三阶非线性泛函微分方程的振动性

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三阶非线性差分方程的非振动性定理

三阶非线性差分方程的非振动性定理
所 有解 的振动性 和非 振 动性.
(. ) 1 4
在文献 [-]的基础 上 , 们将方 程 ( . ) 79 我 14 的形 式更 一般 化 , 主要研 究 当 a> 0时 ,方程 ( . ) 1 1 的所有 解 的非 振动性 问题 , 出 了方 程 ( . ) 给 11 的所 有解 都是 非振 动解 的充 分条 件 , 广和 改进 了文献 [ ]中 的相应 结 推 9
白玉真 , ,9 4 , 女 1 7 一博士 , 副教授 ; 研究方向 : 常微分方程 与动力 系统 ; — albi 9 @16 cr E m i a u 9 2 .o : y n

曲阜师范大学学报( 自然科学版)
21 00年
2 基 本 引 理
为 了证 明 主要 结 果 的需 要 , 我们 首先 给 出三个 引理 . 引理 2 1 . 引理 2 2 . 设 { ( ∈ ) 实数列 ,当 n> Y}n 为 0时 ,如果 { 。 最 终定 号 , { 也 最终定 号 . △Y } 则 )} , 当 0> 0时 ,实数列 { ( ) ) } ∈ , 为振动 的充 要条件 是对 所有 整数 0 有 { ,} , △ ) 是振 动
第3 6卷
第 3期
21 0 0年 7月
曲 阜 师 范 大 学 Ju a o Q f N r a o r l f uu om l n
Vo . 6 No 3 13 .
J l 0 0 uy2 1
三阶非线性差分方程 的非振动性定理
张樱 凡 , 白玉真
( 曲阜师 范大学数学科学学院 , 7 15,山东省 曲阜市 ) 2 36
A ( 。 ] = IY,6 ,] , n∈ p△y)+qAy t △Y ay) 2 ,

三阶泛函微分方程的振动性的进一步研究

三阶泛函微分方程的振动性的进一步研究

三阶泛函微分方程的振动性的进一步研究侯晓磊(山西工商学院计算机信息工程学院,山西太原030006)摘要:进一步研究了三阶泛函微分方程的振动性,利用算子和积分技巧给出了微分方程振动解的一些引理,进而借助这些引理推广和改进了最近文献中的若干结果,给出了三阶泛函微分方程解的振动性的一个充分条件,这个结果充分反映了时滞在方程振动中的影响。

关键词:三阶泛函;振动性;微分方程中图分类号:O175.13文献标志码:A文章编号:1673-0143(2018)04-0320-05DOI :10.16389/42-1737/n.2018.04.006Further Study on Vibration of Third-Order Functional Differential EquationsHOU Xiaolei(School of Computer Information Engineering ,Shanxi Institute of Commerce and Industry ,Taiyuan 030006,Shanxi ,China )Abstract :The oscillation of the three-order functional differential equation was further studied ,and some lemmas of the oscillatory solution of the differential equation were given by the operator and the integral technique.By means of these lemmas ,some results in the recent literature were extended and improved ,and a sufficient condition for the oscillation of solutions of the three-order functionaldifferential equations was given.The results fully reflected the effect of time delay on vibration of equations.Key words :three-order functional ;oscillation ;differential equations近几十年来非线性泛函微分方程的理论研究受到了人们的广泛关注,目前这些研究内容还处在发展的阶段,但是已经获得了一些重要的研究成果。

三阶非线性中立型泛函微分方程的振动性

三阶非线性中立型泛函微分方程的振动性
第 2 6卷第 6 期
V o . 6, O. 12 N 6
滨 州 学 院 学 报
J u n I fB n h u Un v riy o r a i z o ie st o
21 0 0年 1 月 2
De ., 0 0 c 2 1
【 分 方 程 与 动 力 系统 研 究】 微
( A)z( )> 0, t t z ( )> 0, ( )> 0; £ ( B) z( )> o, ( £ )< 0, ( )> 0 £ .
证 明
设 ()是 ( )的最 终 正 解 . 存 在 t £ 1 则 ≥ t 使 当 t t , 。 ≥ 时 有 ()> 0 ( () > 0 ( () f , d f) , g )
考 虑 三 阶 中立 型 泛 函微 分 方 程
( () () 户 f £)] q tf x g f] r f[ £ + () () ) + () ( [ () )一 0 t t. ( ,≥ 0
本 文 中总假设 下 列条件 成立 :
( ) 1
(1 H)
) ( E E ’, j d o C t ( 『 o 0 l 1 3
三 阶 非 线 性 中立 型 泛 函微 分 方 程 的 振 动 性
俞 元 洪
( 国科 学 院 数 学 与 系 统 科 学 研 究 院 , 京 10 9 ) 中 北 0 1 0
摘 要 : 究 了 一 类 三 阶 非 线 性 中 立 型 泛 函 微 分 方 程 的 振 动 性 . 用 广 义 Ric t 换 和 积 研 利 c ai变
但是 , 这些 成果基 本 上是关 于滞 后型微 分方 程 , 而关 于 中立 型微分 方 程 的振 动结 果 却很 少 , 文 目的是 利 本 用推 广 的 R cai ict变换 和积 分平 均技 巧建 立使 得方程 ( )的每一个 解振 动或 收敛 到零 的充分条 件. 1

