数学物理方程课件.

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数学物理方程课件第六章勒让德多项式

数学物理方程课件第六章勒让德多项式
0
2 (2n)!
2n n!
2n n! 2n n!2n 1 2n 153
2 (2n)!
2n 1!
2 2n 1
数学物理方程与特殊函数
第6章勒让德多项式
性质2 递推公式
(n 1)Pn1 (x) (2n 1)xPn (x) nPn1 (x) 0
Pn1 (x) Pn1 (x) 2n 1Pn (x)
n0
Cn
2n 1 2
1 1
x Pn (x)dx
C0
1 2
1
1 x P0 (x)dx
1 2
1
x dx
1
1 2
C2n1 0
C2n
4n 1 2
1 1
x
P2n
(x)dx
4n
1
1 0
xP2n
( x)dx
4n 1
22n 2n!
1 d2n 0 x dx2n
(x2 1)2n dx
4n 1 22n 2n !
数学物理方程与特殊函数
第6章勒让德多项式
三 勒让德多项式
y APn (x) BQn (x)
Pn
(x)
M
(1)m
m0
2n 2m!
2n m!(n m)!(n
2m)!
xn2m
Pn
1 2n n!
dn dx n
(x2
1)n
当n为偶数时M
n 2
当n为奇数时 M
n 1 2
P0 (x) 1
P1(x) x
2)(n 1)(n 4!
3)
x4
]
c 1 c0
y2
a1[ x
(n
1)(n 3!
2)

数学物理方程02线性偏微分方程的分类公开课获奖课件百校联赛一等奖课件

数学物理方程02线性偏微分方程的分类公开课获奖课件百校联赛一等奖课件

a12 a11 a22
a1*1
a11
(
x
)2
2a12
x
y
a22
(
y
)2
a11 x
a22
y
2
0
由此推出
a1*2
a11
x
x
a12 ( x
y
x
y
)
a22
y
y
a11 x
a22
y
a11 x
a22
y
0
21
数学物理方程

a2*2
a11
(
x
)2
2a12
x
y
a22
(
y
)2
0
所以,方程(1)可改写为
(f)exuxx e yuyy u
29
数学物理方程
2、求出下列各方程旳通解,并代回原方程来检验是否有解:
(a)x2uxx 2xyuxy y2uyy xyux y2uy 0
(b)yuxx c2 yuyy 2c2uy 0 (c为常数)
(c) uxx
1 c2
u yy
0
(c为常数)
(d)uxx 3uxy 2uyy 0
u( x, y) (x, y)
数学物理方程
u( ,)
复合求导
u u u x x x u u u y y y
2u 2u ( )2 2 2u 2u ( )2 u 2 u 2
x2 2 x
x x 2 x x2 x2
2u 2u 2u 2u u 2 u 2
u 0
u(x, y) g( y ) y h( y )
x
x
25
例2 utt a2uxx 0

数学物理方程PPT讲义

数学物理方程PPT讲义

解的存在性:是研究在一定的定解条件下,方程是否有解。
从物理意义上来看,对于合理的提出问题,解的存在似乎 不成问题,因为自然现象本身给出了问题的答案。 在数学上对解的存在性进行证明的必要性 从自然现象归结出偏微分方程时,总要经过一些近似的过 程,并提出一些附加的要求。 对于比较复杂的自然现象,有时也很难断定所给的定解条 件是否过多,或者互相矛盾。
(1) (2)
u方向
由于是微小的横振动,所以
cos 2 cos1 1
sin 2 tan2 ux xdx
sin 1 tan1 ux
x
u
1
T1 o x
2 T 2
x+dx
x
那么,有(1)可知张力T只与位置有关,且
1 T ( x) xdx 2 (l 2 x 2 ) x 2
不含初始条件,只含边界条件条件
注意:初始条件必须写完整,也就是要把整个体系所有点的初始态都写出来。
2、边界条件——描述系统在边界上的状况
第一类边界条件:直接规定了所研究的物理量 在边界上的数值,即
三 类 边 界 条 件
u S f (t )
第二类边界条件:规定了所研究的物理量在边 界外法线方向上方向导数的数值,即
如果定解问题的解是稳定的,那么就可断言,只要定 解条件的误差在一定的限制之间,我们所得的解就必然 近似于所需要的解。
2、叠加原理
线性方程的解具有叠加特性
Lui fi
f
i
f
u u
i
Lu f
i
u
Lu 0
Lui 0
u
几种不同的原因的综合所产生的效果等于这些不同原 因单独产生的效果的累加。(物理上)

