第二 章 原子光谱项和分子光谱项

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J L S J J (J 1)
J z M J (MJ=-J,-J+1,…,J)
二、各种角动量量子数的确定办法 (角动量的耦合规则 )
1、方法1: 由原子中各电子的m和 mS求得原子的 ML MS。
M L mi
i
M s (ms )i
进一步求出L和S,i再由L和S求出J。
由于每个J值有2J+1个可能的MJ值,一个光谱支 项包含2J+1个可能的状态,能级的简并度为 (2J+1)。
在外加磁场时,外磁场和电子的轨道磁矩 以及自旋磁矩之间发生相互作用,导致每个具 有不同MJ值的状态都具有不同能量(塞曼效应)。 因而,外加磁场中,光谱支项的2J+1个简并态 进一步分裂为能量不同的态,简并度完全解除, 每个态对应着一个非简并的能级。
和S都相同,能量才相同。
我们将同一组态给出的具有相同L和S值的一 组状态称为一个光谱项(或简称谱项),并用符号 2S+1L标记 (n 2S+1L标记)。 (2S+1称为多重度)
这样,当考虑真实的电子静电排斥能时,原 本在中心场近似下一个电子组态分裂成若干光谱 项,不同光谱项的能量不同,各能级用电子组态 和光谱项符号共同标记。
例1:s2: (1)
例2:s1s1: (4) (= 3+1)
3、各种原子的光谱项的推求 (1)一般过程
根据给定电子组态下各个电子的li和si,依据 前面的两方法求出原子的量子数L和S。
(2)等价电子和不等价电子
不等价电子:即有两个电子分别位于不同的 亚层, 或是n或l不同,或者两者都不同。
等价电子,即电子在同一亚层,或是有相同 的n和l
角动量耦合规则可以用下图所示的矢量 模型加以说明。
j=5
j1=3 j2=2
j=4 j=3
j1=3 j2=2
j1=3 j2=2
j=2
j1=3 j2=2
j=1
(a)
j1=3 j2=2

J
J1
J2


J1
J
J2


J1
J
J2


J1
J
J2


J
J1
J2
(b)
三、光谱项(term)和光谱项的推求
在闭壳层中,有一磁量子数为m的电子,就有 一磁量子数为-m的电子,因此L必然为0。
总之,闭壳层组态只能产生一个谱项1S。
⑵开壳层组态的谱项
对于开壳层组态,充满的亚层对L和S值没有 贡献,求谱项时可以忽略,只需考虑没有充满电 子的那些亚层。
例 3 C原子基组态的谱项。
(1s22s22p2)
(也即:p2)
帕邢系
0.14R ~ 0.25R 巴尔麦系
0.75R ~ R
赖曼系
(4) H光谱精细结构(以1s到2p为例) (5) H光谱塞曼效应(以1s到2p为例)
3、钠原子光谱(以3s到3p为例) 4、钙原子光谱
找出光谱基项。
(2)根据组态,结合洪特规则直接求出。
六、应用例子
1、光谱选律 (1)△S=0, △ L=±1 (2) △J=0, ±1(J=0到J‘=0除外),
△MJ=0, ±1
2、H光谱 (1) H光谱的一般特征


R hc
(
1 n12

1 n22
)

R
(
1 n12

1 n22
)
(n2 n1)
(2) 赖曼系(紫外),巴尔麦系(可见),帕 邢系(红外)谱线。(还有其它系列)
n1=1: 911.6A 1215A
n1=2: 3646A 6563A(氢放电的红色)
n1=3: 8204A 18752A
(可见光:8000-4000A)
(3)三个系列不交错(不穿插)(波数)
0.05R ~ 0.11R
1、谱项概念的来历
在人们充分认识原子光谱之前,巴尔末的工 作已经指出:氢原子光谱中,各谱线的频率可表 示为两项之差
h
T1
T2

