两相流_第2章_两相流的流型和流型图

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气液两相流课件

气液两相流课件
40
5.2 均相流模型的摩擦压降计算
一.均相流模型计算法
➢ 两相摩擦压力梯度
dp f Ph 0
dz A
对于圆管,控制体周界长度(m):Ph D
通流面积(m2):A D2
4
流体与壁面的摩擦剪应力(N/m2):
o
f
m j2
全气相摩擦压降梯度

dPf dz
l
分液相摩擦压降梯度
dPf dz
g
分气相摩擦压降梯度
dPfl 液相部分摩擦压降梯度 dz
dPfg 分气相摩擦压降梯度 dz
2 lo
全液相折算系数
2go 全气相折算系数
2 l
分液相折算系数
2g 分气相折算系数
dPf 两相摩擦压降梯度 dz
X 2 马蒂内里参数
5
第一章 两相流基本参数及其 计算 方法
1.1 基本概念 1.2 气相介质含量 1.3 两相流的流量和流速 1.4 两相介质密度及比容
6
1.1 基本概念
1.物态:在某一条件下,物质存在的一种状态。 常见的物态是气态、液态和固态。有时物态 也称之为相,常见的物质三态也称为:气相、 液相、固相。
11
1.2 气相介质含量
1.2.1 定义
气相介质含量表示两相流中气相所占的份额。
1.2.2 几种表示方式
1.质量含气率x
单位时间内,流过通道某一截面的两相流体总质量 M中气相所占的比例份额。
x M M M M M
式中,M、 M分别表示气相和液相的质量流量,kg/s。
那么,质量含液率(湿度)可以表示为
4
课程目录
第一章 两相流基本参数及其计算方法(4学时) 第二章 两相流的流型和流型图(6学时) 第三章 两相流的基本方程(4学时) 第四章 截面含气率的计算(8学时) 第五章 直管的两相流压降计算(10学时) 第六章 两相流局部压降计算(2学时) 第七章 两相临界流动(4学时) 第八章 两相流流动不稳定性(2学时)

多相流基础 chapter 2-two-phase flow patterns and flow pattern maps

多相流基础 chapter 2-two-phase flow patterns and flow pattern maps

Tip:the types of flow patterns increase in heating channel when heat flux increases.
6、Flow patterns in horizontal tubes, heating up flow(水平管内两相流型,加热流 )
(1)Bubbly flow(泡状流)
Liquid phase is the continuous phase Gas or vapor phase is the dispersed phase Gas or vapor bubbles are of approximately uniform size.
5、Flow patterns in vertical upward tubes ——gas and liquid phase both flowing upwards,heating up flow(垂直上升管内的流型 —— 气液两相均向上流 ,加热流)
Heat addition Phase change More complicated than adiabatic flow The evolvement of flow patterns are greatly affected by the heat flux(热流密度)
(4)Annular flow(环状流)
Gas flows in the center of the tube
Liquid partially flows as an annular film on the walls of the tube Liquid partially flows as small droplets distributed in the gas flowing in the center of the tube

两相流的流型和流型图分解PPT文档共39页

两相流的流型和流型图分解PPT文档共39页
两相流的流型和流型图分解
26、机遇对于有准备的头脑有特别的 亲和力 。 27、自信是人格的核心。
28、目标的坚定是性格中最必要的力 量泉源 之一, 也是成 功的利 器之一 。没有 它,天 才也会 在矛盾 无定的 迷径中 ,徒劳 无功。- -查士 德斐尔 爵士。 29、困难就是机遇。--温斯顿.丘吉 尔。 30、我奋斗,所以我快乐。--格林斯 潘。
25、学习是劳动,是充满思想的劳动。——乌申斯基
谢谢!
ห้องสมุดไป่ตู้
21、要知道对好事的称颂过于夸大,也会招来人们的反感轻蔑和嫉妒。——培根 22、业精于勤,荒于嬉;行成于思,毁于随。——韩愈
23、一切节省,归根到底都归结为时间的节省。——马克思 24、意志命运往往背道而驰,决心到最后会全部推倒。——莎士比亚

