复变函数第四版-第二章_2.2 数量场的方向导数和梯度

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第七节 方向导数与数量场的梯度

第七节  方向导数与数量场的梯度

定理1 若u u( x , y , z )在点M ( x , y , z )处可微, 方向l的单 位向量l 0 cos , cos , cos , 则u沿 l方向的方向导数
u u u u 0 gradu( M ) l cos cos cos l x y z
' '
例4 : 设 r x i y j z k , r r , 求 1 (1) gradr; ( 2) grad ( r 0). r
练习 : 设f ( r ) C (1) , r x 2 y 2 z 2 , 求f ( r ).
下面的两个例子是梯度 在热学和电学中的应用 .
在(1.1)中给常数c不同的值, 就得到 不同的等值面, 如图2 1
这族等值面充满了数量 场所在的 空间, 这是因为场中每一点 M 0 ( x0 , y0 , z 0 )都有一个 等值面 u( x , y , z ) u( x0 , y0 , z 0 ) 通过,由于u是单值函数, 一个点只能在一个等值 面上.
第七节 方向导数与数量场的梯度
• 场的概念 • 方向导数和梯度 • 梯度的物理意义与几何意义 • 梯度的运算性质
10 场 : 场是物理量在空间和时间的分布。
20 数量场:若它的值取数量, 如温度、电位等, 可表示为u u( x , y , z , t )等;
30 矢量场:若它的值取矢量, 可表示为 A A( x , y , z , t )等.其中x , y , z刻划空间位置, t 表示时间;
M M0
它刻划了u( M ) u( x , y, z )在点沿l方向的变化率.
记x x x0 , y y y0 , z z z0 , u u( M ) u( M 0 ),

第四版复变函数第二章市公开课获奖课件省名师示范课获奖课件

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例6:反函数的求法:z cos w 1 (e iw e iw ) 2
得到关于e iw的二次方程:e i2w 2ze iw 1 0 (e iw z)2 z 2 1 e iw z z 2 1 w iLn(z z 2 1)
反双曲函数定义:z shw
则:w Arshz
Arshz Ln( z z2 1 )
三角函数性质:(5条)
周期为2的周期函数;
在复平面内处处解析;
sin z cos z, cos z sin z
欧拉公式仍然成立; e iz cos z i sin z 一些三角公式仍然成立 ; cos(z1 z2 ),sin(z1 z2 ) sin 2 z cos2 z 1, 但 sin z 1 & cos z 1不成立
- u y v
x y
定理一:f (z) u( x, y) v( x, y)i
在一点z x iy可导的充分必要条件为 :
u( x, y), v( x, y)在点z( x, y)可导;
满足柯西 黎曼方程:u v , u v x y y x
定理二:f (z) u( x, y) v( x, y)i
则:曲线组u(
x,
y)
c1和v( x,
y)
c
互相正交。
2
证明:f
( z )
1 i uy
vy
0
u y , v y不全为0
u y , v y 都不为0,u( x, y) c1
任一条曲线斜率为:dy dx
k1
ux uy
v(x, y) c2
任一条曲线斜率为:dy dx
k2
vx vy
利用C R方程得:k1k2
模:ez e x 辐角:Arg ez y 2k

复变函数第四版-第二章_2.2 数量场的方向导数和梯度

复变函数第四版-第二章_2.2 数量场的方向导数和梯度
u u u grad u i j k x y z
第二章 场论
15
梯度性质:梯度矢量具有下面两个重要性质,参看图(2 − 10)。 1)由前面(2.7)式可知, 方向导数等于梯度在该方向上的投 影,写作
u gradl u. l
2) 数量场u (M) 中每一点M 处的梯度,垂直于过该点的等值面 ,且指向函数u (M) 增大的一方。
在点M( 1, 0, 1 ) 处有
u 1 u u 1 , 0, x z 2 y 2
而l 的方向余弦
1 2 2 cos ,cos ,cos 3 3 3
由公式(2.2)就得到 u 1 1 2 1 2 1 0 l 3 23 23 2
第二章 场论
6
• 定理2.
M0 若在有向曲线C 上取定一点M0作为计算弧长s 的起点,并以 C 之正向取作s 增大的方向; M 为C 上的一点, 在点M 处沿C 之正向作一与C 相切的射线l , 如图(2 − 9)。则在点M 处, 当函数u 可微、曲线C 光滑时,函数u 沿l 方向的方向导数就等 于函数u 对s 的全导数,即有下式成立
第二章 场 论
2.2 数量场的方向导数和梯度
第二章 场论
2
1. 方向导数
定义1:设 M 0为数量场u = u (M) 中的一点,从点 M 0 出发引一 条射线l,在l 上点M 0 的邻近取一动点M ,记 M 0 M ρ ,如 图(2 − 4)。若当M→ M 0 时,比式
u(M ) u(M 0 ) u lim M M 0 M 0M
由此解得 或 a=3,b=12,c=-4 a=3,b=12,c=-4
这两组数值,依次使点M处的梯度,指向Oz轴之正负向.
第二章 场论

2.2数量场的方向导数和梯度.

