同济大学物理热力学ppt
2024版大学物理热力学基本概念ppt课件
大学物理热力学基本概念ppt课件CONTENTS•热力学基本概念与定义•热力学第一定律•热力学第二定律•理想气体状态方程与麦克斯韦关系式•热力学函数与性质•非平衡态热力学简介热力学基本概念与定义01热力学系统与环境热力学系统所研究的对象,与周围环境有物质、能量交换的封闭体系。
环境与系统发生相互作用的周围物质的总称。
边界系统与环境的分界面。
状态参量与过程量状态参量描述系统状态的物理量,如体积V、压强p、温度T等。
过程量描述系统状态变化过程的物理量,如热量Q、功W等。
平衡态与准静态过程平衡态系统在没有外界影响时,其内部各部分的状态参量达到稳定且不随时间变化的状态。
准静态过程系统从一个平衡态变化到另一个平衡态时,经历的一系列非常接近平衡态的过程。
热力学第零定律与温度概念热力学第零定律如果两个系统与第三个系统各自处于热平衡,则这两个系统也必定处于热平衡。
温度概念表征物体冷热程度的物理量,是热力学系统的重要状态参量之一。
在热平衡时,两个系统具有相同的温度。
热力学第一定律02系统内部所有微观粒子各种运动形式的能量总和,包括分子动能、分子势能、原子内部能量、原子核内部能量等。
力在力的方向上移动距离的乘积,宏观表现为系统对外做功或外界对系统做功。
系统与外界之间因温差而传递的能量,是热传递过程中所传递内能的多少。
热力学能功热量热力学能、功和热量热力学第一定律表达式表达式ΔU=W+Q,其中ΔU表示系统内能的增量,W表示外界对系统做的功,Q表示系统吸收的热量。
符号法则外界对系统做功,W取正值;系统对外界做功,W取负值。
系统吸收热量,Q取正值;系统放出热量,Q取负值。
等温过程在等温过程中,理想气体的内能不变,吸收的热量全部用来对外做功。
理想气体等温过程特点pV=nRT,其中p表示压强,V表示体积,n表示物质的量,R表示气体常数,T表示热力学温度。
理想气体等温过程方程温度保持不变的热力学过程。
理想气体绝热过程特点在绝热过程中,理想气体的内能变化完全取决于外界对系统做的功或系统对外界做的功。
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02
对应态原理
不同物质在相同的对应状态下具有相同 的热力学性质。对应态参数包括对比压 强、对比体积和对比温度。
03
范德华方程与对应态 原理的应用
预测真实气体的性质,如液化温度、临 界参数等。
真实气体行为描述
压缩因子
描述真实气体与理想气体偏差程度的物理量,定义为Z = pV/nRT。对于理想气体,Z = 1;对于真实气体,Z ≠ 1。
细管电泳等。
固体熔化与升华过程分析
固体熔化
升华过程
熔化与升华的应用
固体在加热过程中,当温度达到 熔点时开始熔化,由固态转变为 液态。熔化过程中吸收热量,温 度保持不变。
某些物质在固态时可以直接升华 为气态,而无需经过液态阶段。 升华过程中也吸收热量,但温度 同样保持不变。
熔化与升华是物质相变的重要过 程,对于理解物质的热力学性质 和相变规律具有重要意义。同时, 在实际应用中也具有广泛用途, 如金属冶炼、材料制备等领域。
阿马伽分体积定律
混合气体的总体积等于各组分气体分体积之和,即V_total = V_1 + V_2 + ... + V_n。
理想气体混合物的性质
各组分气体遵守理想气体状态方程,且相互之间无化学反应。
范德华方程与对应态原理
01
范德华方程
对真实气体行为的描述,考虑了分子体 积和分子间相互作用力,形式为(p + a/V^2)(V - b) = RT,其中a、b为与物 质特性相关的常数。
维里方程
描述真实气体行为的另一种方程形式,考虑了高阶分子间 相互作用项,形式为pV = nRT(1 + B/V + C/V^2 + ...), 其中B、C等为维里系数。
