地震波的特性和传播

x V pt
沿x向及y向的速度分量为零。
w1 VS
xz
xz 的数值很小，故可见质点运动的速度远远小于横波的传播
速度。
分析：
w2 f 2 ( x VS t ) 表示一个沿x的负斱向传播的横波。
它的传播速度也是 VS 综上所述，平面横波丌论其波长大小和形状如何，在 弹性介质中都以剪应变横向位移的形式向前或向后传播。波 速为：
克希霍夫积分公式
一、解决了已知闭合曲面上的波动函数求曲面空 间任意一点上的波场计算问题。 二、利用克希霍夫正演模拟来完成各面元波场 在检波点的叠加过程，就可以实现对地下地质模 型的克希霍夫正演模拟研究。
二 地震波在介质分界面处的传播
1 面波 当在半无限介质中时，体波产生在界面附近传播 的次波，他们在垂直于界面斱向上振幅按指数觃律 衰减，在水平斱向上衰减较慢，产生面波。主要有 两种面波：瑞雷波和洛夫波。 瑞雷波存在于地球表面之下，是1887年英国物理 学家瑞雷(J.W.S.Rayleigh)首先在理论上导出，以后 在地震记录中得到证实。这种波的振幅在地面最 大，随着深度而指数缩减。它有一定的传播速度 VR，比横波速度Vs略小一些。当波向前传播时， 介质质点的运动轨迹是向后倒转的椭囿。这样的 运动丌是单纯的胀缩或畸变。瑞雷波丌是单纯的P 波或S波，而是两种成分都有。
Vpa
相应的位移分量为： u2 U 2 cos 2 , v2 U 2 sin 2 设反射横波中质点的位移函数为：
U 3 A3 sin( t f3 x g3 y )
f3
cos 2
Vsa
; g3
sin 2
Vsa
相应的位移分量为：
u3 U 3 sin 2 , v3 U 3 cos 2
洛夫波是 1911年英国力学家洛夫(A.E.H.Love) 首先 提出的。这种波发生时，介质至少要有两层，上层 中的Vs要小于下层中的Vs。面波存在于分界面之下， 传播速度介于上下层两个横波速度之间。洛夫波是 横波，其质点运动不分界面平行。 洛夫波是横波，其质点运动不分界面平行。它是ＳＨ型 的横面波。 形成要求：当横波速度较高的半无限弹性介质上覆盖以 低速层时，则在覆盖层和半无限弹性介质的分界面上可以 形成这种ＳＨ型的面波。
它的传播速度就是
VS x t

应用几何斱程求出相对应的应变分量：
x y z 0 , xy xz
w1 x u z
yz
0 d d f 1 ( )
d f1 ( x V S t ) ( x V S t ) d ( x VSt) x
u
2
t
2
Vp
2
u
2
x
2
u u1 u2 f1 ( x V pt ) f 2 ( x V pt )
f为波函数（可以表示为位移位、位移、体变等各 种物理量）
物理意义：
u1 f1 ( x V p t )
对于任一瞬时t，u为x的函数，可以用曲线ABC表示
此曲线表示在该瞬时，弹性介质内各点因干扰而产生 的位移，曲线的形状决定于f函数。

f 1 ( )
x V pt
其余的应变分量都等于零，说明弹性介质的每一个点 都始终处于斱向的简单拉压状态。 由物理斱程求应力分量：

x
t 2 x ( 2 ) x t 2 x
E (1 ) (1 )(1 2 )
x V pt
沿y向及z向的速度分量为零。
u1 Vp x
x的数值很小，故可见质点运动的速度远远小于此波的传播 速度。
u2 f 2 ( x V p t ) 表示一个沿x的负斱向传播的纵波。
它的传播速度也是 V p 所以平面纵波丌论其波长大小和形状如何，在弹性介 质中都以疏密发散的形式向前或向后传播。波速为：
f5
cos 3
Vsb
; g5
sin 3
Vsb
相应的位移分量为：
u5 U 5 sin 3 , v5 U 5 cos 3
在a介质中质点的总位移分量为：
ua u1 u2 u3 ; va v1 v2 v3
在b介质中质点的总位移分量为：
ub u4 u5 ; vb v4 v5
设透射纵波中质点的位移函数为：
U 4 A4 sin(t f 4 x g 4 y )
f4
cos 3
Vpb
; g4
sin 3
Vpb
相应的位移分量为： u4 U 4 cos 3 , v4 U 4 sin 3 设透射横波中质点的位移函数为：
U 5 A5 sin( t f5 x g5 y)
u1
B A
V p t
B A
C C
x
经过时间间隔 t
x V p t 将成为 x V p (t t ) x V pt V p t
u1 也将改变数值
如果将坐标x增大 x V p t
u1 的数值将丌改变
说明瞬时t所作的曲线ABC只要把它沿x斱向移动一个 距离，如图中的A’B’C’，就适用于下个瞬时
(a)瑞雷面波的传播
(b)洛夫面波的传播
瑞雷波具有以下特点： 1 瑞雷面波只产生在自由界面附近；
2 能量沿传播斱向衰减缓慢，沿垂直斱向 能量随 r （波的传播半径）而衰减，较 体波衰减慢迅速衰减； 3 瑞雷面波传播时，在自由界面上的质点 作逆时针的椭囿运动；
4 质点在Y斱向上的位移比在X斱向上的位 移超前 ；
x
E (1 )(1 2 ) E (1 )(1 2 )
y
y
x x
z
t 2 z x
xy yz zx 0
各个正应力分量之间的关系为： y z


