传热学第四版课件23第二章导热基本定律及稳态导热
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传热学第二章 稳态导热
(t)dxdydz
x x
dz+dz dy
dy+dy dz
dx+dx
x
dΦydydΦyy(yt)dxdyydz dΦzdzdΦzz( zt)dxdydz
单位时间内能增量 dUc t dxdydz
2019/10/1
19
微元体内热源的生成热为：
一般把导热系数仅仅视为温度 的函数，而且在一定温度范围 还可以用一种线性关系来描述。
0(1bT)
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14
记住常用物质的值:
2019/10/1
15
5 导热微分方程（Heat Diffusion Equation） ①一般形式
付里叶定律： qgradt
确定导热体内的温度分布是导热理论的首要 任务。 建立导热微分方程，可以揭示连续温度场随 空间坐标和时间变化的内在联系。
(b)无内热源，导热系数为常数时
t
a(x2t2
y2t2
z2t2)
(c)常物性、稳态
2t x2
y2t2
z2t2
0泊桑（Poisson）方程
(d)常物性、稳态、无内热源
2t 2t 2t 0 x2 y2 z2
拉普拉斯（Laplace）方程
2019/10/1
22
在同样加热条件下，物体的热扩散率越大，物 体内部各处的温度差别越小。
a 木 材 1 .5 1 0 7 m 2s ， a 铝 9 .4 5 1 0 5 m 2s
a木材 a铝1600
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23
c t x( x t) y( y t) z( z t)
2019/10/1
传热学-第二章-导热基本定律及稳态导热
dQx qx dydz d
[J]
d 时间内、沿 x 轴方向、经 x+dx 表面导出的热量：
dQxdx qxdx dydz d [J]
ห้องสมุดไป่ตู้
qxdx
qx
qx x
dx
d 时间内、沿 x 轴方向导入与导出微元体净热量：
dQx
dQxdx
qx x
dxdydz d
气体的压力升高时：气体的密度增大、平均自由行程 减小、而两者的乘积保持不变。
除非压力很低或很高，在2.67*10-3MPa ~ 2.0*103MPa范围内， 气体的热导率基本不随压力变化
气体的温度升高时：气体分子运动速度和定容比热随T升高 而增大。 气体的热导率随温度升高而增大
混合气体热导率不能用部分求和的方法求；只能靠实验测定
热流密度矢量：等温面上某点，以通过该点处最大热流密度的
方向为方向、数值上正好等于沿该方向的热
流密度 q
直角坐标系中：
q
q
q qx i qy j qz k
q q cos
二、导热基本定律(Fourier’s law）
1822年，法国数学家傅里叶（Fourier）在实验研究基础上， 发现导热基本规律 —— 傅里叶定律
3、时间条件
说明在时间上导热过程进行的特点
x
y
z
直角坐标系：（Cartesian coordinates）
grad t t i t j t k
x
y
z
注：温度梯度是向量；正向朝着温度增加的方向
热流密度矢量 （Heat flux）
热流密度：单位时间、单位面积上所传递的热量；
第二章导热基本定律及稳态导热PPT课件
由(a)可得：
cw 1 说明热源与管子中心不重合。 由(a)、(b)可得：
将(c)代入(b)可得：
从而只能选正号，所以有： 等温线为一圆。
2 具有偏心空腔的圆柱体
由于是稳定导热，从而流过每一等温面的热流量是 相同的
对于等温面 1
y0
h2 h1
ε
对于等温面 2
热阻： 但h1和h2是未知的
下面用此方法求地下埋管与土壤间的导热量
有一热力管道，外径d=2r，
埋于地平面下h米深处。土 壤为均质且导热系数λ为常
数。管子表面温度及地表面
tf
y0
温度也是均匀的常量，为tW h 和tF，设管道很长，求单位 管道的热损失。
r” x
M
p(x,y)
r’
r
N y
因管道很长，从而可以看作是二维稳定导热
1项
2项
＝控制体内内能的变化
3项
第一项 求沿x、y、z三个方向流入和流出的热量
把1、2、3项代入能量方程式
导温系数的物理意义：a越大，表明λ越大或ρC 越小，λ大，表示在相同的温度梯度下可以传 递更多的热量；ρC小表明温度上升1℃所吸收 的热量越小，从而可使相同的热量传递得更远 ，
物体内各点温度更快地随界面温度的升高而升 高。
三、利用“导热形状因子S”计 导热系数为算常数导，热无量内热源稳态导热体
