第二章球面和共轴球面系统分析
第2章 共轴球面系统

β=
y′ l ′ r = y l r
l ′ r nl ′ = lr n ′l
因此横向放大率为: β
=
y′ nl′ = y n ′l
(1 )
2.2 单个折射球面的成像放大率 及拉赫不变量
2.
y′ nl ′ nu 讨论: 讨论:β = = = y n′l n′u ′
β > 1, 放大像 β < 1, 缩小像
(1)式表示物像位置的关系 物像位置的关系;(2)式称为阿贝 物像位置的关系 阿贝 不变量公式,它表示单个折射球面物方和像方的 不变量 Q值相等;(3)式表示近轴光线经球面折射后物 物 像方孔径角的关系. 像方孔径角 例题:有一折射球面,其参数为 r = 20mm, n = 1, n′ = 1.5163, 物距为 l = 60mm ,求像距的值.
2.1光线经单个折射球面的折射 2.1光线经单个折射球面的折射
2.近轴光线的光路计算公式 近轴光线的光路计算公式: 近轴光线的光路计算公式
Lr sinI = sinU r U′ =U + I I′ n ′ = sinI sinI n′ sinI′ ′ = r(1+ L ) ′ sinU
光线平行于光轴:光线的入射角用光线的入射高度 表示为: i = h / r
物点由A1移动到A2点,物方截距l2-l1,像方截距 l'2-l'1,则轴向放大率为: n′ α = β1 β 2 ——平均沿轴放大率
n
结论:只有当dl很小时,才能满足
dl ′ nl ′2 n′ 2 = 2 = β α= dl n′l n
5.角放大率 5.角放大率
2.2 单个折射球面的成像放大率 及拉赫不变量
2.2 单个折射球面的成像放 大率及拉赫不变量
第2章-球面和球面光学系统

L -r sin U r n sin I = sin I ' n' U ' =U +I -I' sin I ' = + L' r r sin U '
sin I =
说明:大L、小l公式组的特点和使用 严格的,用于光线追迹,求解像差。
(第七章 像差理论的计算基础)
l - r u i= r n = i' i n' u '= u + i - i ' i' l'=r + r u'
n2'=n3 C2
-y1' -y2
-l1
r1
B1'(B2) l1' d1
-l2
B2' y2 ' -u2' A2'
r2
l2'
已知:1、各球面的曲率半径 r1,r2,……,rk 2、各表面顶点的间隔 d1,d2,…... ,dk-1 3、各空间区域折射率 n1, n2, ……, nk+1 求:光线或物经共轴球面系统后的光路计算和成像计算问题。
5
§2.2、 单个折射球面成像 (一)、实际光线的光路计算
I A -U -L O
E
h I' φ r
n'>n C L' U' A'
问题:由折射球面的入射光线求出射光线 即:已知:r, n, n',L, U 求 : L', U' 6
利用正弦定理、折射定律及U+I=U'+I'=φ 可得:
L -r sin I = sin U r n sin I sin I ' = n' U ' =U +I -I' sin I ' = + L' r r sin U ' n
第二章球面与共轴球面系统(PDF)

第二章球面与共轴球面系统§2-1 光线光路计算与共轴光学系统共轴球面系统—光学系统一般由球面和平面组成,各球面球心在一条直线(光轴)上。
物象关系的研究方法—光线的光路计算。
逐面计算物象的大小、虚实、正倒、位置等特性。
子午面—包含物面与光轴的截面。
一、 光线经过单个折射面的折射OEAA ′II ′Cr-LL ′hnn ′-UU ′φ1.基本参量E -折射点 OE OE -折射球面 U U 、U ′- 物象方孔径角O -顶点 h h -入射高度 n n 、n ′-物象方空间折射率C-球心 r-球面曲率半径 I 、I ′-入、折射角A 、A ′-物点、象点 L 、L ′-物距、象距φ -法线与光轴夹角2. 符号法则(便于统一计算)规定光线从左向右传播a)沿轴线段L、L′、r以O为原点,与光线传播方向相同,为“+”与光线传播方向相反,为“-”b)垂轴线段h在光轴之上,为“+”在光轴之下,为“-”c)光线与光轴夹角U、U′以光轴转向光线成的锐角来度量,顺时针为“+”逆时针为“-”d)光线与法线夹角I、I′以光线转向法线成的锐角来度量,顺时针为“+”逆时针为“-”e)光轴与法线的夹角φ以光轴转向法线成的锐角来度量,顺时针为“+”逆时针为“-”f)折射面的间隔d,一般取“+”g)所有参量是含符号的量,但图示标为参量的大小。