数学物理方程概述课件

数学物理方程概述课件
• 定解问题:定解条件联立方程称之为定解问题。
• 并不是每个定解问题都有解。
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12
第一章 数学物理方程概述
➢§1 偏微分方程举例和基本概念 ➢§2 方程及定解问题的物理推导 ➢§3 两个重要原理
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13
§2 方程及定解问题的物理推导
➢2.1 弦振动方程的物理推导 ➢2.2 薄膜平衡方程的物理推导 ➢2.3 热传导方程的物理推导 ➢2.4 定解条件和定解问题
(4)
➢sinαdu(x,t)/dx=ux(x,t)
(5)
➢将(4)、(5)代入(3),两边同时除以Δx得
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18
2.1 弦振动方程的物理推导
➢Tuxx(x,t) +F= utt
(6)
➢两边同时除以得
➢utt = a2uxx + f
(7)
➢其中,a2 = T/, f = F/
➢这就是弦的强迫横振动方程。
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7
常见的数学物理方程
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8
§1 偏微分方程举例和基本 概念
几个基本概念
• 方程的阶:偏微分方程中未知函数的偏导数的最高阶数;
• 线性偏微分方程:一个偏微分方程F(u,Au)=0关于所有未知函 数及所有偏导数都是线性的,则称此方程为线性偏微分方程;
• 非线性偏微分方程:不满足线性偏微分方程条件的偏微分方程;
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5
§1 偏微分方程举例和基本 概念
常见的数学物理方程有
• 热传导方程 • Laplace方程 • 弦振动方程 • 梁的横振动方程 • 水波研究中的KdV方程 • 电磁场中用到的二维Cauchy-Riemann方程组 • 空气动力学的连续性方程和动量方程

数学物理方程课件

数学物理方程课件

三、方程的化简
步骤:第一步:写出判别式 断方程的类型;
a122 a11a22 ,根据判别式判
第二步:根据方程(1)写如下方程
a11 ( dy 2 dy ) 2a12 a22 0 dx dx (2)
称为方程(1)的特征方
程。方程(2)可分解为两个一次方程
dy a12 dx a11 (3)
第二节一维齐次波动方程的cauchy问题
一、D’Alembert公式 考虑无界弦的自由振动(cauchy问题即初值问题)
utt a 2u xx , x , t 0, u ( x,0) ( x), ut ( x,0) ( x).
解:(1)化标准形,然后求通解
数学物理方程
第一章方程的一般概念
第一节方程的基本概念
Hale Waihona Puke 定义:一个含有多元未知函数及其偏导数的方程,称为
偏微分方程。 一般形式:
F ( x1 , x2 ,, xn , u, ux , ux ,, uxn , ux x , ) 0
1 2 1 1
其中u 为多元未知函数,F是 x1 , x2 ,, xn , u u的有限个偏导数的已知函数。
波动方程
热传导方程
utt a2uxx f ( x, t )
ut a uxx f ( x, t )
2
位势方程
f ( x, y ) 0, Laplace方程 u xx u yy f ( x, y ) f ( x, y ) 0, Poisson方程
第二节二阶线性偏微分方程的分类
2 x at c1 x at dx 2 a 0 x at c x at dt 2

数学物理方程 ppt课件

数学物理方程  ppt课件

由能量守恒定律 c ρdx du=dQ =[q(x,t)-q(x+dx,t)]dt =-qx(x,t)dxdt
于是有 c ρut = -qx 由热传导定律 q(x,t) = -k ux(x,t) 代入前面的式子,得到 c ρut = k uxx ut = a2 uxx
a2 = k/(cρ)
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于是有
T2 =T1=T ρuttdx=T[ux(x+dx,t)-ux(x,t)]
化简后得到
ρutt = T uxx utt = a2 uxx
uxxdx
a2 = T/ρ
6
波动方程
推广1
情况:受迫振动(考虑重力或外力)
分析:设单位长度所受到的横向外力 F(x,t),则dx段的受力为Fdx
方程:ρutt = T问题:扩散问题中研究的是浓度u在空间的分布和在时间中的 变化。 分析:扩散现象遵循扩散定律,即q= - D▽ u,q是扩散流强 度,D是扩散系数,▽u是浓度梯度。对于三维扩散问题, 考察单位时间内小体积元dxdydz的净流入量。
z
dz
y
dy
dx
x
o
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9
扩散方程
在x,y,z方向上,单位时间内净流入量为
分析:设弦平衡时沿x轴,考虑 弦上从x到x+dx的一段,其质 量为ρdx。设弦的横振动位移 为u(x,t),则
α1
B
A
α2
C
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由牛顿第二定律
ρdxutt=T2sinα2- T1sinα1 0 = T2 cosα2- T1 cosα1
微振动条件
cosα1 = cosα2= 1 sinα1 = tanα1 = ux(x,t) sinα2= tanα2 = ux(x+dx,t)

