大学物理演示动画--焦耳热功当量-[福州大学...李培官]
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大学物理演示动画---热力学第二定律-[福州大学...李培官]
![大学物理演示动画---热力学第二定律-[福州大学...李培官]](https://img.taocdn.com/s3/m/4c2ede661eb91a37f1115c72.png)
动画：热传递
功热转换[演示动画]
热力学第二定律的实质在于指出，一切与热 现象有关的实际宏观过程都是不可逆过程。
水总是 从高处 往低处 流
只有无摩擦的准静态过程才是 可逆的。 （理想过程）
如果1摩尔气体的自由膨胀 N 6.02 1023
宏观态 右边分子数 0 1 2 3
可逆过程和不可逆过程
一个系统由某一状态出发，经过某一过程达到另一状态， 如果存在另一过程，它能使系统和外界完全复原（即系统回 到原来的状态，同时消除了系统对外界引起的一切影响）， 则原来的过程称为可逆过程； 反之，如果用任何方法都不可能使系统和外界完全复原， 则原来的过程称为不可逆过程。 注意 1、一切与热现象有关的宏观过 程都是不可逆过程。 热传递 功热转换 理想气体的膨胀
生命赖负熵为生。
E.
薛 定 谔
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欢迊指导 for 2013
谢谢
今天是2013年8月9日星期五
N 1 2 3 CN CN CN CN
N 2 平衡态
N CN /2
左边分子数 3 2 1 0
1 3 2 N CN CN CN CN
可能的微观态数 2 等概率原理：对于孤立系统，各种微观态出现的可能性（或概率） 6.021023 是相等的。每一微观态出现的概率 1 / 2 。 6.021023 全部分子都集中在左边或右边的概率为： / 2 1 均匀分布和接近均匀分布的概率最大。存在气体自动收缩 的可能性，但概率非常小，近乎为零。
今天是2013年8月9日星期五
大学物理演示动画
---热力学第二定律
福州大学至诚学院
大学物理教研室从低温物体传 到高温物体而 不引起外界的 变化 或：热量不可 能自动地从低 温物体传向高 温物体。
大学物理演示动画---光的偏振-[福州大学...李培官]
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今天是2013年8月4日星期日
大学物理演示动画 ---光的偏振
福州大学至诚学院
大学物理教研室 李培官
1．光的偏振状态
自然光
线偏振光
部分偏振光
偏振片
波动光学
检 偏
起偏器
检偏器
思 • 一束光线通过一偏振片，若I 不变化，是什么光？
考 •I 变化且有消光, 是什么光？ • I 变化但无消光, 是什么光？
原理：把自然光分成寻 常光和非寻常光，然后 利用全反射把寻常光反 射到棱镜侧壁上，，只 让非寻常光通过，从而 获得一束振动方向固定 的线偏振光。 加工后将两块方解石用 加拿大胶粘合起来， 对于o光 对于e光
光轴
90 48 68
e光 o光
加拿大胶
no n 产生全反射
n 1.55 no 1.658
波动光学
偏振光的干涉 人为双折射现象 旋光现象 偏振光的干涉1 实验装置 屏
偏振片P1
波晶片
偏振片P2
2. 实验现象
单色光入射, 波片厚度均匀, 屏上光强均匀分布.
白光入射, 屏上出现彩色, 转动偏振片或波片, 色彩变化. 波片厚度不均匀时, 出现干涉条纹.