一类高阶非线性泛函微分方程解的振动性

一类高阶非线性泛函微分方程解的振动性


类高 阶非线性泛函微分方程解 的振动性
丘冠英
( 嘉应学院 数学 系, 广东 梅州 541) 10 5
摘 : 一 高 非 性 函 分 程 £ (1Ff(£, (f)0 中 奇 ,究 解 要 对 类 阶 线 泛 微 方 (+ 一) (z () ^) =, 为 数研 其 的 ) ,g) () 其
虑情况 2. ) 因为当 £ 1 ≥£ 时 ( >Oz ( >0 所以 £ ) , ) , 存在 了 t 和一个正常数 d 和 d 使得 ≥ z
( () ≥ d g £) l d ( ≥ h £ )
叫)[ + 丽
)( (
中的 1证 明相似. )
] ‘ ×
( £ £ ^() ) × ^ ()( 一 £)
I b 1^£ 。 (zr (() { (( ) h £ (2^ ) ) ) ,’
t T ≥ 1
I ) ( ) ㈤ 一 ( 0
县 振 动 的 , 日微 分 不 等 式 并
因此
, 一『 ( L £ I )
振动性 , 得到 3 个新 的解 的振动性准则 , 得结果推广和 改进 一些文献 中的若干结论. 所
关键 词 :高阶;非线性;泛 函微分方程 ;振动性
中图分类号 :O15 7 文献标识码 : A
Os i a in o ls fh g e - r e o l e r f n to a if r n i le u t n cl to fa ca so ih ro d r n n i a unyn U a -ig
第4 期
丘冠英 : 高阶非线性泛 函微分方程解 的振动性 一类
・17 ・ 6
砌∽ ≥ )
因此式 () 9变为

非线性抛物型泛函偏微分方程组解的振动性

非线性抛物型泛函偏微分方程组解的振动性

拉普拉斯算子 , Ⅳ是 的单位外法向量 。
在本文中 , 我们总假定下列条件成立 :
( ) i t , ( )∈c R+ R+ , ∈I , n H1 a ( ) a t ( ; ) i m k∈I ,
系数的情况进行讨论 的, 而对于非线性扩散系数情
况下的偏微分方程组的振动性的研究还很少 , 仅见
维普资讯
第7 卷
第5 期
20 3月 07年

学 技






V0. No 5 17 .
Ma .2 0 r 07
17 —8 9 20 ) —6 10 6 1 11 ( 0 7 50 7 —3
S in e Te h o o y a d En i e r g ce c c n lg n gn e i n
则系统( ) ( ) 1 , 2 式的所有解在 G内振动 。 证明 ( 用反证法 )假设 系统 ( ) 2 式有一 1 ,( )
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62 7







7卷
个j 振动解 ( t = ( t ,2 t , ( E , ( , ( ) …, , ) ) , t) , ) 不失一般性可设 , t t> 当 > 0 O时 , ( t I I I , > ) 0 ,。令 z( t = i t , = gu( t ,0 ,∈ m { ) 。 ( )6 sn ) 贝 , 6 , z( , > , t ∈ ×[0∞) i i t O( ) ) , t, ,∈,。由( 2 可 H)
( + { t 一∑ ( } (一 ≥ f 吼( ) ) t v t ) )i
()+ t g 一

一类非线性泛函微分方程的振动性准则

一类非线性泛函微分方程的振动性准则
”£ ()+P ( £ )=e t , t t () () () o (. ) 1 2
和非 线性 微分方 程 ”t ( )+P t ( () sn r t )=e t , ()I 丁 t )I g ( ( ) () t t 0
t t 0 .
(.) 1 3
(.) 14
线性方 程 的振 动性 , 中假定 )是 二次 可微 的振 动 函数 , 种方法 已在文献 [ 8 中被推 广. 其 这 7, ] 最近, 孙元 功在 文献 [ ] 6 中研究 了延滞 微 分方程 (. )其 中 , 13 , A≥ 1 P和 e , 允许 变号 . 但孙 在文献 [ ] 6 中
+。 ) 。 ;
(. ) 11
(i i)g : 一 尺是 连续 的 , 对于 y 0, ( ) C> ; 尺 且 ≠ gY≥ 0 (i i)r: 一 风 连续 且不 减 , 于 t t, ()≤ t并 且 l ()=∞ ; i , 对 。 £ , i m t (v / i) : 连续并且 f x, ≥ ( ( ) () 且存在常数 使得 对所有 x , 满足 ( ) > ,, , #0 ≥ 0.
() ( () ) ( £) et振动的若 f , r £)g () = ()
关键 词 : 泛函微分方程 ; 振动性; 延滞方程. 中图分 类号 : 151 O7. 文献 标识 码 : A 文章 编号 : 0 - 3 (00 0- 1- 1 1 37 2 1)3 02 5 0 5 0 0
1 引 言
考察 下 列带强 迫项 的二 阶非 线性微 分 方程 ()+P , () ( () ) ( () £ ()( t , J ) g )=e £ 『 () 的振动性 , 中 £ t 0 , 其 。 我们 假定 以下 条件成 立 : (i) : 一 R 是 连续 的 , 且 对于 t t, 区间 [ ∞ ) ,() , 里 , t , ) R =[ , P , o 并 。 。在 t , 上 P t≠0 这 :[ ∞ , 。 0 0

具无界中立系数的三阶非线性微分方程解的振动性和渐近性

具无界中立系数的三阶非线性微分方程解的振动性和渐近性

浙江大学学报(理学版)Journal of Zhejiang University (Science Edition )http :///sci第48卷第1期2021年1月Vol.48No.1Jan.2021具无界中立系数的三阶非线性微分方程解的振动性和渐近性曾云辉1,汪志红1*,汪安宁1,罗李平1,俞元洪2(1.衡阳师范学院数学与统计学院,湖南衡阳421008;2.中国科学院数学与系统科学研究院,北京100190)摘要:研究了具无界中立系数的三阶非线性微分方程解的振动性和渐近性。