大学数学物理方程课件

大学数学物理方程课件
其中p(x)、q(x)和f(x)是已知函数,分别表示y'的导数、y的导数和f(x)的系数。
二阶线性常微分方程的解法
要点一
总结词
要点二
详细描述
求解二阶线性常微分方程的方法主要有分离变量法、常数 变易法、积分因子法等。
求解二阶线性常微分方程的方法有多种,其中分离变量法 是通过将方程中的未知函数和自变量分离,将方程转化为 两个一阶常微分方程进行求解;常数变易法是将方程中的 常数项视为变量,通过代换将其转化为一个等价的二阶线 性常微分方程进行求解;积分因子法则是通过引入一个积 分因子,将原方程转化为一个全微分方程进行求解。
有限元方法
将连续的偏微分方程问题离散化为有限个单元,然后 利用变分原理求解。
偏微分方程的应用实例
热传导问题
描述热量在物体中的传播,如温度分布、热传导 速率等。
波动问题
描述波动现象,如声波、电磁波、水波等。
流体动力学问题
描述流体运动规律,如流体速度、压力、密度等。
总结与展望
07
本章小结
内容回顾
1
大学数学物理方程课件
目 录
• 引言 • 数学物理方程基础知识 • 一阶常微分方程 • 二阶线性常微分方程 • 高阶线性常微分方程 • 偏微分方程简介 • 总结与展望
01
引言
课程简介
课程名称
大学数学物理方程
适用对象
大学本科生,特别是物理、工程和数学专业的 学生
课程目标
培养学生掌握数学物理方程的基本概念、方法和应用,提高解决实际问题的能 力。
变量代换法
通过引入新变量简化方程,适用于难以直接 求解的复杂问题。
积分变换法
利用积分将微分方程转化为易于求解的初值 问题。

数学物理方程-典型方程和定解条件名师公开课获奖课件百校联赛一等奖课件

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运动时,弦上各点旳运动规律。
简化假设:
(1)柔软:弦上旳任意一点旳张力沿弦旳切线方向; 细:与张力相比可略去重力,弦旳截面直径与长度相比可忽视,弦视为曲
线 均匀:质量是均匀旳,线密度为常数。
(2)横振动:振动发生在同一平面内。若弦旳平衡位置为x轴,横向是指 弦上各点在同一平面内垂直于x轴旳方向运动;
x
x
即x点处的应变为 u(x,t) . x
若略去垂直杆长方向的变形,根据Hooke定律,弹(应)力P与应变 u x
成正比:P E u , E为杆的Young模量,故
x
2u t 2
E
2u x2
,
2u t 2
a2
2u x2
,
(其中a
E).
例3、热传导方程
热传导现象:当导热介质中各点旳温度分布不均匀时,有 热量从高温处流向低温处。
☆ 特殊函数
在求解某些类型旳数理方程时,采用分离变量法所得到旳方程旳解 是某种特殊函数,例如贝塞尔(Bessel)函数、勒让德(Legendre)函 数等。其中有些特殊函数我们在“微积分”课程中已经学习而且研究 过其性质。在本课程中,我们只讨论它们在数理方程中旳应用问题。
☆ 课程旳内容: 三类方程、 四种求解措施、 二个特殊函数
t1 V
t
M V
S
热场
t2 k2udVdt t2 c udVdt
t1 V
t1 V
t
k2u c u u k 2u a22u (齐次)热传导方程 t t c
如果介质内部有热源,设单位时间内单位体积介质中产生的热量
为Fx, y, z, t ,由能量守恒定律有
t2 k2udVdt t2 FdVdt t2 c udVdt