双折射[演示动画]
• 尼克尔棱镜
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今天是2013年8月4日星期日
波动光学
3. 马吕斯定律 I0
P1
I1
P2
I2
P1 A1
E2 E1 cos
P2 A2
A2 A1 cos
马吕斯定律
I 2 I1 cos 2
I2：检偏器射出光强
I1：入射检偏器光强
大学物理演示动画 ---光的偏振
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1．光的偏振状态
自然光
线偏振光
部分偏振光
偏振片
波动光学
检 偏
起偏器
检偏器
思 • 一束光线通过一偏振片，若I 不变化，是什么光？
考 •I 变化且有消光, 是什么光？ • I 变化但无消光, 是什么光？
原理：把自然光分成寻 常光和非寻常光，然后 利用全反射把寻常光反 射到棱镜侧壁上，，只 让非寻常光通过，从而 获得一束振动方向固定 的线偏振光。 加工后将两块方解石用 加拿大胶粘合起来， 对于o光 对于e光
光轴
90 48 68
e光 o光
加拿大胶
no n 产生全反射
n 1.55 no 1.658
波动光学
偏振光的干涉 人为双折射现象 旋光现象 偏振光的干涉1 实验装置 屏
偏振片P1
波晶片
偏振片P2
2. 实验现象
单色光入射, 波片厚度均匀, 屏上光强均匀分布.
白光入射, 屏上出现彩色, 转动偏振片或波片, 色彩变化. 波片厚度不均匀时, 出现干涉条纹.
双折射[演示动画]
• 尼克尔棱镜
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波动光学
3. 马吕斯定律 I0
P1
I1
P2
I2
P1 A1
E2 E1 cos
P2 A2
A2 A1 cos
马吕斯定律
I 2 I1 cos 2
I2：检偏器射出光强
I1：入射检偏器光强
2024年大学物理课件卡诺循环福州大学李培官
大学物理课件卡诺循环福州大学李培官大学物理课件——卡诺循环1.引言卡诺循环是热力学领域中最基本的理想热机循环，由法国物理学家尼古拉·卡诺于1824年提出。
卡诺循环具有高效、简洁、普适的特点，被广泛应用于各种实际热机的设计与分析。
本文以福州大学李培官教授的大学物理课件为蓝本，对卡诺循环进行详细阐述。
2.卡诺循环的基本原理卡诺循环包括四个基本过程：等温膨胀、绝热膨胀、等温压缩和绝热压缩。
在一个卡诺循环中，工作物质从高温热源吸收热量，在等温膨胀过程中做功，然后通过绝热膨胀过程降低温度，接着在等温压缩过程中向低温热源放热，通过绝热压缩过程回到初始状态。
3.卡诺循环的热效率卡诺循环的热效率η表示为：η=1T2/T1其中，T1和T2分别为高温热源和低温热源的绝对温度。
根据卡诺定理，任何工作在相同高温热源和低温热源之间的热机，其热效率都不可能高于卡诺循环。
因此，卡诺循环的热效率为最大效率，也称为卡诺效率。
4.卡诺循环的实际应用虽然卡诺循环是一个理想化的热机循环，但在实际工程中，许多热机的设计与分析都借鉴了卡诺循环的原理。
例如，汽车发动机、蒸汽轮机、制冷空调等设备的工作原理都与卡诺循环有着密切的关系。
通过优化热机的工作过程，使其接近卡诺循环，可以提高热机的效率，降低能源消耗。
5.结论卡诺循环作为热力学领域的基础理论，对于理解和分析实际热机的工作原理具有重要意义。
本文以福州大学李培官教授的大学物理课件为参考，对卡诺循环进行了详细的阐述。
通过对卡诺循环的研究，可以为我国能源领域的科技创新和节能减排提供理论支持。
参考文献：[1]李培官.大学物理[M].福州:福州大学出版社,2010.[2]丰.热力学与统计物理[M].北京:科学出版社,2008.[3].能源与环保[M].上海:上海交通大学出版社,2015.需要重点关注的细节是卡诺循环的热效率。
卡诺循环的热效率是热力学领域中的一个重要概念，它为理解和分析实际热机的工作原理提供了理论依据。
大学物理课件---物质波的统计解释---[福州大学...李培官]
![大学物理课件---物质波的统计解释---[福州大学...李培官]](https://img.taocdn.com/s3/m/8301a54127284b73f2425060.png)
有“干涉”、“衍射”、等现象。 但不是经典的波！因为它不代表实在物理量的波动。
14
欢迎指导
谢谢
今天是2020年1月6日星期一
15
10
机械波: -位移量在空间传播 y Acos(t- x )
电磁波: -电场强度在空间传播
E
E0
cos(tu- x
u
)
实物波: ---粒子在空间出现的几率的分布
以电子单缝衍射为例:
光强
亮
暗
x波动观点: I A2 A大 A小
φ
电子束
粒子观点: I N光子数N密大度 N小
统计观点: I 几率 几率大 几率小
今天是2020年1月6日星期一
大学物理课件
--物质波的统计解释
福州大学至诚学院
大学物理教研室 李培官
1
第六篇
第十二章. ---波和粒子
2
§12--2.物质波.不确定关系
§12-2--2.
