放射性活度的γ-γ符合测量
符合法测量60Co放射源活度的精度研究
nγ 1 = AΩγ 1 ( ε11 + ε 21 )
第 2 道计数率：
DOI: 10.12677/nst.2017.54029 227
(1)
核科学与技术
殷志成 等
60Co
Figure 1. (a) The decay plan of Co; (b) the illustration of coincidence method 图 1. (a) 60Co 衰变纲图；(b) 符合法示意图
殷志成 等
3.2. 60Co 放射源活度测量
3.2.1. 脉冲宽度的设置 1) 单道的工作方式选择为“积分”； 2) 调节放大器增益的粗调和微调使放大器的输出脉冲的幅度为 3 V；
137
Cs 输出的脉冲幅度为 3 V 时，在测量 60Co 源活度时，保持放大器的放大倍数不变，60Co 源能量为
1.137 MeV 全能峰对应脉冲幅度大约 6 V；由于单道的甄别阈为 0~10 V，如若 137Cs 脉冲幅度太小，可能 造成全能峰的重叠[13]；若 137Cs 脉冲幅度太大，60Co 的脉冲幅度更大，使得单道的阈值对于 60Co 来说毫 无意义；因此本实验将 137Cs 的脉冲幅度调为 3 V。 3) 调节单道的甄别阈值为放大器输出脉冲幅度的 75% (保证全能峰的计数都能够被记录下来；又去 掉了 X 射线峰、反散射峰的计数贡献) (图 4)； 理想情况下阈值选择 V3 位置最好，但是由于探测器探测的全能峰会偏移[14]，全能峰可能产生的漏 计数；如若阈值选择 V1 位置峰的偏移，可能会记录到反散射峰贡献的计数；彭朝华等[15]证实康普顿坪 计数对活度测量影响为 3%~5%；因此选择 V2，V2 靠近 V3，既不会产生全能峰漏计数，也能减小康普 顿坪计数对活度测量的影响； 在上述工作电压、 放大倍数的条件下， 通过多道脉冲幅度分析器， 得到 137Cs 该条件下的能谱；通过能谱测量得到 V4 ≈ 2.8 V，V3 ≈ 2.45 V，V2 ≈ 2.1 V，V2/V4 ≈ 75%，峰偏移时， 各个位置对应与脉冲幅度之间的比例不会改变，则 V2 的位置可近似看做脉冲幅度的 75%。 4) 调节符合插件上符合成形时间，经过 2017 年殷志成等(待发表)大量实验证明，该符合测量系统的 最佳脉冲个宽度为 0.39 μs；因此将符合电路插件 I 和 II 路的“监测”输出脉冲宽度调到 0.39 μs。 3.2.2. 偶然符合计数及符合道符合计数测量 1) 将两个 137Cs 源拿掉，并使 60Co 放射源夹于两个 NaI (TI)闪烁探头之间，见图 3(b)； 2) 放大器增益的粗调和微调的倍数保持不变；单道工作方式仍为积分，通过示波器观察此时放大器 输出脉冲幅度，调节对应单道的阈值为脉冲幅度的 75%； 3) 固定将符合电路插件上 I 路延时固定某一位置，改变另一道的延时，延时从 0.4 μs 慢慢调节到最 大处，若符合道的计数先是保持不变，在慢慢增大，增大后又慢慢减下，最后又保持不变，则最开始保 持不变的计数即为偶然符合计数，该过程如图 5 所示；图中的 1 和 4 不产生符合计数，此时符合道的计 数即为偶然符合计数。用定标器对符合道进行计数，计数时间为 10 秒，计数 3 次； 4) 再调节延迟使符合道脉冲计数为最大后，仪器预热 30 s，用定标器对符合道进行计数，计数时间 为 10 秒，计数 3 次
放射性活度测量方法
放射性活度测量方法二、放射性活度测量放射性活度是衡量放射性核素发生自发变化（核跃迁）的物理量。
它的定义是：“在给定时刻处于特定能态下的一定量放射性核素的放射性活度A是dN除以dt所得的商。
其中dN是在时间间隔dt内能态发生自发核跃迁数的期望值。
（注定义中的“特定能态”是指该核索德基态；“自发核跃迁”是指自发核变化或同质异能跃迁。
）”。
测量放射性活度的绝对方法有多种，通常使用的方法有：4πβ正比计数法、4πββs--k Υ符合法、4πXXs--kΥ符合法，液体闪烁4πββs--kΥ符合法、低水平β射线计数法和α/β量热计法等。
（一）4πβ放射性活度基准器。
4πβ放射性活度测量装置由4πβ正比计数器、放大器、定标器和高压电源组成。
它是早期建立的基准装置之一。
一九五九年由国家计量局委托原子能研究所筹建，一九六五年建成。
在研制阶段，该装置曾为中国第一颗原子弹制造中的“燃耗值测定”提供了99Mo、95Zr、98Sr、140Ba等标准放射源。
由于放射源自吸收修正带入的误差难以克服，加之后来效率示踪法、液体闪烁法的发展，4πβ放射性活度测量装置在日常检定中已很少使用，但在放射性核素生产、医学、环境监测、仪表刻度及军事上，曾起过不可低估的历史作用。
（二）4πββs--kΥ符合法放射性活度基准装置。
凡是放射性核素在1次β衰变时同时发射1个Υ光子的情况，4πββs--kΥ符合法就能适用。
将放射源放在正比计数器内，正比计数器记录β粒子。
用碘化钠晶体和光电倍增管组成闪烁计数器，记录Υ射线。
再用适当的电子设备（符合线路）对发生的符合事件进行记录。
设用εβ和εΥ分别表示β道和Υ道的计数效率，β道、Υ道和符合道的计数率分别为：Nβ=N0εβNΥ=N0εΥNC=N0εβεΥ可得到：活度：N0=NβNΥ这就是理想情况下表示4πβ-Υ符合法原理的一般公式。
实际上，根据这一原理，还要考虑偶然符合等修正。
应用效率外推技术，则可以用于测量有复杂衰变谱的核素。
γ放射性测量与分析课件
γ谱仪的主要技术指标
峰康比
➢ 峰康比是指峰中心道最大计数与康普顿坪内平 均计数之比。它说明了若一个峰落在另一个谱 线的康普顿坪上，是否能清晰的表现出来，即 存在高能强峰时探测低能弱峰的能力。峰康比 越大，峰越便于观察和分析
➢ 影响峰康比的因素主要是分辨率和峰总比，峰 总比是指全能峰内的脉冲数与全谱下的脉冲数 之比，它与射线能量、晶体大小、射线束是否 准直以及晶体包装物质和厚度等因素有关。
➢ 对煤、粉煤灰、建筑材料、矿物质及初加工产 品等一般分析的是天然放射性，这类样品采集 后凉干，磨碎，过筛（一般100目左右）后， 用聚乙烯塑料样品盒封装
➢ 对土壤、沉积物的采集有特定的方法
γ样品的采集与制备
➢ 土壤样品的采集与制备
❖ 土壤的采样和分析是测定沉积到地面的气载 和水载放射性累积量的有效方法。
175-325 175-225
面包
225-325
谱仪的刻度
➢ 体刻度源的制备
❖ γ体源的基体物质必须满足以下要求：
a. 与样品的主要化学成分相同或相近； b. 与样品的物理形态，如固态、液态、颗粒度、密度或比重 等相同或相近； c. 与样品相比，本身的放射性活度可以忽略； d. 与加入的标准放射性物质易于均匀混合； e. 物理、化学性质稳定。
➢ 能量分辨率与射线能量有关