内，两壁温度为定值，即有Q=λS(t1+t2)。
补充内容
稳定热传导的热源法 （虚拟热源法）
定义：如果一个物体有内热源作用时，我们可以通过
导热微分方程式和相应的单值性条件求温度分布。但 如果知道温度分布，我们反过来找导致这种温度分布 的原因—实际存在的热源或假想的热源。这种方法称 虚拟热源法或称映象法。
cw 1 说明热源与管子中心不重合。 由(a)、(b)可得：
将(c)代入(b)可得：
从而只能选正号，所以有： 等温线为一圆。
2 具有偏心空腔的圆柱体
由于是稳定导热，从而流过每一等温面的热流量是 相同的
对于等温面 1
y0
h2 h1
ε
对于等温面 2
热阻： 但h1和h2是未知的
下面用此方法求地下埋管与土壤间的导热量
有一热力管道，外径d=2r，
埋于地平面下h米深处。土 壤为均质且导热系数λ为常
数。管子表面温度及地表面
tf
y0
温度也是均匀的常量，为tW h 和tF，设管道很长，求单位 管道的热损失。
r” x
M
p(x,y)
r’
r
N y
因管道很长，从而可以看作是二维稳定导热
1项
2项
＝控制体内内能的变化
3项
第一项 求沿x、y、z三个方向流入和流出的热量
把1、2、3项代入能量方程式
导温系数的物理意义：a越大，表明λ越大或ρC 越小，λ大，表示在相同的温度梯度下可以传 递更多的热量；ρC小表明温度上升1℃所吸收 的热量越小，从而可使相同的热量传递得更远 ，
物体内各点温度更快地随界面温度的升高而升 高。
三、利用“导热形状因子S”计 导热系数为算常数导，热无量内热源稳态导热体
内，两壁温度为定值，即有Q=λS(t1+t2)。
补充内容
稳定热传导的热源法 （虚拟热源法）
定义：如果一个物体有内热源作用时，我们可以通过
导热微分方程式和相应的单值性条件求温度分布。但 如果知道温度分布，我们反过来找导致这种温度分布 的原因—实际存在的热源或假想的热源。这种方法称 虚拟热源法或称映象法。
传热学(第四版)第二章：稳态热传导
t t t t ( ) ( ) ( ) Φ x x y y z z
1 单层平壁、第一类边界条件的导热
a 几何条件：单层平板； b 物理条件：、c、 已知；无内热源 c 时间条件： 稳态导热 : t 0 d 边界条件：第一类
2、微元体中内热源的发热量 d 时间内微元体中内热源的发热量：
[2] dxdydz
3、微元体热力学能的增量 内微元体中内能的增量：
t [3] c dxdydz
导热微分方程式、导热过程的能量方程 由 [1]+ [2]= [3]：
t t t t c ( ) ( ) ( ) x x y y z z
§2-2 导热问题的数学描述
根据傅里叶定律： - grad t q [ W m2 ]
要想确定热流密度，应知道物体内的温度场； 因此，确定导热体内的温度分布是导热理论的首要任务
根据热力学第一定律，对于任一微元体：
建立关于t的方程，求解温度分布
假设：(1) 所研究的物体是各向同性的连续介质； (2) 热导率、比热容和密度均为已知； (3) 物体内具有内热源；内热源均匀分布。
1、导入与导出微元体的净热量 沿 x 轴方向、经 x 表面导入的热量：
x qx dydz
沿 x 轴方向、经 x+dx 表面导出的热量：
() x dx qx dx dydz
qx dx qx qx dx x
qx dxdydz x
沿 x 轴方向导入与导出微元体净热量：
20
20
Temperature (C)
15
15
10
10
5
5
0
1 单层平壁、第一类边界条件的导热
a 几何条件：单层平板； b 物理条件：、c、 已知；无内热源 c 时间条件： 稳态导热 : t 0 d 边界条件：第一类
2、微元体中内热源的发热量 d 时间内微元体中内热源的发热量：
[2] dxdydz
3、微元体热力学能的增量 内微元体中内能的增量：
t [3] c dxdydz
导热微分方程式、导热过程的能量方程 由 [1]+ [2]= [3]：
t t t t c ( ) ( ) ( ) x x y y z z
§2-2 导热问题的数学描述
根据傅里叶定律： - grad t q [ W m2 ]
要想确定热流密度，应知道物体内的温度场； 因此，确定导热体内的温度分布是导热理论的首要任务
根据热力学第一定律，对于任一微元体：
建立关于t的方程，求解温度分布
假设：(1) 所研究的物体是各向同性的连续介质； (2) 热导率、比热容和密度均为已知； (3) 物体内具有内热源；内热源均匀分布。
1、导入与导出微元体的净热量 沿 x 轴方向、经 x 表面导入的热量：
x qx dydz
沿 x 轴方向、经 x+dx 表面导出的热量：
