管路上的局部阻力损失
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• D、C两支管的流量，水槽的总排水量；
• 当D阀关闭时，求水槽由C支管流出的水量，设全部管路 摩擦系数为0.03，出口阻力损失另计。
由于BC和BD两管路并联
根据连续性方程
1 4
d
A2Bu
A
1 4
d
2 BC
uC
1 4
d
B2Du
D
uA 0.669uC
在高位水槽面和C-C面建立伯努 利方程
gZ1
A
➢流体流经固体表面； x0 层流内层
（2）流体在各支管流动时的阻力损失是相等的。
hfc hfa hfb
• 在并联管路中，支管1直径为 56mm×2.5m，其长 度为30m；支管2直径为 85mm×2.5m，其长度为 50m。总管路中水的流量为60m3/h，试求水在两支 管中的流量。
• 水位恒定的高位槽从C、D两支管同时放水，AB段管长6m， 内径41mm，BC段长15m，内径25mm，BD段长24m，内 径25mm，上述管长均包括阀门及其它局部阻力损失的当 量长度，但不包括出口动能项，分支点B的能量损失可忽 略。求
伯努利方程的三种基本形式
Z1
u12 2g
p1
g
He
Z2
u22 2g
p2
g
H
f
Z1 g
u12 2
p1
We
Z2 g
u22 2
p2
hf
某鼓风机吸入管直径为200mm，在喇叭口型进口处测得U型 管压差计读数为R=25mm，指示液为水，不计空气阻力损失， 空气密度为1.2kg/m3，求管路内空气流量。
水以3.77×10-3m3/s的流量流经一扩大管道。细管直径d=40mm， 粗管直径D为80mm，倒U型管压差计中水位差R=170mm，求水 流经扩大管段的阻力损失。
表面张力： 5kgf/m=（ ）N/m
在0-1000 ℃范围内，空气的质量定压热容公式为
cp (0.2377 4.466105T )kcal /(kg • C)
式中温度T单位为℃，将温度单位换为K，Cp单位 换为J/(kg·K)
物料衡算与能量衡算
• 稳态过程：连续操作过程 • 非稳态过程：间歇操作过程
i 管路系统中全部阻力系数之和，1
u 流体在管路中的流速，m/s
管路计算
• 简单管路 • 复杂管路
简单管路
简单管路是指流体从入口到出口是在一条管路中 流动，无分支或汇合的情形。整个管路直径可以相同， 也可由内径不同的管子串联组成，如图所示。
特点：
1．流体通过各管段的质量流量不变，对于不 可压缩流体，则体积流量也不变，即
5.管件与阀门
180º回弯管 三通
四通
异径管
90º弯头
闸阀
截止阀
止回阀
局部阻力系数从相关手册查得
当量长度法
直管阻力损失公式
非直管阻力损失如何计算？ 将流体流过管件或阀门的局部阻力，折合成直径相 同、长度为le的直管所产生的阻力即：
管路系统中总的能量损失
管路系统中总的能量损失，J/kg 管路系统中各段直管的总长度，m 管路系统中全部管件与阀门的当量长度之和，m
测速管的内管测得的为管口所在位置的局部流体动能 与 静压能P/ρ之和，称为冲压能，
测速管的外管前端壁面四周的测压孔口与管道中流体的流动 方向相平行，所测得的是流体的静压能P/ρ
测量点处的冲压能与静压能之差Δh为
h
hA
hB
ur2 2
测量点处的流速为 ur 2h
Δh怎么求？
测速管优缺点
• 1、优点：准确性较高，流体阻力 小，适用于测量大直径管路中气体 流速。
VS1
VS
VS2
A
B
VS3
• 特点：（1）主管中的流量为并联的各支路流量之
和
VS VS1 VS2 VS3
（2）并联管路中各支路的单位质量流体的能量损失均 相等。
hf 1 hf 2 hf 3 hfAB
分支管路
A
C
O
特点：
B
（1）主管中的流量为各支路流量之和；
VS VS1 VS 2
输入量与输出量相等 ws1 ws2
ws u1A11 u2 A22
质量守恒
ws u1A11 u2 A22 uA 常数
伯努利方程的讨论
公式只适用于不可压缩的理想流体做稳定流动， 并且无外功输入的情况
gZ1
u12 2
p1
gZ2
u22 2
p2