对NaI(Tl)谱仪，通常给出的是对137Cs的 662keV全能峰的相对半宽度，一般可达 10%左右，好的可达6-7%。对Geγ谱仪， 分辨率通常用对60Co的1.33MeV全能峰的 半宽度表示，典型数据是： FWHM=1.9keV。
➢ 为了说明峰的形状，通常还定义峰的十 分之一宽度 TWHM。
EJT921-1995 放射性核素活度直接测量4πβ(PC)-γ符合法
F 50EJ/T 921—1995放射性核素活度直接测量 4πβ（PC）—γ符合法1995-07-05发布 1995-11-01实施 中国核工业总公司发布附加说明:本标准由全国核能标准化技术委员会提出。
本标准由中国核动力研究设计院负责起草。
本标准主要起草人：刘翠红、翟盛庭。
1 主题内容与适用范围本标准规定了4πβ(PC)-γ符合装置直接测量放射性活度的方法、所需材料试剂、测量程序以及数据处理和误差分析等内容。
本标准适用于β-γ核素和纯β核素溶液活度的直接测量。
2 术语2.1 效率外推用吸收法或其它方法改变β效率,以β效率为横坐标,以相应的观测衰变率为纵坐标作曲线,并将β效率外推到1,得到源活度。
2.2 效率示踪用已知活度的β-γ核素（作示踪剂）与待测核素均匀混合，用效率外推测测其总活度，扣除示踪剂活度，得到待测核素的活度。
3 方法提要将具有β-γ衰变的待测溶液制成薄膜源，用4πβ(PC)-γ符合测量装置分别测理β道、γ道和符合道计数率，并按公式（1）计算源活度。
1ββcεε11−−+••=〕〔kN N N A γβ (1)式中：A ——源活度，Bq；N β——经本底、死时间修正的β计数率，S -1； N γ——经本底、死时间修正的γ计数率，S -1；N c ——经本底、死时间和符合分辨修正的符合计数率，S -1；βε——β道探测效率；k ——与衰变纲图和探测效率有关的系数。
对于衰变纲图简单的核素，k 近似为零，A =N β·N γ/N c ；对于衰变纲图复杂的核素，k 近似为1，A ≈（1-βε）/βε，选用β分支最大或γ能量最高的分支进行符合，用效率外推法得到源活度；对纯β核素用效率示踪法测量活度。
源的比活度按公式（2）计算。
a = A/m (2)式中：a ——源的比活度Bq/mg；m ——源放射性溶液质量，mg。
4 仪器设备及实验室条件4.1 4πβ(PC)-γ符合测量装置安置由流气式正比计数器和一对NaI(Tl)探测器以及必要的电子仪器组成。
放射性活度计量检定(5)-液体闪烁计数器基础
3 三、几种常用的猝灭校正方法 原理
淬灭指示参数QIP的测量直接关系到计数 效率的 测量，关系到被测样品的活度的测量，因此，猝灭 校正方法的研究十分重要。世界上大的液闪计数仪 制造厂都采用自己研究的方法，PE 公司的 Packard 子 公 司 生 产 的 液 闪 采 用 谱 指 数 法 SIS 和 tSIE 法 。 Beckman公司采用H数法。下面将介绍几种常用的猝 灭校正方法。
N ( E )dE out）谱的畸变，Packard
E
公司采用了外标准转换谱指数法tSIE。 于是有： 其原理是：133Ba的外标准谱如图5所示。 133Ba转换的外标准谱如图5所示。 纵坐标为：
4、淬灭校正方法-谱指数法和tSIE法
( N(E)dE
E1 E2 E1
Emean
N(E)dE) / (E2 E1) (
放射性活度计量检定
5-液体闪烁计数器基础
一、序言
1. 概述
液闪计数法是直接测量放射性活度的重要方法。所谓直 接测量方法就是不依赖于任何其他测量方法，仅测量计数 率，不需要任何标准，就能测定放射性活度。所谓相对测量 法，也称为间接测量法，就是通过和标准比较，求得放射性 活度。在液闪计数直接测量方法中有4πβ(L.S)液闪计数 法，4πβ(L.S)-γ符合法，液闪符合法和三管符合法等， 直接测量方法比较复杂，测量样品时间长，一般由国家计量 实验室和一些重要的科研单位使用。
4、淬灭校正方法-谱指数法和tSIE法
由于采用样品本身的能谱，不同于外标准法，能谱有畸变问 题，因此SIS法是一种比较好的方法，可测量1000cpm以上的样 品。缺点是测量低本底样品有困难。为了测量低本底样品，还 需要外标准源，Packard公司提出外标准谱指数法SIE。
符合测量法测量放射源绝对活度
符合测量法测量放射源绝对活度李之汇0730*******摘要：讨论了符合测量实验的有关问题，对实验室60Co的活度进行了测量，并进行了误差分析。
关键词：符合测量放射源活度分辨时间引言：用两个或两个以上不同的探测器来记录两个或两个以上同时发生的、相互关联的原子核事件，称为符合测量。
符合测量技术在核物理实验中一种常用的测量技术，它可以用来测量和反应中放出粒子的能量和角分布。
放射性活度是指放射性元素或同位素每秒衰变的原子数，是用来描述放射性核素特征的一个重要的辐射量。
它反映的是放射性核素的核衰变率。
本实验采用双探头β‐γ符合测量法测量实验室60Co源的活度。
正文：符合法测量放射源活度的基本原理60Co以β衰变到60Ni的激发态，其寿命极短，放出能量为1.33MeV和1.17MeV的两个γ光子而跃迁到基态。
β粒子和两个γ光子的发射，认为其是同时发生的时间相关事件。
当β粒子和γ光子同时进入β和γ探头时，符合电路就会输出一个符合脉冲实验装置框图如下：符合分辨时间符合装置所能够区分的最小时间间隔τ，就称为符合装置的分辨时间，它的大小与输入脉冲的形状、持续时间、符合电路的性能有关。
当两个脉冲的起始时间差别小于τ时，符合电路就会输出一个符合脉冲。
如下图所示在时间上没有规律性的，只是相隔时间小于分辨时间的事件，也会被符合道纪录，这种符合输出称为偶然符合。
在进行符合计数时，我们应该减去由偶然符合引起的计数。
对于双道符合电路的情况，令n1、n2分别为第I 道和第II道的平均计数率，则偶然符合的计数率可以由n 偶然符合=2τn1 n2 计算得到。
瞬时符合法测符合分辨时间。
人为地改变两个输入道的相对延迟时间td ,测量符合计数率,从而得到符合计数率随延迟时间td 的分布曲线，其宽度即为2τ。
将探头信号输出接到符合电路的两道，通过探测两道的β-γ符合计数率来测量分辨时间，所得结果称为物理学分辨时间。
由于探头的响应时间存在时间离散，即两道信号的实际延迟时间不等于t d，而是在t d 附近的小范围内，因此实际测量结果如下图，定义曲线的半高宽为2τ’。
放射性活度计量检定(4)γ和X射线能谱测量扩展
以铀系为例： 从
238 92
U核素开始，
经过16次连续衰变 而达到稳定核 素
2Hale Waihona Puke 6 82Pb 。其中子核222 86 Rn 为惰性气体氡放射 性核素。 该系核素质量均 为4n+2。
以铀锕系为例： 235 从 92 U 核素开始， 经过11次连续衰变 而达到稳定核 207 素 82 Pb 。 219 Rn 86 其中子核 为惰性气体氡放射 性核素。 该系核素质量均 为4n+3。