() x dx qx dx dydz
qx dx qx qx dx x
qx dxdydz x
沿 x 轴方向导入与导出微元体净热量：
20
20
Temperature (C)
15
15
10
10
5
5
0
第二章 导热基本定律及稳态导热1——传热学课件PPT
从物体中取出一个微元体 分析进入微元体的总能量 分析离开微元体的总能量 分析微元体中储存能的变化量 微元体自身产生的热量 写出微元体的能量平衡方程式
导热问题中的微元体
z dz
ydy
x y
dz
xdx
dx
dy
z
t dydz
x
x
x dx
x dx
x x
x
x
t x
三类边界条件的表示方法
第一类边界条件 t t x, y, z t t
w
w
（恒壁温）
第二类边界条件
qq w
（恒热流）
第三类边界条件 dt h t t
（换热）
dn w
w
f
关于导热微分方程的说明
热扩散（导温系数）系数的物理意义
a (m2/s) c
导热微分方程的使用条件 对于工程中遇到的大部分稳态和非稳态导热问 题导热方程均可适用；但对于在极短时间内产 生极大热流密度的传热问题，如激光加热过程， 导热微分方程不能使用；另外对于极低温度下 的导热问题，导热微分方程也不适用。
dxdydz
E c t dxdydz
导热微分方程
c
t
x
t x
t y
z
t z
c
不同条件下的导热微分方程
导热系数为常熟的 导热微分方程
t
a
2t x2
2t y2
2t z 2
c
常物性稳态有内热源的 导热微分方程
2t 2t 2t
x2 y2 z2 0
常物性没有内热源的 稳态导热微分方程
第二章 导热基本定律
及稳态导热
本章重点讨论稳态导热问题。为此首先 介绍一些相关的基本知识，如温度场、 温度剃度、导热基本定律等；然后应用 这些基本知识推导出求解导热问题的微 分方程；最后应用这些微分方程求解常 见的导热问题。
导热问题中的微元体
z dz
ydy
x y
dz
xdx
dx
dy
z
t dydz
x
x
x dx
x dx
x x
x
x
t x
三类边界条件的表示方法
第一类边界条件 t t x, y, z t t
w
w
（恒壁温）
第二类边界条件
qq w
（恒热流）
第三类边界条件 dt h t t
（换热）
dn w
w
f
关于导热微分方程的说明
热扩散（导温系数）系数的物理意义
a (m2/s) c
导热微分方程的使用条件 对于工程中遇到的大部分稳态和非稳态导热问 题导热方程均可适用；但对于在极短时间内产 生极大热流密度的传热问题，如激光加热过程， 导热微分方程不能使用；另外对于极低温度下 的导热问题，导热微分方程也不适用。
dxdydz
E c t dxdydz
导热微分方程
c
t
x
t x
t y
z
t z
c
不同条件下的导热微分方程
导热系数为常熟的 导热微分方程
t
a
2t x2
2t y2
2t z 2
c
常物性稳态有内热源的 导热微分方程
2t 2t 2t
x2 y2 z2 0
常物性没有内热源的 稳态导热微分方程
第二章 导热基本定律
及稳态导热
本章重点讨论稳态导热问题。为此首先 介绍一些相关的基本知识，如温度场、 温度剃度、导热基本定律等；然后应用 这些基本知识推导出求解导热问题的微 分方程；最后应用这些微分方程求解常 见的导热问题。
第二章 稳态导热ppt课件
.
第三节 通过圆筒壁的导热 l d 10
1. 第一类边界条件下单层圆筒壁的导热
假设；空心圆筒壁 l，内外径 r1, r2, 且 l>>d2， λ=常数，无内热源，内外表面维持均匀
恒定温度 tw1, tw2，且tw1> tw2。
t
确定（1）圆筒壁的温度分布； （2）通过径向的热流量。
λ
tw1
选取坐标系为圆柱坐标。 tf(r)
对于多层圆通壁的导热问题， 可根据热阻叠加原理，求得通过 多层圆筒壁的导热热流量：
ql
tw1 tw4 Rl1 Rl2 Rl3
tw1 tw4
1
21
ln
d2 d1
1
22
ln
d3 d2
1
23
ln
d4 d3
t
λ1 λ2λ3
tw1
tw2
tw3
tw4
ф
r1 r2 r3 r4
r
ΦL
.
tw1
R λl，1 tw2
1
n
tf1tf2 1 lnd(i1)
1
2r1h1
2 i1
i
di 2rn1h2
t
通过多层圆筒壁的总热流量：
2r11lh 1i n121 tfi1l ltnfd 2d(i i1)2rn11lh 2
ΦL
tw1 λ1 λ2 λ3
t f 1 h1 0
tw2
tw3 tw4 t f2 h2
ф r
t f1
R h1
tc1xc2
0 x dx δ x
由边界条件，求 c1，c2：
c2tw1, c1tw1tw2
.