物质波的统计解释
3
一.电子双缝衍射实验
机械波是机械振动在介质中的传播，电磁波是变化 的电磁场在空间的传播,那么实物粒子波是什么形式 呢?
这种看法与实验不符。我们知道，衍射现象是由波的干涉而 产生的，如果波真是由它所描写的粒子所组成，则粒子流的衍 射现象应当是由于组成波的这些粒子相互作用而形成的。但事 实证明，在粒子流衍射实验中，照象片上所显示出来的衍射图 样和入射粒子流强度无关，也就是说和单位体积中粒子的数目 无关。如果减小入射粒子流强度，同时延长实验的时间，使投 射到照象片上粒子的总数保持不变，则得到的衍射图样将完全 相同。即使把粒子流强度减小到使得粒子一个一个地被衍射， 照片上一次出现一个孤立的点，体现了电子的粒子性。只要经 过足够长的时间，所得到的衍射图样也还是一样。这说明每一 个粒子被衍射的现象和其他粒子无关，衍射图样不是由粒于之 间的相互作用而产生的。
14
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今天是2020年1月6日星期一
15
10
机械波: -位移量在空间传播 y Acos(t- x )
电磁波: -电场强度在空间传播
E
E0
cos(tu- x
u
)
实物波: ---粒子在空间出现的几率的分布
以电子单缝衍射为例:
光强
亮
暗
x波动观点: I A2 A大 A小
φ
电子束
粒子观点: I N光子数N密大度 N小
统计观点: I 几率 几率大 几率小
今天是2020年1月6日星期一
大学物理课件
--物质波的统计解释
福州大学至诚学院
大学物理教研室 李培官
1
第六篇
第十二章. ---波和粒子
2
§12--2.物质波.不确定关系
§12-2--2.
物质波的统计解释
3
一.电子双缝衍射实验
机械波是机械振动在介质中的传播，电磁波是变化 的电磁场在空间的传播,那么实物粒子波是什么形式 呢?
这种看法与实验不符。我们知道，衍射现象是由波的干涉而 产生的，如果波真是由它所描写的粒子所组成，则粒子流的衍 射现象应当是由于组成波的这些粒子相互作用而形成的。但事 实证明，在粒子流衍射实验中，照象片上所显示出来的衍射图 样和入射粒子流强度无关，也就是说和单位体积中粒子的数目 无关。如果减小入射粒子流强度，同时延长实验的时间，使投 射到照象片上粒子的总数保持不变，则得到的衍射图样将完全 相同。即使把粒子流强度减小到使得粒子一个一个地被衍射， 照片上一次出现一个孤立的点，体现了电子的粒子性。只要经 过足够长的时间，所得到的衍射图样也还是一样。这说明每一 个粒子被衍射的现象和其他粒子无关，衍射图样不是由粒于之 间的相互作用而产生的。
大学物理演示动画--双折射-[福州大学...李培官]
![大学物理演示动画--双折射-[福州大学...李培官]](https://img.taocdn.com/s3/m/fc0559fb5fbfc77da369b12d.png)
加工后将两块方解石用 n 1.55
加拿大胶粘合起来，
no 1.658 ne 1.468
对于o光 no n 产生全反射
对于e光 ne n 可以透过，则获得偏振光。
尼克尔棱镜比较贵。多用于高级光学实验。 3
• 尼克尔棱镜---演示动画
4
人为双折射现象
1. 光弹效应(应力双折射效应)
FF
白光
屏
偏振片1 FF
d 偏振片2
no ne cp ( c 是与材料有关的常数, p 为样品材料中的应力)
o 光和e光的相位差：
2πd
no
ne
cpd 2π
Байду номын сангаас
5
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6
今天是2020年1月5日星期日
大学物理演示动画
--双折射
福州大学至诚学院
大学物理教研室 李培官
1
双折射[演示动画]
2
尼克尔棱镜
原理：把自然光分成寻
常光和非寻常光，然后
90
利用全反射把寻常光反
48
e光
射到棱镜侧壁上，，只 让非寻常光通过，从而
68
o光
获得一束振动方向固定
加拿大胶
的线偏振光。
大学物理演示动画--双缝干涉-[福州大学...李培官]
![大学物理演示动画--双缝干涉-[福州大学...李培官]](https://img.taocdn.com/s3/m/2523e2d1ba1aa8114531d9d1.png)
菲涅耳双镜分波面法71spm2sdd当屏幕p移至b处从s1和s2到到b点的几何距离差为零但是观察到暗条纹验证了反射时有半波损失存在
第十一章.