通过引入参数函数和广义Riccati 变换,结合微分不等式、积分平均等技巧,给出了方程每个解振动或收敛于零的若干新的充分条件,这些结果很容易被推广至更一般的中立型微分方程和时标上的中立型动力方程,最后用例子进行了说明。

关键词:三阶;中立型微分方程;渐近性;非振动性中图分类号:O 175.26文献标志码:A文章编号:1008⁃9497(2021)01⁃046⁃11ZENG Yunhui 1,WANG Zhihong 1,WANG Anning 1,LUO Liping 1,YU Yuanhong 2(1.College of Mathematics and Statistics,Hengyang Normal University,Hengyang 421008,Hunan Province,China ;2.Academy of Mathematics and Systems Science,Chinese Academy of Sciences,Beijing 100190,China )Oscillatory and asymptotic behavior of third-order nonlinear neutral differential equations with unbounded neutral coefficients .Journal of Zhejiang University (Science Edition),2021,48(1):46⁃56Abstract :The objective of this paper is to study oscillatory and asymptotic behaviors of solutions of third -order nonlinear neutral differential equations with unbounded neutral coefficients.By introducing the parameter function and the generalized Riccati transformations,and jointly applying the differential inequality technique and integral averaging technique,we establish some new sufficient conditions which ensure that every solution of the equations oscillates or converges to zero.The results obtained can be easily extended to more general neutral differential equations as well as neutral dynamic equations on the scales.An example is provided to illustrate new results.Key Words :third -order;neutral differential equation;asymptotic behavior;nonoscillatory0引言考虑具无界中立系数的三阶非线性微分方程{r (t )[z ″(t )]α}'+q (t )f (x (δ(t )))=0,t ≥t 0≥0,(1)其中,z (t )=x (t )+p (t )x (τ(t )),f (x )∈C (R ,R ),f (x )x β≥σ>0,x ≠0。

一类三阶非线性中立型阻尼泛函微分方程的振动性

一类三阶非线性中立型阻尼泛函微分方程的振动性

一类三阶非线性中立型阻尼泛函微分方程的振动性米雪;李德生【摘要】关于带阻尼项的中立型泛函微分方程振动性理论的研究,大多围绕着二阶微分方程进行,对于高阶微分方程讨论的较少.对一类三阶非线性中立型阻尼泛函微分方程,通过构造广义Riccati变换,并巧妙使用权函数及积分平均方法的技巧,简化了证明步骤,建立了2个新的保证此方程解振动的定理.当r1 (t)=1时,该方程即为文献[13]中讨论的方程,且在证明过程中改进了文献[13]中的Riccati变换,故所得定理包含并推广了文献[13]的结果.由于该方程的一般性,所得结论不仅普遍适用于前人讨论的三阶泛函微分方程.亦为以后三阶及更高阶泛函微分方程振动性理论的研究做了铺垫.最后给出了2个具体实例来说明文章的主要结论.【期刊名称】《沈阳师范大学学报(自然科学版)》【年(卷),期】2016(034)001【总页数】6页(P45-50)【关键词】振动性;三阶非线性微分方程;阻尼项;Riccati变换方法【作者】米雪;李德生【作者单位】沈阳师范大学数学与系统科学学院,沈阳110034;沈阳师范大学数学与系统科学学院,沈阳110034【正文语种】中文【中图分类】O175.10考虑如下一类非线性三阶阻尼微分方程的振动性,全文假设下列条件成立:定义假设D={(t,s):t0≤s≤t<+∞},D0={(t,s):t0≤s<t<+∞}。

对于函数H∈C(D,R),如果满足1) H(t,t)=0,t≥t0;H(t,s)>0,(t,s)∈D0,且那么说函数H属于Ω类,记作H∈Ω。

近年来,泛函微分方程振动性理论的研究取得了一定的进展。

然而关于泛函微分方程振动理论的研究大多是围绕着一阶和二阶微分方程进行的,对于高阶微分方程讨论的较少[1-15]。

关于方程(E)的特殊情形,已有许多文献作过研究。

Miroslav Bartusek[7-8] 等讨论了如下方程定理1[7] 假设φ(t)≥t及q(t)为连续可导函数,当t充分大时,q(t)>0,q′(t)≤0。

一类具阻尼项的三阶非线性中立型泛函微分方程的振动性

一类具阻尼项的三阶非线性中立型泛函微分方程的振动性

一类具阻尼项的三阶非线性中立型泛函微分方程的振动性林文贤【期刊名称】《中山大学学报(自然科学版)》【年(卷),期】2016(055)006【摘要】The research on oscillation for general mechanical and electronic vibration mathematical mod-els,which are usually functional differential equations,has important implications in both theory and practice.The oscillation of third-order nonlinear neutral functional differential equations with continuous distributed delay and damping terms is studied.By using the generalized Riccati transformation,H-func-tion and integral averaging technique,some new sufficient conditions which insure that any solution of such equation oscillates or converges to zero are established.The corresponding known results are extend-ed and improved.%作为机械、电子振荡的数学模型———泛函微分方程的振动性研究在理论和实际中都有着重要意义。

研究一类具连续分布滞量和阻尼项的三阶非线性中立型泛函微分方程的振动性,利用广义Riccati变换、H函数和积分平均技巧,建立了保证该类方程的所有解振动或收敛于零的若干新的充分条件,推广和改进了最近文献的结果。