位能+动能+势能=常数(机械能)
势能
位能
动能
2gR(A )
质量流量与压差的关系：s C0 A0 2gR(A )
系数C0由实验测定
标准孔板的流量系数
孔板流量计优缺点
• 1、 优点：制造简单，随测量条件变 化时，更换方便。
• 2、缺点：能量损失较大。
文丘里流量计
Ao:喉管出 截面积
接U型管 接U型管 体积流量与压差的关系：
文丘里流量计优缺点
表压强＝绝对压强－大气压强 真空度＝大气压强－绝对压强
流体流动基本方程
p1
gz1 Hale Waihona Puke Baidu
p2
gz2
p2 p1 h
g
p2 p0 gh
流体流动基本方程
单位时间内流过管道任一截面的流体量，称为流量
流量
体积流量(Vs) 质量流量(ws)
ws Vs
单位时间内流体方向上流过的距离，称为流速(u)
密度为950kg/m3、粘度为1.24mPa·s的料液从高位槽送入塔 中，高位槽的液面维持恒定，并高于塔的进料口4.5m，塔 内表压强为3.82×103Pa，送液管道直径为 45mm×2.5m， 长为35m，管壁的绝对粗糙度为0.2m，求输液量。
初值λ 重设λ值
Vs d 2u 4
复杂管路
• 1、并联管路
1、传递过程（三传理论）
(1)动量传递过程（单相或多相流动）； (2)热量传递过程——传热； (3)质量传递过程——传质；
2、研究方法论 (1)试验研究方法（经验方法） 优点、不足 (2)数学模型方法（半理论半经验方法） 必要性、 广泛被应用
单位制与单位换算
质量热容： 3kcal/(kg·℃)=（ ）J/(kg·K)
4.出口
流体从管内进入容器，相当于流体从小截面A1进 入无限大截面A2
A1 /A2=0, ζe=1------出口阻力系数
注意点
当流体从管子直接排放到管外空间时，管出 口内侧截面上的压强可取为与管外空间相同，但 出口截面上的动能及出口阻力应与截面选取相匹 配。若截面取管出口内侧，则表示流体并未离开 管路，此时截面上仍有动能，系统的总能量损失 不包含出口阻力；若截面取管出口外侧，则表示 流体已经离开管路，此时截面上动能为零，而系 统的总能量损失中应包含出口阻力。由于出口阻 力系数，两种选取截面方法计算结果相同。
u
d
流体内部的速度梯度
u
与流体内的粘滞力成正比
d
• 湍流的描述 • 主要特征：质点的脉动 • 瞬时速度= 时均速度+ 脉动速度
u
ui'
ui
θ1
θ2
θ
点A处流体质点的速度脉动曲线示意图
边界层的概念
① 边界层的形成条件
➢流动；
➢实际流体；
us
层流边界层
us
us
湍流边界层
➢流过固体表面。
② 形成过程
δ
雷诺准数
流体的流动类型可用雷诺数Re判断。
Re du
Re准数是一个无因次的数群。
[Re]
[ du ]
L•
L T
•
M L3
L0 • M 0 • T 0
M
L•T
无量纲量
雷诺数的物理意义
Re
du
u2 u
d
惯性力与粘 性力的比值
u
单位时间通过单位质量截面积流体的质量
u2
单位时间通过单位质量截面积流体的动量
• 2、缺点：管壁大多为玻璃制品， 不能受高温和高压，易破碎而且安 装时要求保持垂直。
习题课(绪论、第一章)
化工生产过程： 对原料进行化学加工，最终获得有价值产品的生
产过程
单元操作： 构成多种化工产品生产的物理过程按照原理都
可以归纳为几个基本过程，这些过程称为化工单 元操作。
化工原理课程的两条主线
• 1、优点：能量损失小 • 2、缺点：各部分尺寸要求严格，
要精细加工，造价高。
转子流量计
当被测流体自锥管下端流入流量 计时，由于流体的作用，浮子上 下端面产生一差压，该差压即为 浮子的上升力。当差压值大于浸 在流体中浮子的重量时，浮子开 始上升。随着浮子的上升．浮子 最大外径与锥管之间的环形面积 逐渐增大，流体的流速则相应下 降，作用在浮子上的上升力逐渐 减小，直至上升力等于浸在流体 中的浮子的重量时，浮子便稳定 在某一高度上。这时浮子在锥管 中的高度与所通过的流量有对应 的关系。
物料衡算
G 1
G0 GA
适合非稳态过程
G 1
G0
适合稳态过程
式中：
G 1
G0
GA
