17高速水流
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则得
x
1 N
N
xti
i 1
式中N T 称为样本容量。
t
2) 方差
Dx
1 T
T 0
x
t
x
2
dt
用数值积分形式表示，则
Dx
1 N
N i 1
xti x 2
‹#1›0
3) 相关系数
R
x
T
1
T
0
x
t
x
x
若近似地假设 va
v
则
h ha
hh
或写作
ha
1 Ca
二 水流掺气对水工建筑物的影响
水流掺气后对水工建筑物有以下几点影响：
（1）水流掺气的结果能加强效能作用，减轻水流对下游 的冲击力，因而可以减小下游冲刷坑的深度。
（2）水流掺气后可减轻或消除气蚀。
（3）掺气使水深增加，因而要求增加明槽边墙的设计高 度，提高了工程造价。
‹#1›2
S
f0'
1 2
S
f0
S
f1
S
fk'
1 4
S
f k 1
2S
fk
S
f k1
S
fM '
1 2
来自百度文库
S
f M 1
S
fM
式中 k=1,2,3,4…M－1
5) 概率密度函数
从图中的样本记录采用得到N个x(ti)值（i＝1，2，3…. N）。将它们的数值范围分成若干区间，然后将N个x(ti)值进 行统计，求出各区间出现次数与样本总数之比，此比值称为 相对频数，相对频数除以区间间距即得概率密度。
‹#2›2
17－3 高速掺气水流
一 水流掺气现象
当水流通过泄水建筑物，流速达到一定程度时，空气 就会大量掺入水流中，形成乳白色的水气混合体，这种水 流称为掺气水流。
掺气水流可分为三个区域：上部为水点跃移区，中部 为气泡悬移区，底部为清水区。
‹#2›3
若用Qa表示水气混合体的流量，Q表示掺气水流的纯水
p'2 3 ku'2
2
‹#1›9
2
由此推导出瞬时气穴数
K ' K 6
u'2 v
据试验结果，高度紊流靠近底部的紊动强度的数值接 近于0.15，代入上式得
K ' K 6 0.152 K 0.14
由此可知：瞬时气穴数可能比时均气穴数低0.14
五 防止气蚀的措施
2 发生气蚀现象—高速水流通过泄水建筑物的某 些部位时，固体表面常被剥蚀和破坏这种现象叫气蚀。
3 发生掺气现象—当流速达到一定程度，有自由 表面的水流中将掺入大量空气，使液体连续性遭到破坏， 过去的水力学公式不再适用。
4 发生波浪—由于流速快，水流的惯性特别大，固体 边界的变化对水流影响非常敏感。
‹#›2
表面破碎理论与实际 是不甚符合的。
‹#2›6
2.紊流边界层的理论——这一理论认为紊流边界层 的厚度发展到与水深相等的地方就开始掺气。如图：
‹#2›7
水流由水库进入溢流坝面，从A点开始，水流受粗糙 坝面的影响，沿坝面向下游发生紊流边界层，当紊流边界 层厚度发展到水面B点时，由于水流的高度紊动，水流表 面的液体质点有横向运动，若其动能大于克服表面张力的 约束所做的功，则液体质点必跃出液面，在回落时带入空 气。空气进入水中形成气泡，气泡随水流紊动挟走而下， 形成掺气水流，所以在B点根本不可能形成掺气，掺气发 生点一定在B点以下，而且距B点不远之处，因为在B点若 液体质点的横向运动的动能不够克服表面张力所做的功， 则愈向下游，流速愈大，水流愈紊动，液体质点横向运 动愈剧烈，很快即可达到掺气，所以一般以B点作为掺气
t
xdt
用数值积分形式表示
Rx
Rq
1 Nq N q i1
xti x
xti
x
4) 功率谱密度
S
f
40
R
cos 2
f d
式中：f为频率。实际上积分上限只能去有限值故
‹#1›1
S
f
T
40
R
波:一个波峰与后一个相邻得一个波谷在一起就叫做一个波。
频率:周期的倒数，每秒钟脉动的次数。
‹#›6
振幅:波峰或波谷时均压强线的高度叫做振幅。 （2)脉动压强的分析——分析步骤如下
1）波形整理 2）求出时均压强线 3）读出每个波的周期T，求出每个波的频率。 4）找出最大及最小频率 5）从最大与最小频率之间，将各个波的频率按照大小 次序排列。 6）划分频率区间。 7）统计各区间频率出现次数N求出各区间所出 现次数的百分数。