2.2数量场的方向导数和梯度.

3)在球面坐标系中:
3、 梯度的性质
1) 标量场的梯度是矢量场,它在空间某点
的 方向表示该点场变化最大(增大)的 方向,其数值表示变化最大方向上场的空 间变化率。
2) 标量场在某个方向上的方向导数,是梯
度在该方向上的投影。
3)标量场的梯度垂直
于通过该点的等值 面(或切平面)
4、梯度运算的基本公式
5.
梯度的重要性质
0
证:
ˆ x x x ˆ y y y
标量场梯度的旋度恒等于零。
ˆ z z z
2 2 2 2 2 ˆ( ˆ( ˆ( x F F) y F F) z F F) yz zy zx xz xy yx
2.2 标量场的方向导数和梯度
一、方向导数 1、定义:在实际应用中不仅需要宏观上了解场在空间 的数值,还需要知道场在不同方向上场变化的情况。应 用方向性导数可以描述标量场在空间某个方向上变化的 情况。
方向性导数表示场沿 l 方向的空间变化率。
u u lim | l M l 0 l
l
3、梯度的运算
1)在直角坐标系中:
u u u u ex ey ez x y z u 1 u u u er e ez r r z u 1 u 1 u u er e e r r r sin
2)在柱面坐标系中:
=0
例题:
若 R r r ' ,R R
在处理相对坐标的函数的 梯度运算时,算子 与算 子 ' 可以互换,但改变 其前的正负号。
证明:
1 1 ( ) '( ) R R
ex ey ez 说明: x y z ' ex ey ez x ' y ' z '

2.2 方向导数与梯度

2.2 方向导数与梯度


从方向导数的表达式可以看到,方向s的方向余弦 表示了所取的方向,而三个偏导数则由数量场唯 一确定。
华北科技学院基础部 17
2014年5月11日星期日
2.2 数量场的方向导数和梯度 u u u u cos cos cos l x y z
在直角坐标系中,令
l cos i cos j cos k
2 cos 2 2 2 3 1 2 2
2014年5月11日星期日
2
华北科技学院基础部
11
2.2 数量场的方向导数和梯度

u 2 x u 2 y u ( x 2 y 2 ) , , x z y z z z2
数量场在l方向的方向导数为
u u u u cos cos cos l x y z 2 2 1 2x 2 2 y 2 x y 3 z 3 z 3 z2


趋于零时对上式取极限,可得
u u u u cos cos cos l x y z
实际应用:计算函数u(M)在给定点处沿某个方 向的变化率(定点且定向).
2014年5月11日星期日
华北科技学院基础部
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2.2 数量场的方向导数和梯度
若方向导数存在,则偏 导数未必存在 . 方向导数与偏导数有什么关系 ? 2 2 例如,z x y 在O 0,0 处沿l i 方向的 z f 而 偏 导 数 0 , 0 不 存 在 . 方向导数 1 , 0 0, x l z f ( x , y ) f (0,0) ( 0 , 0 ) lim 原因: 0 l 方向导数是单侧极限,而偏导数是双侧极限 . ( x ) 2 ( y ) 2 lim 1 2 2 0 ( x ) ( y ) 函数可微是方向导数存在的充分条件,

第6讲数量场的方向导数和梯度2

第6讲数量场的方向导数和梯度2

3.梯度的应用 例:设有位于坐标原点的点电荷 q ,在空间任何 一点 M ( x, y, z ) 处产生的电位为: q v 4r r xi yj zk,r r ,试求电位 v 的梯度。 解:
E q 4r
3
r
E gradv
电场中的电场强度等于电位的负梯度。电场 强度垂直于等位面,且指向电位减小的方向。
' gradf ( u ) f (u) gradu (6)
偏 导 数
f f (7) gradf (u, v) u gradu v gradv
2.梯度运算公式
例:已知矢径 r xi yj zk 和常矢 a axi ay j az k
l 2 2 1 l i j k 3 3 3 l
l
方向的单位矢量为:
1.梯度的性质 例4:求数量场 u xy2 yz3在点 M (2,1,1) 处的梯
l 2i 2 j k 方向的方向导数。
度及其在矢量
解:
u l
M
[ gradu l ] |M
求 grad(a r ) 。 a r ax x ay y az z 解: grad(a r ) axi ay j az k a