输入物料的总和 输出物料的总和 累积的物料量
本质表征：质量守恒
能量衡算
热量衡算 QI Q0 QL QI 进入系统的总热量 QO 离开系统的总热量 QL 散失的总热量
第一章 流体流动
大气压强，绝对压强，表压强(真空度)之间的关系
引入压差降校正系数C2
u02 u12 C1C2
2( pa pb )
根据连续性方程，对于不可压缩流体，则有 u1A1 u2 A2
u12
u02 (
A0 A1
)2
则有：
令
则有：
体积流量与压差的关系：
质量流量与压差的关系：
若压差由U型管读出，则有：
pa pb gR(A )
体积流量与压差的关系：Vs C0 A0
平均流速：u Vs ( ws ) AA
对于内径为d的圆形管道
u
Vs
d2
4
则有：d 4Vs
u
管中心处流 速最大，管 壁处流速为
零
稳态流动和非稳态流动
稳态流动：各截面上流体的流速、压强、密度等物理 性质不随位置变化； 非稳态流动：流体在各个截面上的物理性质随位置的 改变而变化。
连续性方程
稳态流动系统
从实验中观察到，当水的流 速从小到大时，有色液体变化 如图所示。实验表明，流体在 管道中流动存在两种截然不同 的流型。
（a） 层流；（b） 过渡流；（c）湍流
层流（或滞流） 如图（a）所示，流体质点仅沿着与管轴平行的 方向作直线运动，质点无径向脉动，质点之间互不混合； 湍流（或紊流） 如图（c）所示，流体质点除了沿管轴方向向前 流动外，还有径向脉动，各质点的速度在大小和方向上都随时变 化，质点互相碰撞和混合。 过渡流是介于这两种流型之间的流动。
管路上的局部阻力损失
阻力系数法
将局部能量损失表示成流动动能因子 的一个函数，
即有：h'f
u2 2
或：
ζ——局部阻力系数 。
系数由实验 测定
1.突然扩大
2.突然缩小
a曲线：管截面突然扩大 b曲线：管截面突然缩小
3.进口
流体从容器进入管内，相当于流体从无限大截面A1 进入小截面A2
A2 /A1=0, ζc=0.5------进口阻力系数
伯努利方程的讨论
gZ1
u12 2
p1
We
gZ2
u22 2
p2
hf
对于非理想流体，由于存在流动过程中的能量损失， 如果无外功输入，系统的总机械能沿流动方向逐渐 减小
对于实际流体，在管路流动中，上游的总机械能大 于下游的总机械能
伯努利方程的讨论
Ne ：有效功率，单位时间输送设备所做的有效功
Ne Wes s：流体的质量流量，单位为J/s
p1
u12 2
gZC
pC
uC2 2
hf 1C
hf 1C
( lAB d AB
u
2 A
2
lBC d BC
uB2C ) 2
带入数据计算得到
10
9.81
2.195u
2 A
9.5uB2C
uBC 3.06m / s,uA 2.05m / s,uD 2.43m / s
括号内不加 阻力系数
流量测量
测速管（Pitot管）
VS1 VS2 VS3
2．整个管路的总能量损失等于各段能量损失 之和，即
hf hf1 hf2 hf3
用泵把20度的苯从地下储罐送到高位罐，流量为300L/min, 高位槽液面比储罐液面高10m。泵吸入管用 89mmX 4mm的无缝钢管，直管长10m，管路上装有一底阀，一个 标准弯头；泵排除管用 57mmX 3.5mm的无缝钢管，直管 长度为50m，管路上装有一个全开的闸阀，一个全开的截 止阀，三个标准的弯头。储罐及高位槽液面上方均为大气 压。设储罐及高位槽液面维持恒定，求泵的轴功率，泵的 效率为70%。
设Vf为转子体积，Af为转子最大部分的截面积，ρf为转子 密度， ρ为被测流体密度。流体流经环形截面产生的压强 差为(p1-p2)
当转子平衡时，
根据孔板流量计流量公式， 将压强差(p1-p2)带入上式
AR：环隙面积
转子流量计优缺点
• 1、优点：读数方便，能量损失小， 测量范围宽，能用于腐蚀性流体的 测量。
• 2、缺点：不能直接测出平均流速， 且压差读数较小，当流体中含固体 杂质时，易将测压孔堵塞，故不宜 适用测速管。
孔板流量计
1
0 0
1
缩脉，流速最大
设不可压缩流体在管内做水平流动，在1-1‘和0-0’处建立伯努利 方程，并忽视能量损失，则有： 对于水平管，则有：