两相流_第2章_两相流的流型和流型图

两相流_第2章_两相流的流型和流型图

弹状流
3.乳沫状流(搅混流)
(1)特征 1)破碎的气泡形状不规则,有
许多小气泡夹杂在液相中; 2)贴壁液膜发生上下交替运动,
从而使得流动具有震荡性。 (2)出现范围
它是一种过渡流,一般出现在 大口径管中,小口径的管中观察不 到。
乳沫状流
4.环状流
(1)特征
1)贴壁液膜呈环形向上流动; 2)管子中部为夹带水滴的气柱; 3)液膜和气流核心之间存在波动界面。
(3)高液相流速下,液相紊流应力起着离散气相,阻碍气 泡聚合的作用,当紊流应力作用大于气泡受到的浮力时,将 阻止泡状流向弹状流的转变.
2. 水平管中分层流动的出现范围
(1)气相速度高,使分层面出现波浪,形成弹状流。消除 分层流动的蒸汽界限速度如下式表示:
W '' j
0.38
d 0.5
' ''
0.5
简 主适 发 易 导用 展 性 性性 性 原 原原 原 则 则则 则
竖直不加热管中的流型图片
水平不加热管中的流型图片来自2.9 管内淹没和流向反转过程的流型
一.气液两相逆向流动的两种极限现象
淹没(液泛)、流向反转(回流)
二.淹没和流向反转现象
1.气体流量由零开始增加
注水器
液体
底桶
气体
A
淹没过程实验现象
现在 0;.3 高压情况下, 较大仍为泡状流, P
泡状流
2.弹状流
(1)特征
1)大气泡与大液块交替出现,头部呈球 形,尾部扁平,形如炮弹;
2)气弹间液块向上流动,夹有小气泡; 3)气弹与管壁间液层缓慢向下流动。 (2)出现范围 1)低压、低流速, , 0低.3压时气泡长 度可达1m以上; 2) P ,不 能 形成大气泡,当P>10MPa 时,弹状流消失; 3)出现在泡-环过渡区。

第二章(第二次课) 两相流动流型图

第二章(第二次课)  两相流动流型图

与 1 。实验条件为约0.17MPa的压力, 25.4mm的流道直径工作流体为空气与各种液 体的混合物。 其中 Froude数Fr定义为 Fr J J gD 为考虑液体物性修正的系数,定义为
2 v l
l l w w
2.弹状流与搅拌流的转换
J
Taitel与Dukler认为,当
>50,>0.86时 发生搅拌流过渡。转换曲线是一个复杂的方 程,其中包括液相Re数( J D )
gD
l l
3.环状流与弹状流或搅拌流的转换
相应的流型转换方程为
Jvv
1 2
g l
v
1 20 X 3 . 09 1 20 X
受当地流动参数而且受上游工况的影响。尽 管目前对从一种流型到另一种流型的转变了 解不够,但工程与研究上的需要仍需要有一 些简单的方法,以便知道在一组给定的局部 流动参数下可能发生的流型,即所谓流型预 测问题。一般地说,流型预测主要有基于实 验的流型图判别与流型转换边界的准则判别 两种方法。
流型图

这里的??vg?lg21???????????????????????wlav?????312????????????????????????????????lwwlw?????????的值与饱和压力有关关系图为2
第二课 两相流流型图
尚智 上海交通大学 核工系
事实上,两相流动呈现某一特定的流型不仅
垂直流流型转换边界的准则
1.泡状流与弹状流的转换
假定空泡份额达到一定数值时出现流型转变,
一般当=0.3时,气泡间的随机碰撞与聚合概 率增大,形成弹状流。
在一定截面含气率下流型转换边界曲线的方

两相流基础

两相流基础
体积含液率( λL ),无滑脱持液率 λL = 1- β= QL/(QL+QG)
含气率和含液率
截面含气率和截面含液率
截面含液率(当地体积含液率)HL 管路流通截面上,液相流通面积与管路总面积之比
HL=AL/A 截面含气率( φ )
φ= AG /A = AG/(AL + AG)
含气率和含液率
三种含气率之间的关系
气相和液相的折算速度小于相应的气液相实际速度
滑动比、滑移速度、漂移速度
滑动比(s)
uG s = uL
滑移速度(slip velocity)或滑差
uslip = uG − uL
滑动比、滑移速度、漂移速度
漂移速度(drift velocity)
uDL = uL − uM
uDG = uG − uM
含气率和含液率

s = 1, β
=ρ。

ϕ ,流动密度和真实密度相
流动密度和真实密度定义不同,二者的应用场合 亦不同。流动密度常用来计算气液混合物沿管路流动 时的摩阻损失;真实密度常用于计算气液混合物沿起 伏管路运动时的静压损失,即计算由于管路高程变化 引起的附加压力损失。
§4-1 混输管道的流动参数和技术术语 六、摩擦压降的折算系数
q总体积流量m流速u折算s速度ms气相折算速度液相折算速度流速u折算s速度ms气相折算速度液相折算速度流速u混合物m速度mssgsl两相混合物总体积流量与流通面积之比流速u实际速度ms气相速度液相速度气相和液相的折算速度小于相应的气液相实际速度滑动比滑移速度漂移速度滑移速度slipvelocity或滑差slip滑动比s滑动比滑移速度漂移速度漂移速度driftvelocitydl质量含气率干度与质量含液率湿度质量含气率x流过管路流通截面上的气相质量流量与气液混合物总质量流量之比体积含气率和体积含液率体积含气率表示流过管路流通截面上的气相体积流量与气液混合物总体积流量之比即