平壁内的温度分布：
ttw1tw1tw2 x 温度梯度：
传热学(第二章)
⒉ 通过圆筒壁的导热 由导热微分方程式(2—12)
边界条件：r=r1时，t=t1；r=r2时，t=t2 对（2-25）式积分两次，得其通解： t = c1 ln r + c2 将边界条件代入通解，确定积分常数
t2 − t1 t −t c2 = t1 − ln r 2 1 ln( r2 / r ) ln( r2 / r ) 1 1 t −t t = t1 + 2 1 ln( r / r ) （2-26） 1 ln( r2 / r ) 1 dt λ t1 − t2 q = −λ = （2-27） dr r ln( r2 / r ) 1 c1 =
2 1
λ1
第二章
导热基本定律及稳态导热
2-3 通过平壁、圆筒壁、球壳和其他变截面物体的导热 通过平壁、圆筒壁、
• 1∂ ∂T 1 ∂ ∂T ∂ ∂T ∂T (λr + 2 (λ ) + (λ ) + Φ = ρcp ∂τ r ∂r ∂r) r ∂ϕ ∂ϕ ∂z ∂z d dt 简化变为 dr (r dr ) = 0 （2-25）
⒉ 通过圆筒壁的导热 根据热阻的定义，通过整个圆筒壁的导热热阻为 （2-29） 29） 与分析多层平壁—样，运用串联热阻叠加的原则，可得通过图2-9所示的多层圆筒壁的 导热热流量 2πl(t1 − t4 ) Φ= （2-30） ln( d2 / d1) / λ1 + ln( d3 / d2 ) / λ2 + ln( d4 / d3) / λ3 ⒊ 通过球壳的导热 导热系数为常数，无内热源的空心球壁。内、外半径为r1、r2，其内外表面均匀 恒定温度为t1、t2，球壁内的温度仅沿半径变化，等温面是同心球面。 由傅立叶定律得： dt 各同心球面上的热流率q不相等，而热流量Φ相等。 Φ = −4πr2λ dr dr ⇒Φ 2 = −4πλdt r
工程传热学第二章稳态导热PPT课件
dΦy+dydΦyy( yt)dxdydz
31
沿x轴方向、经x+dx表面导出的热量：
qxdxqx+qxxdx+2xq2x d2x！ 2+
qxdx
qx
qx x
dx
dΦx+dx
qx+dxdydz
(qx
qx x
dx)dydz
qxdydz
qx x
dxdydz
dΦx
x
(
t )dxdydz x
32
因此：
dΦ x+dxdΦ x x( x t)dxdydz
下，0.0257 W/(m﹒K) )
27
一般把导热系数仅 仅视为温度的函数， 而且在一定温度范围 还可以用一种线性关 系来描述。
0(1bT)
28
6.导热微分方程
应用能量守恒定律与傅里叶定律， 可建立导热微分方程式。
假设：
1) 所研究的物体是各向同性的连续介
质；
2) 物体内部具有内热源，内热源强度
qgradtt n
n
22
进一步表示为，
qt（ titjtk）
x y z
热流密度在x, y, z 方向的投影的大小 分别为：
qx x t; qy y t; qz z t
热流密度是矢量，有方向。 23
5.导热系数
1）导热系数的定义式由下式
给出：
t1
- q
gradt
t2
x
导热系数在数值上等于单位温度 梯度时的热流密度的模(大小)。
FF22逆断层
孙孙氏氏店店正正断层断层
龙固背斜
46.5 47.8
49
50.3 51.5
31
沿x轴方向、经x+dx表面导出的热量：
qxdxqx+qxxdx+2xq2x d2x！ 2+
qxdx
qx
qx x
dx
dΦx+dx
qx+dxdydz
(qx
qx x
dx)dydz
qxdydz
qx x
dxdydz
dΦx
x
(
t )dxdydz x
32
因此：
dΦ x+dxdΦ x x( x t)dxdydz
下，0.0257 W/(m﹒K) )
27
一般把导热系数仅 仅视为温度的函数， 而且在一定温度范围 还可以用一种线性关 系来描述。
0(1bT)
28
6.导热微分方程
应用能量守恒定律与傅里叶定律， 可建立导热微分方程式。
假设：
1) 所研究的物体是各向同性的连续介
质；
2) 物体内部具有内热源，内热源强度
qgradtt n
n
22
进一步表示为，
qt（ titjtk）
x y z
热流密度在x, y, z 方向的投影的大小 分别为：
qx x t; qy y t; qz z t
热流密度是矢量，有方向。 23
5.导热系数
1）导热系数的定义式由下式
给出：
t1
- q
gradt
t2
x
导热系数在数值上等于单位温度 梯度时的热流密度的模(大小)。
FF22逆断层
孙孙氏氏店店正正断层断层
龙固背斜
46.5 47.8
49
50.3 51.5
传热学-第二章 导热基本定律及稳态导热第二讲-动力工程
当导热系数 const或qV 0时，
平壁内的温度分布将不再呈现出线性分布的特 点，热阻形式也将发生变化。
切不可盲目引用一些既成的结论而忽视该结论 成立的条件！ ★ ★
(2) 随温度变化、无内热源
d dT 0
dx dx
x 0,
x ,
T T
Tw1 Tw2
（0 1 bT） 0、b为常数
c T
(
x
T ) x
(
y
T ) y
z
(
T z
)
qv
本讲要点
单值性条件 尤其是边界条件
一维稳态导热的基本解法 注意体会： (1) 不同物理条件(导热系数是否常数、有无内热 源)对于温度分布的影响 (2) 第三类边界条件下的传热过程 (3) 圆筒壁和平壁的温度分布特征