三阶非线性差分方程的振动性和非振动性准则

三阶非线性差分方程的振动性和非振动性准则

第 2期
陈文 强 , : 等 三阶 非线性 差分 方程 的振 动性 和非振 动性 准 则
令 ( . ) 中 n:Z , 22 式 +1 重复 上述 过程 可得 g A Y ) ( 。f ) ( 。… g AY+ >0, 2 因此 g △ Y ) .由归纳法 可 知 , ( 。 <0 对 于所有 k∈ , g AY ) . 有 ( 。 <0 由引理 22知 { ( } . g Y ) 最终 定号 ,即 { 最终 定号 , 与假 设矛 盾 . Y} 这 综 上所述 , 程 ( . ) 方 11 的所 有解 都是 非振 动解 , 理得 证 . 定 注 当 g u , ( )= 时 , 定理 2 6即为文献 [ ]中 的定理 3 2 进一 步 当 b=口时 , 理 26 ( )= hv 则 . 2 ., 定 . 就 是文 献 [ ]中的定 理 2 3 1 ..
=a ( 。 [( 一1Y一, 6 , 6 1 g △ Y)+ 厂 , 1 △Y一 △ 一)+ 1 2
印 g △ y )一q-h y ) . ( . ( ] 1
特别地 ,
(. ) 2 2
g AY ga 1 (  ̄ )( + 1 ):a Ay + g( o )  ̄
基金项 目: 国家 自然科学基金资助课题 ( 17 18 . 1 1 17 )
M >0 n∈ ( ) 厂0 ) , , ( )=0 .
作者简介 : 孟凡伟 , , 6 一博士 , 男 1 3, 9 教授 , 博士生导师 ; 研究方向 : 分方程及应用 . — a : m n @m i q u eu c 微 Em i f eg a .f .d .n lw l n
(. ) 12 (.) 13
△ ( 2 gAy , ,。 Ay) 。pA。 )+ ] Y = Y AY,] .

非线性泛函微分方程的稳定性和临界状态下的有界振动性的开题报告

非线性泛函微分方程的稳定性和临界状态下的有界振动性的开题报告

非线性泛函微分方程的稳定性和临界状态下的有界振动性
的开题报告
题目:非线性泛函微分方程的稳定性和临界状态下的有界振动性
研究方向:数学分析
研究背景:
非线性泛函微分方程是研究物理、工程和生物等领域中的重要数学模型之一。

这类方程往往具有复杂的非线性特性,从而导致方程的解构成一个复杂的动力学系统。

因此,研究非线性泛函微分方程的稳定性和振动性,对深入理解物理、工程和生物等领域的现象和问题具有重要的意义。

研究内容和方法:
本研究的重点是研究非线性泛函微分方程的稳定性和临界状态下的有界振动性。

具体来说,研究内容包括以下几个方面:
1. 探究非线性泛函微分方程的稳定性条件,研究稳定性与方程参数之间的关系,建立稳定性的数学模型。

2. 研究非线性泛函微分方程的临界状态下的有界振动性,分析振动的时空特性,建立振动的数学模型。

3. 运用微分方程理论和分析方法,进行数学建模和数值分析,验证理论分析的正确性和适用性。

本研究主要采用微分方程理论和分析方法进行数学建模和分析,辅以数值分析方法验证理论分析的正确性和适用性。

研究意义和应用:
通过研究非线性泛函微分方程的稳定性和临界状态下的有界振动性,可以深入理解物理、工程和生物等领域中的相关现象和问题。

此外,本研究还可以为相关领域的工程设计和控制提供指导和参考。

高阶非线性脉冲泛函微分方程的振动性

高阶非线性脉冲泛函微分方程的振动性

2 主要结果
以下研 究脉 冲泛 函微分 系统
f @ (一 @ p )(一 @】 ( 一 )= ,t o ≠ k )。 )+ @ 。 ), I ’ 】 ’ 丁 0 tt t r ) , J = k(i , = ,…, 一 ,一 , (t g0 (t) i 0 , 2 1 1 …, () (x () 1 n 2
维普资讯
20 ,8 1:8— 0 0 8 A() 820 2 1
数学物理学报
高阶非线性脉冲泛函微分方程的振动性
张超龙 杨 逢建 杨建 富
( 仲恺农业技术 学院计算科学系 广州 50 2) 125
摘要: 究了一类广义的高阶非线性脉 冲泛 函微分方程的振动性, 到关于解振动的几个充分 研 得 条件.
(i i)在 [ , + \ ∈J) ( 满足 方程 () i t t ) { oo 7,t vx ) 1 的第 一式 . ( ) 在 点 £ , ( ( 左 右极 限存 在 且左 连续 , ( (k 满足 方 程 ()的第 二式 i i v 处 t )) t) ) 1 =
( t) ( = xt = t, ( ( ) )
其 中
lm i


收稿 日期: 0 60 —8 修订 日期:2 0 - 6l 2 0 - 10 ; 0 70 _ 8
E- a l h 1 8@ 1 6 c m m i :z c 8 2 .o
基金项 目:广州市科技计划项 目 (06 1C 3 1 资助 20J一 04 )
关键 词。高阶;泛函微分 方程;脉 冲;振动性;非线性 .
MR(0 0 2 0 )主题分类:4 中图分类号: 7. 文献标识码: 3D O15 1 A 文章编号:0339 ( 0)1 8—3 10-982 80— 81 0 1