数量场 a r 的梯度为一常矢,其等位面是垂 的平面,即有方程: 直于矢量 a
2 2 1 1 1 (3) (3) ( ) 3 3 3 3
1.梯度的性质
例5:求 a, b, c ,使 u axy2 byz cz2 x3在
M (1,2,1) 处
沿平行于 OZ 轴方向的方向导数取最大值为32。 解:只要常数 a, b, c 之值,使得在 M 处的梯度平

第二章 场论

第二章 场论

第二章 场论2.1 场1.场的概念:若对全空间或其中的某一区域V 中每一点M ,都有一个数量(或矢量)与之对应,则称在V 上给定了一个数量场(或向量场)。

2.数量场的等值面、等值线设空间中的一数量场(,,)u x y z ,从后我们总假定它单值,连续且具有一阶连续的偏导数。

那么空间中u 取值相同的点在空间中是如何分布的呢?这些点满足方程 (,,)u x y z C ≡,其中C常数。

若u 一阶偏导数不全为0(这也可作为默认的假设),由隐函数存在唯一性定理可知方程(,,)u x y z C ≡中(,)z f x y =,称这一曲面为数量场(,,)u x y z 的等值面,曲面上所有点均满足(,,)u x y z C ≡。

随着常数C 选取的变化,方程(,,)u x y z C ≡对应着不同的等值面,因为C 可取遍了u 值域中的每一个值,所以数量场(,,)u x y z 所在的空间将被这族等值面所充满,这些等值面彼此互不相交(若相交的话u 就不是单值函数了)。

若空间中数量场为平面数量场(,)u x y ,(,)u x y C ≡表示了一条平面曲线,称为数量场(,)u x y 的等值线,显然平面数量场(,)u x y 所在的平面区域被一族等势线充满,这些等值线彼此不相交。

3.矢量场的矢量线、矢量面、矢量管ˆˆˆ(,,)(,,)(,,)(,,)x y z A x y z A x y z i A x y z j A x y z k =++为空间的一矢量场,在空间中作这样的曲线,使得曲线的任一点M 处切线的放向数是()A M的三个分量,即曲线满足微分方程:x y zdx dy dzA A A ==则称这样的曲线为矢量场(,,)A x y z 的矢量线。

由微分方程理论(解的存在与唯一性定理)我们可知x y zdx dy dz A A A ==的解是矢量线族,这族矢量线不仅存在,并且也充满了矢量场所在的空间区域,而且互不相交。

第四版复变函数第二章精品PPT课件

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定 理一 : f (z) u(x, y) v(x, y)i
x
y
在 一点z x iy可 导的 充 分必 要 条:件 为
u(x, y),v(x, y)在 点z(x, y)可 导;
满 足柯 西 黎 曼方 程u: v , u v x y y x
定理二f(: z)u(x, y)v(x, y)i 在 区D域内 解 析 的 充 分 必为要:条 件 u(x, y),v(x, y)在D内可导; 在D内 ( CR方 程 ): u v, u v x y y x
g ( z )2
6、 f [ g ( z )] f ( w ) g ( z ) w g ( z )
2、解析函数
w f (z)在点z0解析: f (z)在z0及z0的邻域内处处可导
在区D 域 内解析f(: z)在D内每一点解析。
f(z)在z0不解 析 z0为奇点。
定理: 1) 如果f (z),g(z)在区域D内解析,有 :
a,b,c,d?可f使 (z)处 处 解 析 。
例 3 、 f'(z)0 在 D 内 f(z)常数
例 4、如f果 (z): uiv为解析函 f(z)数 0 , 则曲 :线 u(x组 ,y)c1和 v(x,y)c2互 相 正
证明:
f (z)
1 i uy
vy
0
u y ,v y不全为
0
uy,v
都不为
f (z) g(z), f (z) g(z), f (z) , 在D内都解析。 g(z)
2) h=g(z)在D内解析,w=f(h)在G内解析, 如果函数h=g(z)的函数值集合落在G内,则 复合函数w=f[g(z)]在D内解析
有 理 函 数 ( 多 项整式个)复在平 面 上 解 析 。 wP(z)a0 a1zanzn 有理分w式 P(z)(两个多项式的分商母)不除 0的 为

