第二讲:电剖面法

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第三章 电法勘探:电剖面法(2)

第三章 电法勘探:电剖面法(2)

(2)工作效率高(一线供电,多线测量)
(三)对称剖面法 1、装置形式及 S 公式
A
A'
M O
N
B'
B
A、B、M、N四个电极排列在一条直线上,并且相对 于MN的中点O对称分布,AO=BO,NO=MO,AMNB 又称为“对称四极剖面法”。
U MN s k I
AM AN k MN
还可以对称于“O”点再增加两个供电电极A′和B′, 且AB>A′B′该装置称为“复合对称四极剖面法”。
某古河道两侧以及下 部岩石由砂粘土组成, 电阻率较低。而古河 床中充填的砂卵石则 为高阻。
例2. 用复合对称四极剖面法确定基岩的相对起伏
某地为查明基岩起伏以便为工程地质提供有用资料, 为此做了复合对称四极剖面法见下图。
两个异性点电源:两个异性点源场的叠加 (电位为标量叠加;电场强度为 矢量叠加;电流密度为矢量叠加)
五、装置与装置系数
复 习 : 几 个 基 本 概 念
装置:供电电极(A、B)及测量电极(M、 N)的排列形式和移动方式 装置系数k:表征各电极空间位置的物理量, 单位m,k
V k I
k
2 1 1 1 1 AM AN BM BN
五、视电阻率(2):
复 习 : 几 个 基 本 概 念
V 测量公式: s k I jMN MN 微分形式: s j0
影响因素:
(1)电极装置类型及电极距
J0为地下介质均匀时 的电流密度; jMN为 MN电极间的实际电 流密度; ρMN为MN 电极间的真电阻率;
(2)测点位置(装置相对于地质体的位置) (3)电场作用范围内地质体的分布(形状、大小埋深、 厚度及相互关系) (4)地质体实际电阻率的大小 (5)地形起伏

5电法勘探2电剖面

5电法勘探2电剖面


A s
AMN 和MNB
C
sB
MON
A
1
2
jMN s MN j0
B
B 用同样的方法可以分析 s 曲线
当电极M、N、B在良导脉体右侧并与良导脉体相距较远时, 良导脉体对电流分布的影响很小,因此 jMN = j0 ,由于 MN = 1 , 所以由视电阻率微分公式,得 sB = 1 当电极M、N、B逐渐移近良导脉体时,脉体“吸引”由B极发 B j j 出的电流,使MN间的电流密度增大,即 MN > 0 ,故 s > 1 , sB 曲线开始上升
A B
sA sB
1
2
一些具体的问题(水槽试验): 直立低阻脉体 铜板:30cm×15cm×0.2cm
AMN 和MNB
C
A
MON
B
联剖的ρs曲线有明显异常, 有较强的反映地质体的能力。 这是因为供电电极A(或B) 与测量电极MN横跨直立低 阻脉体两侧时,低阻脉体对 供电电流有较强的“屏蔽作 用”造成的。故电阻率联剖 被认为是寻找陡立良导薄矿 脉或追索直立低阻破碎带时 最有效的方法之一
sA sB
AMN 和MNB
C
1
2ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ
A
MON
B
jMN s MN j0
上式说明:视电阻率和测量电极所在地层的真电阻率成正比,其 比例系数等于M、N间电流密度真值jMN和j0之比。 j0为介质完全 是均匀介质时的电流密度
当电极A、M、N在良导脉体左侧并与良导脉体相距较远时, 良导脉体对电流分布的影响很小,因此 jMN = j0 ,由于 MN = 1 , 所以由视电阻率微分公式,得 sA = 1 当电极A、M、N逐渐移近良导脉体时,脉体“吸引”由A极 A j j 发出的电流,使MN间的电流密度增大,即 MN > 0 ,故 s > 1, sA 曲线开始上升

第二讲:电剖面法

第二讲:电剖面法

( 二) 脉状体上的中梯ρS 异常

(三)起伏地形引起的视电阻率异常

(四)中间梯度法的应用

联合剖面装置仍取 MN 中点作为记录点。

(4) 对称四极装置(AMNB) 这种装置的特点是 AM=NB ,记录点取在 MN 的中点,其ρs表达式为: U MN AB S K AB I 式中 当取AM=MN=NB=a时,这种对称等距排列称为温纳 (Wenner)装置。其装置系数为: KW 2 a
反交 点
正交点, 并向倾向 一侧移动
(三)球体上的视电阻率异常