一类三阶非线性时滞泛函微分方程的振动性

一类三阶非线性时滞泛函微分方程的振动性

p ) <0,,z >0且 p () p『 ) ( ,£

㈤ , t c> 0  ̄
() 3
收 稿 日期 :07— 6—0 20 0 8
作者简介 : 崇勋(9 3一) 男, 东济宁人 , 州学院数 学系教授 , 任 14 , 山 琼 主要从事微分 方程稳 定性 、 函微分方程振 动性研 泛
( 2hg ∈ C [00 , ,i () = ∞ ; A), ( t,0)R)l mg t
( 3 () =mi {, ( ) , t >0 ()>0,mt( )= ∞ ; A) t n t t } ( ) g , t l rt i ( f∈ c R, ,厂 A) ( R) ( )>0 )≥ k>0 ≠ 0, 数. √( , k常 定 义 1 方 程 ( )的解 称 为振 动 的 , 1 如果 它有任 意 大的零 点 ; 则称 它 为非振 动 的. 否
中 图分 类 号 : 15 O7 文 献 标 识 码 :A 文 章 编 号 : 0 8—6 2 (0 8 O 0 0 —0 10 7 2 20 )5— 0 1 4
0 引言
文献 [ ] [ ]给 出 了三 阶微 分方 程 的振动 结果 , 1 、7 是考 虑下 列形 式 的方 程 : ()+n ty ()+b ty t ( )” f () +C tY g t )=0 () ( ( ) 并且 通过 将方程 ( E)化为 二 阶方程 的方 法来 建立方 程 的振 动准 则 . () E
第1 5卷
第 5期
Vo . 5 No. 11 5
琼 州 学 院学 报 Junl f inzo nvrt ora o ogh uU i sy Q e i
20 0 8年 1 O月 2 日 8

一类三阶非线性中立型时滞微分方程的振动性

一类三阶非线性中立型时滞微分方程的振动性
( d ) M )>0 , M≠ 0 .

( 1 . 1 )
≥ >0 .
设z ( )= ( t )+P ( t ) ( ( t ) ) .则方 程 ( 1 . 1 ) 可变 为
[ 0 ( t ) ( ( b ( t ) z ( t ) ) “ ) ] +q ( ) ( ( t ) ) )=0 许 多学 者研究 了三 阶非 线性微 分方 程 的振 动性 , 并 得 到 了很 多 重要 的结 果 . 参 见文 献 [ 1 . 1 4 ] . 其 中如 下
关键 词 : 非线性微分方程; 中立型; 时滞 ; 振动性
识码 : A
文章 编号 : 1 0 0 1 — 5 3 3 7 ( 2 0 1 3 ) 0 2 - 0 0 6 0 - 0 6
1 引

本 文 主要 研 究j 阶非线性 中立型时 滞微分 方程 [ n ( t ) ( ( b ( t ) ( ( t )+P ( t ) ( ( t ) ) ) ) ) ] +q ( f ) / ( ( t ) ) ) =0 , ≥ t 。 ,
的三 阶线性 微分 方程
” ( t )+q ( ) ( t ) :0 ,
” ( t )+P ( t ) ( f )+g ( t ) ( ( t ) )=0 ,
[ 0 ( t ) ( b ( t ) ( ( t )+p ( £ 一o r ) ) ) ] =0 , 0≤P <1 的振 动性也 得 到 了很好 的研 究. L i , Z h a n g , X i n g ¨ 研 究 了方 程

类三阶非 线性中立型时滞微分方程 的振动性
胡 迎春 ①, 白 玉真②
( ① 济宁学 院初等教育学院, 2 7 3 1 0 0; ② 曲阜师范大学数学科学学院, 2 7 3 1 6 5, 山东省 曲阜市)

一类三阶非线性时滞微分方程的振动

一类三阶非线性时滞微分方程的振动
Yt ( )= 一r ( ) ( t ) ( ) 贝 . t ( ) t , 0
推广 和 改进 了文 献 [ ] 的定 理. 5中 【 键 词 】 线 性 微 分 方 程 ; 阶; ict变 换 关 非 三 Rcai

() f
() 6
=q t_ ( ( ) ) ()( t ) . 厂
动 解 , 得 对 任 意 t T≥t, t ( )≥0, 么 , 所 有 充 使 ≥ 。 ( ) t 那 对 分 大 的 tY有 性 质 . ,
引理 1 假 设 条 件 ( ) 立 , 2成 且 r ( ( ) , 2f f ) )=0 ( 5)
引理 2的证 明 与 [ ] 引理 2的 证 明类 似 , 们 略去 . 5 中 我

S u
( c f s
) ,
定理的其他条件不变 . 则其 结 论 依 然 成 .
( t ) () > () r() r() () () ≤0 () t ) 0 t (2 t ( 。t妒( t ) t ) .
(£( 警 (=是 振 的 r)£ z 0非 动 , ) ( ) £ ) 有
( t Y ( ) t r( ) t ( )一r () ( ) t ) t ( ) ≥
论 得 到很 太 的 发 展 , 文 [ , ] 而 对 于 j 阶 非 线 性 微 分 方 见 12 , 程 的振 动 催 研究 相 对 还 比 较 少 , 参 见 文 [ , , ] 在 文 献 可 34 5 .
[ ] , u t a与 R g vh n o研究 了二 阶 非 线 性 微 分 方 程 1 中 M sf a oo c e k
( ( ) ( ( ) - ( ) 十 t ( ) g tf ( ) rt z t ) t ) P( ) t ( ) ( t )=0, ≥ t x t o