方向导数和梯度

方向导数和梯度

2
n f f max || g || x l i 1 i
2 ,
1
这里的 n 维向量 g 实际上就是下面要讨论的梯度。
定义 7.5.2 量
设 f 是 R n 中区域 D 上的数量场,如果 f 在 P0 D 处可微,称向
f f f x , x ,, x 2 n 1
f ( P) f ( P0 ) || P0 P ||
f x1
f lim ||P0 P||0 x 1
x1
P0
|| P0 P ||

f xn
xn
P0
|| P0 P ||

o(|| P0 P ||) || P0 P ||
cos 1
最大值,此最大值即梯度的范数 || gradf || 。这就是说,沿梯度方向,函数值增加 最快。同样可知,方向导数的最小值在梯度的相反方向取得,此最小值即
|| gradf || ,从而沿梯度相反方向函数值的减少最快。
例 7.5.2
设在空间直角坐标系的原点处有一个点电荷 q ,由此产生一个静
电场,在点 ( x, y, z) 处的电位是
f 在 (0,0) 点沿方向 l || l || (cos , sin )( 为 l 与 x 轴正向的夹角)的方向导数为
f (0 t || l || cos , 0 t || l || sin ) f (0, 0) f lim l t 0 || tl || 2 cos sin 2 lim 2 cos sin 2 。 t 0 cos 2 sin 2
f g g gradf f gradg ,其中 g 0 ; g2

数量场的方向导数与梯度

数量场的方向导数与梯度
梯度的数学表达式为:grad f(x,y,z) = (∂f/∂x, ∂f/∂y, ∂f/∂z)
梯度的几何意义
01
在三维空间中,梯度表示函数值增长最快的方向,其方向与该 方向导数的方向一致。
02
梯度的模长表示函数在该点的变化率,即函数值在该点增加或
减少的速度。
在等高线图上,梯度的方向与等高线切线的方向垂直,梯度的
数量场的方向导数与梯度
目录
• 数量场的基本概念 • 方向导数 • 梯度 • 方向导数与梯度的关系 • 数量场的应用
01
数量场的基本概念
数量场的定义
总结词
数量场是一个数学概念,它是一个函 数,将点集映射到实数集,表示物理 量在空间中的分布情况。
详细描述
数量场是一个定义在一定空间上的函 数,其取值代表该空间位置上的物理 量的大小。例如,温度场表示温度在 空间中的分布,速度场表示速度在空 间中的分布。
GDP分布等。
02 分析经济现象,如区域经济发展、人口流动等。
03
预测经济趋势,如经济发展趋势、市场变化趋势等。
感谢您的观看
THANKS
数量场的几何意义
总结词
数量场的几何意义可以理解为物理量在空间中的梯度变化。
详细描述
在几何上,数量场可以看作是空间中各点的物理量沿各个方 向的变化情况。具体来说,如果一个点附近物理量的变化率 大,则该点处的梯度也大。因此,梯度可以用来描述物理量 在空间中的变化趋势。
数量场的分类
总结词
根据物理量的性质和变化规律,可以将数量场分为不同的类型。
几何图形表示
方向导数的几何意义可以通过函数图像在某一点的切线斜率来理解,切线斜率越大,表示函数在该方 向上的变化率越大;切线斜率越小,表示函数在该方向上的变化率越小。

《矢量分析与场论》数量场的方向导数和梯度

《矢量分析与场论》数量场的方向导数和梯度

u du l ds
l

M

M0
C
2.方向导数
以 s 为参 数的参数方程为: 证:设曲线
x x( s),
C
l

M
y y ( s),
z z ( s)

M0
C
则 沿 曲 线C , 函 数 ,
u u[ x( s), y( s), z ( s)]
根据复合函数的求导定理,有
du u dx u dy u dz ds x ds y ds z ds
u u lim s s 0 s
2.方向导数 定理 3 :若在点 M处函数 u 可微、曲线
光滑, C
则有:
u du s ds
u du 存在时,有 s ds
证:
du u 故当 lim s 0 s ds

2.方向导数 推论:若在点 M 处函数 u 可微、曲线 C 光滑, 则有:
2 2 2
令:
x y z cos a , cos , cos l l l
分别表示 l 在 x, y, z 轴上的方向余弦,于是得到:
l cosai cos j cosk
2 2 2
cos cos cos 1
2.方向导数
l
与 G 的方向一致时,即 cos(G, l ) 1 时,
的方向导数。
当方向
方向导数取最大值。
3.梯度 最大值为:
u G l
矢量 G 的方向就是函数 u(M变化率最大的方向, )
其模正好是最大变化率的数值。
把 G 叫做函数 u(M )在给定点处的梯度。

