流体力学第一章

合集下载

流体力学 - 第一章流体属性及静力学

流体力学 - 第一章流体属性及静力学
第一章 流体属性及静力学
1
第一章
流体属性及静力学
§1-1 流体定义及连续介质假定 §1-2 流体的密度、重度和粘性 §1-3 流体的其他属性 §1-4 作用于流体上的力 §1-5 流体静压力特性及静止流体中 压力变化规律 §1-6 静止流体作用在壁面上的力
第一章 流体属性及静力学
2
重点:连续介质模型,流体的粘性, 作用于流体上的力,静压力的特性,
第一章 流体属性及静力学
31
外力:周围物体对其作用力 。包括周 围流体和固体的作用力 。 外力又可分为: 表面力:表面压力、表面粘性力。自由 面上还有表面张力 ——是一种特殊类型的 表面力 ,液体内分子对表面分子的吸引。 质量力(体积力 ):重力、惯性力、磁场 力等等。
第一章 流体属性及静力学
32
1. 流体的压缩性
如果温度不变,流体的体积随压强增加 而缩小,这种特性称为流体的压缩性,通 常用体积压缩系数 p 来表示。 p 指的是在温度不变时,压强增加一个 单位所引起的流体体积相对缩小量,即:
p
1 dV V dp
第一章 流体属性及静力学
28
流体体积压缩系数的倒数就是流体的体积 弹性模量E。它指的是流体的单位体积相对变 化所需的压强增量,即:
第一章 流体属性及静力学
25
粘性流体(viscous fluid):考虑粘性影响。 理想流体(ideal fluid):不考虑粘性影响。 粘性流体与理想流体的主要差别如下: (1)流体运动时,粘性流体相互接触的流体 层之间有剪切应力作用,而理想流体没有; (2)粘性流体附着于固体表面,即在固体表 面上其流速与固体的速度相同,而理想流体在 固体表面上发生相对滑移。
第一章 流体属性及静力学

流体力学课件(全)

流体力学课件(全)
X 1 p 0 x
Y 1 p 0 y
欧拉平衡方程
Z 1 p 0 z
p p( , T )
t
1 V V T p
1 V V p T
p p(V , T )
1 t T p
p
p
1 p T
V
p y = pn pz = pn
px = p y = pz = pn = p
28/34
第二章
流体静力学
§1 静压强及其特性 §2 流体静力学平衡方程 §3 压力测量 §4 作用在平面上的静压力 §5 作用在曲面上的静压力 §6 物体在流体中的潜浮原理
29/34
§2流体静力学平衡方程
通过分析静止流体中流体微团的受力,可以建立 起平衡微分方程式,然后通过积分便可得到各种不同 情况下流体静压力的分布规律。 why 因此,首先要建立起流体平衡微分方程式。 现在讨论在平衡状态下作用在流体上的力应满足 的关系,建立平衡条件下的流体平衡微分方程式。
《流体力学》
汪志明教授
5/24
第一章 流体的流动性质
§1 流体力学的基本概念
§2 流体的连续介质假设 §3 状态方程 §4 传导系数 §5 表面张力与毛细现象
《流体力学》
汪志明教授
6/24
§2 流体的连续介质假设
虽然流体的真实结构是由分子构成,分子间有一定的孔隙,但流 体力学研究的并不是个别分子微观的运动,而是研究大量分子组成的 宏观流体在外力的作用下所引起的机械运动。 因此在流体力学中引入连续介质假设:即认为流体质点是微观上 充分大,宏观上充分小的流体微团,它完全充满所占空间,没有孔隙 存在。这就摆脱了复杂的分子运动,而着眼于宏观机械运动。

流体力学1

流体力学1

T(℃) 0° 2° 4° 6° 8° 10° 12°
ν(cm2 0.0177 0.0167 0.0156 0.0147 0.0138 0.0131 0.0123
/s)
5
4
8
3
7
0
9
T(℃) 14° 16° 18° 20° 22° 24° 26°
ν(cm2
/s)
0.0117 6
0.0118
0.0106 2
牛顿平板实验与内摩擦定律
设板间的y向流速呈直线分布,即:
u( y)
=
U Y
y

= du U
dy Y
实验表明,对于大多数流体满足:
F

AU Y
引入动力粘性系数μ,则得牛顿内 摩擦定律
τ
=
F A
=
μ
U Y
=
μ
du dy
du 式中:流速梯度 dy 代表液体微团的剪切
= du u
变形速率。线性变化时,即 dy y ;
第一章 绪论
本章学习要点:
1. 水力学的研究对象与任务 2. 液体的连续介质模型。流体质点 3. 量纲和单位 4. 液体的主要物理性质:密度、重度、粘性、压缩性、
毛细现象、汽化压强 5. 作用在液体上的力:表面力和质量力
1.1.1 水力学的任务及研究对象
• 液体的平衡规律
研究液体处于平衡状态 时,作用于液
非牛顿流体:不符合上述条件的均称为非牛顿流体。
弹 性
τ
1
宾汉型塑性流体
τ
=τ0
+
μ
(
du dy
)n