大学物理 热力学 教学完整PPT课件
精选PPT课件
12
3 热力学第一定律
(1) 热力学第一定律的数学形式
Q(EE)A
2
1
微变过程: dQdEdA
准静态过程:dQdEPdV
理想气体:
dQM 2i RdTPdV
系 统 从 外 界 吸 收 热 量 时 ,Q 0 ,反 之 Q 0
系统对外界 ,A作 0,反 功之 时 A0
系统的内 精选,PE PT2课能 件 E1 增 0,反 加 E 之 2 时 E1013
理想气体
EM
2i RT其中iR:::理理 理想想 想气气 气体体 体分摩 普子尔 适的质 恒自量 量由度
精选PPT课件
T
:理想气体绝对温度 9
① 内能 E 是状态函数
内能变化 △E 只与初末状态
有关,与所经过的过程无关,
可以在初、末态间任选最简便
的过程进行计算。 ② 改变内能的方式 (2) 热量的计算
等体摩尔热容:1摩尔理想气体在等容过程中温度变化
1K时,吸收或放出的热量。(无相变和化学反应)
C C V QT T 12M C VdTM C V T
等压摩尔热容:1摩尔理想气体在等压过程中温度变化
1K时,吸收或放出的热量。(无相变和化学反应)
C C P Q 精选 PPTT T 1课2M 件 C PdTM C PT
做功 热传递
热量:物体间由于温度差别而转移的能量
热量的传递称为传热。传热有三种方式:
热传导、对流精选、PPT热课件辐射。
10
Q cM (T 2T 1)c M T c物质的比热容
摩尔热容:1摩尔物质在某一过程中温度变化1K时,
吸收或放出的热量。
摩尔热容:C c QT T 12M C d TM C T 注意:热量也是过程量
同济大学,物理B,第9章-热力学
23
例、容积 V1=32L 的氧气瓶储有压强为 p1=1.317107Pa 的氧
气,规定氧气压强降到 p2=1.031 106Pa 时需充气,以免阀门 打开时混入空气而需洗瓶,若车间每天需 p=1.031
105Pa ,V=400L的氧气,问需几天充气?
解: T不变,设每天用去m 质量的气体 m MpV
常见的一些现象:
1、一壶水开了,水变成了水蒸气。 2、温度降到0℃以下,液体的水变成了固体的冰块。 3、气体被压缩,压强增大。 4、物体被加热,物体的温度升高。
热现象
1
热学是研究与热现象有关的规律的科学。
热现象是物质中大量分子无 规则运动的集体表现。
热现象是一种宏观现象。一 切与物体冷热程度有关的物理性 质及状态变化的现象。
E 表示系统内能的增量。
热力学第一定律微分式: dQ dE dW
35
符号规定:
1、系统吸收热量Q为正,系统放热Q为负。 2、系统对外作功W为正,外界对系统作功W为负。
3、系统内能增加E为正,系统内能减少E为负。
第一类永动机: 不需要外界提供能量,但可以 继续不断地对外做功的机器。
热力学第一定律:
1、摄氏温标: t ℃
标准状态下
冰点和沸点之差的百 分之一规定为1 ℃ 。
水的冰点 —— 0 ℃ 水的沸点 —— 100℃
2、热力学温标: T K
绝对零度: T = 0 K
t = - 273.15 ℃
11
水三相点(气态、液态、固态的共存状态)273.16 K
换算关系: T 273.15 t
12
32
注意:内能是状态量,通过做功或传热使系统的状 态(内能)发生变化。功和热量都是过程量,在改 变系统内能的效果上相当,而引起系统内能变化的 方式不同。
大学物理热力学1.ppt
于是
7 ( T T ) Q b a 2 1 1 Q ( 5 2 ln 2 ) T 5 T 1 b a
7 ( 1 T T ) a/ b 1 ( 5 2 ln 2 ) 5 T T a/ b
其中
T P P V 1 a a c 1 T P P V 2 b b b 2
Note:
[思考]
①在卡诺循环中,两条等温线下的面积是否相等?为什么?
②两条绝热线下的面积是否相等?物理意义?