工程数学《复变函数》(第四版)课件 2-1,2 西安交大

工程数学《复变函数》(第四版)课件 2-1,2 西安交大
例1 判断下列函数在何处可导,在何处解析:
1 z; 2 f z e x cos y i sin y ; 3 z Rez .
解 1 x iy
u v 1, 1 x y
u v x y
所以函数在复平面内处处不可导,处处不解析。 13
z x iy, ( z x iy )
2 定义是指在点可导的概念,如果f z 在区域 D内处处 可导,则称 f ( z ) 在D内可导。 例1 求f z z 2的导数 . 解
2 f z z f z z z z 2 lim lim 2 z z lim z 0 z 0 z 0 z z
复 变 函 数
教师: 赵璐 邮箱:zhaolu.nan@
第二章 解析函数
§1 解析函数的概念 §2 函数解析的充要条件 §3 初等函数
f z 在x iy可导可微

u x, y ,v x, y 在 x, y 可微.
f z u x, y iv x, y
2
§1 解析函数的概念
一、复变函数的导数与微分
1 导数
, 定义 设函数 w f z 定义于区域 D, z0为D中的一点
z0 z点不出 D的范围 , 如极限
f ( z 0 z ) f ( z 0 ) lim 存 在, z 0 z
则称 f ( z )在 z0可导, 这个极限值称为 f ( z )在 z0的导数。
9
由于k的任意性 , 得
hz0 z hz0 当z 0时,比 值 的极限不存在 . z
hz z 仅在z 0处可导 , 而在其他点都不可导 .
2
所以
hz z 在复平面内处处不解析

数量场的方向导数与梯度

数量场的方向导数与梯度
场:
如果在空间或其部分空间的每一点,都对应着 某个物理量的一个确定的值,则称在该空间定义了关于 该物理量的一个场. 如果该物理量是数量,称它为数量 场;如果该物理量是矢量,称它为矢量场或向量场. 分别用

表示.
与时间无关的场称为稳定场,否则为不稳 定场.
-1-
第二节 数量场的方向导数与梯度
-2-
1. 数量场的等值面
在数量场
中,称曲面
为该
数量场的等值面. 在平面场
中,称曲线
为它的等值线,如等温线、等高线等.
等值面
等值线
由于数量场是单值的,所以场中的每一点有且仅有
一个等值面通过;等值面族充满了数量场所在的空间,
而且互不相交.
-3-
2.方向导数
定义1:设
M
是数量场u
0
u(M
)
中的一点,若沿方向 l
l MC
lim u lim u(M ) u(M0 )
l x
y
z
证明: 由函数 u(x, y, z)在点 M0可微 , 得 u u x u y u z o() x y z
(u cos u cos u cos ) o()
x
y
z
故 u lim u u cos u cos u cos
l 0 x
y
z
-5-
例1. 设 n 是曲面 2z xy 0 在点 M (2,3,3)处指向下侧 的法向量,求函数 u xyz 在点M处沿 n的方向导数 .
在点 M 处的法向量,指向数量场 u(M) 增大的一方.
M uC
注:矢量场 grad u称为由数量场u产生的梯度场.
-9-
运算公式
(2) (Cu) Cu

复变函数课件第二章

复变函数课件第二章
的导数,
记作
dw f ( z 0 z ) f ( z0 ) f ( z0 ) lim . dz z z0 z 0 z
复变函数与积分变换
Complex Analysis and Integral Transform
复变函数与积分变换
Complex Analysis and Integral Transform
y 1 0 当 z 0(x 0, y 0) 时, lim z 0 x iy i y lim ∴ z 0 不存在,即处处不可导。 x iy
y lim 0 当 z 0(x 0, y 0) 时, z 0 x iy
复变函数与积分变换
复变函数与积分变换
在定义中应注意: z0 z z0 (即z 0)的方式是任意的.
Complex Analysis and Integral Transform
即z0 z在区域D内以任意方式趋于 0时, z f ( z0 z ) f ( z0 ) 比值 都趋于同一个数 . z
y 1 f f ( z z ) f ( z ) lim , lim lim y 0 x i y z 0 z z 0 i z x 0
当点沿不同的方向使z 0时, 极限值不同 ,
故f ( z ) Im z在复平面上处处不可导.
复变函数与积分变换
例2
Complex Analysis and Integral Transform
2
研究函数 f ( z ) z 2 , g( z ) x 2 yi 和
h( z ) z 的解析性.
解 由本节例1和例3知:
f ( z ) z 2 在复平面内是解析的 ;

方向导数和梯度

方向导数和梯度

设 l 的方向余弦是 co ,cso ,c so ,这s时 u(x,y,z) 沿
l 的方向导数是
uuco suco suco s
l x y z
令 l 0 是 l 方向的单位向量
l0 co i c so j c so ks
于是
u(u,u,u)(co ,cso ,c so )s
l xyz
gradul0 graducosg(radu,l0 ).
示出来 r rr0
以下是关于梯度的基本运算法则:
(1)两个函数代数和的梯度, 等于各函数梯度的代数和,

gr (u 1 a u 2 ) d gr1 a gd r2u adu
(2) 两个函数乘积的梯度
gr(u a1u2 d )u1grua2du2graud1
这两个法则从梯度的各个分量的表示立即可以证 明. 再由求复合函数的偏导数法则, 又可得
由于数量函数所表示的物理意义是由点的函数来 描写的, 在不同坐标下, 同一点的函数值应该不变, 这 表示数量函数与坐标系的选取无关. 从而由此产生的等 量面、数量函数 u的梯度以及它的最大变化率 grad u 等等, 也都与坐标系的选择无关.
综上所述, grad u 是这样一个向量函数, 它是由数
量函数 u产生的, 在每一点 P处的梯度方向与过 P
的长度,在 PP' 这段长度内,函数 f(x,y,z)的平均变化率为
f f(P')f(P) PP ' PP '
令 P' 沿 l 趋于 P ,这时如果
limf(P')f(P) P'P PP'
存在,则称此极限为 f(x,y,z)在 P点沿 l 的方向导数,记
为 f ( P ) 或 f (x, y, z)