mm，实验表明，当源直接放在探测器上时，源位置在径 向偏a1 和横向偏a2 时,峰面积最大偏差为a3 ，在区间 内认为服从均匀分布，包含因子为 致性引入的标准不确定度：
ur(N5) =a3/ 3
3
，则由源位置不一
1) 输入量N的标准不确定度ur（N）评定。
1.6体积不一致性引入不确定度ur（N6）， 体积不一致性引入的不确定度可用理论计算或实验确 定，采用单能放射性核素制成标准样品,在容器中通过改变 基质的体积来改变标准样的体积（实际为厚度）,进行一系 列测量值,然后拟合得到一条样品计数与体积变化的关系曲 线
五） 具有 干扰峰核素的测量
238U的测量 238U是铀系的第一个核素，要经过16代子体才到终态，是
通过α衰变到234Th, 234Th发射能量为649keV和92.59keV两条γ 射线; 和228Ac发射93 keV的γ射线的干扰，扣除228Ac干扰峰 的贡献。 228Ac是钍系232Th的第二代子体。
1) 输入量N的标准不确定度ur（N）评定。
1.1
计数统计引入标准不确定度u（N1）
计数服从正态分布，控制测量时间使的全能峰下的净计数达 到1000时，则计数统计引入的标准不确定度为：
放射源活度的符合测量
放射源活度的符合测量 It was last revised on January 2, 2021+ 放射源活度的符合测量专业：核工程与核技术摘要：本实验选用了两片相同的铝片夹住的Na 22点源作为正电子源，Na 22的半衰期是年，在短时间的测量过程中不用考虑其活度的变化。
Na 22可经过EC 俘获衰变到22e N 的激发态，其分支比为%，也可经过β+衰变到22e N 的激发态，其分支比为%,再从22e N 激发态衰变到22e N 基态，放出的γ光子，Na 22也能直接衰变到22e N 基态，其分支比为%。
产生的正电子在铝片中慢化后遇电子发生湮没，产生两个的湮没光子，湮灭光子发射方向相反且各向同性，因此用两个的光子进行了符合测量从而测出了Na 22的活度。
探测仪器选用了γ射线探测效率高、能量分辨率好的NaI 闪烁体探测器，实验系统采用了传统的符合测量装置，即两组NaI 闪烁体探测器，放大器，单道，定标器，外加符合电路的组合。
用此套装置很好的测出了137Cs 的能谱，保证了整个装置完好。
由于两种能量的光子都能被探测器探测到，所以通过测出了Na 22的能谱，调节单道的道宽和下阈值，卡掉了的γ光子，从而使的γ光子进行了γ-γ符合测量，测出了Na 22的活度，其活度是24353±162（Bq ）。
关键词：22a N 点源 湮没光子 γ-γ符合法Abstract : In this experiment, we chosed a 22a N point source which is sandwiched by two same aluminum foil , and whose half-life is , we done not take into account the changes in the measurement of their activity in a short time. 22a N can decay to the excited state of 22e N through the EC capture, whose branching ratio is %, also candecay to the excited state of 22e N through β positive decay ,whose branching ratio is %, again from the excited state of 22e N decay to the ground state of 22e N ,release a MeV gamma photon, 22a N directly decay to the ground state of 22e N ,whosebranching ratio is %.The released positrons enter into the aluminium and slow down quickly, then which happen flooded with negative electron and emit two photons γ,whose energy is the same ，all equal ,and the direction of emission of two photons is counter and isotropic ,therefore we used the two photons whose energy is MeV to match to measure the activity of 22a N .The detection equipment is NaI scintillation detector whose gamma ray detection efficiency is high and whose energy resolution is good, the experiment system is the traditional measuring device ,consisting of two NaI scintillation detector, amplifier, single channel, the scaler, plus a combination of coincidence energy spectrum of 137Cs with this set of equipment measuring is very good and ensure the whole equipment in good two kinds of energy photon22, and adjusted the way of can be detected , so we measured the energy spectrum of Nathe single channel width and the threshold, MeV gamma photons cannot pass, letting the22 , the activity is 24353±two of γ photons to match, and measured the activity of Na162（Bq）.N point source Annihilation photon γ-γCoincidence method Keywords: 22a目录第一章绪论符合测量的基本概述放射性活度是描述放射源放射性特征的一个重要物理量，而活度的测量在核科学技术领域有着重要的地位，例如：低能核物理中许多核衰变参数和某些反应参数的确定，最终都要归结到样品放射性活度的测量，放射性核素的生产及其在工、农、医等学科研究中的应用以及环境监测辐射防护等各方面都涉及到放射性活度的测量。