28
[例2-2]1mol理想气体作卡诺循环,T1=400k,T2=300k,在400k的等温线上起始体积 V1=0.001m3,终止体积V2=0.005m3,求气体在每一循环中①从高温热源吸收的热量Q1; ②所做净功A;③传给低温热源的热量Q2。
解: P a b T1 T2 c V V1 V2 ①
M V 2 Q Q A RT ln 1 ab ab 1 M V mol 1
d
O
0 . 005 1 8 . 31 400 ln 0 . 001 3 5 . 35 10 ( J )
29
②
A T 1 2 Q T 1 1 T 300 3 2 A Q ( 1 ) 5 . 35 10 ( 1 ) 1 T 400 1 3 1 . 1 2 Q Q 1 1 T2 1 T1
卡诺热机:
⒒致冷机的致冷系数
卡诺致冷机:
Q Q 2 2 w Q Q A 1 2 T2 w T1 T2
35
⒈理想气体的状态变化遵从PV2=B的规律(B为正常数),则当体积由V1膨胀至2V1时,气体 对外做功A= 。
M dQ CdT Mmol
大学物理热力学(一)课件
第八章 热力学
前言
热力学是从能量守恒和转化的角度来研究热运动规律的。 在热力学中,常把所研究的物体系统称为热力学系统或简称系统.
热力学系统可以是气体,也可以是固体、液体,不论是固体、液体 还是气体,热力学系统都是由大量粒子构成的.
在热力学中,往往不考虑系统整体的机械运动,而是从能量的观点 出发,研究在系统状态变化过程中有关热功转换的关系和条件等问题。
dE dT
E i RT
2
若气体是理想气体:dE
i 2
RdT
,代入上式有:
i
CV
R 2
(4)
(4)式表明:理想气体的定体摩尔热容是一个与分子自由度有关的 量,而与气体的温度无关。
i
CV
R 2
(4)
3
对单原子气体分子:CV
R 2
5
双原子分子:
CV
R 2
三原子分子或三原子以上分子: CV 3R
5
(1)
(2)
V
(1)等体吸热过程中,外界传给系统的热量,全部用来增加系统 的内能,而系统不对外做功;
(2)等体放热过程中,系统向外界放热是以减少自己内能为代价 的。
2、等温过程
E i RT
2
特点:在系统状态变化过程中 T=C,dT=0 对理想气体而言,内能是温度的单值函数:
dE
i 2
RdT
0
热一律在等温过程中的表达式为: Q 0,W 0,等温膨胀(1)
热力学(一)
主讲 于一
回顾
理想气体的内能
En
n
n
i 2
KT
(8.1)
i
i
E mol
N0
2
KT
2024版大学物理热学ppt课件
供了理论指导。
02
热力学在环保领域的应用
通过热力学分析和优化,降低能源消耗和减少污染物排放,促进环境保
护和可持续发展。
03
热力学在新能源领域的应用
热力学原理在太阳能、风能、地热能等新能源的开发和利用中发挥重要
作用,推动能源结构的转型和升级。
THANKS
感谢观看
气体输运现象及粘滞性、热传导等性质
粘滞性
气体在流动时,由于分子间的动量交换,会 产生阻碍流动的粘滞力。气体的粘滞性与温 度、压强有关。
热传导
气体中热量从高温部分传向低温部分的现象 称为热传导。热传导是由于分子间的碰撞传 递能量实现的。气体的热传导系数与温度、
压强有关。
04 固体、液体与相 变现象
大学物理热学ppt课件
目录
• 热学基本概念与定律 • 热力学过程与循环 • 气体动理论与分子运动论 • 固体、液体与相变现象 • 热辐射与黑体辐射理论 • 热学在生活和科技中应用
01 热学基本概念与 定律
温度与热量
温度
表示物体冷热程度的物理量, 是分子热运动平均动能的标志。
热量
在热传递过程中所传递内能的 多少。
制冷机原理
利用工作物质在低温下吸热并在高温下放热,实现制冷效果的装置。制冷机通过消耗一定的机械能或电能, 将热量从低温物体传递到高温物体。常见的制冷机有冰箱、空调和冷库等。
热力学第二定律与熵增原理
热力学第二定律
热量不可能自发地从低温物体传递到高温 物体而不引起其他变化。热力学第二定律 揭示了自然界中能量转换的方向性和不可 逆性。它是热力学基本定律之一,对热力 学理论的发展和应用具有重要意义。
太阳能利用技术探讨
太阳能集热器
大学物理热力学基本概念-PPT
绝热 Q=0
等温(准静态)
Q A
pVln V2 V1
30
练习1. 理想气体绝热自由膨胀,去掉隔板实现平衡后压强 p=?
解1:
由绝热方程
V p0 ( 2
)
pV
p
p0 2
解2: 绝热过程
自由膨胀
p1V1 p2V2
Q0
E 0
A0
p2
p0 2
T 0
T2 T1
哪一个解对?为什么?
