离心式雾化喷嘴的数值模拟_陈彦雷

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螺旋离心式喷嘴内部流动过程数值仿真研究

螺旋离心式喷嘴内部流动过程数值仿真研究

螺旋离心式喷嘴内部流动过程数值仿真研究吴高杨;郑刚;聂万胜;乔野【摘要】基于VOF模型对螺旋离心式喷嘴内部流动进行了三维全尺寸数值仿真研究,重点分析了液相在喷嘴内部的流动过程以及喷嘴内部各区域的速度、压力分布.结果表明:液相进入螺旋槽后,在螺旋槽与入口联接处形成气穴,气穴随着液相流入逐渐变小;喷嘴内部流场稳定后,在旋流中心区域形成稳定气核,喷嘴出口段液膜厚度沿轴向逐渐减小;在旋流区域液相最大切向速度位于贴近气液交界面附近区域,并且切向速度沿轴向方向逐渐减小;喷嘴各部分对总压损失的影响由大到小分别是收敛段、螺旋槽、等直段和旋流腔.【期刊名称】《火箭推进》【年(卷),期】2015(041)004【总页数】6页(P13-18)【关键词】VOF模型;螺旋离心式喷嘴;气核;液膜;总压损失【作者】吴高杨;郑刚;聂万胜;乔野【作者单位】装备学院,北京101416;装备学院,北京101416;装备学院,北京101416;装备学院,北京101416【正文语种】中文【中图分类】V434-340 引言燃油喷注雾化是液体火箭发动机以及航空发动机等液体化学动力系统燃烧过程中的重要环节之一,其雾化效果的好坏对发动机燃烧性能及稳定性有着直接影响。

目前,机械压力离心式喷嘴由于其结构简单,且具有良好的雾化性能而得到广泛运用。

国内外对单组元离心式喷嘴做了大量的试验研究。

文献 [1]通过对气液同轴离心式喷嘴的试验研究发现,气液动量通量比与韦伯数 (We)对喷嘴雾化特性影响较大。

文献 [2]通过试验研究了韦伯数 (We)及环境气体密度对旋转液膜的影响,发现液膜破碎长度随着韦伯数 (We)及环境气体密度的增大而减小。

文献 [3]通过试验对比研究了气液同轴离心式喷嘴和气液同轴直流式喷嘴,结果发现在相同条件下前者的雾化效果优于后者。

相比于试验研究,计算流体力学在这一领域的运用起步较晚,但却具有较大的发展潜力及空间。

目前,基于VOF模型的界面追踪法是喷嘴雾化数值仿真研究中采用的主要方法[4]。

离心式同向双旋流器空气雾化喷嘴雾化特性研究

离心式同向双旋流器空气雾化喷嘴雾化特性研究
第 24 卷 第 10 期 2009 年 10 月
文章编号 :100028055 (2009 ) 1022249206
航空动力学报
J our nal of Aer ospa ce Power
Vol . 24 No. 10 Oct . 2009
离心式同向双旋流器空气雾化喷嘴雾化特性研究
郭新华 , 林宇震 , 张 驰, 黄 勇
( 北京航空航天大学 能源与动力工程学院 航空发动机气动热力重点实验室 , 北京 100191)
摘 要 : 对一种组合式的离心式 同向双 旋流器空 气雾化 喷嘴喷 雾特性 进行研究 . 双 旋流器 采用旋 向相 同的径向开孔式设计 , 在常温常压下试验 ,研究不同空气 压力降和喷 嘴供油压 力工况下 液雾的索太 尔平均直 径及分布指数 . 试验中以航空煤油为介质测试其 雾化性能 ,采 用马尔 文激光 测雾仪 测量喷 嘴下游 50 mm 处的 液雾分布 . 结果表明 :随着空气压力降 和喷嘴 供油压 力的增 大 ,索 太尔平均 直径减 小 , 分布指 数增大 ,推 导了 在空气压力降 Δp/ p < 3 %和Δ p/ p > 3 %两种 工况下索太尔平均直径计算模型. 关 键 词 : 航空发动机 ; 离心喷嘴 ; 双旋流器雾化喷嘴 ; 航空煤油 ; 索太尔平均直径 ; 分布指数 中图分类号 : V231. 2 文献标识码 : A
图1 双旋流空气雾化喷嘴 雾化 过程 示意图
Fig11 Atomization process of dual2swirl cup air2bla st atomizer
流对油膜产生剪切破碎 ,这是主要的雾化过程 . 因 此 , 影响这种喷嘴雾化性能的主要参数有气液比 ( γ )、 喷 嘴 的 供 油 压 力 (Δ pL ) 、 空气压力 降 AL R ( Δ p/ p ) 、 以及喷嘴几何参数等 . 值得注 意的一点 就是随着空气压力降的大小不同 , 燃油的雾化机 理会有所不同 .

发动机燃烧室离心式喷嘴喷雾角的数值仿真

发动机燃烧室离心式喷嘴喷雾角的数值仿真
维普资讯
第 4 第l 2卷 0 期
文 章 编 号 :06 —9 4 (0 7 1 10 3 8 2 0 )0—04 —0 05 3
计 算 机 仿 真
27 0 0 年1月 0
发 动 机燃 烧 室 离心 式 喷 嘴 喷 雾角 的数值 仿 真
l ud l wo tm zri eir hc a sdi cm utr w ss uae s gV F m to .T e3 一D i i)f f o i tr ,w ihw sue o b s , a i lt ui O ehd h q o a e n o n o m d n
资料档案 困难 。
1 引言
发动机燃烧 室喷嘴的喷雾情况 , 直接决定混气 形成 的质 量, 进而决定着燃烧室及发动机的性 能。 喷嘴的种类 、 结构多
近年来 , 随着计 算机性 能的提高 , 使用计 算机 以数 值模
拟 的方法辅助试验来研究喷雾情况得 到了重视 , 国内外对其 进行 了大量 研究 ‘4。 得到雾 化角度 , 1 ]要 - 一种 比较有效 的方 法是对喷嘴 内部 的两 相流 动进 行数 值模 拟 , 获气 液 分界 捕 面 . 。 4 目前 , 】 能捕 获气 液分 界 面 的数 值计 算 方法 主要有 四 种 :O ( o m V F V l e—o —Fud u f li)方法 、 梯度法 、 全拉各朗 日法、 A E A bt r —L gan i L ( ri a ry araga n—E lr n uei )方法 。 a 其中 , O V F
孔德 英 雷勇 任庆 丰 , ,
( .西北工业大学动力与能源学院 , 1 陕西 西安 7 0 7 ; 10 2 2 .洪都航空工业集 团, 江西 南 昌 3 0 2 3 0 4) 摘要 : 喷嘴性能的好坏对燃烧室及整个发动机性能有着重要影响。 文中利用 V OF方法 , 对航空发动机燃烧室 中一种常用 的

燃气轮机离心式燃油雾化喷嘴仿真

燃气轮机离心式燃油雾化喷嘴仿真

第33卷第4期2020年12月V o O33No.4Dec.,2020《燃气轮机技术》GAS TURBINE TECHNOLOGY燃气轮机离心式燃油雾化喷嘴仿真王红莲S赵鼎义1,邵方琴2,郑高峰2(1.中国航发南方工业有限公司,湖南株洲412002;2.厦门大学仪器与电气系,福建厦门361102)摘要:开展离心式燃油喷嘴雾化仿真研究,为燃气轮机燃烧提供依据。

利用Solidworks(ANSYS ICEM CFD 软件进行离心式喷嘴外场建模和网格划分,基于FLUENT仿真完成不同压力工况下瞬态离心式喷嘴外流场数值模拟计算。

对离心式喷嘴在无辅助空气作用下和有空气辅助作用下的外流场进行了数值模拟研究,分析其在13个压力点工况下(0.05MPa(0.1MPa、0.3MPa、0.5MPa、1.0MPa、1.5MPa、2.0MPa、2.5MPa( 3.0MPa、4.0MPa、5.0MPa、6.0MPa、7.0MPa)的雾化液滴分布以及性能参数的结果。

研究表明:在无空气 辅助下,喷嘴的雾化液滴分布都呈圆锥状分布,喷嘴在压力点工况下的整体索太尔平均直径(SMD)以及不均匀度的极大值(极小值)分别为414.54#m(40#m)、0.6709(0.4874);在3个不同空气压力下(10kPa、14kPa、20kPa),喷嘴的雾化液滴分布都呈圆锥状分布,喷嘴在压力点工况下的整体SMD以及不均匀度的极大值(极小值)分别为35.93#m(15.67#m)、0.8387(0.7040)。

本文的仿真研究为离心式燃油喷嘴应用到燃气轮机燃烧中提供了依据。

关键词:离心式喷嘴;雾化仿真;空气辅助雾化;SMD;不均匀度中图分类号:TK472文献标志码:A文章编号:1009-2889(2020)04-0017-07随着环保意识的加强,人们对燃气轮机低污染的排放要求不断提高,而改变燃烧室喷嘴的雾化方式对燃气轮机燃烧系统的燃烧效率和污染排放有很大的影响⑴。

气液同轴式雾化喷嘴外流场数值模拟与分析

气液同轴式雾化喷嘴外流场数值模拟与分析

气液同轴式雾化喷嘴外流场数值模拟与分析
郭宇
【期刊名称】《南方农机》
【年(卷),期】2024(55)11
【摘要】【目的】常规液体单相工质雾化喷嘴在外流场射流时会出现射流速度衰减快、范围变化小,湍动能波动较小等问题。

【方法】使用一种气液两相同轴喷嘴,通过在单相液体水喷嘴的周围增加空气通道,并保证液体和气体同轴,设计了两种不同结构的喷嘴,采用流体分析软件FLUENT,对气液同轴式雾化喷嘴的外流场进行数值模拟及仿真分析,并绘制了雾化喷嘴在射流场内不同位置处动压、湍动能和射流速度的云图和折线图。

【结果】a型喷嘴的射流效果较好,在不同气体进口压力下气液同轴雾化喷嘴的速度、动压和湍动能呈现规律性变化。

【结论】气液两相雾化喷嘴对速度和动压的衰减有延缓作用,其湍动能数值大,辐射范围更广,对周围空气的扰动能力更强,因此喷射效果好,对雾滴的利用率更高,对煤矿降尘有着很好的效果。