放射性活度计量方法
计数器记录。四路计数器分别记录β 道、γ 道、符合道的计数及测量时
间。所采集的数据可通过四路计数器的通讯接口与计算机通信来获取并 存入到计算机的相关文件中，数据处理可由专门开发的数据处理软件完
成。
总结
放射性活度是表示放射性核素特征的物理量，放射性活度的测量在 电离辐射计量中也是很重要的一部分，从最开始的小立体角法到后来精 确度更高的符合法，有许多放射性活度的测量方法产生，其中有绝对测 量，也有相对测量，这些方法也在不断的改进完善。 符合法作为认识事物的基本方法之一，其原理是基于事件之间的概 率关系，有其条件。符合法测量活度只是符合方法的应用之一。符合法 利用了衰变中的相关联事件，避免了困扰正比计数器测量 β 衰变的自吸 收、膜吸收问题，因而大大提高了测量的准确度。 4 πβ - γ 符合测量方法的测量结果在一定条件下与效率高低无关 ， 通过一些修正就能得到准确度很高的测量结果。它可以测量绝大多数β γ 型放射性核素的活度，不仅适用于简单衰变核素活度测量，也适用于 复杂衰变核素活度测量。对于直接衰变到基态的纯 β 核素以及亚稳态核 素，由于不具有 β - γ 符合关系，不能直接应用 4 πβ - γ 符合法测量，此 时可使用在效率外推法基础上发展起来的效率示踪法进行测量。
2 放射性活度测量的几种方法
放射性核素在单位时间内发生衰变的数目即衰变率称为放
射性活度。但是由于放射性核素种类较多，且每种核素都有
自己独特的衰变方式，因此迄今没有一种能测量所有放射性 核素活度的通用方法，每一种活度测量方法通常只适用于一 定的衰变方式和活度范围的放射性核素。表 1 中列出了几种 常用的放射性活度测量的方法。
P( ) N N0
P ( ) N N0
(1)
两次独立抽样相同事件发生的概率为：
利用γ-γ符合测量60 Co放射源活度
利用γ-γ符合测量60 Co放射源活度
褚晓彤;王一涵;张超;张高龙;周小朋
【期刊名称】《大学物理》
【年(卷),期】2015(034)010
【摘要】利用NaI(Tl)闪烁探测器测量了60Co的γ能谱,根据测量的1.173 MeV 和1.332 MeV射线的峰面积以及它们符合峰的峰面积,得到了放射源的活度,与实际的源活度偏差为(6.64±0.40)％.说明用此种办法可以测量放射源的活度.
【总页数】3页(P57-59)
【作者】褚晓彤;王一涵;张超;张高龙;周小朋
【作者单位】北京航空航天大学物理科学与核能工程学院,北京 100191;北京航空航天大学物理科学与核能工程学院,北京 100191;北京航空航天大学物理科学与核能工程学院,北京 100191;北京航空航天大学物理科学与核能工程学院,北京100191;北京大学物理学院,北京 100871
【正文语种】中文
【中图分类】O571.1
【相关文献】
1.β-γ符合法测量60Coβ放射源活度误差分析 [J], 马文彦;闫桂英;奇格其
2.用符合法测量β放射源的活度 [J], 马文彦;邱晓林;齐格奇;闫桂英
3.符合法测量放射源60Co和131I的绝对强度 [J], 许国茂
4.符合法测量<sup>60</sup>Co放射源活度的精度研究 [J], 殷志成;赵修良;贺三军;陈航;刘丽艳;周超;;;;;;
5.利用井型电离室测量后装放射源192Ir活度的方法及放射源活度的验证 [J], 罗斌;李贤富;郭飞;曹璐;许鹏;谢力;阳华东
因版权原因，仅展示原文概要，查看原文内容请购买。
γ-γ符合法测量正电子源活度实验教学研究
第16卷第2期2018年4月实验科学与技术Experiment Science and Technolog^^Vol. 16 No.2Apr.2018Y-Y符合法测量正电子源活度实验教学研究覃雪，张京隆，构文龙，秦雷，周荣(四川大学物理科学与技术学院，四川成都610064)摘要在核物理基础实验研究中，放射性活度是最直接、最重要的参数。
符合法测量因其可以排除探测效率等因素对测量结果的影响，被广泛应用于放射源活度的精确测量。
该文针对传统实验教学的不足，首次设计并实现了用于符合测量的探测器实验平台，搭建了一套利用符合法测量正电子源活度的实验系统。
基于该系统，完成了 7-7符合法测量22N a 的绝对活度。
同时，指出了实验的重点和难点，为符合法测量正电子源活度实验教学提供了一个参考。
关键词符合法；22Na;活度；实验平台中图分类号 T L81 文献标志码 A doi:10.3969/j.issn.1672 -4550. 2018.02.037T e a c h i n g E x p e r i m e n t a n d R e s e a r c h o f M e a s u r i n g A c ti v ity o f t h e P o s i t r o n S o u r c e w i t h t h e M e t h o d o f y -Y C o i n c i d e n c eQINXue,ZHANG Jinglong,GOUWenlong,QIN Lei,ZHOU Rong(College of Physical Science and Technology, Sichuan LDiversity, Chengdu 610064 , China) Abstract In the basic experim ental research o f nuclear physics,the radioactivity is the m ost direct and im portant param eter. The m ethod o f coincidence m easuring is w idely used in the precise m easurem ent o f radioactivity,because it can elim inate the influence o f the detection efficiency and other factors on m easuring results.A im ing at the shortcom ings o f traditional experim ental teaching,a detector platform w as proposed and designed for the coincidence m easurem ents for the first time,and a set o f experim ental system for m easuring the activity o f the positron source w ith coincidence m ethod w as established.B ased on this system,the absolute activity of22 N a w as m easured by the7-7coincidence m ethod.A t the sam e time,the em phasis and difficulty o f the experim ent w ere pointed out, w hich provides a reference for the teaching experim ent o f m easuring the activity o f positron source.Key words coincidence；22Na；radioactivity;experim ental platform在核物理基础实验研究中，放射性活度是最直接、最重要的参数。