整理得到：
引入校正系数C1，校正忽视能量损失带来的误差
• 当D阀关闭时，求水槽由C支管流出的水量，设全部管路 摩擦系数为0.03，出口阻力损失另计。
由于BC和BD两管路并联
根据连续性方程
1 4
d
A2Bu
A
1 4
d
2 BC
uC
1 4
d
B2Du
D
uA 0.669uC
在高位水槽面和C-C面建立伯努 利方程
gZ1
A
➢流体流经固体表面； x0 层流内层
（2）流体在各支管流动时的阻力损失是相等的。
hfc hfa hfb
• 在并联管路中，支管1直径为 56mm×2.5m，其长 度为30m；支管2直径为 85mm×2.5m，其长度为 50m。总管路中水的流量为60m3/h，试求水在两支 管中的流量。
• 水位恒定的高位槽从C、D两支管同时放水，AB段管长6m， 内径41mm，BC段长15m，内径25mm，BD段长24m，内 径25mm，上述管长均包括阀门及其它局部阻力损失的当 量长度，但不包括出口动能项，分支点B的能量损失可忽 略。求
伯努利方程的三种基本形式
Z1
u12 2g
p1
g
He
Z2
u22 2g
p2
g
H
f
Z1 g
u12 2
p1
We
Z2 g
u22 2
p2
hf
某鼓风机吸入管直径为200mm，在喇叭口型进口处测得U型 管压差计读数为R=25mm，指示液为水，不计空气阻力损失， 空气密度为1.2kg/m3，求管路内空气流量。
水以3.77×10-3m3/s的流量流经一扩大管道。细管直径d=40mm， 粗管直径D为80mm，倒U型管压差计中水位差R=170mm，求水 流经扩大管段的阻力损失。
表面张力： 5kgf/m=（ ）N/m
在0-1000 ℃范围内，空气的质量定压热容公式为
cp (0.2377 4.466105T )kcal /(kg • C)
式中温度T单位为℃，将温度单位换为K，Cp单位 换为J/(kg·K)
物料衡算与能量衡算
• 稳态过程：连续操作过程 • 非稳态过程：间歇操作过程
i 管路系统中全部阻力系数之和，1
u 流体在管路中的流速，m/s
管路计算
• 简单管路 • 复杂管路
简单管路
简单管路是指流体从入口到出口是在一条管路中 流动，无分支或汇合的情形。整个管路直径可以相同， 也可由内径不同的管子串联组成，如图所示。
特点：
1．流体通过各管段的质量流量不变，对于不 可压缩流体，则体积流量也不变，即
5.管件与阀门
180º回弯管 三通
四通
异径管
90º弯头
闸阀
截止阀
止回阀
局部阻力系数从相关手册查得
当量长度法
直管阻力损失公式
非直管阻力损失如何计算？ 将流体流过管件或阀门的局部阻力，折合成直径相 同、长度为le的直管所产生的阻力即：
管路系统中总的能量损失
管路系统中总的能量损失，J/kg 管路系统中各段直管的总长度，m 管路系统中全部管件与阀门的当量长度之和，m
测速管的内管测得的为管口所在位置的局部流体动能 与 静压能P/ρ之和，称为冲压能，
测速管的外管前端壁面四周的测压孔口与管道中流体的流动 方向相平行，所测得的是流体的静压能P/ρ
测量点处的冲压能与静压能之差Δh为
h
hA
hB
ur2 2
测量点处的流速为 ur 2h
Δh怎么求？
测速管优缺点
• 1、优点：准确性较高，流体阻力 小，适用于测量大直径管路中气体 流速。
VS1
VS
VS2
A
B
VS3
• 特点：（1）主管中的流量为并联的各支路流量之
和
VS VS1 VS2 VS3
（2）并联管路中各支路的单位质量流体的能量损失均 相等。
hf 1 hf 2 hf 3 hfAB
分支管路
A
C
O
特点：
B
（1）主管中的流量为各支路流量之和；
VS VS1 VS 2
输入量与输出量相等 ws1 ws2
ws u1A11 u2 A22
质量守恒
ws u1A11 u2 A22 uA 常数
伯努利方程的讨论
公式只适用于不可压缩的理想流体做稳定流动， 并且无外功输入的情况
gZ1
u12 2
p1
gZ2
u22 2
p2
位能+动能+势能=常数(机械能)
势能
位能
动能
2gR(A )