‹#1›4
17－2 水工建筑物的气蚀问题
一 气蚀现象
高水头泄水建筑的某些部位如泄洪隧洞进口短的收缩 部分，闸门槽后的边墙，隧洞的转弯段，溢流坝顶部或坝 面不平整处及消力齿槛等，当通过高速水流以后常发现固 体表面被严重剥蚀和破坏，这种现象称为气蚀。
二 气蚀发生的原因
气核的存在是形成气穴的根据，负压的存在是形成气 穴的条件。
‹#1›5
高速水流的高度紊动，可将低压区放出来的气泡随流 带走，当带到下游高压区时，由于内外压差迫使气泡溃灭， 气泡溃灭过程，时间极短，只有几百分之一秒，四周的水 流质点以极快的速度去填充气泡空间，以致这些水流质点 的动量在几乎无穷小的时间内变为零，因此产生了巨大的 冲击力其大小有几个甚至几十个大气压，这种巨大的冲击 力不停的冲击着固体边界，使固体表面造成严重的剥蚀， 这是产生这种现象的根本原因。
离为L处的水深；
‹#2›9
希拉克斯在混凝土溢流坝的原型观测中得出下列经验公式
L 14.7q 0.53
若将紊流粗糙板边界层公式应用于溢流坝，当δ=h， x=L时，开始掺气，由上式可知
h f L L
陈椿庭根据原型观测资料求得的经验公式即属于这一类型
‹#3›0
五 陡槽掺气水深的计算
cos
2
f d
用梯形法近似积分上式
S f
2t R0
M 1
2
q 1
0
Rq
c
os
2f
qt
RM cos2f Mt
式中：Rq Rqt R
根据上式计算得到的谱密度称为粗略谱。实际计算中， 为了减少采样误差，需要对离散化的数据进行数字滤波对 粗略谱进行平滑处理，一般采用三点滑动平均的平滑谱， 计算公式为
h 矩形明槽掺气水流的水深可用下式计算
ha
h Fr2
0.937
b 0.088
h
‹#3›2
17-4 非棱柱体明渠中的急流冲击波
一 冲击波的基本分析
‹#3›3
对单位长度波前写出连续方程和动量方程
右图有“ ”处就是容易
发生气蚀的部分。
‹#1›6
三 判别气穴的指标——气穴数
研究气穴问题时，常采用一个无量纲数作为衡量实际 水流是否会发生气穴的指数叫做气穴数，以K表之
K p pv p pv
1 v 2
v2 2g
2
式中：p及v为水流未受到边界局部变化影响处的绝对压强 及平均流速；pv为蒸汽压强；ρ为水的密度；γ为水的容重。
流量，则掺气水流的掺气量
Ca
Qa Q Qa
含水量 Q
Qa
它们之间的关系 Ca 1
若明槽为矩形，并令掺气水流的水深为ha，清水水 流的水深为h，掺气水流断面平均流速为va，清水水流断 面平均流速v，则
Q vhb vh
Qa va hab a va ha
‹#2›4
由上式可知：绝对压强愈低，气穴数愈小，发生气穴 的可能性就裕达。当K降低至某一数值Ki时开始发生气穴， 这个气穴数叫做初生气穴数。
‹#1›7
初生气穴数随边界条件而异。初生气穴数的一 些实验值如图：
‹#1›8
初生气穴数Ki越大，气穴越容易发生，越小难发生。
当K＞ Ki 时，气穴不发生；当K≤ Ki 时，有气穴发生。
的起始点。这就是水流掺气的紊流边界层理论。
这一理论与实际比较符合。
‹#2›8
四 掺气发生点的确定
紊流光滑板边界层公式
0.38
1/ 5
x 4 / 5
v
m
此式可写成普遍形式
k
m1
1
x m1
v
上式经过推导整理得公式
L h
129 .6
1
q 12
式中：q为溢流坝的单宽流量；h为沿溢流坝面距
矩形明槽掺气水流的掺气量用下列经验公式
h 0.082
L
1
L4
Ca
0.38 lg
i q2/3
0.509 (光滑槽）
Ca
0.701 lg
i q1/ 5
0.826 (粗糙槽）
式中：i 为陡槽底坡，q为单宽流量。
‹#3›1
掺气水流的含水量 0.937 Fr2 b 0.088
‹#›8
相应于主频率的振幅叫做主振幅，波形图中所有各波的 振幅中最大的一个叫最大振幅。 随机数据处理法
(1)随机数据处理的基本概念： 如图所示为一个各态历经平稳随机过程x(t)的一个样本记 录记录时间为T.
