相对运动伽利略变换
相对运动

牛顿定律的几点说明 1. 牛顿定律只适用于惯性系 2.牛顿第二定律只适用于质点或可看作质点的物体 2.牛顿第二定律只适用于质点或可看作质点的物体
v v 中 v 是物体所受合外力 3. F = ma F 是物体所受合外力
v v 体的质量保持不变时才和 F = ma 等价 r r r d(mv ) r dv r r =m F= = ma d p = F dt dt dt
2.电磁力 2.电磁力
N m /kg
2
2
电磁力: 电磁力 : 存在于静止电荷之间的电性力以及存在 于运动电荷之间的磁性力,总称为电磁力。 于运动电荷之间的磁性力,总称为电磁力。 例如: 弹力、 摩擦力, 气体的压力、 浮力、 例如 : 弹力 、 摩擦力 , 气体的压力 、 浮力 、 粘滞 阻力。 阻力。 3.强力 3.强力 4.弱力 4.弱力
三、牛顿第三定律
对于每一个作用力,总有一个对应的反作用力; 对于每一个作用力,总有一个对应的反作用力; 两者大小相等、方向相反、在同一直线上。 两者大小相等、方向相反、在同一直线上。 数学表达式: 数学表达式:
r r F12 = F21
注意:1.作用力与反作用力同生同灭。 注意:1.作用力与反作用力同生同灭。 :1.作用力与反作用力同生同灭 2.作用力与反作用力分别作用于两个不同的 2.作用力与反作用力分别作用于两个不同的 物体上 3.作用力与反作用力性质相同。 3.作用力与反作用力性质相同。 作用力与反作用力性质相同
v
x
二、常见力
1.重力 1.重力(gravity) 重力 重力:在地球表面的物体, 重力 : 在地球表面的物体 , 受到地球的吸引而使物 体受到的力。 体受到的力。
r r G = mg
6-1 力学相对性原理 伽利略变换

6.1 力学相对性原理 伽利略变换
力学相对性原理说明:在任何惯性系 中,同一力学现象将按同样的形式发生和 演变。我们不能根据力学实验,来确定本 惯性系相对其它惯性系是否运动,也不能 确定该惯性系的速度。
这个思想首先是伽利 略表述的。在宣扬哥白尼 日心说时,为了解释地球 的表观上的静止,他曾以 大船作比喻。
1、时间 伽利略变换中默认了:t t 或 t t
1)同时性是绝对的。
S :两事件同时发生,t2 - t1 = 0 S :t2 - t1 = t2 - t1= 0
即在一惯性系中同时发生的两件事,在 其它惯性系中也是同时发生的。 2)时间间隔是绝对的。 t1 t 2 t 1 或写为 t2
6.1 力学相对性原理 伽利略变换
*任何力学规律在惯性系下都具有相同的形式。 例:证明运动学公式: x vt 满足伽利略协变性。 证明:在 S 系中,
x1 x0 vt1 , 设t2
x vt
于是: x x2 x1 v(t 2 t1 ) 在 S’ 系中,由伽利略变换:
6.1 力学相对性原理 伽利略变换
根据经典力学的绝对时空观,人们自然可以 设想,在所有的惯性系中,一定存在一个与绝对 空间相对静止的特殊参照系——绝对参照系。 如何从诸多的惯性系中找到“绝对参照系”?
只能通过实验的方法! 但正如伽利略相对性原理所表明的,一切惯 性系都是等价的,人们不可能通过力学实验找到 这个特殊的参考系。
t t
在不同惯性系中测量两事件的时间间隔, 所得的结果相同。 时间测量与惯性系选择无关。 —— 绝对时间 15
6.1 力学相对性原理 伽利略变换
2、空间: 1)关于长度的定义及长度测量的说明:
长度 = 在与长度方向平行的坐标轴上, 物体两端坐标值之差。
相对运动伽利略变换

相对运动、伽利略变换一,运动叠加原理:1,运动叠加原理:实验表明:一个运动可视为几个独立进行的运动的叠加。
运动叠加性是运动的重要特性。
2,抛体运动的矢量表述:t=0时刻质点从坐标原点出发,以初速度v 0作抛射角为θ的斜上抛运动。
j i v 0y ox v v 0+= θθsin ,cos 0000v v v v y x ==运动过程中的加速度为 j g a g -== 任意时刻的速度为θc o s00000v v v dt a dv dtdv a x x t x v v x xx x x ====∴==⎰⎰ gtv gt v v gtgdt dt a dv gdtdv a y y ttv v t y y yy yy-=-=-=-==∴-==⎰⎰⎰θsin 000()()j i v gt v v -+=θθsin cos 00()j i v r ⎪⎭⎫⎝⎛-+==⎰200021s i n c o s gt t v t v d tθθv0y由上可见,抛体运动是由沿水平方向的匀速直线运动与沿垂直方向的匀变速直线运动叠加而成。
如果将上式变化为j j i r 20021)s i n c o s (gt t v v -+=θθ 所以有 221t t g v r 0+=可见,抛体运动还可视为沿初速度方向的匀 速直线运动和沿垂直方向的自由落体运动叠加。
二,运动的相对性——伽利略变换:1,伽利略变换: 设:K ’系相对K 系以速度u 沿ox 轴匀速运动、且 t=0 时 K 、K ’ 重合。
由图可见: t u r r r R r -=''+=或(1)由于在矢量叠加时各矢量必须由 同一坐标系测定,上式说明K /系测得 的r /与K 系测得的相同,即,空间两点间的距离(空间间隔)不随坐标系而变化——空间绝对性; (2)上式还利用了关系式: t /=t 即:同一运动所经历的时间(间隔)也不随坐标系而变化。
2-5相对运动速度和伽利略时空变换