第7讲数学物理方程PPT课件

第7讲数学物理方程PPT课件

X n (x)
Bn
sin
n
10
x
Tn 100n2 2Tn 0 Tn Cn cos10nt Dn sin10nt
(4)求通解
un X nTn
(C ncos10nt
Dn
sin10nt) sin
n
10
x
u
un
n 1
(C n
n 1
cos10nt
Dn
sin10nt) sin
n
10
x
(5)确定常量
X 0
2) 0 X (x) Ax B
AB0
X 0
3) 0 令 2 , 为非零实数 X (x) Acos x B sin x
(8)
A0
B sin l 0
n (n 1, 2,3, )
l
n2
l2
2
n
n2
l2
2
(n 1, 2,3, )
XXnn( x)
sinBnnslin
xn
l
x
u( x, t ) t
t0
Dn
n1
n a sin
l
n
l
x
(x)
l sin2 n xdx
l
1 cos 2n
/l
dx
l
0
l
0
2
2
l n
sin
0
l
x sin m
l
xdx 1 2
l 0
cos
n
l
m
x
cos
n
l
m
x
dx
0
l(x)sin m
0
l
xdx
l 0
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原方程通解为
y C1 cos x C2 sin x cos x ln sec x tan x .
三、小结
x
k
(待定系数法)
(1) f ( x ) e Pm ( x ), (可以是复数)
y x e Qm ( x );
x
( 2) f ( x ) e x [ Pl ( x ) cosx Pn ( x ) sinx ],
r1 j ,
x
r2 j ,
x
y1 e cos x, y2 e sin x,
方程的通解为
y e x (C1 cos x C 2 sin x ).
y py qy 0
特征根的情况
r pr q 0
通解的表达式
2
r2 实根r1 r2 复根r1, 2 i
可设 Q( x ) Qn ( x ),
y* Qn ( x )e x ;
( 2) 若是特征方程的单根,
p q 0,
2
2 p 0,
y* xQn ( x )e x ;
可设 Q( x ) xQn ( x ),
( 3) 若是特征方程的重根,
p q 0,
2.
x y py qy Pn ( x )e
设非齐方程特解为 y* Q( x )e x
代入原方程
Q( x ) (2 p)Q( x ) ( 2 p q )Q( x ) Pn ( x )
2 (1) 若不是特征方程的根, p q 0,
1 A 2 , 代入方程, 得 2 Ax B 2 A x B 1 1 2x
设 y x( Ax B )e 2 x , 2 是单根,
2
二、 f ( x ) e [ Pl ( x ) cos x Pn ( x ) sin x ] 型
(取实部)
1 4 原方程通解为 y C1 cos x C 2 sin x x cos 2 x sin 2 x . 3 9
注意 Ae x cosx , Ae x sin x
分别是 Ae ( i ) x 的实部和虚部.
例4
求方程 y y tan x 的通解.
P ( x )e( i ) x P ( x )e( i ) x ,
设 y py qy P ( x )e ( i ) x ,
y1 x k Qm e ( i ) x ,
( i ) x 设 y py qy P ( x )e ,
A 2 i ,
代入上式
2 Ai 4,
y* 2ixeix 2 x sin x (2 x cos x )i ,
所求非齐方程特解为 y 2 x cos x , (取虚部) 原方程通解为 y C1 cos x C2 sin x 2 x cos x .
例3 求方程 y y x cos 2 x 的通解. 解 对应齐方通解 Y C1 cos x C2 sin x ,
通解结构
如果 y* ( x ) 是方程 y py qy f ( x ) 的一个特解, Y ( x ) 是方程对应的齐次方程的通解,则方程的通解 为
y( x ) Y ( x ) y ( x ),
*
定理 如果 y1 ( x ) 与 y2 ( x ) 分别为方程
y py qy f1 ( x ), 和 y py qy f 2 ( x )
x
f ( x ) e [ Pl cosx Pn sinx ] 利用欧拉公式
x
ix ix ix ix e e e e e x [ Pl Pn ] 2 2i Pl Pn ( i ) x Pl Pn ( i ) x ( )e ( )e 2 2i 2 2i
,
例1 求方程 y 3 y 2 y xe 2 x 的通解. 解
2 r 3r 2 0, 特征方程 r2 2, 特征根 r1 1,
对应齐次方程通解 Y C1e x C2e 2 x ,
于是 y x( x 1)e 2 1 x 2x 2x 原方程通解为 y C1e C 2e x( x 1)e .
思考题解答
* y 设 y 4 y 4 y 6 x 的特解为 1
2 2x y 4 y 4 y 8 e 设 的特解为 y2
*
* * * 则所求特解为 y y1 y2
r 2 4r 4 0
特征根 r1, 2 2
* y2 Dx 2e 2 x(重根)
(2) 有两个相等的实根 ( p 2 4q 0)
p r1 x 特征根为 r1 r2 , 一特解为 y1 e , 2 另一特解 y xe r x ;
2
所以齐次方程的通解为
y (C1 C 2 x )e r1 x ;
(3) 有一对共轭复根 ( p 2 4q 0) 特征根为
的特解,Y 是方程
y py qy 0,
的通解,则
y( x ) Y ( x ) y1* ( x ) y2* ( x )
是方程 y py qy f1 ( x ) f 2 ( x ) 的通解.
常见类型
x
Pn ( x ),
Pn ( x )e x ,
1 4 ( x i )(cos 2 x i sin 2 x ) 3 9 1 4 4 1 x cos 2 x sin 2 x ( cos 2 x x sin 2 x )i , 3 9 9 3
1 4 所求非齐方程特解为 y x cos 2 x sin 2 x , 3 9
e ( A1 cos x A2 sin x )
难点:如何求特解? 方法:待定系数法.
1.
y py qy Pn ( x )
设非齐方程特解为 y* 为多项式 Q( x ), 代入方程
Q( x ) pQ( x ) qQ( x ) Pn ( x )
Q( x ) pQ( x ) qQ( x ) Pn ( x )
y2 x k Qm e ( i ) x ,
y x k e x [Qm e ix Qm e ix ] x e [ R ( x ) cos x R ( x ) sinx ],
(1) m ( 2) m k x
其中 R ( x ), R ( x )是m次多项式,m maxl , n
2
2 p 0,
y* x 2Qn ( x )e x .
可设 Q( x ) x Qn ( x ),
2
综上讨论
设 y* x k e xQn ( x ) ,
0 不是根 k 1 是单根, 2 是重根
特别地 y py qy Ae
x
A x e , 不是特征方程的根 2 p q A * y xe x 是特征方程的单根 2 p A 2 x xe 是特征方程的重根 2
* y1 Ax 2 Bx C
* 2 2x * 2 y * y1 y2 Ax Bx C Dx e .
y x e [ R ( x ) cos x R ( x ) sin x ];
k
x
(1) m
( 2) m
只含上式一项解法:作辅助方程,求特解, 取 特解的实部或虚部, 得原非齐方程特解.
思考题
写出微分方程 y 4 y 4 y 6 x 2 8e 2 x 的待定特解的形式.
实根r1
y C1e C 2 e y (C1 C 2 x )e r x y ex (C1 cos x C 2 sin x )
2
r1 x
r2 x
二阶常系数非齐次线性方程
y py qy f ( x ) 二阶常系数非齐次线性方程
对应齐次方程 y py qy 0,
q 0 时, Q( x ) a0 x a1 x
n
n1