假(伪)塑性流体
τ0

第一章流体力学基本概念

第一章流体力学基本概念

分别运动至A’,B’,C’,D’点,则有
A
B
A'
B'
udt
E D D D A A (u d)d u u t d dtudt
图1-2 速度梯度
由于
du ED
dt
因此得速度梯度 duED tgd d
dy dydt dt dt
可以看出dθ为矩形ABCD在dt时间后剪切变形角度,这就表明速度梯度实质上就 是流体运动时剪切变形角速度
•第一章流体力学基本概念
随着科学技术的不断进步,计算机的发展和应用,流体力学的研究领域和应用范 围将不断加深和扩大。从总的发展趋势来看,随着工业应用日益扩大,生产技术 飞速发展,不仅可以推动人们对流动现象深入了解,为科学研究提供丰富的课题 内容,而且也为验证已有的理论、假设和关系提供机会。理论和实践密切结合, 科学研究和工业应用相互促进,必将推动本学科逐步成熟并趋于完善。
第一章 流体力学基本概念
第一节 流体力学的发展、应用及其研究方法 第二节 流体的特征和连续介质假设 第三节 流体的主要物理性质及分类 第四节 作用在流体上的力
•第一章流体力学基本概念
第一节 流体力学的发展、应用及其研究方法
一、流体力学发展简史
流体力学是研究流体的平衡及运动规律,流体与固体之间的相互作 用规律,以及研究流体的机械运动与其他形式的运动(如热运动、化学 运动等)之间的相互作用规律的一门学科。 流体力学属于力学范畴,是 力学的一个重要分支。其发展和数学、普通力学的发展密不可分。流体 力学起源于阿基米德(Archimedes,公元前278~公元前212)对浮力的 研究。
流体的压缩性及相应的体积弹性模量是随流体的种类、温度和压力而变化 的。当压缩性对所研究的流动影响不大,可以忽略不计时,这种流动成为不可 压缩流动,反之称为可压缩流动。通常,液体的压缩性不大,所以工程上一般 不考虑液体的压缩性,把液体当作不可压缩流体来处理。当然,研究一个具体 流动问题时,是否考虑压缩性的影响不仅取决于流体是气体还是液体,而更主 要是由具体条件来决定。

第一章 流体力学的基本概念

第一章 流体力学的基本概念

当i j 时 当i j 时
(b)];2)转动,使正方形绕4轴转动,直至对角线42与
42重合[图1-1(c)],则其转角为242;3)变形,剪切 正方形1234,并拉伸42对角线,使2与2重合[图1-1 (d)]。由此可见,这种流线都是直线的简单流动,也还 是由平动、转动、变形这三种运动形式复合而成的。
分析一般情况下流体运动的分解
ai ei a1e1 a2e2 a3e3 ax i a y j az k a
ei e1 e2 e3 i j k xi x1 x2 x3 x y z
描述流体运动的两种方法
速度分解定理
变形速度张量
应力张量
本构方程 漩涡运动的基本概念
第一节 描述流体运动的两种方法
一、拉格朗日法
拉格朗日法是从分析各个流体质点的运动状态着手来研究整个流场的流体 运动的。该方法的基本思想是:从某个时刻开始跟踪每一个流体质点,记 录这些质点的位置、速度、加速度及其它物理参数的变化。这种方法是离 散的质点运动描述方法在流体力学中的推广。该方法的分析公式为

r a, b, c, t t
,
2 r a , b, c , t a t 2
p p a, b, c, t ,
T T a, b, c, t ,
a, b, c, t
拉格朗日法初看容易理解,但就某些特定问题来求解方程是很困难的。
b1 b3 b3 b1 b1 b2 b2 b2 b3 a1 a2 a3 a2 a3 a2 a3 e1 a1 e2 a1 e3 x2 x3 x2 x3 x2 x3 x1 x1 x1

流体力学(共64张PPT)

流体力学(共64张PPT)

1) 柏努利方程式说明理想流体在管内做稳定流动,没有
外功参加时,任意截面上单位质量流体的总机械能即动能、
位能、静压能之和为一常数,用E表示。
即:1kg理想流体在各截面上的总机械能相等,但各种形式的机
械能却不一定相等,可以相互转换。
2) 对于实际流体,在管路内流动时,应满足:上游截面处的总机械能大于下游截面
p g 1z12 u 1 g 2W g ep g 2z22 u g 2 2g hf
JJ
kgm/s2
m N
流体输送机械对每牛顿流体所做的功

HeW ge,
Hf ghf
p g 1z12 u 1 g 2H ep g 2z22 ug 2 2 H f
静压头
位压头
动压头 泵的扬程( 有效压头) 总压头
处的总机械能。
22
3)g式中z各、项 的2u 2物、理 意p 义处于g 某Z 个1 截u 2 1 面2上的p 1流 W 体e本 身g Z 所2具u 有2 22 的 能p 量2 ; hf
We和Σhf: 流体流动过程中所获得或消耗的能量〔能量损失〕;
We:输送设备对单位质量流体所做的有效功;
Ne:单位时间输送设备对流体所做的有效功,即有效功率;
u2 2
u22 2
u12 2
p v p 2 v 2 p 1 v 1
Ug Z 2 u2 pQ eW e
——稳定流动过程的总能量衡算式 18
UgZ 2 u2pQ eW e
2、流动系统的机械能衡算式——柏努利方程
1) 流动系统的机械能衡算式〔消去△U和Qe 〕
UQ'e vv12pdv热力学第一定律
26
五、柏努利方程应用
三种衡算基准