1.视电阻率表达式

根据点源场中存在导电球体的场论问题 可写出M的电位表达式

同理得N点电位表达式;即可得到:
2. 视电阻率剖面曲线
联剖:反交 点 四极:极大 值 联剖:正交 点 四极:极小 值
(四)联合剖面法的干扰分析及校正
1.比值参数的概念及应用 比值(F)参数
2 K x A 12 S (1,1) 1 1 2 2 d x
2 1 2 (1,2) 1 2
A S
2 K x A 12 S ( 2,2) 2 1 2 2d x

同理,对于MNB三极装置而言,当MN→0 时, ρ sB的计算公式也有以下三种情 况:
因此,二极装置实际上是一种测量电位的装置。 其ρs表示式为: UM S K AM I 式中装置系数
K AM 2 AM
二极装置通常取AM中点作为记录点。

(2)三极装置(AMN)(pole-dipole ) 当只将供电电极B置于“无穷远”,而将AMN沿 测线排列并进行逐 点观测时,便称为三极装置。 其ρ s表示式为: AMN U MN S K AMN I

工程物探-第六章电剖面法

工程物探-第六章电剖面法

1. 良导脉状体上联合剖面视电阻率异常曲线特征
当两个三极排列
(AMN,MNB)位于模型左侧
A s
时,低阻体对电流线的吸引.
B s
C
根据公式
s
jMN j0
MN
A
B极在MN间产生的电流
K
MO N
B
密度
jB MN
j0
,
A-MN
则:
B s
0
s 0
电法勘探 第6章 电剖面法
6.2 联合剖面法
1. 良导脉状体上联合剖面视电阻率异常曲线特征
当两个三极排列
(AMN,MNB)位于模型左侧
A s
时,低阻体对电流线的吸引.
B s
C
当电极排列越靠近模型
K
这种作用便越强烈,因 A
而在模型左侧便出现
MO N
B
A-MN
sA sB
s 0
电法勘探 第6章 电剖面法
6.பைடு நூலகம் 联合剖面法
1. 良导脉状体上联合剖面视电阻率异常曲线特征
当两个三极排列
(AMN,MNB)位于模型右侧
O
6.1 电剖面法分类
3. 电剖面法——三级装置
s
K
UMN
I
K
1
2
11
1
AM AN BM BN
S KAMNUIMN K2 AM.AN
MN
电法勘探 第6章 电剖面法
O
电法勘探 第6章 电剖面法
6.1 电剖面法分类
4. 电剖面法——对称四级装置
装置的特点:
1> AM=BN
O
2> 取MN中点作为观测结果的记录点
A s

2联合剖面讲解

2联合剖面讲解

两种岩石陡立接触面上的ρs表达式
A(+I) M(x) 0
虚电源A’
A、M都在介质1
x
ρ1
d
U (1,1) Ir1 1 K12
ρ2
2 x 2d x
K12I
A(+I)
• A在介质1 、M在介质2 ρ1
U (1,2) (1 K12 )Ir2 2x
M
x
ρ2
(1-K12) I
两种岩石陡立接触面上的ρs表达式
况,因此
jMN→ j0, 所以,
rMN =r1,
在远离界
面时,rs 曲线出现
r1渐近线。
(2)三极排列AMN向右移动并逐渐接近直立界 面时,由于r2<r1 ,电流线被低阻介质吸引,使 jMN>j0 , 因而rs>界面)时,
rs出现极大 值。
因为K12<0,MN向界面移动过程中d减小, rs 的值增大;当d=x时,即MN刚好在接触面上 时,视电阻率取极大值,即:
AB MN AB
50
3
四、电剖面法的测网布置
根据地质任务、工作比例尺,常用的比例尺和 测网密度(线距×点距)见下表。待测工区所 布置的测线应相互平行,并垂直主要构造走向。
比 例 尺 线 距 (米) 点 距 (米)
1:25000 1:10000 1:5000
250 100~200 50~100
和 BC回路供电得两个视电阻率 ρsA,和ρSB, ,并绘制他们的曲 线,作图时习惯上ρSA, 为实 线, ρSB, 为虚线。 适用:寻找陡倾的良导金属 矿及构造破碎带,在地质找 矿和地质填图中均得到广泛 的应用。
1.装置特点及ρs公式
AO=BO MO=NO OC>5AO

6电剖面电阻率法(4)