三阶拟线性微分方程的振动性

三阶拟线性微分方程的振动性
宋贽,SONG Zhi(沈阳农业大学理学院,沈阳,110161)
刊 名:重庆工学院学报(自然科ITUTE OF TECHNOLOGY(NATURAL SCIENCE) 年,卷(期):2008 22(8) 分类号:O175.1 关键词:非振动解 存在性 Schauder-Tychonoff不动点定理
讨论了一类三阶拟线性微分方程在特殊条件下的一种特殊正解存在的充分必要条件
三阶拟线性微分方程的振动性
三阶拟线性微分方程的振动性
讨论了一类三阶拟线性微分方程在特殊条件下的一种特殊正解存在的充分必要条件.
作 者:汪金燕 宋贽 WANG Jin-yan SONG Zhi 作者单位:汪金燕,WANG Jin-yan(北方民族大学信息与计算科学学院,银川,750021)

高阶非线性泛函微分方程的强迫振动性

高阶非线性泛函微分方程的强迫振动性

高阶非线性泛函微分方程的强迫振动性杨君子;徐润【摘要】主要考察以下具有强迫振动项的高阶泛函微分方程x(n)(t)+m∑i=1qi(t)|x(τ(t))| λi-1x(τ(t))=e(t),t∈[t0,∞],n∈N的振动性.其中λi>0是常数且λ1<λ 2<…<λm,qi(t),e(t)∈C[t0,∞),τ(t)∈C1[t0,∞).高阶微分方程的强迫项e(t)没有限制条件,研究两种情况:(j)qi(t)<0,λi>1,且τ(t)≤t(≥t);(ii)qi(t)变号,0<λi<1,且τ(t)≤t(≥t).%In this paper,a class of higher order nonlinear differential equation of forced oscillation x(n) (t) +m∑i=1qi(t)|x(τ(t))|λ(i)-1x(τ(t)) =e(t),t ∈ [t0,∞],n ∈ Nis mainly discussed,whereλi (i =1,2,…,m) are positive constants satisfyingλ1 <λ2 <… <λm,qi (t);e(t) ∈ C[t 0,∞),τ (t) ∈ C1 [t 0,∞).We impose no restriction on the forcing term e (t) in the equation above.Two cases have been taken into consideration:(i)qi (t)<0,λi >1,and τ (t)≤t (≥t);(ii) qi (t) changes its sign,0<λi<1,and τ(t)≤t(≥t).【期刊名称】《曲阜师范大学学报(自然科学版)》【年(卷),期】2018(044)001【总页数】5页(P1-5)【关键词】泛函;非线性微分方程;强迫振动【作者】杨君子;徐润【作者单位】衡水学院数学与计算机科学系,053000,河北省衡水市;曲阜师范大学数学科学学院,273165,山东省曲阜市【正文语种】中文【中图分类】O175.141 IntroductionThe higher-order nonlinear differential equation(1)is considered, where n≥1 is integer, λ i>0 are constants and λ 1<λ 2<…<λ m.q i(t),e(t)∈C[t 0,∞),τ(t)∈C 1[t 0,∞),τ′(t)>0 andτ(t)=∞.We only consider with the nonconstant solutions of Eq.(1) that are defined for all large t. The oscillatory behavior is considered in the usual sense, i.e., a solution of Eq.(1) is said to be oscillatory if it has arbitrarily large zeros. Otherwise, it is called nonoscillatory. Eq.(1) is said to be oscillatory if all of its nonconstant solutions are oscillatory.The oscillation of Eq.(1) with τ=t have been studied by many authors. In the early literature [1,2], they supposed that e(t)=h (n)(t), where h(t) was a oscillation function and satisfiedh(t)=0. The authors prove that if the equation without forced terms is oscillatory, then the equations with forced terms are also oscillatory. However, q i(t) are usually assumed to be negative in [1,2]. The differential equations of special formx (n)(t)-q(t)|x(t)|λsgn x(t)=f(t), λ>1(2)were studied by Agarwal and Grace [3], where q(t)<0 and λ>1. In [4], theoscillation of the following higher order nonlinear differential equations x (n)(t)+q(t)|x(τ(t))|λ-1 x(τ(t))=e(t).(3)were studied. The equation (3) satisfies the following two conditions: (ⅰ)q(t)<0,λ i>1 and τ(t)≤t(≥t);(ⅱ)q(t) changes its sign, 0<λ i<1, andτ(t)≤t(≥t). Literatures [7-11] cover these contents. Our results in this article are extension of the previous conclusions.2 Main ResultsWe consider nonnegative function H(t,s), defined on D={(t,s):t≥s≥t 0}. We assume that H(t,s) is sufficiently smooth in both variables t and s, and the following conditions are satisfied:(H 1)H(t,t)=0,H(t,s)≥0 for t≥s≥t 0;(H 2)h i(t,s)=(-1)i(∂i H/∂s i),i=1,2,…,n,h i(t,s)≥0 for t>s≥t 0;(H 3)h i(t,t)=0 for i=1,2,…,n-1;(H 4)H -1(t,t 0)h i(t,t 0)=O(1) as t→∞, for i=1,2,…,n.Theorem 1 Assume that q i(t)<0,τ(t)≥t for t∈[t 0,∞), and λ i>1,λ 1<λ2<…<λ m. If there exist a function H(t,s) satisfying (H 1)-(H 4) such that(4)and(5)whereP 1(t,s)=(λ m-1)λ m λ m/(1-λ m)[h n(t,s)]λ m/(λ m-1)[mH(t,τ *(s))|q m(τ*(s))|(τ *(s))′]1/(1-λ m).τ * is the inverse function of τ(t), then all solutions of Eq.(1) are oscillatory. Proof Let x(t) be a nonoscillatory solution of Eq.(1). Without loss of generality, we may assume x(t)>0 for t≥t 0. When x(t) is the final negative solution, the proof process is similar. Multiplying Eq.(1) by H(t,s) and integrating it from t 0 to t. We get(6)Now, since τ(t)≥t and(7)from (6) and (7) we haveH(t,s)e(s)ds ≤ =(8)On the other hand, based on the same analysis as that in [5], we haveh n(t,s)x(s)-mH(t,τ *(s))|q m(τ *(s))|(τ *(s))′x λ m(s)≤P 1(t,s),(9)H(t,s)e(s)ds-P 1(t,s)ds≤-∑h i(t,t 0)x (n-i-1)(t 0)+(10)Thus, multiplying (10) by H -1(t,t 0) and taking the upper limitation on both sides yield a contradiction with (4). This completes the proof of Theorem 1.Theorem 2 Assume that q i(t)<0,τ(t)≤t for t≥t 0 and λ i>1,λ 1<λ 2<…<λ m. If there exist a constant k≥0 and a funct ion H(t,s) satisfying (H 1)-(H 4) such that(11)(12)(13)where P 1(t,s) is the same as in Theorem 1, then all solutions of Eq.