波动光学
大学物理演示动画
双缝干涉
1.1.杨氏双缝(分波面法)
1）d 、D 一定时，若 变化，则x 将怎样化？
x 、D 2）
d 一定时， 条纹间距 与 的关系何？
半波损失的条件
光从光疏介质到光密介质界面反射时，反射光 和入射光之间有相位π 的突变.
Tips for Better Life
for 2014
欢迎指导
谢谢
今天是2021年4月15日星期四
D
杨氏双缝干涉的讨论
1.
影响条纹宽度的因素：
x
D
d
(1) 双缝间距
x 1 d
(2) 光波的波长
x
(3) 屏与缝间距
xD
1.2.菲涅耳双镜(分波面法)
P
s
M1
L
s1
d
s2
C
M2
d'
1.3. 劳埃德镜(分波面法)
P'
P
s1
d
s2
MB
d'
当屏幕P 移至B 处，从 S 1 和 S 2 到B 点的几 何距离差为零，但是观察到暗条纹，验证了反射 时有半波损失存在。
第十一章.
波动光学
大学物理演示动画
双缝干涉
1.1.杨氏双缝(分波面法)
1）d 、D 一定时，若 变化，则x 将怎样化？
x 、D 2）
d 一定时， 条纹间距 与 的关系何？
半波损失的条件
光从光疏介质到光密介质界面反射时，反射光 和入射光之间有相位π 的突变.
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for 2014
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今天是2021年4月15日星期四
D
杨氏双缝干涉的讨论
1.
影响条纹宽度的因素：
x
D
d
(1) 双缝间距
x 1 d
(2) 光波的波长
x
(3) 屏与缝间距
xD
1.2.菲涅耳双镜(分波面法)
P
s
M1
L
s1
d
s2
C
M2
d'
1.3. 劳埃德镜(分波面法)
P'
P
s1
d
s2
MB
d'
当屏幕P 移至B 处，从 S 1 和 S 2 到B 点的几 何距离差为零，但是观察到暗条纹，验证了反射 时有半波损失存在。
大学物理课件---静电场的能量-[福州大学...李培官]
![大学物理课件---静电场的能量-[福州大学...李培官]](https://img.taocdn.com/s3/m/3f32da6bb7360b4c2f3f643e.png)
求两个均匀带电圆柱形球面的静电
能。
( 已知 L >> R2 -R1 )
L
解
0
E
20r
(r R1, r R2 ) (R1 r R2 )
R1 R2
We
R2 R1
1
2
0
E
2
L2 rdr
2L 4 0
ln
R2 R1
9
【例4】：平行板电容器带电量为 q，极板面积为 S
【例2】 如图,球形电容器的内、外半径分别为R1和
R2 ,所带电荷为Q.若在两球壳间充以电容率为 的电
介质,问此电容器贮存的电场能量为多少?