二、 远轴光的计算公式(实际光线光路计算) 给定n 、 n ′、r ,已知L 、U ,求解L ′、 U ′ 其中U 、 U ′较大,远轴光线成像(大光路)U I rr L I I U U In nI Ur r L I ′′+=′′−+=′′=′−=sin sin sin sin sin sin OEAA ′II ′Cr-LL ′hnn ′-UU ′φ3)物点位于物方无限远时,入射光线位置由高度h 决定。
rh I =sin 说明:1)L ′=f (U 、L 、n 、n ′、r)2)当L 为定值时,L ′随U 变化而变化,象方光束失去同心性,成不完善象,形成球差。
第二章 共轴球面系统(1)

符号规则的应用举例:
20º 20º
20º 20º
100
100
符号规则的应用举例:
光路图中所有几何量一律以绝对值标注,负号则
表示该几何量的方位。 应用一定形式的公式可进行各种光路的正确计算。 推导公式时,也要使用符号规则,以便使导出的 公式具有普遍性。
举例:
透镜的结构参数: r1 = 10
d=5
n1 = 1.0 n1’ = n2 = 1.5163 (K9)
r2 = -50
n2’ = 1.0
§ 2-3
近轴成像
当U很小时,U’ ,I与I’ 也相应很小,则这 些角度的正弦值可近似地用弧度值来代替, 并改用小写字母 u,u’ ,i,i’ 来表示。此时, 其他各量均用相应小写字母来表示。 此时,由于u角很小,光线很靠近光轴, 这样的光线称为近轴光线(或称傍轴光线)。 近轴光线所在的区域,称为近轴区(或称傍 轴区)(Paraxial region)。
〈讨论〉
③ 当一物点位于反射镜的球心时,此时 I= -I″= 0 ,即说明从球心发出的 光线被球面镜反射后,反射光线按原 路返回;也就是说,从C点发出的任 何光线经球面镜反射后,仍会聚于C点。
何谓理想光学系统?
此即是把近轴区成完善像的范围扩 大到整个光学系统的任意空间;亦即当 任意大范围的物体以任意宽的光束经光 学系统后均能成完善像的光学系统。
A
-u
C
A’ B’
- u’
O
-l’ -l
球面反射镜的成像特性
1、焦距公式:
f ′= f = r / 2 2、物像关系:
(2-18)
1 / l′+ 1 / l = 2 / r
β=-l’/l α= - β 2 γ= -1 / β
+第2章球面和共轴系统

2)β>0,l与l’同号,物像虚实相反,反之相同。
3)|β|>1,放大像,反之为缩小像。
利用公式就可以由任意位置和大小的物体,求得单个折射球面所成的近轴像的大小和位置。
2.2
推导:如图所示,ΔABC~ΔA’B’C 。则 -y/y’=(l’-r)/(-l+r)
该式说明:在近轴区域内,l’是l的函数,与u无关,这 表明轴上物点在近轴区域内成完善像。这个像点称为高 斯像点。
2.1
• 使用变换公式的优缺点:
• (1)方便
• (2)在一定条件下是方便的,实际当中有的光 线的孔径角U比较小,至少中心部分是如此。 • (3)将用上式算出 l ' 作为像点位置作为标准位 置,称为高斯像点,设法使 U 角的光线与光轴
k n 2 ' 2 n3 ' 2 2 3 n2 n3
2.3 3.球面反射镜成像
凹面镜成像
凸面镜成像
2.3
1)球面反射镜的物像 位置关系 由 n' n n' n l' l r 当 n' n, 1 1 2 l' l r 2)成像倍率
2.1 2.实际光线经过单个折射球面的光路计算公式
已知:折射球面曲率半径r,介质折射率n和n’, 物方坐标L和U。 求:像方坐标L’和U’。
三角形AEC中应用正弦定律,得到
0 sin( 180 I) sin( U ) L r r
则
sin U sin I (Lr) r
根据折射定律
2.3 2.共轭球面系统的倍率计算
1).垂轴倍率β
y 2 y y k k 1 y y y y 1 1 y 3 k
第二章 共轴球面系统(二)

共轴球面系统的过渡公式(3-2)
lu l'u' h
l1u1 l'1 u'1 h1 ,l2u2 l'2 u'2 h2 ,
l2u2 l'1 u'1d1u'1 ,l3u3 l'2 u'2 d2u'2 , lkuk l'k1 uk1 dk1uk1
拉格朗日- 赫姆霍兹恒等式
y' nl'
y n'l
lu l'u'
J为拉赫不变量 nuy n'u' y' J
题 例 1:在一直径为30cm的球形玻璃鱼缸内盛满水,鱼缸中
心处有一条小鱼,求缸外观察者看到鱼的位置及放大率!
