微带天线馈电方法的研究

第一章论文设计研究背景 1.1 微带天线的发展 1.1.1 天线天线是作无线电波的发射或接收用的一种金属装置(如杆、线或线的排列)。

在无线电设备中用来发射或接收电磁波的部件。

无线电通信、广播、电视、雷达、导航、电子对抗、遥感、射电天文等工程系统，凡是利用电磁波来传递信息的，都依靠天线来进行工作。

此外，在用电磁波传送能量方面，非信号的能量辐射也需要天线。

一般天线都具有可逆性，即同一副天线既可用作发射天线，也可用作接收天线。

同一天线作为发射或接收的基本特性参数是相同的。

这就是天线的互易定理。

天线的分类：①按工作性质可分为发射天线和接收天线。

②按用途可分为通信天线、广播天线、电视天线、雷达天线等。

③按工作波长可分为超长波天线、长波天线、中波天线、短波天线、超短波天线，微波天线等。

④按结构形式和工作原理可分为线天线和面天线等。

描述天线的特性参量有方向图、方向性系数、增益、输入阻抗、辐射效率、极化和频率。

天线按维数来分可以分成两种类型：一维天线和二维天线一维天线由许多电线组成，这些电线或者像手机上用到的直线，或者是一些灵巧的形状，就像出现电缆之前在电视机上使用的老兔子耳朵。

单极和双级天线是两种最基本的一维天线。

二维天线变化多样，有片状（一块正方形金属）、阵列状（组织好的二维模式的一束片），还有喇叭状，碟状。

1.1.2 微带天线微带天线是近30 年来逐渐发展起来的一类新型天线。

早在1953 年就提出了微带天线的概念，但并未引起工程界的重视。

在50 年代和60 年代只有一些零星的- 2 - 研究，真正的发展和使用是在70 年代。

常用的一类微带天线是在一个薄介质基(如聚四氟乙烯玻璃纤维压层)上，一面附上金属薄层作为接地板，另一面用光刻腐蚀等方法作出一定形状的金属贴片，利用微带线和轴线探针对贴片馈电，这就构成了微带天线。

当贴片是一面积单元时，称它为微带天线；若贴片是一细长带条则称其为微带阵子天线。

图1 所示为一基本矩形微带天线元。

长为L，宽为W2 的矩形微带天线元可看作一般低阻传输线连接两个辐射缝组成。

L 为半个微带波长即为λ g/2 时，在低阻传输线两端形成两个缝隙a-a 和b-b，构成一二元缝阵，向外辐射。

另一类微带天线是微带缝隙天线。

它是把上述接地板刻出窗口即缝隙，而在介质基片的另一面印刷出微带线对缝隙馈电。

按结构特征把微带天线分为两大类，即微带贴片天线和微带缝隙天线；按形状分类，可分为矩形、圆形、环形微带天线等。

按工作原理分类，无论那一种天线都可分成谐振型(驻波型)和非揩振型(行波型)微带天线。

前一类天线有特定的谐振尺寸，一般只能工作在谐振频率附近；而后一类天线无谐振尺寸的限制，它的末端要加匹配负载以保证传输行波。

微带天线一般应用在1～50GHz 频率范围，特殊的天线也可用于几十兆赫。

和常用微波天线相比，有如下优点：(1)体积小，重量轻，低剖面，能与载体(如飞行器)共形；(2)电性能多样化。

不同设计的微带元，其最大辐射方向可以从边射到端射范围内调整；易于得到各种极化；(3)易集成。

能和有源器件、电路集成为统一的组件。

贴片形状是多种多样的，实际应用中由于某些特殊的性能要求和安装条件的限制，必须用到其他形状的微带贴片天线。

例如，国外某型炮弹引信天线要求半球覆盖的方向图，即 E 面和H 面方向图在端射方向()的电平也要求在半功率电平以上，而规则的矩形或圆形贴片无法满足。

因此，为使微带天线适用于各种特殊用途，对各种几何形状的微带贴片天线进行分析就具有相当的重要性。

微带天线进行工程设计时，要对天线的性能参数(例如方向图、方向性系数、效率、输入阻抗、极化和频带等)预先估算，这将大大提高天线研制- 3 - 的质量和效率，降低研制的成本。