二、 导热过程的单值性条件
Tw2 Tw2
dT r dr c1 T c1 ln r c2
Tw1 c1 ln r1 c2; Tw2 c1 ln r2 c2
Tw1 Tw2
Tw1
Tw2
圆筒壁内温度分布：
c1
Tw2 Tw1 ln(r2 r1)
;
c2
Tw1
(Tw2
Tw1)
ln r1 ln(r2 r1)
T
Tw2 ln( r2
d 2T dx2
qv
0
x 0, T Tw1
x , T Tw2
直接积分，得：
dT dx
qv
x c1
T
qv
2
x2
c1x
c2
根据边界条件，得：
Tw1 c2 ;
Tw2
qv
2
2
c1
c2
平壁内的温度分布将不再呈现出线性分布的特 点，热阻形式也将发生变化。
切不可盲目引用一些既成的结论而忽视该结论 成立的条件！ ★ ★
(2) 随温度变化、无内热源
d dT 0
dx dx
x 0,
x ,
T T
Tw1 Tw2
（0 1 bT） 0、b为常数
c T
(
x
T ) x
(
y
T ) y
z
(
T z
)
qv
本讲要点
单值性条件 尤其是边界条件
一维稳态导热的基本解法 注意体会： (1) 不同物理条件(导热系数是否常数、有无内热 源)对于温度分布的影响 (2) 第三类边界条件下的传热过程 (3) 圆筒壁和平壁的温度分布特征
二、 导热过程的单值性条件
Tw2 Tw2
dT r dr c1 T c1 ln r c2
Tw1 c1 ln r1 c2; Tw2 c1 ln r2 c2
Tw1 Tw2
Tw1
Tw2
圆筒壁内温度分布：
c1
Tw2 Tw1 ln(r2 r1)
;
c2
Tw1
(Tw2
Tw1)
ln r1 ln(r2 r1)
T
Tw2 ln( r2
d 2T dx2
qv
0
x 0, T Tw1
x , T Tw2
直接积分，得：
dT dx
qv
x c1
T
qv
2
x2
c1x
c2
根据边界条件，得：
Tw1 c2 ;
Tw2
qv
2
2
c1
c2
传热学第二章 稳态导热PPT
第二章 稳态导热
§2-1 基本概念 §2-2 一维稳态导热
2021/5/15
1
分析传热问题基本上是遵循经典力学的研究 方法，即针对物理现象建立物理模型，而后 从基本定律导出其数学描述(常以微分方程的 形式表达，故称数学模型)，接下来考虑求解 的理论分析方法。
导热问题是传热学中最易于采用此方法处理 的传热方式。
o x0, t
x, t
t1 t2
x
直接积分，得：
dt dxc1 tc1xc2
2021/5/15
35
带入边界条件：
c1
t2
t1
线性分布
c2 t1
t t1
代入Fourier定律
t
t2 t1
xt1
dt t2 t1
dx
t2
o x
qt2 t1 t
t
(A)
R A
导热热阻
2021/5/15
Φ q
At1t2 t1t2
q,,, t(t1t2)只要任意知道三个就可以
求出第四个。由此可设计稳态法测量导热系数
实验。
2021/5/15
12
②导热系数的影响因素
导热系数是物性参数，它与物质结构和状态密 切相关，例如物质的种类、材料成分、温度、 湿度、压力、密度等，与物质几何形状无关。
它反映了物质微观粒子传递热量的特性。
问：现在已经知道了q，如
何计算其中第 i 层的右侧壁
温？
q
第一层：q1 1(t1t2) t2t1q1 1
第二层：q2 2(t2t3) t3t2q2 2
第 i 层： qi(titi 1)1ti 1tiqi
i
i
t2 t3 t4
§2-1 基本概念 §2-2 一维稳态导热
2021/5/15
1
分析传热问题基本上是遵循经典力学的研究 方法，即针对物理现象建立物理模型，而后 从基本定律导出其数学描述(常以微分方程的 形式表达，故称数学模型)，接下来考虑求解 的理论分析方法。
导热问题是传热学中最易于采用此方法处理 的传热方式。
o x0, t
x, t
t1 t2
x
直接积分，得：
dt dxc1 tc1xc2
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35
带入边界条件：
c1
t2
t1
线性分布
c2 t1
t t1
代入Fourier定律
t
t2 t1
xt1
dt t2 t1
dx
t2
o x
qt2 t1 t
t
(A)
R A
导热热阻
2021/5/15
Φ q
At1t2 t1t2
q,,, t(t1t2)只要任意知道三个就可以
求出第四个。由此可设计稳态法测量导热系数
实验。
2021/5/15
12
②导热系数的影响因素
导热系数是物性参数，它与物质结构和状态密 切相关，例如物质的种类、材料成分、温度、 湿度、压力、密度等，与物质几何形状无关。
它反映了物质微观粒子传递热量的特性。
问：现在已经知道了q，如
何计算其中第 i 层的右侧壁
温？
q
第一层：q1 1(t1t2) t2t1q1 1
第二层：q2 2(t2t3) t3t2q2 2
第 i 层： qi(titi 1)1ti 1tiqi
i
i
t2 t3 t4
(精品)传热学课件：稳态导热
工科大学校务委员会主席，主要贡献是在研究热 的传播时创立了一套数学理论。