直下落.当他的速率增至36 km/h时,看见雨点与他前进
的方向成120°角下落,求雨点对地的速度.
解: v1= 18km/h= v人地1
v2 = 36km/h= v人地2
v人地1
θ v雨地
v雨人1
v人地2 120° 60°
θ v雨人2
v雨地
v雨地 = v雨人1 + v 人地1
|v雨地|=|v人地2|= 36km/h,
五 相对运动 伽利略时空变换
在不同参考系观察同一物体的运动结果会如何呢? 作匀速直线运动的车上,竖直上抛一小球
(a)车上的人观察到 小 球作匀变速直线运动
(b) 地面上的人观察到 小球作抛物线运动
运动的绝对性和描述运动的相对性
选择的参考系不同,对同一物体运动的描述不相同。
一个坐标系 变换? 另一个坐标
(2)不可将运动的合成与分解和伽利略速度变换关系相混。 运动的合成是在一个参考系中,总能成立.
伽利略速度变换则应用于两个参考系之间, 只在u << c时才成立。
当质点的速度接近光速时, 伽利略速度变换式就不适用了。 (3) a = a0 + a′
只适用于相对运动为平动的情形。
例1:一个人骑车以18km/h自东向西行进,他看见雨点垂
v雨地 = v雨人2 + v 人地2
θ = 30°
即雨点的速度方向为向南偏西30°
例2:打靶问题:如图,当子弹由坐标原点出射
时,物体(目标)开始自由下落.问θ角多大时子
弹恰好击中物体?子弹出射速率v0有无限制?
y
v0 Aθ
0
S
B H x
B y
v0
H
Aθ
0
1-6伽利略相对性原理

N+mg (ma ) 0
mg
a
N
N m( g a )
N m( g a )
向上 a 向下 a
超重 失重
18
例题3 一质量为60kg的人,站在电梯中的磅秤上, 当电梯以0.5m/s2的加速度匀加速上升时,磅秤上指 示的读数是多少?试用惯性力的方法求解。 解:取电梯为参考系。已知这个非惯性系以 a=0.5m/s2的加速度对地面参考系运动,与之相应 的惯性力
Ft+Fc=0
Fc 2mu
Fc 2mu
27
科里奥利力Fc与u、三者方向满足右螺旋关系, 右手定则,右手四指由u经小于角转向, 伸直拇指 方向就是Fc方向。 Fc 2mu sin
在匀速转动的非惯性系中分析力学问题时,一般 情况下需要同时考虑惯性离心力和科里奥利力。
a' a A
上式可写作:f-mA=ma 为相对加速度 a -m A 相当于一个附加的力,称为惯性力。
12
13
14
15
例1:二战中,美军Tinosa号潜艇,带了十六枚 鱼雷侧面攻击日主力舰。在4000码处放了4枚 鱼雷,使日舰停航了,但在875码正面放了11 枚鱼雷,均未爆炸,只好剩一枚回去研究。
§1-6 伽利略相对性原理
1
相对运动(relative motion)
平动 仅讨论一参考系 S 相对另一参考系 S 以速度 u
时的情形: 相对运动是指不同参考系中观察同一物体的运动。
S S′
·
y y′ u
S′
y′ u
位移关系:
·
r B
x′ 速度关系: A r0 O x′ x v v u O A O v 称为绝对速度(absolute velocity)
伽利略速度变换公式的适用条件

伽利略速度变换公式的适用条件
v'=v-u
其中,v'表示在相对速度为u的参照系中观察到的物体的速度,v表
示物体相对于参照系的速度。
适用条件:
1.低速相对运动:伽利略速度变换公式适用于低速度的相对运动情况,即物体的速度远小于光速(即光速是不可达到的极限),因为伽利略速度
变换公式是基于物体的速度无穷小的近似推导出来的。
2.参照系静止或匀速直线运动:伽利略速度变换公式适用于参照系相
对于另一个参照系静止或匀速直线运动的情况。
当相对速度为零时,公式
简化为v'=v-0,即观察者与物体的速度保持一致。
3.同一方向运动:伽利略速度变换公式适用于物体和观察者在相对运
动中的速度方向相同的情况,即物体和观察者在相对运动中不改变运动方向。
4.绝对时间和空间:伽利略速度变换公式假设绝对时间和空间的存在,即不考虑时间和空间的弯曲、量子效应等因素。
5.相对速度相对小:伽利略速度变换公式适用于相对速度相对小的情况,当相对速度接近光速时,应使用爱因斯坦的相对论速度变换公式。
需要注意的是,伽利略速度变换公式是经典力学中的近似公式,适用
于低速相对运动的简单情况。
当涉及到高速、弯曲时空、时钟效应等情况时,应使用相对论的速度变换公式。
总之,伽利略速度变换公式的适用条件包括低速相对运动、参照系静止或匀速直线运动、同一方向运动、绝对时间和空间的假设,以及相对速度相对小等。
了解这些条件可以帮助我们合理使用伽利略速度变换公式,并将其应用于经典物理学中的相对运动问题的求解。
1-4相对运动(伽利略变换)