【总页数】4页(P32-35)
【作者】郭宇
【作者单位】山西电子科技学院
【正文语种】中文
【中图分类】TH122;V434
【相关文献】
1.气液两相同轴式超声喷嘴内流场数值模拟研究
2.气液同轴离心式喷嘴雾化特性试验研究
3.气液同轴离心式喷嘴喷雾流场数值模拟
4.内直外旋气液同轴式喷嘴流量及雾化特性
5.气液同轴双离心式喷嘴宏观雾化特性实验研究
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发动机燃烧室离心式喷嘴喷雾角的数值仿真

发动机燃烧室离心式喷嘴喷雾角的数值仿真

发动机燃烧室离心式喷嘴喷雾角的数值仿真
孔德英;雷勇;任庆丰
【期刊名称】《计算机仿真》
【年(卷),期】2007(024)010
【摘要】喷嘴性能的好坏对燃烧室及整个发动机性能有着重要影响.文中利用VOF 方法,对航空发动机燃烧室中一种常用的离心式喷嘴的内部气液两相流场进行了三维仿真计算,从计算结果中得出了喷嘴内部相的分布和出口速度的分布,验证了喷嘴内部流场的理论分析.根据出口速度得出喷嘴的喷雾角度,并对比了不同进口速度对喷雾角度的影响.将仿真结果和实验结果进行了对比,分析了结果误差存在的原因.对喷嘴喷雾角度的实验测量有重要的参考价值,并为进一步的喷嘴性能参数研究提供了基础.
【总页数】4页(P45-47,52)
【作者】孔德英;雷勇;任庆丰
【作者单位】西北工业大学动力与能源学院,陕西,西安,710072;西北工业大学动力与能源学院,陕西,西安,710072;洪都航空工业集团,江西,南昌,330024
【正文语种】中文
【中图分类】V233.22
【相关文献】
1.离心式喷嘴内部流动过程数值仿真分析 [J], 王凯;杨国华;李鹏飞;张民庆;周立新
2.螺旋离心式喷嘴内部流动过程数值仿真研究 [J], 吴高杨;郑刚;聂万胜;乔野
3.N2O/C3H8发动机气液同轴离心式喷嘴喷雾性能数值模拟研究 [J], 王栋;梁国柱
4.喷雾角对发动机燃烧室涡流杯下游连续相和不连续相流场的影响 [J], 侯慧敏;张仁
5.液体粘性对离心式喷嘴喷雾浓度分布和喷雾锥角影响的理论与试验研究 [J], 张秀传;王兴甫;于守志
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一种超细雾化喷嘴的数值模拟及结构优化研究的开题报告

一种超细雾化喷嘴的数值模拟及结构优化研究的开题报告

一种超细雾化喷嘴的数值模拟及结构优化研究的开题报告一、研究背景雾化喷嘴是一种将液体转为细小颗粒的装置,广泛应用于各个领域,例如汽车、航空、医疗和制药等。

其中超细雾化喷嘴是一种将液体转化为尺寸小于10微米的微小颗粒的喷嘴,其性能对于一些特殊用途,比如药品雾化吸入、精细涂装和制备纳米颗粒等都有非常重要的意义。

在近年来,计算流体力学方法(CFD)已被广泛应用于雾化喷嘴的数值模拟和性能优化研究中,可以预测精确的液滴直径分布和喷雾角度等参数,为优化雾化效果提供了基础。

因此本研究旨在采用CFD技术对超细雾化喷嘴进行数值模拟和结构优化,以提高其雾化效率和稳定性。

二、研究目的本研究主要目的是开发一种超细雾化喷嘴,并对其结构进行优化,以改善其喷雾效果和稳定性。

主要研究内容包括:1.利用CFD方法对超细雾化喷嘴进行数值模拟,在不同操作条件下测量液滴直径分布和质量流率等参数。

2.针对CFD计算结果,对超细雾化喷嘴的结构进行优化,探索不同结构参数的影响,并提出合理的改进方案。

3.进一步验证优化后的超细雾化喷嘴的喷雾效果和稳定性,比较其与现有超细雾化喷嘴在不同应用场合的性能表现。

三、研究方法本研究将采用如下研究方法:1.利用CAD软件建立超细雾化喷嘴的三维实体模型,根据实际应用情况确定模型的尺寸和结构参数。

2.采用ANSYS Fluent软件进行数值模拟,在不同流体流速和压力条件下计算液滴直径分布和流量等参数。

3.对数值模拟结果进行分析,探索超细雾化喷嘴结构参数对喷雾效果和稳定性的影响,提出优化方案。

4.利用3D打印设备制作不同结构的超细雾化喷嘴样机,进行实验验证。

5.比较优化后的超细雾化喷嘴与现有超细雾化喷嘴在不同应用场合的性能表现。

四、预期成果通过本研究,预期实现以下成果:1.设计出一种新型超细雾化喷嘴,并对其结构进行优化,提高喷雾效率和稳定性。

2.确定超细雾化喷嘴在不同流体流速和压力条件下的性能参数,包括液滴直径分布和流量等,为实际应用提供依据。

某双油路离心式喷嘴雾化性能分析

某双油路离心式喷嘴雾化性能分析

某双油路离心式喷嘴雾化性能分析
彭真臻;侯力;游云霞;盛鑫
【期刊名称】《机械设计与制造》
【年(卷),期】2024()3
【摘要】燃油喷嘴的雾化对于解决航空发动机燃烧室问题是至关重要的,为探究某双油路离心式喷嘴的雾化性能,运用两相界面追踪流体体积(Volume of Fluid,简称VOF)方法对该喷嘴的内外部流场进行数值仿真。

以双油路离心喷嘴的雾化锥角、质量流率以及液膜厚度作为雾化性能指标,分别模拟出主油路单独供油、副油路单独供油以及主副油路同时供油三种不同工作模式在不同压差条件下喷嘴燃油流动的稳态情况,获得双油路离心喷嘴的雾化性能指标并对其影响规律进行研究。

结果显示:数值仿真能较好地模拟出喷嘴的雾化特性,随着压差增大,扩口式主油路单独工作时的雾化锥角减小,平口式副油路单独工作时的雾化锥角增大。

当主、副油路同时工作时,雾化锥角随压差的增大而增大且始终处于单路单独工作时的雾化锥角之间;质量流率随着压差的增大而增大且增幅逐渐减缓;液膜厚度在低压区随压差的增大而迅速减小,随后趋于稳定。

【总页数】5页(P57-61)
【作者】彭真臻;侯力;游云霞;盛鑫
【作者单位】四川大学机械工程学院
【正文语种】中文
【中图分类】TH16;V231.1
【相关文献】
1.双油路离心喷嘴雾化锥角的试验研究
2.机械加工设备的安全生产管理及维修
3.切向孔单/双排布局对离心式喷嘴锥形液膜雾化特性影响
4.气液同轴双离心式喷嘴宏观雾化特性实验研究
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离心式喷嘴雾化特性的数值模拟

离心式喷嘴雾化特性的数值模拟

通 过 模 拟 计 算 得 到 了 喷 口 油 膜 的 轴 向 、切 向 、径 向
速 度 ,根 据 喷 雾 半 锥 角 的 计 算 公 式 ,经 过 数 据 处 理 可 以
得到流量与 喷 雾 半 锥 角 的 数 据 关 系,见 图 3。 喷 嘴 半
锥角β 的计算公式如下[3]:
β=arctan(v2径v+2轴v2切
通过对不同燃油 流 量 模 拟 得 到 供 油 压 力 数 据,将 其 与 试 验 数 据 比 较 ,见 图 2。
从图 2 中可 以 看 到 :随 着 流 量 的 增 加 ,供 油 的 压 力 也在不断增加 ;计 算 值 低 于 试 验 值 ,这 是 因 为 模 拟 计 算 是基于燃油 的 进 口 流 量 进 行 的,得 到 的 结 果 是 喷 口 处 的,而试验的测 压 点 一 般 是 在 输 油 管 上 ,是 包 括 了 沿 程 压力损失和局部压力损失的,喷口处的压力应该低于测 试点的,所以模拟结果是相对准确的。
的喷雾锥角是在喷嘴下方80mm 处的位置,此处喷雾
炬 已 有 较 大 的 收 缩 ,所 以 计 算 得 到 的 结 果 较 大 。
下,试验值和计 算 值 非 常 接 近 ,可 以 认 为 在 小 流 量 或 低 压的情况下 ,喷 口 的 雾 化 性 能 比 较 弱 ,喷 雾 炬 没 有 完 全 打开,所以随着出口距离的变化,锥角变化不大。
本文使用的燃油 喷 嘴 为 单 油 路 离 心 式 喷 嘴,燃 油 在 油 压 作 用 下 通 过 喷 嘴 内 的 旋 流 槽 ,产 生 旋 转 ,以 旋 转 液膜的形式喷出喷口,液 膜 在 离 心 力 作 用 下 在 喷 口 处 形 成 空 心 锥 ,并 与 空 气 相 互 作 用 产 生 微 小 的 油 珠 。

离心式雾化喷嘴参数优化分析

离心式雾化喷嘴参数优化分析
中 国 粉 体 技 术
F d = p
第 2 2卷
24

( 6 )
式中, 为液滴质量曳力 , N ; 为液滴速度 , m ; 为流体的动力黏度 , P a ・ s ; d 为粒径 , m m; 为曳力 系数 ; F 为其他作用力 , N 。 对于离散相颗粒轨道, 可通过求解如下方程得出
碎模 型 ( T a y l o r ’ s An a l o g y B r e a k u p Mo d e 1 ) , 它 是 在 雾
滴振荡 以及变形 与弹性质量系统之 间进行 泰勒类 比
得到 的 。

F- k — d d x
=m


( 8 )
( 9 )
批 o f \ ( \ I X + 垃 O ' k / ) 0 x) + G G 6 一 Y M + S k;( 3 )
i /
布。离心喷嘴依靠旋转离心来增大流速 , 使得压力水 通过旋流室加速 , 从而在喷口汇集喷出, 因此旋流室 内部流 线呈 螺旋 状分 布 。
耗 散率 方 程 :
离散 相 轨迹 :
dx

= 。
( 7 )
图 1 离心 式 喷 嘴 结 构
F i g . 1 S t r u c t u r e o f c e n t r i f u g a l n o z z l e
对 于 破 碎模 型 , 采用 R o u r k e等 f l 8 1 提 出的 T A B破
为 了研 究 喷 嘴 出 口半 径对 喷 嘴 内部流 场 的影 响 ,
: 0 ;
O Xi
连续 性方 程 : 韭 +