(1) satisfying x(t)=O(t k) are oscillatory.Proof Let x(t) be a nonoscillatory solution of Eq.(1). We may assume thatx(t) is the final positive solution for t≥t 0. If it is the ultimate negative solution, the proof is similar. Similar to the proof of Theorem 1, we have (6) and (7). Noting that τ(t)≤t, we obtainH(t,s)e(s)ds≤-∑h i(t,t 0)x (n-i-1)(t 0)+h n(t,s)x(s)ds+(14)Since x(t)≤Mt k for M>0, by (9) and (14), we haveH(t,s)e(s)ds≤P 1(t,s)ds-∑h i(t,t 0)x (n-i-1)(t 0)+Mh n(t,s)s kds,H(t,s)e(s)ds-P 1(t,s)ds≤-∑h i(t,t 0)x (n-i-1)(t 0)+Mh n(t,s)s kds.This together with (11) yield a contradiction with (12). The proof of Theorem 2 is complete. If 0<λ i<1 and q i(t) change its sign, we have the following two theorems.Theorem 3 We assume that τ(t)≤t for t≥t 0,0<λ i<1,λ 1<λ 2<…<λ m. If there exists a function H(t,s) satisfying (H 1)-(H 4), such that(15)and(16)whereτ * is the inverse function of τ(t), and(s)=max{-q i(s),0}, then Eq.(1) is oscillatory.Proof Let x(t) be a nonoscillatory solution of Eq.(1). We may assume x(t)>0 for t≥t 0. If x(t) is the final negative solution, the proof is similar. Multiplying Eq.(1) by H(t,s) and integrating it from t 0 to t, we get(17)Since τ(t)≤t, we get from (17) that(18)Based on the same analysis as that in [6], we have(19)By (18) and (19), we haveH(t,s)e(s)ds≥Q 1(t,s)ds.Multiplying the above inequality by H -1(t,t 0) and taking the lower limitation on both sides of the above inequality, we get a contradiction with (16). This completes the proof of Theorem 3.Theorem 4 Assume that τ(t)≥t for t≥t 0 and 0<λ i<1,λ 1<λ 2<…<λ m. If there exist a constant k≥0 and a function H(t,s) sati sfying (H 1)-(H 4) such that(20)(21)(22)whereτ * is the inverse function of the function τ(t), and(s)=max{-q i(s),}, then all solutions of Eq.(1) satisfying x(t)=O(t k) are oscillatory.Proof Let x(t) be a nonoscillatory solution of Eq.(1). We may assume that x(t) is the final positive solution for t≥t 0. If it is the ultimate negative solution, the proof is similar. Similar to the proof of Theorem 3 and noting that τ(t)≥t, we haveSince x(t)≤Mt k for some constant M>0, we get from (19) thatH(t,s)e(s)ds≥Q 1(t,s)ds-∑h i(t,t 0)x (n-i-1)(t 0)-(23)Multiplying (23) by H -1(t,t 0) and taking the lower limitation, we get a contradiction with (22). This completes the proof of Theorem 4.3 ApplicationsIn this section, we give an example to illustrate our results.Example Consider the following equationx (n)(t)-t α|x(t+τ)|λ 1-1 x(t+τ)=e tsin t,t≥0,(24)where τ>0,α≥0 and λ 1>1 are constants. If we choose H(t,s)=(t-s)n, for τ>0, it can be easily proved under (4) and (5) satisfying conditions. Thus, byTh eorem 1, we know that Eq.(24) is oscillatory for τ>0.References:[1] Kartsatos G A. On the maintenance of oscillation under the effect of a small forcing term[J]. J Diff Eqs,1971, 10:355-363.[2] Kartsatos G A. The oscillation of a forced equation implies the oscillation of the unforced equation-small forcing[J] J Math AnalAppl,1980,76:98-106.[3] Agarwal P R, Grace R S. Forced oscillation of n th-order nonlinear differential equations[J]. Appl Math Lett,2000,13:53-57.[4] Sun Y, Han Z. On forced oscillation of higher order functional differential equations[J]. Appl Math Compt,2012,218:6966-6971.[5] Ou H C, Wong S W J. Forced oscillation of nth-order functional differential equations[J]. J Math Anal Appl,2001,262:722-732.[6] Sun Y G, Wong S W J. Note on forced oscillation of nth-order sublinear differential equations[J]. J Math Anal Appl,2004,298:114-119.[7] Agarwal P R, Grace R S, O′Regan D. Oscillation Theory for Second Order Dynamic Equations[M]. Taylor and Francis London and New York, 2003. [8] Sun Y G. A note on Nasr's and Wong's papers[J]. J Math AnalAppl,2003,286:363-367.[9] Sun Y G, Saker H S. Forced oscillation of higher-order nonlinear differential equations[J]. Appl Math Comput, 2006,173:1219-1226. [10] Sun Y G, Mingarelli B A. Oscillation of higher-order forced nonlinear differential equations[J]. Appl Math Comput,2007,190:905-911.[11] Yang X. Forced oscillation of nth nonlinear differential equations[J]. Appl Math Comput,2003,134:301-305.。

