dd狭长矩形截面杆自由扭转的材料力学解法
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狭长矩形截面杆自由扭转的材料力学解法
孟宪红 白昭宇
(北京航空航天大学飞机设计与应用力学系固体所,北京100083)
摘要 以往矩形截面杆自由扭转问题的解仅在弹性力学中查到,本文从材料力学的教学法和便于应用的观点重新分析了该问题,得到了其材料力学的解,当6/≥b h 时,可以满足工程应用的精度要求。
关键词 狭长矩形截面杆,自由扭转,材料力学
众所周知矩形截面杆自由扭转问题的解可在弹性力学中查到。为便于过程应用,
将其写成如下形式
2
max hb T ατ=∗,3hb
Tl βϕ=∗
(1) 其中,α,β与b h /=ϕ有关,并以表格形式给出。
若从材料力学的教学法和便于应用的观点考虑,用材料力学的方法来研究该问题仍有一定的价值。为此,用材料力学的解法介绍如下。 1 应力分布
首先,我们将图示长为h ,宽为b 的狭长矩形截面杆的截面用一矩形ABCD 和两个半圆截面代替。矩形ABCD 的长=12h
b h −,两半圆的半径2/b R =。参考坐标
系如图
1所示。
图 1
根据余能概念我们设剪应力分布如下,在矩形部分截面内
)0(max
1R Y R
Y x ≤≤==τττ (2)
在半圆截面内
)0(max
2R r R
r
≤≤=ττ (3)
即剪应力在各部分均为线性分布, ⎪⎪⎭
⎪⎪⎬⎫
=−=θττθττcos sin max 2max 2R
r R
r y x (4)
在半圆内点的坐标均为
θθ
cos sin 1r h x r y +== (5)
2 确定max τ
由平衡条件,我们有
2
max 2
122max 12
max 2
2211161131)cos (cos sin )(12
2
1
hb dA r h R r R
r dA R y dA x y ydA T A A A y x A ⎭
⎬⎫⎩⎨⎧+⎟
⎟⎠⎞⎜⎜⎝⎛−=⎥⎦⎤
++⎢⎣⎡+=+−+=∫∫∫∫ςπςτθθθ
τττττ(6) 其中
b
h
=
ς (7) k
W T
hb T
=
⎥⎦
⎤⎢⎣⎡⎟
⎟⎠⎞⎜⎜⎝⎛−+=
2
max 113116ςςπτ (8) 2
113116hb W k ⎥⎦⎤⎢⎣
⎡⎟⎟⎠⎞⎜⎜⎝⎛−+=ςςπ (9) 3 求扭转角ϕ
杆件的余能
hb W T G l b b b h W T G l rdrd R r dydx R
y G l dV dV G dV G U k
k R R h V V V c ⎥⎦⎤⎢⎣
⎡⎟⎟⎠⎞⎜⎜
⎝⎛−+⎟⎟⎠⎞⎜⎜⎝⎛=
⎥⎦⎤
⎢⎣⎡+−⎟⎟⎠⎞⎜⎜⎝⎛=
⎭⎬⎫
+⎩⎨⎧=⎪⎭
⎪⎬
⎫⎪⎩⎪⎨⎧+==∫∫∫∫∫∫∫ςςππθττττπ11318232)(12124242122
22
02/022
0022
2max 22
21212
121(10)
⎪⎪⎪⎭
⎪⎪⎪⎪⎬⎫
⎥⎦⎤⎢⎣⎡⎟
⎟⎠⎞⎜⎜⎝⎛−+⎥⎦⎤⎢⎣
⎡⎟⎟⎠⎞⎜⎜⎝⎛−+==∂∂=
ςςπςςπϕ1131811311632
hb J GJ Tl T U k k
c (11) 4 精度分析
将式(8)、式(11)之结果与精确解式(1)两式对比可得其精度,max τ和ϕ的相对误差分别以r δ及ϕδ表示,则有
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝⎛−+−=−=∗
∗
ςςπ
α
τττδ1131161max max max r 2
113116113181⎥⎦⎤
⎢⎣
⎡⎟⎟⎠⎞⎜⎜⎝⎛−+⎥⎦⎤
⎢
⎣⎡⎟⎟⎠⎞⎜⎜⎝⎛−+−=−=∗∗
ςςπςςπ
βϕϕϕδϕ 其结果列于表1中。
表1
ς α
r δ β
ϕδ
1.0 0.208-5.93% 0.141 -43.6%
1.2 0.2190.08%0.166 -3
2.3%1.5 0.231 4.55%0.196 -24.8%1.75 0.239 6.30%0.214 -20.8%2.0 0.2467.11%0.229 -18.5%2.5 0.2587.37%0.249 -14.6%
3.0 0.2677.19%0.263 -12.2%
4.0 0.282
5.71%0.281 -9.37%
6.0 0.299 3.70%0.299 -6.44%8.0 0.307 2.91%0.307 -4.62%10.0 0.313 2.08%0.313 -3.94%∞ 0.333
0 0.333 0
由表1可知:当6/≥b h 时,用上述材料力学方法求得的max τ与ϕ可以满足工程应用的精度要求。max τ稍小于∗
max τ,ϕ稍低于∗
ϕ。
参考文献
1 单辉祖主编.材料力学.北京:国防工业出版社,1995
2 徐芝纶.弹性力学.北京:高等教育出版社,1990