• 傅立叶生于法国中部欧塞尔一个裁缝家庭，8岁时沦为孤儿，就读于地方军校， 1795年任巴黎综合工科大学助教，1798年随拿破仑军队远征埃及，受到拿破仑 器重，回国后被任命为格伦诺布尔省省长。
• 傅立叶早在1807年就写成关于热传导的基本论文《热的传播》，向巴黎科学院呈交，傅立叶在论文中推导出 著名的热传导方程 ，并在求解该方程时发现解函数可以由三角函数构成的级数形式表示， 从而提出任一函数都可以展成三角函数的无穷级数。傅立叶级数（即三角级数）、傅立叶分析等理论
★ 等温面与等温线的特点： (a) 温度不同的等温面或等温线彼此不能相交。 (b)在连续的温度场中，等温面或等温线不会中断，它们或者是物体中完 全封闭的曲面（曲线），或者就终止于物体的边界上。
物体的温度场通常用等温面或等温线表示
房屋墙角内的温度场（等温面）
对称温度场（等温线）
§2-1 导热基本定律
(通过平壁、圆筒壁、球壳和其它变截面物体的导热) ❖ 2.4 肋片导热的求解与应用 ❖ 2.5 具有内热源的导热及多维导热
§2-1 导热基本定律
§2-1 导热基本定律
§2-1 导热基本定律
(1)等温面与等温线 等温面：同一时刻、温度场中所有温度相同的点连接起来所构成的面。 等温线：用一个平面与各等温面相交，在这个平面上得到一个等温线簇。
n s
§2-1 导热基本定律
4. 热流密度矢量（Heat flux） 热流密度：单位时间、单位面积上所传递的热量；
不同方向上的热流密度的大小不同 q W m2
热流密度矢量：等温面上某点，以通过该点处最大热流密度的方向为
方向、数值上正好等于沿该方向的热流密度 q 直角坐标系中：
• 傅立叶生于法国中部欧塞尔一个裁缝家庭，8岁时沦为孤儿，就读于地方军校， 1795年任巴黎综合工科大学助教，1798年随拿破仑军队远征埃及，受到拿破仑 器重，回国后被任命为格伦诺布尔省省长。
• 傅立叶早在1807年就写成关于热传导的基本论文《热的传播》，向巴黎科学院呈交，傅立叶在论文中推导出 著名的热传导方程 ，并在求解该方程时发现解函数可以由三角函数构成的级数形式表示， 从而提出任一函数都可以展成三角函数的无穷级数。傅立叶级数（即三角级数）、傅立叶分析等理论
★ 等温面与等温线的特点： (a) 温度不同的等温面或等温线彼此不能相交。 (b)在连续的温度场中，等温面或等温线不会中断，它们或者是物体中完 全封闭的曲面（曲线），或者就终止于物体的边界上。
物体的温度场通常用等温面或等温线表示
房屋墙角内的温度场（等温面）
对称温度场（等温线）
§2-1 导热基本定律
(通过平壁、圆筒壁、球壳和其它变截面物体的导热) ❖ 2.4 肋片导热的求解与应用 ❖ 2.5 具有内热源的导热及多维导热
§2-1 导热基本定律
§2-1 导热基本定律
§2-1 导热基本定律
(1)等温面与等温线 等温面：同一时刻、温度场中所有温度相同的点连接起来所构成的面。 等温线：用一个平面与各等温面相交，在这个平面上得到一个等温线簇。
n s
§2-1 导热基本定律
4. 热流密度矢量（Heat flux） 热流密度：单位时间、单位面积上所传递的热量；
不同方向上的热流密度的大小不同 q W m2
热流密度矢量：等温面上某点，以通过该点处最大热流密度的方向为
方向、数值上正好等于沿该方向的热流密度 q 直角坐标系中：
传热学-2 导热基本定律和稳态导热
(3) a 表征物体被加热或冷却时，物体内各部分温度 趋向于均匀一致的能力，所以a反应导热过程动态特 性，是研究不稳态导热重要物理量。
2-2 导热微分方程和定解条件
2 圆柱坐标系中的导热微分方程：
c t
1 r
(r
r
t ) r
1 r2
(
t ) ( z
t ) & z
3 球坐标系中的导热微分方程：
2-2 导热微分方程和定解条件
1 笛卡尔坐标系中微元平行六面体
热力学第一定律（能量守恒定律）：
W 0
d V U W U z
单位时间内微元体中： [导入+导出净热量] + [内热源发热量] = [热力学能的增加]
y
zdz
x
dz
dx
y
z
ydy xdx
dy x
2-2 导热微分方程和定解条件
tw1
Φ
tw2
R 1 ln d2 2l d1
2-3 一维稳态导热
第一次积分
r
dt dr
c1
t c1㏑r c2
tw1 c1㏑r1 c2;
tw2 c1㏑r2 c2
第二次积分 应用边界条件
c1
tw2 tw1
㏑r2 / r1
;
c2
tw1
tw2
tw1
㏑r1
㏑r2 / r1
获得两 个系数
t
t1
注意：①上式对稳态和非稳n态均使用； ②导热现象依 gradt 的存在而存在， 若 gradt＝0，则 q＝0； ③“－”不能少，“－”表示 q与 gradt 方向相
反， 若无，则违反热二定律。
2-1 导热基本定律和热导率
2-2 导热微分方程和定解条件
2 圆柱坐标系中的导热微分方程：
c t
1 r
(r
r
t ) r
1 r2
(
t ) ( z
t ) & z
3 球坐标系中的导热微分方程：
2-2 导热微分方程和定解条件
1 笛卡尔坐标系中微元平行六面体
热力学第一定律（能量守恒定律）：
W 0
d V U W U z
单位时间内微元体中： [导入+导出净热量] + [内热源发热量] = [热力学能的增加]
y
zdz
x
dz
dx
y
z
ydy xdx
dy x
2-2 导热微分方程和定解条件