质量流量与压差的关系：s C0 A0 2gR(A )
系数C0由实验测定
标准孔板的流量系数
孔板流量计优缺点
• 1、 优点：制造简单，随测量条件变 化时，更换方便。
• 2、缺点：能量损失较大。
文丘里流量计
Ao:喉管出 截面积
接U型管 接U型管 体积流量与压差的关系：
文丘里流量计优缺点
表压强＝绝对压强－大气压强 真空度＝大气压强－绝对压强
流体流动基本方程
p1
gz1 Hale Waihona Puke Baidu
p2
gz2
p2 p1 h
g
p2 p0 gh
流体流动基本方程
单位时间内流过管道任一截面的流体量，称为流量
流量
体积流量(Vs) 质量流量(ws)
ws Vs
单位时间内流体方向上流过的距离，称为流速(u)
密度为950kg/m3、粘度为1.24mPa·s的料液从高位槽送入塔 中，高位槽的液面维持恒定，并高于塔的进料口4.5m，塔 内表压强为3.82×103Pa，送液管道直径为 45mm×2.5m， 长为35m，管壁的绝对粗糙度为0.2m，求输液量。
初值λ 重设λ值
Vs d 2u 4
复杂管路
• 1、并联管路
1、传递过程（三传理论）
(1)动量传递过程（单相或多相流动）； (2)热量传递过程——传热； (3)质量传递过程——传质；
2、研究方法论 (1)试验研究方法（经验方法） 优点、不足 (2)数学模型方法（半理论半经验方法） 必要性、 广泛被应用
单位制与单位换算
质量热容： 3kcal/(kg·℃)=（ ）J/(kg·K)
4.出口
流体从管内进入容器，相当于流体从小截面A1进 入无限大截面A2
A1 /A2=0, ζe=1------出口阻力系数
注意点
当流体从管子直接排放到管外空间时，管出 口内侧截面上的压强可取为与管外空间相同，但 出口截面上的动能及出口阻力应与截面选取相匹 配。若截面取管出口内侧，则表示流体并未离开 管路，此时截面上仍有动能，系统的总能量损失 不包含出口阻力；若截面取管出口外侧，则表示 流体已经离开管路，此时截面上动能为零，而系 统的总能量损失中应包含出口阻力。由于出口阻 力系数，两种选取截面方法计算结果相同。
u
d
流体内部的速度梯度
u
与流体内的粘滞力成正比
d
• 湍流的描述 • 主要特征：质点的脉动 • 瞬时速度= 时均速度+ 脉动速度
u
ui'
ui
θ1
θ2
θ
点A处流体质点的速度脉动曲线示意图
边界层的概念
① 边界层的形成条件
➢流动；
➢实际流体；
us
层流边界层
us
us
湍流边界层
➢流过固体表面。
② 形成过程
δ
雷诺准数
流体的流动类型可用雷诺数Re判断。
Re du
Re准数是一个无因次的数群。
[Re]
[ du ]
L•
L T
•
M L3
L0 • M 0 • T 0
M
L•T
无量纲量
雷诺数的物理意义
Re
du
u2 u
d
惯性力与粘 性力的比值
u
单位时间通过单位质量截面积流体的质量
u2
单位时间通过单位质量截面积流体的动量
• 2、缺点：管壁大多为玻璃制品， 不能受高温和高压，易破碎而且安 装时要求保持垂直。
习题课(绪论、第一章)
化工生产过程： 对原料进行化学加工，最终获得有价值产品的生
产过程
单元操作： 构成多种化工产品生产的物理过程按照原理都
可以归纳为几个基本过程，这些过程称为化工单 元操作。
化工原理课程的两条主线
• 1、优点：能量损失小 • 2、缺点：各部分尺寸要求严格，
要精细加工，造价高。
转子流量计
当被测流体自锥管下端流入流量 计时，由于流体的作用，浮子上 下端面产生一差压，该差压即为 浮子的上升力。当差压值大于浸 在流体中浮子的重量时，浮子开 始上升。随着浮子的上升．浮子 最大外径与锥管之间的环形面积 逐渐增大，流体的流速则相应下 降，作用在浮子上的上升力逐渐 减小，直至上升力等于浸在流体 中的浮子的重量时，浮子便稳定 在某一高度上。这时浮子在锥管 中的高度与所通过的流量有对应 的关系。
物料衡算
G 1
G0 GA
适合非稳态过程
G 1
G0
适合稳态过程
式中：
G 1
G0
GA
输入物料的总和 输出物料的总和 累积的物料量
本质表征：质量守恒
能量衡算