第二章(第一次课) 两相流动流型

第二章(第一次课)  两相流动流型
若加热流道受均匀热流密度加热热流密度不太高以入口为单相液体出口是单相蒸汽的加热管道的向上流动这一典型情况为例会依次发生泡状流弹状流环状流与雾状单相流区域入口单相液体被加热到饱和温度时壁面形成一热边界层从而建立了径向温度分布由壁面向流道中心温度递减
第一课 两相流流型分类
尚智 上海交通大学 核工系
一、绝热通道
搅拌流(搅乳流)

搅拌流:在弹状流动下,随 着含气率或气相流量进一步 增加,气泡发生破裂,在较 大的流道里常会出现液相以 不定型的形状作上下振荡, 呈搅拌状态。在小尺寸流道 中则不一定发生这类搅拌流 动,而可能会发生弹状流向 环状流的直接平稳过渡。
环状流

环状流:当含气率更大时,气相 汇合成为气芯在流道芯部流动, 而液相则沿流道壁面成为一个流 动的液环,呈膜状流动,故名之 环状流。实际上,呈现纯环状流 型的参数范围很窄,通常是呈环 状弥散流状态,即通常总有一些 液体被夹带,以小液滴形式处于 气芯中。
水平管道内加热流动的流型
水平受热流道在承受低热负荷均匀加热时的
典型流型变迁。其流型变化过程与垂直受热 流动流型大致相同。由于受重力作用,导致 气相分布的不对称,出现了层状流动。相分 布的不对称与流体受热还导致波状层状流区, 流道顶部会发生间断性再湿润与干涸。在环 状流区,顶部会出现逐渐扩大的干涸区。
弹状流

弹状流:当气相流速增加到大于波速时,在气液分 界面处的波浪被激起而与流道上部壁面接触,并呈 现以高速沿流道向前推进的弹状块而形成类似冲击 波的轻型,这就形成弹状流型。它与塞状流的差别 在于气弹上部没有水膜,只是在气弹前后被涌起的 波浪使上部管壁周期性地受到湿润。
环状流

环状流:如果继续增大气相速度,液体将会被挤向 周围的管壁面,而形成环绕管周的一层液膜沿管壁 流动。而气相则在管子中心流动,称为气芯。这样 的流型称为环状流。通常总有一些液体以小液滴形 式被气芯夹带。由于重力作用,流道下部的液膜较 上部为厚。

2 气液两相管流分析ppt课件

2 气液两相管流分析ppt课件

dz
A
dz
压降梯度=重力梯度+摩阻梯度+动能梯度
15
单相流
dp g sin f v 2 v dv
dz
2D dz
水平管流(θ=0),且忽略动能
dp v 2
f dz 2D
多相流
dp dz
m g sin
fm
m
v
2 m
2D
mvm
dvm dz
16
分析 m
m L H L g 1 H L
19
• Orkiszewski方法
Orkiszewski(1967)采用148口油井实测数据,对比 分析了多个气液两相流模型。然后分不同流型择其优者, 综合他的研究成果得出四种流型的压降计算方法。
流型
选用方法
泡流 段塞流
过渡流 雾状流
Griffith和Wallis 密度项对Griffith和Wallis公式作了修正,摩阻 项用Orkiszewski方法 Ros和Duns Ros和Duns
当Nb≥8000时
vS (0.35 8.74 106 N R e ) gD
34
b.摩阻梯度
f
f Lvm2
2D
qL qm
vs vs
A A
C0
2
f
1.14
2
lg
e D
21.25 N 0.9
Re
35
3.雾状流
a.混合物密度
m (1 HG )L HG G
雾状流一般发生在高气液比、高流速条件下,液相 以小液滴形式分散在气柱中呈雾状,这种高速气流携液 能力强,其滑脱速度甚小,一般可忽略不计。
温度:-7.8~55.6℃

两相流、多相流

两相流、多相流

两相流的概念及类型两相物质(至少一相为流体)所组成的流动系统。

若流动系统中物质的相态多于两个,则称为多相流,两相或多相流是化工生产中为完成相际传质和反应过程所涉及的最普遍的粘性流体流动。

通常根据构成系统的相态分为气液系、液液系、液固系、气固系等。

气相和液相可以以连续相形式出现,如气体-液膜系统;也可以以离散的形式出现,如气泡-液体系统,液滴-液体系统。

固相通常以颗粒或团块的形式处于两相流中。

两相流的流动形态有多种。

除了同单相流动那样区分为层流和湍流外,还可以依据两相相对含量(常称为相比)、相界面的分布特性、运动速度、流场几何条件(管内、多孔板上、沿壁面等)划分流动形态。

对于管内气液系统,随两相速度的变化,可产生气泡流、塞状流、层状流、波状流、冲击流、环状流、雾状流等形态;对于多孔板上气液系可以产生自由分散的气泡、蜂窝状泡沫、活动泡沫、喷雾等形态。