6电剖面电阻率法(4)
A s
远离界面时, 曲线出现渐 近
线。
电剖面法——联合剖面法
二、联合剖面法视电阻率 s 曲线
1、垂直接触面上联合剖面曲线
B 对于 s 曲线可作类似的讨论
电剖面法——联合剖面法
二、联合剖面法视电阻率 s 曲线
1、垂直接触面上联合剖面曲线
电剖面法——联合剖面法
二、联合剖面法视电阻率 s 曲线
深度,并用与理论曲线计算( )不一致,导致曲线 MN 0 对比误差。一般情况下MN的变化范围应满足以下条件:
1 1 AB MN AB 3 30
电剖面法——联合剖面法
一、联合剖面法概述
电剖面法——联合剖面法
一、联合剖面法概述
联合剖面法是由两个三极装置组合而成,较其它电剖面法 有更为丰富的地质信息。此外,联合剖面法还具有分辨能力强、 异常明显等优点,因此在水文及工程地质等调查中获得了广泛 的应用。但由于联合剖面法有无穷远极,野外工作中有装置笨 重、地形影响大等缺点。 联合剖面法在每一测点分别用两个三极装置AMN及MNB B 进行观测,所得视电阻率分别用 sA 及 s 表示,从而在一条剖面 A 上便可获得两条视电阻率曲线。作图时,一般将 s 用实线表示 sB 用虚线表示。图中公共电极C被置于远离测线并大于5AO 的距离上,称为“无穷远”极,即相对于观测地段而言,其影 响可以忽略。
电剖面法——联合剖面法
三、联合剖面法定性图件及应用
2、追索破碎带走向,确定倾向及估计破碎带宽度
电剖面法——联合剖面法
三、联合剖面法定性图件及应用
2、追索破碎带走向,确定倾向及估计破碎带宽度
(1) 在剖面平面图上,低阻正交点的联线即为破碎带走向;
A (2) s 和 sB 对称,说明破碎带直立,且破碎带两侧岩性相同;

电法勘探——传导类电法 电测剖面法

电法勘探——传导类电法 电测剖面法

N
B
MN -B
装置相对笨重,地形 影响大。解释时具体 分析。
AO=BO﹥3h; MN=1/3~1/5AO
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4
Aபைடு நூலகம்S
kA
U
A MN
IA
B S
kB
U
B MN
IB
kA
kB
2
AM • AN MN
(AMN∞) (∞ MNB )
在测量时,C极固定不动,AMNB间保持距离不变,四个极沿测线同时移 动,逐点进行测量,测点为M、N的中点O。每个点测量两次,得到两个
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第四节:偶极剖面法
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AB=MN=a OO’=3~5h a=1/4~1/10 OO’
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低阻体
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低阻体
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高阻体
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16
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17
寻找地下水
K
A
M
N

断层构造
C
“无穷远”
B

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地层起伏构造
18
第二节:对称四级剖面法
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19
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20
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第三节:中间梯度法
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低阻体
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高阻体
电法勘探——传导类电法
一、电阻率法的基础知识
二、电测剖面法
三、电测深法
四、充电法

电剖面法(焕军)

电剖面法(焕军)

3-2 电剖面法电剖面法是探测地下同一深度范围内导电性有差异的地质体沿着剖面方向的分布情况的方法。

在电剖面法工作中,一般采用不变的电极距并使整个装置沿着剖面方向移动,逐点观测△V MN和I AB,求出视电阻率ρs值。

然后以测点为横坐标,ρs为纵坐标,作出ρs剖面图。

由于电极距固定不变,勘探深度就基本上不变,因而ρs剖面图可以把地下某一深度以上不同电阻率的地质体沿剖面方向的分布情况反映出来。

电剖面法根据供电电极A、B和测量电极M、N的排列方式不同又有一系列的变种。

目前常用的有“联合剖面法”,“对称剖面法”和“中间梯度法”。

一、联合剖面法联合剖面法是两个三极排列AMN∞和∞MNB的联合。

所谓三极列是指供电电极之一位于无穷远的排列。

如图3-7所示,采用联合剖面装置时,可以用A电极,也可以用B电极供电,而A和B有一个共同的无穷远电极C。

也就是当A或B供电时,供电回路中另一电极C 位于无穷远。

如果以O表示测量电极M和N的中点,则在联合剖面装置时,四个电极A、M、N、和B位于同一直线上,(这条直线就是测线),且AO=BO。

无穷远电极C一般敷设在测线的中垂测线上,与侧线之间的距离大于AO的五倍(CO>5·AO)。

工作中将AMNB四个电极沿测线一起转动,并保持各电极间距离不变,中点O就作为测点的位置。

在每个测点上分别测出AMN∞排列和∞MNB排列的△V MN和I,并按(3-10)式求得两个视电阻率值:△V AρA S=K A (AMN∞装置) I△V BρB S= K B (∞MNB装置)Ir AM·r ANK A = K B=2πr MN因此,联合剖面法的剖面图上有两条视电阻率曲线ρA S和ρB S。