绝热方程对非静态过程不适用
答案:(D)
32
大学物理热力学基本概念
重点: 内能、功、热量、摩尔热容,泊松比 热力学第一定律 热力学第一定律应用于理想气体等体、等压、等温 过程,绝热过程,和各种循环过程。 卡诺循环 热机效率和制冷系数 热力学第二定律
难点: 热力学概率,热力学第二定律的统计意义
2
前言 热学发展历史的两大特征: •技术——物理——技术模式 •两种研究方法——两种理论
3)相互关系:互相补充,相辅相成 热力学- 宏观理论,基本结论来自实验事实,普遍可靠,
但不能解释其本质 解释 验证
统计物理- 微观理论,揭示热现象本质
热力学第一定律 的创始人
热力学第二定律 的创始人
4
§20.1 热力学基本概念
一、热力学系统 外界 大量粒子组成的宏观、有限的体系称为热力学系统。 与其比邻的环境称为外界
CV
i 2
R
Cp
i
2 2
R
单双 多
3 R 5 R 3R
2
2
5R
7 R
4R
2
2
CT
Ca 0
泊松比
i2 i
5
2024年度大学物理热力学基础PPT课件
18
绝热过程和多方过程
绝热过程
系统与外界无热量交换,内能变化只由做功引起。
多方过程
系统状态变化遵循一定的规律,如压强与体积的特定关系,可用于描述某些实 际过程。
2024/2/2
19
循环过程与热机效率
循环过程
系统经历一系列状态变化后回到初始状态,完成一个循环。
热机效率
热机从高温热源吸收的热量与向低温热源放出的热量之差与吸收的热量之比,反映了热机的性能。
15
热力学函数的计算与应用
热力学函数的计算
根据系统的状态方程和状态参量,可以计算各种热力学函数的值。此外,还可以通过实验测量某些热 力学函数的值。
热力学函数的应用
热力学函数在能源、环境、材料等领域有广泛应用。例如,利用热力学函数可以评估能源利用效率、 预测材料性能、优化工艺过程等。同时,热力学函数也为理解自然现象和生命过程提供了重要工具。
未来趋势
03
关注非平衡态热力学、微观热力学等领域的研究,探索新的理
论和应用。
5
本课程的学习目标和方法
学习目标
掌握热力学基本概念、定律和理论,了解热力学在各 个领域的应用。
学习方法
理论学习与实验相结合,注重理解和应用热力学原理 。
学习建议
多做习题,加强理解和记忆;关注热力学前沿动态, 拓宽知识面。
2024/2/2
铁磁物质的居里点转变。
2024/2/2
23
相平衡条件与相图分析
相平衡条件
多相系统中各相之间达到动态平衡的条 件,包括热平衡、力平衡和化学平衡。
单组分系统相图
2024/2/2
如水的P-T相图,展示了水的固、液 、气三相在不同温度和压力下的平衡
大学物理热学完整ppt课件
化学组成(定组成定律): M=M1+M2+M3+ …… 混合气体的分子组分,分子数目: N=N1+N2+N3+……
E,D B,H
因为N等很大, 通常用NA=6.022×1023 做他们的单位,称摩尔量(数)。
NNAMM A
. 123......
各组分分子的质量(分子量):m1 M N11,
m2
M2 N2
B B’
B B
A物体 (平衡态A’)
( 平
C物体 (平衡态C’)
衡物
态体
热接触)
热平衡态的传递性:如果A与B互相平衡, B与C互相平衡,那么一 定有A与C也互相平衡。(热力学第零定律)
A与B互相平衡的意思是:虽然热接触允许它们之间作热交换,但它们间实际上
.
已没有热交换发生。
引入温度的目的:如何判断平衡系统A、B是否互为平衡的, 相差多远,如让
PVR or
T
. PVRT
仔细的测量显示,气体越稀薄(n越小),它们的近似程度越好。
n 0 现在人们相信它们只在
的极限下才可能严格成立。
当然这只是一个理想的极限,实际情况总会有些偏 差。 因此这个状态方程被称为理想气体状态方程。
。
当密度较大时,与理想气体状态方程的偏离会很大 。 这时应该寻找它的改善办法
,且只能描述平均行为,无法描述涨落)
▲ 统计力学(statistical mechanics)(微观方法)
对微观结构提 统计方法 出模型、假设
热现象规律
特点:可揭示本质,描述涨落,但受模型
局限。
.