解
1Q E 4πε r2
we
1 2
εE 2
32
Q2 π2 εr 4
-Q
dr Q
r R1
Q2 dWe wedV 8 π εr 2 dr
R2
We
谢谢
今天是2019年12月26日星期四
18
q2 l q2 d
20S 20S
F ld
W0 A 外力作正功，电容器能量增加。 10
讨 论 上述计算结果说明了什么？
由上述的计算结果，在拉开极板时，电荷并没有增加 ，但电场能量增加了。增加的原因是极板拉开时，外 力对系统作了功，使有电场的空间增大了。这部分增 加的电场能量恰等于外力对系统作了功。
，将极板间距从 l 拉大到 l+d ，求外力作功 A，和
电场能量的增量。
解：拉力
F qE q 20
q
将极板拉开时外力作的功为
q q
能。
( 已知 L >> R2 -R1 )
L
解
0
E
20r
(r R1, r R2 ) (R1 r R2 )
R1 R2
We
R2 R1
1
2
0
E
2
L2 rdr
2L 4 0
ln
R2 R1
9
【例4】：平行板电容器带电量为 q，极板面积为 S
【例2】 如图,球形电容器的内、外半径分别为R1和
R2 ,所带电荷为Q.若在两球壳间充以电容率为 的电
介质,问此电容器贮存的电场能量为多少?
解
1Q E 4πε r2
we
1 2
εE 2
32
Q2 π2 εr 4
-Q
dr Q
r R1
Q2 dWe wedV 8 π εr 2 dr
R2
We
谢谢
今天是2019年12月26日星期四
18
q2 l q2 d
20S 20S
F ld
W0 A 外力作正功，电容器能量增加。 10
讨 论 上述计算结果说明了什么？
由上述的计算结果，在拉开极板时，电荷并没有增加 ，但电场能量增加了。增加的原因是极板拉开时，外 力对系统作了功，使有电场的空间增大了。这部分增 加的电场能量恰等于外力对系统作了功。
，将极板间距从 l 拉大到 l+d ，求外力作功 A，和
电场能量的增量。
解：拉力
F qE q 20
q
将极板拉开时外力作的功为
q q
大学物理演示动画安培力福州大学李培官
Id
F I
ˆ d n
ˆ ' n
dA Id 当线圈从 1 2时，对应
的磁通由 1 2
则磁力的功：（I 不变）
F
B
A A
2 1
2
1
Id I
若电流变化：
Id
均匀磁场中，任意形状的闭合回路,不论是位置改 变还是形状改变，磁力或磁力矩作的功都等于电流与 磁通增量的乘积
今天是2019年4月14日星期日
大学物理演示动画
-----安培力
福州大学至诚学院
大学物理教研室 李培官
轨道炮演示动画【安培力的应用】
轨道炮：速度达2000米/秒
电磁轨道炮不同于当前的舰炮，它利用电流和生成的电磁力 替代化学能来发射弹丸。其弹丸射速远高于当前舰炮的弹丸 中学物理讲座 - zhpf@ustc 射速。
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今天是2019年4月14日星期日
A I
磁场对载流线圈作用的磁力矩
F1 l1
d
a
l2
B
d
l1
I
F2Βιβλιοθήκη cn F2 b
F1
a(b)
n
B d ( c )
F2
F2
Pm
F2 F2 BIl 2
d l1 sin
Pm ISn
M Fd BIl 2 l1 sin B IS sin BPm sin 6
• 实验:电磁感应插磁铁
直流电动机的原理: 通电导线在磁场中 受安培力而运动.
• 实验探究2:感应电动势3
F I
ˆ d n
ˆ ' n
dA Id 当线圈从 1 2时，对应
的磁通由 1 2
则磁力的功：（I 不变）
F
B
A A
2 1
2
1
Id I
若电流变化：
Id
均匀磁场中，任意形状的闭合回路,不论是位置改 变还是形状改变，磁力或磁力矩作的功都等于电流与 磁通增量的乘积
今天是2019年4月14日星期日
大学物理演示动画
-----安培力
福州大学至诚学院
大学物理教研室 李培官
轨道炮演示动画【安培力的应用】
轨道炮：速度达2000米/秒
电磁轨道炮不同于当前的舰炮，它利用电流和生成的电磁力 替代化学能来发射弹丸。其弹丸射速远高于当前舰炮的弹丸 中学物理讲座 - zhpf@ustc 射速。
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A I
磁场对载流线圈作用的磁力矩
F1 l1
d
a
l2
B
d
l1
I
F2Βιβλιοθήκη cn F2 b
F1
a(b)
n
B d ( c )
F2
F2
Pm
F2 F2 BIl 2
d l1 sin
Pm ISn
M Fd BIl 2 l1 sin B IS sin BPm sin 6
• 实验:电磁感应插磁铁
直流电动机的原理: 通电导线在磁场中 受安培力而运动.