R n12

R n22
(n2

n1 )
我们知道,这些项代表一系列能级,即原子
可能具有的能量。由于习惯上的原因,现在人们 在标记能级的时候,仍沿用了光谱项这一名词。
2、光谱项符号 给定电子组态下,只有当两个定态的量子数L
当L取不同值时,分别用大写的英文字 母表示如下:
L 01 23 4 5 6 符号 S P D F G H I
例1:s2:
(1S)
例2:s1s1: (1S, 3S)
对于一个光谱项2S+1L,每个L值有
2L+1个ML值,每个S值有2S+1个MS值,因 此,一个光谱项含有(2L+1)(2S+1)个简并态 (对应的微观状态数),能级简并度为 (2L+1)(2S+1)。
例1:s2: (L=0, S=0)
例2:s1s1:(L=0, S=1,0)
2、方法2(有条件):
⑴角动量的耦合规则
两个角动量
J1
(j1),
J2(j2) ,偶合得到的总角动量量子数j
的可能取值为:
j j1 j 2, j1 j 2 1,..., j1 j 2
例1,对于 j1=2、j2=3,我们有j=5、4、3、2、1。
例2:对于 j1=1、j2=2、j3=3的三个角动量相加,首先把j1和 j2加起来,得到可能的数值是3、2、1,对这些数值中的每 一个加上j3,得到以下的总角动量量子数 6、5、4、3、2、1、0;5、4、3、2、1;4、3、2 ;
例3,对于 s1=1/2、s2=1/2,我们有s=1、0。
(2) 矢量模型
(3)不等价情况的推求 (相对容易,耦合规则) 例 1:s1s1
s1=1/2, s2=1/2, L1=0, L2=0
S=0,1 L=0 谱项: 3S,1S
(简并度或是微观状态数的验证,以下例同)
例 2:s1 p1
s1=1/2, s2=1/2, L1=1, L2=0 谱项:3p 1p
S=0,1 L=1
3、说明 (1)2S+1称为谱项的多重性。
若LS,则J的可能值从L+S到L-S,有2S+1 个;在此情况下,多重性给出了由一个谱项产生 的支项数。(3P)
若LS,J的数值是从S+L到S-L,有2L+1个; 在此情况下,多重性比支项数大。(3S)
因此,多重性不一定就是支项数。
(2)微观状态数的计算。
4、原子状态(原子的能态)
⑴ 原子的总轨道角动量及量子数:
L Li
L L(L 1)
i
LZ M L (ML=-L,-L+1,…,L-1,L)
⑵原子的总自旋角动量及量子数:

S Si
S S(S 1)
i
Sz M S (MS=-S,-S+1,…,S)
⑶原子的总角动量及量子数:
有15个可能的状态。 下列出了两个等价p电子的各种可能状 态,表中亦给出ML和MS。
两个等价p电子的状态
m
ML m MS ms
1
0
-1