解: n n n n l' l r
n' 4 ,l 15, r 15代入 3
定义:通过一定光学系统所成的像对光轴的 垂直高度与物本身对光轴的垂直高度的比。
公式:
y'
y
近轴区的放大率
-u
u’
近轴区的放大率----横向放大率
y'
y
y' l'r y l r
n(1 1) n'(1 1)
rl
r l'
物像位置关系式
n l r n' l' r
rl
rl'
l r l' r n' l nl'
n'k 2
球面和共轴球面系统的理想成像

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yy
54
n
n'
F
H
UJ
xH = - f xJ = f '
H'
UJ '
F'
J J'
xJ' = f xH' = - f '
2019/5/22
yy
55
节面(Nodal Planes)
分为物方节平面(也称前节面)和 像方节平面(也称后节面)。
2019/5/22
yy
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过节点的光线 平行出射
yy
22
概 念
5、屈光力(光焦度)F
光焦度表征光学系统偏折光线的能力。
光焦度F (-)表起发散作用 (+)表示起 会聚作用
单位:屈光度D——以米为单位的焦距的倒 数。
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yy
23
眼镜的度数=屈光度数×100
2019/5/22
yy
24
二、转面(过渡)公式:
1
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于是,高斯公式可表示为 V′– V = F
即光学系统的光焦度等于一对共轭点之间的光 束会聚度之差值,单位为屈光度(D)。
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yy
66
光学系统的光焦度:
光学系统中折合焦距的倒数 以F 表示,也称屈光力或焦度或度数
n' n F= =-
f' f
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yy
67
在空气中,n′= n = 1,此时,光焦度则是
yy
29
演示一下
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yy
30
这里F与F’是不是共轭点呢?
几何光学 第二章 球面和球面系统

2.2 轴上物点经单个折射球面成像
1 光路计算公式
问题 给定:球面半径r和两边的介质折射率n、n’ 已知:入射光线坐标L和U 求出:折射光线的坐标L’和U’
在图中分别应用正弦定律与△AEC; I '
并结合结合定律,可导出
Lr sin I sin U r n sin I ' sin I n'
为使确定光线位置的参量具有确切的含义,并推导出适应于所有 可能的情况的一般公式,必须对这些量及其有关量给出某种符号规 则。 符号规则
1 沿轴线段:如L、L’和r,以界面顶点为原点,如果由原点到光线与光轴的 交点和到球心的方向与光线的长波方向相同,其值为正,反之为负。光 线的传播方向规定为自左向右。 2 垂轴线段:如h,在光轴之上为正,之下为负。 3 光线与光轴的夹角U和U’:以光轴为始边,从锐角方向转到光线,顺时 针转者为正,逆时针转者为负。 4 光线和法线的夹角I、I’和I”:以光线为始边,从锐角方向转到法线,顺时 针者为正,逆时针者为负。 5 表面间隔d:由前一面的顶点到后一面的顶点,其方向与光线的方向相同 者为正,反之为负。在纯折射系统中,d恒为正值。
U ' U I I ' sin I ' L' r r sin U '
从以上公式可见,尽管A点发出的具有相同U角的光线经球面折射后在像方 交光轴与同一点A’,但轴上点A发出的具有不同U角的光线经球面折射后将有不 同的L’值,即不交光轴于同一点,因而像方光束失去同心性,成像是不完全的, 这是成像的像差之一,称球差。如图2-2所示
放大率转面公式
n l ' l ' l 'k 1 1 2 n 'k l1l2 lk n1u1 n ' u ' k k n 'k 2 n1 n1 1 n 'k
第2章 共轴球面系统的物像关系

• 二、轴向放大率(倍率)α 轴向放大率(倍率) • 如果轴上物点移动,那么,像点也必然移动。 如果轴上物点移动,那么,像点也必然移动。
如图2.3-2,设物点A沿轴移动 dl ,那么像点移 如图 ,设物点 沿轴移动 动dl' ,则沿轴放大率定义为 dl'
α=
对式(2-12)进行微分得 进行微分得 对式
5
• 当角度足够小时,上述角度的正弦值与弧度值 几乎没有差别,此时角度U,I,U',I' 的正弦值可 以用相应的弧度值u,i,u',i' 来代替。为了区别, 也用小写字母 表示,见图2.2-1。因为这种光线 很靠近光轴,所以称为近轴光线。
6
对于近轴光线, 对于近轴光线,其光路计算公式可以直接由上 节公式得到, 节公式得到,这只要将其中的角度的正弦值用弧 度值来代替即可
9