第一章 流体力学的基础知识

第一章 流体力学的基础知识

u P u Z1 Z2 2g 2g P
假设从1—1断面到2—2断面流动过程中损失为h, 则实际流体流动的伯努利方程为
2 u12 P u2 Z1 Z2 h 2g 2g
2 1
2 2
P
第一章 流体力学的基础知识
1.3 流体动力学基础
【例 1.2 】如图 1-7所示,要 用水泵将水池中的水抽到用 水设备,已知该设备的用水 量为 60m3/h ,其出水管高
单体面积上流体的静压力称为流体的静压强。
若流体的密度为ρ,则液柱高度h与压力p的关系 为:
p=ρgh
第一章 流体力学的基础知识
1.2 流体静力学基本概念
1.2.1 绝对压强、表压强和大气压强
以绝对真空为基准测得的压力称为绝对压力,它是流 体的真实压力;以大气压为基准测得的压力称为表压 或真空度、相对压力,它是在把大气压强视为零压强 的基础上得出来的。
第一章 流体力学的基础知识
1.3 流体动力学基础
(3) 射流
流体经由孔口或管嘴喷射到某一空间,由于运动的 流体脱离了原来的限制它的固体边界,在充满流体的空 间继续流动的这种流体运动称为射流,如喷泉、消火栓 等喷射的水柱。
第一章 流体力学的基础知识
1.3 流体动力学基础
4. 流体流动的因素
(1) 过流断面
2. 质量密度
单位体积流体的质量称为流体的密度,即ρ=m/V
3. 重量密度
流体单位体积内所具有的重量称为重度或容重,以γ 表示。γ=G/V
第一章 流体力学的基础知识
1.1 流体主要的力学性质
质量密度与重量密度的关系为:
γ=G/V=mg/V=ρg
4. 粘性
表明流体流动时产生内摩擦力阻碍流体质点或流层 间相对运动的特性称为粘性,内摩擦力称为粘滞力。 粘性是流动性的反面,流体的粘性越大,其流动性

(完整版)流体力学 第一章 流体力学绪论

(完整版)流体力学 第一章 流体力学绪论

第一章绪论§1—1流体力学及其任务1、流体力学的任务:研究流体的宏观平衡、宏观机械运动规律及其在工程实际中的应用的一门学科。

研究对象:流体,包括液体和气体。

2、流体力学定义:研究流体平衡和运动的力学规律、流体与固体之间的相互作用及其在工程技术中的应用.3、研究对象:流体(包括气体和液体)。

4、特性:•流动(flow)性,流体在一个微小的剪切力作用下能够连续不断地变形,只有在外力停止作用后,变形才能停止。

•液体具有自由(free surface)表面,不能承受拉力承受剪切力( shear stress)。

•气体不能承受拉力,静止时不能承受剪切力,具有明显的压缩性,不具有一定的体积,可充满整个容器。

流体作为物质的一种基本形态,必须遵循自然界一切物质运动的普遍,如牛顿的力学定律、质量守恒定律和能量守恒定律等。

5、易流动性:处于静止状态的流体不能承受剪切力,即使在很小的剪切力的作用下也将发生连续不断的变形,直到剪切力消失为止。

这也是它便于用管道进行输送,适宜于做供热、制冷等工作介质的主要原因.流体也不能承受拉力,它只能承受压力.利用蒸汽压力推动气轮机来发电,利用液压、气压传动各种机械等,都是流体抗压能力和易流动性的应用.没有固定的形状,取决于约束边界形状,不同的边界必将产生不同的流动。

6、流体的连续介质模型流体微团——是使流体具有宏观特性的允许的最小体积。

这样的微团,称为流体质点。

流体微团:宏观上足够大,微观上足够小。

流体的连续介质模型为:流体是由连续分布的流体质点所组成,每一空间点都被确定的流体质点所占据,其中没有间隙,流体的任一物理量可以表达成空间坐标及时间的连续函数,而且是单值连续可微函数。

7流体力学应用:航空、造船、机械、冶金、建筑、水利、化工、石油输送、环境保护、交通运输等等也都遇到不少流体力学问题。

例如,结构工程:钢结构,钢混结构等.船舶结构;梁结构等要考虑风致振动以及水动力问题;海洋工程如石油钻井平台防波堤受到的外力除了风的作用力还有波浪、潮夕的作用力等,高层建筑的设计要考虑抗风能力;船闸的设计直接与水动力有关等等。

《流体力学》第一章绪论

《流体力学》第一章绪论

欧拉法
以空间固定点作为研究对 象,通过研究流体质点经 过固定点的速度和加速度 来描述流体的运动。
质点导数法
通过研究流体质点在单位 时间内速度矢量的变化率 来描述流体的运动。
流体运动的分类
层流运动
流体质点沿着直线或近似的直线路径运动,各层 流体质点互不混杂,具有规则的流动结构。
湍流运动
流体质点运动轨迹杂乱无章,各流体质点之间相 互混杂,流动结构复杂多变。
流体静力学基础
总结词
流体静力学基础
详细描述
流体静力学是研究流体在静止状态下的力学性质的科学。其基础概念包括流体静压力、流体平衡的原理等,这些 原理在工程实践中有着广泛的应用。
03
流体运动的基本概念
流体运动的描述方法
01
02
03
拉格朗日法
以流体质点作为研究对象, 通过追踪流体质点的运动 轨迹来描述流体的运动。
《流体力学》第一章 绪论
目录
• 流体力学简介 • 流体的基本性质 • 流体运动的基本概念 • 流体动力学方程 • 绪论总结
01
流体力学简介
流体力学的定义
流体力学是研究流体(液体和气体) 的力学性质和运动规律的学科。
它涉及到流体在静止和运动状态下的 各种现象,以及流体与其他物体之间 的相互作用。
波动运动
流体在压力、温度、浓度等外部扰动作用下产生 波动现象,如声波、水波等。
流体运动的守恒定律
动量守恒定律
流体系统中的动量总和在封闭系统中保持不变,即流入和流出封 闭系统的动量之差等于系统内部动量的变化量。
质量守恒定律
流体系统中质量的增加或减少等于流入和流出封闭系统的质量流量 之差。
能量守恒定律
古希腊哲学家阿基米德研 究了流体静力学的基本原 理,奠定了流体静力学的 基础。