‹#›9
1) 在均实值际x计算T1中0T只x(能t)d用t 数值积分。若采用时间间隔Δt，
（4）在无压泄洪隧洞中，如果对水流掺气估计不足，洞顶 空间余幅留的过少，可能造成有压或明满流交替，水流不间断
地拍击洞壁，威胁隧洞的安全。
‹#2›5
三 水流掺气原因和开始掺气的条件
水流掺气的原因有两种理论： 1.表面波破碎理论——这种理论认为两种不同密度的流 体，运动速度不同，交界面上就要产生波浪。当两种流体的 速度差大于波浪传播速度时，波浪就要继续发展，最后波浪 破碎卷入了空气，形成掺气水流。波浪的发展过程如图：
所以气穴数可以作为是否出现气穴的判别指标。
四 水流紊动对气穴发生的影响
瞬时气穴数
K'
K
1
p'
v 2
2
由上式可以看出：瞬时气穴数可能比时均气穴数小，
时均气穴数K大于初生气穴Ki 时，瞬时气穴数K’ 可能小
于初生气穴数Ki ，所以瞬时气穴可能在K＞ Ki 时发生。
根据各向同性紊流模型进行计算泰勒发现。
防止气蚀的措施已有不少经验，主要有下列几方面可供参考：
1. 边界轮廓要设计成流线型。 2. 施工后，过水表面上不应存在有钢筋头等各种残留
‹#2›0
突起物对过水边界表面在施工中可能造成的不平 整要加以控制。下图为斜坡及三角突起体两种表面不 平整型式的初生气穴数曲线。
‹#2›1
3. 在难于完全免除气穴的地点，采用抗蚀性能强的材料 做护面。抗蚀性能强的材料最常用的有下列几种： （1） 高标号混凝土 （2） 环氧树脂加填充料，其抗气蚀性能比混凝土要好。 （3） 采用1～2cm厚的工业用橡皮板做护面，如果与混凝土 底层连接牢固，其抗气蚀效果比环氧树脂配料要好得多。 （4） 利用人工掺气防止气蚀。
小浪底排沙洞气蚀
二滩电站泄洪雾化
‹#›3
17－1 高速水流的脉动压强
一 压强对建筑物的影响
动水压强脉动对水工建筑物的影响主要有下列三个方面： 1 增加建筑物的瞬时载荷 —— 水工建筑物受到的
瞬时载荷高于时均载荷，因此提高了对水工建筑物强度的 要求。
2 可能引起建筑物的振动——由于脉动压强具有周 期性变化，压强时大时小往复作用在建筑物上，可能促使 轻型结构产生强烈的振动。
‹#1›3
(2) 脉动压强数据处理的步骤及参数的选择
1)采样 2)求均值
采样间隔 t 1
2 f0
3)求脉动值
4)计算方差
5)计算相关函数
6)计算功率谱密度
7)概率分布计算
平均脉动压强振幅 A
计算动水荷载的最大振幅 Amax 1.96 研究气穴水流的最大振幅 Amax 2.58
‹#›7
8）以频率f为横坐标，以各区间频率所出现次数的百分 数为纵坐标，绘出频率概率分布图 9）其中出现次数最多的频率叫做主频率。 （3）脉动压强振幅的分析——每个波都可以找出两个 振幅，我们取较大的一个作为该波的振幅。每一个频率区 间各个波有各个波的振幅，取其数学平均值作为该区间的 振幅，这样可以绘出振幅与频率的关系曲线，如图
‹#›4
3 增加气蚀发生的可能性——气蚀是水流中局部压强 低于某一定数值时，水流中放出气泡，气泡随水带走， 到高压区气泡突然溃灭，产生巨大的冲击力，引起建 筑物得剥蚀现象。
二 压强脉动波形图的分析
分析方法有两种：概率分析法和随机数据处理法
概率分析法 （1） 名次解析 根据下图来解释几个名次
‹#›5
第十七章 高速水流
17-1 17-2 17-3 17-4 17-5
高速水流的脉动压强 水工建筑物的气蚀问题 高速掺气水流 非棱柱体明渠中的急流冲击波 陡槽中滚波
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‹#›1
第十七章 高速水流
高速水流会产生许多特殊的水力学问题。主要有 下列四个方面：
1 发生强烈的压强脉动—过去水力学中所讲的动 水压强指的是时间平均压强。
x
1 N
N
xti
i 1
式中N T 称为样本容量。
t
2) 方差
Dx
1 T