§2-3 单个折射球面的成像放大率及拉赫不变量
折射面对有限大小的物体成像时, 折射面对有限大小的物体成像时,就产生了 像的放大率问题,像的虚实、正倒的问题, 像的放大率问题,像的虚实、正倒的问题,下 面在近轴区内予以讨论。 面在近轴区内予以讨论。 • 一、垂轴放大率(倍率)β 垂轴放大率(倍率) • 在折射球面的近轴区,如图2.3-1,垂轴小线 在折射球面的近轴区,如图 , 如果由点B作 段AB,通过折射球面成像 ,通过折射球面成像A'B' 。如果由点 作 一通过曲率中心C的直线 的直线BC,显然, 一通过曲率中心 的直线 ,显然,该直线应 通过点B' 对于该球面来说也是一个光轴, 通过点 。BC对于该球面来说也是一个光轴, 对于该球面来说也是一个光轴 称为辅轴。由辅轴上点B发出沿轴光线必然不 称为辅轴。由辅轴上点 发出沿轴光线必然不 近轴区的物高AB以 表 发生折射地到达像点 。近轴区的物高 以y表 像高以- 。 示,像高以 y'。像的大小和物的大小的比值 称为垂轴放大率 垂轴放大率β 称为垂轴放大率 y' •
工程光学第2章 共轴球面光学系统

共轴球面光学系统
§2.4
共轴球面系统的成像
11
1. 过渡公式
共轴球面光学系统
, n3 n2 , , nk nk 1 n2 n1 , u3 u2 , , uk uk 1 u2 u1 , y3 y2 , , yk yk 1 y2 y1
a b 2
单个反射球面成像
1 1 2 l l r f f r 2
b 1
物点位于球心时
a 1
g 1 b
g 1
9
共轴球面光学系统
b l l
a b 2
g 1 b
J uy uy
球面镜的拉赫不变量
结论
a<0,物体沿光轴移动时,像总是以相反方向移动。 通过球心的光线沿原光路反射。 反射球面镜的焦距等于球面半径的1/2。
3、角放大率g
g
u l n n' l n 1 u l n' nl n' b
n
ag b
n
h
I
nuy nuy J
单折射球面光学系统 拉赫不变量
I
y
U
o
U
r
l'
y
-l
7
共轴球面光学系统
结论:
1.
b是有符号数,具体表现为
成像正倒:当b>0时,表明y’、y同号,成正像;否则,成倒像。 成像大小:当|b|=1时,表明|y’|=|y|,像、物大小一致;|b|>1时, 表明|y’|>|y|,成放大的像;反之,成缩小的像。 成像虚实:当b>0时,表明l’、l同号,物像同侧,虚实相反;否 则,物像异侧,虚实相同。
应用光学 第二章 球面和球面系统

一.符号规则
1、沿轴线段:L、 L 、r以折射球面(或反射面)
顶点O为原点,到光线与光轴交点或球心的方向 与光线的传播方向相同,其值为正,反之为负;
2、垂轴线段:以光轴为基准,在光轴上为正,反 之为负; 3、孔径角U和U′ :光轴以锐角方向转到光线,顺 时针为正,逆时针为负; 4、光线与法线的夹角:I 和I′ ,光线以锐角方向 转到法线,顺时针为正,逆时针为负; 5、光轴与法线的夹角 :光轴以锐角方向转向法 线,顺时针为正,逆时针为负; 6、折射面之间的间隔:在折射系统中,d恒为正。
3:已知一个光学系统的结构参数,r = 36.48mm, n=1, n’=1.5163 l = - 240mm, y=20mm 已求出:l’=151.838mm,现求 β, y’ (横向放大率与像的大小)
l2 l'1 d1 ,l3 l'2 d 2 ......lk l'k 1 d k 1
当只关心物像位置且折射面很少时,用方法2较为 方便。如需知道一些中间量且折射面较多时,多 采用方法1。
第五节 球面反射镜
一.球面反射镜的物像位置
1 1 2 l' l r
实物成实像
三个放大率之间的关系:
第四节 共轴球面系统
※光学系统一般是轴对称的,有一条公共轴线, 称为光轴。这种系统被称为“共轴系统”
光轴
一个共轴球面系统的结构参数由下列数值确定 (如有 k 个折射面):各个折射面的曲率半 径 r1 ,r2 ,r3 rk ;各个折射球面的顶点之间的间 隔 d1 , d 2 , d3 dk-1 。各球面间的介质折射 率 n1 , n2 , n3 nk+1 ,其中 nk+1 nk
球面和共轴球面系统培训课件

三角形AEC中应用正弦定律有: sin I sin(U )
rL
r
由此推出入射角I公式:sin I L r sinU r
再由折射定律可以求得折射角I '的公式:sin I ' n sin I n'
由图可知:=U I U ' I ', 所以有:U ' U I I '
在三角形A ' EC使用正弦定律得: sin I ' sinU '
L ' r
r
则像方截距为: L ' r r sin I ' sinU '
2.1.2 实际光线经过单个折射球面 旳光路计算公式
当物在无限远时, L = −∞,设一条光 线平行于光轴入射,入射高度为,则 有:
物体位于无限远 处
2.1.2 实际光线经过单个折射球面 旳光路计算公式
❖ 由上面提供旳公式,我们能够由已知旳L和U求出L’和 U’。
❖ 1)求高斯像面旳位置; ❖ 2)在平面上刻十字,问其共轭像在什么位
置;
❖ 3)当入射高度为h=10mm,问光线旳像方 截距是多少?和高斯像面相比相差多少? 阐明什么问题?