211113272_气体中心式离心喷嘴喷雾实验与三维仿真

211113272_气体中心式离心喷嘴喷雾实验与三维仿真

第8卷㊀第2期2023年3月气体物理PHYSICSOFGASESVol.8㊀No.2Mar.2023㊀㊀DOI:10.19527/j.cnki.2096 ̄1642.1013气体中心式离心喷嘴喷雾实验与三维仿真高玉超ꎬ㊀楚㊀威ꎬ㊀康金鑫ꎬ㊀仝毅恒ꎬ㊀苏凌宇ꎬ㊀林㊀伟(航天工程大学宇航科学与技术系ꎬ北京101416)ExperimentandThree ̄DimensionalSimulationofGas ̄CenteredSwirlCoaxialInjectorSprayGAOYu ̄chaoꎬ㊀CHUWeiꎬ㊀KANGJin ̄xinꎬ㊀TONGYi ̄hengꎬ㊀SULing ̄yuꎬ㊀LINWei(DepartmentofAerospaceScienceandTechnologyꎬSpaceEngineeringUniversityꎬBeijing101416ꎬChina)摘㊀要:在实验的基础上ꎬ基于RNGk ̄ε模型对常压下气体中心式同轴离心(gas ̄centeredswirlcoaxialꎬGCSC)喷嘴喷雾形态和破碎模式进行了三维仿真研究ꎮ采用网格自适应加密(adaptivemeshrefinementꎬAMR)技术㊁耦合水平集和流体体积(coupledlevel ̄setandvolumeoffluidꎬCLSVOF)方法对气液界面进行捕捉ꎮ结果表明ꎬ液体质量流率(ml)不变ꎬ随着气体质量流率(mg)的增加ꎬ中心气流的引射作用增强ꎬ液膜内外压差增大ꎬ雾化锥角减小ꎬ并对其流动特性进行了分析ꎻ而m g不变时ꎬ液膜在喷嘴出口的径向速度与切向速度随ml的增大而增大ꎬ导致雾化锥角增大ꎮ同时根据气液质量流率比(gas ̄liquidmassflowrateꎬGLR)ꎬ将喷雾的破碎模式分为穿孔破碎㊁气泡破碎和气动破碎ꎮ关键词:GCSC喷嘴ꎻ三维仿真ꎻ喷雾形态ꎻ破碎模式ꎻGLR㊀㊀㊀中图分类号:V19文献标志码:AAbstract:Onthebasisofexperimentsatatmosphericpressureꎬathree ̄dimensionalsimulationstudyofthespraypatternandbreakupmodeofgas ̄centeredswirlcoaxial(GCSC)injectorwasconductedwiththeRNGk ̄εmodel.Thegas ̄liquidinterfacewascapturedbytheadaptivemeshrefinement(AMR)techniqueꎬcoupledlevel ̄setandvolumeoffluid(CLS ̄VOF)method.Theresultsdemonstratedthatwhentheliquidmassflowrate(ml)isconstantꎬtheejectionactionofthecentralairflowisenhancedalongwiththegasmassflowrate(mg).Theinternalandexternalpressuredifferenceoftheliq ̄uidfilmincreasesandthesprayangledecreases.Meanwhileꎬtheflowcharacteristicswereanalyzed.Whenmgisconstantꎬtheradialvelocityandtangentialvelocityoftheliquidfilmattheinjectoroutletincreasewithmlꎬwhichmayresultintheincreaseofthesprayangle.Accordingtothegas ̄liquidmassflowrate(GLR)ꎬthebreakupmodesofsprayaredividedintotheperforationbreakupꎬbubblebreakupandpneumaticbreakup.Keywords:GCSCinjectorꎻthree ̄dimensionalsimulationꎻspraymorphologyꎻbreakupmodeꎻGLR收稿日期:2022 ̄09 ̄08ꎻ修回日期:2022 ̄10 ̄19基金项目:国家自然科学基金(12002386)第一作者简介:高玉超(1996 ̄)㊀男ꎬ硕士ꎬ主要研究方向为液体火箭发动机喷雾与燃烧ꎮE ̄mail:3071823775@qq.com通信作者简介:仝毅恒(1987 ̄)㊀男ꎬ讲师ꎬ主要研究方向为液体火箭发动机喷雾与燃烧ꎮE ̄mail:yiheng_tong@sina.com引㊀言在航空航天领域中液体火箭发动机发挥着至关重要的作用[1]ꎬ喷嘴是液体火箭发动机燃烧室的关键部件之一[2]ꎬ不同的液体火箭发动机所用喷嘴构型不一ꎮ分级燃烧的大推力液氧煤油发动机ꎬ广泛采用气体中心式同轴离心(gas ̄centeredswirlco ̄axialꎬGCSC)喷嘴ꎮ我国研制的YF ̄100和YF ̄115㊁俄罗斯的RD ̄170和RD ̄180等液体火箭发动机均采用该种类型的喷嘴[3]ꎬ这种喷嘴采用液体燃料将富氧燃气包裹在中间避免富氧燃气直接撞击燃烧室壁面ꎬ如图1所示[4]ꎮ第2期高玉超ꎬ等:气体中心式离心喷嘴喷雾实验与三维仿真图1㊀GCSC喷嘴示意图[4]Fig.1㊀SchematicdiagramofGCSCinjector[4]在对GCSC喷嘴喷雾特性的实验研究方面ꎬCohn等[5]研究了不同出口结构时的GCSC喷嘴喷雾和燃烧特性ꎮ在冷流实验中发现扩散型喷嘴和预混型喷嘴的喷雾在当气液相对速度较大和气液作用时间较长时雾化效果最好ꎮ张蒙正等[6]详细研究了GCSC喷嘴的流量特性及气液之间的相互影响ꎬ并总结了压降及缩进长度对喷嘴雾化特性的影响ꎮLightfoot等[7 ̄8]通过实验方法发现液膜在内喷嘴出口处产生回流区ꎬ并且回流区的液膜厚度要大于液体环缝的宽度ꎬ其厚度受环缝宽度和内喷嘴壁厚的影响ꎮJeon等[9]将液膜破碎模式分为内混破碎和外混破碎ꎬ认为液膜处于外混破碎时ꎬ喷雾锥角随动量比的增大而减小ꎬ处于内混破碎时ꎬ喷雾锥角随动量比的增大而增大ꎬ液膜在喷嘴出口破碎时ꎬ喷雾锥角最小ꎬ增加缩进会导致最小喷雾锥角的动量比减小ꎮSivakumar等[10]通过实验ꎬ将喷雾破碎模式划分为波动破碎㊁穿孔破碎㊁振荡破碎㊁块状破碎ꎬ并且发现前两种破碎模式出现时ꎬ液膜保持轴对称形态ꎬ而当自激振荡发生时ꎬ喷雾的Strouhal数基本不变ꎮKim等[11]通过实验研究了高压下不同缩进比(recessratioꎬRR)和气液动量通量比(momentumfluxratioꎬMFR)对GCSC喷嘴喷雾特性的影响ꎬ发现在MFR较小时ꎬ背压使喷雾产生严重畸变ꎬ而当MFR足够大时ꎬ喷雾才变为稳定的实心锥形ꎻ同时ꎬ小RR的喷嘴需要更大的MFR才能获得与大RR的喷嘴相似的喷雾形态ꎮHong等[12]采用激光诱导荧光(laserinducedfluorescenceꎬLIF)方法对不同旋流强度条件下液体流动的整体形态和界面表面波进行了可视化研究ꎬ同时用光谱法测量了表面波扰动的频率ꎮ实验结果表明ꎬ在相同动压比的情况下ꎬ随着旋流强度的增加ꎬ完整液膜长度增加ꎬ且表面波扰动的频率随气速的增加而稳定增加ꎬ与初始旋流数无关ꎮPark等[13]指出在高液体Reynolds数下ꎬ气体Reynolds数对喷雾锥角和液膜厚度的影响较小ꎻ而在低液体Reynolds数下ꎬ气体Reynolds数对喷雾锥角和液膜厚度的影响较大ꎮMatas等[14]采用透明喷嘴对缩进室内液膜流动进行了研究ꎬ发现液膜表面波的振荡频率与气体速度成正相关ꎬ而与液体速度无关ꎬ液膜破碎长度随气液动量比的增大而减小ꎮIm等[4]指出GCSC喷嘴液滴粒径沿径向先减小再增大ꎬ原因是中心线附近的小液滴被高速气流夹带产生聚合ꎮ徐顺[15]通过观察不同气液比下的喷雾图像ꎬ将液膜破碎方式总结为块状破碎㊁气泡破碎㊁振荡破碎㊁气动破碎㊁穿孔破碎ꎬ并指出随着液体Reynolds数的增大ꎬ液膜的主要破碎方式为穿孔破碎㊁振荡破碎㊁气动破碎ꎬ影响液膜破碎的主要因素有气动力㊁液膜表面张力㊁黏性力ꎮPark等[16 ̄17]通过实验分别对GCSC喷嘴的气体通道和液体通道施加脉动ꎬ发现液体环缝本身起着低通滤波器的作用ꎬ因此当液体通道产生压力振荡时ꎬ响应随振荡频率的增加而减弱ꎬ且截止响应频率随环缝宽度增大而减小ꎮ气体供给管路的共振和驻波扰动的耦合造成了高频时的响应峰值ꎬ低频增益的峰值似乎是由气液界面处的不稳定性频率与气体激发频率的耦合所致ꎮJoseph等[18]通过分析实验图像发现ꎬ喷嘴在雾化过程中产生两种不同的喷雾形态:由较细液滴组成的中心密集喷雾和外部粗糙喷雾ꎮ在两种喷雾形态的径向边界上ꎬ液滴的Sauter平均直径(SautermeandiameterꎬSMD)会急剧上升ꎬ原因在于较小液滴数量的显著减小和较大液滴数量的大量增加ꎮ并且中心喷雾的SMD随动量比的增大而减小ꎬ而外部粗糙喷雾的SMD不受气液动量比的影响ꎮSahoo等[19]研究了旋流数㊁缩进长度和唇口厚度对GCSC喷嘴自激振荡特性的影响ꎮ同时研究得到无量纲振荡频率(Strouhal数)在整个MFR范围内是恒定的ꎬ且与旋流数和缩进长度无关ꎬ但随唇口厚度的减小而增大ꎮ接着Sahoo等[20]对GCSC喷嘴雾化过程中的大尺度不稳定进行了实验研究ꎬ同时对时间分辨的喷雾图像进行本征正交分解(properor ̄thogonaldecompositionꎬPOD)ꎬ以理解各种非定常模态ꎮ在对GCSC喷嘴的数值模拟研究方面ꎬCanino等[21]建立了基于层流Navier ̄Stokes方程的非稳态㊁二维轴对称旋转的数值模型以捕捉GCSC喷嘴缩进室内的液膜流动特性ꎬ发现液膜的波动频率随气液76气体物理2023年㊀第8卷密度比和唇口厚度的增大而增大ꎬ随液膜厚度和旋流速度的增大而减小ꎬ且不受缩进长度的影响ꎮKim等[22]㊁Trask等[23]亦通过数值模拟研究了GCSC喷嘴缩进室内液㊁气两相的混合特性ꎮVil ̄lasmil等[24]评估了几种湍流模型对GCSC喷嘴缩进室内观察到的喷雾不均匀性的预测能力ꎮSon等[25]采用汽化煤油和空气作为燃料和氧化剂的模拟剂对GCSC喷嘴喷雾进行了数值模拟ꎮZhang等[26]和Wang等[27 ̄28]对超临界条件下的GCSC喷嘴三维流动动力学和混合进行了数值研究ꎮ对GCSC喷嘴的喷雾特性进行了较为全面的实验研究ꎬ然而传统的多相流实验研究只能总结实验现象ꎬ获得宏观规律ꎬ从而推断或猜测相关机理ꎻ而通过仿真的方法ꎬ可以直观地获得雾化过程中的流场ꎬ速度场和液膜破碎等信息ꎬ这些在实验中是很难准确测量的ꎮ虽然目前学者还进行了二维轴对称和超临界环境下的仿真研究ꎬ但是二维模拟无法捕捉气液相互作用时的周向表面波以及液相的周向分布ꎬ对液膜破碎机理的研究是不利的ꎮ鉴于此ꎬ本文在常温常压实验的基础上基于商业软件Fluent19.2开展了GCSC喷嘴喷雾特性的三维仿真研究ꎬ以揭示不同气液质量流率下的液膜破碎机理ꎮ1㊀实验条件1.1㊀实验系统本文所用实验系统包括管路供应系统㊁测控系统㊁图像采集系统和台架系统4部分ꎬ如图2所示ꎮ管路供应系统是由高压气源㊁输气管路㊁输液管路㊁推进剂罐等组成ꎮ采用压缩空气对推进剂(水)罐增压ꎬ实现对液体喷嘴的平稳流量供应ꎻ同时ꎬ高压气源通过管路经减压阀将空气输送至气体喷嘴ꎮ在测控系统中ꎬ通过压力传感器和气㊁液流量计分别测量并记录集液腔㊁集气腔的压力及模拟介质的质量流量ꎮ其中压力传感器采用虹润精密仪器有限公司生产的OHR ̄M2G ̄2 ̄L ̄C ̄0 ̄1.6MPa压力传感器ꎬ精度为0.5%FSꎮ液体质量流量采用麦克传感器股份有限公司生产的LWGY涡轮流量计测量ꎬ精度为1.0%FSꎮ气体质量流量采用麦克传感器股份有限公司生产的MFC608科里奥利质量流量计测量ꎬ精度为0.5%FSꎮ图像采集系统由高速摄像机㊁遮光板和矩形LED背景光源(HLS ̄30ꎬ功率:250W)组成ꎮ实验时将背景光源㊁遮光板㊁喷嘴轴线和高速摄像机布置在一条直线上ꎬ并合理调节各部件的距离以保证捕捉精细的喷雾瞬态图像ꎬ高速摄像机帧频设定为31862f/sꎬ曝光时间为1/477930sꎬ拍摄到的瞬态喷雾图像像素为800pixelˑ600pixelꎮ台架系统由实验件安装支架㊁收集槽和排水管系统组成ꎮ1.2㊀喷嘴参数参考文献[6]中的喷嘴设计ꎬ实验采用了如图3所示的GCSC喷嘴ꎬ其具体尺寸参数见表1ꎬ其中外(液)喷嘴为带有切向孔(8个)的离心式喷嘴ꎬ内(气)喷嘴为中心射流喷嘴ꎮ液态燃料通过切向孔进入喷嘴形成旋转液膜ꎬ气态氧化剂从中心圆孔喷入ꎬ二者从喷嘴喷出后相互作用完成雾化和混合ꎮ图2㊀实验系统原理图Fig.2㊀Schematicdiagramoftheexperimentalsystem86第2期高玉超ꎬ等:气体中心式离心喷嘴喷雾实验与三维仿真图3㊀GCSC喷嘴结构示意图Fig.3㊀SchematicdiagramofGCSCinjector表1㊀喷嘴尺寸参数Table1㊀Geometricalconditionsofinjectorparameter/mmvalued010.0dg6.0Rt9.7t0.6dt8.81.3㊀雾化锥角提取方法喷雾雾化锥角的提取采用聚类的方法ꎬ如图4所示ꎬ首先对所有喷雾图像处理得到时均图ꎬ再利用背景得到加权图ꎬ时均图与加权图相乘以消除光照不均的影响ꎬ然后通过Gauss滤波得到时均加权滤波图ꎻ接着基于K ̄means分割算法[29]计算每一类的平均灰度得到背景图分类㊁通过形态学滤波得到背景二值图ꎻ寻找边界坐标ꎬ提取出喷雾边界ꎬ分别计算喷嘴左右边界ꎮ参考文献[17]雾化锥角提取方法ꎬ即选取外喷嘴出口的两个端点及外喷嘴出口下游位置(垂直距离为外喷嘴内径的一半)与喷雾图像的交点这4个点来拟合直线l1与l2ꎬ最后通过程序求取两条拟合直线斜率反正切值差的补角得到雾化锥角值αꎬ如下式所示l1ʒy1=k1x+b1ꎬα1=arctank1l2ʒy2=k2x+b2ꎬα2=arctank2α=180ʎ-α1-α2图4㊀雾化锥角提取示意图Fig.4㊀Schematicdiagramofsprayangleextraction96气体物理2023年㊀第8卷2㊀仿真方法2.1㊀控制方程㊁湍流模型及气液两相界面捕捉方法控制方程包括质量守恒方程㊁动量守恒方程和能量守恒方程ꎬ三者通过流体运动的控制方程进行描述ꎮ液体的流动速度较低ꎬ按不可压缩流体处理ꎮ气体的流动速度很小时亦可按不可压处理ꎬ但若当气体的流动速度较大(Ma>0.15)时密度变化已不能忽略[30]ꎬ这时应作为可压缩流体处理ꎬ即需要考虑能量方程ꎬ本文气体均考虑了可压缩性ꎮ质量守恒方程∂ρ∂t+Ñ (ρU)=0动量守恒方程∂∂t(ρU)+Ñ (ρUU)=-Ñp+Ñ (τ=)+ρg+F能量守恒方程∂∂t(ρE)+Ñ [U(ρE+p)]=Ñ [keffÑT-ðjhjJj+(τ=eff U)]+Sh其中τ==μ(ÑU+ÑUT)-23Ñ UIéëêêùûúúE=h-pρ+U22式中ꎬμ为流体动力黏性系数ꎬp为压力ꎬρ为流体密度ꎬg为重力加速度矢量ꎬF为额外的体积力矢量ꎬU为速度矢量ꎬT为温度ꎬkeff为有效热传导系数ꎬI为单位张量ꎬJj为组分的扩散流量ꎬSh为体积热源项ꎬhj为组分j的焓ꎮ湍流模型选用RNGk ̄ε模型ꎮRNGk ̄ε模型是涡黏模型的一种ꎬ涡黏模型通过引入湍动黏度来避免直接处理Reynolds应力项ꎬ用湍动黏度来表示湍流应力ꎮk ̄ε模型引入湍动能k和湍流耗散率ε来求解湍动黏度ꎮRNGk ̄ε模型通过在修正后的黏度项以及大尺度运动上体现小尺度运动的影响ꎬ从而系统地把这些小尺度运动从控制方程中除去ꎮRNGk ̄ε模型中k和ε的输运方程为:k方程∂(ρk)∂t+∂(ρkui)∂xi=∂∂xiαkμeff∂k∂xjæèçöø÷+Gk-ρεε方程∂(ρε)∂t+∂(ρεui)∂xi=∂∂xiαεμeff∂ε∂xjæèçöø÷+εC∗1εkGk-C2ερε2k其中k=uᶄiuᶄi2=12(uᶄ2+vᶄ2+wᶄ2)ε=μρ∂uᶄi∂xkæèçöø÷∂uᶄi∂xkæèçöø÷μeff=μ+μtìîíïïïïïïμt=ρCμk2εCμ=0.0845ꎬαk=αε=1.39C∗1ε=C1ε-η(1-η/η0)1+βη3C1ε=1.42ꎬC2ε=1.68η=(2Eij Eij)1/2kεEij=12∂ui∂xj+∂uj∂xiæèçöø÷η0=4.377ꎬβ=0.012Gk=μ∂ui∂xj+∂uj∂xiæèçöø÷∂ui∂xjìîíïïïïïïïïïïïïïïïïïïï式中ꎬui㊁uj均为速度分量ꎬi=1ꎬ2ꎬ3ꎬj=1ꎬ2ꎬ3ꎻxi㊁xj均为坐标分量ꎻk为湍动能ꎬ单位为(kg m2)/s2ꎻε为湍动能耗散率ꎻμeff为有效黏性系数ꎬ单位为(N s)/m2ꎻμt为流体涡黏性系数ꎬ单位为(N s)/m2ꎻGk为平均速度梯度引起的湍动能产生项ꎮ上述RNGk ̄ε模型是针对高Reynolds数条件ꎬ在壁面低Reynolds数区域所用非均衡的壁面函数方法来改进壁面部分的准确度[31]ꎮVOF(volumeoffluid)方法的优点是可以方便地计算复杂的相界面变化过程ꎬ能够捕捉非常尖锐的相界面ꎬ对计算内存的要求较低ꎬ体积守恒性好ꎻ缺点是难于准确计算曲率及与曲率有关的物理量ꎬ要想精细地捕捉到相界面位置ꎬ就需要加密相界面处网格ꎬ这无疑增加了计算量ꎮ水平集方法的优点是可以准确计算曲率及与曲率有关的物理量ꎬ不需要重构界面ꎬ拓扑描述能力更强ꎬ模拟出的界07第2期高玉超ꎬ等:气体中心式离心喷嘴喷雾实验与三维仿真面比VOF方法更加光滑ꎻ缺点是难以准确模拟尖锐界面ꎬ体积守恒性相对较差ꎮCLSVOF(coupledlevelset+VOF)方法将VOF方法与水平集方法耦合起来ꎬ兼具两种方法的优点ꎬ在两相流计算中ꎬ对相界面的捕捉效果极佳[32]ꎮCLSVOF的控制方程在文献[33]中已有详细说明ꎮ2.2 计算模型㊁网格和边界条件由于切向孔处的网格容易扭曲变形ꎬ网格质量较差ꎬ故本文对计算模型进行相应简化ꎮDonjat等[34]通过实验研究了大型喷嘴旋流室内液体的流动ꎬ认为流场通常是轴对称的ꎬ同时文献[35 ̄38]均成功地用一个二维模型来模拟离心式喷嘴流场ꎬ均得到了理想的结果ꎮ因此本文基于上述文献相同的简化原理ꎬ即将切向孔等效成一个环面ꎬ如图5所示ꎬ同时计算给定液体流入的径向速度和切向速度ꎮ为了揭示喷雾全流场的流动特性ꎬ本文采用三维计算模型进行仿真模拟ꎮ(a)Computationalmodelsimplification㊀㊀㊀(b)Computationaldomainꎬgridandboundaryconditions㊀图5㊀计算域㊁网格及边界条件Fig.5㊀ComputationalmodelsimplificationComputationaldomainꎬgridandboundaryconditions用 环形 进口代替了原喷嘴的切向孔ꎬ其 环形 进口宽度需要通过以下方法计算求出ꎮ首先ꎬ根据体积流量Q计算进口的切向和径向速度ꎻ入口的流量是径向速度与模型入口面积的乘积ꎬ再用流量Q与所求的径向速度vin以及原有的旋流室直径Ds(本文中Ds=d0)求得进口宽度dꎮ切向速度win=QApDs-tDs径向速度vin=QApæèçöø÷2-w2in进口宽度d=QvinπDs其中ꎬAp代表切向孔总截面积ꎮ计算域㊁网格及边界条件如图5所示ꎮ计算域包括中心射流喷嘴㊁外围离心式喷嘴和较大的自由流区域ꎬ自由流区域轴向长度为60mmꎮ气体入口采用压力入口ꎬ液体入口采用速度入口ꎬ出口设置为压力出口ꎬ壁面均为无滑移壁面ꎮ模拟气体为空气ꎬ模拟液体为水ꎮ选用基于压力的求解器进行瞬态模拟ꎬ并采用压力的隐式算子分割算法(pressure ̄implicitwithsplittingofoperatorsꎬPI ̄SO)进行压力 ̄速度耦合求解ꎮ压力梯度项采用基于单元的最小平方法进行计算ꎬ压力离散方法采用交错压力格式(pressurestaggeringoptionꎬPRESTO)ꎮ体积分数离散采用可压缩格式ꎬ可压缩重构格式是一种基于斜率限制的2阶重构格式ꎬ将斜率限制用于空间离散格式中ꎬ以避免由求解域的急剧变化而在高阶空间离散格式中导致的伪振荡ꎮ湍动能和耗散率等其他均采用2阶迎风格式ꎮ在时间离散17气体物理2023年㊀第8卷上ꎬ采用1阶隐式格式ꎮ表面张力采用连续表面力模型(continuumsurfaceforcemodelꎬCSF)[39 ̄40]ꎮ为提高解的收敛性ꎬ打开隐式体积力[41]ꎮ2.3㊀自适应网格细化由于雾化现象的多尺度特征ꎬ为充分捕捉液体界面的运动与破碎细节ꎬ减小数值解中的数值误差ꎬ本文使用基于梯度的AMR技术加密网格ꎬ以精确追踪相界面[42]ꎬ其具有网格细化和粗化便利㊁能够在每一个时间步执行㊁对整体性能影响最小㊁对新细化或粗化的网格单元进行内插相对简单等优点[43]ꎮ自适应网格细化原理图如图6所示ꎮ选择液相体积分数梯度驱动网格自适应过程ꎮ当液相体积分数(α)的梯度满足hÑα>ε时ꎬ网格自动进行加密ꎮh为网格尺寸ꎬε为一个小量ꎬ在本文中设置为0.05ꎬ以此实现气液界面处的网格自适应加密ꎮ网格细化间隔为10个时间步长ꎬ二级细化等级ꎮ图6㊀自适应网格细化原理示意图[44]Fig.6㊀SchematicdiagramofAMR[44]2.4㊀仿真工况设置为研究常压下不同气液组合对喷雾特性的影响ꎬ设计模拟工况如表2所示ꎮ工况1~4研究固定液体质量流率时ꎬ气体质量流率对喷雾特性的影响ꎻ工况3ꎬ5ꎬ7和8与工况4ꎬ6研究固定气体质量流率时ꎬ液体质量流率对喷雾特性的影响ꎮ其中ꎬGLR为气液质量流率比ꎬGLR=m g/mlꎮ表2㊀GCSC喷嘴模拟工况Table2㊀Simulationconditionscaseml㊀/(g/s)mg㊀/(g/s)GLR1800028040.05038060.075480100.12554060.150640100.25075060.12086060.1002.5㊀网格无关性验证在进行大规模计算之前ꎬ须进行网格无关性验证ꎬ本文结合3种不同数量的网格进行验证ꎬ3种网格初始网格数量分别为6.4ˑ105(粗网格)㊁1.14ˑ106(中等网格)和1.64ˑ106(细网格)ꎮ分别采用3种网格计算工况4ꎬ得到喷雾形态如图7所示ꎮ计算表明:粗网格与细网格模拟的雾化锥角的相对误差为7.41%ꎬ二者相差较大ꎻ中等网格与细网格模拟的雾化锥角的相对误差为2.47%ꎬ二者相差很小ꎬ且与实验(如图8所示)的喷雾雾化锥角(80ʎ)相近ꎮ粗网格捕捉到的完整液膜长度明显小于中等网格与细网格捕捉到的完整液膜长度ꎮ同时ꎬ考虑到计算精度与计算资源的消耗ꎬ选择中等网格进行仿真研究ꎬ液相体积分数为0.25的等值面[45]ꎬ下文中出现的气液界面均为液相体积分数为0.25的等值面ꎮ3㊀结果与讨论3.1㊀雾化锥角实验所得不同气液质量流率组合下的喷雾图像如图8所示ꎬ同时根据GLR将喷雾的破碎模式分为气动破碎(图中红色虚线框所示)㊁气泡破碎(图中紫色虚线框所示)和穿孔破碎(图中红色㊁紫色虚线框之外)ꎮ(a)Coarsegrids㊀㊀㊀㊀㊀(b)Intermediategrids㊀㊀㊀㊀㊀(c)Finegrids图7㊀网格无关性验证Fig.7㊀Verificationofgrid ̄independence27第2期高玉超ꎬ等:气体中心式离心喷嘴喷雾实验与三维仿真图8㊀不同气液质量流率下的喷雾图像Fig.8㊀Sprayimagesatdifferentgas ̄liquidmassflowrates对于图8所示ml=80g/s时的各工况ꎬ液膜均呈较为完整的空心锥分布ꎬ并以一定的锥角在xz平面沿z轴负向延展ꎬ其仿真结果如图9所示ꎮ随着气体质量流率的增加ꎬ中心气流的引射作用增强ꎬ同时液膜内外压差增大ꎬ如图10所示(其中蓝色粗实线表示液相体积分数为0.25的等值线)ꎮ两者均会导致喷雾向中心轴线收缩ꎬ即雾化锥角减小ꎮ如图11左图所示为实验与仿真的雾化锥角对比ꎬ两者变化规律一致ꎬ且误差较小ꎮ图9所示工况的喷雾场流动特性明显ꎬ如图12所示ꎮ当无中心气流作用时(工况1)ꎬ旋转液膜流出喷嘴出口后在离心力的作用下向外扩张ꎬ喷雾锥内由于体积增大而形成低压区ꎬ外部气体沿轴线被抽吸入喷雾锥内ꎬ而由于液膜的夹带作用ꎬ液膜附近的气流与液膜同向流动ꎬ因此在轴线与液膜之间形成回流区ꎮ图9㊀ml=80g/s时仿真喷雾图像Fig.9㊀Simulatedsprayimagesatml=80g/s37气体物理2023年㊀第8卷图10㊀x方向速度云图和压力云图Fig.10㊀x ̄directionalvelocitycontourandpressurecounter图11㊀实验与仿真雾化锥角对比Fig.11㊀Comparisonofsprayanglebetweenexperimentandsimulation图12㊀工况1~4流线图Fig.12㊀Streamlineofcase1~4在无中心气流作用时ꎬ由环境气流流进喷雾锥内形成回流ꎻ当有中心气流作用时ꎬ如图12的工况2~4所示ꎮ中心气流的引射作用及液膜内外压差会使环境气流在液膜破碎处穿过液膜进入喷雾锥内(如图12所示)形成回流ꎮ随着中心气体质量流率的增大ꎬ液膜破碎长度减小ꎬ因此环境气流穿透液膜的位置向上游移动ꎬ回流区也随之向上游移动ꎮ同时由于雾化锥角减小ꎬ回流区减小ꎮ无中心气流作用时ꎬ喷雾锥内回流区比有中心气流作用时的回流区大得多ꎮ这是因为无中心气流时喷雾47第2期高玉超ꎬ等:气体中心式离心喷嘴喷雾实验与三维仿真锥内外压差较低ꎬ气流无法迅速回流至喷雾锥内ꎻ而当有中心气流作用时ꎬ喷雾锥内外压差增大ꎬ中心气流的引射作用增强ꎬ气流能够迅速地回流至喷雾锥内ꎮ图13为图9的z轴负向视图下的喷雾分布及流线图ꎬ对于工况1ꎬ喷雾锥内流线方向由旋转液膜切向速度夹带引起ꎮ对于工况2~4ꎬ有中心气流作用时ꎬ截面上喷雾锥外侧流线方向是环境气流在液膜破碎处穿过液膜进入喷雾锥内的流向ꎬ而喷雾锥内侧流线方向由旋转液膜切向速度夹带引起ꎬ并以气喷嘴出口空气流为中心ꎮ图13㊀z轴负向视图下的喷雾分布及流线图Fig.13㊀Distributionandstreamlineofsprayfromz ̄axisnegativeview而当中心气体质量流率不变时ꎬ中心气流的引射作用与液膜内外压差一定ꎬ增大液体质量流率ꎬ液膜在喷嘴出口的径向速度与切向速度增大ꎬ从而导致雾化锥角增大ꎮ图14为mg=6g/s时仿真所得的喷雾图像ꎬ仿真所得雾化锥角与实验对比如图11右图所示ꎮ图14㊀mg=6g/s时仿真喷雾图像Fig.14㊀Simulatedsprayimagesatmg=6g/s3.2 穿孔破碎当GLR较小时ꎬ如图9所示的工况4(GLR=0.125)中ꎬ液膜表现为穿孔破碎ꎮ在离心力的作用下ꎬ液膜向下游运动的过程中厚度逐渐变薄ꎬ并最终形成孔洞ꎬ液膜破碎成液丝ꎬ并在气动力的作用下在下游继续二次破碎成液滴ꎮ图15为旋转液膜一次破碎㊁二次破碎过程的细节示意图ꎬ不同过程的典型代表均已用阿拉伯数字和红色圆圈㊁框标57记ꎮ过程1为液膜穿孔破碎成液丝的过程ꎬ液膜由于离心力和气动力的作用产生孔洞ꎬ且此孔洞发展变大ꎬ最终使得液膜破碎成液丝ꎮ过程2表示液丝破碎成液滴的过程ꎬ液丝脱离液膜后其直径是不均匀的ꎬ因此在向下游运动的过程中ꎬ表面张力的作用使得液丝在颈部(较小直径处)夹断[46]ꎬ并最终破碎成液滴ꎮ过程3表示液滴聚合过程ꎬ在液膜破碎过程中ꎬ破碎成的液滴和液丝的速度并不是均匀的ꎬ因此便会在下游发生速度快的液滴追赶上速度慢的液滴现象ꎬ从而导致液滴间的聚合ꎮ(a)0μs㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀(b)4.2μs㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀(c)8.4μs㊀㊀㊀图15㊀液膜穿孔破碎过程Fig.15㊀Perforationbreakupprocessofliquidfilm3.3㊀气动破碎相比于工况4ꎬ增大GLRꎬ如工况6(GLR=0.250)ꎬ此时液膜破碎表现为强烈的气动模式ꎬ如图16所示ꎮ液膜处于气动破碎模式时ꎬ液膜剧烈破碎产生大量的液丝和液滴ꎬ其在下游与气流产生强烈的相互作用ꎬ扰乱气流的流动ꎬ因此产生复杂的涡结构ꎮ这些涡将继续向下游运动直至耗散ꎮ同时气液作用之后在液膜上迅速出现一系列复杂无规律的表面波促进了液膜的破碎ꎮ图16㊀喷雾与流线图Fig.16㊀Sprayandstreamline3.4㊀气泡破碎气泡破碎亦发生于GLR较小时ꎬ如工况5(GLR=0.150)ꎬ此时液膜会周期性重复如图17所示的4个过程:1)如图(a)所示ꎬ刚喷出的液膜在离心力的作用下向外扩张ꎬ此时液膜在表面张力作用下维持着液膜的形态ꎻ2)如图(b)所示ꎬ液膜向外扩张形成一个敞口气泡ꎬ同时液膜在内外压差及中心气体引射作用下开始向内卷缩ꎬ此时液膜表面会产生两种表面波ꎬ即气液间的剪切作用导致的Kelvin ̄Helmholtz(K ̄H)不稳定性引起的K ̄H波和液膜受到中心气流的挤压作用而发生变形㊁气液密度差导致液膜沿周向产生Rayleigh ̄Taylor(R ̄T)不稳定性的作用[47]引起的R ̄T波ꎻ3)如图(c)所示ꎬ液膜向中心轴线收缩过程中ꎬ与中心气流的相互作用会越来越强烈ꎬ此时其破碎模式类似于3.2节所述的穿孔破碎ꎻ4)如图(d)所示ꎬ液膜内侧宽度几乎等于中心气流宽度ꎬ此时在气动力作用下液膜表现为如3.3节所述的气动破碎ꎬ此时由于中心气流冲击夹带ꎬ在中心轴线会产生柱状细小浓密液滴群ꎮ分析认为喷雾的周期性气泡破碎是由液膜旋转离心力㊁液膜表面张力㊁气液作用力及液膜内外压差四者共同作用的结果ꎮ液体在液喷嘴旋流室中形成旋转运动ꎬ从液喷嘴喷出后液膜在离心力作用下会向外扩展ꎬ同时由于表面张力的作用液膜旋转向下的过程中继续保持液膜状态ꎻ但由于旋转液。