这种理论工作的开展，带来了多种分析微带天线的方法，例如传输线、腔模理论、格林函数法、积分方程法和矩量法等。

用上述各种方法计算微带天线的方向图，其结果是一致的，特别是主波束。

本部分将对一般的矩形微带天线进行分析讨论，为特殊形状要求的微带天线做好理论分析基础。

利用传输线模式分析微带天线是比较早期的方法，也较简单，其精确度可以满足一般工程设计要求。

1. 2 微带天线的应用情况微带天线具有小型化、易集成、方向性好等优点，因此其应用前景广阔，尤其可在无线电引信上积极的推广与应用。

现以国外某型炮弹引信为例，简要说明微带天线在引信上的分析与设计。

该引信是—调频体制引信，天线部分由头部的塑料封帽、微带贴片和金属底板组成，安装在弹体头部。

该天线在电流不连续点形成等效磁流源，靠改变各磁流的位置，可改变天线的方向性。

- 4 - 第二章设计研究的理论依据2.1 微带天线简介微带天线自20 世纪70 年代以来引起了广泛的重视和研究，各种形状的微带天线在卫星通信、多普勒雷达及其它雷达导弹遥测技术以及生物工程等领域得到了广泛的应用。

下面介绍微带天线的结构、特点及工作原理 2.1.1 微带天线的结构及特点微带天线是由一块厚度远小于波长的介质板（称为介质基片）和覆盖在它两面上的金属片构成的，其中完全覆盖介质板的一片称为接地板，而尺寸可以和波长相比拟的另一片称为辐射源，辐射源的形状可以是方形、矩形、圆形和椭圆形等等、微带天线的馈电方式分为两种，一种是侧面馈电，也就是馈电网络与辐射源刻制在同一表面；另一种是底馈，就是以同轴线的外导体直接与接地板相接，内导体穿过接地板和介质基片与辐射源相接。

微带天线主要的特点有：体积小，质量轻，低剖面，因此容易做到与高速飞行其共形，且电性能多样化（如双频微带天线、圆极化天线等），尤其是容易和有源器件、微波电路集成为统一组件，因而适合大规模生产。

在现代通信中，微带天线广泛的应用于100MHz~50GHz 的频率范围。

2.1.2 微带天线的辐射原理由于分析微带天线的方法不同，对它的辐射源理有不同的说法。

为了简单起见，我们以矩形微带天线（Retangular-Patch Microstrip Antenna）为例，用传输模式分析法介绍它的辐射原理。

设辐射元的长度为l，宽为w，介质基片的厚度为h。

现将辐射元、介质基片和接地板视为一段长为l 的微带传输线，在传输线的两端断开形成开路。

根据微带传输线理论，由于基片厚度h《 ，场沿h 方向均匀分布。

在最简单的情况下，现沿着宽度w 方向也没有变化，而仅在长度方向（l《/ 2 ）有变化。

在两开路段的电场可以分解为相对于接地板的垂直分量和水平分量，两垂直分量方向相反，水平分量方向相同，因而在垂直于接地板的方向，两水平分量电场所产生的远区场相反相消。