两相流研究的一个基本课题是判断流动形态及其相互转变。

流动形态不同,则热量传递和质量传递的机理和影响因素也不同。

例如多孔板上气液两相处于鼓泡状态时,正系统混合物(浓度增加时表面张力减低)的板效率(见级效率)高于负系统混合物(浓度增加时表面张力增加);而喷射状态下恰好相反。

两相流研究的另一个基本课题,是关于分散相在连续相中的运动规律及其对传递和反应过程的影响。

当分散相液滴或气泡时,有很多特点。

例如液滴和气泡在运动中会变形,在液滴或气泡内出现环流,界面上有波动,表面张力梯度会造成复杂的表面运动等。

这些都会影响传质通量,进而影响设备的性能。

两相流研究的课题,还有两相流系统的摩擦阻力,系统的振荡和稳定性等。

两相流研究模型两相流的理论分析比单相流困难得多,描述两相流的通用微分方程组至今尚未建立。

大量理论工作采用的是两类简化模型:①均相模型。

将两相介质看成是一种混合得非常均匀的混合物,假定处理单相流动的概念和方法仍然适用于两相流,但须对它的物理性质及传递性质作合理的假定;②分相模型。

气液两相流ppt课件

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判断:下列体系哪些是单相的?哪些是 两相的? 1、水和水蒸汽 4、有沙粒的小溪 2、盐水溶液 5、油水混合物 3、氢气和氮气 6、水和冰
.
1.1 基本概念
2.相:通常指某一系统中具有相同成份且物理、 化学性质完全均匀部分,各相之间有明显 的界面。
3.辨别单相体系与两相体系 是否系统内各部分的性质均匀 是否存在明显的相间界面
.
第一章 两相流基本参数及其 计算方 法
1.1 基本概念 1.2 气相介质含量 1.3 两相流的流量和流速 1.4 两相介质密度及比容
.
1.1 基本概念
1.物态:在某一条件下,物质存在的一种状态。 常见的物态是气态、液态和固态。有时物态 也称之为相,常见的物质三态也称为:气相、 液相、固相。
.
两相摩擦压降
单相摩擦压降 折算因子
计算模型
均相流模型 分相流模型
方法、 经验公式
.
重点 难点
dPf dz
lo
全液相摩擦压降梯度
l2o 全液相折算系数
dPf dz
go
全气相摩擦压降梯度
2go 全气相折算系数
dPf dz
l
分液相摩擦压降梯度
l2 分液相折算系数
dPf dz
g
分气相摩擦压降梯度
气相真实平均速度, m/s:
WV AM A G
液相: MWA
气相: MWA
.
折算速度:又称容积流密度,又称为表观质量
流速(superficial flow flux), 定义为单位流道
截面上的两相流容积流量,m/s。它也表示两相流的平
均速度。
JV AV AV AJgJf
式中,Jg为气相折算速度,表示两相介质中气相单独流

气液两相管流分解ppt课件

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10/14/2023
/7/2023290 式,溅1nia f摩相数两系阻
29
10/14/2023
10/7/202330
30
图1 NL与CNL关系 0/7/202331关N LN 译1
10/14/2023
31
图2
持液率系
0/7/20233持数率液系1
10/14/2023
32
0/7/202333修数正系1
将压力梯度方程写成管长增量的形式
式中 i为节点序号
解法思路:给定上式中的压力增量Δp,先估计出Δp对
应的管段长度增量的初值,由此确定相应管长的平均温度和
平均压力,并计算该条件下的压力梯度(dp/dz)i,再由上式 计算出,若计算值与初值接近,则计算值即为给定Δp对应
的解,否则将计算值作为初值进行迭代直到收敛。逐个节点 重复上述过程直到或超过预计终点为止。
单位处理
Z 0 =0
P 0 =P wh
Z0=Z1 P0=P1
10/14/2023
计算k1 ~ k4 Z1=Z0+h p1=p0+ p
N
ZL
Y
输出结果
结束
~ 1算=Z 构据数入溅=0ZZ
F(Z,P) PVT
44
威远气田低压井 两相管流实用模型研究
10/14/2023
气井口田 /7/202345 0 用究
界面,相分布极不均匀
0/7/20233性1习复
10/14/2023
3
垂直管流典型流型
10/14/2023
0/7/20234流典流垂型管直1
4
10/14/2023
垂直管流型
滑脱小,摩阻大 流动结构极不稳定 举液效率高