β-γ符合法测量放射源的活度
β-γ符合法测量放射源的活度实验目的1. 掌握符合法分辨时间的测量方法。
2. 利用β-γ符合法测量60Co 源的活度。
3. 利用偶然符合法测量分辨时间。
实验原理1. 符合分辨时间任何符合电路都有一定的分辨时间，即当两个脉冲信号的起始时间相差甚微，在符合电路的分辨时间之内被当成两个完全同时发生的信号而使符合电路有输出，符合电路所能分辨的最小时间间隔τ即为符合分辨时间。
2．偶然符合法测符合分辨时间的原理偶然符合计数率与符合分辨时间τ有一定的关系，可以利用这一关系来测定符合分辨时间。
假设有两个放射源S1和S2，同时又有两个探测器I,II ，他们分别进行独立测量。
两个源之间，两个探测器之间有充分的屏蔽，使得两个探测器基本上无法同时接收另一源发出的粒子。
如果符合道有输出，即为偶然符合。
若二道输出均为宽τ的矩形脉冲，I 道、II 道的平均计数率分别为1n ，2n ，偶然符合计数率为122rc n n n τ=。
加上本底后偶然计数率为1212122rcrc b b n n n n n n τ'=+=+ 。
若本底符合计数率基本为一个常数，那么rc n '和12n n 为线性关系，且斜率为2τ。
图1.符合分辨原理示意图 图2. 60Co 源的衰变纲图 3利用瞬时符合曲线法测符合分辨时间在符合测量装置中人为地改变符合道的相对延迟时间d t ，则符合计数率rc n 将随d t 变化有一个分布，若输入是一个理想的矩形脉冲则分布曲线是一个矩形，它的半高宽即是电子学分辨时间。
由于用探测器输出的信号作为输出脉冲信号，由于粒子进入探测器的时间与输出脉冲前沿之前间隔不固定，脉冲前沿存在统计性离散涨落，所以分布曲线将成一个钟罩形状，这个分布曲线即是瞬时符合曲线，它的半高半宽即为符合分辨时间。
4. β-γ符合法测量放射源的活度60Co 源的衰变纲图如图2所示。
若放射源的强度为A ，对于β，γ的探测效率分别为p β和p γ，则 n A p ββ=， ,n A p γγ= 总的符合计数率为 /n A p p n n A βγβγβγ== ，故/A n n n βγβγ= 。
符合法测量放射源活度
符合法测量放射源活度符合测量技术在核物理实验各领域中有着广泛的应用，在核反应的研究中，可以用来确定反应物的能量和角分布；在核衰变测量中可以用来研究核衰变机制、级联辐射之间的角关联，短寿命放射性核素的半衰期等；在早期用于宇宙射线的研究，按一定方向放置的几个计数管的符合测量，可以测量宇宙线在各个方向上的强度分布角分布和观察簇射现象。
上世纪六十年以来，由于快电子学、多道分析器和多参数分析系统的发展以及电子计算机在核实验中的应用，符合法已成为实现多参数测量必不可少的实验手段。
通过本实验可以学习符合测量的基本方法并用符合法测定放射源的绝对活度。
实验原理（一）符合法的一些基本概念1. 瞬时符合延迟符合反符合和符合法符合法是研究相关事件的一种方法，相关事件是指两个或两个以上同时发生的事件，也叫符合事件。
符合法要利用符合技术即用电子学的方法在不同探测器的输出脉冲中把符合事件选择出来。
选择同一时刻脉冲的符合称为瞬时符合图1a。
选择不同时的，但有一定延迟时间联系的脉冲符合称为延迟符合。
而排斥同一时刻脉冲或时间关联脉冲的技术就是反符合（a）符合电路第I道和第II道同时有脉冲输入时，有符合脉冲输出。
（反符合电路两道中只有一道有脉冲输入时，有反符合脉冲输出。
图 1 符合和反符合脉冲示意图图1b或延迟反符合。
2. 真符合和偶然符合符合电路的每个输入端都称为符合道。
对于两个符合道的情形，如一个原子核级联衰变时接连放射β和γ射线，这一对β，γ如果分别进入两个探测器，将两个探测器输出的脉冲引到符合电路输入端时，便可输出一个符合脉冲，这种一个事件与另一个事件具有内在因果关系的符合称为真符合。
另外也存在不相关的符合事件，即两个在时间上没有规律性联系的粒子产生符合的情况。
例如有两个原子核同时衰变，其中的一个原子核放出的β粒子与另一个原子核放出的γ粒子分别被两个探测器所记录，这样的事件就不是真符合事件。
这种没有内在因果关系的事件的符合称为偶然符合。
放射性活度的γ-γ符合测量
收稿日期:2000201220;修回日期:2000205217作者简介:彭朝华(1974—),男(土家族),湖南张家界人,研究实习员,核物理专业 第35卷第3期原子能科学技术Vol.35,No.3 2001年5月Atomic Energy Science and TechnologyMay 2001文章编号:100026931(2001)0320258205放射性活度的γ2γ符合测量彭朝华,吴小光,李广生(中国原子能科学研究院核物理研究所,北京 102413)摘要:用4台HPG e 探测器组成的γ2γ符合测量装置,对标准源133Ba 和134Cs 的放射性活度进行了测量。
实验值与标称值间的相对偏差,除1个样品为019%外,其余5个样品皆好于012%。
关键词:γ2γ符合;HPG e 探测器;活度测定中图分类号:TL81712 文献标识码:A4πβ2γ符合法是一种较好的放射性活度绝对测量方法,特别是对于简单β2γ级联衰变的核素,该方法具有很高的准确度。
但面对衰变纲图复杂的情况,很难用简单表达式求出放射性核素的绝对活度,必须引入较为复杂的修正项。
现普遍采用效率外推法,即通过符合吸收技术将效率外推到百分之百时得到放射源的活度。
该方法中作了一些假定,有的假定可近似满足,但有的很难实现。
因此,效率外推法仍有一定的近似性,限制了测量准确度的进一步提高。
为方便、准确地测量放射性活度,本工作用标准源133Ba 和134Cs 对γ2γ符合方法进行探讨。
1 基本原理级联发射的两个光子γ1和γ2分别被2个探测器记录,探测器对γ1、γ2的计数率分别为n 1=A 0P 1ε111+α1(1)n 2=A 0P 2ε211+α2(2)式中:A 0为放射源活度;P 1、P 2为γ1、γ2的绝对发射率;α1、α2为γ1、γ2的内转换系数;ε1、ε2为包括立体角和探测器本征效率在内的γ1、γ2的探测效率。