因此，两开路端的水平分量可以等效为无限大平面上相- 5 - 同激励的两个缝隙，缝的电场方向与场边垂直，并沿着长边w 均匀分布。

缝的宽度为l h ，长度为w，两缝间距离为/ 2 l 。

这就是说，微带天线的辐射可以等效为两个缝隙所组成的二元阵列。

2.1.3 辐射场及方向函数设一缝隙上电压为U，缝的切向电场/ x E U h ，可以等效为沿着z 方向的磁流，考虑到理想接地板上磁流的镜像，缝隙的等效磁流为 2 m U J z h 设磁流沿着x 和z 方向都是均匀的，则单缝的辐射场为 2 ( , ) 4 j k r e E j U k w f r s i n ( c o s ) 2 ( , ) s i n c o s 2 k w f k w 又因为沿着x 轴阵列、间距为/ 2 l 的二元阵的阵因子为c o s ( s i n c o s ) c o s ( s i n c o s ) 2 2 k l 由方向图乘积定理，并分别令9 0 o 和9 0 o ，即可得到微带天线的E 面和H 面方向函数为 E c o s 2 2 k l F （）= ( c o s ) = c o s ( c o s ) H s i n ( c o s ) 2 s i n c o s 2 k w F k w （）= 由上述两式可以分别画出E 面和H 面/ 2 w 方向图。

有方向图可以发现。

矩形微带天线的E 面方向图与理想缝隙的H 面方向图相同，这是因为在该面内的两个缝隙的辐射不存在波程差。

所不同的是H 面，由于接地板的反射作用，使得辐射变成单方向的了。

从上面的分析可以看到，微带天下的波瓣较宽，方向系数低，这正是微带天线的缺点之一，除此之外，微带天线的缺点还有频带窄、损耗大、交叉极化大、单个微带天线的功率容量小等。

尽管如此，由于微带制作阵元的一致性很好，且- 6 - 易于集成，故很多场合将其设计成微带天线阵，因此得到了广泛的应用。

随着通信和新材料及集成技术的发展，微带天线必将在越来越多的领域发挥它的作用。

2.2 微带天线的一些设计参数 2.2.1 输入阻抗四端网络、传输线、电子电路等的输入端口所呈现的阻抗。

实质上是个等效阻抗。

只有确定了输入阻抗，才能进行阻抗匹配，从信号源、传感器等获取输入信号。

阻抗是电路或设备对交流电流的阻力，输入阻抗是在入口处测得的阻抗。

高输入阻抗能够减小电路连接时信号的变化，因而也是最理想的。

在给定电压下最小的阻抗就是最小输入阻抗。

作为输入电流的替代或补充，它确定输入功率要求。

天线的输入阻抗定义为输入端电压和电流之比：i n i n i n U I Z 其值随着天线长度及工作频率不同而发生变化。

其值表征了天线与发射机或接收机的匹配状况，体现了辐射波与导行波之间能量转换的好坏。

由于微带线的传输主模为TEM 模，因此可以用静态分析方法求得单位长分布电容C 和分布电感L，从而有 1 / o p Z L C v C 式中，相速1 / / p r v L C c （c 为自由空间中的光速）。

导带厚度为零时的特性阻抗计算公式为 3 0 0 . 4 4 1 o e r b Z w b 式中，e w 是中心导带的有效带宽，由下式给出： 2 0 , / 0 . 3 5 ( 0 . 3 5 / ) , / 0 . 3 5 e w w w b w b w b b b 导带厚度不为零的计算公式这里省略不写。

2.2.2 驻波比（VSWR）为了描述驻波的大小，引入了一个新的参量——电压驻波比，工程上简记为- 7 - VSWR。

定义波腹点电压振幅与波节点电压振幅之比为电压驻波比，用 表示，即m a x m i n U U 电压驻波比（VSWR）是射频技术中最常用的参数，用来衡量部件之间的匹配是否良好。

当业余无线电爱好者进行联络时，当然首先会想到测量一下天线系统的驻波比是否接近1:1。

发射机与天线匹配的条件是两者阻抗的电阻分量相同、感抗部分互相抵消。

如果发射机的阻抗不同，要求天线的阻抗也不同。

在电子管时代，一方面电子管本输出阻抗高，另一方面低阻抗的同轴电缆还没有得到推广，流行的是特性阻抗为几百欧的平行馈线，因此发射机的输出阻抗多为几百欧姆。