类
碳链高分子 杂链高分子 元素有机高分子 芳杂环高分子
1. 碳链高分子:
主链全部由碳原子组成(有共价键连接而成) 由加成反应得到:例如:PE、PP、PVC、PS、MMA。 特点:不溶于水,可塑性(可加工性)但耐热性差。
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