电磁场与电磁波 第五章答案

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第五章 恒定磁场

重点和难点

该章重点及处理方法与静电场类似。但是磁感应强度的定义需要详细介绍,尤其要强调磁场与运动电荷之间没有能量交换,电流元受到的磁场力垂直于电流的流动方向。

说明磁导率与介电常数不同,磁导率可以小于1,而且大多数媒质的磁导率接近1。

讲解恒定磁场时,应与静电场进行对比。例如,静电场是无散场,而恒定磁场是无旋场。在任何边界上电场强度的切向分量是连续的,而磁感应强度的法向分量是连续的。

重要公式

磁感应强度定义:

根据运动电荷受力: B v F ⨯=q

根据电流元受力: B l F ⨯=d I 根据电流环受力: B m T ⨯=

真空中恒定磁场方程: 积分形式: I ⎰=⋅l

l B 0

d μ

⎰=⋅S

S B 0d

微分形式:

J B 0 μ=⨯∇

0=⋅∇B

已知电流分布求解电场强度:

1,A B ⨯∇=

V V ''

-'=⎰'d )

(4)( 0 r r r J r A πμ

2,V V ''

-'-⨯'=⎰'d )

()( 4)(3

0 r r r r r J r B πμ 毕奥─萨伐定律。

3,

I ⎰=⋅l

l B 0

d μ

安培环路定律。

面电流产生的矢量磁位及磁感应强度分别为

S ''-'=

⎰'d )

(4)(0 r r r J r A S S πμ

S ''

-'-⨯'=

⎰'d )

()(4)( 30 r r r r r J r B S S πμ 线电流产生的矢量磁位及磁感应强度分别为

'

'

-'

=l r r l r A d 4)(0

I π

μ

'

'

-'-⨯'=

l r r r r l r B 3

0 )(d 4)(I π

μ

矢量磁位满足的微分方程:

J A 0 2μ-=∇

无源区中标量磁位满足的微分方程: 0 2=∇m ϕ 媒质中恒定磁场方程: 积分形式: I l =⋅⎰l H d

⎰=⋅S

S B 0d

微分形式:

J H =⨯∇ 0=⋅∇B

磁性能均匀线性各向同性的媒质:

场方程积分形式:

=⋅l

I d μl B

⎰=⋅B

S H 0d

场方程微分形式: J B μ=⨯∇ 0=⋅∇H

矢量磁位微分方程:

J A 2μ-=∇

矢量磁位微分方程的解: V V ''

-'=

'

d )

(4)(r r r J r A π

μ 恒定磁场边界条件:

1,t t H H 21=。对于各向同性的线性媒质,

2

21

1μμt

t

B B =

2,n n B B 21=。对于各向同性的线性媒质,

n n H H 22 11 μμ=

题 解

5-1 在均匀线性各向同性的非磁性导电媒质(即0μμ=)中,当存在恒定电流时,试证磁感应强度应满足拉普拉斯方程,即02=∇B 。

证 在均匀线性各向同性的非磁性导电媒质中,由

H B 0μ=及J H =⨯∇,得

J B 0μ=⨯∇

对等式两边同时取旋度,得

J Β0μ⨯∇=⨯∇⨯∇ J Β⨯∇=⨯∇⨯∇0μ

但是0=⨯∇J ,考虑到恒等式()A A A 2∇-⋅∇∇=⨯∇⨯∇,得

()0=∇⋅∇-⋅∇∇B B

又知0=⋅∇B ,由上式求得 02=∇B 。

5-2 设两个半径相等的同轴电流环沿x 轴放置,如习题图5-2所示。试证在中点P 处,磁感应强度沿x 轴的变 化率等于零,即

0d d d d 22==x

x B

B

解 设电流环的半径为a ,为了求解方便,将原题中坐标轴x 换为坐标轴z ,如图示。那么,中点P 的坐标为(z ,

0,0),电流环①位于⎪⎭⎫ ⎝⎛-2a z 处,电流环②位于⎪⎭⎫ ⎝

⎛+2a z 处。

根据毕奥—沙伐定律,求得电流环①在P 点产生的磁感应强度为

()⎰

'

-'-⨯=

1

3

10

1d 4l I r r r r l B π

μ

取圆柱坐标系,则

φφd d 1Ia I e l =,z z e r =,⎪⎭⎫ ⎝

-+='2r z r z r e e r ,

因此

+-⎥⎦

⎤⎢⎣

+-⨯=⎪

⎭⎫ ⎝⎛

---⎥

⎦⎤⎢⎣

⎡⎪⎭⎫ ⎝⎛

---⨯=

π

φπ

φφπ

μ

φπ

μ20

30

20

3

12

2d 4 22d 4r

r r r Ir r z r z r z r z Ir z

r z

r z r z z r z e e e e e e e e e e e e B

同理可得,电流环②在P 点产生的磁感应强度为

--⎪

⎭⎫

⎝⎛--⨯=

π

φφπ

μ20

3

022

2d 4r

r

r r Ir r z r z e e e e e B

习题图5-2

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