《矢量分析与场论》数量场的方向导数和梯度

《矢量分析与场论》数量场的方向导数和梯度
(2) gradcu cgradu C为常数
(3) grad(u v) gradu gradv
(4) grad(uv) ugradv vgradu
u 1 (5) grad ( v ) v 2 (vgradu ugradv )
' gradf ( u ) f (u) gradu (6)
3.梯度的应用 例:设有位于坐标原点的点电荷 q ,在空间任何 一点 M ( x, y, z ) 处产生的电位为: q v 4r r xi yj zk,r r ,试求电位 v 的梯度。 解:
E q 4r
3
r
E gradv
电场中的电场强度等于电位的负梯度。电场 强度垂直于等位面,且指向电位减小的方向。
的模,试 r
r gradr r r
x r x2 y 2 z 2 x
r y y r
r z z r
r r r gradr i j k x y z x y z r i j k r r r r r
t 证明 u cons tan (习题 3第10题)。
证: 因 gradu 0 ,得
u u u 0, 0, 0 x y z
积分得: u cons tan t 表明:数量场等值面的梯度为0。
3.梯度的应用
例:若在数量场 u u(M ) 在 M 0处可微,且满 足 u(M ) u(M 0 ) ,证明在 M 0处有 gradu 0。 (习题3第11题) 证:因 u u(M ) 可微,且 u(M ) u(M 0 ) , 则 u(M ) 在 M 0 处取得极大值,有:
2 2 2
欲使 gradu M 平行 OZ 轴且模为32,则应有:

复变函数第四版-第二章_2.3 矢量场的通量及散度

复变函数第四版-第二章_2.3 矢量场的通量及散度

D dS V lim
Ω M
Φ e V
lim
Q V
Ω M
=
(3 .1 3)
其中ρ 为电荷分布的体密度。
(3)散度运算的基本公式。 1 ) div ( cA ) =c div A (c 为常数)
2) div ( A ± B ) = div A ± div B
3 ) div ( uA ) =u div A + A⋅grad u (u 为数性函数)
在磁感应强度矢量B 分布的磁场中,穿过曲面S 的磁通量
Φm =
B
s
n
dS
B d S
s
(3 .5)
第二章 场论
5
(1)通量的定义:设有矢量场A (M) ,沿其中某一方向曲面S
的曲面积分
Φ =
A
s
n
dS
A d S
s
(3 .6 )
叫做矢量场A (M) 向正侧穿过曲面S 的通量。
第二章 场论
11
例2.在点电荷q 所产生的电场中,任何一点M 处的电位移矢量为
D = q 4 r
2
r
0
其中r 是点电荷q 到点M 的距离,r°是从点电荷q 指向点M 的 单位矢量。设S 为以点电荷为中心,R 为半径的球面,求从内 穿出S的电通量 Φe。 解:如图(2 − 15),在球面S 上恒有r = R,且法矢n 与r°的 方向一致。所以
(3 .1 4 )
叫做矢量场A (M) 沿法矢n 的方向穿 过曲线l 的通量(图 2 − 17)
第二章 场论
15
当 ΔΩ 缩向M 点时,M﹡就趋于点M 。所以
d ivA = P x Q y R z

§2.1、数量场的几何描述

§2.1、数量场的几何描述

(6) f (u (x )) f '(u ) u (x )
解:由电磁学基本知识有,点电荷q所形成的静电势为
u(r ) q 1
4 r
则其电势为C的等值面为
u(r) q 1 C
4 r
由此得
r q 4 C
显然点电荷所形成的电势的等值面为以点电荷为中心的同
心圆面。
例2、在点(-a,0,0)和(a,0,0)坐标原点各放一点电荷q,试确定该 点电荷形成静电势的等值面。
第二章 数量场
物理学中的场:物理量在空间中的分布,就称为相应的 场。例:重力场、密度场、温度场、电势场、磁势场、力场 等等。用于确定物理场的物理量称为场量,场量一般为空间
和时间的函数,一般表示为 f(x,t),xD,若 D R3 ,则 f ( x, t ) 称为空间场;若D R2 ,f ( x, t ) 称为平面场;若 f(x,t)f(x),f ( x, t ) 称为非时变场(稳定场),否则称为时
u (x) u (x) x u (x) y u (x) z s x s y s z s
设l 为曲线上一点x 0 处C的切线向量,方向为弧线段增加的方向
,则显然有
u(x0) u(x0)
l
s
所以我们一般也称 u ( x ) 为标量场函数沿曲线C的方向导数。
s
例5、设标量场函数 u(x)3x2zxyz2 ,求在点(1,-1,1)处沿
曲线 CC(t,t2,t3)朝t增大一方的方向导数。
解:首先,曲线C在任意点处的切线向量为
l (x,y,z)T t t t
(1,2t,3t2)T (1,2x,3x2)T