热力学系统的各种分类 按系统与外界交换特点分: 孤立系统:与外界既无能量又无物质交换的系统 封闭系统:与外界只有能量交换而无物质交换的系统 开放系统:与外界既有能量交换又有物质交换的系统 绝热系统:与外界没有热量交换的系统
大学物理热力学教学课件
污染物排放
热力学理论在控制污染物排放方面也有应用,如燃烧过程和工业生产中的污染物控制。
节能减排
热学理论在节能减排方面发挥了重要作用,如提高能源利用效率和减少能源消耗等。
热力学的环境影响
新材料开发
随着新材料技术的不断发展,热力学理论在新材料开发方面将发挥更加重要的作用。
新能源技术
随着新能源技术的不断发展,热力学理论在新能源技术方面也将有更广泛的应用前景。
热力学第二定律的数学表达式
02
对于封闭系统,热力学第二定律可以表达为熵增加原理,即系统的熵永不减少,总是向着熵增加的方向演化。
热力学第二定律的微观解释
03
从微观角度看,热力学第二定律反映了自然界的自发过程总是向着分子无序程度增加的方向进行,即向着熵增加的方向进行。
热力学第二定律的表述
热机效率
热机效率是指热机输出的功与输入的热量之比。根据热力学第二定律,任何热机的效率都不可能达到100%,因为总有部分热量会以不可逆的方式散失到泵
根据热力学第二定律,制冷机可以将热量从低温物体传到高温物体,从而实现制冷效果。而热泵则可以将热量从低温环境传到高温环境,从而提高温度。
热力学第二定律为能源利用和环境保护提供了理论指导。例如,在火力发电站中,利用热力学第二定律可以优化能源利用效率,减少能源浪费和环境污染。
在电子器件散热设计中,可以利用热力学第二定律分析热量传递和转换过程,从而设计出更加高效的散热方案。
在生态系统中,热力学第二定律同样适用。生态系统中的物质循环和能量流动遵循着熵增加原理,从而维持生态平衡和演化。
能源利用与环境保护
电子器件散热设计
生态系统的平衡与演化
热力学第二定律的应用
04
CHAPTER
2024年大学物理热力学(课件)-(含多场景)
大学物理热力学(课件)-(含多场景)大学物理热力学课件一、引言热力学是研究物质系统在温度、压力、体积等热力学参数变化时的宏观性质和行为的科学。
大学物理热力学课程旨在帮助学生理解热力学的基本概念、基本定律和基本方法,培养学生运用热力学知识解决实际问题的能力。
本课件将围绕热力学的基本原理、热力学第一定律、热力学第二定律、热力学第三定律和热力学状态方程等内容进行讲解。
二、热力学基本原理1.系综理论:热力学研究的是大量粒子的统计行为,系综理论是描述这些粒子行为的数学工具。
系综理论将系统划分为三个系综:微观系综、宏观系综和热力学系综。
2.状态量与过程量:热力学中,状态量是描述系统宏观状态的物理量,如温度、压力、体积等;过程量是描述系统在过程中变化的物理量,如热量、功等。
3.状态方程:状态方程是描述系统状态量之间关系的方程,常见的状态方程有理想气体状态方程、范德瓦尔斯方程等。
三、热力学第一定律1.定义:热力学第一定律是能量守恒定律在热力学领域的具体表现,表述为系统内能的增量等于热量与功的代数和。
2.表达式:ΔU=QW,其中ΔU表示系统内能的增量,Q表示系统吸收的热量,W表示系统对外做的功。
3.应用:热力学第一定律可以用于分析热力学过程中的能量转换和传递,如热机、制冷机等。
四、热力学第二定律1.定义:热力学第二定律是描述自然过程方向性的定律,表述为热量不能自发地从低温物体传递到高温物体。
2.表达式:ΔS≥0,其中ΔS表示系统熵的增量,熵是衡量系统无序程度的物理量。
3.应用:热力学第二定律可以用于分析热力学过程的可行性,如热机效率、制冷循环等。
五、热力学第三定律1.定义:热力学第三定律是描述绝对零度附近物质性质的特殊规律,表述为在绝对零度附近,完美晶体的熵趋于零。
2.表达式:S→0asT→0,其中S表示熵,T表示温度。
3.应用:热力学第三定律为低温物理学和制冷技术提供了理论依据。
六、热力学状态方程1.理想气体状态方程:pV=nRT,其中p表示压力,V表示体积,n表示物质的量,R表示理想气体常数,T表示温度。
第七章热力学1大学物理PPT课件
2. 气体动理论 —— 微观描述 研究大量数目的热运动的粒子系统,应用模
型假设和统计方法 .