两相流基础

两相流基础
质量含气率(干度)与质量含液率(湿度) 质量含气率x——流过管路流通截面上的气相质量流量 与气液混合物总质量流量之比
WG x= W
质量含液率(1-x)
含气率和含液率
体积含气率和体积含液率
体积含气率( β )表示流过管路流通截面上的气相体积 流量与气液混合物总体积流量之比,即:
β=QG/Q =QG/(QL+QG)
气相和液相的折算速度小于相应的气液相实际速度
滑动比、滑移速度、漂移速度
滑动比(s)
uG s = uL
滑移速度(slip velocity)或滑差
uslip = uG − uL
滑动比、滑移速度、漂移速度
漂移速度(drift velocity)
uDL = uL − uM
uDG = uG − uM
含气率和含液率
体积含气率(β)与质量含气率(x)
β=QG /Q =QG/(QL+QG) =uSG /(uSG +uSL)
WG uSG ρG uSG x= = = WG + WL uSG ρG + uSL ρ L u + u ρ L SG SL
ρG
∵ ρ L > ρG
∴ β >x
含气率和含液率
体积含气率(β)与质量含气率(x)之间的关系
l0
( dl ) dp ( dl )
dp
( )
§4-1 混输管道的流动参数和技术术语
在相同的管路内,只有液相流动,其质量流量 为 Gl = G (1 − x ) ,压降梯度为 ⎛ dp dl ⎞ ,则把混输管 ⎜ ⎟ ⎝ ⎠l ⎛ dp ⎞ 路压降梯度 dp dl 与 ⎜ dl ⎟ 之比定义为分液相折算 ⎝ ⎠l 2 系数,以 φl 表示,即:

多相流基础

多相流基础

2、Important physical parameters in determining the flow pattern:(流型)
—— surface tension(表面张力)
Keep channels walls always wet Make small liquid drops and small gas bubbles spherical —— gravity(重力) Tends to pull the liquid to the bottom of the channel especially in non-vertical channel
(1)Bubbly flow(泡状流)
Liquid phase is the continuous phase Gas or vapor phase is the dispersed phase Gas or vapor bubbles are of approximately uniform size.
(5)Slug flow(弹状流)
the upper wall of the tube is alternatively flowing by the gas bubble and liquid phase the wave amplitude is so large that the wave touches the top of the tube Attention: The difference between slug flow and plug flow is: The upper wall of gas bubble has no liquid film in slug
flow, but it has liquid film in plug flow.

两相流2

两相流2

幻灯片1第二章气液两相流的基本术语和定义幻灯片2● 在单相流体流动时,描述一种流动的最基本参数为速度、质量流量或体积流量。

● 在汽液两相介质中,两相介质都是流体,各自有相应的流动参数。

另外由于两相间的相互作用,还出现一些相互关联的参数。

为了计算方便,还定义了一些折算参数。

描述气液两相流的基本参数如下: 幻灯片3 流量● 质量流量:kg/s单位时间内流过管路横截面的流体质量称质量流量,对气液两相管路,混合物质量流量为gl M M M +=● 体积流量 m3/s单位时间内流过管路横截面的流体体积(管路状态)称体积流量。

混合物体积流量为:gl V V V +=幻灯片4 流速● 气相和液相速度/平均速度若气相所占管路截面为Ag ,液相所占截面为Al 比容gg g gg g A v M A V w ==lll l l l A v M A V w ==● 气相和液相的折算速度假定管子中只有气体和液体单独流动时所具有的速度,混合物中的任一相单独流过整个管道截面时的速度称该相的折算速度。

幻灯片5A v M A V w gg gg ==Av M A V w ll l l ==0显然,l l w w >g g w w >● 气液两相混合物速度/容积流密度 混合物体积流量与流通截面积之比 m /s0g l g l w w AV A V A V w +=+==幻灯片6● 匀质流速气液混合均匀,气液相流速相同时的混合物速度。

gl H w w w ==● 气相和液相的质量流速 k g /m 2s气液相质量流量与管路流通截面之比。

gg g g g g w AV A M G ρρ0===ll ll l l w A V A M G ρρ0===ll g g l g lg w w G G A M M A M G ρρ00+=+=+==幻灯片7● 滑脱(移)速度/相对速度气相速度与液相速度之差(slip velocily )lg s w w w -=● 滑动比气相速度与液相速度之比lg w w S =● 漂移速度气相速度与匀质混合物流速之差Hg D w w w -=幻灯片8● 循环速度和循环倍率● 循环速度是指与两相混合物总质量流量M 相等的液相介质流过通道同一截面时的速度。

