8-3 过饱和固溶体
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§8-3 过饱和固溶体的分解
脱溶沉淀:由过饱和固溶体 析出新相的过程。 T
条件:固溶体的溶解度随温 度的降低发生变化。
方式:平衡析出 时效析出 时效析出 固溶处理 时效处理
α T1 T2
N
α+β
自然时效
M
C0
wB/%
人工时效
具有脱溶转变的合金相图
一. 脱溶沉淀过程 时效:过饱和固溶体在等温过程中,硬度随等温时间 的延长而升高的现象。 以Al-Cu合金为例。
六. 沉淀相粗化 吉布斯-汤姆逊(Gibbs-Thompson)方程:
e Cr C exp 2 V / RTr
β α
浓度
β
Cr : 界 面 处 母 相 浓 度
e C : 母 相 平 衡 浓 度
: 界 面 能
V: 沉 淀 相 摩 尔 体 积 R: 气 体 常 数 T: 温 度 r: 沉 淀 相 曲 率 半 径
相图
分解过程自发加大成分偏离的幅度,所以称为调幅分解。 这种分解的过程和所得组织如图所示,调幅分解的组织呈布纹 状,非常细小,只能的高倍的电子显微镜下才能观察得到。
1. 调幅分解的热力学条件
G ΔG2
ΔG1
X1
X2
X
2G 0 X 2 2G 0 X 2
自由能成分曲线
合金(X1):ΔG1>0 合金(X2):ΔG2<0
Cr2
Cr1
距离 沉淀相附近溶质原子浓度分布
可以看到:界面处母相浓度与曲率半径成反比。
假定: r2<r1 则: Cr2>Cr1 所以:在浓度梯度的驱使下,溶质原子由沉淀相2 向沉淀相1扩散。 扩散的结果破坏了界面浓度平衡。
为了保持平衡,沉淀相2溶解放出溶质原子, 沉淀相1长大吸收溶质原子。
结果:小颗粒消失,大颗粒粗化。
Al-Cu合金合金时效图 (a)130℃ (b)190℃
Al-Cu合金相图
α0→ α1+GP区→ α2+θ”→ α3+θ’→ α4+θ
名称 实 质 溶质原子 (Cu)的 偏聚区 形 貌 界面结构
GP区
Al〈100〉晶向弹性模量小,Cu偏聚 共格 在α相的{100}晶面,直径8nm,厚度 无明显界面 0.3-0.6nm。 立方点阵CuAl2,直径30-150nm,厚 度2-10nm。 惯习面:{100}α 共格 (001)θ”∥(001)α [101]θ”∥[100]α 立方点阵CuAl2,直径100nm圆盘状 惯习面与位相关系同上。 立方点阵CuAl2 半共格 非共格
七. 沉淀强化机制 1. Mott, N.F.-Nabarro, F.R.N.理论 沉淀颗粒引起的晶格畸变,增大位错滑移阻力。
6 rf
1/ 2
3/ 2
/b
μ:沉淀相切变模量 r:沉淀相半径 f:沉淀相的体积分数 ε:错配度函数 b:柏氏矢量的模
2. Kelly, A.-Nicholson, R.B.理论——切过理论 颗粒强度较低时,位错切过沉淀相,增加界面面 积,产生反向畴界能。
r ln b
位错绕过模型
Thanks
θ”相
介稳相
θ’相 θ相
介稳相 平衡相
CuAl2相结构
CuAl2相形貌 (a)GP区 (b)θ” 相 (c) θ’ 相 (d)θ 相
一些合金的脱溶沉淀
二. 沉淀方式 1. 连续沉淀 沉淀过程中邻近沉淀物的母相溶质浓度连续变化。 特点:(1)生成相与母相结构、点阵常数相近; (2)共格或半共格界面;
G0
G1 G3 A x1
∴ BA段,ΔG>0
α0(x0) → α1(x1)+ β(x3)
G n1G1 n3G3 n1 n3 G0
x0 xB
x2
x3
脱溶沉淀热力学图
∴ AC段,ΔG<0
四. 脱溶沉淀动力学 动力学特点: 1. 曲线呈C型; 2. 存在孕育期; 3. 反映温度、时间 对脱溶沉淀过程的影响 规律。
θ” T θ θ′
GP
τ
脱溶沉淀动力学图