an1 x an
其中 a0 , a1 ,
, an 为待定系数.
q 0 , p 0 时, 可设
Q( x ) a0 x
n 1
a1 x
n
an1 x an x
2
q 0 , p 0 时, 方程通解可由 y Pn ( x ) 直接积分得到.
r pr q 0
2
特征方程
特征根
r1, 2
p
p 4q , 2
2
(1) 有两个不相等的实根 ( p 4q 0)
2
特征根为
r 1 r2
r1 x
两个线性无关的特解
y1 e ,
y2 e ,
r2 x
r1 x
得齐次方程的通解为 y C1e
C2e ;
r2 x
作辅助方程 y y xe 2 ix ,
2i 不是特征方程的根 ,
设 y* ( Ax B)e 2ix ,
代入辅助方程
1 4 4 Ai 3 B 0 A ,B i , 3 9 3 A 1 1 4 2 ix * y ( x i )e , 3 9
常系数线性微分方程解的结构
n阶常系数线性微分方程的标准形式
y
( n)
P1 y
( n1 )
Pn1 y Pn y f ( x )
二阶常系数线性方程的标准形式
y py qy f ( x )
定义:设 y1 ( x ), y2 ( x ) 为定义在 (a , b) 内的两个函数, 如果存在非零常数 k ,使得 y( x ) ky( x ),则称y1 ( x ), y2 ( x ) 线性相关,否则称 y1 ( x ), y2 ( x ) 线性无关.
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