(一)联合剖面法ρs曲线分析联合剖面法主要用于寻找陡倾的层状或脉状低电阻矿体或断裂破碎带。

这些地质体可以近似地看作是薄板状良导体,因此在这里主要分析反映良导体薄板的联合剖面ρs曲线的特点。

2电剖面法

2电剖面法

复杂的情况,使AB实际距离会缩短。
地形改正
外业测得的ρs是地形影响(
s 0)和有用地质体影响
共同作用的结果。
s s 0
s
s
s
:野外实测视电阻率值
:由地质体或构造引起的异常
:地形影响的ρs值
= s s F

0 :围岩电阻率值
若 F=
s 0
各种电剖面法的应用范围、优缺点
方法名称 陡立良导 体及 球体 探测的地电断面 优点 1.异常幅度大,分辨能 力 2.异常曲线清晰 缺点
联合剖面 法
高阻脉
(详测) 接触面
1.生产效率低 2.地形影响大
对称剖面
(普查) 构造基岩起 伏,原岩 层接触面
1.△Vmn大,易读数 2.轻便,效率高 3.不均匀干扰和地形干 扰小
A
M
N
B
在一个测区内,由于AB位置的改变,使接头处 不可能完全吻合,所以反映的勘探深度略有变化
2、中梯法的ρs异常特点
对于高阻脉,曲线明显,电流线都集中在低阻
的ρ0部位,所以中梯法主要用来探测高阻体,而对
低阻体不明显。
高阻带异常宽度只与高阻脉的埋深有关,而与
极距关系不明显(因AB很大,测量范围是均匀的,
OA=(3-5)h,轴向偶极OO′=(3-5)h,对称四极 :
AB/2=(3-5)h,最小能控制第一层,最大能测到
末层并有不少于3个测点。
测量极距的选择:测量极距MN越小、精度越高,
因公式是MN→0时测出的地下剖面,而太小时造成
电压V值过小,反而精度受到影响。一般根据仪器的
要求,使V值不要太小即可,一般5-20m,但探测 蚁穴时只有20cm。

6.电剖面法

6.电剖面法

ρ2
④脉越宽,交点处ρS值越接近厚脉ρ2的值。
不同倾角时低阻薄脉的联剖曲线
正交点处不总是 ρS/ρ0 <1
直立低阻厚脉上的联剖曲线
4、高阻薄脉异常特征
•脉顶有不太明显的 反交点; •脉顶对应反交点峰 值高阻异常。 •歧离带不明显。
交点左侧 ρAS<ρBS 右侧 ρAS>ρBS 次高值异常
•曲线两侧有对称的 次高值异常。 联剖法不太适合 探查高阻脉状体
Ɵ
破 碎 带
花 岗 岩
泥 岩
花 岗 岩
四、电剖面法的几个问题
1、几种剖面法适用范围及优缺点的比较
方法名称 探测的地电断面
陡立良导 体及球体 高阻 脉 高阻 体 详查接触面
优点
异常幅度大、 分辨率高、曲 线清晰 轻便高效、不 均匀干扰和地 形影响小、△U 大 生产效率高、 不均匀及地形 影响小
缺点
生产效率低、地 形影响大 异常幅度小、不 易发现良导陡立 薄脉 勘探深度小、不 易发现直立低阻 脉
一般5 ~ 20米。
一、测网布置 和观测成果
在图中 用实线表示 在图中 用虚线表示
二、两种岩石陡立接触面上的 ρAs 、ρBs 理论曲线
1、ρSA理论公式
ρsA曲线描述 当d>>A0 当d=A0(0在界面上) 当d<A0(A;O分列界面两边) 至d=0(A在界面上) 当d>>A0(A远离界面)
同时提取ρ2 同时提取ρ1得此值>ρ2
•主要用途
2、电剖面法野外工作技术
•常用装置形式
•测网布置
联合剖面(AMN∞MNB);偶极(ABMN) 中间梯度(AMNB);对称四极(AMNB) 测线要垂直构造走向并互相平行; 工作比例尺越大,线、点间距越小;

第二节 电阻率剖面法02

第二节  电阻率剖面法02
以测点为横坐标,AB/2为纵 坐标,从每个电测深曲线上 查得各个不同AB/2所对应 的ρs值,并与图中的AB/2 相对应标在图上,然后按一 定的等值线间隔将ρs值相 等的点用圆滑曲线连接起来 即构成了等视电阻率断面图。 (如下图:左右两侧为H型 三层断面,中间为G型两层 断面,且由左侧电阻更小可 知高阻体较右侧埋藏深)
(三)电测深的工作方法
说明: 测网的选择取决于测区勘探要求的详细程度及测区的的地质条件; 测线方向应与地质构造方向垂直,测线长度应大于寻找的地质构造宽度; 详查时,3~5条测线通过有意义构造带,每线3~5点位于构造带上; 普查时,至少1条测线通过有意义构造带,每线2~3点位于构造带上; 1、供电极距AB的选择: 标准:使电测深曲线首尾两端出现渐近线为原则,大致如下