T 0
x
t
x
2
dt
用数值积分形式表示，则
Dx
1 N
N i 1
xti x 2
‹#1›0
3) 相关系数
R
x
T
1
T
0
x
t
x
x
若近似地假设 va
v
则
h ha
hh
或写作
ha
1 Ca
二 水流掺气对水工建筑物的影响
水流掺气后对水工建筑物有以下几点影响：
（1）水流掺气的结果能加强效能作用，减轻水流对下游 的冲击力，因而可以减小下游冲刷坑的深度。
（2）水流掺气后可减轻或消除气蚀。
（3）掺气使水深增加，因而要求增加明槽边墙的设计高 度，提高了工程造价。
‹#1›2
S
f0'
1 2
S
f0
S
f1
S
fk'
1 4
S
f k 1
2S
fk
S
f k1
S
fM '
1 2
来自百度文库
S
f M 1
S
fM
式中 k=1,2,3,4…M－1
5) 概率密度函数
从图中的样本记录采用得到N个x(ti)值（i＝1，2，3…. N）。将它们的数值范围分成若干区间，然后将N个x(ti)值进 行统计，求出各区间出现次数与样本总数之比，此比值称为 相对频数，相对频数除以区间间距即得概率密度。
‹#2›2
17－3 高速掺气水流
一 水流掺气现象
当水流通过泄水建筑物，流速达到一定程度时，空气 就会大量掺入水流中，形成乳白色的水气混合体，这种水 流称为掺气水流。
掺气水流可分为三个区域：上部为水点跃移区，中部 为气泡悬移区，底部为清水区。
‹#2›3
若用Qa表示水气混合体的流量，Q表示掺气水流的纯水
p'2 3 ku'2
2
‹#1›9
2
由此推导出瞬时气穴数
K ' K 6
u'2 v
据试验结果，高度紊流靠近底部的紊动强度的数值接 近于0.15，代入上式得
K ' K 6 0.152 K 0.14
由此可知：瞬时气穴数可能比时均气穴数低0.14
五 防止气蚀的措施
2 发生气蚀现象—高速水流通过泄水建筑物的某 些部位时，固体表面常被剥蚀和破坏这种现象叫气蚀。
3 发生掺气现象—当流速达到一定程度，有自由 表面的水流中将掺入大量空气，使液体连续性遭到破坏， 过去的水力学公式不再适用。
4 发生波浪—由于流速快，水流的惯性特别大，固体 边界的变化对水流影响非常敏感。
‹#›2
表面破碎理论与实际 是不甚符合的。
‹#2›6
2.紊流边界层的理论——这一理论认为紊流边界层 的厚度发展到与水深相等的地方就开始掺气。如图：
‹#2›7
水流由水库进入溢流坝面，从A点开始，水流受粗糙 坝面的影响，沿坝面向下游发生紊流边界层，当紊流边界 层厚度发展到水面B点时，由于水流的高度紊动，水流表 面的液体质点有横向运动，若其动能大于克服表面张力的 约束所做的功，则液体质点必跃出液面，在回落时带入空 气。空气进入水中形成气泡，气泡随水流紊动挟走而下， 形成掺气水流，所以在B点根本不可能形成掺气，掺气发 生点一定在B点以下，而且距B点不远之处，因为在B点若 液体质点的横向运动的动能不够克服表面张力所做的功， 则愈向下游，流速愈大，水流愈紊动，液体质点横向运 动愈剧烈，很快即可达到掺气，所以一般以B点作为掺气
t
xdt
用数值积分形式表示
Rx
Rq
1 Nq N q i1
xti x
xti
x
4) 功率谱密度
S
f
40
R
cos 2
f d
式中：f为频率。实际上积分上限只能去有限值故
‹#1›1
S
f
T
40
R
波:一个波峰与后一个相邻得一个波谷在一起就叫做一个波。
频率:周期的倒数，每秒钟脉动的次数。
‹#›6
振幅:波峰或波谷时均压强线的高度叫做振幅。 （2)脉动压强的分析——分析步骤如下
1）波形整理 2）求出时均压强线 3）读出每个波的周期T，求出每个波的频率。 4）找出最大及最小频率 5）从最大与最小频率之间，将各个波的频率按照大小 次序排列。 6）划分频率区间。 7）统计各区间频率出现次数N求出各区间所出 现次数的百分数。
‹#1›4
17－2 水工建筑物的气蚀问题