2.3 共轴球面系统
单个折射球面不能作为一种基本成像元件 (反射镜例外,能够单面成像),基本成像元件 是至少两个球面或非球面所构成旳透镜。大部分 透镜都由球面构成,加工以便,成本降低。
❖ 课后习题: 2.2、2.3、2.4、2.5、2.6、2.7、2.8、
2.9 。
2、
n ' u '- nu n ' n h
r
该公式表达近轴光折射前后旳孔径角u和u’之间旳关系。
第二章 球面和球面系统

符号规则是人为规定 的,一经定下,就要 严格遵守,只有这样 才能导出正确结果
不同版本的书符号规则可能不同,使用公 式时必须要注意。
二.光线经折射球面的光路计算公式
1、已知一折射球面其r =36.48mm,n =1, n’ =1.5163。轴上点A的截距 L=-240mm,由它发出一 同心光束,今取U为-1°、-2 °、 -3 °的三条光线, 分别求它们经折射球面后的光路。(即求像方截距L’ 和 像方倾斜角U’ ) 2:仍用上例的参数,r = 36.48mm, n=1, n’=1.5163 l = - 240mm, sinU= u = - 0.017, 求:l ’, u’
与单个折射球面一样有如下关系:
对于拉赫不变量:
J n1u1 y1 n2u2 y2 nkuk yk nk ' uk ' yk '
成像计算中有两种方法:
方法1: 对每一面用追迹公式
lr u r n i' i n' i
u' u i i'
l ' r( 1 i' ) u'
(3)若|β| >1, 则| y’ | > | y |,成放大 像, 反之 |y’ | < | y |,成缩小 像
y' nl' y n' l
还可发现,当物体由远而近时,即 l 变小, 则β增大
! !
成像的位置、大小、虚实、倒正极为 重要!!!
若β<0,成倒像 ,l 和 l '异号。对实物成实像, 对虚物成虚像。
工程光学 章节2 球面系统
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光线经球面折射时的光路计算
要讨论成像规律,即像的虚实,成像的位置、正倒和大小问题,必须 计算出光线的走向,所以我们先讨论计算公式。 包含光轴和物点的平面称为含轴面(纸面)或子午面。
第一种情况
求光束经过两次成像后的会聚,图 已知系统 r1 R r2 R n1 1 n2 1.5 n3 1
•第一次成像
n1 1
n'1 1.5
r R
l1
1.5 1 1 .5 1 l '1 R
l1 '求得
A′ -Y′ B′
规则: 以球面的顶点为原点 2-1 沿轴量向右取正,向左取负 垂轴量向上取正,向下取负
单个球面的折射光路
B Y
A -U -L n E I
h I′ O C U′ r L′
n′
A′ -Y′ B′
2-1
角度的符号
• 角度量:U、U′、I、 I ′、φ
规则: 角度正切值为正时该角度为正,反 之为负
第二章 共轴球面光学系统
第一节 光路计算
• • • • 一、概述 二、符号规则 三、单个球面的成像计算 四、共轴球面的成像计算
一、概述
1. 绝大多数光学系统由球面、平面或非球面组成,如 果各曲面的曲率中心在一条直线上,则称该光学系 统为共轴光学系统,该直线为光轴。
2. 非球面, 如抛物面、椭球面等对某些位置等光程的 像质不错, 但加工检验有一定困难。因此,后面的讨 论主要是由球面和平面组成的光学系统。
• 实际光线的光路计算
严格按照几何光学基本定律的光线计算,这类 光线称为实际光线
球面与共轴球面系统
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y l r n l
说明:a) β取决于n、 n′、l′、l b) β> 0,l 、l′同号,物象同侧,虚实相反 β< 0,l 、l′异号,物象异侧,虚实相同 c) β> 0,成正象 β< 0,成倒象 d) β> 1,成放大象 β< 1,成缩小象
2. 轴向放大率:光轴上一对共轭点沿轴移动量之间的比值
§ 2-3 共轴球面系统
探讨方法:将光线的光路计算公式及放大率公式反复应用于各个 折射面,分别求出各面的u、 u′、l 、 l′、Q、Q ′、β、α、γ、 y、y′J、J′。 转面公式— 前后相邻面之间的基本量的转化关系。 主要内容:1、结构参量;
sin I L r sin U r
sin I n sin I n
U U I I
L r r sin I sin U