符合计数率则为n c =A 0P 1P 2ε1ε2w (θ)(1+α1)(1+α2)(3)其中:w (θ)为γ1和γ2的方向角关联函数;θ为两个探测器之间的夹角。
放射性活度计量检定(3)γ和X射线能谱测量基础
2 . γ和X射线谱仪
三 、低本底反康γ谱仪 低本底反康γ谱仪由主探测器，反符合屏蔽探测器，符合 探测 器和电子学线路组成。 主要技术指标： 1）积分本底 积分本底反映谱仪所能达到的本底水平；一般用在50 keV到 2 McV能区内谱仪每分钟的积分本底计数来表征。 2）康普顿减弱因子 康普顿减弱网子也叫做康普顿抑翻系数。定义为该谱仪在 不使用和使用反符合技术两种情况下主探测器所测量的同 一核素两个γ 谱中康普顿连续谱面积之比。
2 . γ和X射线谱仪的测量和校准
γ谱仪活度标准装置是相对测量装置。只要用系列γ标准 源对装置校准后，就可拟合得到一条能量与效率的关系 。 γ谱仪对样品的测试就是通过测量被测源的某γ分支能量的 峰面积，再根据该能量在效率曲线上计算的效率就可按下 式计算待测样品的活度。
2 . γ和X射线谱仪的测量和校准
一 、NaI(Tl) 闪烁γ谱仪和高纯锗γ谱仪 一） NaI(Tl) 闪烁γ谱仪
NaI(Tl) 闪烁γ谱仪探头由闪烁体、光导和光电倍增管所组 成，通常把它们密封在一个暗盒，使闪烁探测器有比较高的探 测效率，合适的能量分辨率，并在中、高能能区有较好的能 量线性，价格比较便宜。其体积做的较大。
2 . γ和X射线谱仪
1 .能谱测量的基本知识
三、γ衰变和X射线谱仪的特性参数 一）能量分辨力（率） Nal( TI)γ谱仪，通常用137Csγ 的0.662MeV的γ射线全能峰的相对 半宽度来表示，即： η= ΔE/E 在实际工作中，常常用其全能峰最大高度一半处谱所占的道数 与全能峰顶所在的道数据相比。目前一般的水平为10%左右，好 的可以达到6%。 。
1 .能谱测量的基本知识
二、γ衰变和X射线谱仪及其响应 一） γ和X射线谱仪的组成 因此，γ和X射线能谱仪的探测器最好是含有较多的高z材料以 加强光电效应，由于γ和X射线质量吸收系数较低，所以为了 有效的探测γ和X射线，探测器材料必须有比较高的密度，因 此，气体探测器只能用于探测能量很低的γ和X射线。此外， 还要尽量增加探测器的体积，这样不仅使光电事件的数量增 加，而且使得多次康普顿作用的概率增加，以便增加在探测器 内完全吸收γ和x射线能量的概率。
β-γ符合法测量放射源的活度
β-γ符合法测量放射源的活度实验目的1. 掌握符合法分辨时间的测量方法。
2. 利用β-γ符合法测量60Co 源的活度。
3. 利用偶然符合法测量分辨时间。
实验原理1. 符合分辨时间任何符合电路都有一定的分辨时间，即当两个脉冲信号的起始时间相差甚微，在符合电路的分辨时间之内被当成两个完全同时发生的信号而使符合电路有输出，符合电路所能分辨的最小时间间隔τ即为符合分辨时间。
2．偶然符合法测符合分辨时间的原理偶然符合计数率与符合分辨时间τ有一定的关系，可以利用这一关系来测定符合分辨时间。
假设有两个放射源S1和S2，同时又有两个探测器I,II ，他们分别进行独立测量。
两个源之间，两个探测器之间有充分的屏蔽，使得两个探测器基本上无法同时接收另一源发出的粒子。
如果符合道有输出，即为偶然符合。
若二道输出均为宽τ的矩形脉冲，I 道、II 道的平均计数率分别为1n ，2n ，偶然符合计数率为122rc n n n τ=。
加上本底后偶然计数率为1212122rcrc b b n n n n n n τ'=+=+ 。
若本底符合计数率基本为一个常数，那么rc n '和12n n 为线性关系，且斜率为2τ。
图1.符合分辨原理示意图 图2. 60Co 源的衰变纲图 3利用瞬时符合曲线法测符合分辨时间在符合测量装置中人为地改变符合道的相对延迟时间d t ，则符合计数率rc n 将随d t 变化有一个分布，若输入是一个理想的矩形脉冲则分布曲线是一个矩形，它的半高宽即是电子学分辨时间。
由于用探测器输出的信号作为输出脉冲信号，由于粒子进入探测器的时间与输出脉冲前沿之前间隔不固定，脉冲前沿存在统计性离散涨落，所以分布曲线将成一个钟罩形状，这个分布曲线即是瞬时符合曲线，它的半高半宽即为符合分辨时间。
4. β-γ符合法测量放射源的活度60Co 源的衰变纲图如图2所示。
若放射源的强度为A ，对于β，γ的探测效率分别为p β和p γ，则 n A p ββ=， ,n A p γγ= 总的符合计数率为 /n A p p n n A βγβγβγ== ，故/A n n n βγβγ= 。
实验6符合法测量放射源活度
实验6 符合法测量放射源活度实验目的1. 学习符合测量的基本方法。
2. 学会用符合方法测定60Co 放射源的绝对活度。
实验内容1. 调整符合系统参量，选定工作条件，观察各级输出信号波形及其时间关系。
2. 测量符合装置的分辨时间。
3. 用β-γ符合方法测量60Co 级联衰变放射性绝对活度。
原理符合技术是利用电子学的方法在不同探测器的输出脉冲中把有时间关联的事件选择出来。
选择同一时刻脉冲的符合称为瞬时符合。
选择不同时的，但有一定延迟时间联系的脉冲符合称为延迟符合。
而排斥同一时刻脉冲或时间关联脉冲的技术就是反符合或延迟反符合。
符合法是研究相关事件的一种方法。
符合技术在核物理的各领域中都获得了广泛的应用，如测量放射源活度、研究核反应产物的角分布、测定核激发态的寿命、角关联、测量飞行粒子的能谱、研究宇宙射线和实现多参数测量等。
1. 符合的分辨时间探测器的输出脉冲总有一定的宽度，在选择同时事件的脉冲符合时，当两个脉冲的起始时间差别很小，以致符合装置不能区分它们的时间差别时，就会被当作同时的事件记录下来。
符合装置具有一定的时间分辨能力。
符合装置所能够区分的最小时间间隔τ，就称为符合的分辨时间，它的大小与输入脉冲的形状、持续时间、符合电路的性能有关。
分辨时间是符合装置的基本参量，它决定了符合装置研究不同事件的时间关系时所能达到的精确度，对于大量的独立事件来说，两个探测器的输出信号同时发生在τ时间内，这时符合电路也输出符合脉冲，但这个事件是不具有时间关联的事件，这种符合称偶然符合。
例如某个核在某时刻发生衰变，其β粒子被β探测器记录，但级联的γ射线却没有被γ探测器记录到，如果此时恰好有另一个核的γ射线被γ探测器记录到，那么这两个来自不同原子核的β和γ射线在符合电路中产生的符合就是无时间关联事件间的符合即属偶然符合。
假定两道输入的脉冲均为理想矩形脉冲，其宽度为τ，偶然符合的计数率和两个输入道的计数率分别由n rc 、n 1、n 2表示，则：212n n n rc τ=212n n n rc=τ （1） 显然，减少τ，能够减少偶然符合几率，但是τ减少到一定程度时，由于辐射进入探测器的时间与输出脉冲前沿之间存在统计性的时间离散，如同时事件的脉冲可能因脉冲前沿的离散而成为时距大于符合电路的分辨时间τ，则在符合电路中不会引起符合计数，从而造成真符合的丢失。
