电磁场与电磁波 第五章答案
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第五章 恒定磁场
重点和难点
该章重点及处理方法与静电场类似。但是磁感应强度的定义需要详细介绍,尤其要强调磁场与运动电荷之间没有能量交换,电流元受到的磁场力垂直于电流的流动方向。
说明磁导率与介电常数不同,磁导率可以小于1,而且大多数媒质的磁导率接近1。
讲解恒定磁场时,应与静电场进行对比。例如,静电场是无散场,而恒定磁场是无旋场。在任何边界上电场强度的切向分量是连续的,而磁感应强度的法向分量是连续的。
重要公式
磁感应强度定义:
根据运动电荷受力: B v F ⨯=q
根据电流元受力: B l F ⨯=d I 根据电流环受力: B m T ⨯=
真空中恒定磁场方程: 积分形式: I ⎰=⋅l
l B 0
d μ
⎰=⋅S
S B 0d
微分形式:
J B 0 μ=⨯∇
0=⋅∇B
已知电流分布求解电场强度:
1,A B ⨯∇=
V V ''
-'=⎰'d )
(4)( 0 r r r J r A πμ
2,V V ''
-'-⨯'=⎰'d )
()( 4)(3
0 r r r r r J r B πμ 毕奥─萨伐定律。
3,
I ⎰=⋅l
l B 0
d μ
安培环路定律。
面电流产生的矢量磁位及磁感应强度分别为
S ''-'=
⎰'d )
(4)(0 r r r J r A S S πμ
S ''
-'-⨯'=
⎰'d )
()(4)( 30 r r r r r J r B S S πμ 线电流产生的矢量磁位及磁感应强度分别为
⎰
'
'
-'
=l r r l r A d 4)(0
I π
μ
⎰
'
'
-'-⨯'=
l r r r r l r B 3
0 )(d 4)(I π
μ
矢量磁位满足的微分方程:
J A 0 2μ-=∇
无源区中标量磁位满足的微分方程: 0 2=∇m ϕ 媒质中恒定磁场方程: 积分形式: I l =⋅⎰l H d
⎰=⋅S
S B 0d
微分形式:
J H =⨯∇ 0=⋅∇B
磁性能均匀线性各向同性的媒质:
场方程积分形式:
⎰
=⋅l
I d μl B
⎰=⋅B
S H 0d
场方程微分形式: J B μ=⨯∇ 0=⋅∇H
矢量磁位微分方程:
J A 2μ-=∇
矢量磁位微分方程的解: V V ''
-'=
⎰
'
d )
(4)(r r r J r A π
μ 恒定磁场边界条件:
1,t t H H 21=。对于各向同性的线性媒质,
2
21
1μμt
t
B B =
2,n n B B 21=。对于各向同性的线性媒质,
n n H H 22 11 μμ=
题 解
5-1 在均匀线性各向同性的非磁性导电媒质(即0μμ=)中,当存在恒定电流时,试证磁感应强度应满足拉普拉斯方程,即02=∇B 。
证 在均匀线性各向同性的非磁性导电媒质中,由
H B 0μ=及J H =⨯∇,得
J B 0μ=⨯∇
对等式两边同时取旋度,得
J Β0μ⨯∇=⨯∇⨯∇ J Β⨯∇=⨯∇⨯∇0μ
但是0=⨯∇J ,考虑到恒等式()A A A 2∇-⋅∇∇=⨯∇⨯∇,得
()0=∇⋅∇-⋅∇∇B B
又知0=⋅∇B ,由上式求得 02=∇B 。
5-2 设两个半径相等的同轴电流环沿x 轴放置,如习题图5-2所示。试证在中点P 处,磁感应强度沿x 轴的变 化率等于零,即
0d d d d 22==x
x B
B
解 设电流环的半径为a ,为了求解方便,将原题中坐标轴x 换为坐标轴z ,如图示。那么,中点P 的坐标为(z ,
0,0),电流环①位于⎪⎭⎫ ⎝⎛-2a z 处,电流环②位于⎪⎭⎫ ⎝
⎛+2a z 处。
根据毕奥—沙伐定律,求得电流环①在P 点产生的磁感应强度为
()⎰
'
-'-⨯=
1
3
10
1d 4l I r r r r l B π
μ
取圆柱坐标系,则
φφd d 1Ia I e l =,z z e r =,⎪⎭⎫ ⎝
⎛
-+='2r z r z r e e r ,
因此
⎰
⎰
+-⎥⎦
⎤⎢⎣
⎡
+-⨯=⎪
⎭⎫ ⎝⎛
---⎥
⎦⎤⎢⎣
⎡⎪⎭⎫ ⎝⎛
---⨯=
π
φπ
φφπ
μ
φπ
μ20
30
20
3
12
2d 4 22d 4r
r r r Ir r z r z r z r z Ir z
r z
r z r z z r z e e e e e e e e e e e e B
同理可得,电流环②在P 点产生的磁感应强度为
⎰
--⎪
⎭⎫
⎝⎛--⨯=
π
φφπ
μ20
3
022
2d 4r
r
r r Ir r z r z e e e e e B
习题图5-2