• 实验探究2:感应电动势3
大学物理演示动画--迈克尔逊干涉仪-[福州大学...李培官]
![大学物理演示动画--迈克尔逊干涉仪-[福州大学...李培官]](https://img.taocdn.com/s3/m/ea580440f7ec4afe04a1dfac.png)
今天是2014年4月25日星期五大学物理演示动画迈克尔逊干涉仪福州大学至诚学院迈克尔逊干涉仪大学物理教研室李培官第十一章
今天是2014年4月24日星期四
大学物理演示动画
--迈克尔逊干涉仪
福州大学至诚学院
大学物理教研室 李培官Leabharlann 第十一章.波动光学
大学物理演示动画
迈克尔逊干涉仪
2
1.迈克尔逊干涉仪的结构
2
)
单 色 光 源
1 2
E
反 射 镜 M2
4
（2） M1 和M2不垂直，M1 和M2 不平行；等厚干涉。
M2的像M 2 反射镜M1
2e (
2
)
M1与M2不垂直
单 色 光 源
1
反 射 镜 M2
2 E
5
6
M1
M1
M2
M1
M1
M2
b
a
b2
b
a
b2
b1
a1
a2
b1
a2
a1
相干长度：两个分光束产生干涉效应的最大光程差δm为波 列长度Lc,δm称为相干长度。 相干时间：与相干长度对应的时间 Δt=δm/c
相干长度
7
8
Tips for Better Life
for 2014
欢迎指导
谢谢
今天是2014年4月24日星期四
9
反射镜M1
M1 M 2
G 1 //G 2 , 与M 1、M 2 成450 角。
单 色 光 源 分光板G1
反 射 镜 M2
1
2 E
补偿板 G2
3
（1）M1 和M2垂直， M1 和M2 平行；等倾干涉。 反射镜M1 M2的像M 2
今天是2014年4月24日星期四
大学物理演示动画
--迈克尔逊干涉仪
福州大学至诚学院
大学物理教研室 李培官Leabharlann 第十一章.波动光学
大学物理演示动画
迈克尔逊干涉仪
2
1.迈克尔逊干涉仪的结构
2
)
单 色 光 源
1 2
E
反 射 镜 M2
4
（2） M1 和M2不垂直，M1 和M2 不平行；等厚干涉。
M2的像M 2 反射镜M1
2e (
2
)
M1与M2不垂直
单 色 光 源
1
反 射 镜 M2
2 E
5
6
M1
M1
M2
M1
M1
M2
b
a
b2
b
a
b2
b1
a1
a2
b1
a2
a1
相干长度：两个分光束产生干涉效应的最大光程差δm为波 列长度Lc,δm称为相干长度。 相干时间：与相干长度对应的时间 Δt=δm/c
相干长度
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Tips for Better Life
for 2014
欢迎指导
谢谢
今天是2014年4月24日星期四
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反射镜M1
M1 M 2
G 1 //G 2 , 与M 1、M 2 成450 角。
单 色 光 源 分光板G1
反 射 镜 M2
1
2 E
补偿板 G2
3
（1）M1 和M2垂直， M1 和M2 平行；等倾干涉。 反射镜M1 M2的像M 2
大学物理课件---其它循环的计算-[福州大学...李培官]
![大学物理课件---其它循环的计算-[福州大学...李培官]](https://img.taocdn.com/s3/m/575147f20242a8956bece48d.png)
Qab E CV ,m T 3 R T2 T1 （ ） 2 3 P2V2 PV1 3 1 R （ ） V1p 300 ( J ) 2 R R 2
p(105 Pa )
b
2
1
c
d
a
o
2
3 V (10 3 m3 )
bc为等压过程：
Qab
5 5 C P ,m T RT P2 V 500 ( J ) 2 2
p
a( p1 , V1 , T1 ) b( p1 , V 2 , T2 )
c( p 2 , V2 , T1 )
p1 4.15 10 5 Pa V1 2.0 10 2 m 3 V2 3.0 10 2 m 3
双原子气体 解： a b : 等压过程
O
V
5 CV R 2
4
2
P2 P1
1
V3 8V1
V1 V2
3
V3
V
V1 W31 Q31 vRT1 ln 3RT1 ln 2 V3