• 两个参考系之间的时空变换
时——时间
空——空间
x y z t
x变换 1 两个参考系
o-xyz 基本系 ,时钟 t o’-x’y’z’ 运动系,时钟 t’ 校准时钟:当o和o’重合时开始一起从零计时
2 问题 1) t , t’ 时间关系?
2) 坐标 x ,y, z 和 x’, y’ ,z’ 有何关系?
伽利略变换
x x Vt y y z z t t
(二)伽利略的时空观
1 同时性的绝对性 2 时间间隔的绝对性 3 空间长度的绝对性
(三)伽利略速度变换关系
p相对o位置: r ( t ) o相对o位置: ro ( t ) p相对o位置: r ( t )
加速度关系 ?
r r r o
a牵连 a绝对 a相对
绝对加速度:________________________
牵连加速度:________________________
相对加速度:________________________
•
• •
[例如] 某质点相对动系的速度2i-8j+5k , 动系相对地的速度是-5i+2j, 则质点相对地的速度= ?
P22-23作业:
要求抄题目
1-3: (1)(2)(4)(6)
1-7求(1) 1-8求 (1)
(2)
P22-23作业: 要求抄题目
作业: 1、已知质点的运动方程为
2 ˆ ˆ r 2t i (2 t ) j
三个位置矢量之间的关系?
位置关系:
r r ro
r r r 速度关系 ? o
2.8伽利略变换

A
C
B
v
x
x1 x1 vt x2 x2 vt
A 由伽利略坐标变换得
[例] 火车上的桌长.
O
B Δx Δx
空间具有绝对性.
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意义:在不同参照系中,测量同一物体长度相同.
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第二章 质点运动学
§2.8.3 伽利略速度变换关系
绝对运动:物体相对基本参考系的运动.
得
t 2 t1 t 2 t1
两参考系中观测到两事件的时间间隔相同
意义:不同的参考系中,考察同一过程所经历的时间相同. 时间间隔具有绝对性.
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返回
结束
第二章 质点运动学
3.关于杆的长度 杆相对 O 静止,相对O以速度 v 运动 Δx x x1 在O 观察测得 2 在O上观察,必须同时测出杆各端点坐标 Δx x2 x1
v风对船 v 风对水 v船对水 v 风对水 v 风对地 v 水对地
v风对地 v水对地
v风对船 v船对水
v船 对 水
v风 对 船
v 风对水 v风 对 地
v水 对 地
v风对船
方向为南偏西30.
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第二章 质点运动学
§2.8.4伽利略加速度变换关系
加速度
dv绝 对 dv相 对 dv牵 连 a dt dt dt
a 绝对 a 相对 a 牵连
当动系相当基本系作匀速直线运动时 dv牵连 v牵连是常矢量 则 0 dt
a绝 a相
加速度对伽利略变换具有不变性.
第二章 质点运动学
新1-3 相对运动 伽利略变换

v
45
10ms-1 15ms-1 x(东)
V风对地 V风对车 V车对地
V风对地 V风对车 V车对地
运动描述的相对性 伽利略变换
由图中的几何关系,知:
vx v
1 KK
10(m / s)
伽利略速度变换
运动描述的相对性 伽利略变换
例 1 :某人骑摩托车向东前进,其速率为 10ms-1 时 觉得有南风,当其速率为 15ms-1时,又觉得有A,取 地面为 K系, 骑车 人(车)为k’ .作图 O 根据速度变换公式得到: 1 1 V VA K VAK ' V K ' K
v雨车
B
C
r
o'
P
r
x x'
r r
伽利略坐标变换
K‘系原点相对K系原点的位矢
从图中很容易看出矢量关系:
R
y
:
r r R 成立的条件:绝对时空观!
y'
v
P
空间绝对性 : 空间两点的距离不 管从哪个坐标系测量,结果都相 等,即空间两点的距离测量与坐 o 标系无关。
r
R
z' o'
r
x x'
O' P r'
tt
时间绝对性 : 时间的测量 与坐标系无关。
z
伽利略坐标变换
因此,满足绝对(经典)时空观的条件时
r r R r vt t t
P点在 K 系和 K'系的空间坐标、 时间坐标的对应关系为:
1.5 相对运动

vs 215i 65 j
vs 215 65 225(km/h) arctg 65 16.8 215
2 2
风 飞机 x/ x
ss
s
O/
s
O
(2).飞机欲向正东飞行,机头应指向什么方位 飞机欲向正东飞行,即飞机的绝对速度方向指向正东
y y/ S S
/
风 飞机 x/ x
时刻t,牵连位矢
rs O
t
rss’ Rt
rss R t i R j
x
按伽利略变换,可得P点的运动学方程
S
y
S’
y’
rs rs rss
( Rt R sin t )i ( R R cos t ) j
运动学方程的分量表示为 y R R cos t x Rt R sin t (2) P点的速度和加速度 dx vx R R cos t dt
S z
z
(2) 特殊情况
S
ss
p
O
x
y
伽利略速度变换关系: 伽利略加速度变换关系:
vs vs vss
as as
O x
y
相对运动的物理模型
3、伽利略变换反映的时空观
• 绝对时间观 • 绝对空间观 • 牛顿绝对时空观
4、伽利略变换的应用举例
应用方法:A. 确定描述对象,选择基本参考系和运动参考系
2
O’ p rs’ x’
rs O
t
rss’ Rt
p0
x
由运动学方程求得P点的轨迹方程称为旋轮线
v ( R R cos t ) ( R sin t ) 2 R sin t rpp 2 dv y dv x 2 ax R sin t ay R 2 cos t
2-8相对运动 伽利略变换