五. 调幅分解 (Spinodel) 调幅分解是单相固溶体分解为两相混合物的一种特殊方 式,其特殊之点是在这一分解过程中不需要信相的形核。
无限溶解固溶体:如果溶解 时为吸热过程,温度较低时,自 由能曲线中部有上凸,这时单一 的固溶体的自由能不是最低,可 以分解为结构相同而成分不同两 个相混合物。
(3)针状或条状。
均匀沉淀 连续沉淀 局部沉淀:晶界、位错、孪晶界等
2. 不连续沉淀 从过饱和固溶体析出沉淀相和饱和固溶体。 特点:(1)晶界形核; (2)一侧共格或半共格界面,另一侧非共格;
(3)胞状。
α’ α’
α β
α’
3. 沉淀过程中显微组织的变化
(1)连续均匀沉淀加局部沉淀
母相
过饱和固溶体
2 b f / r
2 f d / b
位错切过模型
3. Orowan, E.理论—— 绕过理论
颗粒强度较高时,位错运动受阻,发生弯曲,直 到相遇,分成一个位错环和一个与原位错相同的位错, 即绕过沉淀相,增加位错数量,并对后续位错运动产 生阻碍作用,引起强化。
0.13b
(2)连续沉淀加不均匀沉淀
(3)不连续沉淀
ห้องสมุดไป่ตู้ 4. 无析出区
固溶处理的过饱和空位在晶界淹没,溶质原子难以扩 散,第二相无法析出。
AlGe合金
三. 脱溶沉淀热力学 在一定温度下:
α0(x0)→ α1(x1)+ α2(x2)
G G2
α B A C β
G n1G1 n2G2 n1 n2 G0
调幅分解的必要条件
2. 调幅分解的必要条件 (1)梯度能:调幅分解时,固溶体中产生尺寸很小 的溶质原子贫化区和富化区,随着分解的进行,在贫 化区和富化区之间的浓度梯度越来越大,从而影响原 子间的化学键,使原子的化学位升高,这部分能量称 为梯度能。 (2)弹性应变能:调幅分解时,固溶体的点阵常数 随化学成分变化而变化,如果贫化区和富化区保持共 格,必然使点阵畸变而引起共格应变能。 梯度能和弹性应变能都是调幅分解的阻力,驱动 力必须大于阻力,才能发生调幅分解。
脱溶沉淀:由过饱和固溶体 析出新相的过程。 T
条件:固溶体的溶解度随温 度的降低发生变化。
方式:平衡析出 时效析出 时效析出 固溶处理 时效处理
α T1 T2
N
α+β
自然时效
M
C0
wB/%
人工时效
具有脱溶转变的合金相图
一. 脱溶沉淀过程 时效:过饱和固溶体在等温过程中,硬度随等温时间 的延长而升高的现象。 以Al-Cu合金为例。
六. 沉淀相粗化 吉布斯-汤姆逊(Gibbs-Thompson)方程:
e Cr C exp 2 V / RTr
β α
浓度
β
Cr : 界 面 处 母 相 浓 度
e C : 母 相 平 衡 浓 度
: 界 面 能
V: 沉 淀 相 摩 尔 体 积 R: 气 体 常 数 T: 温 度 r: 沉 淀 相 曲 率 半 径
相图
分解过程自发加大成分偏离的幅度,所以称为调幅分解。 这种分解的过程和所得组织如图所示,调幅分解的组织呈布纹 状,非常细小,只能的高倍的电子显微镜下才能观察得到。
1. 调幅分解的热力学条件
G ΔG2
ΔG1
X1
X2
X
2G 0 X 2 2G 0 X 2
自由能成分曲线
合金(X1):ΔG1>0 合金(X2):ΔG2<0
Cr2
Cr1
距离 沉淀相附近溶质原子浓度分布
可以看到:界面处母相浓度与曲率半径成反比。
假定: r2<r1 则: Cr2>Cr1 所以:在浓度梯度的驱使下,溶质原子由沉淀相2 向沉淀相1扩散。 扩散的结果破坏了界面浓度平衡。
为了保持平衡,沉淀相2溶解放出溶质原子, 沉淀相1长大吸收溶质原子。
结果:小颗粒消失,大颗粒粗化。
Al-Cu合金合金时效图 (a)130℃ (b)190℃
Al-Cu合金相图
α0→ α1+GP区→ α2+θ”→ α3+θ’→ α4+θ
名称 实 质 溶质原子 (Cu)的 偏聚区 形 貌 界面结构