一 气蚀现象
高水头泄水建筑的某些部位如泄洪隧洞进口短的收缩 部分，闸门槽后的边墙，隧洞的转弯段，溢流坝顶部或坝 面不平整处及消力齿槛等，当通过高速水流以后常发现固 体表面被严重剥蚀和破坏，这种现象称为气蚀。
二 气蚀发生的原因
气核的存在是形成气穴的根据，负压的存在是形成气 穴的条件。
‹#1›5
高速水流的高度紊动，可将低压区放出来的气泡随流 带走，当带到下游高压区时，由于内外压差迫使气泡溃灭， 气泡溃灭过程，时间极短，只有几百分之一秒，四周的水 流质点以极快的速度去填充气泡空间，以致这些水流质点 的动量在几乎无穷小的时间内变为零，因此产生了巨大的 冲击力其大小有几个甚至几十个大气压，这种巨大的冲击 力不停的冲击着固体边界，使固体表面造成严重的剥蚀， 这是产生这种现象的根本原因。
离为L处的水深；
‹#2›9
希拉克斯在混凝土溢流坝的原型观测中得出下列经验公式
L 14.7q 0.53
若将紊流粗糙板边界层公式应用于溢流坝，当δ=h， x=L时，开始掺气，由上式可知
h f L L
陈椿庭根据原型观测资料求得的经验公式即属于这一类型
‹#3›0
五 陡槽掺气水深的计算
cos
2
f d
用梯形法近似积分上式
S f
2t R0
M 1
2
q 1
0
Rq
c
os
2f
qt
RM cos2f Mt
式中：Rq Rqt R
根据上式计算得到的谱密度称为粗略谱。实际计算中， 为了减少采样误差，需要对离散化的数据进行数字滤波对 粗略谱进行平滑处理，一般采用三点滑动平均的平滑谱， 计算公式为
h 矩形明槽掺气水流的水深可用下式计算
ha
h Fr2
0.937
b 0.088
h
‹#3›2
17-4 非棱柱体明渠中的急流冲击波
一 冲击波的基本分析
‹#3›3
对单位长度波前写出连续方程和动量方程
右图有“ ”处就是容易
发生气蚀的部分。
‹#1›6
三 判别气穴的指标——气穴数
研究气穴问题时，常采用一个无量纲数作为衡量实际 水流是否会发生气穴的指数叫做气穴数，以K表之
K p pv p pv
1 v 2
v2 2g
2
式中：p及v为水流未受到边界局部变化影响处的绝对压强 及平均流速；pv为蒸汽压强；ρ为水的密度；γ为水的容重。
流量，则掺气水流的掺气量
Ca
Qa Q Qa
含水量 Q
Qa
它们之间的关系 Ca 1
若明槽为矩形，并令掺气水流的水深为ha，清水水 流的水深为h，掺气水流断面平均流速为va，清水水流断 面平均流速v，则
Q vhb vh
Qa va hab a va ha
‹#2›4
由上式可知：绝对压强愈低，气穴数愈小，发生气穴 的可能性就裕达。当K降低至某一数值Ki时开始发生气穴， 这个气穴数叫做初生气穴数。
‹#1›7
初生气穴数随边界条件而异。初生气穴数的一 些实验值如图：
‹#1›8
初生气穴数Ki越大，气穴越容易发生，越小难发生。
当K＞ Ki 时，气穴不发生；当K≤ Ki 时，有气穴发生。
的起始点。这就是水流掺气的紊流边界层理论。
这一理论与实际比较符合。
‹#2›8
四 掺气发生点的确定
紊流光滑板边界层公式
0.38
1/ 5
x 4 / 5
v
m
此式可写成普遍形式
k
m1
1
x m1
v
上式经过推导整理得公式
L h
129 .6
1
q 12
式中：q为溢流坝的单宽流量；h为沿溢流坝面距
矩形明槽掺气水流的掺气量用下列经验公式
h 0.082
L
1
L4
Ca
0.38 lg
i q2/3
0.509 (光滑槽）
Ca
0.701 lg
i q1/ 5
0.826 (粗糙槽）
式中：i 为陡槽底坡，q为单宽流量。
‹#3›1
掺气水流的含水量 0.937 Fr2 b 0.088
‹#›8
相应于主频率的振幅叫做主振幅，波形图中所有各波的 振幅中最大的一个叫最大振幅。 随机数据处理法
(1)随机数据处理的基本概念： 如图所示为一个各态历经平稳随机过程x(t)的一个样本记 录记录时间为T.