l0 (c o s,c o s,c o s)T
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u du . s ds du 证:由于在点M 处函数u 可微、曲线C 光滑,故全导数duds存在 ds u 。而∂u∂s按定义实际上是一个右极限 s u u lim s s 0 s
推论:若在点M 处函数u 可微、曲线C 光滑,则有
u u s l
第二章 场论
3 )处沿x 增大方向的切线方向导数即可。为此,将所给曲线方 程改写成矢量形式
r xi yj xi ( x 2 1) j
其导矢
r' i 2xj
第二章 场论
11
就是曲线沿x 增大方向的切向矢量,以点M( 2 , 3 )的坐标代入, 得
其方向余弦为
r' M i 4 j
0
第二章 场论
19
u axy 2 byz cz 例5.求常数a,b,c之值,使函数u=axy2+byz+cz2x3 2 x 3 在点M(1 ,2,-1)处沿平行于Oz轴方向上的导数取得最大值32.
据题意,只要常数 a,b,c,之值,使得点M处的梯度平行 解 于Oz轴且其模为32即可.由于
u du l ds
(2.3)
第二章 场论
7
证: 设曲线C 以s 为参数的参数方程为 x=x(s),y=y(s),z=z(s) 则沿曲线C ,函数u = u [ x ( s ) , y ( s ) , z ( s ) ] 又由于在点M 处,函数u 可微、曲线C 光滑,按复合函数求导 定理,即得u 对s 的全导数
du u dx u dy u dz ds x ds y ds z ds
dx dy dz , 注意到dx,dy,dz , 是曲线C 的正向切线l 的方向余弦,若将其 ds ds ds 写成 cos α,cos β , cos γ ,则
du u u u cos cos cos ds x y z
grad u (ay 2 3cz 2 x 2 )i (2axy bz ) j (by 2czx 3 )k
grad u M (4a 3b)i + (4a b) j + (2b 2c)k,
欲使 grad u M 平行于Oz轴且其模为32 ,则应有
4a 3c 0, 4a b 0, 2b 2c 32
由此解得 或 a=3,b=12,c=-4 a=3,b=12,c=-4
这两组数值,依次使点M处的梯度,指向Oz轴之正负向.
第二章 场论
20
例6.求曲面 2xz 2 3xy 4x 7 在其点M(1,2,-1)处的 切平面方程.
解 所给曲面可视为在数量场当u取数值7时的一张等值面.因 此,在其上的点M处函数u的梯度,就是曲面在点M处的法矢量
第二章 场论
5
例1.求函数uu=x2 x 2 y2y+ z 2 在点M( 1 , 0 , 1 ) 处沿l = i + 2j + 2k + 2 z2 方向的方向导数。 解:
u x u , 2 2 2 y x y z x u , 2 2 2 z x y z y z x2 y 2 z 2
u u u G i j k x y z
第二章 场论
13
则公式(2.2)可以写成G 与l°的数量积
u G l 0 G cos(G , l 0 ). l
(2.7)
显然,G 在给定的点处为一固定矢量,上式表明:G 在l 方向
上的投影正好等于函数u 在该方向上的方向导数。因此,当方 向l 与G 的方向一致时,即cos ( G , l °) = 1 时,方向导数取得 最大值,其值为 u G l 由此可见,矢量G 的方向就是函数u (M) 变化率最大的方向, 其模也正好是这个最大变化率的数值。我们把G 叫做函数u (M) 在给定处的梯度。一般,我们有如下的定义。
1 4 cos ,cos 17 17
又函数u在点M 2 , 3 处的偏导数
u x 6xy M
M
u 36, y
(3 x 2 2 y )
M
M
6
于是,0 cos cos y 17 x M
M
M
第二章 场论
12
2. 梯度
方向导数给我们解决了函数u (M) 在给定点处沿某个方向的变 化率问题。我们来分析方向导数的公式 u u u u cos cos cos l x y z
其中cos α,cos β ,cos γ 为l 方向的方向余弦,也就是这个方向
上的单位矢量l ° = cos αi + cos β j + cos γ k 的坐标。若把上式 u u u , , 右端的其余三个数∂u∂x, ∂u∂y, ∂也视为一个矢量G 的坐标,即取 x y z
u u u grad u i j k x y z
第二章 场论
15
梯度性质:梯度矢量具有下面两个重要性质,参看图(2 − 10)。 1)由前面(2.7)式可知, 方向导数等于梯度在该方向上的投 影,写作
u gradl u. l
2) 数量场u (M) 中每一点M 处的梯度,垂直于过该点的等值面 ,且指向函数u (M) 增大的一方。
grad u M i 3 j 3k.
又在l 方向的单位矢量为
l 2 2 1 l i j k, l 3 3 3
0
于是有
u l = grad l u M
M
2 2 2 1 grad u l 1 (3) (3) . M 3 3 3 3
(其中 ω 在ρ →0 时趋于零)将上式两端除以 ρ ,得
u u x u y u z x y z 即 u u u u cos cos cos x y z
令 ρ →0 取极限,注意到此时有 ω →0 , 从而就得到公式(2.2)。
第二章 场论
14
梯度定义: 若在数量场u (M) 中的一点M 处,存在这样的矢量G,其方向为 函数u (M) 在M 点处变化率最大的方向,其模也正好是这个最 大变化率的数值。则称矢量G 为函数u (M) 点在M 处的梯度, 记作grad u,即 grad u =G 梯度的这个定义是与坐标系无关的,它是由数量场中数量u (M) 的分布所决定的。上面,我们藉助于方向导数的公式找出了它 在直角坐标系中的表示式为