2
§6-1平衡态 理想气体的状态方程
1 气体压强 p :作用于容器壁上
单位面积的正压力(力学描述).
p,V,T
单位: 1 P a1 N m 2
o
V
W A 1 B Q A 1 B W A 2 B Q A 2 B
W A 1 B 2 A Q A 1 B 2 A 0
12
写在最后
成功的基础在于好的学习习惯
The foundation of success lies in good habits
13
结束语
当你尽了自己的最大努力时,失败也是伟大的, 所以不要放弃,坚持就是正确的。
d W F d lpd S l
dWpdV
W V2 pdV V1
注意:作功与过程有关 . 9
三 热 量(过程量)
通过传热方式传递能量的量度,系统和外界之间
存在温差而发生的能量传递 .
功与热量的异同 1)过程量:与过程有关;
T1 T2
T1 Q T2
2)等效性:改变系统热运动状态作用相同;
1卡 = 4.18 J , 1 J = 0.24 卡
二 平衡态
一定量的气体,在不受外界的影响下, 经过 一定的时间, 系统达到一个稳定的, 宏观性质不随 时间变化的状态称为平衡态 .(理想状态)
真空膨胀 p
(p,V,T)
p,V,T
(p',V',T)
o
V
p' ,V ' ,T
4
平衡态的特点
同济大学物理热力学ppt
1、等容过程 V= 恒量 , dV= 0
等容过程的热力学第一定律: 等容过程系统作功:
dW PdV 0
dQV dE
W 0
m i R (T2 T1 ) 等容过程系统内能的增量: E M 2
等容过程系统的吸热:
m i QV R (T2 T1 ) M 2
2、等压过程
P= 恒量 , dP= 0
E Wab
a
c V
(B)
T V P 等压 + + 0 等温 0 + 等容 + 0 +
绝热
W EQ-来自+-+
+ + 0
+ 0 + -
+ + + 0
例、哪个过程的Q、E、W均为负值。
(A)等容降压 (B)等温膨胀
(C)绝热膨胀
(D)等压压缩
( D )
压缩 W 0
p nkT , p不变,n增加 T减小, E 0
P
A
B
C D
解: (1) WAB WAC WAD
(2)等压过程 等温过程
V T E AB 0 E AC 0 绝热过程 E AB WAB 0
QAD 0 QAB WAB E AB
V1
V2 V
(3) QAB QAC QAD
QAC WAC
例、符号“+”,“-”,“0”分别表示P、V、T 的增加,减少,不变。填写以下表格。
T1 To V1 2Vo
1 P1 Po 2
PoVo P 1V1
(2)绝热压缩
P 1V1T1 P 2V2T2
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V1
V
1→2绝热过程气体做的功为:
4 5 A C ( T T ) ( 5 ) R ( 736 293 ) 4 . 6 10 ( J ) 12 V 2 1 2
(3)经等温过程后,气体的压强为:
P V P V 1 1 2 2
V 1 P P 10 ( atm ) 2 1 V 2
(2)等压过程中,气体吸收的热量为 Q p 400 Q C T T 6 . 88 K p p C 7 p 2 8 . 31 2 T T 273 . 15 6 . 88 280 . 03 K 故末态温度 T 2 1
T 3 3 3 280 2 V V 44 . 8 10 45 . 9 10 ( m ) 2 1 T 273 1
第七章
主要内容:
内能、功、热量
热力学
以实验定律为基础,从能量的观点出发,分析物态变 化过程中热功转换问题。
热力学第一定律及其应用 循环过程与热机效率 热力学第二定律
§7.1
一、系统的内能
内能 功 热量
E
Mi 2
RT PV
i 2
M i E E E R T 2 1 2
内能是系统状态参量温度T的单值函数,是一个状态量,内能的 改变量只决定于初末两个状态。
经绝热过程后,气体的压强为
P P2
P2
2 T2
2
等温过程
绝热过程
P1
0
1 T1
P V P V 1 1 2 2
1 V V V 2 2 10
V1
V
V 1 . 4 1 P P ( ) 1 10 25 . 1 ( atm ) 2 1 V 2
最新大学物理热力学(课件)课件ppt
Q=cμ(T2-T1)=C(T2-T1) C—摩尔热容(J/mol ·K)
(2)做功、传热都是能量变化的量度,是过程量。
(3)做功与传热的区别: 做功:通过宏观的有规则运动(如机械运动、电流运动)与系 统内分子的无规则运动来完成的能量交换 ,亦称宏观功。
2 V
内能增加
B→2→A
Q = E + A = -300-300 =-600J
放出热量
§4-2 热力学第一定律对理想气体的应用
一、理论基础
(1)
pV M RT
(理想气体的共性)
dQdEpdV 解决过程中能
(2) QE V2 pdV 量转换的问题 V1
(3) EE(T) (理想气体的状态函数)
(4) 各等值过程的特性 .