牵连速度 u 注意 当 u 接近光速时,伽利略速度变换不成立!
(acceleration transform)
dr v dt
dr ' v' dt
dv dv' du 加速度变换 dt dt dt
du 若 0 dt
则 a a'
2-8 相对运动
a a ao (0)
t t
伽利略变换
第二章 质点运动学
Note:
以上关系仅当| vo|<< c (光速)时成立.
2-8 相对运动
伽利略变换
第二章 质点运动学
伽利略速度变换(velocity transform)
基本参考系和运动参考系:
v v' u
相对速度
绝对速度
v x u v'x
v y v'y
1
v'
v
v'x u 10m s
v y v'y v'x tan
u
v y 17.3m s 1
弹丸上升高度
y v' y '
B
60
A
u
x'
o
o'
x
y
v
2 y
2g
15.3m
450
人,地
南
由图中几,人
2 人,地
2-8 相对运动
风,地
伽利略变换
第二章 质点运动学
风,人
风,人
450
人,地
人,地
风,人 人,地 人,地
§2.4 相对运动及伽利略变换

运动具有相对性
球作曲线运动
球 垂 直 往 返
如何变换?
举例
下雨天骑车人只要在胸前铺块塑料布即可遮雨。
一、相对运动
两个参考系 O ,O 系相对平动
O系:静止参考系
O 系:运动参考系
z y
r' r ro
/
p
y'
o'
x'
z'
o
x
1. 两个参考系间的时空变换关系 :
•三个运动速度。 步骤: 1. 选定运动质点和两种参考系; 2. 按相对运动公式列出矢量方程;
3. 画出矢量图,利用几何三角知识 求解。(矢量代数运算)
例: 下雨天骑车人只要在胸前铺块塑料布
即可遮雨。
例题1
已知:甲舰自北向南以速率v1行驶,乙舰自南向北以速 率v2行驶,当两舰连线与航线垂直时,乙向甲开炮,炮 弹速率为v0,求:发射方向与航线所成角度。
由伽利略速度变换得 vB地 vBA v A地 vBA vB地 v A地 2 j 2i 2i 2 j
课堂练习1
某人骑自行车以速率 v向西行驶,今有风以 相同速率从北偏东 300 方向吹来,试问人感到 风从哪个方向吹来? (A)北偏东300 (C)北偏西300 (B)南偏东300 (D)西偏南300
解:选炮弹为运动质点,乙船为静 系,甲船为动系。
北 甲
v2
乙 α
v弹乙 v弹甲 v甲乙
矢量图如图所示,显然 v甲乙 v1 v2 arccos arccos v弹乙 v0
v1
v0
南
v弹甲
v甲乙 =v1+v2 α v弹乙=v0
§2-5伽利略相对性原理 非惯性系

a
对m2 : m 2 g m 2 a T m 2 a (3)
解得:
a
m2 m1 m 2
x
m2 a m2g
(g a) g
y
N1
a
T
2)在机外的观察者(惯性系), m1 的加速度: a 物对地 a 物对机 a 机对地 a1 a a
a1x a g , a1 y
a1 a
2
m1
m1a m1 g
m 2 T
a
g
x
m2 a m2g
2
g 2 )
2
y
5 2 g
a
2
g
2
(
m2 的加速度: a2 a a
a 2 物对地 a 2 物对机 a 2 机对地
2
2
( F m g )t p
v1 v 0
2 2
| p | m | F | t t
100
arctg
mv 1 mv 0
p1
p
2 9 .8 0 .8 3
arctg
2
497 ( N )
52 . 9
2 gh v0
L
t1
t2
M dt
t1
动能定理:
Ek A外
4、守恒定律: 动量守恒: 角动量守恒:
F合 外 0 M外 0
条
件
P 恒矢量
L =恒矢量
内
容
5、基本概念:
1)惯性力: 2)力矩:
F惯 m a 0
伽利略变换在相对运动中的应用

伽利略变换在相对运动中的应用伽利略变换是描述物体相对运动的一种数学工具,它的应用在现代物理学中至关重要。
伽利略变换的基本原理是,在同一惯性参考系中,任意两个物体之间的相对运动是完全可以相对简单地描述的,而想要描述不同惯性参考系中的物体相对运动,则需要使用伽利略变换来进行转换。
在经典力学中,伽利略变换是一种非常有用的工具,可以用来描述多个物体间的相对运动关系。
假设有两个物体A和B,它们在空间中运动,且相对运动情况是我们所需要了解的。
若我们知道了它们的相对速度和位置关系,那么我们就可以使用伽利略变换来描述它们的相对运动状态。
x' = x - vty' = yz' = zt' = t其中v是相对速度,x、y和z是在S参考系中的物体A的空间坐标,t是在S参考系中的物体A的时间坐标。
而x'、y'、z'和t'则是在S'参考系中的物体A的空间和时间坐标。
根据这些公式,我们可以很容易地计算出物体A在两个不同的惯性参考系中的坐标,从而描绘出它们之间的相对运动关系。
假设物体A在S参考系中沿x轴正方向运动,速度为v0,而参考系S'相对于S向x轴正方向移动,速度为v,那么我们可以使用伽利略变换来计算物体A在S'参考系中的坐标:x' = x - vt = x0 - v0t - vt = x0 - (v0 + v)t从这个公式中我们可以看出,物体A在两个不同的惯性参考系中的坐标之间的差别,实际上就是由于相对速度的影响而导致的。
这个差别可以被有效地转换为一个相对速度,而这个相对速度与其他惯性参考系中的物体的相对速度一样,都可以通过伽利略变换来进行计算。
伽利略变换在相对运动中的应用不仅仅局限于经典力学领域,它在现代物理学中也扮演着非常重要的角色。
特别是随着相对论理论的发展,伽利略变换逐渐被洛伦兹变换所取代。
洛伦兹变换是相对论理论中的一种变换方式,它描述的是不同惯性参考系之间的物理量之间的转换关系,包括时间、空间坐标、速度和动量等。
伽利略变换的推导