第1章 流体力学基本知识

第1章 流体力学基本知识

数学表达式:
二、流体的粘滞性 粘滞性 :流体内部质点间或层流间因相对运动 而产生内摩擦力(切力)以反抗相对运动的 性质。
牛顿内摩擦定律:
F-内摩擦力,N; S-摩擦流层的接触面面积,m2;
τ-流层单位面积上的内摩擦力(切应力),N/
m2;
du/dn-流速梯度,沿垂直流速方向单位长度 的流速增值;

hω1-2 =Σhf+Σhj
二、流动的两种型态--层流和紊流
二、流动的两种型态--层流和紊流

实验研究发现,圆管内流型由层流向湍流 的转变不仅与流速u有关,而且还与流体的 密度、粘度 以及流动管道的直径d有关。 将这些变量组合成一个数群du/,根据该 数群数值的大小可以判断流动类型。这个 数群称为雷诺数,用符号Re表示,即

从元流推广到总流,得:

由于过流断面上密度ρ为常数,以
u d u d
1 1 1 2 2 1 2
2

带入上式,得:


ρ1Q1 =ρ2 Q2 Q=ωv ρ1ω1v 1=ρ2ω2v 2
(1-11)
(1-11a)

(1-11)、 (1-11a) --质量流量的连 续性方程式。
建筑设备工程
第一章 流体力学基本知识 第1节 流体的主要物理性质 第2节 流体静压强及其分布规律 第3节 流体运动的基本知识 第4节 流动阻力和水头损失 第5节 孔口、管嘴出流及两相流体简介

本章介绍流体静力学,流体动力学,流体运动 的基本知识,流体阻力和能量损失,通过本章 的学习可以对流体力学有一个大概的了解,但 讲到的内容是很基础的。


v
2 2 2
2g
h12

流体力学第一章

流体力学第一章

不可压缩流体——液体——β值: 每增加1个大气压,水体积压缩为1/20000,所以, 一般不考虑水体的压缩。 若E=∞,ρ=const 实际液体:惯性、重力……,水流运动复杂; 理想液体:实际液体的简化——即ρ=const,不膨 胀,无粘性,无表面张力。 气体——可压缩流体。
求。 牛顿三定律(惯性定律、F=ma、作用力与反作用力) 质量守恒定律 能量守恒及其转化规律 动量守恒定律
水力学
(1)质量守恒定律
dm 0 dt
(2)机械能转化与守恒定律:动能+压能+位能+能量损失 =常数
(3)牛顿第二运动定律
F ma
(4)动量定律
d (mu ) F dt
二、连续介质模型 实质——分子间有间隙,分子随机运动导 致物理量不连续。
1.2.2 表面力
1、表面力:又称面积力(Surface Force) ,是毗邻流体 或其它物体作用在隔离体表面上的直接施加的接触力。它的大 小与作用面面积成正比。 按作用方向可分为: 压力:垂直于作用面。
切力:平行于作用面。
2 或 Pa N/m 2、应力:单位面积上的表面力,单位: 压强 p lim P A0 A T
后续课程:水文学、土力学、工程地质等;并直
接服务于工程应用。 • 其他:a.素质教育——“力学文化”、“水文化” ;
b .注册工程师考试必考科目;
c .研究生入学考试必考或选考科目之一。
本课程的基本要求 • 具有较为完整的理论基础,包括: (1)掌握流体力学的基本概念; (2)熟练掌握分析流体力学的总流分析方法,熟悉量 纲分析与实验相结合的方法,了解求解简单平面势流的方 法; (3)掌握流体运动能量转化和水头损失的规律,对传 统阻力有一定了解。

流体力学知识点总结

流体力学知识点总结

流体力学知识点总结流体力学知识点总结第一章绪论1液体和气体统称为流体,流体的基本特性是具有流动性,只要剪应力存在流动就持续进行,流体在静止时不能承受剪应力。

2流体连续介质假设:把流体当做是由密集质点构成的,内部无空隙的连续体来研究。

3流体力学的研究方法:理论、数值、实验。

4作用于流体上面的力(1)表面力:通过直接接触,作用于所取流体表面的力。

ΔFΔPΔTAΔAVτ法向应力pA周围流体作用的表面力切向应力作用于A上的平均压应力作用于A上的平均剪应力应力为A点压应力,即A点的压强法向应力为A点的剪应力切向应力应力的单位是帕斯卡(pa),1pa=1N/㎡,表面力具有传递性。

(2)质量力:作用在所取流体体积内每个质点上的力,力的大小与流体的质量成比例。

(常见的质量力:重力、惯性力、非惯性力、离心力)单位为5流体的主要物理性质(1)惯性:物体保持原有运动状态的性质。

质量越大,惯性越大,运动状态越难改变。

常见的密度(在一个标准大气压下):4℃时的水20℃时的空气(2)粘性huu+duUzydyx牛顿内摩擦定律:流体运动时,相邻流层间所产生的切应力与剪切变形的速率成正比。

即以应力表示τ—粘性切应力,是单位面积上的内摩擦力。

由图可知——速度梯度,剪切应变率(剪切变形速度)粘度μ是比例系数,称为动力黏度,单位“pa·s”。

动力黏度是流体黏性大小的度量,μ值越大,流体越粘,流动性越差。

运动粘度单位:m2/s同加速度的单位说明:1)气体的粘度不受压强影响,液体的粘度受压强影响也很小。

2)液体T↑μ↓气体T↑μ↑无黏性流体无粘性流体,是指无粘性即μ=0的液体。

无粘性液体实际上是不存在的,它只是一种对物性简化的力学模型。

(3)压缩性和膨胀性压缩性:流体受压,体积缩小,密度增大,除去外力后能恢复原状的性质。

T一定,dp增大,dv减小膨胀性:流体受热,体积膨胀,密度减小,温度下降后能恢复原状的性质。

P一定,dT增大,dV增大A液体的压缩性和膨胀性液体的压缩性用压缩系数表示压缩系数:在一定的温度下,压强增加单位P,液体体积的相对减小值。

第1章流体力学基本知识-PPT精品

第1章流体力学基本知识-PPT精品
ρ1u1dω1dt=ρ2u2dω2dt 或 ρ1u1dω1=ρ2u2dω2
从元流推广到总流,得:
1u1d1 2u2d2
1
2
由于过流断面上密度ρ为常数,以
带入上式,得:
ρ1Q1 =ρ2 Q2 Q=ωv
ρ1ω1v 1=ρ2ω2v 2
(1-11) (1-11a)
单位时间内通过过流断面dω的液体体积为 udω =dQ
4.流量:单位时间内通过某一过流断面的流体 体积。一般流量指的是体积流量,单位是 m3/s或L/s。
5.断面平均流速:断面上各点流速的平均值。 通过过流断面的流量为
Qvud
断面平均流速为:
v