1
Q2 Q1
1
Q31 Q12
3RT1 ln 2 1 30.1% 3RT1
10
【例3】有1mol的双原子理想气体，做如图的循环 （ac为等温过程）。求：各过程中的热量、内能改 变和所做的功以及循环的效率。已知：
P
P2
P1
2 1
V1 V2
解： 1 2, p V 1 W12 ( p1 p2 )(V2 V1 ) 2 1 1 ( p2V2 p1V1 ) R (T2 T1 ) 3 2 2 V V 1 RT1 2
3
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5 U12 vCV ,m (T2 T1 ) RT1 2 Q12 U12 W12 3RT1 P
p(105 Pa )
b
2
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c
d
a
o
2
3 V (10 3 m3 )
bc为等压过程：
Qab
5 5 C P ,m T RT P2 V 500 ( J ) 2 2
p
a( p1 , V1 , T1 ) b( p1 , V 2 , T2 )
c( p 2 , V2 , T1 )
p1 4.15 10 5 Pa V1 2.0 10 2 m 3 V2 3.0 10 2 m 3
双原子气体 解： a b : 等压过程
O
V
5 CV R 2
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P2 P1
1
V3 8V1
V1 V2
3
V3
V
V1 W31 Q31 vRT1 ln 3RT1 ln 2 V3
1
Q2 Q1
1
Q31 Q12
3RT1 ln 2 1 30.1% 3RT1
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【例3】有1mol的双原子理想气体，做如图的循环 （ac为等温过程）。求：各过程中的热量、内能改 变和所做的功以及循环的效率。已知：
P
P2
P1
2 1
V1 V2
解： 1 2, p V 1 W12 ( p1 p2 )(V2 V1 ) 2 1 1 ( p2V2 p1V1 ) R (T2 T1 ) 3 2 2 V V 1 RT1 2
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5 U12 vCV ,m (T2 T1 ) RT1 2 Q12 U12 W12 3RT1 P
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今天是2014年5月10日星期六
大学物理演示动画
--焦耳热功当量
福州大学至诚学院
大学物理教研室 李培官
热力学第一定律
大学物理演示动画
---焦耳热功当量
功（过程量）
宏观运动能量 热运动能量
功是能量传递和转换的量度，它引起系 统热运动 状态的变化 .
准静态过程功的计算
dW Fdl pSdl
dW pdV
W
V2
V1
pdV
注意：作功与过程有关 .
3
不同过程的功
4
宏观运动能量 作机械功改变系统 状态的焦耳实验
热运动能量 作电功改变系统 状态的实验
A
V
焦耳热功当量实验装置—机械功
Hale Waihona Puke 功热转换[演示动画]欢迎指导
谢
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--焦耳热功当量
福州大学至诚学院
大学物理教研室 李培官
热力学第一定律
大学物理演示动画
---焦耳热功当量
功（过程量）
宏观运动能量 热运动能量
功是能量传递和转换的量度，它引起系 统热运动 状态的变化 .
准静态过程功的计算
dW Fdl pSdl
dW pdV
W
V2
V1
pdV
注意：作功与过程有关 .
3
不同过程的功
4
宏观运动能量 作机械功改变系统 状态的焦耳实验
热运动能量 作电功改变系统 状态的实验
A
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焦耳热功当量实验装置—机械功
Hale Waihona Puke 功热转换[演示动画]欢迎指导
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