GP区
Al〈100〉晶向弹性模量小,Cu偏聚 共格 在α相的{100}晶面,直径8nm,厚度 无明显界面 0.3-0.6nm。 立方点阵CuAl2,直径30-150nm,厚 度2-10nm。 惯习面:{100}α 共格 (001)θ”∥(001)α [101]θ”∥[100]α 立方点阵CuAl2,直径100nm圆盘状 惯习面与位相关系同上。 立方点阵CuAl2 半共格 非共格
七. 沉淀强化机制 1. Mott, N.F.-Nabarro, F.R.N.理论 沉淀颗粒引起的晶格畸变,增大位错滑移阻力。
6 rf
1/ 2
3/ 2
/b
μ:沉淀相切变模量 r:沉淀相半径 f:沉淀相的体积分数 ε:错配度函数 b:柏氏矢量的模
2. Kelly, A.-Nicholson, R.B.理论——切过理论 颗粒强度较低时,位错切过沉淀相,增加界面面 积,产生反向畴界能。
r ln b
位错绕过模型
Thanks
θ”相
介稳相
θ’相 θ相
介稳相 平衡相
CuAl2相结构
CuAl2相形貌 (a)GP区 (b)θ” 相 (c) θ’ 相 (d)θ 相
一些合金的脱溶沉淀
二. 沉淀方式 1. 连续沉淀 沉淀过程中邻近沉淀物的母相溶质浓度连续变化。 特点:(1)生成相与母相结构、点阵常数相近; (2)共格或半共格界面;
G0
G1 G3 A x1
∴ BA段,ΔG>0
α0(x0) → α1(x1)+ β(x3)
G n1G1 n3G3 n1 n3 G0
x0 xB
x2
x3
脱溶沉淀热力学图
∴ AC段,ΔG<0
四. 脱溶沉淀动力学 动力学特点: 1. 曲线呈C型; 2. 存在孕育期; 3. 反映温度、时间 对脱溶沉淀过程的影响 规律。
θ” T θ θ′
GP
τ
脱溶沉淀动力学图
五. 调幅分解 (Spinodel) 调幅分解是单相固溶体分解为两相混合物的一种特殊方 式,其特殊之点是在这一分解过程中不需要信相的形核。
无限溶解固溶体:如果溶解 时为吸热过程,温度较低时,自 由能曲线中部有上凸,这时单一 的固溶体的自由能不是最低,可 以分解为结构相同而成分不同两 个相混合物。
(3)针状或条状。
均匀沉淀 连续沉淀 局部沉淀:晶界、位错、孪晶界等
2. 不连续沉淀 从过饱和固溶体析出沉淀相和饱和固溶体。 特点:(1)晶界形核; (2)一侧共格或半共格界面,另一侧非共格;
(3)胞状。
α’ α’
α β
α’
3. 沉淀过程中显微组织的变化
(1)连续均匀沉淀加局部沉淀
母相
过饱和固溶体
2 b f / r
2 f d / b
位错切过模型
3. Orowan, E.理论—— 绕过理论
颗粒强度较高时,位错运动受阻,发生弯曲,直 到相遇,分成一个位错环和一个与原位错相同的位错, 即绕过沉淀相,增加位错数量,并对后续位错运动产 生阻碍作用,引起强化。
0.13b
(2)连续沉淀加不均匀沉淀
(3)不连续沉淀
ห้องสมุดไป่ตู้ 4. 无析出区
固溶处理的过饱和空位在晶界淹没,溶质原子难以扩 散,第二相无法析出。
AlGe合金
三. 脱溶沉淀热力学 在一定温度下:
α0(x0)→ α1(x1)+ α2(x2)
G G2
α B A C β
G n1G1 n2G2 n1 n2 G0
调幅分解的必要条件
2. 调幅分解的必要条件 (1)梯度能:调幅分解时,固溶体中产生尺寸很小 的溶质原子贫化区和富化区,随着分解的进行,在贫 化区和富化区之间的浓度梯度越来越大,从而影响原 子间的化学键,使原子的化学位升高,这部分能量称 为梯度能。 (2)弹性应变能:调幅分解时,固溶体的点阵常数 随化学成分变化而变化,如果贫化区和富化区保持共 格,必然使点阵畸变而引起共格应变能。 梯度能和弹性应变能都是调幅分解的阻力,驱动 力必须大于阻力,才能发生调幅分解。