离心式喷嘴一次破碎与二次雾化的数值模拟

离心式喷嘴一次破碎与二次雾化的数值模拟

离心式喷嘴一次破碎与二次雾化的数值模拟
徐文;高新妮;胡保林;杨建文;杨斌;王莹
【期刊名称】《火箭推进》
【年(卷),期】2022(48)4
【摘要】离心式喷嘴具有轴向较大的旋转速度分量,在其诱导下会产生空气芯,使得喷嘴出口处产生空心锥液膜。

空心锥液膜会发生一次破碎和二次雾化,流动行为较为复杂。

采用流体体积函数转换成离散相模型(VOF-to-DPM)这种结合了流体体积法和欧拉—拉格朗日方法的多相流模型,并结合自适应网格细化方法,针对双切向孔离心式喷嘴雾化流场特性展开研究。

分析了空心锥液膜的产生、发展到发生一次破碎和二次雾化的全过程。

结果表明:基于VOF-to-DPM多相流模型模拟所得喷嘴雾化角与实验所测得雾化角基本吻合,验证了所提数值模型的可靠性;计算过程中自适应网格的存在可以更加准确地模拟液膜的形成;空心锥液膜从发展到发生一次破碎的过程中,随着质量流量的增加而更加稳定;液膜二次雾化所产生的液体颗粒总数随着质量流量的增加而减少,且颗粒粒径大小分布更加均匀。

【总页数】8页(P13-20)
【作者】徐文;高新妮;胡保林;杨建文;杨斌;王莹
【作者单位】上海理工大学能源与动力工程学院;西安航天动力研究所
【正文语种】中文
【中图分类】V19
【相关文献】
1.离心式雾化喷嘴的数值模拟
2.离心式喷嘴雾化特性实验研究与数值模拟
3.双组元离心式喷嘴外喷嘴流动数值模拟分析
4.离心式喷嘴雾化特性的数值模拟
5.离心式喷嘴雾化特性的数值模拟
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离心式细水雾喷嘴结构设计和参数优化

离心式细水雾喷嘴结构设计和参数优化
流切割喷嘴 、 喷气 织 机 主 喷嘴 、 两 相 流 喷 嘴 等 进 行 数 值 模
不 可 压 流体 , p 保持不变 , 动 压 的 大 小 与 速度 平 方成 正 比。 流体 的 流动 过 程 实 际 上 就 是 能 量 的转 换 过 程 , 能 量 由压
力 势 能 转换 为 流体 的动 能 , 具体表现就是 速度增加 , 反 映 在 压 力 上 就 是 动 压 增 加 。在 能 量 交 换 的 过 程 中 存 在 损 失, 喷 嘴 的 压 力 损失 越 小 , 出 口速 度 越 大 。 根 据 喷 嘴 中 心
雾 有 吸收 作 用 , 细 水 雾 可 以 大 大 降 低 火 灾 中 的烟 气 体 积 百 分 比及 毒 性 ; 因液 滴 吸 热 , 能 冷却 火 场 温 度 。细 水 雾 喷
头 是 细 水 雾 灭 火 系 统 的关 键 部 件 之 一 , 其 良好 的 雾 化 性
3 . 1 喷嘴 流 场 压 力 分 布
对 于 流 动状 态 的 流 体 , 压 强 分 为 静 压 和 动 压 。 对 于
能 和持 续 工 作 性 能 是 灭 火 的保 证 。喷 嘴 内部 流 体 的 流 动 状 况 取 决 于喷 嘴 的结 构 尺 寸 , 并 决 定 了喷 嘴 的 出 口流 态 , 而 喷 嘴 的 出 口流 态 直 接 影 响 其 雾 化 效 果 和 细 水 雾 场 的 使 用 效率 。 目前 , 有研究者利用 F I UE N T 软 件 对 高 压 水 射
究 尚少 , 笔者 选用 F L UE N T 中的 R N G忌 一£ 模型 , 对 喷 嘴 内部 流 场 进行 了数 值 模 拟 , 分 析 了 流 体 运 动 速 度 与 压 力 分 布情 况 , 获 取 常见 的 喷 嘴 中最 佳 喷嘴 几 何 结 构 。

气液同轴离心式喷嘴喷雾流场数值模拟

气液同轴离心式喷嘴喷雾流场数值模拟

气液同轴离心式喷嘴喷雾流场数值模拟
王振国;吴晋湘;鄢小清;庄逢辰
【期刊名称】《推进技术》
【年(卷),期】1996(17)3
【摘要】采用计算流体动力学(CFD)方法对气液同轴离心式喷嘴冷态液雾两相流场进行了数值模拟,并且与试验结果进行了比较。

为了比较,计算中采用的入口边界条件和液滴质量平均直径(MMD)及其分布规律都是由试验确定的。

研究了气液喷注压降对喷雾流动过程和流强分布的影响规律。

结果表明,数值模型和计算程序能较好地模拟气液同轴离心式喷嘴两相喷雾流动过程,喷雾的存在对流场流型有很大的影响。

【总页数】7页(P43-49)
【关键词】离心;喷嘴;流场模拟;计算流体动力学
【作者】王振国;吴晋湘;鄢小清;庄逢辰
【作者单位】国防科技大学航天技术系
【正文语种】中文
【中图分类】V434.13;V211.3
【相关文献】
1.气液同轴双离心式喷嘴喷雾特性 [J], 康忠涛;李清廉;张新桥;成鹏
2.可调离心式喷嘴喷雾流场的数值模拟研究 [J], 许存娥;党建军;李海燕
3.N2O/C3H8发动机气液同轴离心式喷嘴喷雾性能数值模拟研究 [J], 王栋;梁国