2)云南某地用电 测深法寻找古河道 实例 提示: ①该区古河道分布在 湖积黏土地段; ②古河道上方,电测 深曲线出现明显K 型,两侧为明显 “一”字型; ③1—1剖面图上的等 ρs断面图,高阻异 常,反映了古河道 的砂砾层; ④ρ s等值线平面图 反映了古河道的平 面位置(阴影线带)


(2)基岩地区寻找岩溶裂隙水 前提:密实灰岩电阻率高可达nx103Ω· m ,岩溶发育段电阻 率低为nx10~nx103Ω· m。

2、在解决有限地质体问题中的应用 (1)寻找斜坡大理岩残留铁矿应用 提示: 某铁矿受构造控制,大多数矿体处于闪 长岩古老侵蚀面凹部靠近斜坡上大理 岩残留体中,所以查明闪长岩起伏情 况、了解大理岩分布可达到间接找矿 的目的。 1)视电阻率等值线断面图反映了下伏闪 长岩的起伏情况。 2)由闪长岩顶板高程图可见,矿体产于 闪长岩凹部斜坡上,与地质结论一致。
含义:
电阻率测深法(简称电测深)是在同一测点上逐次扩大供电极距 和测量极距,使探测深度逐渐加大,这样便可得到观测点处沿垂 直方向由浅到深的视电阻率变化情况的一种方法。 适用: 被勘探的岩层是水平的或缓倾斜的(倾角小于20°)并有明显的 电性差,从而确定不同深度的电性层,并确定出各层的厚度。

6.电剖面法讲解

6.电剖面法讲解

B0长度 的平台
3、由
定性解释ρAS 曲线的变化特征
当A-MN从远离→接近→到达界面时
jMN从j0 不断增加,ρS从ρ1↗至最大值 当0点进入ρ2时, ∵电流密度法向连续

至A极进入ρ₂前,界面的 影响很小,使ρS保持恒定
随着A-MN前移,界面排斥 作用逐步下降;jMN↘ρAS↘
0点越过界面时ρS ↘跃变 ρBS曲线变化特 征与上述反之
当d=0时(A在界面上) 当d→∞时(A远离界面)
5、联合剖面曲线特征分析
①当ρ₁>ρ₂时;观测装置 由ρ₁向ρ₂通过界面时, ρAS比ρBS的跃变明显。
②当ρ₁<ρ₂时;则是 ρBS 比ρAS 的跃 变明显。
∴联剖法可以准确界定高、低阻岩 层的垂直接触面。
③根据ρABS=(ρAS +ρBS )/2;可得到 对称四极剖面法的曲线。
跃变不如 联剖法明显
•由联剖曲线获得对称四极曲线的证明 联剖公式
四极公式
代 回
当介质均匀时 证得
④当接触面上覆 •曲线峰值将被圆滑; 低阻覆盖层时 •界面的位置会偏离极大值对应点。
联合剖面试验曲线
三、脉状体上
脉状体指宽度 电极
联剖法 ρS异常
1、直立良导
距A0(B0)的地质体右侧ρBS >ρAS
左倾
闪长岩
矿体 大理岩
确定异常体的性质:
高(低)阻、厚(薄)、倾向等
测网布置图
正交点~低阻体 岐离带~左倾
由AB估算埋深小于15米 低阻区ρS<60 Ω.m
AB=30m
确定异常体的走向 ρS剖面平面图
ρS平面等值线图
低阻正交点
高低阻
确定异常体的范围