伽利略变换的推导引言伽利略变换是描述相对运动的基本工具之一,它是由意大利科学家伽利略在17世纪提出的。
伽利略变换的推导是基于相对运动的观察,通过研究物体在不同惯性参考系中的运动规律,揭示了运动的相对性原理。
本文将对伽利略变换的推导进行详细介绍。
一、伽利略变换的基本原理伽利略变换的基本原理是物体的运动状态与观察者的运动状态无关,即不同的观察者在不同的参考系中观察到的物体运动规律是一样的。
这一原理是相对论的基础,也是伽利略变换的出发点。
二、伽利略变换的推导过程为了推导伽利略变换,我们假设存在两个惯性参考系S和S',S'相对于S以速度v匀速运动。
在S参考系中,我们观察到物体的位置为x,时间为t;在S'参考系中,观察到物体的位置为x',时间为t'。
我们的目标是找到x'和t'与x和t之间的关系。
我们假设在t=0时刻,S和S'两个参考系的原点重合,即x=x'=0。
然后,我们考虑物体在S参考系中的运动规律。
根据牛顿第二定律,物体在S参考系中的加速度为a,速度为v。
根据运动学公式,物体在S参考系中的位置可以表示为x=1/2at^2+vt。
接下来,我们考虑物体在S'参考系中的运动规律。
由于S'相对于S以速度v匀速运动,因此在S'参考系中,物体的速度应该是v' = v - v = 0。
由于物体在S'参考系中的加速度也为0,根据运动学公式,物体在S'参考系中的位置可以表示为x' = 0。
我们可以得出伽利略变换的推导结果:x' = 0t' = t这就是伽利略变换的推导结果。
根据这个结果,我们可以得出结论:在伽利略变换下,空间坐标保持不变,时间坐标也保持不变。
换句话说,不同的惯性参考系之间的坐标变换只涉及时间坐标的平移,而不涉及空间坐标的变化。
三、伽利略变换的应用伽利略变换在经典力学中有广泛的应用。
伽利略相对性原理1

(6) 落体偏东: 为简便起见,可以考虑 物体在赤道平面上从某一高 度自由下落。以地面的点O 为坐标原点,建立如图所示 的坐标系。当物体从点P沿x 轴的反方向运动时,将受到 科里奥利力Fc的作用,Fc的 方向沿y轴方向,即东方, 故物体将向东偏斜。
Fc 2mu
25
科里奥利力的应用: 质量流量计
o
o'
z
x' x
z'
如果将描述物体的某个物理量在一个坐标系中的 各个分量用它在另一个坐标系中的各个分量表达出 来,那么这组表达式就称为该物理量的变换法则。
伽利略变换就是一种变换法则。
2
3. 伽利略坐标变换 当
t t' 0
S y S'
y'
u
*
时
P ( x, y , z ) ( x' , y ' , z ' )
6. 经典时空观
(1) 绝对时间 对于一切惯性系,时间是相同的,或者说,时 间与参考系的运动状态无关,即: t t
既然时间是相同的,那么时间间隔在一切惯 性系中当然是不变的。 t t
因此在伽利略坐标变换中,还应增加一个时间 变换方程,即 x x vt y y 完整的伽利略变换 z z t t 6
伽利略相对运动变换式的理解与记忆

伽利略相对运动变换式的理解与记忆伽利略相对运动变换式(GalileanRelativityTransformationEquations)是由著名物理学家伽利略于1632年提出的一种叙述方式,用以描述物体在运动状态下的空间-时间变化。
它的出现极大地改变了人们对物理定律的理解,极大地拓展了视角,更有助于后来爱因斯坦提出相对论的发展。
伽利略相对运动变换式的核心思想是,任何物体在不同的运动状态下,都会有其独特的空间-时间变化。
以某物体A在另一物体B的相对运动情况为例,物体A的位置,速度,加速度等形态于物体B的运动方式有所差异,变化的也就是A在B的相对运动状态。
换句话说,物体A的运动状态和物体B的速度及加速度会有所差异,变化的也就是A在B的相对运动状态。
伽利略相对运动变换式着重于用数学形式表达物体在相对运动状态中空间-时间变化。
具体而言,该方程式由三个部分组成,分别是:相对坐标变化、相对时间变化和相对动量变化。
这三部分方程式涵盖了物体本身和某一参照系(对于物体运动状态)下的所有变化情况,这样一来就可以以数学形式来描述物体在相对运动状态下的空间-时间变化。
回述伽利略相对运动变换式,只要把握住以下几点就可以记住:一是伽利略相对运动变换式是一种描述物体在运动状态下的空间-时间变化的方式;二是该变换方式由三个方程式组成,分别是相对坐标变化、相对时间变化和相对动量变化;三是该方程式用数学形式来描述物体在相对运动状态下的空间-时间变化,可以让我们更清晰地理解物体的运动状态。
伽利略相对运动变换式的出现是物理学的一大里程碑,它的提出极大地改变了对物理定律的理解方式,为爱因斯坦相对论的发展铺路。
但它也面临着一定局限性,它只能用于描述物体宏观运动状态,而不能模拟物体微观运动状态。
在物理学历史上,伽利略相对运动变换式被认为是一大里程碑,它拓展了物理学家对物理定律和物体运动状态的认识,为物理学的发展奠定基础。
总之,伽利略相对运动变换式是一种重要的物理学概念,它的出现极大地改变了人们对物理定律的理解和物体运动状态的认识,并为爱因斯坦相对论的发展奠定基础,从而拓展了物理学的视野。
相对运动伽利略变换