(点成象)
小结:
5、近轴光计算公式:
i lru r
i n i n
u u i i
l r r i u
6、四个常用的推导公式:
h lu lu
Q n(1 1) n(1 1 )
3、四线:截距:顶点到光线与光轴交点的距离(L、L′-物方截距、 象方截距);r-球面曲率半径; h-入射高度;
4、界面:n 、n′-物象方空间折射率;OE-折射球面 。
三、 符号法则(线段和角度,便于统一计算)
1、线段:规定光线从左向右传播 a)沿轴线段 L、L′、r、d
以O为原点, 与光线传播方向相同,为“+” 与光线传播方向相反,为“-”
逆时针为“-” 夹角的优先级:“光轴-光线-法线” 3、所有参量是含符号的量,但图示标为参量的大小。
四、 远轴光的计算公式(实际光线光路计算)(点成象)
第二章共轴球面系统
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讨论: ① α恒为正,当物点沿轴向移动时,像点沿轴同 向移动 ②一般α≠ β,即空间物体成像后要变形,如正方 体. ③只有在dl 很小时才适用
3. 角放大率
共轭光线与光轴夹角u ′和u 的比值,称为角放大率.
B' K B K'
H
A F
H'
F'
A'
对共轴理想光学系统性质第三点的解释: 一个共轴理想光学系统,如果已知两对共轭面的位置和放 大率,或者一对共轭面的位置和放大率,以及轴上两对共 轭点的位置,则其他一切物点的像点都可以根据这些已知 的共轭面和点确定
§2.8 理想光学系统的物像关系式
I I' B'
2.近轴光路计算公式 在近轴几何光学中,经常用到以下近似公式(一 级泰勒展开)
sin U ≈ U ≈ tan U
1 1 (sin θ = θ θ 3 + θ 5 ......) 3! 5!
U为物方孔径角,是个很小值(<<1rad),当 U<5°,近似代替误差大约为1%.
代入到(2-1)-(2-3),并用小写字母表示,得到以下公式:
dl ′ α = dl
(1)高斯公式求解:
f' f + =1 l' l
f ' dl ' fdl '2 2 = 0 l l
fl ' α = 2 f 'l
dl ′ nl ′2 n′ 2 = 2 = β α= dl n′l n
2
(2)牛顿公式求解:
xx' = ff '
xdx'+ x' dx = 0
工程光学第二章知识点
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第二章共轴球面光学系统第一节符号规则●常见的光学系统有多个光学零件组成,每个光学零件往往由多个球面组成●这些球面的球心在一条直线上即为“共轴球面系统”●这条直线称为“光轴”●折射球面的结构参数:曲率半径r、物方折射率n、像方折射率n'●入射光线的参数:物方截距L、物方孔径角U●像方量在相应的物方量字母旁加“ ’ ”区分●光线的传播方向为自左向右●规定符号规则如下:●1)沿轴线段(如L、L’和r)●以顶点为原点,与光线方向相同为正,相反为负●2)垂轴线段(如h、y和y’)●以光轴为基准,光轴以上为正,以下为负●3)光线与光轴的夹角(如U、U’)●光轴转向光线;角量均以锐角计、顺时针为正、逆时针为负●4)光线与法线的夹角(如I、I’、I”)●光线转向法线●5)光轴与法线的夹角(如φ)●光轴转向法线●6)折射面间隔d●前一面顶点到后一面顶点,与光线方向相同为正,相反为负;在折射系统中,d恒为正●物方截距、像方截距、物方孔径角、像方孔径角等物理量是可以有正负的,但作为几何量AO、OA’、∠EAO、∠EA’O等应为正值;在负值物理量前加负号,以保证相应几何量为正●根据物像的位置判断物像的虚实●负(正)物距对应实(虚)物●正(负)像距对应实(虚)像第二节物体经过单个折射球面的成像1,单球面成像的光路计算已知折射球面的结构参数曲率半径r ,物方折射率n ,像方折射率n ’已知入射光线AE 的参数物方截距L ,物方孔径角U (轴上物点)求出射光线参数像方截距L ’,像方孔径角U ’(轴上像点)光路计算2在ΔAEC 中用正弦定律,有 sin sin()I U r L r -=-导出求入射角I 的公式sin sin L r I U r -=(2-1)由折射定律可以求得折射角I ’sin sin n I I n '=='(2-2)由角度关系,可以求得像方孔径角U ’U U I I ''=+-(2-3) 