ud


Q
建筑设备工程
第一章 流体力学基本知识 第1节 流体的主要物理性质 第2节 流体静压强及其分布规律 第3节 流体运动的基本知识 第4节 流动阻力和水头损失 第5节 孔口、管嘴出流及两相流体简介
本章介绍流体静力学,流体动力学,流体运动 的基本知识,流体阻力和能量损失,通过本章 的学习可以对流体力学有一个大概的了解,但 讲到的内容是很基础的。
确定流体等压面的方法,有三个条件:
必须在静止状态;在同一种流体中; 而且为连续液体。
2.分析静止液体中压强分布:
静止液体中压强分布
分析铅直小圆柱体,作用于轴向的外力有: 上表面压力
分析铅直小圆柱体,作用于轴向的外力有: 下底面的静水压力
分析铅直小圆柱体,作用于轴向的外力有: 柱体重力
静压。 rv2/2g--工程上称动压。
p12vg12 p22vg22h12
p + rv2/2g--过流断面的静压与动 压之和,工程上称全压。

流体力学课件

流体力学课件

17世纪中叶——18世纪中叶:1687年牛顿的黏性流体 内摩擦定律 1738年伯努利<<水动力学>>,基本概念 1755年欧拉<<流体运动的一般原理>>,理流方程 第三阶段:沿着古典流体力学和水力学两条道路发展 (18世纪中叶——19世纪末)
古典流体力学: 欧拉提出 理想流体 1826年 纳维提出黏性流体运动微分方程 水力学: 达西与魏斯巴赫 沿程水头损失公式 第四阶段:发展成为近代流体力学阶段(19世纪末至今) 理论与实验密切结合: 雷诺于1882年提出相似原理加速理论与实验的结 合、理论与生产实践密切联系: 1904年普朗特提出光辉的边界层理论
P
N N τ
2、特性二:静压强的大小与作用面方向无关,或说作 用于同一点上各方向的静压强大小相等。 证明: z C dz △py A x △pn △px dy B y
(1)作用力 ① 表面力:
0 dx
△pz
1 p x p x SOBC p x dydz 2 1 p y p y SOAC p y dxdz 2 1 p z p z SOAB p Z dxdy 2 p n p S ABC
pN d‘
N O’ d c‘ dx
1 p 0 化简得: X x
同理:
a
1 p Y 0 y
1 p Z 0 z
z dz
b‘
M
b pM dy
c y
0
x
上式用向量表示: f
1

p 0
该方程表明:静止流体中各点单位质量流体 所受质量力和表面力平衡。 2、平衡微分方程的全微分式:
b‘
b p M
c y

《流体力学》课件-(第1章 绪论)

《流体力学》课件-(第1章 绪论)

流体力学
流体
强调水是主要研究对象 比较偏重于工程应用 土建类专业常用
力学
宏观力学分支 遵循三大守恒原 理
水力学

力学
§1.1.1 流体力学的任务和研究对象
二、研究对象 流体 指具有流动性的物体,包括气体和 液体二大类。
流动性
•即 任 一 微 小 剪
切力都能使流体 发生连续的变形

流体的共性特征
基本特征:具有明显的流动性;气体的流动性大于液体。 流体只能承受压力,不能承受拉力,在即使是很小剪切力
二. 表面力 是指作用在所研究的流体表面上的力,它是相邻流 体之间或固体壁面与流体之间相互作用的结果。 它的大小与流体的表面积成正比; 方向可分解为切向和法向。
• 设 面 积 为 ΔA 的 流 体
nFLeabharlann 面元,法向为 n ,指 向表面力受体外侧, 所受表面力为 ΔF ,则 应力
F f n lim A0 A
第一阶段:古典流体力学阶段 奠基人是瑞士数学家伯努利(Bernoulli,D.)和他的 亲密朋友欧拉(Euler,L.)。1738年,伯努利推导出了著 名的伯努利方程,欧拉于1755年建立了理想流体运动微分 方 程 , 以 后 纳 维 (Navier,C .H.) 和 斯 托 克 斯 (Stokes , G.G.)建立了粘性流体运动微分方程。拉格朗日 (Lagrange)、拉普拉斯(Laplace)和高斯(Gosse)等人, 将欧拉和伯努利所开创的新兴的流体动力学推向完美的分 析高度。
第1章 绪论 第2章 流体静力学 第3章 一元流体动力学理论基础 第4章 流动阻力与能量损失 第5章 孔口、管嘴出流和有压管流 第6章 量纲分析与相似原理
第一章 绪论