根据相对论,当物体相对于观察者以接近光速运动时,观察者会观察到该物体的长度变短,这种现象 被称为长度收缩。这是由于物体在运动方向上的长度被压缩,而垂直于运动方向的长度保持不变。
时间膨胀
总结词
当物体相对于观察者以一定速度运动时 ,观察者会发现该物体的时间流逝变慢 了。
VS
详细描述
根据相对论,高速运动的物体内部的时间 会变慢,相对于静止的观察者来说,这就 是时间膨胀现象。这是因为时间并不是绝 对的,而是相对的,与物体的运动状态有 关。
速度变换
总结词
在相对匀速直线运动的参考系中,物体速度的变换遵循伽利略变换。
详细描述
当两个参考系相对匀速直线运动时,同一物体在两个参考系中的速度之比等于两 参考系之间的相对速度与时间的乘积。
加速度变换
总结词
在相对匀速直线运动的参考系中,物 体加速度的变换遵循伽利略变换。
详细描述
当两个参考系相对匀速直线运动时, 同一物体在两个参考系中的加速度之 比等于两参考系之间的相对速度与时 间的平方乘积。
相对运动伽利略变换
• 伽利略相对性原理 • 伽利略变换 • 相对运动的描述 • 相对运动中的物理现象 • 相对运动中的光速不变原理
01
伽利略相对性原理
定义与概念
定义
伽利略相对性原理是指在没有外力作 用的情况下,匀速直线运动的参考系 中观察到的物理规律与静止参考系中 观察到的物理规律没有区别。
概念
低速领域
伽利略相对性原理主要适用于低速领域,即相对于光速来说,物体的速度非常小。在高速 领域,相对论效应开始显现,伽利略相对性原理不再适用。
经典力学
伽利略相对性原理是经典力学的基本原理之一,是经典力学的基础之一。在经典力学中, 这个原理被广泛使用,用于描述物体的运动规律。
相对运动伽利略变换

v甲乙 …..甲对乙的速度,甲是运动物体,乙是参照系.
a AB …..A相对B的加速度,A为运动物体,B是参照系.
研究的问题: 在两个有相互平动的参照系中考察同 一物理事件。 两个不同参照系对同一事件的描述存在怎样的关系?
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一、运动相对性的描述
设有两个相互平动的参照系 S和S´。在S系中建立直角坐标 系o—xyz,在S´系中建立直角 坐标系o—x´y´z´。 设质点P在空间运动。 t时刻: P点相对于S系的位矢为: rPO 相对于S´系的位矢为: rPO ' 1)位矢的相对性 二者关系 rPO rPO' 2)位移的相对性
上式可以写作f-mA=ma
- m A 相当于一个附加的力,称为惯性力。
为相对加速度 a
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在非惯性系中应用牛顿定律时,计算力要计入真 实力和假想的惯性力,加速度要用相对加速度。 这时牛顿定律的形式为: f f f 惯 =ma 惯性力:大小等于运动质点的质量与非惯性系加 速度的乘积;方向与非惯性系加速度的方向相反。 惯性力没有施力物体,所以不存在反作用力。 例1:超重与失重:台秤上显示的体 重读数是多少? 解:
二、伽利略变换
设有两个参照系S系和S’系,各 坐标轴相互平行。 S’ 系相对S系沿 ox 轴以 u 运动。
坐标轴原点O与O’点重合时作为公共计 t 0时两坐标重合 x x' 0 时起点。 t时刻,物体在P点(看成一事件)
S
S'
y
o z
y'
u
o'
P
x x'
z'
在S系看来,该事件的时空坐标为: r x, y , z , t 速度和加速度为: v x, y, z , t , a ( x, y , z , t ) 在S’系看来,该事件的时空坐标为: r x , y , z , t
伽利略变换