在ΔA ’EC 中应用正弦定律,得像方截距L ’ sin sin I L r r U ''=+' (2-4)式(2-1)至(2-4)就是子午面内实际光线的光路计算公式,利用这组公式可以由已知的L 和U 求L ’和U ’ sin sin L r I U r -= sin sin n I I n '=='U U I I ''=+-sin sin I L r r U ''=+'当物点A 位于轴上无限远处时,相应的L=∞,U=0,则式(2-1)须改变为sin hI r =(2-5)●若L 是定值,L ’是U 的函数,即从同一点发出的光线,孔径角不同,将在像方交在不同的点上 ● 同心光束经过单球面后不再是同心光束●这种误差被称为“球差” ●球差是各种像差中最常见的一种●如果把孔径角U 限制在很小的范围内,光线距光轴很近,称为“近轴光”,U 、U ’、I 和I ’都很小,式(2-1)~(2-4)中的正弦值用弧度来表示 ● 用小写字母u 、u ’、i 、i ’、l 和l ’表示近轴量● l r i u r n ii n u u i i i l r r u -='='''=+-''=+'(2-6)~(2-9) ● 当入射光线平行于光轴时,也以h 作为入射光线的参数,有●h i r =(2-10) ●近轴光线l ’与u 无关,即当物点位置确定后,其像点位置与孔径角u 无关,物点发出的同心光束经折射后在近轴区仍为同心光束 ●在近轴区成的是完善像,这个完善像通常称为“高斯像” ● 近轴区最常用的物像位置公式●n n n n l l r ''--='(2-14) ●已知物点位置l 求像点位置l ’时(或反过来)十分方便 ●1、轴上物点:轴上同一物点发出的近轴光线,经过球面折射以后聚交一点,即轴上物点近轴成像时是符合理想成像条件的。
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首要问题:用什么量(怎样)来决定光线在空间中的位置?
对AEC应用正弦定理得 L r r Lr 即 sin I sin U 可求出I sin I sin ( U) r n 据折射定律 sin I ` sin I 可求出I ` n` 对AEC和A`EC应用外角定理 U I U ` I ` U ` U I I ` 可得到U ` sin I ' sin U ' sin I 在A ' EC中 ,利用正弦定律 L ' rr L ' r r sin U
从光轴起算,光轴转向光线(按锐角方向), 顺时针为正,逆时针为负。
入射角、折射角 从光线起算,光线转向法线(按锐角方向), 顺时针为正,逆时针为负。 ③ 光轴与法线的夹角(如) 从光轴起算,光轴转向法线(按锐角方向), 顺时针为正,逆时针为负。
二、实际光线经过单个折射球面的光路计算
已知:折射球面曲率半径r,介质折射率n和n′,及物方坐标L和U。 求:像方L ′和 U ′。
共轴球面系统由许多单个球面构成,当计算出第一面后, 其折射光线就是第二面的入射光线。
U 2 U1; L2 L1 d1
再由相邻两折射球面间的关系,求出下一个球面的折 射光线。
第四节 球面反射镜成像
n n n n 成像公式: l l r
n n
1 1 2 l l r
2、轴向放大率:
说明:(1)α 恒为正,物点沿轴向移动时,其像点沿
同方向移动。 (2) 空间物体会变形。
3、角放大率
4、三者之间关系
5、拉格朗日-赫姆霍兹不变量
J nuy nuy
表征了光学系统的性能,是光学系统的重要指标
第三节 共轴球面系统
•光路计算实例
第二章:共轴球面光学系统
2.1 光线经过单个折射球面的 折射 2.2 单个折射球面的成像倍率 和拉赫不变量 2.3 共轴球面系统成像 2.4 球面反射镜
法国数学家、天文学家
第一节 单个折射球面的折射
大多数光学系统都是由折、反射球面或 平面组成的共轴球面光学系统。平面看成是 球面半径无穷大的特例,反射是折射在 时 n' n 的特例。可见,折射球面系统具 有普遍意义。物体经过光学系统的成像,实 际上是物体发出的光束经过光学系统逐面折、 反射的结果。
u ~ sin U i ~ sin I l~L
u ' ~ sin U ' i ~ sin I l ' ~ L'
公式:
i l r u r
n i n u u i i i
l r ri u
l
nlr nl n l r
轴上物点在近轴区成完善像,这个像点称高斯像点.