热量衡算 QI Q0 QL QI 进入系统的总热量 QO 离开系统的总热量 QL 散失的总热量
第一章 流体流动
大气压强，绝对压强，表压强(真空度)之间的关系
引入压差降校正系数C2
u02 u12 C1C2
2( pa pb )
根据连续性方程，对于不可压缩流体，则有 u1A1 u2 A2
u12
u02 (
A0 A1
)2
则有：
令
则有：
体积流量与压差的关系：
质量流量与压差的关系：
若压差由U型管读出，则有：
pa pb gR(A )
体积流量与压差的关系：Vs C0 A0
平均流速：u Vs ( ws ) AA
对于内径为d的圆形管道
u
Vs
d2
4
则有：d 4Vs
u
管中心处流 速最大，管 壁处流速为
零
稳态流动和非稳态流动
稳态流动：各截面上流体的流速、压强、密度等物理 性质不随位置变化； 非稳态流动：流体在各个截面上的物理性质随位置的 改变而变化。
连续性方程
稳态流动系统
从实验中观察到，当水的流 速从小到大时，有色液体变化 如图所示。实验表明，流体在 管道中流动存在两种截然不同 的流型。
（a） 层流；（b） 过渡流；（c）湍流
层流（或滞流） 如图（a）所示，流体质点仅沿着与管轴平行的 方向作直线运动，质点无径向脉动，质点之间互不混合； 湍流（或紊流） 如图（c）所示，流体质点除了沿管轴方向向前 流动外，还有径向脉动，各质点的速度在大小和方向上都随时变 化，质点互相碰撞和混合。 过渡流是介于这两种流型之间的流动。
管路上的局部阻力损失
阻力系数法
将局部能量损失表示成流动动能因子 的一个函数，
即有：h'f
u2 2
或：
ζ——局部阻力系数 。
系数由实验 测定
1.突然扩大
2.突然缩小
a曲线：管截面突然扩大 b曲线：管截面突然缩小
3.进口
流体从容器进入管内，相当于流体从无限大截面A1 进入小截面A2
A2 /A1=0, ζc=0.5------进口阻力系数
伯努利方程的讨论
gZ1
u12 2
p1
We
gZ2
u22 2
p2
hf
对于非理想流体，由于存在流动过程中的能量损失， 如果无外功输入，系统的总机械能沿流动方向逐渐 减小
对于实际流体，在管路流动中，上游的总机械能大 于下游的总机械能
伯努利方程的讨论
Ne ：有效功率，单位时间输送设备所做的有效功
Ne Wes s：流体的质量流量，单位为J/s
p1
u12 2
gZC
pC
uC2 2
hf 1C
hf 1C
( lAB d AB
u
2 A
2
lBC d BC
uB2C ) 2
带入数据计算得到
10
9.81
2.195u
2 A
9.5uB2C
uBC 3.06m / s,uA 2.05m / s,uD 2.43m / s
括号内不加 阻力系数
流量测量
测速管（Pitot管）
VS1 VS2 VS3
2．整个管路的总能量损失等于各段能量损失 之和，即
hf hf1 hf2 hf3
用泵把20度的苯从地下储罐送到高位罐，流量为300L/min, 高位槽液面比储罐液面高10m。泵吸入管用 89mmX 4mm的无缝钢管，直管长10m，管路上装有一底阀，一个 标准弯头；泵排除管用 57mmX 3.5mm的无缝钢管，直管 长度为50m，管路上装有一个全开的闸阀，一个全开的截 止阀，三个标准的弯头。储罐及高位槽液面上方均为大气 压。设储罐及高位槽液面维持恒定，求泵的轴功率，泵的 效率为70%。
设Vf为转子体积，Af为转子最大部分的截面积，ρf为转子 密度， ρ为被测流体密度。流体流经环形截面产生的压强 差为(p1-p2)
当转子平衡时，
根据孔板流量计流量公式， 将压强差(p1-p2)带入上式
AR：环隙面积
转子流量计优缺点
• 1、优点：读数方便，能量损失小， 测量范围宽，能用于腐蚀性流体的 测量。
• 2、缺点：不能直接测出平均流速， 且压差读数较小，当流体中含固体 杂质时，易将测压孔堵塞，故不宜 适用测速管。
孔板流量计
1
0 0
1
缩脉，流速最大
设不可压缩流体在管内做水平流动，在1-1‘和0-0’处建立伯努利 方程，并忽视能量损失，则有： 对于水平管，则有：
整理得到：
引入校正系数C1，校正忽视能量损失带来的误差