电动力学第二章郭硕鸿第三版
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第二章 静 电 场
静电场:静止电荷或电荷分布不随时间变化产生的电场
一.主要内容:应用电磁场基本理论解决最简单的问题:电荷静止或电荷分布不随时间变化,产生的场不随时间变化的静电场问题。
本章研究的主要问题是:在给定自由电荷分布及介质和导体分布的情况下如何求解静电场。由于静电场的基本方程是矢量方程,求解很难,并不直接求解静电场的场强,而是通过静电场的标势来求解。
首先根据静电场满足的麦克斯韦方程,引入标势,讨论其满足的微分方程和边值关系。在后面几节中陆续研究求解:分离变量法、镜像法和格林函数法。最后讨论局部范围内的电荷分布所激发的电势在远处的展开式。
知 识 体 系:
1.静电场的微分方程:0=⨯∇E
D ρ∇⋅= 边值关系:()
12-⨯E E n
()
21n D D σ⋅-=
静电场的能量:12W E DdV ∞=
⋅⎰1
2
V W dV ρϕ=⎰ 2.静电边值问题的构成:
引入电势:
12
212
1
S S
S
S
n
n
ϕ
ϕϕϕεεσ
⎧=⎪⎨∂∂-=-⎪∂∂⎩
2
1122121
S S S S S S n n n
ρϕεϕϕϕϕεεσϕϕ⎧∇=-⎪⎪
=⎪⎪
∂∂⎨-=-⎪∂∂⎪
∂⎪⎪∂⎩
或
3.静电边值问题的基本解法: (1)镜像法 (2)分离变量法
条件:电势满足拉普拉斯方程:20ϕ∇= (3)电多极矩 (4) 格林函数法 二.内容提要:
1.静电场的电势及其微分方程: (1)电势和电势梯度
因为静电场为无旋场,即0=⨯∇E
,所以可以引入标量函数ϕ,引入
后
ϕ-∇=E
电势差:空间某点电势无物理意义,但两点间电势差有意义
选空间有限两点Q P →
⎰
⋅-=-Q
P
P Q l d E ϕϕ
参考点:
(1)电荷分布在有限区域,通常选无穷远为电势参考点
)(0
∞→=∞Q ϕ ⎰
∞⋅=P
P l d E ϕ
(2)电荷分布在无限区域不能选无穷远点作参考点,否则积分将无穷大。
电荷分布在有限区域时的几种情况的电势
(1) 真空中点电荷
300()44P
Qr Q
P dl r r
ϕπεπε∞
'=⋅='⎰
无限大均匀线性介质中点电荷 : r
Q πεϕ4=
(2) 电荷组 : ∑
==n
i i
i r Q P 1
04)(πεϕ
(3) 连续分布电荷:无穷远处为参考点
⎰
'
'=V
r
V d x P 04)()(περϕ
(2)电势满足的微分方程和边值关系
泊松方程:ε
ρ
ϕ-=∇2
○
1 其中ρ仅为自由电荷分布,适用于均匀各向同性线性介质。 ○2对0=ρ的区域:电势满足拉普拉斯方程:20ϕ∇= 边值关系
A.两介质界面上边值关系
⎪⎩
⎪
⎨⎧-=∂∂-∂∂=σ
ϕεϕεϕϕS
S S
S n n 1
12221
B.导体与介质界面上的边值关系
.S const n
ϕϕ
εσ=⎧⎪
∂⎨=-⎪∂⎩
n S
S
S
S
E Q dS dS n
n σϕ
ϕ
ε
σε∂∂⇒=
=-=-=∂∂⎰⎰
C.导体与导体界面上的边值关系
12212
1S S S S n n ϕϕϕϕσσ⎧=⎪
⎨∂∂=⎪∂∂⎩
其中12,σσ 是导体的电导率 (3)静电场的能量
(S 为分界面)
1
2W E DdV ∞
=
⋅⎰ 用电势表示: 1
2V
W dV ρϕ=
⎰ 注意:○
112
ρϕ不是静电场的能量密度; ρ是自由电荷密度,而ϕ则是空间所有电荷的电势
○2 12
V
W dV ρϕ=⎰只适用于静电场。 2.唯一性定理: A .均匀单一介质
当区域V 内自由电荷分布ρ(x)已知,ϕ满足ε
ρ
ϕ-=∇2,
若V 边界上S ϕ已知,或V 边界上
S
n ∂∂ϕ
已知,则V 内场(静电场)唯一确定。 B. 均匀单一介质中有导体
当区域V 内有导体存在,给定导体之外的电荷分布ρ(x),当○
1S ϕ或S
n ∂∂ϕ
已知,○
2每个导体电势i ϕ或带电量,则V '内电场唯一确定。 静电边值问题的构成:
2
1122121
S S S S S S n n n
ρϕεϕϕϕϕεεσϕϕ⎧∇=-⎪⎪
=⎪⎪
∂∂⎨-=-⎪∂∂⎪
∂⎪⎪∂⎩
或
3.静电边值问题的基本解法: (1)镜像法:
理论依据:唯一性定理,采用试探解的方法。
1.镜像法概念、条件
镜像法:用假想点电荷来等效地代替导体或介质边界面上的面电
荷分布,然后用空间点电荷和等效点电荷迭加给出空间电势分布。
条件:①所求区域内只能有少许几个点电荷(只有点电荷产生的
感应电荷才能用点电荷代替。)或是简单的连续分布。
②导体边界面形状规则,具有一定对称性。 ③给定边界条件。
要求:①做替代时,不能改变原有电荷分布(即自由点电荷位置、
Q 大小不
——边界条件