第1章流体力学基础部分

第1章流体力学基础部分

∵ 液体在静止状态下不呈现粘性
∴ 内部不存在切向剪应力而只有法向应力 (2)各向压力相等
∵ 有一向压力不等,液体就会流动
∴ 各向压力必须相等
1.2.2 静止液体中的压力分布
1、液体静力学基本方程式
质量力(重力、惯性力)作用于液体的所有质点 作用于液体上的力
表面力(法向力、切向力、或其它物体或其它容器对液体、一部
赛氏秒SUS:
雷氏秒R:
美国用
英国用
巴氏度0B:
法国用
恩氏粘度与运动粘度之间的换算关系: ν=(7.310E – 6.31/0E)×10-6
m2/s
三、液体的可压缩性
可压缩性: 液体受压力作用而发生体积缩小性质 1、液体的体积压缩系数(液体的压缩率) 定义:体积为V的液体,当压力增大△p时,体积减小△V, 则液体在单位压力变化下体积的相对变化量 公式:
工作介质: 传递运动和动力 液压油的任务 润滑剂: 润滑运动部件 冷却、去污、防锈
1、 对液压油的要求
(1)合适的粘度和良好的粘温特性;
(2)良好的润滑性;
(3)纯净度好,杂质少; (4)对系统所用金属及密封件材料有良好的相容性。 (5)对热、氧化水解都有良好稳定性,使用寿命长; (6)抗泡沫性、抗乳化性和防锈性好,腐蚀性小; (7)比热和传热系数大,体积膨胀系数小,闪点和燃点高,流 动点和凝固点低。(凝点:油液完全失去其流动性的最高温度) (8)对人体无害,对环境污染小,成本低,价格便宜
υ=q/A
1.3.2 连续性方程--质量守恒定律在流体力学中的应用
1、连续性原理--理想液体在管道中恒定流动时,根据质 量守恒定律,液体在管道内既不能增多,也不能减少,因此 在单位时间内流入液体的质量应恒等于流出液体的质量。 2、连续性方程 ρ 1υ1A1=ρ 2υ2A2 若忽略液体可压缩性 ρ 1=ρ 则 υ1A1=υ2A2 或q=υA=常数

一、流体力学

一、流体力学

• 分类:按运动方式分为流体静力学和流体 分类:按运动方式分为流体静力学 流体静力学和 动力学。 动力学。
2
流体力学概论
• 应用:在水利工程学、空气动力学、气象学、气 应用:在水利工程学、空气动力学、气象学、 体和液体输运、 体和液体输运、动物血液循环和植物液汁输运等 领域有运用。 领域有运用。
高尔夫球表面为什么有很多小凹坑? 高尔夫球表面为什么有很多小凹坑?
v1
1 2
v2
3
v3
8
1.2
理想流体的定常流动 流管——流线围成的管子 流线围成的管子. 流管 流线围成的管子
一般流线分布随时间改变. 一般流线分布随时间改变
二、定常流动
空间各点流速不随时间变化称定常流动. 空间各点流速不随时间变化称定常流动
定常流动流体能 加速流动吗? 加速流动吗?
v = v ( x, y, z)
1 2 1 2 P + ρvA = P + ρvB A B 2 2 SAvA = SBvB
A B h1 h H1
∵P −P = (ρ银 −ρ流)gh B A
2(ρ银 −ρ流)gh ∴vA = ρ流[1−(SA / SB)2]
所以流量为
Q= SAvA = SBvB = SASB
2(ρ银 −ρ流)gh 2 2 ρ流(SB −SA)
阻力系数约为0.8 阻力系数约为
阻力系数仅为0.137 阻力系数仅为
3
流体力学概论
• 应用: 应用:
植物水分运输动力? 植物水分运输动力? 人体血液循环图 毛细作用 渗透压 水分中的负压强
4
1.1
流体静力学
1、静止流体内应力的特点 压强 、
静止流体内部应力的特点: 静止流体内部应力的特点: a、 ∆ ⊥∆ ,无切向应力。(表现为流动性) F S b、同一点不同方位的截面的应力大小相等。 由上述第二个特点可引入:压强P 由上述第二个特点可引入:压强

第一章 流体力学基础ppt课件(共105张PPT)

第一章 流体力学基础ppt课件(共105张PPT)


力〔垂直于作用面,记为 ii〕和两个切向 应力〔又称为剪应力,平行于作用面,记为

ij,i j),例如图中与z轴垂直的面上受
到的应力为 zz〔法向)、 zx和 zy〔切
电 向),它们的矢量和为:


件 τ zzix zjy zkz
返回
前页
后页
主题
西
1.1 概述

交 • 3 作用在流体上的力
大 化
子 课 件
返回
前页
后页
主题
西
1.2.3 静力学原理在压力和压力差测量上的应用


大 思索:若U形压差计安装在倾斜管路中,此时读数 R反
化 映了什么?
工 原
理 p1p2
p2
p1 z2
电 子
(0)gR(z2z1)g z1

R

A A’
返回
前页
后页
主题
西 1.2.3 静力学原理在压力和压力差测量上的应用

交 大

2.压差计
化 • (2〕双液柱压差计
p1
p2
工•
原•

电•
子•


又称微差压差计适用于压差较小的场合。
z1
1
z1
密度接近但不互溶的两种指示
液1和2 , 1略小于 2 ;
R
扩p 大1 室p 内2 径与2 U 管1 内g 径之R 比应大于10 。 2
图 1-8 双 液 柱 压 差 计
返回