电法勘探(电剖面)07

电法勘探(电剖面)07

AB 50
MN
AB 3
二、电剖面法的测网布置
• 根据地质任务、工作比例尺,常用的比例尺和测网密 度(线距×点距)见下表。待测工区所布置的测线应 相互平行,并垂直主要构造走向。
比 例 尺 线 距 (米)点 距 (米) 1:25000 1:10000 1:5000 1:2000 250 100~200 50~100 20~40 100 50~80 20~40 10~20
• A、M都在介质1
U (1,1) I 1 1 K 12 2 x 2 d x
x
ρ1
d
ρ2
K12I
A(+I)
M
x
• A在介质1 、M在介质2
U (1, 2 ) (1 K 12 ) I 2 2 x
ρ1
ρ2
(1-K12)I
两种岩石陡立接触面上的ρ s表达式
㈠联合剖面法的解释图件
⒉ 视电阻率剖面平面图 将各测线按一定比 例尺(常用1:10000, 1:5000,1:200)绘在平 面图上,然后选择合适 的参数比例尺(1公分 =××欧姆· 米),分 别绘出每条曲线的剖面 曲线,这就构成视电阻 率剖面平面图。 这种即具有平面图 特点,又具有剖面图特 点。它能直观地反映某 一极距(相当某一勘探 深度)的曲线在平面上 的变化规律。
( a ) α =90o; ( b ) α =60o ρ1=1欧姆· 米;ρ2=0.14欧姆· 米
(三)高阻脉上的曲线
• 有、无覆盖层时高 阻厚脉上SA和SB 曲线,可用极大值 和极小值的水平距 离估计其视厚度。
(四)球体上的曲线
• SA和SB曲线在良导球上形 成对称的“∞”型异常,球 顶上有一低阻正交点。当极 距加大到球心埋藏深度的 2~3倍时, SA和SB曲线在 交点两侧有两个主极小点外, 在距交点较远的两边还相应 地出现两个次极小点,它们 分别是供电电极A和B通过 球顶正上方时,电流被良导 体吸引,使j减小,导致S 降低的结果。

第二节 电阻率剖面法01

第二节  电阻率剖面法01
AMN三极装置过垂直接触面时的剖面曲线 ( ρ1 =l00欧姆· 米; ρ 2=20欧姆· 米)
面时,则ρAS有最小值。
当 MN 极由 1 岩石进入到 2 岩石时,由于电流密度 (1) (2) j j 的法线分量是连续的,即 MN MN ,但是 MN 由 1 跃变到
2 ,所以 SA 在接触面处将发生跃变,并且跃变前后的数
则:
①高阻脉上方联合剖面曲 线有一不明显反交点,反交 点左侧ρBS大于ρAS,右侧ρAS 大于ρBS。 ②脉顶出现高阻异常带, 其两侧ρAS和ρBS同步下降并 各自出现极小值,故ρAS和ρB S分异性差,幅度很小。
A, S
(3)两种直立岩层接触面ρS曲线特征 ①ρAS剖面曲线
现在让我们用电流密度的分布规律解释ρAS曲线
第二节 电阻率法
一、电阻率剖面法概述: 定义:以地下岩(矿)石电阻率差异为基础,人工建立地下稳定直 流或脉动电场,按某种极距的装置形式沿测线逐点观测,研究某一深度 范围内岩(矿)石沿水平方向的空间电阻率变化,以查明矿产资源和研 究有关地质问题的一组直流电法勘探方法。
特点:

装置种类多:
电剖面法(简称电测剖面法或电阻率剖面法),是电阻率法中应用较广 泛的一组方法的总称。根据电极排列方式的不同,剖面法中又有二极剖 面法,三极剖面法,联合剖面法,对称四极剖面法,偶极剖面法和中间 梯度剖面法等多种装置类型。

适应对象多:
由于剖面法的变种方法较多,因此适应各种地电条件的能力较强,应用 范围较广。利用ρs剖面图、 ρs剖面平面图、 ρs等值线平面图反映地质 规律,主要适用于陡倾的层状或脉状金属矿体和高阻岩脉,划分接触带, 配合地质填图。也能为寻找含水断裂破碎带等水文、工程地质工作服务。

2电剖面法解析

2电剖面法解析


联合剖面法
(一)测量方法
实际上是三极装置,在每个记录点上用AC和BC
分别测量,C在无穷远(不影响)从中线开始逐点测
量,尽可能将C点放在中线位置,以使与A、B等距。
C
A
MNBຫໍສະໝຸດ (二)不同地电剖面上视电阻率异常特征
1、两种岩石陡立接触面上ρs曲线
盖层厚H、电阻率ρ0、下伏基岩ρ1>ρ2
前面讲过

第三节 电剖面法
一.概述 用选定的置装,沿剖面进行视电阻率测量,获
得视电阻率剖面,通过该方法了解地下勘探深度以
上沿测线方向上岩石的电性变化。
用途: 地质填图,确定覆盖层以下不同导电性岩
层的接触带位置;追断裂破碎带,古河道及地下暗
河,调查溶洞,古窑的分布。
装置形式:根据电极排形式不同分联合剖面法
( AMNMNB )对称剖面法( AMNB )偶极剖面法 ( ABMN )中间梯度法( AMNB ) 测网布置:根据地质任务,工作比例尺来布置,
A s
A jMN A MN jo
joA
A jMN 、 分别是均匀介质时和有
MN 为MN间电阻率,在左 界面时在MN处的电流密度,
A 侧①点时界面影响不计,曲线成直线 jMN → joA ,到
A ①点时受低阻的影响,有“吸电流”的现象, jMN

joA且MN到界线边缘时(没有过边缘)出现ρas最大值。
1、装置特点
两个供电电极AB距离很大,通常大于70~80土厚
度,MN在其中间1/2~1/3处逐点移动测量,在接头 处测量,一次可测多条电线,但计算系数较烦
K
AM AN BM BN MN ( AM AN BM BN )
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2 K x B 12 S (1,1) 1 1 2 2d x
2 1 2 (1,2) 1 2
B S
2 K x B 12 S ( 2,2) 2 1 2 2d x