4.鱼雷离心式喷嘴喷雾场的数值模拟研究 [J], 胥银;罗凯;黄建国
5.气液两相同轴式超声喷嘴内流场数值模拟研究 [J], 刘邱祖;李洪喜;刘燕萍
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离心式喷嘴雾化特性的数值模拟

离心式喷嘴雾化特性的数值模拟

型 ( 括 碰撞 和破 碎 模 型 ) 踪 液 滴 运 动 轨 迹 , 非 定 常 流 动 计 算 喷 雾 液 滴 在 喷 雾 流 场 中的 雾 化 情 况 。模 拟结 果 给 出 了 喷雾 流 包 追 按 场 随 着 时 间的 变 化 规律 , 到 并 分 析 了喷 射 压 差 、 量 和 喷 雾 锥 角 对 雾 化 液 滴 尺 寸 、 穿 距 的 影 响 , 值 模 拟 得 到 的结 果 与 实 得 流 贯 数
了有力 的参考 。
喷 嘴是 水下 航 行器 燃 烧室 的重要 部 件 , 料 的 燃
Ab t a t A u rc li v s i a i n wi LU ENT s p r o m e o e p o e t e c a a t rs i fs r y s r c : n me ia n e t to t F g h i e f r d t x lr h h r ce it o p a c
sm U a i n i 】 to
士 丘 Βιβλιοθήκη 本 文 采用某 型水 下航 行 器燃烧 室 的锥 阀离 心式
喷嘴 为研究 对 象 , 设定 燃烧 室结 构 的情形 下 , 用 在 利 C D 软 件 F u n 建立 三 维 C D数 值 计 算模 型 , F le t F 对 喷嘴 的 喷雾 流 场进 行 数 值模 拟 , 为喷 嘴 的设 计 提 供
Vo【 .35 No 7 . . J l2 1 u ,00
火 力 与 指 挥 控 制
Fie Co to r n r I& Co ma dCo to m n nrl
第 3 5卷
第 7期

21 0 0年 7月
文章 编 号 : 0 2 O 4 ( O O O — 1 70 10 一6 O 2 1 )70 4— 4

离心式喷嘴雾化特性的数值模拟

离心式喷嘴雾化特性的数值模拟

离心式喷嘴雾化特性的数值模拟
武雷;钱志博;朱允进
【期刊名称】《火力与指挥控制》
【年(卷),期】2010(035)007
【摘要】利用FLIJENT软件对燃烧室离心式喷嘴的喷雾特性进行数值K-ε模拟.湍流模型采用标准模型,使用离散相模型(包括碰撞和破碎模型)追踪液滴运动轨迹,按非定常流动计算喷雾液滴在喷雾流场中的雾化情况.模拟结果给出了喷雾流场随着时间的变化规律,得到并分析了喷射压差、流量和喷雾锥角对雾化液滴尺寸、贯穿距的影响,数值模拟得到的结果与实验值吻合良好,为喷嘴结构及参数设计提供理论参考.
【总页数】4页(P147-150)
【作者】武雷;钱志博;朱允进
【作者单位】西北工业大学航海学院,西安,710072;西北工业大学航海学院,西安,710072;西北工业大学航海学院,西安,710072
【正文语种】中文
【中图分类】TP601
【相关文献】
1.离心式喷嘴雾化特性实验研究与数值模拟 [J], 吴晋湘;张瑞;徐越群;李自臻;祖佳红
2.螺旋离心式喷嘴雾化特性试验与仿真研究 [J], 吴高杨;苏凌宇;聂万胜;何浩波;乔

3.某离心式喷嘴雾化特性及优化设计研究 [J], 马朝;黎明;索建秦;冯华仲;刘伟琛;邱思槐
4.离心式喷嘴雾化特性的数值模拟 [J], 王英霞
5.气液同轴离心式喷嘴雾化特性试验研究 [J], 陈晨;晏至辉;唐志共;杨样;刘崇智因版权原因,仅展示原文概要,查看原文内容请购买。

鱼雷离心式喷嘴喷雾特性的实验与数值

鱼雷离心式喷嘴喷雾特性的实验与数值

鱼 雷 离心 式 喷 嘴 喷雾 特 性 的 实验 与 数值
许存 娥 , 党建 军 , 海燕 李
( 北 工 业 大学 航 海 学 院 , 西 陕西 西 安 7 0 7 ) 1 0 2

要 : 鱼 雷 离 心 式 喷 嘴 喷 雾 特 性 进 行 了实 验 和 数 值 模 拟 研 究 。 实 验 研 究 中确 定 了 喷 嘴 前 后 压 差 与 流 量 的 对 应 关 系 。 对
关 键 词 : 嘴 , 雷 , MD, 雾 , 值 模 拟 喷 鱼 S 喷 数 中 图 分 类 号 : P 0 T 61 文献标识码 : A
Ex e i e a nd N u e i a n e tg to f S a p r m nt l a m r c lI v s i a i n o pr y
Ab t a t Ex e i n a n u e ia t d f s r y c a a t rs i s c n u t d o wiln z l o s r c : p rme t la d n m r ls u y o p a h r c e i t wa o d c e n s r o ze f c c t r e o I h x e i e t lr s a c o p d . n t e e p rm n a e e r h,t e r l t n h p b t e r s u e d fe e c fa o i r a d ma s h e a i s i e we n p e s r i r n e o t m z n s o f e f w a e l o r t wa d cd d I n me i a r s a c s e i e . n u rc l e e r h, a i u a i n n l ss a b e c n u t d o t r e sm l to a a y i h s e n o d c e f r h e — d me s o g a g i c e e a p o c .Th h n e r l i n i n l r y fo i wil o ze u i g t e mo e a r n e d s r t p r a h s n o ec a g u e o a t r M e n Dime e n o l t S r a r me e r b a n d a o g wih p e s r f n z l n f S u e a a t r a d Dr p e p e d Pa a t r a e o t i e l n t r s u e o o ze i d fe e tfu .Th u rc lr s ls o M D r o i r n l x f e n me ia e u t fS a e c mp r d wi h x e i n a a a a d t e e a e g o a e t t e e p rme t l t n h r r o d h d a re n aho h r g e me te c t e . Ke r s n z l ,o p d S D , p a , u rc lsmu a i n y wo d : o z e t r e o, M s r y n me ia i l to

离心式喷嘴雾化特性的数值模拟

离心式喷嘴雾化特性的数值模拟

度 较 大 。随着计 算机 和数 值计 算 的发展 , F C D软 件计 算 越来 越 多地应 用在 燃油 喷嘴 的设计 与研 究领 域 。数 值 模 拟研 究 的方法 不仅 弥补 了试验 研究 时喷 嘴的过 程 短暂 不便 观察 的缺 点 , 以 直接 显 示 各 参数 的影 响 作 可
Z HANG n -h .LIXi-u z Qigs u uj n ,w U - a s Li o ,LIJn -h u 。HU a 。 h igz o 。 Ch o
( .C l o l g P a t f h n h iMe h n I n a d S e l o ,L d ,Na j g 2 0 3 ,C ia .C l l d s e tP a t a se 1 . t 1 od R l n l a g a i n oS i a r n te C . t . s o n i 1 0 9 h n ,2 od Rol h e 1n ,B o t e C ,L d n e O
阳 : 阳航 空 工 业 学 院 ,0 0 2一5 沈 2 1 :O2 . [ 3 于 勇 Fu n 入 门 与 进 阶 教 程 [ . 京 : 京 理 工 大 学 2 let M] 北 北 出版社 20 8. 0


4 结 论
[ ] 孔德 英 雷 勇 . 动 机燃 烧 室 离 心 式 喷 嘴 喷 雾 角 的 数 值 仿 3 发
第 4期 ( 第 1 3 ) 总 7期
21 0 2年 8月
机 械 工 程 与 自 动 化
ME CH ANI CAL ENGI NEERI NG & AUT0M ATI ON
No. 4 Au g.
文 章 编 号 :6 26 1 (0 2 0— 0 8 0 17 — 4 3 2 1 )4 0 5— 2

离心式压力雾化喷嘴水力特性试验

离心式压力雾化喷嘴水力特性试验

通过 喷嘴 喷洒 出水 柱 或水雾 进行 降 温 、灭 火 、 冲洗 等在 各行 各 业 得 到 了广 泛 的应 用 ,特 别 是 细 水雾 以其 无 环境 污 染 、灭 火 迅 速 、耗 水量 低 、对 防 护对 象破 坏性 小 等 特 点 ,在 船 舶 消 防 领域 展 示 出 了广 阔的应 用前 景 ,已 大量 用 于船 舶 机 器 处所 和 其他特定舱室的灭火 ,并且应用范围在不断扩大 。 根 据供 水压 力 的 大小 将 细 水 雾 分 为低 压 、中压 和 高 压细 水雾 3种 ,不 同压 力 下 水 雾 的粒 径 和 水雾 的覆盖 范 围有 较 大 的 区别 。从 本 质 上 说 ,雾 化 是 能量对 液体 作用 的结 果 ,但 雾 化 过 程 中只 有 极 少 量 的能量 用于 液体 产生新 的表 面 。对 常用 的压 力 式 雾化 喷 嘴而 言 ,绝 大 部 分压 力用 于克 服 喷 嘴 内 的摩擦 阻力 和转 化 为 雾滴 的动 能 ,用 于克 服 液 体 表面 张力 而 形 成 新 表 面 的耗 能 不 到 15% … 。对 于不 同 的雾化 机 理 ,促 使 液 体 破 碎 分 散 的 能量 形 式不 同。根据 雾 化 形 式 可 分 为 离 心力 雾 化 、压 力 雾 化 、气 流雾 化 、撞 击 雾 化 、超声 波或 静 电雾 化 等
1 喷嘴 结构原理
离心 式压力 雾 化 喷 嘴 雾 化性 能 良好 、结 构 简 单 ,被大量应用于高压细水雾灭火系统 、舰船红外 隐身 系统 及船 舶降 温 系统 ,其 结构 见 图 1。
几种 ,不 同的雾化 形 式 对 喷 嘴 的结 构 有不 同 的要 求 。其 中针 对 细水 雾 技 术 在 船 舶 上 的应 用 ,一 般 采 用离 心力 雾 化 、压 力 式 或 气 流 式雾 化 。离 心力 雾 化也 称 为 圆盘 雾 化 。当液 体被送 到 高速旋 转 的 圆盘 中心 区时 ,在离 心力 作用 下 ,液体 伸展 变为 薄 膜 ,并 以不 断 增 长 的 速度 向 圆盘 边 缘 运 动 。液 膜 离开圆盘时与空气摩擦 ,撕裂成雾滴。在 圆盘雾
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由图 3可知 ,在离心式雾化喷嘴运行的时候 ,其水流体进 入旋流室和喷嘴的喉部部位是整个喷嘴结构中湍动能最大的 地方 ,表明流体在此位置发生了较大的紊流现象 ;由图 4 可 知 ,流体进入喷嘴时 ,在连接处速度角相差比较大 ,且在喷嘴 渐扩部位产生了螺旋式的变化 ,这进一步为离心式雾化喷嘴 在工作时能产生较好的雾化效果理论提供了证据 ;图 5表明 雾化喷嘴在工作时 ,旋流室进口处和喉部处由于水流体的高 速运动 ,使得此处的压力低于整个喷嘴的其他部位 ,在此部位 容易发生气蚀现象 。当气蚀发生时 ,溶解在水体中的气体会 释放出来 ,当喷出后气泡无论破碎与否都增加了水和气体的 接触面积 ,有利于进行热能量的传递 ;图 6说明在喷嘴的进水 管与旋流室相切的一侧面上的流速大于另一侧面上的速度 , 这说明了在流场中顺畅的运动对能量的消耗较小 ,产生水体 速度的差异 ,有利于水体的离散 ,而且在吼部位置由于其过水 断面变小 ,根据流量公式可以知道 ,其速度必然较大 ,则喷射 出来的水以较高的速度喷出后 ,其喷出高程高 ,增加了与空气
︵技