大学物理热力学(课件)
Chapter 4 热力学
热力学和分子动理论(气体动理论是其中的一部分)
的研究对象都是宏观物体的热现象。
分子动理论
热力学
从物质的微观结构入手
以宏观系统为对象
运用统计的方法
能量守恒和转换定律等
研究气体分子微观量的统计 平均值与宏观量之间的关系
研究宏观物理量之间的关 系
更深刻地揭示了热现象的 规律及其微观本质。
传热:通过接触面上分子的相互碰撞来完成的能量交换,不涉及 是否发生宏观位移,亦称微观功。
3、内能 (internal energy) 热力学系统在一定的状态下,具有一定的能量,称为热力学系 统的内能。
说明: (1)系统的内能就是系统中所有分子的热运动能量和分子间相互 作用的势能的总和。 (2)内能的变化只决定于初末两个状态,与所经历的过程无关 ,即内能是系统状态的单值函数,E=f(T、V),是状态量。
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热机效率:
W Q2 1 Q1 Q1
Q2 Q2 W Q1 Q2
致冷系数:
卡诺循环效率:
T2 1 T1
Q2 T2 w Q1 Q2 T1 T2
卡诺致冷系数:
热力学第二定律
开尔文表述:不可能从单一热源吸取热量使之完全
变为有用的功而不产生其他影响。
克劳修斯表述:不可能把热量从低温物体传到高温
Q W E
Q0
例、以下状态方程的微分式各表示什么过程?
1 2
m pdV RdT M m Vdp RdT M
等压过程(dP=0) 等容过程(dV=0) 等温过程(dT=0)
3
pdV Vdp 0
m pV RT M
m pdV Vdp RdT M
T1 To V1 2Vo
1 P1 Po 2
PoVo P 1V1
(2)绝热压缩
P 1V1T1 P 2V2T2
2Vo
1
To Vo T2
1
o
1
T2 2 To
1.67 1
1
T T2 T0 2
2
1.671
1T 2 1 273 160 K
1 To
例、 0.1摩尔的单原子理想气体经历如图所示的过程。 (1)证明A和B的温度相同;(2)过程中系统净吸 热多少?(3)哪一状态的温度最高? (4)过程中 系统吸热多少? 5Pa) P ( 10 PV 证: P V
A A
TA
B B
TB
2
A
TA PAV A 1.5 1 1 1 TB PBVB 0.5 3
T= 恒量 ,dE =0
等压过程的热力学第一定律: 等温过程系统作功和吸热:
dQT dW
m V2 m P1 Q W RT ln RT ln M V1 M P2
等温过程系统内能的增量:
E 0
4、绝热过程
dQ 0
绝热过程的热力学第一定律:
0 dWQ dEQ
绝热过程内能增量:
等压过程的热力学第一定律:
dQ p dE pdV
等压过程系统的吸热:
m i2 Qp R (T2 T1 ) M 2
等压过程系统内能的增量:
m i E R (T2 T1 ) M 2
m 等压过程系统作功: W P (V2 V1 ) R (T2 T1 ) M
3、等温过程
PV 2 P 4 P
2
M T 2P 2 4P mR
dT M ( 4 P 4 ) 0 dP mR
P 1
V 2 P 4 2
2 10
3
, 110
5
例、m千克理想气体的循环过程如图所示,其中CA 为绝热过程,A点(T , V1),B(TB,V2)均为已 知,求(1)C点的状态参量。(2)循环效率。
m i EQ R (T2 T1 ) M 2 m i WQ R (T2 T1 ) M 2
绝热过程的功:
PV C1
绝热方程:
TV
1
C2 C3
P T
循环过程:
1
循环过程: 系统经历一系列的变化过程又回 到初始状态的过程。 循环特征:经历一个循环过程后,内能不变。
例、器壁与活塞构成一绝热容器,中间被一隔板隔开, 分成相等的两部分,左边有1摩尔标准状态的氦气,另 一边为真空。现抽去隔板,待平衡后再缓缓向左推动活 塞,把气体压缩到原来的体积。求氦气的温度改变?