第二章——两相流流型和流型图

第二章——两相流流型和流型图

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采油工程第2章气液两相管流.ppt

采油工程第2章气液两相管流.ppt
特点
液相由连续相过渡为分散相,气相相反 气体流量大,摩阻增加
9
• 雾状流
压力进一步降低,中心气柱逐渐 增大,壁面液膜厚度降低,液体以液 滴分散于气相中。
特点
气相是连续相,液相是分散相 摩阻增加,重力损失最小
2024/9/30
10
雾状流 过渡流 段塞流 泡流 纯液流
2024/9/30
p
H • 总结
30
m LHL G (1 HL ) (1 HG )L HGG
ρL
ρoqo
Rsρg sc qo R w /oqoρw qoBo R w /oqo
ρo
Rsρg s c R w /ρo w Bo Rw/o
ρG
ρg
s
c
Ts cPa v Z Ps cTa v
2024/9/30
31
b.摩阻梯度
只考虑气体的压缩性:
d ZnRT
dvm dvSG 1 dqG 1
p dp 1 ZnRT dp vSG dp
dz dz A dz A dp dz A p2 dz p dz
mvm
dvm dz
mvmvSG
p
dp dz
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VSG qG / A
Wm AmVm
(1-67)
WmqG dp A2 p dz
质量,kg/m3。
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23
2、流型判别
1)影响流态的因素 多相管流流态的影响因素共有13个,主要因
素:VSL 、VSG 、 ρL 、σ 2)无因次处理
NLV VSL 4ρL/gσ
NGV VSG 4ρL/gσ
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Ros流型图版

两相流的流型和流型图分解39页文档

两相流的流型和流型图分解39页文档
13、遵守纪律的风气的培养,只有领 导者本 身在这 方面以 身作则 才能收 到成效 。—— 马卡连 柯 14、劳动者的组织性、纪律性、坚毅 精神以 及同全 世界劳 动者的 团结一 致,是 取得最 后胜利 的保证 。—— 列宁 摘自名言网
15、机会是不守纪律的。——雨果
56、书不仅是生活,而且是现在、过 去和未 来文化 生活的 源泉。 ——库 法耶夫 57、生命不可能有两次,但许多人连一 次也不 善于度 过。— —吕凯 特 58、问渠哪得清如许,为有源头活水来 。—— 朱熹 59、我的努力求学没有得到别的好处, 只不过 是愈来 愈发觉 自要勇敢地 走到底 ,决不 回头。 ——左
两相流的流型和流型图分解
11、战争满足了,或曾经满足过人的 好斗的 本能, 但它同 时还满 足了人 对掠夺 ,破坏 以及残 酷的纪 律和专 制力的 欲望。 ——查·埃利奥 特 12、不应把纪律仅仅看成教育的手段 。纪律 是教育 过程的 结果, 首先是 学生集 体表现 在一切 生活领 域—— 生产、 日常生 活、学 校、文 化等领 域中努 力的结 果。— —马卡 连柯(名 言网)
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(3)块状流 (3)块状流
较高时,贴壁为液膜, 当M ′ ↑, M ′′ ↑ 较高时,贴壁为液膜,由于气相的卷吸 作用,核心为雾状气柱。 作用,核心为雾状气柱。
(4)雾式环状流 (4)雾式环状流
较高时,贴壁为液膜,由于气相的卷吸作用, 当 M ′′较高时,贴壁为液膜,由于气相的卷吸作用, 核心为雾状气柱。 核心为雾状气柱。
2.弹状流 2.弹状流
则气泡将聚集成气弹。 若 M ′ = const , x ↑ ,则气泡将聚集成气弹。 特征: 特征: 1)气弹较长 尾部呈球形; 气弹较长, 1)气弹较长,尾部呈球形; 2)下降流时贴壁面液膜向下流动 下降流时贴壁面液膜向下流动, 2)下降流时贴壁面液膜向下流动,故比上升 流时稳定。 流时稳定。
ρ ′′j g
2
三.流型图
目前广泛采用的流型图均 为二元的, 为二元的,其坐标为流动参 数或组合参数。 数或组合参数。 选用右图流型图注意 1. 实验条件 P=0.14-0.54MPa, Di=31.2mm; P=0.14-0.54MPa 流动工质是空气和水。 流动工质是空气和水。 2. 该图和应用P=3.45-6.9MPa 该图和应用P=3.45 6.9MPa, P=3.45汽水混合物在D =121.7mm管 汽水混合物在Di=121.7mm管 子中得到的实验数据符合良 好。
6. 环状流
受重力作用,周向液膜厚度不均匀。 受重力作用,周向液膜厚度不均匀。 出现在气相流速较高、流量比较大,而液相流速较低时。 出现在气相流速较高、流量比较大,而液相流速较低时。 当壁面粗糙时,液膜可能不连续。 当壁面粗糙时,液膜可能不连续。
水平不加热管中的流型图片
二.水平加热管中的流动型式
二.研究流型的意义
1.流型影响流体的换热特性; 1.流型影响流体的换热特性; 流型影响流体的换热特性 2.流型影响压降特性; 2.流型影响压降特性; 流型影响压降特性 3.流动不稳定性与流型有关 流动不稳定性与流型有关; 3.流动不稳定性与流型有关; 4.建立流动模型与流型密切相关。 4.建立流动模型与流型密切相关。 建立流动模型与流型密切相关