r x
x , 2 2 2 r x y z
x
同样
r y r z , , y r z r grad r r r r i y k x y z
于是
x y z r i y k = r0 r r r r
第二章 场论
18
xy yz3 例4.求数量场u r=xy2 2+ yz3 在点 M( 2 , − 1 , 1 ) 处的梯度及矢 量l = 2i + 2j − k 方向的方向导数。 u u u grad u i y k 解 x y z y 2 i (2 xy z 3 ) j 3 yz 2 k,
第二章 场论
8
与(2.2)式比较,即知有
u du l ds
上面讲的是函数u 沿直线的方向导数。此外,有时还需要研究 函数u 沿曲线的方向导数,其定义如下。
• 定义2:如图(2 − 9),从点M 出发沿C 之正向取一点M1 , M1
MM 1 M1 记弧长MM1 Δs,若当M1→M 时,比式
u u ( M 1 ) u ( M ) s MM 1 的极限存在,则称它为函数u在点M 处沿曲线C(正向)的方向 u 导数,记作 ,即 s u(M1 ) u(M ) u u lim lim x x M1 M s MM 1
第二章 场论
9
• 定理3.
若在点M 处函数u 可微、曲线C 光滑,则有
第二章 场论
16
u u u 因为,从(2.8)式可以看出,在点M 处grad u 的坐标 , , x y z 正好是过M 点的等值面u (x , y , z ) = c 的法线方向数,故知梯度
即是其法矢量,因此它垂直与此等值面。
u grad 0 又由于函数u (M) 沿梯度方向的方向导数 ∂u∂l= grad u > 0 ,这 l 说明函数u (M) 沿梯度方向是增大的,也就是梯度指向函数u
在点M( 1, 0, 1 ) 处有
u 1 u u 1 , 0, x z 2 y 2
而l 的方向余弦
1 2 2 cos ,cos ,cos 3 3 3
由公式(2.2)就得到 u 1 1 2 1 2 1 0 l 3 23 23 2
第二章 场论
(M) 增大的一方。 如果我们把数量场中每一点的梯度与场中之点一一对应起来, 就得到一个矢量场,称为由此数量场产生的梯度场
第二章 场论
17
例3.设r x2 + y2y+ z2 z 2 为点M( x , y , z ) 的矢径r 的模,试证 r = x2 2
grad r r r0. r
第二章 场 论
2.2 数量场的方向导数和梯度
第二章 场论
2
1. 方向导数
定义1:设 M 0为数量场u = u (M) 中的一点,从点 M 0 出发引一 条射线l,在l 上点M 0 的邻近取一动点M ,记 M 0 M ρ ,如 图(2 − 4)。若当M→ M 0 时,比式
u(M ) u(M 0 ) u lim M M 0 M 0M
10
这就是说:函数u 在点M 处沿曲线C (正向)的方向导数与函 数u 在点M 处沿切线方向(指向C 的正向一侧)的方向导数相
等。
u 3x 2 y y 2 x 例 2. 求函数u = 3x2y − y2 在点 M( 2 , 3 )处沿曲线yy=x22− 1 朝x
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