2.视电阻率剖面曲线


( 二) 脉状体上的中梯ρS 异常

(三)起伏地形引起的视电阻率异常

(四)中间梯度法的应用
K AB AM AN MN

(5) 偶极装置( ABMN )(dipole-dipole arrays )



这种装置的特点是供电电极AB和测量电极MN均 采用偶极,并分开有一定距离。 由于四个电极都在一条直线上,故又称轴向偶 极。 其ρ s表达式为 :

oo ' S
K oo'
反交 点
正交点, 并向倾向 一侧移动
(三)球体上的视电阻率异常

1.视电阻率表达式

根据点源场中存在导电球体的场论问题 可写出M的电位表达式

同理得N点电位表达式;即可得到:
2. 视电阻率剖面曲线
联剖:反交 点 四极:极大 值 联剖:正交 点 四极:极小 值
(四)联合剖面法的干扰分析及校正
1.比值参数的概念及应用 比值(F)参数
点距(米) 100 50~80 20~40 10~20
(一)电剖面法的一般工作流程



确定工作区域 测线(测网)布置 野外试验及电性资料的收集 选定装置类型及极距大小 野外测量工作 数据处理成图 资料的解释
(二)电阻率剖面法的装置类型

(1)二极装置(AM)(Pole-pole )



求得视电阻率:
Ex 2 1 3 h02 y 2 2 x 2 S 1 1 2 r0 5/ 2 2 2 2 j0 2 2 1 h0 y x



视电阻率曲线
视电阻率曲线特征


当球体为低阻时球心上方ρS有极小值; 球体为高阻时球心上方ρS有极大值。 ρS 异常均不随电阻率差异的增大而无限 变大,二者最后均达渐近值或饱和值, 且理想导电球体( μ2→0) 的异常ΔρS / ρ1 为绝缘球体( μ2 →∞) 异常幅值的2倍。 因此,用中间梯度法找寻良导电球体较 找寻高阻球体有利。
U MN I
K OO '

2 AM AN BM BN MN ( AM AN BM BN )
AM 2 AM 1 MN
如果取AB=MN,则
K OO ' ( AB MN )

当取 AB=MN=a及BM=na(n 为正整数)时,则
1.2
电阻率剖面法
电阻率剖面法:是 在供电电极距和测 量电极距保持不变 的条件下(探测深 度不变),沿一定 测线逐点推移进行 视电阻率的测量, 所得视电阻率曲线 反映电性沿水平方 向的变化情况。
一、电阻率剖面法概述


电阻率剖面法简称电剖面法。 特点: 测量电极均沿测线方向逐点进行 测量,以探测地下一定深度内地电断面 沿水平方向的变化。 主要任务:研究倾角较大的或水平方向 电性变化较大的地电断面
低阻正交点异常轴走向及平面位置推断一定深度下 构造破碎带的走向及平面位置 从视电阻率剖面曲线的对称性判断构造破碎带的倾 向 在同一剖面做不同极距的的视电阻率对比曲线,极 距小反映浅部,极距大反映深部。




用切线法求良导脉顶端埋深(适用于脉 的厚度比深度小很多) 确定陡立岩性接触界线的方法
选取供电电极位于高阻一侧的那支曲线,在其陡度最 大处
(一)电剖面法的一般工作流程



确定工作区域 测线(测网)布置 野外试验及电性资料的收集 选定装置类型及极距大小 野外测量工作 数据处理成图 资料的解释
工作比例尺与点线距的一般关系
比例尺 1:25000 1:10000 1:5000 1:2000
线距(米) 250 100~200 50~100 20~40
三、中间梯度法

中间梯度装置的电场分布特点是在 AB中 间地段的电场可近似视为均匀场。
当地下赋存有导电性不均匀体时,将会 引起均匀电场的畸变,并在地面产生相 应的视电阻率异常。


(一)球形地质体上的中梯异常

解电位满足的拉普拉斯方程:
U 2 1 3 h02 y 2 2 x 2 Ex 1 2 r0 j 5/ 2 0 1 2 2 2 x 2 2 1 h0 y x

比值(λ)参数具有分解复合异常的能力
2.起伏地形引起的视电阻率异常
地形改正方法—比较法
s改
s实测
s地形 0
(五)联合剖面法的应用
1.联合剖面法异常的确定