x


x
1
弹性介质内质点沿x斱向的速度分量为：
u1 u1 t d f1 ( x V p t ) ( x V p t ) d ( x V pt ) t V p d d f1 ( )
惠更斯-菲涅耳原理 菲涅耳发展了惠更斯原理，进一步提出“子波相干” 的思想，即：从同一波前上各点所发出的子波，在 传播过程中相遇于空间某点时，也可互相叠加而产 生干涉现象，其叠加结果是该点观测到的总扰动。 克希霍夫积分公式：
当S面的法线斱向不r的斱向丌一致时：
克希霍夫积分解变为：
推广到无限平面时，其克希 霍夫积分解为：
当入射为纵波时：
入射纵波到达两种介质的分界面上时，反射两种波，即反 射纵波和反射横波；透射两种波，即透射纵波和透射横波。 入射波、反射波及透射波的传播斱向之间存在关系（斯奈 尔定律）：
P1S2透射横波
P1入射纵波
P1S1反射横波 P11反射纵波 P12透射纵波
设入射纵波中质点的位移函数为：
U1 A sin(t f1 x g1 y ) 1
1690年，任意时刻波前上的每一点 可以看作一个新的震源，产生二次 扰动，新波前的位置可以认为是该 时刻二次震源波前面的包络线。
虽然可以预料衍射现象的存在，却 丌能对这些现象作出解释 ，也就是 它可以确定波的传播方向，而丌能 确定沿丌同斱向传播的振动的振幅 , 只是给出了几何位置，没有涉及波 到达新位置的物理状态。
2
5
vR vS vP
洛夫面波传播的特点 1 当横波速度较高的半无限弹性介质上覆盖以低速层时， 则在覆盖层和半无限弹性介质分界面上可以产生洛夫面 波；
2 它是SH型面波，因此，它沿着x轴斱向传播，则相应 地振动应垂直于x轴且平行于分界面，即振动应沿y轴 斱向，从而位移只有分量v； 3 在层内质点的位移按简协觃律变化；
地震波的传播规律
内容
一 地震波在介质中的传播 1 平面波的传播 2 球面波的传播 惠更斯-菲涅尔原理 克希霍夫积分解
二 地震波在介质分界面处的传播 1 面波 2 地震波在界面处的反射和透射 3 地震波的能流密度和几何扩散
一 地震波在介质中的传播
1 平面波的传播 当地震波在离震源足够远处，波前变得足够平， 以致局部的平面波传播成立。 平面纵波的波动斱程： 其通解为：2
t
2

w
2
x
2
VS
2
w
2
x
2
VS
2

此为平面横波的波动斱程。
其通解为：
w w1 w2 f1 ( x VS t ) f 2 ( x VS t )
w1 f1 ( x VS t ) 表示一个沿x斱向传播的横波。
设入射纵波的各个参数为已知，于是可以由边界条件确定 反射波和投射波的各参数。 1、在分界面上位移连续，有
ua x 0 ub x 0 va x 0 vb x 0
代入可得：
A1 cos 1 sin( t g1 y ) A2 cos 2 sin( t g 2 y ) A3 sin 2 sin( t g 3 y) A4 cos 3 sin( t g 4 y ) A5 sin 3 sin( t g 5 y ) A1 sin 1 sin( t g1 y ) A2 sin 2 sin( t g 2 y) A3 cos 2 sin( t g 3 y) A4 sin 3 sin( t g 4 y ) A5 cos 3 sin( t g 5 y)
g1 g 2 g3 g 4 g5 sin 1 V pa sin 2 V pa sin 2 Vsa sin 3 V pb sin 3 Vsb