tw1
Φ
tw2
R 1 ln d2 2l d1
2-3 一维稳态导热
第一次积分
r
dt dr
c1
t c1㏑r c2
tw1 c1㏑r1 c2;
tw2 c1㏑r2 c2
第二次积分 应用边界条件
c1
tw2 tw1
㏑r2 / r1
;
c2
tw1
tw2
tw1
㏑r1
㏑r2 / r1
获得两 个系数
t
t1
注意：①上式对稳态和非稳n态均使用； ②导热现象依 gradt 的存在而存在， 若 gradt＝0，则 q＝0； ③“－”不能少，“－”表示 q与 gradt 方向相
反， 若无，则违反热二定律。
2-1 导热基本定律和热导率
传热学 课件2-2 第二章 导热基本定律及稳态导热
度变化传播得越快。
是一物性参数，表征温度传递速度的快慢，即物 体在加热或冷却中，温度趋于均匀一致的能力。
二、热扩散率（导温系数） 长江大学机械工程学院 School of Mechanical Engineering
热扩散率(导温系数)与热导率(导热系数)的比较：
q
grad t
m2 / s c
热扩散率与热导率本质不同。热扩散率表征温度传递 速度的快慢，热导率表征物质导热能力大小；热扩散 率对稳态导热没有影响，只对非稳态导热有影响。
长江大学机械工程学院
School of Mechanical Engineering
如20℃时： 水： λ=0.6W/(m·K) α=1.43×10-7m2·s-1 ,
School of Mechanical Engineering
2 1 3 0
1 A（c x）ddxt
d
(
A（c x）ddxt dx
)
dx
hdA(
x)(t
t
)
2 0
3
1 hdA(
1 x
x)(t
dx t
)
h
dA( x) dx
(t
t
)
d dx
(
A（c x）ddxt
)
0
长江大学机械工程学院
三、定解条件
长江大学机械工程学院
School of Mechanical Engineering
（2）给定物体边界上任何时刻的热流密度分布， 称为第二类边界条件。
qw
(
t n
)w
(
t n
)w
qw
• 稳态导热： qw const
qw
• 非稳态导热： qw f ( )
是一物性参数，表征温度传递速度的快慢，即物 体在加热或冷却中，温度趋于均匀一致的能力。
二、热扩散率（导温系数） 长江大学机械工程学院 School of Mechanical Engineering
热扩散率(导温系数)与热导率(导热系数)的比较：
q
grad t
m2 / s c
热扩散率与热导率本质不同。热扩散率表征温度传递 速度的快慢，热导率表征物质导热能力大小；热扩散 率对稳态导热没有影响，只对非稳态导热有影响。
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如20℃时： 水： λ=0.6W/(m·K) α=1.43×10-7m2·s-1 ,
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2 1 3 0
1 A（c x）ddxt
d
(
A（c x）ddxt dx
)
dx
hdA(
x)(t
t
)
2 0
3
1 hdA(
1 x
x)(t
dx t
)
h
dA( x) dx
(t
t
)
d dx
(
A（c x）ddxt
)
0
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三、定解条件
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（2）给定物体边界上任何时刻的热流密度分布， 称为第二类边界条件。
qw
(
t n
)w
(
t n
)w
qw
• 稳态导热： qw const
qw
• 非稳态导热： qw f ( )
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b 2
602
)
c1
0.01
c2
0 (40
b 2
402
)
c1
0.02
c2
可否用
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0 0.892
b 0.009
一、通过平壁的稳态导热
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➢第一类边界条件（
（0 1
bt））
无内热源，平壁厚δ
t
数学描述：
d（
dx
dt dx
）
0
x
0,
t t1
x , t t2
t1 t2
（0 1 bt） 0、b 为常数
o x
d（
dx
dt ） dx
0
dt dx
积分得：
0 (1
bt)
dt dx
c1
再次积分得：0
(t
1 2
bt
2
)
c1
x
c2
q
dt dx
0 (1 bt)
dt dx
c1
1000
代入边界条件：
x=0处，t=100℃； x=10mm = 0.01m处，t =60℃; x=20mm = 0.02m处，t =40℃
0
(100
b 2
1002
)
c2
0 (60
d2t dx2
0
q w1 q w2
q
hh（（12twtt2fw12--ttwtwf112））（ （twtt1wf 12--tttwwf212））11//hh12