安室
质 部
︑试
主验
管室



严格坚持“三检 ”签证和专检 , 做 到随机抽样 。
按工艺流程和操作方法 ,标准 、做 到不定期抽样 。
凡发生事故 , 按“四不放过 ”进行 追查处理 ,作好记录 。
做到不偷工减料 , 坚持“对标 ”检 查 ,专检把关
开展反违章违纪活动 ,对违章违纪 者处罚率达 100%。
(4) 精心组织施工 。项目部执行区域分工包干管理制 度 , 按照本工程施工的实际状况 , 进行合理的施工工序与 人员安排 , 划分区域 、栋号责任范围 , 落实了责任人 , 分 解了责任目标 。运用计划调控手段控制施工进度 , 按照施 工实际安排编制周计划 、月计划 、分部工程计划及总进度 计划 , 对施工总体进行宏观调控 。
· 市 政 工 程 ·
离心式雾化喷嘴的数值模拟
陈彦雷 ,麦继婷 ,肖庆峰
(西南交通大学土木工程学院 ,四川成都 610031)
【摘 要 】 以无填料冷却塔中的核心元件低压雾化装置中的一个离心式喷嘴为研究对象 ,采用标准 k e湍流模型和 SIM PLE算法 ,利用 FLUENT流体计算软件 ,对其流场分布进行了数值模拟 ,得到了喷嘴在运行 时内部静态压强场的分布 、水流体湍动能强度场分布 、水流体速度角分布以及在喷嘴中心轴上的流体速度场 分布情况 。 【关键词 】 离心式喷嘴 ;数 。在标准 k - ξ模型中 ,根据 Launder等的推 荐值及后来的实验验证 , 模型常数 C1ξ、C2ξ、σk、σξ、Cμ 的取值 为 : C1ξ = 1144; C2ξ = 1192;σk = 110;σξ = 113; Cμ = 0109。
3 FLU EN T数值模型的建立
耗小于另一侧面上的能量的消耗 , 有利于水流体的离散 , 且喷出速度较大 , 则喷出高程高 , 增加了与空气的接触时 间和接触面积 , 能够取得较好的冷却效果 。
参考文献
[ 1 ] 王福军. CFD 软件原理与应用 [M ]. 北京 : 清华大学出版社 , 2004.
[ 2 ] 王瑞金 ,张凯 ,王刚. FLUENT技术基础与应用实例 [M ]. 清华 大学出版社 , 2007.
(5) 一次成优 。通过不断的过程监控 , 总结过去施工 中容易出现的质量通病 , 制定质量预防措施 , 在施工中防 止不合格品的出现 , 使质量事故消灭于萌芽状态 。
(6) 采用 “走出去 , 请进来 ”的方式 , 组织项目相关 管理人员到兄弟单位参观一些获得 “长城杯 ”的工程项目 , 开阔了眼界 , 吸收了先进经验 。请专家到工地进行指导 , 也极大地提高了我们的技术素质 。
四川建筑 第 29 卷 1 期 200 9102
233
© 1994-2010 China Academic Journal Electronic Publishing House. All rights reserved.
· 市 政 工 程 ·
ρ (ρξ) 9t
安全事故
发现事故隐患及时追查处理 ,并做 好记录 。
和操作工人 , 全员参与创优 , 使每个人都树立创精品的意 识 。在施工过程中通过不断检查整改 , 对暴露出的质量薄 弱环节进行 PDCA 循环 , 持续改进 。
特别是在通过北京市建筑质量协会 “结构长城杯 ”专 家组的初次现场评审后 , 针对专家评委提出的宝贵意见 , 详细分析了存在问题的原因 , 制定了整改措施 , 落实了整 改责任人和完成时间 , 指定了整改效果检查人 , 认真进行 了整改 , 进一步提高了工程质量水平 。
(1)落实施工过程的质量管理目标 、部门 、对策 (表 1) 、 程序 (图 2) 。
表 1 施工阶段的项目质量管理对策
目标展开 管理部门
实施对策
静态管理 (验收 )
对完工的分项 、分部工程及时组织 评定质量的等级 。
动态管理 (验收 )
日 工艺检查 常 质 量 质量事故 管 理
质量通病
遵章守纪
+
9 (ρξui 9xj
)
=
9 9xj
μ +σuξt
9ξ 9xj
+
μ C1ξξ 9ui i k 9xj
9ui 9xj
+
9uj 9xi
- C2ξρξk2
(5)
式中 : C1ξ、C2ξ为常数 ,σk 和 σξ分别是与湍动能 k和耗散
率 ξ对应的 Prandtl数 。
湍流速度 ut 由公式确定 :
ut
= ρCμ
部位名称 进水管段 旋流器管 渐缩管段 吼部管段 渐扩管段
直径 (mm )
32
75 75 (25) 25 25 (56)
高 (长 )尺寸 (mm ) 270
70
55
8
52
2 数学模型的建立
为了简化计算分析 ,对研究对象作如下假设 :水和固体
壁面不发生热传递或发生热传递时能量传递可以忽略不计 。
在此基础上喷嘴内水流应遵循的方程如下 [1 ] : 质量守恒方程 :
2 μ 9ui 3 9xi
(3)
该模型除应遵循上述方程外 ,还应遵循湍流运动时的湍
流动能方程 k和扩散方程 ξ:
k方程 :
ρ 9k 9t
+
9ui
9k 9xi
=
9 9xj
ρξ
ξ方程 :
μ +σut k
9k 9xj
+μi
9ui 9xj
9ui 9xj
+
9uj 9xi
-
(4)
图 1 离心式喷嘴模型
[收稿日期 ]2008 - 04 - 22 [作者简介 ]陈彦雷 (1980 ~) ,男 ,市政工程专业在读生 。
图 5 静态压力分布 图 6 Z轴速度分布图
234
四川建筑 第 29 卷 1 期 200 9102
(下转第 236页 )
© 1994-2010 China Academic Journal Electronic Publishing House. All rights reserved.
在 fluent软件的前处理器 GAMB IT中建立三维结构模 型 ,并对其进行网格划分 ,图 2 为单个离心式喷嘴的网格模 型 [2]。
的接触时间和接触面积 ,能够达到较好的冷却效果 。 图 3 湍动能强度分布
图 4 水流体速度角分布
图 2 离心式喷嘴模型的网格划分
4 数值模拟结果及分析
利用 FLUENT软件 ,采用有限体积分法进行控制方程的 离散 ,并进行 SIM PLE算法计算 ,得到数值模拟结果如图 3~ 图 6所示 。
9p 9t
+
9 9xi
(ρui
)
=0
(1)
动量守恒方程 :
9p 9t
(ρui
)
+
9 9xi
(ρui
uj
)
=-
9p 9xi
+
9τij 9xj
+ Fi
(2)
式中 : p是静压 ,τij是应力张量 、Fi为 t方向上的外部体积
力。
应力张量由式 ( 3) 给出 :
τ ij
=
μ
9ui 9xj
+
9uj 9xi
-
(上接第 234页 )
5 结 论
(1) 最大湍动能发生在旋流室进口和喷嘴的喉部 ; (2) 在喷嘴渐扩部位产生了螺旋式的变化 , 这进一步
为离心式雾化喷嘴在工作时能产生较好的雾化效果理论提 供了证据 ;
(3) 如果发生气蚀现象时 , 发生气蚀的部位为旋流室 进口处和吼部处 ;
(4) 喷嘴的进水管与旋流室相切的一侧面上能量的消
【中图分类号 】 TU991137 【文献标识码 】 B
近年来随着经济和人口的增长 ,水资源匮乏及水源污染 日趋严重的问题已成为人们关注的焦点 。随着我国总人口 、 城市数的增加及工农业生产等行业的发展 ,水的需求量在不 断地增加 ,使我国水资源短缺与用水量不断增加之间的矛盾 更加突出 。工业节水是我国节水工作的一个重要的不可忽 视的方面 。设置冷却塔实现冷却水的循环使用是一项经济 有效的节水节能措施 ,有巨大的经济效益和社会效益 。在无 填料冷却塔中 ,雾化喷嘴装置是无填料冷却塔的核心技术元 件 。它的作用是使进入冷却塔的热水尽可能地形成细小的 水滴或薄的水膜 ,以增加水与空气的接触面积和接触时间 , 有利于水和空气的热 、质交换 ,使高温水的降温幅度较大 ,达 到工业水的循环使用的目的 。
(3) 强化技术管理 , 严格按照施工图纸进行施工 , 通 过了解施工图纸从而制定详细可行先进的技术方案 、措施 以指导施工 。加强施工规范学习 , 加强先进工艺 、先进方 案的学习 , 使广大职工做一个新工程学一门新技术 , 逐渐 地提高人的技术水平 , 创造精品工程 。
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