- 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性，平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
- 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
- 3、如文档侵犯您的权益，请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间：9:00-18:30)。
收稿日期:2000201220;修回日期:2000205217作者简介:彭朝华(1974—),男(土家族),湖南张家界人,研究实习员,核物理专业 第35卷第3期原子能科学技术Vol.35,No.3 2001年5月Atomic Energy Science and TechnologyMay 2001文章编号:100026931(2001)0320258205放射性活度的γ2γ符合测量彭朝华,吴小光,李广生(中国原子能科学研究院核物理研究所,北京 102413)摘要:用4台HPG e 探测器组成的γ2γ符合测量装置,对标准源133Ba 和134Cs 的放射性活度进行了测量。
实验值与标称值间的相对偏差,除1个样品为019%外,其余5个样品皆好于012%。
关键词:γ2γ符合;HPG e 探测器;活度测定中图分类号:TL81712 文献标识码:A4πβ2γ符合法是一种较好的放射性活度绝对测量方法,特别是对于简单β2γ级联衰变的核素,该方法具有很高的准确度。
但面对衰变纲图复杂的情况,很难用简单表达式求出放射性核素的绝对活度,必须引入较为复杂的修正项。
现普遍采用效率外推法,即通过符合吸收技术将效率外推到百分之百时得到放射源的活度。
该方法中作了一些假定,有的假定可近似满足,但有的很难实现。
因此,效率外推法仍有一定的近似性,限制了测量准确度的进一步提高。
为方便、准确地测量放射性活度,本工作用标准源133Ba 和134Cs 对γ2γ符合方法进行探讨。
1 基本原理级联发射的两个光子γ1和γ2分别被2个探测器记录,探测器对γ1、γ2的计数率分别为n 1=A 0P 1ε111+α1(1)n 2=A 0P 2ε211+α2(2)式中:A 0为放射源活度;P 1、P 2为γ1、γ2的绝对发射率;α1、α2为γ1、γ2的内转换系数;ε1、ε2为包括立体角和探测器本征效率在内的γ1、γ2的探测效率。
符合计数率则为n c =A 0P 1P 2ε1ε2w (θ)(1+α1)(1+α2)(3)其中:w (θ)为γ1和γ2的方向角关联函数;θ为两个探测器之间的夹角。
由式(1)、(2)和(3)得到放射性活度的表达式为n 1n 2n c =A 0w (θ)(4) 考虑到由于符合单元的有限分辨时间而引入的偶然符合,以及因测量装置的死时间造成的计数丢失,需对式(4)作修正。
采用类似于β2γ符合的处理方法[1],推得γ2γ符合测量放射性活度的精确表达式为A 0w (θ)=(n 1-n b ,1)(n 2-n b ,2)n c -n b ,c ・1+τR (n 1+n 2-2n c )+(2τR /n c )(n 1-n c )(n 2-n c )1-n c τD(5)式中:n b ,1、n b ,2和n b ,c 分别为相应道的本底计数率;τR 为符合单元的分辨时间;τD 为测量装置的死时间。
这样,在两个γ道上选定合适的能量窗,通过测量γ1、γ2的计数及γ12γ2的符合计数,可方便地得到绝对衰变率。
图1 探测器位置示意图Fig.1 Schematic representation of detector positions2 测量方法211 测量装置γ2γ符合计数用4台HP G e 探测器(探测器的探测效率为30%,对60Co 1332keV γ射线的能量分辨率约为211keV )组成的符合装置进行测量(图1)。
γ1和γ2之间的夹角保持90°,4个探测器皆放置于用铅砖围成的屏蔽室内,以减少本底辐射的影响。
图2示出实验的电子学方框图。
HP G e1和HP G e2探测器输出的脉冲信号经放大器AMP 放大后,由定时单道分析器TSCA1和TSCA2进行能量选择,选定的γ1信号输入混合器M IX ,其输出经成形电路G D G 整形延迟后分成两路输出。
一路送到定标器COUN1进行γ1计数,另一路送到符合单元CO IN 。
与此同时,来自HP G e3和HP G e4探测器的脉冲经TSCA3和TSCA4能量挑选的γ2信号输入到另一台混合器,并经整形延迟后,一路由定标器COUN3对γ2计数,另一路送到符合单元,其输出信号由定标器COUN2进行符合计数。
符合装置的分辨时间为014μs 。
测量系统的死时间为211μs 。
212 133B a 源的放射性活度测量根据133Ba 的衰变纲图,选取356281keV 级联跃迁进行γ2γ符合测量。
133Ba 源放在4个探测器间的中心位置,距每个探测器4cm 。
先用CANB ERRA S35多道分析器测量每个HP G e 探测器记录的γ单谱,经能量刻度,用单道分析器的输出信号作为多道分析器的开门信号。
通过调节单道分析器的甄别阈和窗宽,选定所要的光电峰。
用探测器1、2记录的356keV γ跃迁与由探测器3、4记录的81keV γ跃迁进行符合测量。
共测量3个样品,每个样品测量3次,每次测量2～3h ,以保证符合计数高于1×104。
在实验条件不变的情况下,测量本底计数。
为提高测量结果的可靠性,还对303281keV 级联γ跃迁进行测量。
这时,必须考虑356952第3期 彭朝华等:放射性活度的γ2γ符合测量图2 电子学方块图Fig.2 Block diagram of electronicsAMP ———线性放大器;TSCA ———定时单道分析器;MIX ———混合器;G D G ———门和延迟发生器;COIN ———符合单元;COUN ———定标器keV γ跃迁在303keV 窗内的康普顿散射光子与81keV γ跃迁产生的假符合计数的贡献。
213 134Cs 源的放射性活度测量鉴于134Cs 源强度最大的605和796keV 两条γ跃迁有级联关系,采用上述方法进行7962605keV γ跃迁的符合测量。
值得注意的是:1363和1035keV γ跃迁(包括802keV γ跃迁)均与605keV 基态跃迁有级联关系。
因此,这些γ射线在796keV 窗内的康普顿分布不仅造成本底计数增加,还会与605keV γ跃迁产生符合计数;为扣除这些假符合计数和高能γ射线在单道窗内的康普顿本底,把选择796keV γ跃迁的两个单道分析器的甄别阈分别设置在796keV 光电峰左右两侧的平坦处,而窗宽不变,以此与605keV γ跃迁进行符合计数,再把选择605keV γ跃迁的两个单道分析器按同样的方法进行调整,以此与796keV γ跃迁做符合测量。