交 大

1.压力计
化 • (2〕U形压力计
pa
工 • 设U形管中指示液液面高度差为RA,1 指• 示液

流体力学 第一章 流体的物理性质和宏观模型

流体力学 第一章 流体的物理性质和宏观模型

连续介质假设:把由离散分子构成的实际流体看 成是有无数流体质点没 有间隙连续分布构成的,
这就是所谓的流体连续介质假设。
质点力学中把实际物体抽象概括称为“质点”( 有质量但无体积)
流体质点(或流点、流体微团或流体微元)=大量 流体分子的集合。
对流点的尺度要求:既要充分小(以使它在流动 中可当作“点”),又要足够大(能保持大量分 子,具有确定的统计平均效应)。
某人坐在匀速运动的飞机上测量和记录周围各点 空气的速度和压强,请问它采用的研究方法是:
大气流体力学(Fluid Mechanics of the Atmosphere):以大气为主要研究对象的流 体力学。
二. 流体力学研究方法
流体力学的研究方法分三个方面。
1.理论分析方法:
理论分析的一般过程是:建立力学模型,用物理 学基本定律推导流体力学数学方程,用数学方法 求解方程,检验和解释求解结果。
流体力学
引言
一、流体力学的研究对象
水 --液体 空气 --气体
海洋 流体 地球流体 大气
问 题: 流体的运动规律如何? 流体运动时对处于其中的其他物体会产生的影响和作用如何?
流体力学的基本内容。
流体力学是力学的一个分支,它以流体为研究对象, 是研究流体运动规律,以及流体与固体之间相互作 用规律的一门学科。
流体的力学定义:流体不能抵抗任何剪切力作用 下的剪切变形趋势。
流体的易变形性是流体的决定性特征,这决定了 流体的许多特征行为:
当受到剪切力持续作用时,固体的变形是有限的, 流体能产生无限大变形(流动)
2.流体的粘性
当流体层之间存在相对运动或切形变时,流体的 这种抗切变性,或阻碍流体层相对运动的特性, 称作粘性。
  1. 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性,平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
  2. 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
  3. 3、如文档侵犯您的权益,请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间:9:00-18:30)。

1.0.2流体运动与流体力学
1、有关流体运动的三个问题 (1)高尔夫球:表面光滑还是粗糙?
最早的高尔夫球(皮革已龟裂)
后来发现表面有很多划痕的旧球反而飞得更
远,这个谜直到20世纪建立流体力学 边界 层理论后才解开。 见P155
现在的高尔夫球表面有很多窝坑,在同样
大小和重量下,飞行距离为光滑球的5倍。

纳维(C.-L.-M.-H.Navier)首先提出了不可压缩粘 性流体的运动微分方程组。斯托克斯(G.G.Stokes) 严格地导出了这些方程,并把流体质点的运动分解 为平动、转动、均匀膨胀或压缩及由剪切所引起的 变形运动。后来引用时,便统称该方程为纳维-斯托 克斯方程。 见P164
纳维(L.Navier, 1785-1836,法国)
体力学在生产生活中的地位和作用,主要 介绍流体的概念,流体的主要物理性质。 在讨论流体的平衡和运动的规律之前,学 会分析流体的性质是流体力学课程学习的 重要基础。
主要讲解内容
1、工程流体力学概述 2、流体的概念、连续介质模型 3、流体的密度、重度、压缩性、膨胀性
4、理想气体及状态方程
风能力;防洪堤、船闸的设计直接与水动力 有关等等。
流体力学在安全、消防专业中的应用举例 1、储罐中液体经小孔(或管道)泄漏 2、气体(或蒸汽)经小孔(或管道)泄漏
3、火灾烟气的运动规律
4、消防给水系统:例如自动喷水灭火(冷
却)系统
相关的 水力计算

例:西气东输工程:西气东输输气管线西起新疆塔里木轮 南油田,经甘肃、宁夏、陕西、山西、河南、安徽、江苏, 最后抵达上海。沿途将穿越戈壁沙漠、黄土高原,以及吕 梁山、太行山、太岳山,并跨越黄河、长江、淮河等江河, 全长4000多公里。预计工程总投资1500亿元,输量最终 达到200亿立方米/年。 2000年3月西气东输工程项目 正式启动,今年7月4日全线开工建设,2005年将全线贯 通投产。西气东输工程的目标市场是长江三角洲地区的上 海市、江苏省、浙江省以及沿线的河南省、安徽省等。 2004年元旦正式对上海供气。 西气东输要解决的关键问 题是:管网设计、防腐、安全、环保等,与流体力学紧密 相关。
1.0.7 流体力学研究方法
力学原理的应用
质量守恒,能量守恒,动量定理等。 分析问题的方法 理论分析方法 实验分析方法 数值计算方法
1、理论分析方法
理论分析的一般过程是:建立力学模型,
用物理学基本定律推导流体力学数学方程, 用数学方法求解方程,检验和解释求解结 果。
学习基础
高等数学、线性代数、材料力学、理论力
学、矢量分析方面的知识。
学习方法
基本原则:抓基本知识点,适当提高,注意 理论联系实际 (1)课前预习 (2)课中认真听讲 (3)课后复习,积极认真理解基本概念, 把握所讲解例题和要求的作业题
本章导学
本章简单介绍流体力学的发展简况以及流
1.0.1工程流体力学的发展简况
3、
第三阶段 20世纪初至中叶,流体力学 理论、实验全面展开,航空航天迅速发展, 湍流,稳定性等。
1.0.1工程流体力学的发展简况
4、
第四阶段——多学科互相渗透。 工业 流体力学,实验流体力学,地球流体力学, 非牛顿流体力学,多相流体力学,生物流 体力学,物理—化学流体力学,渗流力学 等,都已形成相对独立的学科。
学习要求
【重点】 1、 流体概念,并从流体力学角度比较液体 与气体有何不同; 2、 基本物理性质(密度、重度、相对密度、 压缩性、膨胀性、粘性、表面张力、蒸汽 压力); 3、 牛顿内摩擦定律。
学习要求
【难点】 牛顿内摩擦定律的应用。
1.0 绪论
内容提要: 工程流体力学属于力学的一个分支,是研 究流体的平衡和运动的基本规律,以及流 体与固体的相互作用的力学特点,用以分 析解决工程设计和使用中的实际问题的一 门科学。工程流体力学趋向于理论流体力 学与水力学的互相结合,从实用角度对工 程实际中涉及的问题建立相应的理论基础。
斯托克斯(G.Stokes, 1819-1903,英国)
雷 诺(O.Reynolds, 1842-1912)1883年用实验 证实了粘性流体的两种流动 状态──层流和紊流的客观 存在,找到了实验研究粘性 流体流动规律的相似准则数 ──雷诺数,以及判别层流 和紊流的临界雷诺数,为流 动阻力的研究奠定了基础。 见P151