纵坐标 β V ′′ = 1− β V ′
2.4 水平管中的流动型式
一.水平不加热管中的流动型式
1.泡状流 .
气泡趋于管道上部, 气泡趋于管道上部,下部较 其分布与流速关系很大。 少。其分布与流速关系很大。 液相流速增大,分布趋于均匀。 液相流速增大,分布趋于均匀。
2.塞状流 2.塞状流
(2)出现范围 (2)出现范围
1)在P<Pcr,0<x<1下都可能出现; 0<x<1下都可能出现 下都可能出现; 1)在 2)发生在气相流速较高时 发生在气相流速较高时。 2)发生在气相流速较高时。
5.细束环状流 5.细束环状流
当液相流速较大时, 当液相流速较大时,气柱中液滴量 增多,使小液滴连成串,向上流动。 增多,使小液滴连成串,向上流动。与 环状流不易区分。 环状流不易区分。
流型图遵循四原则
简 易 性 原 则
主 导 性 原 则
适 用 性 原 则
发 展 性 原 则
竖直不加热管中的流型图片
水平不加热管中的流型图片
2.9 管内淹没和流向反转过程的流型
一.气液两相逆向流动的两种极限现象
淹没(液泛)、流向反转(回流) )、流向反转 淹没(液泛)、流向反转(回流)
二.淹没和流向反转现象
乳沫状流
4.环状流 4.环状流
(1)特征 (1)特征
1)贴壁液膜呈环形向上流动; 1)贴壁液膜呈环形向上流动; 贴壁液膜呈环形向上流动 2)管子中部为夹带水滴的气柱 管子中部为夹带水滴的气柱; 2)管子中部为夹带水滴的气柱; 3)液膜和气流核心之间存在波动界面 液膜和气流核心之间存在波动界面。 3)液膜和气流核心之间存在波动界面。
2.1 研究流型的意义
一.何谓两相流的流型?单相流与两相流的 何谓两相流的流型? 区别? 区别?
1.单相流流态分三种:层流,过渡流, 1.单相流流态分三种:层流,过渡流,湍流 单相流流态分三种 2.气液两相流体在流动过程中 气液两相流体在流动过程中, 2.气液两相流体在流动过程中,两相之间存在 分界面, 分界面,这就是两相流区别于单相流的重要特 征。 3.两相流中相间界面的形状和分布状况 两相流中相间界面的形状和分布状况, 3.两相流中相间界面的形状和分布状况,就构 成了不同的两相流流型。 成了不同的两相流流型。
环状流
二.垂直上升加热直圆管中的流动型式 1.流型的演变 1.流型的演变
在受热管中,流型沿途发生变化, 在受热管中,流型沿途发生变化, 受热管中可能同时存在几种流型。 受热管中可能同时存在几种流型。
2.注意两个问题 2.注意两个问题
(1)流型的演变需要一定时间和距离; (1)流型的演变需要一定时间和距离; 流型的演变需要一定时间和距离 环状流区域较大, 高q下:环状流区域较大,流型演变 时间较短; 时间较短; P>10Mpa,弹状流消失, 高P下:P>10Mpa,弹状流消失,流型 直接从泡状流向环状流转变。 直接从泡状流向环状流转变。 (2)绝热管中不会出现雾状流。 (2)绝热管中不会出现雾状流。 绝热管中不会出现雾状流
气泡聚结长大而形成气塞, 气泡聚结长大而形成气塞, 与垂直上升流中弹状流相似。 与垂直上升流中弹状流相似。 大气塞后有小气泡, 大气塞后有小气泡,由泡状流 过渡而来。 过渡而来。
3. 分层流
(1)出现在 都比较小的情况; (1)出现在 W ′,W ′′ 都比较小的情况; (2)两相完全分离 气相在管道上方流动; 两相完全分离, (2)两相完全分离,气相在管道上方流动; (3)气液之间有明显的分界面 气液之间有明显的分界面。 (3)气液之间有明显的分界面。
三.影响流型的因素
1.x,P,G; 2.是否受热 非绝热); 是否受热( 2.是否受热(非绝热); 3.流动方向 流动方向; 3.流动方向; 4.流道结构 流道结构。 4.流道结构。
2.2 垂直上升管中的流型
一. 垂直上升不加热直圆管 1.泡状流 1.泡状流