正负号规定: 为什么要规定正负号? 如果r=100,则可能是 也可能是
所以应该规定正负号
1、线段
沿光轴方向线段(如 L( L' )、r) 光线传播由左向右,以折(反)射面顶 点为原点(起点),
顺光线传播方向为正;
逆光线传播方向为负。
垂轴线段
光轴以上为正; 光轴以下为负。
2、角度
孔径角 U 、U '
第二节 单个折射球面的成像倍率和 拉赫不变量
本节要解决的问题是:有限大的物体经过折射球面乃 至球面光学系统后的放大、缩小以及像的倒正、虚实。
一、单个折射面的成像
y nl 1、垂直放大率: y nl
(1) β>0,y 与 y同号,成正像,反之倒像。 (2) β>0,l 与 l 同号,物像虚实相反,反之虚实相同。 (3) |β|>1,放大像,反之缩小像。
1. 子午面内实际光线的光路计算公式,给出U、L,可算出 U′、 L′,以A为顶点,2U为顶角的圆锥面光线会聚与A′ 点。
2. L′=f(U、L)、U ′ =g(L、U),当L不变,只有U变化时,L ′ 也变化。说明“球差”的存在。
三、 近轴光线的光路计算
当 U 角很小时(指绝对值很小),这时 光线在很靠近光轴的区域内(此区域通常 称为近轴区),光线称为近轴光线。 此时,相应的 I 、I ' 、 U ' 等都比较小 sin x x ,( x 为弧度值) 用弧度值替换正弦值:
我们用两个量来表示一条光线: (1)A到O的距离OA,记作L,称为截距。
(2)光轴到光线的夹角,记作U,称为孔径角。
L、U 两量唯一地确定了一条光线在子午 面内(纸内)的位置。 计算的目的:
就是已知 L、U(光线从何处来)
n,求出像方截距 ' n、 经过已知的r、 L' 、像 方孔径角 U(光线到何处去) '
近轴光计算式可以简化: l u l u h 由前面公式可推出:
n n nu nu h r 1 1 1 1 n( ) n( ) Q r l r l
n n n n l l r
第一式中物、像孔径角的关系; 第二式表明了每面折射前后的 Q 不变,称为阿贝不 变量; 第三式表明了物、像位置关系 。
球面反射镜的拉赫不变量
J=uy=-u’y’
本章小结
1)对于任意实际光线,可以根据式(2-1)-(2-4)式求出其通过
光学系统后的出射光线的坐标。
2)对于近轴区域的光线,可以根据式(2.5)求出出射光线的坐 标;也可以直接采用式(2-9)求解。
3)光学系统有垂轴放大率、轴向放大率和角放大率。
4)共轴球面系统的物像空间不变量为nuy。 5)由于反射可以看作是n=-n′的特殊的折射,因此,只要在折 射公式中使得n′=-n,就可以直接得到反射公式。
y nl y nl dl nl 2 放大率公式: 2 dl nl u l u l
n
由反射定律可知: I = -I’,即反射光线与入射光 线 间 的 夹 角 为 -2I 。 当 物 点 位 于 球 心 时 , 则 I = I’=0, 反射光线与入射光线的夹角为 。说明球面反 射镜曲率中心处物点发出的任何光线经反射后仍汇聚 于该点。
因此,我们首先讨论光线经过单个折射 球面折射的光路计算问题,然后再逐面过 渡到整个光学系统。 光线通过光学系统时是逐面折、反射, 设计计算也是逐面依次进行,故首先讨论 单个折射面。
球心 C,入射光 AE,法线EC,折射光 EA‘,I 、 I’为入射角和折射角,AC为光轴,O为球面顶点。
一、基本概念与符号规则