拉(L.Euler,1707-1783)
经典流体力学的奠基人,1755年 发表《流体运动的一般原理》, 提出了流体的连续介质模型,建 立了连续性微分方程和理想流体
的运动微分方程,给出了不可压
缩理想流体运动的一般解析方法。

拉格朗日(grange 1736-1813) 提出了新的流体动力学微分 方程,使流体动力学的解析方 法有了进一步发展。严格地论 证了速度势的存在,并提出了 流函数的概念,为应用复变函 数去解析流体定常的和非定常 的平面无旋运动开辟了道路。
5、流体的粘性、牛顿内摩擦定律
6、表面张力
7、液体的蒸气压力
学习要求
【了解】 1、 流体在各种水力现象中的表现取决于内 因——流体的主要物理性质以及外因—— 作用在流体上的力; 2、 工程流体力学的发展简况; 3、 流体力学在生产生活中的地位和作用。
学习要求
【掌握】 1、 流体的概念,连续介质模型及其引入的目的; 2、 流体的主要物理性质:密度、重度、相对密 度、压缩性、膨胀性、粘性、表面张力等; 3、 流体的分类:理想流体与实际流体、可压缩 流体与不可压缩流体、牛顿流体与非牛顿流体; 4、 牛顿内摩擦定律基本内容和公式。
1.0.2流体运动与流体力学
1、有关流体运动的三个问题
(2) 汽车阻力:来自前部还是后部?
汽车发明于19世纪末,当时人们认为汽车 的阻力主要来自前部对空气的撞击,因此 早期的汽车后部是陡峭的,称为箱型车, 阻力系数(CD)很大,约为0.8。

实际上汽车阻力主要来自后部形成的尾流, 称为形状阻力 。(次要:摩擦阻力)


1.0.2流体运动与流体力学
1、有关流体运动的三个问题
(3) 机翼升力:来自下部还是上部?
航空、航天、造船、机械、动力、冶金、化
工、石油、建筑等部门的设备中工作介质都 是流体(主要是指水,空气),为了改进流 程、提高效率,需要流体力学的知识。
高层建筑的设计、卧式储罐的设计要考虑抗

1.0.5 流体力学的研究对象
包括液体和气体,它们统称为流体。液体
和气体各有特性,而且具有共性。液体的 特性是容积一定,存在一个自由液面(水 表面)。 气体的特性是没有固定容积,不存在自由 液面,却易于压缩。
1.0.6 流体力学的中心问题
1、研究流体中速度和压力的分布及变化规
律; 2、研究流体对物体的作用力和力矩,研究 它们产生的原因、计算方法以及影响因素。
阿基米德(Archimedes, 公元前287-212) 古希腊学者阿基米德在公 元前250年发表学术论文 《论浮体》,第一个阐明 了相对密度的概念,发现 了物体在流体中所受浮力 的基本原理──阿基米德 原理。

伯努利(D.Bernoulli,
1700-1782)瑞士科学家。 在1738年出版的名著《流 体动力学》中,建立了流 体位势能、压强势能和动 能之间的能量转换关系 ──伯努利方程。在此历 史阶段,诸学者的工作奠 定了流体静力学的基础, 促进了流体动力学的发展。
箱式汽车:
20世纪30年代起,人们开始运用流体力学原
理改进汽车尾部形状,出现甲壳虫型(流线 型),阻力系数降至0.6。(缺点:重心偏后, 对横风不稳定的问题 )
20世纪50-60年代改进为船型,阻力系数
为0.45。 (重心前移,使风压中心位于汽 车重心之后,遇到横风就不会摇头摆尾, 车尾部过分向后伸出形成阶梯状,在高速 时会产生较强的空气涡流)
1.0.3 流体力学的任务
在于建立描述流体运动的基本方程,确定
流体流经各种通道及绕流不同物体时速度、 压强的分布规律,探求能量转换和损失计 算方法,并解决流体与固体之间的相互作 用问题。

1.0.4 流体力学的研究内容
按其研究内容侧重方法不同,分为理论流体力学 (通称流体力学)和应用流体力学(通称工程流 体力学)。 按其研究内容的组成:流体运动学(用几何观点 来研究流体的运动,而不涉及力的问题),流体 动力学(用力学的观点来研究流体的运动,研究 力和运动之间关系,特别是研究压力和速度之间 的关系)和流体静力学(流体动力学的特例,研 究物体平衡时的压力分布)。
90年代后,科研人员研制开发的未来型汽
车,阻力系数仅为0.137。

经过近80年的研究改进,汽车阻力系数从0.8降至 0.137,阻力减小为原来的1/5。 目前,在汽车外形设计中流体力学性能研究已占 主导地位,合理的外形使汽车具有更好的动力学 性能和更低的耗油率。 试验表明,空气阻力系数每降低10%,燃油节 省7%左右。
第一章 流体性质
课程简介

工程流体力学是力学中的一个分支,是研究流体的 平衡和运动规律以及流体和固体之间相互作用的一门科学, 是石油工程、油气储运工程、城市燃气输配工程等专业的 一门专业技术基础课。在高等数学、大学物理、线性代数、 工程力学等课程基础上开设,是后续水射流理论化工工艺、 热工学、化工过程安全、化工安全设计、消防设计等专业 课程的理论基础。通过对本课程的学习,使学生正确理解 工程流体力学中若干重要的基本概念、基本原理,加深对 水力现象本质的认识,学会流体的基本分析方法,熟练掌 握流体力学的基本计算方法。通过流体力学实验,增强学 生对流体的感性认识,掌握测量流体的基本技能,提高学 生在石油天然气工业生产领域、科研实践中应用基本理论 和解决实际问题的能力。
相关文档
最新文档