测量数据表明:高能γ射线的康普顿分布对活度测量的贡献为3%～5%。
这与样品活度、甄别阈和窗宽等情况有关。
实验测量了3个134Cs 样品,每个样品测量3次,每次测量3～4h ,以保证有足够高的符合计数。
为检验测量结果的重复性,进行了第2轮重复测量。
3 结果根据实验观测值,经康普顿本底修正,利用式(5)可直接得到133Ba 和134Cs 标准源的放射性活度。
这两个核的γ2γ方向角关联取自文献[2,3]的实验值。
另外,文献[4]给出的方向角关联理论值也作为参考依据。
这两种核素6个样品的标称活度的参考日期分别为1996年11月7日和1998年10月7日。
经衰变校正(133Ba 的T 1/2=(3862±15)d [5],134Cs 的T 1/2=(75216±118)d [6],133Ba 和134Cs 放射性活度测量的最终结果分别列于表1和2。
给出的不确定度由表3所列各单项不确定度的平方和合成而得。
062原子能科学技术 第35卷表1 133B a 标准源的活度测量结果T able 1 R esults of activity measurements for the 133B a stand ard sources标称活度/Bqγ2γ符合测量结果1)/Bq 301281keV356281keV 平均509417(±1%)509911509117509514±4518645516(±1%)642218646813644516±5810622713(±1%)617018616914617011±5515 注:1)每个测量结果均为3次测量的平均值表2 134Cs 标准源的活度测量结果T able 2 R esults of activity measurements for the 134Cs stand ard sources标称活度/Bqγ2γ符合测量结果1)/Bq 第1轮测量第2轮测量平均193803(±0112%)194247193330193789±1356179372(±0112%)179825178309179067±1253163270(±0112%)162230164479163355±1143 注:1)每个测量结果均为3次测量的平均值表3 133B a 和134Cs 活度测量结果的不确定度T able 3 U ncertainties of activity measurements for the 133B a and 134Cs sources 不确定度来源不确定度/%133Ba134Cs计数统计015015分辨时间修正011011死时间修正012012康普顿本底修正012013角关联修正016012衰变修正014012合成不确定度0190174 讨论从表1、2可知:测量结果与标准源活度的标称值非常一致。
它们之间的相对偏差除133Ba 的1个样品为019%以外,其余5个样品皆好于012%。
这表明本方法的测量结果是可靠的。
计数统计是影响测量结果准确度的重要因素,特别是符合计数起了主要作用。
为提高符合计数的统计,使用高效率探测器和增加探测器数目是有效的方法。
若结合采用快2慢符合测量,则既可实现短分辨时间的选择,又可实现线性的能量选择,有利于减少干扰和降低偶然符合本底。
HP G e 探测器记录的γ射线谱,除光电峰以外,还有康普顿连续分布。
因此,高能γ射线在单道窗卡的光电峰上的康普顿成份不仅造成单道窗内的本底计数增加,还会产生假符合计数,从而影响活度测量的准确度。
为减少康普顿分布的影响,最好选取强度大或能量高的γ跃迁进行符合测量。
此外,如果每台探测器都装备成反康普顿谱仪,将会取得更加满意的效果。
162第3期 彭朝华等:放射性活度的γ2γ符合测量262原子能科学技术 第35卷陈细林和杨毅提供了133Ba和134Cs标准源,在此表示感谢。
参考文献:[1] Siegbahn K.α,β,γ2ray Spectroscopy[M].Amsterdam:North2Holland Publishing Company,1965.444～449.[2] Winn WG,Sarantites D G.γ2γDirectional Correlations in134Cs Via G e(Li)2G e(Li)Measurements[J].PhysRev,1970,Cl:215～228.[3] Münnich F,Frichke K,Wellner U.Untersuchung Des Zerfalls Von133Ba und134Cs Durchγ2γ2richtungs K o2rrelations Messungen[J].Z Phys,1963,174:68～90.[4] Taylor HW,Singh B,Prato FS.A Tabulation of G amma2gamma Directional2correlation Coeffeicients[J].Nuclear Data Tables,1971,A9:1～4.[5]IEAE.X2ray and G amma2ray Standards for Detector Calibrations:IAEA2TECDOC2619[R].Vienna:I2AEA,1991.[6] Dietz LA,Pachucki CF.134Cs and134Cs Half2lives Determined by Mass S pectronmetry[J].J Inorg NuclChem,1973,35:1769～1776.γ2γCoincidence Measurements for Activity DeterminationPEN G Zhao2hua,WU Xiao2guang,L I Guang2sheng(China Institute of A tomic Energy,P.O.Box275210,Beijing102413,China)Abstract:Activities of the standard sources133Ba and134Cs are determined using four HP G e detec2 tors byγ2γcoincidence measurements.The experimental results are in good agreement with the standard values of samples.Relative deviations between them are less than0.2%except one sample of133Ba.K ey w ords:γ2γcoincidence;HP G e detector;activity determination。