2ຫໍສະໝຸດ Baidu
0


1
1


1
0


1
0


1
-1


0
1


0
0


0
0


0
-1

0
0
0


-1
1


-1
0


-1
0


-1
-1

-2
0
ML的最高值是2,它只能由L=2的D谱项给出。 ML=2连同MS=0出现,表示D谱项的S=0;
五、光谱项和光谱支项的能量顺序(洪特规则)
1、洪特规则:(同组态) (1)最大S值的谱项能量最低; (2)若不止一个谱项有有最大S值,则S值最大 以及L值最大的谱项能量最低。 (3)S,L均相同,电子半充满前和半充满,J小者 能量低,半充满后,J大者能量最低。
洪特规则只给出能量最低的谱项,不能应用于 决定其余谱项的能量次序
2、 S1P1能级示意图
组态
谱项 1P
支项 1P1
态 MJ
+1 0
-1
(np)1[(n+1)s]1 3P
中心场近似
真实的电 子排斥能
3P2
3P1 3P0 自旋-轨道 相互作用
MJ
+2 +1 0 -1 -2
+1 0 -1 0
外加磁场
3、光谱基项 组态中,能量最低的谱项。
4、光谱基项的得到 (1)得到组态下所有谱项,再利用洪特规则
1s22s22p6 1种 。 1s22s22p2 15种
1s22s22p3 20种 1s22s22p33s1 40种
中心场近似下,每个电子组态是一组能 量相同的定态,与它们对应的是一个简并 的能级。(实际上是不简并!!)
3、有关原子光谱的相关术语 ⑴ 原子光谱: ⑵ 原子光谱的精细结构 (自旋) ⑶ 原子光谱的超精细结构 (核自旋和同位素) ⑷ 塞曼效应 (外磁场)
例 3:s1d1
s1=1/2, s2=1/2, L1=2, L2=0
S=0,1 L=2 谱项: 3D,1D
例 4:p1 p1
s1=1/2, s2=1/2, S=0,1
L1=1, L2=1
L=2,1,0
谱项: 3S 1S 3p 1p 3D 1D
(4)等价情况的推求(不能用耦合规则) 例 1:s2
M L mi 0 0 0
第二 章 原子光谱项和分子光谱项
§ 2.1 原子光谱项 一、相关概念和名词 1、原子状态
在结构化学中,采用单电子近似,中心场近似得出 每个原子电子 中每个电子由四个量子数描述,能量由n,l决定。再由保里原理,能 量最低原理,洪特规则成功地阐释了元素周期率。
但忽略了电子间的瞬间作用(轨道-轨道),磁矩间的作用(自旋 -自旋;自旋-轨道)。
原子中的静电相互作用。原子中还存在
各种磁相互作用,其中最重要的是自旋-轨
道相互作用,其它的要弱得多,这里只考
虑自旋-轨道相互作用。
自旋-轨道相互作用与总轨道角动量和
总自旋角动量的大小和相对取向有关。
通过总角动量
J
L
S
来体现。
记做2S+1LJ
2、光谱支项的推求
例1:3P谱项 有L=2, S=1,所以J可为2,1,0,从而给出三个
i
M s
i
msi


1 2

1 2

0
L=0 S=0
谱项:1S
(简并度或是微观状态数的验证,以下例同)
例 2:p6
M L mi 0
i
M s msi 0
i
L=0 S=0
谱项:1S
**** 结论****
⑴闭壳层组态的谱项
在闭壳层组态中,各亚层都充满。在这样的 组态中,有一电子ms=+1/2,就有一电子ms=-1/2。 因此S必然为0。
光谱支项 3P0、3P1、3P2。
例2:3S谱项 有L=0, S=1,所以J可为1,从而给出1个光谱支
项 3S1
例 3:钠D线(3p3s的跃迁)的精细结构,两 条谱线波长相差6Ǻ。
谱项 2P 谱项 2S
1s22s22p63p
3P3/2 3P1/2
5890Å 1s22s22p63s 2S1/2
5896Å
因此,有一个1D谱项。
对应于(2×2+1)(2×0+1)=5个状态
ML
2
1
0
-1
-2
MS
0
0
0
0
0
MS的最高值是1,表示S=1的谱项。MS=1连 同ML=1,0,-1出现,它表示一个P谱项。
因此有一个3P谱项,
对应于9个状态
ML
1
1
1
0
0
0
-1 -1 -1
MS
1
0
-1
1
0
-1
1
0
-1
去掉1D和3P的状态,只剩下一个状态, 它有ML=0,MS=0,对应于一个1S谱项。
原子的状态应包含这些。这节就是要全面考虑这些,从而更好地 解释相关原子的性质。如原子光谱。
2、原子的组态和原子的微观状态
⑴(电子)组态:电子的排布方式。各个电 子的n,l确定。 1s22s22p6 , (基组态)
⑵ 原子的微观状态(数):把每个电子的m, ms也考虑的状态。指定组态下的微观状态 数目。
因此,一个p2组态产生的谱项是1S、3P、1D。
****说明**** (1)比较p1p1 和p2 的谱项。
(2)一个技巧: 2个等价电子的L+S=偶数规则。
(3)获得等价电子组态的谱项比不等价电子 组态的谱项难。
(4)P4(如O)与P2谱项相同。
四、光谱支项(level)和光谱支项的推求
1、光谱支项的定义和意义
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