/
qw1 qw2 =q
t
q
tf2 tf1
1 1
h1 h2
tf1,h1
tf2,h2
o x
一、通过平壁的稳态导热
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➢一侧为第一类边界，另一侧为第二或第三类边界
无内热源，λ为常数，平壁厚δ
d2t dx2
0
dt dx
c1
t
c1x c2
（a）另一侧为第二类边界
t
c2 t1
c1
qw
t
qw
x
t1
（b）另一侧为第三类边界
t1
t =？ c1
qw
h(t2 t )
第 i 层的右侧壁温？ t1 r1
t t1
t2 t3 t4
t2 r2 t3 r3 t4
一、通过平壁的稳态导热
➢第二类边界条件
无内热源，λ为常数，平壁厚δ
数学描述：
d2t dx2
0
qw const
dt dx
c1
t c1x c2
c1
qw
t
qw
o x
一、通过平壁的稳态导热
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➢第三类边界条件 无内热源，λ为常数，平壁厚δ
（3）给定物体边界与周围流体间的表面传热系数h
及周围流体的温度tf。
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§2-3 一维稳态导热
一、通过平壁的稳态导热 二、通过圆筒壁的稳态导热 三、变截面或变热导率的导热问题
一、通过平壁的稳态导热
长江大学机械工程学院
·
2t 0
2t 0
知识回顾：
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二、热扩散率（导温系数）
c
表征温度传递速度的快慢。
三、定解条件 ——几何、物理、时间、边界
（1）给定物体边界上任何时刻的温度分布； （2）给定物体边界上任何时刻的热流密度分布
平板材料导热系数λ=λ0(1+bt)（t为平板温度）中
的λ0及b。
t 100℃
q=1000W/m2
60℃ 40℃
x 0 0.01 0.02
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解：由题目条件可知，该问题为一维、稳态无内
热源问题。
d dt 0
dx dx
t4
三层平壁的稳态导热
一、通过平壁的稳态导热
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➢ 多层平壁，第一类边q
t1
t2 q
r2
2 2
t2
t3 q
r3
3 3
t3
t4 q
q
t1 tn1
n
ri
i1
t1 tn1
n i i1 i
已知q，如何计算其中
，c2
t1
t1
t2
o x
t
t2
t1
x
t1
温度分布
一、通过平壁的稳态导热
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t
t2
t1
x
t1
dt t2 t1
dx
热流密度：q t2 t1 t
t
热流量： t
(A)
t1 面积热阻
热阻
t2
o x
一、通过平壁的稳态导热
c2 t1
2
o
tf ,h
或qw
x
一、通过平壁的稳态导热
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2、通过多层平壁的导热
t1
多层平壁：由几层不同材料
组成的平壁。
例：房屋的墙壁 — 白灰 内层、水泥沙浆层、红砖 （青砖）主体层等组成。
t2
t3 t4
t1
t2
t3
知识回顾：
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一、导热微分方程
导入微 微元体内 导出微 微元体
元体的 + 热源的生 = 元体的 + 内能的
总热量 成热
总热量 增量
c t
(
t )
(
t )
(
t
)
•
x x y y z z
·
t a2t
c
t a2t
o
dt 随温度的升高而减小 上凸
dx
b 0,t 下凹
b>0
t2
x
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例 1 ： q=1000W/m2 的 热 流 密 度 沿 x 方 向 通 过 厚
δ=20mm的平板。已知在x=0、10及20mm处的温
度分别为100℃、60℃及40℃。试据此数据确定
c1
（0 t
b 2
t 2）
c1x
c2
一、通过平壁的稳态导热
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t
b 2
t2
（t1
b 2
t12）
t1
t2
1
b2（t1
t2） x
t
二次曲线的凹向： A dt
dx
t1
b<0
b 0,t
1
dt1 dx1
2
dt 2 dx 2
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1、通过单层平壁的导热 无内热源，λ为常数，平壁厚δ
➢第一类边界条件（λ=const）
t
数学描述： d2t dx2
0
x
0,
t t1
x , t t2
dt 积分得： dx c1 t c1x c2
代入边界条件：c1
t2
t1