伽利略变换伽利略变换(Galileo transformation)是牛顿力学中所使用的两个相对做等速直线运动的参考系中的时空变换,属于一种被动态变换。
伽利略变换中,直观上明显成立的公式在物体以接近光速运动时就会瓦解,这是相对论性效应造成的。
伽利略变换建基于人们加减物体速度的直觉,变换的核心是假设时间、空间是绝对的、彼此独立的,其中时间均匀流逝,空间均匀分布且各向同性。
外文名Galilean transformation力学牛顿力学算法等价属性概念算法公式目录1.平移变换2.三种伽利略变换3.变换的局限平移变换编辑伽利略变换是整个经典力学的支柱。
该理论认为空间是独立的,与在其中物体的运动无关,而时间是均匀流逝的,线性的。
它的数学表达式(如下图)。
伽利略变换是牛顿力学中所使用的两个相对做等速直线运动的参考系中的时空变换。
设有两个参考系S(Oxyz)及S'(O'x'y'z'),坐标轴相互平行且轴x与轴x'重合,S'相对S沿x轴以u做等速直线运动,且S系与S'系中各处有结构完全相同的时钟,记录的时刻为t与t',并以两坐标原点O及O'重合时刻为计时起点,则可得某质点m的运动在两参考系中的时空变换关系:x'=x-ut y'=y z'=z t'=t上式即为伽利略(坐标)变换。
最后一条方程式意味着时间是不受观测者的相对运动影响的。
如果将各式对时间求导,则得速度变换式:v x'=v x-u v y'=v y v z'=v z因此,如果S是惯性系,即不受外力作用的物体在其中做等速直线运动,则根据上式,它在S'中也一定做等速直线运动,所以S'也是惯性系。
如果将各式再一次对时间求导,则得加速度变换关系式:a x'=a x a y'=a y a z'=a z亦即a'=a。
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例1、河水自西向东流动,速度为10 km/h,一轮船在 河水自西向东流动,速度为10 km/h,一轮船在 水中航行,船相对于河水的航向为北偏西30 水中航行,船相对于河水的航向为北偏西30o,航速 20km/h 此时风向为正西,风速为10km/h。 km/h。 10km/h 为20km/h。此时风向为正西,风速为10km/h。试求 在船上观察到的烟囱冒出的烟缕的飘向。( 。(设烟离 在船上观察到的烟囱冒出的烟缕的飘向。(设烟离 开烟囱后即获得与风相同的速度) 开烟囱后即获得与风相同的速度) 解:设水用S;风用F;船用C;岸用D 设水用S 风用F 船用C 岸用D 已知: sd = 10 正东, v fd = 10 正西 已知: 正东, v vfc vcd vfd vsd vcs
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从数学上看,力学相对性原理要求: 从数学上看,力学相对性原理要求:牛顿运动定 律以及力学的其它基本定律从一个惯性系换算到另一 个惯性系时,数学形式应保持不变。 个惯性系时,数学形式应保持不变。 与经典力学相对应的变换就是伽利略变换。 与经典力学相对应的变换就是伽利略变换。
四、经典的时空观
时间是绝对的,空间是绝对的,时间和空间是彼此 时间是绝对的,空间是绝对的, 独立,没有任何联系。从而同时也是绝对的。 独立,没有任何联系。从而同时也是绝对的。 绝对空间是指长度的量度与参照系无关, 绝对空间是指长度的量度与参照系无关,绝对时 是指长度的量度与参照系无关 是指时间的量度与参照系无关。 间是指时间的量度与参照系无关。 同样两点的距离或同样的前后两个事件之间的 时间间隔无论在哪个惯性系中测量都是一样的, 时间间隔无论在哪个惯性系中测量都是一样的,而 且时间和空间是彼此独立、没有任何联系的。 且时间和空间是彼此独立、没有任何联系的。
v甲乙 …..甲对乙的速度 甲是运动物体 乙是参照系 甲对乙的速度,甲是运动物体 乙是参照系. 甲对乙的速度 甲是运动物体,乙是参照系
aAB …..A相对 的加速度 为运动物体 是参照系 相对B的加速度 为运动物体,B是参照系 相对 的加速度,A为运动物体 是参照系.
研究的问题: 在两个有相互平动的参照系中考察同 研究的问题: 一物理事件。 一物理事件。 两个不同参照系对同一事件的描述存在怎样的关系? 两个不同参照系对同一事件的描述存在怎样的关系?
ax = ax ' S系 a y = a y ' az = az '
在两个惯性系中
S'系
ax ' = ax 不同惯性系下,描 不同惯性系下, a y ' = a y 写同一质点的加速 度相同。 az ' = az 度相同。
a′ = a
S F m a F =m a S′ F′ m′ a′ F′ = m′a′
v风地 = v风车 + v车地 v风地 = 2 ( m / s ) 从西南方向吹来
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例3、一男孩乘坐一铁路平板车,在平直铁路上匀加速 一男孩乘坐一铁路平板车, 行驶,其加速度为a 当车速为v 行驶,其加速度为a,当车速为vO时,他沿车前进的斜 上方抛出一球,相对车抛出的球速为v 上方抛出一球,相对车抛出的球速为v’O,设抛球时对 车的加速度的影响可以忽略, 车的加速度的影响可以忽略,如果使他不必移动他在 车中的位置就能接住球, 车中的位置就能接住球,则抛出的方向与竖直方向的 夹角应为多大? 夹角应为多大? 1 ∆ x 1 = v 0 t + at 2 抛出后车的位移: 解:抛出后车的位移: 2 ' 球的位移: 球的位移:∆ x 2 = ( v 0 + v 0 sin θ ) t 小孩接住球的条件为: 小孩接住球的条件为:∆x1=∆x2;∆y=0
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r 'PO −rPO = r ' PO ' −rPO ' + r 'O 'O −rO 'O
∆rPO = ∆rPO ' + ∆rO 'O
S系:∆rPO = r 'PO −rPO