(1)特征: (1)特征: 特征 1)液相连续 气相不连续; 液相连续, 1)液相连续,气相不连续; 2)气泡多数呈球形 气泡多数呈球形; 2)气泡多数呈球形; 3)管子中心气泡密度大 有趋中效应。 管子中心气泡密度大, 3)管子中心气泡密度大,有趋中效应。 (2)出现范围 出现范围: (2)出现范围: 主要出现在低x区 在中低压情况下, 主要出现在低 区,在中低压情况下,出 现在 α < 0.3 ; 高压情况下, 较大仍为泡状流, 高压情况下, 较大仍为泡状流, ↑→ σ ↓ α P
1.泡状流 泡状流
2.弹状流 弹状流
3.下降液膜流 下降液膜流
4.带气泡的 带气泡的 下降液膜流
5.块状流 块状流
6.雾式环状流 雾式环状流
1.泡状流 1.泡状流
特征: 特征: 1)气泡集中在管子中心部分 1)气泡集中在管子中心部分 2)气泡尺寸更小,更接近于球形。 2)气泡尺寸更小,更接近于球形。 气泡尺寸更小
4. 波状流
气相流速足够高时,由于气相的作用, 气相流速足够高时,由于气相的作用,在界面上产生一 个扰动波,扰动波向前推进向波浪一样,形成波状流。 个扰动波,扰动波向前推进向波浪一样,形成波状流。
5. 弹状流
在波状流基础上,随着气相流速的增加, 在波状流基础上,随着气相流速的增加,会使这些扰动 波碰到流道的顶部表面,形成气弹。 波碰到流道的顶部表面,形成气弹。
弹状流
3.乳沫状流(搅混流) 3.乳沫状流(搅混流) 乳沫状流
(1)特征 (1)特征 1)破碎的气泡形状不规则 破碎的气泡形状不规则, 1)破碎的气泡形状不规则,有 许多小气泡夹杂在液相中; 许多小气泡夹杂在液相中; 2)贴壁液膜发生上下交替运动 贴壁液膜发生上下交替运动, 2)贴壁液膜发生上下交替运动, 从而使得流动具有震荡性。 从而使得流动具有震荡性。 (2)出现范围 (2)出现范围 它是一种过渡流, 它是一种过渡流,一般出现在 大口径管中, 大口径管中,小口径的管中观察不 到。
1.气体流量由零开始增加 1.气体流量由零开始增加
液体
注水器
气体 底桶
A
B
淹没过程实验现象
图2-31 淹没过程的压降和流量变化
液体流量一定,当气体流量增加到某一点时, 液体流量一定,当气体流量增加到某一点时, 环状液膜表面出现较大的波浪, 环状液膜表面出现较大的波浪,管段内压差突然升 淹没开始点。 注水器上部有水带出,此点即为淹没开始点 高,注水器上部有水带出,此点即为淹没开始点。 出现的特征之一: 出现的特征之一:注水器以下管段中压差突然 升高。 当继续增加气体流量,达到某一点时, 当继续增加气体流量,达到某一点时,气体 将全部液体带出试验段,此点称为液体被全部携 将全部液体带出试验段,此点称为液体被全部携 带点。 带点。
′j f 2 ρ
3.坐标参数 3.坐标参数
横坐标: 横坐标:分液相动压头
′j 2 = υ ′(1 − x ) 2 G 2 ρ f
纵坐标: 纵坐标:分气相动压头
2 ′′j g = G 2 x 2υ ′′ ρ
2.3垂直下降管中的气液两相流流 2.3垂直下降管中的气液两相流流 型及其流型图
一. 流型的分类
1.单相流 2.泡状流 3.塞状流 4.弹状流 5.波状流 6.环状流 1.单相流 2.泡状流 3.塞状流 4.弹状流 5.波状流 6.环状流
流型演变与P 流型演变与P、q、Wo密切相关 很高时,塞状流和弹状流消失; P:当P很高时,塞状流和弹状流消失; 较大,环状流所占范围扩大; q:q较大,环状流所占范围扩大; Wo:Wo高 惯性作用增强,可消除波状状流, Wo:Wo高,惯性作用增强,可消除波状状流,流型不对称 性减小,接近竖直管中的流型。 性减小,接近竖直管中的流型。 注意:从工程角度,避免水平布置;当水平布置时, 注意:从工程角度,避免水平布置;当水平布置时,需要提高 入口水的流速, Wo>>1m/s,可避免波状流。 入口水的流速,使Wo>>1m/s,可避免波状流。
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