解:设初态:Po,Vo,To (1)自由膨胀
W 0,Q 0 E 0 T 0
例. 如图,T1、T2为等温线,ab为绝热线,理想 气体由c经cb压缩到b,该过程热容 (A)C>0 (C)C=0 (B)C<0 (D)不能确定
C
Qcb
T
T >0
P
T1 b T2
Qcb Wcb E
Q ab Wab E 0
Wab <0 Wcb <0 Q cb Wcb Wab < 0
E Wab
a
c V
(B)
1、等容过程 V= 恒量 , dV= 0
等容过程的热力学第一定律: 等容过程系统作功:
dW PdV 0
dQV dE
W 0
m i R (T2 T1 ) 等容过程系统内能的增量: E M 2
等容过程系统的吸热:
m i QV R (T2 T1 ) M 2
2、等压过程
P= 恒量 , dP= 0
解:
TV
1 1
1
TV
1 c 2
T A
B
V1 Tc T V 2
Vc V2
m V pc RT M V
1 1 2
C V
m pcVc RTc M
Q AB
m V2 W RT ln M V1
1 m m iR V1 QBC CV Tc T T 1 M M 2 V 2 1 V 1 i V 1 QBC 2 1 1 V2 QAB 2 ln V1
P
A
B
C D
解: (1) WAB WAC WAD
(2)等压过程 等温过程
V T E AB 0 E AC 0 绝热过程 E AB WAB 0
QAD 0 QAB WAB E AB
V1
V2 V
(3) QAB QAC QAD
QAC WAC
例、符号“+”,“-”,“0”分别表示P、V、T 的增加,减少,不变。填写以下表格。
物体而不引起其他变化。
卡诺定理
1、在相同的高温热源与相同的低温热源之间工作
的一切可逆机,不论用什么工作物质,效率相等。
2、在相同的高温热源与相同的低温热源之间工作
的一切不可逆机的效率不可能高于可逆机的效率。
例、 问等压,等温,绝热 三个过程中:
(1)比较各过程作功多少? (2)比较各过程内能变化多少? (3)比较各过程吸热多少?
热力学复习
热力学第一定律:
包括热现象在内的能量守恒 和转换定律。
Q ( E2 E1 ) W
dQ dE d W
P-V 图上过程曲 线以下的面积
W pdV
V1
V2
m i E RT2 T1 M 2
m Q Cm dT M
Q ( E2 E1 ) W
例. 一定量理想气体经历ACB过程时吸热200J,则经 P(1.0×105Pa) 历ACBDA过程时吸热多少? A D 4 解: 由热力学第一定律
WACB QACB EACB QACB 200 J
( p AVA pBVB TA TB E ACB 0)
1
C B
1
B 1 2 3 V(10-3m3)
TA TB
E AB 0
Q W AB直线下面积
Q 2J
P PA PA PB V V A V A VB
P 1 .5 1 .5 0 .5 V 1 1 3
V 2 P 4
m PV RT M
WBD 0
O
4
V(10-3m3)
WDA p A (VA VD ) 1200J
WACBDA WACB WBD WDA 1000 J (外界对系统作功)
E ABCDA 0 (ABCDA过程始末状态为同一点)
QACBDA WACBDA 1000J (放热过程)
T V P 等压 + + 0 等温 0 + 等容 + 0 +
绝热
W E
Q
-
+
-
+#43; -
+ + + 0
例、哪个过程的Q、E、W均为负值。
(A)等容降压 (B)等温膨胀
(C)绝热膨胀
(D)等压压缩
( D )
压缩 W 0
p nkT , p不变,n增加 T减小, E 0