一个三阶非线性中立时滞微分方程非振动解的存在性及应用的开题报告

一个三阶非线性中立时滞微分方程非振动解的存在性及应用的开题报告

一个三阶非线性中立时滞微分方程非振动解的存在性及应用的开题报告【开题报告】一、研究背景和意义中立时滞微分方程在自然科学、工程技术、经济管理等领域中具有广泛的应用。

其中,非线性中立时滞微分方程则更为复杂和困难,且在实际问题中往往更为常见。

因此,对于非线性中立时滞微分方程的研究与探讨对于相关领域的发展意义重大。

本文主要研究三阶非线性中立时滞微分方程非振动解的存在性及应用,将针对该方程的基本理论和一些基础分析方法进行探讨,从而为相关领域中的实际问题提供一定的理论和方法支持。

二、研究内容和方法本文将主要针对以下三个方面进行研究:1. 针对所给的三阶非线性中立时滞微分方程进行分析,以得到方程的基本解,为后续的研究奠定基础。

2. 探究非振动解的存在性及其相关性质,从而深入理解三阶非线性中立时滞微分方程的特征和规律。

3. 进一步应用所研究得到的理论和方法,探讨在实际问题中该方程的可行性及可靠性,并对相关领域的相关问题进行一定的实际应用分析。

本文将主要采用数学分析方法和计算机模拟方法进行研究,同时将运用相关软件进行数值仿真分析,以验证研究结论的正确性和可行性。

三、预期成果本文的主要目的在于深入探究三阶非线性中立时滞微分方程非振动解的存在性及应用等问题,并为相关领域的发展提供一定的理论和实践支持。

预期可以取得以下成果:1. 对于所给的三阶非线性中立时滞微分方程进行基本的分析,得到方程的基本解。

2. 在此基础上,深入探讨非振动解的存在性及相关性质,理解三阶非线性中立时滞微分方程的特征和规律。

3. 进一步应用所研究得到的理论和方法,对相关领域的相关问题进行实际应用分析,为相关领域的发展提供一定的支持和指导。

四、研究进度安排本文的研究进度安排如下:1. 5月初-6月底:进行文献资料的查找和整理,明确研究的基本方向和目标。

2. 7月初-8月底:针对所给的三阶非线性中立时滞微分方程进行基本的分析,并通过相关软件验证分析结果的正确性和可行性。

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本 文仅考 虑方 程 ( ) 1 中满 足 s p l 1 ≥ T} 0对一 切 T u{ () . > ≥ 成 立 的解. 程 ( ) 方 1 的解 称 为振 动 , 若
它 在[ ,。 上有 任 意 大 的零 点 , 则称 它 为非 振动 . 文献 [ —6 中有 许 多相关 的振 动性 结论 , 文 的 目 。) 否 在 1 ] 本
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第 l 卷 第 1 1 期 太 原 师 范 学 院 学 报 ( 自然 科 学 版 ) 2 1 年 3月 02 J OUR NAL OF T YUAN NO AI RMA L UNI RSTY ( a u a S i c dt n VE I N t r 1 c n eE i o ) e i
( 7 )
证 明 若 z 为方程 ( ) () 1 的一个 非振 动解 ,g  ̄ 般性 , 7 ̄- 可设 z >0 则 存在 t≥0 使得 当 £ () , 。 , ≥ 时 , 有
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情况 ( 当 f ≥£ , 易得 到 z s≥ (- s( ) . Ⅱ) ≥s 时 容 () t ) 一z ( ) 把 ( 4 不 等式 中的 5 t 1) 和 分别用 g() 和 () 替 , 代 当 ≥ t ≥ 时 ,
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当 £ s , 2 一 ≥ 时 令 () () 把 不等 式 ( 3 和 ( ) £, 1 ) 3 代人 方程 ( 1 可得 : 1)
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0 引言
考 虑三 阶非线性 微分 方程
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第 1期 为 振 动 的 , 当 且
裴 晓 帅 等 : 阶非 线 性 泛 函微 分 方 程 的振 动性 三
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三阶 非线 性 泛 函 微分 方 程 的振 动 性
裴 晓 帅 王 飓 谷 建玲
000) 3 0 6 ( 山西 大 学 数 学 科 学 学 院 , 山西 太 原
[ 要 ] 文 章 主 要 研 究 了 三 阶 非 线 性 泛 函微 分 方 程 摘
1 主 要 结 果
定 理 1 当条件 ( ~( ) ( ) 立时 , A ) A。与 4 成 假设存 在 非 递减 的 函数 , , EC ( t,。 , 满 足 g t < p 0 E。 。 ) R) ()
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太 原 师 范 学 院 学 报( 自然 科 学 版 )
第 1 1卷
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