‹#›9
1) 在均实值际x计算T1中0T只x(能t)d用t 数值积分。若采用时间间隔Δt，
（4）在无压泄洪隧洞中，如果对水流掺气估计不足，洞顶 空间余幅留的过少，可能造成有压或明满流交替，水流不间断
地拍击洞壁，威胁隧洞的安全。
‹#2›5
三 水流掺气原因和开始掺气的条件
水流掺气的原因有两种理论： 1.表面波破碎理论——这种理论认为两种不同密度的流 体，运动速度不同，交界面上就要产生波浪。当两种流体的 速度差大于波浪传播速度时，波浪就要继续发展，最后波浪 破碎卷入了空气，形成掺气水流。波浪的发展过程如图：
所以气穴数可以作为是否出现气穴的判别指标。
四 水流紊动对气穴发生的影响
瞬时气穴数
K'
K
1
p'
v 2
2
由上式可以看出：瞬时气穴数可能比时均气穴数小，
时均气穴数K大于初生气穴Ki 时，瞬时气穴数K’ 可能小
于初生气穴数Ki ，所以瞬时气穴可能在K＞ Ki 时发生。
根据各向同性紊流模型进行计算泰勒发现。
防止气蚀的措施已有不少经验，主要有下列几方面可供参考：
1. 边界轮廓要设计成流线型。 2. 施工后，过水表面上不应存在有钢筋头等各种残留
‹#2›0
突起物对过水边界表面在施工中可能造成的不平 整要加以控制。下图为斜坡及三角突起体两种表面不 平整型式的初生气穴数曲线。
‹#2›1
3. 在难于完全免除气穴的地点，采用抗蚀性能强的材料 做护面。抗蚀性能强的材料最常用的有下列几种： （1） 高标号混凝土 （2） 环氧树脂加填充料，其抗气蚀性能比混凝土要好。 （3） 采用1～2cm厚的工业用橡皮板做护面，如果与混凝土 底层连接牢固，其抗气蚀效果比环氧树脂配料要好得多。 （4） 利用人工掺气防止气蚀。
小浪底排沙洞气蚀
二滩电站泄洪雾化
‹#›3
17－1 高速水流的脉动压强
一 压强对建筑物的影响
动水压强脉动对水工建筑物的影响主要有下列三个方面： 1 增加建筑物的瞬时载荷 —— 水工建筑物受到的
瞬时载荷高于时均载荷，因此提高了对水工建筑物强度的 要求。
2 可能引起建筑物的振动——由于脉动压强具有周 期性变化，压强时大时小往复作用在建筑物上，可能促使 轻型结构产生强烈的振动。
‹#1›3
(2) 脉动压强数据处理的步骤及参数的选择
1)采样 2)求均值
采样间隔 t 1
2 f0
3)求脉动值
4)计算方差
5)计算相关函数
6)计算功率谱密度
7)概率分布计算
平均脉动压强振幅 A
计算动水荷载的最大振幅 Amax 1.96 研究气穴水流的最大振幅 Amax 2.58
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8）以频率f为横坐标，以各区间频率所出现次数的百分 数为纵坐标，绘出频率概率分布图 9）其中出现次数最多的频率叫做主频率。 （3）脉动压强振幅的分析——每个波都可以找出两个 振幅，我们取较大的一个作为该波的振幅。每一个频率区 间各个波有各个波的振幅，取其数学平均值作为该区间的 振幅，这样可以绘出振幅与频率的关系曲线，如图
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3 增加气蚀发生的可能性——气蚀是水流中局部压强 低于某一定数值时，水流中放出气泡，气泡随水带走， 到高压区气泡突然溃灭，产生巨大的冲击力，引起建 筑物得剥蚀现象。
二 压强脉动波形图的分析
分析方法有两种：概率分析法和随机数据处理法
概率分析法 （1） 名次解析 根据下图来解释几个名次
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第十七章 高速水流
17-1 17-2 17-3 17-4 17-5
高速水流的脉动压强 水工建筑物的气蚀问题 高速掺气水流 非棱柱体明渠中的急流冲击波 陡槽中滚波
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第十七章 高速水流
高速水流会产生许多特殊的水力学问题。主要有 下列四个方面：
1 发生强烈的压强脉动—过去水力学中所讲的动 水压强指的是时间平均压强。