S’系: ∆rPO' 系
= r 'PO' −rPO'
3)速度及加速度的相对性 速度及加速度的相对性 对时间求导, 将 rPO = rPO ' + rO 'O 对时间求导, 速度: v PO = v PO ' + vO 'O 速度: 将速度公式再对时间求导, 将速度公式再对时间求导,
即经典时空中牛顿第二定律适用于任何惯性系。 即经典时空中牛顿第二定律适用于任何惯性系。 在惯性系中所有力学规律相同——牛顿的力学相对性 牛顿的力学相对性 在惯性系中所有力学规律相同 原理
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三、力学相对性原理
运动的描述是相对的。 运动的描述是相对的。对所有物理现象的观测和所 有物理规律的描述都是相对于某一参照系而言的。 有物理规律的描述都是相对于某一参照系而言的。 牛顿运动定律的表述形式适用于惯性系。 牛顿运动定律的表述形式适用于惯性系。在不同 的惯性系里牛顿运动定律的形式都有是一样的。 的惯性系里牛顿运动定律的形式都有是一样的。在任 何惯性系中观察同一力学现象都将按同样的形式发生 和演化。 和演化。 因此在研究力学现象时,所有惯性系都是等价的。 因此在研究力学现象时,所有惯性系都是等价的。 力学相对性原理:对于所有惯性系,力学现象都遵从 力学相对性原理:对于所有惯性系, 相同的规律,力学定律都各自有相同的形式。或者说, 相同的规律,力学定律都各自有相同的形式。或者说, 在研究力学现象时,一切惯性系都是等价的。 在研究力学现象时,一切惯性系都是等价的。 在任一惯性系中进行力学实验都将得到同样的结 我们不能借助于力学实验来发现系统的惯性运动。 果,我们不能借助于力学实验来发现系统的惯性运动。
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2)伽利略速度变换 2)伽利略速度变换 由坐标变换公式对时间求导
S系
dx dx' vx = = + u = v x '+u dt dt dz dz' dy dy' = vz ' = v y ' vz = = vy = = dt dt dt dt
逆
x = x '+ ut y = y' z = z' t = t'
注意几点: 注意几点: 经典时空中长度的量度是绝对的。 ①.经典时空中长度的量度是绝对的。 经典时空中长度的量度是绝对的
u P
o' z'
x
x'
z
系中量度同一物体的长度是相同的。 如在 S 和 S’ 系中量度同一物体的长度是相同的。 经典时空中时间的量度是绝对的。 ②.经典时空中时间的量度是绝对的。 经典时空中时间的量度是绝对的 绝对同时性。 ③.绝对同时性。 绝对同时性 系同时发生的两个事件, 在 S 系同时发生的两个事件,在 S’ 系 中也是 同时发生的。 同时发生的。
1 2 ∆ y 2 = ( v cos θ ) t − gt 2
' 0
两式相比得: 两式相比得:
1 2 ∴ at = v0 ' (sin θ )t 2 a
g = tan θ
θ = tan
1 2 gt = v0 ' (cos θ )t 2 −1 a
g
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二、伽利略变换
设有两个参照系S系和S 系 设有两个参照系S系和S’系,各 坐标轴相互平行。 系相对S 坐标轴相互平行。 S’ 系相对S系沿 ox 轴以 u 运动。 运动。 坐标轴原点O 坐标轴原点O与O’点重合时作为公共计 点重合时作为公共计 t 时起点。 时起点。 = 0时两坐标重合 x = x ' = 0 时刻,物体在P 看成一事件) t时刻,物体在P点(看成一事件) 在S系看来,该事件的时空坐标为: r 系看来,该事件的时空坐标为:
5 θ = arctg ( ) = 14 ° 2 ' 20
若要船对地的速度指向正北
v ' 船地 =
2 2 v 船水 − v 水地
=
20
2
−5
2
= 19 . 4 ( km / h )
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其方向为北偏西θ'角 θ ' = arcsin( 其方向为北偏西θ'角 θ' ) = 14 ° 29 ' 20 某人骑自行车以速度1m/s向北行驶, 1m/s向北行驶 例3、某人骑自行车以速度1m/s向北行驶,感觉风从 正西吹来,将速率增加到2.73m/s 2.73m/s时 正西吹来,将速率增加到2.73m/s时,则感觉风从北 偏西方向30℃吹来。求实际的风速以及风向。 30℃吹来 偏西方向30℃吹来。求实际的风速以及风向。
y, z, t)
a′(x' , y' , z' , t' ) 9
(x′, y′, z′, t′)
1)伽利略坐标变换 1)伽利略坐标变换 正变换
S
S'
逆变换
y
o
y'
x = x'+ut x' = x − ut y = y' y' = y S' 系 S系 z = z' z' = z t = t' t' = t
v cd
v cs = 20 = v cs + v sd
北偏西30 北偏西30o
v cd = 10 3 km/h 方向正北
∵ v fd = v fc + v cd
∴ v fc = v fd − v cd
方向为南偏西30 ∴ v fc = v cs 方向为南偏西30o。
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∵ v fd = − v sd
例2.轮船驾驶舱中的罗盘指示船头指向正北,船速计 2.轮船驾驶舱中的罗盘指示船头指向正北, 轮船驾驶舱中的罗盘指示船头指向正北 指出船速为20km/h。若水流向正东、流速为5 km/h, 指出船速为20km/h。若水流向正东、流速为5 km/h, 20km/h 问船对地的速度是多少? 问船对地的速度是多少?驾驶员需将船头指向何方才 能使船向正北航行? 能使船向正北航行? 解:以正东为x方向,正北为y 以正东为x方向,正北为y 方向建立坐标系