沿一定走向延伸的低阻带或低阻正交点 异常轴一般与断层破碎带有关(排除地 下低阻矿脉、岩脉、金属管道的影响) 沿一定走向延伸的阶梯状异常带往往同 高低阻岩层接触面有关

联合剖面装置仍取 MN 中点作为记录点。

(4) 对称四极装置(AMNB) 这种装置的特点是 AM=NB ,记录点取在 MN 的中点,其ρs表达式为: U MN AB S K AB I 式中 当取AM=MN=NB=a时,这种对称等距排列称为温纳 (Wenner)装置。其装置系数为: KW 2 a

把 ρ sA 和 ρ sB曲线画在一张图上,即 可得到垂直接触面上联合剖面法的剖面曲 线。 有了上述联合剖面法的ρ sA 和ρ sB剖面 曲线以后,根据 1 A AB B S s S 2 的关系式,取各点ρ sA和ρ sB的平均值 即可对称四极剖面法的剖面曲线。


可得:在ρ 1> ρ 2情况下,联剖装置通 过接触面时, ρ sA 比ρ sB的跃变要明 显得多。 因此根据前者确定分界面位置比 后者容 易。
因此,二极装置实际上是一种测量电位的装置。 其ρs表示式为: UM S K AM I 式中装置系数
K AM 2 AM
二极装置通常取AM中点作为记录点。

(2)三极装置(AMN)(pole-dipole ) 当只将供电电极B置于“无穷远”,而将AMN沿 测线排列并进行逐 点观测时,便称为三极装置。 其ρ s表示式为: AMN U MN S K AMN I
K OO ' ( AB MN ) an(n 1)(n 2)

式中a称为偶极长度,n称为电极的间隔系数。 偶极装置常取OO′中点为记录点(O为AB中 点,O′为MN中点), OO′=(n+1)a。 极距OO′=(3~5)H=(4~10)AB




(6)中间梯度装置 中间梯度法的装置是将供电电极A和B固定在相 距很远的地方 ,测量电极MN在AB中段1/3的范 围内逐点观测。 在半无限介质的条件下,AB中部三 分之一范 围内电场可近似地认为是均匀的。由于在测量 中 AB 固定不变,MN 沿剖面移动,所以其视 电阻率曲线反映了地电断面沿水平方向的分布 情况。 其 ρ s 表达式为:
2 K x A 12 S (1,1) 1 1 2 2 d x
2 1 2 (1,2) 1 2
A S
2 K x A 12 S ( 2,2) 2 1 2 2d x

同理,对于MNB三极装置而言,当MN→0 时, ρ sB的计算公式也有以下三种情 况:




MN S
K MN
U MN I

其中主测线上装置系数为:
K MN

2 AM AN BM BN MN ( AM AN BM BN )
此外,中间梯度装置的MN极还可以在离开AB连 线一定距离(AB/6范围内)且与之平行的旁侧 测线上进行观测,

其装置系数可近似的表示式为 :
K MN 2 MN 1 AB x 2 AB 2 x y 2
2
3/ 2

AB x 2 AB 2 x y 2
2
3/ 2


式中x为MN中点的横坐标,y为纵坐标,坐标原 点取在AB中点处。 极距AB/2=(35~40)H MN≤(1/15~1/25)AB/2


沿一定走向延伸的高阻异常带多与高阻 岩脉、岩墙分布有关(地道、隧道、连 通的溶洞、采空的煤窑坑道也会呈高阻 反映)
没有一定走向的局部高阻或低阻异常和 地下局部不均匀体有关,地下充水溶洞 呈低阻反映;干溶洞呈高阻 注意消除地形及地表不均匀体的影响


2.联合剖面法异常的解释

追索构造破碎带的走向,并确定其倾向 及估计破碎带宽度。
(三)几种装置间ρs的关系

1、三极与对称四极的关系

那么



其中 对于对称四级而言则:


2 偶极与三级装置的关系

3 三级与二级装置的关系
二、三极剖面法、联合剖面法和对称四 极剖面法
(一)垂直接 触面上视电阻 率异常
1.视电阻率公式 采用“镜像法”,对于AMN三极装置而言, 在MN →0的情况,可写出以下三种不同 的视电阻率为:


根据视电阻率曲线确定其它地电体在地 面的投影位置
(六)对称四极剖面法的应用
1.对称四级异常解释
•了解基底的起伏情况 •探查古河道、岩溶发育
•追索岩层陡倾接触线及寻 找断层破碎带
2.复合对称四级

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